JP5896702B2

JP5896702B2 - 光音響顕微鏡

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Description

本発明は、光音響顕微鏡に関するものである。

光音響波とは、物質に吸収波長域の光を照射した際に生じる熱弾性過程において発生する弾性波の一種である。そのため、光音響波は、吸収特性をイメージングする手法として注目されている。また、弾性波は、超音波の一種で、光に比べて散乱の影響を受けにくい特徴を有していることから、生体内部のイメージング手段として適用されている。

光音響波を検出信号としてイメージングに適用する光音響顕微鏡は、観察対象物の吸収波長域に合わせたパルス光を励起光として用い、対物レンズにより集光させたスポットを標本内で走査して、各スポットで発生した光音響波をトランスデューサ等で検出する手法が用いられている。かかる光音響顕微鏡によると、スポットを走査した際に、集光位置に吸収物質が存在すれば、光音響波が発生するので、その光音響波を検出することにより、標本内の吸収特性をイメージングすることができる。

このような光音響顕微鏡として、空間分解能の向上を図ったものが知られている（例えば、特許文献１、非特許文献１参照）。この光音響顕微鏡では、図６に要部の模式的構成を示すように、レーザパルス光源（図示せず）からの励起光Ｌが、集光レンズ１０１、ピンホール１０２、対物レンズ１０３、補正レンズ１０４、三角プリズム１０５、シリコンオイル１０６、三角プリズム１０７及び超音波レンズ１０８を経て標本（図示せず）の内部に集光される。なお、三角プリズム１０５及び１０７は、シリコンオイル１０６を介して結合されている。そして、標本から発生される光音響波Ｕは、超音波レンズ１０８により集波されて三角プリズム１０７へ入射され、三角プリズム１０７とシリコンオイル１０６との接合面で反射されて超音波トランスデューサ１０９により検出される。

つまり、図６に示した光音響顕微鏡では、三角プリズム１０５及び１０７を用いて、励起用光学系と超音波導波系とを同軸に配置し、更に励起光の集光スポットと超音波検出スポットとが同じ位置に収束するように、集光用の対物レンズ１０３と超音波検出用の超音波レンズ１０８とを、それらの焦点位置が共役な関係となるように配置している。これにより、対物レンズ１０３の集光スポットによって決定されるサブミクロンオーダの横分解能を実現している。

したがって、かかる構成によれば、例えば、励起光として、波長６３０ｎｍのレーザパルス光を用い、対物レンズ１０３として、ＮＡ（開口数）：０．１、回折限界：３．７μｍのものを用いれば、約５μｍの横分解能を実現することが可能となる。

ところが、図６に示した構成の光音響顕微鏡は、縦分解能が励起光のスポットサイズに依らず、光音響波Ｕの検出に用いる超音波トランスデューサ１０９の周波数バンドによって決定される。例えば、超音波トランスデューサ１０９の検出周波数が１００ＭＨｚで、標本１１０が生体（超音波の速度：１．５ｍｍ／μｓ）の場合、イメージング画像の縦分解能は１５μｍとなり、十分な分解能が得られない。

一方、光音響顕微鏡の縦分解能を向上させる技術として、励起手法にポンプ−プローブ法を用いた光音響顕微鏡が提案されている（例えば、非特許文献２参照）。この光音響顕微鏡では、図７に要部の模式的構成を示すように、レーザパルス光源２０１からの励起光Ｌが、ビームスプリッタ２０２により２つの光束に分離される。そして、一方の光束は、ポンプ光Ｐｕとしてビームスプリッタ２０３に入射される。また、他方の光束は、ミラー２０４，２０５により順次反射させてプローブ光Ｐｒとしてビームスプリッタ２０３に入射される。ビームスプリッタ２０３は、入射されるポンプ光Ｐｕとプローブ光Ｐｒとを同軸上に合成して射出する。これにより、プローブ光Ｐｒの光路に遅延を持たせて、時間的にずれたパルストレインを形成している。

ビームスプリッタ２０３から射出されるポンプ光Ｐｕ及びプローブ光Ｐｒは、レンズ２０６，２０７及びミラー２０８，２０９，２１０を経て対物レンズ系２１１により標本２１２に集光される。そして、標本２１２から発生される光音響波Ｕは、超音波トランスデューサ２１３を有する光音響波検出系により検出される。なお、標本２１２と光音響波検出系との間には、水等の光音響波伝達媒質２１４が充填されている。

この場合、標本２１１からは、ポンプ光Ｐｕとプローブ光Ｐｒとによる２光子吸収過程により光音響波が生じる。この光音響波は、高エネルギー密度領域でのみ発生するので、高いセクショニング効果が得られ、縦分解能を向上させることが可能となる。

しかし、２光子吸収過程で発生する光音響波は、通常の１光子吸収過程で発生する光音響波と周波数が同一であるため、そのままでは区別して検出することができない。そこで、図７に示す光音響顕微鏡では、ビームスプリッタ２０２，２０３間のポンプ光Ｐｕの光路とプローブ光Ｐｒの光路とに、それぞれチョッパ２１５，２１６を配置して、ポンプ光Ｐｕとプローブ光Ｐｒとをそれぞれ異なる周波数（各変調周波数：ωpu、ωpr）で変調している。そして、超音波トランスデューサ２１２の出力信号から、ポンプ光−プローブ光の相互作用による周波数変調（±（ωpu±ωpr））を受けた光音響波の成分みを抽出することで、２光子吸収過程で発生した光音響波のみを分離して検出するようにしている。

図８は、この場合の各変調波の周波数特性を示す図で、横軸は周波数、縦軸は強度の相対値を示している。ここでは、励起光の繰返し周波数ω1＝１０ｋＨｚ、ポンプ光の変調周波数ωpu＝１ｋＨｚ、プローブ光の変調周波数ωpr＝０．７ｋＨｚとしている。図８に示すように、ポンプ−プローブ法を用いることにより、励起光の繰返し周波数のピークＰＡのサイドに、ω1±ωpu（＝１０±１[ｋＨｚ]）、ωl±ωpr（＝１０±０．７[ｋＨｚ]）の周波数を有するピーク（Ｐｕ、Ｐｒ）が現れる。更に、ポンプ光及びプローブ光の相互作用が生じると、周波数ωl±（ωpu±ωpr）（１０＋（１±０．７）[ｋＨｚ]、１０−（１±０．７）[ｋＨｚ]）のピーク（ＰＰｄ、ＰＰｓ）が現れることになる。

したがって、超音波トランスデューサ２１２の出力信号を周波数解析し、ポンプ光及びプローブ光の相互作用によって生じた成分（ωl±（ωpu±ωpr））のみを抽出すれば、２光子吸収過程により高エネルギー密度領域で生じた光音響波のみを検出することができるので、縦分解能を向上させることが可能となる。

特表２０１１−５１９２８１号公報

Konstantin Maslov, Hao F. Zhang, Song Hu and Lihong V. Wang, Opt. Lett., 33(9), 929 (2008) Ryan L. Shelton and Brian E. Applegate, Biomed. Opt. Express, 1(2), 676 (2010)

しかしながら、図７に示した構成の光音響顕微鏡においては、検出される光音響波信号を周波数解析する必要がある。そのため、十分な時間で信号を検出する必要があることから、特にイメージングの場合に時間がかかることになる。また、２光子吸収過程で生じる光音響波は、１光子吸収過程で生じる光音響波に比べて微弱であり、信号のＳ／Ｎが低下する。そのため、特にイメージングの場合には、画質の低下を招くことになる。

したがって、かかる観点に鑑みてなされた本発明の目的は、縦分解能が高く、かつＳ／Ｎの高い光音響波を短時間で検出でき、イメージングの場合に処理時間の短縮及び画質の向上が図れる光音響顕微鏡を提供することにある。

上記目的を達成する本発明に係る光音響顕微鏡の要旨構成は、以下の通りである。
（１）観察対象物の吸収波長域の励起光のパルス光を発するレーザパルス光源と、
前記励起光を標本に照射させる対物レンズと、
前記標本に対する前記励起光の照射位置を走査させる走査部と、
光音響波を検出する光音響波検出部と、
前記励起光の照射により前記標本から発生される光音響波を前記光音響波検出部に導く超音波導波系と、を有し、
前記超音波導波系は、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置に略一致させた焦点位置を有する超音波レンズと、該超音波レンズの像側で、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置と略共役な位置に配置された共焦点絞りと、を有し、前記共焦点絞りを通過した前記標本からの光音響波を前記光音響波検出部に導く、ことを特徴とするものである。

（２）観察対象物の吸収波長域の励起光のパルス光を発するレーザパルス光源と、
前記励起光を標本に照射させる対物レンズと、
前記標本に対する前記励起光の照射位置を走査させる走査部と、
光音響波を検出する光音響波検出部と、
前記励起光の照射により前記標本から発生される光音響波を前記光音響波検出部に導く超音波導波系と、を有し、
前記超音波導波系は、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置に略一致させた焦点位置を有する第１の超音波レンズと、該第１の超音波レンズを通過した光音響波を結像する第２の超音波レンズと、該第２の超音波レンズの像側で、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置と略共役な位置に配置された共焦点絞りと、を有し、前記共焦点絞りを通過した前記標本からの光音響波を前記光音響波検出部に導く、ことを特徴とするものである。

（３）上記（１）に記載の光音響顕微鏡において、
前記共焦点絞りは、前記超音波レンズの回折限界と略同じ大きさからなる、ことを特徴とするものである。

（４）上記（２）に記載の光音響顕微鏡において、
前記共焦点絞りは、前記第２の超音波レンズの回折限界と略同じ大きさからなる、ことを特徴とするものである。

（５）上記（１）又は（２）に記載の光音響顕微鏡において、
前記共焦点絞りは、可変絞りからなる、ことを特徴とするものである。

本発明によると、縦分解能が高く、かつＳ／Ｎの高い光音響波を短時間で検出することができる。これにより、例えば、イメージングの場合に処理時間の短縮が図れるとともに、画質の向上が図れる。

本発明の第１実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本発明の第２実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本発明の第３実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本発明の第４実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本発明の第５実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。従来の光音響顕微鏡の要部の模式的構成を示す図である。従来の他の光音響顕微鏡の要部の模式的構成を示す図である。図７の光音響顕微鏡の動作を説明する変調波の周波数特性図である。

以下、本発明の実施の形態について、図を参照して説明する。

（第１実施の形態）
図１は、本発明の第１実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。この光音響顕微鏡は、対物レンズ１１、補正レンズ１２、三角プリズム１３、光音響波反射部材１４、三角プリズム１５、超音波レンズ１６、ピンホール１７、超音波レンズ１８、超音波トランスデューサ１９、走査部２０を備える。

三角プリズム１３，１５は、対物レンズ１１と標本２１との間に配置される。図１では、三角プリズム１３，１５は、直角三角プリズムからなっており、互いの斜面同士が光音響波反射部材１４を介して結合されている。光音響波反射部材１４は、励起光に対しては透明で、三角プリズム１５に対しては、音響インピーダンスが異なる部材、例えばシリコンオイルで構成される。

超音波レンズ１６は、対物レンズ１１の光軸と同軸となるように、三角プリズム１５の励起光の射出面に接合して配置される。また、超音波レンズ１６の焦点位置は、対物レンズ１１の焦点位置と略一致している。補正レンズ１２は、三角プリズム１３，１５、光音響波反射部材１４、超音波レンズ１６等による収差を補正するもので、例えば、三角プリズム１３の励起光の入射面に接合して配置される。

ピンホール１７は、三角プリズム１５の超音波レンズ１６が接合された面とは異なる面に対向して、超音波レンズ１６の像側焦点位置に配置される。したがって、ピンホール１７は、対物レンズ１１の焦点位置と共役な位置に配置される共焦点絞りを構成する。超音波レンズ１８は、物体側焦点位置にピンホール１７が位置するように配置される。超音波トランスデューサ１９は、光音響波検出部を構成するもので、超音波レンズ１８を経て入射する光音響波を検出するように配置される。

走査部２０は、標本２１に対して励起光の照射位置を走査させるもので、ガルバノミラー等の公知の構成により標本２１に対して励起光を移動させる、又は、標本２１が載置される標本ステージ（図示せず）を移動させる、あるいは、励起光と標本ステージとの双方を移動させる。また、移動方向は、対物レンズ１１の光軸方向と直交する平面内での２次元方向、対物レンズ１１の光軸方向のみの１次元方向、あるいは両者の移動方向を含む３次元方向であってもよい。

上記構成において、レーザパルス光源（図示せず）からの励起光（パルス光）Ｌは、対物レンズ１１、補正レンズ１２、三角プリズム１３、光音響波反射部材１４、三角プリズム１５及び超音波レンズ１６を経て標本２１に照射されて、標本２１の内部に集光される。なお、対物レンズ１１と標本２１との間には、光音響波が伝播し易い水等の光音響波伝達媒質２２が充填される。

ここで、励起光Ｌは、例えば、標本２１が生体で、生体内の血管をイメージングする場合には、ヘモグロビンの吸収波長の光が用いられる。なお、観察対象は血管に限定するものではなく、メラニン等の内因性物質のイメージングに適用することが可能である。この際、励起光は対象となる物質の吸収波長域の光を用いればよい。また、蛍光体や金属ナノ粒子等の外因性物質のイメージングに適用することも可能である。この際、励起光は、蛍光体の場合には対象となる蛍光体の吸収波長域の光を、金属ナノ粒子の場合には対象となる金属ナノ粒子の共鳴波長域の光をそれぞれ用いればよい。また、標本２１内に複数の吸収体が存在する場合には、観察対象物の特徴的な吸収スペクトルのピークの波長の光を用いるのが望ましい。

標本２１に照射された励起光Ｌは、対物レンズ１１の集光位置を含む励起光Ｌの照射部位に、励起光Ｌを吸収する観察対象物が存在すると、該観察対象物によって吸収される。これにより、標本２１から弾性波である光音響波Ｕが発生される。この発生した光音響波Ｕは、超音波レンズ１６、三角プリズム１５及びピンホール１７を経て超音波トランスデューサ１９により検出される。

つまり、標本２１から発生した光音響波Ｕは、超音波レンズ１６により集波されて三角プリズム１５内に集束波として入射され、その斜面において、光音響波反射部材１４の音響インピーダンスによって反射される。なお、光音響波反射部材１４は、励起光Ｌに対して、好適には、その屈折率を三角プリズム１３，１５の屈折率と略一致させ、また、厚みも極力薄くする。これにより、光音響波反射部材１４による不所望な屈折や光吸収を防止でき、励起光Ｌの利用効率を高めることが可能となる。

三角プリズム１５の斜面で反射される光音響波Ｕは、三角プリズム１５から射出されて、ピンホール１７に入射される。ここで、ピンホール１７は、対物レンズ１１の焦点位置と共役な位置に配置されており、共焦点絞りとして作用する。したがって、対物レンズ１１の焦点位置で発生された光音響波のみがピンホール１７を通過し、焦点位置以外で発生した光音響波はピンホール１７でカットされることになる。なお、ピンホール１７の大きさは、超音波レンズ１６の開口数で決まる光音響波の回折限界程度にすることが望ましい。

ピンホール１７を通過した光音響波は、超音波レンズ１８により平行波に変換されて超音波トランスデューサ１９により検出される。したがって、本実施の形態において、超音波レンズ１６、三角プリズム１５、ピンホール１７、超音波レンズ１８は、超音波導波系を構成している。

なお、標本２１の断層像を取得する場合は、走査部２０により、対物レンズ１１の光軸と直交する平面内で、標本２１に対して励起光Ｌが２次元的に走査される。そして、図示しないプロセッサにより、励起光Ｌの照射タイミングと同期して超音波トランスデューサ１９からの出力信号が処理されて、断層像が画像化される。また、標本２１の深さ方向における観察対象物の分布を検出する場合は、走査部２０により、標本２１に対して励起光Ｌが対物レンズ１１の光軸方向に走査される。そして、図示しないプロセッサにより、励起光Ｌの照射タイミングと同期して超音波トランスデューサ１９からの出力信号が処理されて、標本２１の深さ方向における観察対象物の分布が画像化される。

本実施の形態に係る光音響顕微鏡では、標本２１から発生される光音響波Ｕを超音波トランスデューサ１９に導く超音波導波系に、対物レンズ１１の焦点位置と略共役な位置で、超音波レンズ１６による光音響波の回折限界と略同じ大きさのピンホール１７を配置している。したがって、対物レンズ１１の焦点位置で発生した光音響波のみを、ピンホール１７を通過されて超音波トランスデューサ１９で検出でき、焦点位置以外で発生した光音響波をピンホール１７でカットすることができる。これにより、標本２１の深さ方向である縦分解能を向上できるとともに、焦点位置での光音響波を高いＳ／Ｎで検出することができる。また、ポンプ−プローブ法を採用する必要がないので、焦点位置での光音響波を短時間で検出することができる。したがって、例えば、イメージングの場合に、処理時間の短縮が図れるとともに、画質の向上が図れる。

また、本実施の形態に係る光音響顕微鏡では、超音波導波系を構成し、標本２１から発生される光音響波Ｕを集波する超音波レンズ系を、１つの超音波レンズ１６を有する有限補正系としている。したがって、超音波レンズ系を無限補正系で構成する場合と比較して、超音波レンズの枚数を少なくでき、それに伴って超音波レンズ境界での光音響波Ｕの反射成分を抑えることができるので、光音響波Ｕの損失を抑えることが可能となる。

（第２実施の形態）
図２は、本発明の第２実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本実施の形態に係る光音響顕微鏡は、図１に示した光音響顕微鏡において、超音波導波系を構成し、標本２１から発生される光音響波Ｕを集波する超音波レンズ系を、無限補正系としたものである。そのため、図２においては、三角プリズム１５の励起光Ｌの射出面に第１の超音波レンズ３１が接合されており、三角プリズム１５の光音響波の射出面に第２の超音波レンズ３２が接合されている。また、ピンホール１７は、対物レンズ１１の焦点位置と略共役な第２の超音波レンズ３２の像側焦点位置に配置している。その他の構成は、図１と同様であるので、同一作用をなす素子には同一参照符号を付して説明を省略する。

本実施の形態によると、励起光Ｌの照射により標本２１から発生した光音響波Ｕは、第１の超音波レンズ３１により集波されて三角プリズム１５内に平行波として入射されて、その斜面で反射される。また、三角プリズム１５の斜面で反射される平行波の光音響波Ｕは、三角プリズム１５から射出されて、第２の超音波レンズ３２により集束されてピンホール１７に入射される。ここで、ピンホール１７は、第１実施の形態の場合と同様に、対物レンズ１１の焦点位置と共役な位置に配置されて、共焦点絞りとして作用する。

したがって、本実施の形態においても、対物レンズ１１の焦点位置で発生した光音響波のみがピンホール１７を通過し、焦点位置以外で発生した光音響波はピンホール１７でカットされるので、第１実施の形態の場合と同様の効果が得られる。また、本実施の形態においては、標本２１から発生される光音響波Ｕを集波する超音波レンズ系が無限補正系からなるので、有限補正系からなる場合と比較して、標本２１から発生される光音響波Ｕを効率的に取り込むことが可能となる。

（第３実施の形態）
図３は、本発明の第３実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本実施の形態に係る光音響顕微鏡は、図１に示した光音響顕微鏡において、超音波レンズ１６を、対物レンズ１１の光軸に対して傾けて配置して、励起光光学系と超音波導波系とを分離したものである。以下、図１と同一作用をなす素子には同一参照符号を付して説明を省略する。

すなわち、図３において、レーザパルス光源（図示せず）からの励起光（パルス光）Ｌは、対物レンズ１１により標本２１の内部に集光される。また、励起光Ｌの照射により標本２１から発生した光音響波Ｕは、有限補正系を構成する超音波レンズ１６により集束される。そして、超音波レンズ１６の像側焦点位置で、対物レンズ１１の焦点位置と共役な位置に配置されたピンホール１７を通過した光音響波が、超音波レンズ１８を経て超音波トランスデューサ１９により検出される。

したがって、本実施の形態においても、対物レンズ１１の焦点位置で発生した光音響波のみがピンホール１７を通過し、焦点位置以外で発生した光音響波はピンホール１７でカットされるので、第１実施の形態の場合と同様の効果が得られる。また、励起光光学系と超音波導波系とを分離して配置することで、図１の補正レンズ１２、三角プリズム１３、光音響波反射部材１４及び三角プリズム１５を不要にできるので、対物レンズ１１のワーキングディスタンスを短くすることができる。これにより、対物レンズ１１を高開口数として、高強度の光音響波Ｕを発生されることが可能となり、コントラストの高い画像を取得することが可能となる。

（第４実施の形態）
図４は、本発明の第４実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本実施の形態に係る光音響顕微鏡は、図２に示した光音響顕微鏡において、第１の超音波レンズ３１及び第２の超音波レンズ３２を、第３実施の形態と同様に、対物レンズ１１の光軸に対して傾けて配置して、励起光光学系と超音波導波系とを分離したものである。以下、図２と同一作用をなす素子には同一参照符号を付して説明を省略する。

すなわち、図４において、レーザパルス光源（図示せず）からの励起光（パルス光）Ｌは、対物レンズ１１により標本２１の内部に集光される。また、励起光Ｌの照射により標本２１から発生した光音響波Ｕは、無限補正系を構成する第１の超音波レンズ３１により平行波に変換された後、第２の超音波レンズ３２により集束される。そして、第２の超音波レンズ３２の像側焦点位置で、対物レンズ１１の焦点位置と共役な位置に配置されたピンホール１７を通過した光音響波が、超音波レンズ１８を経て超音波トランスデューサ１９により検出される。

したがって、本実施の形態においても、対物レンズ１１の焦点位置で発生した光音響波のみがピンホール１７を通過し、焦点位置以外で発生した光音響波はピンホール１７でカットされるので、第２実施の形態の場合と同様の効果が得られる。また、励起光光学系と超音波導波系とを分離して配置することで、第３実施の形態の場合と同様の効果が得られる。

（第５実施の形態）
図５は、本発明の第５実施の形態に係る光音響顕微鏡の要部の構成を模式的に示す図である。本実施の形態に係る光音響顕微鏡は、図２のピンホール１７を可変ピンホール（可変絞り）４１としたものである。以下、図２と同一作用をなす素子には同一参照符号を付して説明を省略する。

光音響顕微鏡において、励起光Ｌの照射により発生する光音響波Ｕは、弾性波であるため、標本２１の弾性率の周波数特性によって透過率が変化する。その透過率特性は、一般に、低周波成分よりも高周波成分の透過率が低くなる。そのため、標本２１の内部に集光される励起光Ｌの深さに応じて周波数毎に透過率が異なり、発生する光音響波Ｕのスペクトルの形状が変化する。その結果、第２の超音波レンズ３２で集光された際の光音響波Ｕのスポットサイズが変化する。一般に、観察位置が深くなるに従って、高周波成分が急激に減衰されてしまうため、スポットサイズは大きくなる。

本実施の形態に係る光音響顕微鏡によると、図５に示すように、対物レンズ１１の焦点位置と共役な第２の超音波レンズ３２の像側焦点位置に可変ピンホール４１が配置されている。これにより、標本２１の内部に集光する励起光Ｌの深さに合わせて、可変ピンホール４１の絞り径（ピンホールの大きさ）を変えることができる。したがって、第２実施の形態の効果に加えて、標本２１の深さ方向の分解能を向上させつつ、光音響波の検出のＳ／Ｎを向上することが可能となる。

なお、本発明は、上記実施の形態にのみ限定されるものではなく、幾多の変形または変更が可能である。例えば、図１、図３又は図４に示した構成においても、ピンホール１７を、図５と同様に可変ピンホールとして、同様の効果を得ることもできる。また、このように、可変ピンホールを用いる場合、励起光Ｌが集光される標本２１の深さ位置に応じて、可変ピンホールの絞り径を自動的に調整するように構成することも可能である。

１１対物レンズ
１２補正レンズ
１３，１５三角プリズム
１４光音響波反射部材
１６超音波レンズ
１７ピンホール（共焦点絞り）
１８超音波レンズ
１９超音波トランスデューサ
２０走査部
２１標本
２２光音響波伝達媒質
３１第１の超音波レンズ
３２第２の超音波レンズ
４１可変ピンホール（可変絞り）
Ｌ励起光
Ｕ光音響波

Claims

観察対象物の吸収波長域の励起光のパルス光を発するレーザパルス光源と、
前記励起光を標本に照射させる対物レンズと、
前記標本に対する前記励起光の照射位置を走査させる走査部と、
光音響波を検出する光音響波検出部と、
前記励起光の照射により前記標本から発生される光音響波を前記光音響波検出部に導く超音波導波系と、を有し、
前記超音波導波系は、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置に略一致させた焦点位置を有する超音波レンズと、該超音波レンズの像側で、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置と略共役な位置に配置された共焦点絞りと、を有し、前記共焦点絞りを通過した前記標本からの光音響波を前記光音響波検出部に導く、ことを特徴とする光音響顕微鏡。
観察対象物の吸収波長域の励起光のパルス光を発するレーザパルス光源と、
前記励起光を標本に照射させる対物レンズと、
前記標本に対する前記励起光の照射位置を走査させる走査部と、
光音響波を検出する光音響波検出部と、
前記励起光の照射により前記標本から発生される光音響波を前記光音響波検出部に導く超音波導波系と、を有し、
前記超音波導波系は、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置に略一致させた焦点位置を有する第１の超音波レンズと、該第１の超音波レンズを通過した光音響波を結像する第２の超音波レンズと、該第２の超音波レンズの像側で、前記対物レンズによって集光される前記励起光の焦点位置と略共役な位置に配置された共焦点絞りと、を有し、前記共焦点絞りを通過した前記標本からの光音響波を前記光音響波検出部に導く、ことを特徴とする光音響顕微鏡。
前記共焦点絞りは、前記超音波レンズの回折限界と略同じ大きさからなる、ことを特徴とする請求項１に記載の光音響顕微鏡。
前記共焦点絞りは、前記第２の超音波レンズの回折限界と略同じ大きさからなる、ことを特徴とする請求項２に記載の光音響顕微鏡。
前記共焦点絞りは、可変絞りからなる、ことを特徴とする請求項１又は２に記載の光音響顕微鏡。