JP3670534B2

JP3670534B2 - Optical element manufacturing method and manufacturing apparatus

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Publication number: JP3670534B2
Application number: JP28004399A
Authority: JP
Inventors: 厚一市村; 俊郎平岡
Original assignee: Toshiba Corp
Current assignee: Toshiba Corp
Priority date: 1999-09-30
Filing date: 1999-09-30
Publication date: 2005-07-13
Anticipated expiration: 2019-09-30
Also published as: JP2001100001A

Description

【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、フォトニックバンド構造をもつ光素子、特に所望の結晶構造を有する３次元のフォトニック結晶を含む光素子を簡便かつ短時間で作製できる方法および装置ならびにこれらの方法および装置を用いて作製された光素子に関する。
【０００２】
【従来の技術】
屈折率の異なる２種類の光学媒質を光の波長オーダーで周期的に配列したフォトニック結晶と呼ばれる構造体では、周期的な屈折率変化により光の波数と振動数すなわち光子エネルギーとの関係がバンド構造を示す。これは、半導体中の電子のエネルギーが周期的なポテンシャルの中でバンド構造を示すのと類似する現象である。フォトニック結晶では、どの方向にも光が伝播しないフォトニックバンドギャップと呼ばれる波長領域を出現させることが可能であったり（Ｅ．Ｙａｂｌｏｎｏｖｉｔｃｈ，Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．５８（２０），２０５９（１９８７））、非常に大きな光学異方性や分散性を示すなど、光学特性に大きな特徴がある。そこでこれらの特徴を利用した、自然放出光の制御や、曲がり角の曲率半径が非常に小さい光導波路、偏光子、分波器などが提案され、応用への期待が高まっている。
【０００３】
しかし従来は、光の波長オーダーで屈折率が周期的構造を有するフォトニック結晶、特に３次元的なフォトニック結晶を、光素子の用途に応じた結晶構造で作製する有効な方法がなく、フォトニック結晶およびそれを利用した光素子の実用化が進まない要因となっていた。
【０００４】
これに対して、最近になって、光の波長オーダーでのフォトニック結晶の作製に関する報告がいくつかなされている。その主なものは以下の３つである。
【０００５】
（１）酸化けい素微小球を含有するコロイド溶液から溶媒を除いて酸化けい素微小球を結晶化することによりフォトニック結晶を得る方法。この方法は酸化けい素微小球の自己配列を利用しており、得られるフォトニック結晶はｏｐａｌ型と呼ばれる。この方法では、比較的容易に大きな繰り返し周期数の結晶が得られる（Ｈ．Ｍｉｇｕｅｚら、Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．７１（９），１１４８（１９９７））。しかし、この方法では酸化けい素微小球が良好な再現性および高い信頼性で配列するわけではなく、また結晶構造を自由に選ぶこともできない。
【０００６】
（２）Ｗｏｏｄ−Ｐｉｌｅ法（Ｓ．Ｎｏｄａら，Ｊｐｎ．Ｊ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．，３５，Ｌ９０９（１９９６））。この方法では、半導体微細加工技術を利用して、２つの基板上にそれぞれ角材を並べたような構造を形成し、その角材部分が直交するように２つの基板を対向させて接着した後、片方の基板をエッチングで除くことにより、「角材」を２層重ねた構造を形成する。同様に「角材」を表面に並べた基板を用意し、精密な位置合わせによる接着とエッチングを繰り返すことにより、角材を１層ずつ積み上げていく。この方法では、全方位にフォトニックバンドギャップが開くダイヤモンド構造を作製できることがわかっている。しかし、この方法では、複雑で手間のかかる微細加工プロセスを必要とし、現実的に作製できる繰り返し周期には限界がある。
【０００７】
（３）オートクローニング法と呼ばれる方法（川上他，特開平１０−３３５７５８）。この方法では、リソグラフィーにより石英または半導体の基板に２次元の周期的な凸凹パタンを形成し、バイアススパッタ法により下層の凸凹パタンを再現しながら、薄膜を多層に積層する。このようにして最初に凸凹パタンを刻んだ基板の面内方向およびその面に垂直な積層方向に３次元的な周期構造を作製する。この方法は、ｏｐａｌ型フォトニック結晶の製造方法より信頼性および再現性がよく、またＷｏｏｄ−ｐｉｌｅ法ほどは複雑で手間のかかる微細加工プロセスを必要としないことから、積層方向に比較的多くの周期を持つフォトニック結晶を作製できる。しかし、この方法では、必然的に下層のパタンの凹部の上には凹部、凸部の上には凸部が形成されるため、特定の結晶構造しか形成できず、任意の結晶構造を実現することはできない。実際、この方法では全方位に開く完全なバンドギャップをもつフォトニック結晶を作製することはできない。
【０００８】
上記３つの方法の他に、光の干渉パタンを利用したフォトニック結晶の製造方法が提案されている（常友，小山，特開平１０−６８８０７）。この方法では、１次元的に積層した多層の薄膜に干渉パタンを焼き付けるようにレーザー光を照射することにより、光強度の強い部位での溶融・蒸発やアブレーションを利用して多層膜の膜面に垂直な方向に周期的な切り込みを入れ、フォトニック結晶を作製する。この方法ではレーザーの干渉パタンによって周期構造を作製する際に、多くの周期を１度に形成でき、効率の良い方法と考えられる。しかし、この方法では、やはり作製できる結晶構造には制限がある。
【０００９】
このように、従来の酸化けい素微小球の自己配列を利用する方法では信頼性および再現性に問題があり、その他の方法ではフォトニック結晶の周期を形成するために一層ずつ極めて高い精度で積層する作業が必要であるため、フォトニック結晶を作製できたとしても長時間を要しかつ繰り返し周期数に限界があり、しかも所望の結晶構造を自由に作製することもできなかった。
【００１０】
【発明が解決しようとする課題】
本発明の目的は、光の波長オーダーの周期を持つ３次元のフォトニック結晶を、従来の方法のように“結晶”を一層ずつ正確に積層する工程を用いることなく、簡便かつ短時間の処理により任意の結晶構造で作製することが可能な新規な方法および製造装置、およびこれらの方法および装置で作製される光素子を提供することにある。
【００１１】
【課題を解決するための手段】
本発明の光素子の製造方法は、屈折率の異なる部位が周期的に配列されたフォトニック結晶を含む光素子を製造する方法であって、光照射によりまたは光照射後に所定の処理を施すことにより、照射された光強度に応じて屈折率が変化する光学媒質に対して、空間内で光の波長オーダーの周期で光強度が変化する場に光学媒質を挿入し、一定時間保持する工程と、前記光学媒質を移動させて空間内で光の波長オーダーの周期で光強度が変化する場を再度作用させる操作を１回以上繰り返す工程とを具備したことを特徴とする。
【００１２】
本発明においては、光学媒質として、光照射後に所定時間経過するか、または光照射後に加熱、電磁波もしくは粒子線の照射、もしくは化学薬品により処理することにより、照射された光強度に応じて屈折率が変化するものが用いられる。
【００１３】
本発明の方法において、空間内で光の波長オーダーの周期で光強度が変化する光の場は、たとえばレーザー光の干渉により生成させる。また、光学媒質の位置を光の波長オーダーの微小距離だけ移動させるには、たとえば光学媒質をｘ、ｙ、ｚの３方向に駆動可能なピエゾ素子を備えたステージを用いる。
【００１４】
本発明の光素子の製造装置は、空間内で光の波長オーダーの周期で光強度が変化する光の場を作り出す光学系と、照射された光強度に応じて屈折率が変化する光学媒質を周期的に光強度が変化する光の場の中に保持しかつその場の中で光の波長オーダーの微小距離だけ移動させることが可能な可動ステージとを具備したことを特徴とする。
【００１５】
本発明の光素子の製造装置は、さらに、作製された光素子を評価するための光源および検出器を具備していてもよい。
【００１７】
【発明の実施の形態】
以下、本発明をより詳細に説明する。
【００１８】
本発明においては、光学媒質として、光照射のみにより、または光照射後に所定時間経過するか、光照射後に加熱、電磁波（光など）もしくは粒子線（電子線、α線、中性子線など）の照射、もしくは化学薬品により処理することにより、照射された光強度に応じて屈折率が変化するものが用いられる。なお、光学媒質における屈折率の変化は、光照射のみで誘起されるのではなく、むしろ光照射の後に上述したような所定の処理を施すことにより誘起される方が好ましい。
【００１９】
上記のような屈折率変化を示す光学媒質は以下のように表現することもできる。ここで、光照射前の光学媒質中での屈折率の最大値と最小値との比をｒ（１）、光照射直後の屈折率の最大値と最小値の比をｒ（２）、屈折率変化のための処理が完了した後の屈折率の最大値と最小値の比をｒ（３）とする。本発明で好適に用いられる光学媒質は、｜ｒ（２）−ｒ（１）｜より｜ｒ（３）−ｒ（２）｜が大きく、さらに光照射後に屈折率の最大値と最小値の比が｜ｒ（３）−ｒ（２）｜／２を超えるまでの時間が光照射時間よりも長いという条件を満たすことが好ましい。
【００２０】
このような光学媒質に用いられる材料の屈折率変化の機構としては、重合性モノマーにおける光重合過程または光化学反応と温度上昇との組み合わせによる重合過程を経る化学変化による屈折率変化、ホールバーニング物質における光照射によるポピュレーション移動による屈折率変化、光異性化する化合物における光照射による屈折率変化などが利用できる。また、光学媒質の光照射部における局所的温度上昇や強い光による分子の分解や変質による屈折率変化を利用することもできる。
【００２１】
より単純には、空孔率の高い無機の多孔体に光重合性モノマーを含浸させて光重合させた後、モノマーのみを洗い出して除去することにより空洞を形成し、残存したポリマーと多孔体の空洞中に存在する空気により屈折率変化を顕在化させるようにしてもよい。また、モノマー除去後の多孔体の空洞中に屈折率の高い物質を充填し、残存したポリマーと充填物質により屈折率変化を顕在化させるようにしてもよい。この場合、光照射前のモノマーと光照射により生成するポリマーとの間で屈折率変化がなくてもよい。
【００２２】
本発明の方法では、空間内で光の強度が周期的に変化する光の場を用意する。このような光の場は、たとえばある方向に進むレーザー光とそのレーザー光をミラーで反射させた反対方向に進むレーザー光との干渉で生じる定常波、または２方向以上の方向に進む進行波の間での干渉パタンを用いて生成させることができる。
【００２３】
例えば、レーザー光の干渉を利用して、３次元立方格子の格子点に相当する位置において特に光強度が高くなるような光の場を生成させる場合について説明する。この場の中に上記のような光学媒質を設置すると、３次元立方格子の格子点に相当する光強度の高い位置で、光学媒質中に屈折率変化が起こる部位を潜像として「焼き付ける」ことができる。
【００２４】
本発明の方法は、各種の３次元結晶構造の格子点が並進対称性を持つことに着目し、光学媒質を光の波長程度の微小距離だけずらして、上記にような「焼き付け」を複数回繰り返す点に特徴がある。
【００２５】
すなわち、最初の「焼き付け」操作により、光学媒質全体にわたって作製しようとする所望の結晶構造を構成する単位格子のうちあるサイトに相当する部位に一括して「焼き付け」ることができる。次に、光学媒質の位置をわずかにずらし、光学媒質中で光強度が高くなる位置が、所望の結晶構造を構成する単位格子のうち別のサイトの位置に一致するようにして再度「焼き付け」を行う。さらに光学媒質を移動し「焼き付け」を行うという作業を、結晶構造を構成する単位格子のすべてのサイトに相当する部位に「焼き付け」終わるまで繰り返す。その後、所定時間を経て「焼き付け」部位の屈折率変化を完了させるか、または光照射などの所定の処理により「焼き付け」部位の屈折率変化を顕在化させることにより、所望のフォトニック結晶が得られる。ここでは、単位格子中の各原子の位置に相当する位置のことをサイトと表現している。
【００２６】
このように本発明の方法では、結晶の並進対称性を最大限利用し、単位格子間の同一サイトの原子に相当する屈折率変化部位を一括して形成する操作を「単位格子内のサイトの数」程度繰り返す。したがって、従来の方法のように、結晶を構成する「周期の数」または「原子の数」だけ作業を繰り返す必要はない。しかも、あるサイトの「焼き付け」から次のサイトの「焼き付け」に移るためには、立体形状をなす光学媒質をわずかに移動するだけでよく、操作が簡単である。
【００２７】
原理的には、周期的に光強度が変化する光の場を生成させるための光学系全体を駆動させても同様のフォトニック結晶が作製できるが、本発明の方法では光学媒質を移動させるので光学系全体を駆動させる場合と比較して簡単かつ精度よくフォトニック結晶を作製することができる。
【００２８】
次に、本発明の光素子の製造装置について説明する。本発明の光素子の製造装置は、空間内で光の波長オーダーの周期で光強度が変化する光の場を作り出す光学系と、照射された光強度に応じて屈折率が変化する光学媒質を周期的に光強度が変化する光の場の中に保持しかつその場の中で光の波長オーダーの微小距離だけ移動させることが可能な可動ステージとを有する。ここでは、紫外光から赤外光の領域にかけての波長約１００ｎｍ〜１０μｍの長さを光の波長オーダーと表現している。
【００２９】
空間内で光の波長オーダーの周期で光強度が変化する光の場を作り出す光学系について、レーザー光の干渉を利用する場合を説明する。
【００３０】
空間内に（ｘ，ｙ，ｚ）の直交座標を考え、ｘ軸方向、ｙ軸方向、ｚ軸方向からそれぞれ周波数ν_x、ν_y、ν_zの光を原点に向けて照射する。原点を挟んで反対側にそれぞれの座標軸に垂直にレーザー光を反射するミラーを設置すると、それぞれのレーザー光に対して入射光と反射光とが干渉し合い、空間内にそれぞれ周期ｃ_a／（２ν_x）、ｃ_a／（２ν_y）、ｃ_a／（２ν_z）の定常波が生成される。ただし、ｃaは媒質中（例えば空気中）の光速度である。これらの定常波の腹にあたる位置では光強度が強くなっているが、それぞれ３方向に周期性をもつ３つの１次元定常波の腹の重なりあったところを特に光強度の強い点とすることができる。
【００３１】
このようにして、図１に示すように、３次元直方晶系（ν_x＝ν_y＝ν_zの場合は立方晶系、ν_x、ν_y、ν_zのうちどれか一組が等しい場合は正方晶系）の格子点上に光強度の強い点を生成することができる。ここで、ν_x、ν_y、ν_zの値は、作製するフォトニック結晶の単位格子の大きさに合わせて選択する。３方向のレーザー光の入射方向およびそれを反射するミラーの向きは作製しようとするフォトニック結晶の結晶構造に応じて決定され、必ずしも直交している必要はない。
【００３２】
このような光の場の中で光学媒質への「焼き付け」を行う。その際、光強度が高い部位のみで「焼き付け」が起こり、その他の部位では起こらないことが望ましい。このため、光学媒質としては２光子吸収などの多光子吸収で化学変化や重合の前駆体生成が起きて「焼き付け」が起こるもの、またはあるしきい値の光強度で「焼き付け」が起こるものが望ましい。
【００３３】
この「焼き付け」によって屈折率の空間変調が規定される。上述したように「焼き付け」のための露光から実際に屈折率変化が起こるまでに時間遅れがあることが望ましい。また、上述したように「焼き付け」による潜像形成の後、加熱や光照射などの所定の処理により初めて屈折率変化が顕在化することが望ましい。これは、光強度の強い格子点において屈折率変化がすぐに始まり無視できない量に達すると、光学媒質中の光強度分布が影響を受け、さらに変調を受けた光強度分布により屈折率変化が進むなどの複雑な効果が重なりあい、所望の屈折率分布を作製することが困難となるからである。これに対して、「焼き付け」により単にその後に起こる屈折率の空間変調の情報を光学媒質に書き込むだけで、実際の屈折率変調はその段階では起こらないようにすれば、前の「焼き付け」が後の「焼き付け」に影響を及ぼすこともなくなる。さらに、「焼き付け」の過程そのものが光強度が周期的に変化する光の場の作用のみで起こるのではなく、例えばゲート光など他の要因との組み合わせで起こるものが望ましい。なぜなら、光学媒質に干渉を起こさせるレーザー光を照射した際に「焼き付け」が起こらなければ、実際に干渉パタンを生じさせるレーザー光を光学媒質に照射しながら位置合わせすることが可能となるためである。「焼き付け」は、位置が決まった後に例えばゲート光を照射することにより実行できることが望ましい。
【００３４】
本発明の装置は、光学媒質を周期的に光強度が変化する光の場の中に保持しかつその場の中で光の波長オーダーの微小距離だけ移動させることが可能な可動ステージを有する。この可動ステージを用い、空間的に固定された周期的な光強度の場の中で、光学媒質を微小距離移動しつつ単位格子中のサイトを順次「焼き付け」ていく。その移動距離は光の波長程度からその１／１０程度であり（〜１００ｎｍ）、ピエゾ素子駆動のステージで精度よく移動することが可能である。可動ステージによる光学媒質の移動のさせ方により、作製されるフォトニック結晶の結晶構造が決まる。また、各格子点の形状が同等でない結晶構造のフォトニック結晶を作製する際には、それぞれの格子点を「焼き付ける」際に光照射強度や光照射時間などを変化させる、あるいは少しずつずらしながら特定のサイトを２重、３重に焼き付けることによって、結晶構造を制御することができる。
【００３５】
本発明の光素子の製造装置にさらに作製された光素子を評価するための光源および検出器を設け、たとえばフォトニックバンドギャップの形成を確認するようにすれば、フォトニック結晶の性能を評価しながら作製することが可能になる。
【００３６】
以下、代表的な結晶構造を作製するための、光学媒質の移動のさせ方について説明する。
【００３７】
体心立方格子を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁＝ν₂＝ν₃とし、それぞれのレーザー光を直交したｘ軸、ｙ軸、ｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーから戻ってきた光との干渉により定常波を立たせる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，ａ／２，ａ／２）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝ｃ_v／（ｎν₁）（ｃ_vは真空中の光速度、ｎは光学媒質の屈折率）である。
【００３８】
面心立方格子を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁＝ν₂＝ν₃とし、それぞれのレーザー光を直交したｘ軸、ｙ軸、ｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーから戻ってきた光との干渉により定常波を立たせる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，０，ａ／２）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点からベクトル（０，ａ／２，ａ／２）分だけずらして第３の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，ａ／２，０）分だけずらして第４の「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝ｃ_v／（ｎν₁）である。
【００３９】
正方晶系の体心格子を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁≠ν₂＝ν₃とし、それぞれのレーザー光を直交したｘ軸、ｙ軸、ｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーから戻ってきた光との干渉により定常波を立たせる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，ｂ／２，ｂ／２）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝ｃ_v／（ｎν₁）、ｂ＝ｃ_v／（ｎν₂）である。
【００４０】
直方晶系の底心格子を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁≠ν₂、ν₂≠ν₃、ν₁≠ν₃とし、それぞれのレーザー光を直交したｘ軸、ｙ軸、ｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーから戻ってきた光との干渉により定常波を立たせる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，ｂ／２，０）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝ｃ_v／（ｎν₁）、ｂ＝ｃ_v／（ｎν₂）である。
【００４１】
直方晶系の面心格子を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁≠ν₂、ν₂≠ν₃、ν₁≠ν₃とし、それぞれのレーザー光を直交したｘ軸、ｙ軸、ｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーから戻ってきた光との干渉により定常波を立たせる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，０，ｃ／２）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点からベクトル（０，ｂ／２，ｃ／２）分だけずらして第３の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，ｂ／２，ｃ／２）分だけずらして第４の「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝ｃ_v／（ｎν₁）、ｂ＝ｃ_v／（ｎν₂）、ｃ＝ｃ_v／（ｎν₃）である。
【００４２】
直方晶系の体心格子を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁≠ν₂、ν₂≠ν₃、ν₁≠ν₃とし、それぞれのレーザー光を直交したｘ軸、ｙ軸、ｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーから戻ってきた光との干渉により定常波を立たせる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，ｂ／２，ｃ／２）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝ｃ_v／（ｎν₁）、ｂ＝ｃ_v／（ｎν₂）、ｃ＝ｃ_v／（ｎν₃）である。
【００４３】
六方晶系を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁＝ν₂≠ν₃とし、それぞれ周波数ν₁の光をベクトル（３^1/2ａ／２，−ａ／２，０）に沿って、周波数ν₂の光をｙ軸に沿って、周波数ν₃の光をｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーで垂直に反射させて戻ってきた光との干渉により定常波を立てる。この状態で、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝ｃ_v／（ｎν₁）である。
【００４４】
三方晶系を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁＝ν₂＝ν₃とし、それぞれのレーザー光を互いのなす角度が等しい３つのベクトルにそって入射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーで垂直に反射させて戻ってきた光との干渉により定常波を立てる。この状態で、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて「焼き付け」を行う。
【００４５】
単斜晶系の底心格子を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁≠ν₂，ν₂≠ν₃，ν₁≠ν₃とし、それぞれ周波数ν₂の光をｙ軸に沿って、周波数ν₃の光をｚ軸に沿って、周波数ν₁の光をベクトル（α，０，β）（α≠０，β≠０）に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーで垂直に反射させて戻ってきた光との干渉により定常波を立てる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、原点からベクトル（ａ／２，ｂ／２，０）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。ただし、ａ＝（α²＋β²）^1/2ｃ_v／（βｎν₁）、ｂ＝ｃ_v／（ｎν₂）である。
【００４６】
ダイヤモンド構造を作製するには、３つのレーザー光の周波数をν₁＝ν₂＝ν₃とし、それぞれのレーザー光を直交したｘ軸、ｙ軸、ｚ軸に沿って原点に向けて照射し、原点に対してそれぞれ反対側に置いたミラーから戻ってきた光との干渉により定常波を立てる。まず、光学媒質を原点（０，０，０）に置いて第１の「焼き付け」を行う。次に、光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，０，ａ／２）分だけずらして第２の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点からベクトル（０，ａ／２，ａ／２）分だけずらして第３の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点からベクトル（ａ／２，ａ／２，０）分だけずらして第４の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点からベクトル（ａ／４，３ａ／４，ａ／４）分だけずらして第５の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点から（３ａ／４，ａ／４，ａ／４）分だけずらして第６の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点から（３ａ／４，３ａ／４，３ａ／４）分だけずらして第７の「焼き付け」を行う。光学媒質を原点から（ａ／４，ａ／４，３ａ／４）だけずらして第８の「焼き付け」を行う。ただしａ＝ｃ_v／（ｎν₁）である。
【００４７】
なお、上述したそれぞれの表題の結晶構造を得るには、光学媒質の移動および「焼き付け」の操作を繰り返す際に、すべてのサイトに対して同等に光照射を行うことを前提としている。一方、あるサイトだけ光照射時間を変えるなどして屈折率の変化の仕方を変えると、表題の結晶構造とは別の結晶構造を得ることもできる。例えば、ダイヤモンド構造を作製する際に、第１から第４までの光照射の条件と、第５から第８までの光照射の条件を変えて、それぞれの一連の焼き付け操作によって生成される屈折率の変化したサイトの大きさや屈折率の変化の度合などを異なるようにすると、閃亜鉛鉱構造を作ることができる。
【００４８】
以上においては３次元周期構造をもつフォトニック結晶を作製する場合について説明しているが、本発明は３次元の周期構造だけでなく２次元または１次元の周期構造を持つフォトニック結晶を作製する場合にも同様に適用できることはもちろんである。
【００４９】
【実施例】
以下、本発明の実施例を図面を参照しながら説明する。
【００５０】
（実施例１）
図２に示す装置を用い、体心立方構造のフォトニック結晶を作製した例を説明する。この例で作製するフォトニック結晶は、骨組みとなるシリカ多孔体中においてエポキシ樹脂硬化物が体心立方構造の格子点をなすように配列し、エポキシ樹脂硬化物とシリカ多孔体の空洞中の空気とで屈折率の周期構造を形成したものである。
【００５１】
フォトニック結晶の骨組みとなるシリカ多孔体をゾル−ゲル法で作製した。このシリカ多孔体は、サイズが１ｍｍ×１ｍｍ×１ｍｍ、空孔率が９０％以上、平均空孔径が３０ｎｍであり、空気に近い１．０１５〜１．０５５の屈折率を有する。また、エポキシ樹脂であるセロキサイド２０２１（ダイセル化学社製）に光酸発生剤である４−モルホリノ−２，５−ジブチロキシベンゼンジアゾニウムホウフッ化塩を１％加えた樹脂液を調製した。シリカ多孔体をこの樹脂液に浸し、樹脂液を含浸させた。このように微細な孔が密にあき、空孔率が９０％以上と非常に高いシリカ多孔体に樹脂液を含浸させたものは、光の波長から見れば、全体が樹脂液のみからなっているのと等価である。
【００５２】
図２において、シリカ多孔体１はピエゾ素子駆動のステージ１１のサンプルホルダ１１ａ上に設置される。このステージ１１は、ｘ、ｙ、ｚの３方向に光の波長程度の微動が可能になっている。ステージ１１上に設置されたシリカ多孔体１の隣接する３つの面に対向するように、それぞれ３枚のミラー１２ｘ、１２ｙ、１２ｚが互いに接して設けられている。
【００５３】
シリカ多孔体１への光照射は以下のようにして行われる。光源１３としてアルゴンレーザー励起のチタンサファイアレーザーを用い、波長８１０ｎｍのレーザー光を発生させる。レーザー光はビームスプリッター１４ａを透過し、ミラー１５ｘで反射されてｘ方向へ進む。そして、シリカ多孔体１へのｘ方向の入射光とミラー１２ｘからの反射光とが干渉しあってシリカ多孔体１の位置で定常波を生成する。ビームスプリッター１４ａで反射されたレーザー光はミラー１５ｙで反射され、ビームスプリッター１４ｂを透過してｙ方向へ進む。そして、シリカ多孔体１へのｙ方向の入射光とミラー１２ｙからの反射光とが干渉しあってシリカ多孔体１の位置で定常波を生成する。ビームスプリッター１４ｂで反射されたレーザー光はミラー１５ｙｚおよびミラー１５ｚで反射されてｚ方向へ進む。そして、シリカ多孔体１へのｚ方向の入射光とミラー１２ｚからの反射光とが干渉しあってシリカ多孔体１の位置で定常波を生成する。
【００５４】
まず、シリカ多孔体１を上記定常波が生成する空間内の原点に設置し、上記のように１回目の光照射を行った。次に、シリカ多孔体１をベクトル（１３５ｎｍ，１３５ｎｍ，１３５ｎｍ）の方向、すなわちｘ、ｙ、ｚ方向にそれぞれ１３５ｎｍ移動し、その位置で原点と同じ照射条件で２回目のレーザー光照射を行った。
【００５５】
このシリカ多孔体１を６０℃に保ったまま５時間加熱して、３次元的な「焼き付け」がなされたエポキシ樹脂の部位を硬化させた。こうして、シリカ多孔体１中に格子定数２７０ｎｍの体心立方格子の格子点にエポキシ樹脂の硬化部位を保持させた。その後、アセトンおよびメタノールでシリカ多孔体を洗浄し、未硬化樹脂および酸発生剤を除去した。
【００５６】
このようにして図３に示すように、シリカ多孔体１中にエポキシ樹脂硬化物２が体心立方構造で配列したフォトニック結晶が得られた。
【００５７】
また、このエポキシ樹脂硬化物２の形状を調べたところ、３つの異なる軸の方向にふくらみのある形をしていた。
【００５８】
（実施例２）
図２に示す装置を用い、ダイヤモンド構造のフォトニック結晶を作製した例を説明する。この例で作製するフォトニック結晶は、シリカ多孔体中にアクリル樹脂がダイヤモンド構造の格子点をなすように配列したものである。
【００５９】
実施例１で用いたのと同じ規格およびサイズのシリカ多孔体を用意した。また、金超微粒子を分散させた多官能アクリレートモノマー（ＳａｒｔｏｍｅｒＳＲ９００８）を主体とし、約１０％のスチレン−アクリロニトリル（７５：２５）共重合体からなる高分子バインダー、約０．１％の下記化学式で示される光重合開始剤からなる光重合型の感光性樹脂液を調製した。シリカ多孔体をこの樹脂液に浸し、樹脂液を含浸させた。
【００６０】
【化１】

【００６１】
図２と同様な装置において、シリカ多孔体１をステージ１１のサンプルホルダ１１ａ上で原点位置に設置し、光源１３としてアルゴンイオンレーザー励起のチタンサファイアレーザーにより発生した７７５ｎｍのレーザー光でポンプされたパラメトリック発振器からの１５４８ｎｍの光を利用して、ｘ、ｙ、ｚ方向にそれぞれ定常波を発生させ、シリカ多孔体中に３次元立方格子をなす光強度の強いスポットを生成した。こうして３次元立方格子の格子点において光重合開始剤による２光子吸収を起こし、その部位のモノマーを重合させた。次に、シリカ多孔体を原点からベクトル（２５８ｎｍ，０ｎｍ，２５８ｎｍ）だけずらして再びレーザー光照射により３次元立方格子の格子点でモノマーを重合させた。次いで、シリカ多孔体の移動と移動後の位置での光照射による重合操作を、それぞれ原点からベクトル（０，２５８ｎｍ，２５８ｎｍ）、（２５８ｎｍ，２５８ｎｍ，０）、（１２９ｎｍ，３８８ｎｍ，１２９ｎｍ）、（３８８ｎｍ，１２９ｎｍ，１２９ｎｍ）、（３８８ｎｍ，３８８ｎｍ，３８８ｎｍ）、（１２９ｎｍ，１２９ｎｍ，３８８ｎｍ）だけずらして順次行い、シリカ多孔体中にアクリレートポリマーをダイヤモンド構造に配列して保持させた。その後、アセトンによりシリカ多孔体を洗浄し、モノマーを除去した。このようにして、ダイヤモンド構造を持つフォトニック結晶を得た。
【００６２】
この実施例においては、光重合によりモノマーを重合してポリマーを生成させる時点では屈折率はほとんど変わらない（モノマーとポリマーの屈折率はそれぞれ約１．４１、１．４９）。すなわち、重合過程は「焼き付け」に相当する。その後、モノマーを取り除く操作により屈折率の空間変調が顕在化してフォトニック結晶が得られる。
【００６３】
なお、位置を変えて「焼き付け」する際に、前回までの「焼き付け」による屈折率変化の影響を最小にするためには、干渉により格子点で強くなった光による２光子吸収だけでは重合せず、その後の第２の波長の光照射や、温度上昇により重合が始まるモノマー、またはモノマーと増感剤、増感剤プレカーサー、ラジカル発生剤等の混合物を用いることが好ましい。
【００６４】
（実施例３）
図２に示す装置を用い、面心立方構造およびそれに類似する結晶構造のフォトニック結晶を作製した例を説明する。
【００６５】
実施例２で用いたのと同様の感光性樹脂液を含浸させたシリカ多孔体を用意した。実施例２と同様に、シリカ多孔体１をステージ１１のサンプルホルダ１１ａ上で原点位置に設置し、光源１３としてアルゴンイオンレーザー励起のチタンサファイアレーザーにより発生した７７５ｎｍのレーザー光でポンプされたパラメトリック発振器からの１５４８ｎｍの光を利用して、ｘ、ｙ、ｚ方向にそれぞれ定常波を発生させ、シリカ多孔体中に３次元立方格子をなす光強度の強いスポットを生成した。こうして３次元立方格子の格子点において光重合開始剤による２光子吸収を起こし、その部位のモノマーを重合させた。次に、シリカ多孔体を原点からベクトル（２５８ｎｍ，０ｎｍ，２５８ｎｍ）だけずらして再びレーザー光照射により３次元立方格子の格子点でモノマーを重合させた。次いで、シリカ多孔体の移動と移動後の位置での光照射による重合操作を、それぞれ原点からベクトル（０，２５８ｎｍ，２５８ｎｍ）、（２５８ｎｍ，２５８ｎｍ，０）だけずらして順次行い、シリカ多孔体中にアクリレートポリマーを面心立方構造に配列して保持させた。その後、アセトンによりシリカ多孔体を洗浄し、モノマーを除去した。このようにして、面心立方格子構造を持つフォトニック結晶（実施例３Ａ）を得た。
【００６６】
一方、上記と同じ感光性樹脂液を含浸させた別のシリカ多孔体を用意した。そして、上記と全く同様の操作により面心立方格子の格子点の「焼き付け」を行い、シリカ多孔体中にアクリレートポリマーを面心立方構造に配列して保持させた。さらに、このシリカ多孔体に対して以下の４つの操作を加えた。すなわち、シリカ多孔体の移動と移動後の位置での光照射による重合操作を、それぞれ原点からベクトル（２２ｎｍ，２２ｎｍ，０ｎｍ）、（２８０ｎｍ，２２ｎｍ，２５０ｎｍ）、（２２ｎｍ，２８０ｎｍ，２５８ｎｍ）、（２８０ｎｍ，２８０ｎｍ，０ｎｍ）だけずらして順次行い、シリカ多孔体中にアクリレートポリマーを保持させた。なお、これらの追加の操作の際に照射するレーザー光の強度は、面心立方格子構造を作製する場合の強度より弱くした。その後、アセトンによりシリカ多孔体を洗浄し、モノマーを除去した。このようにして、屈折率の３次元周期構造を持つフォトニック結晶（実施例３Ｂ）を得た。
【００６７】
実施例３Ｂのフォトニック結晶は、面心立方構造の格子点において大きなポリマー球に対して小さなポリマー球が近接しただるまのような形状をなすポリマー部位が形成された構造を有する。
【００６８】
実施例３Ｂにおいて、面心立方構造を形成する操作に追加して行った操作により生じた小さなポリマー球を詳細に調べた。その結果、一度のレーザー光照射により形成される格子定数５１６ｎｍの単純立方格子の格子点に相当するポリマー球は、正確に言えば球形からずれた形状をしていたが、１グループに属するポリマー球どうしは正確に同じ大きさ、形状であった。
【００６９】
このように、本発明の方法では、干渉パタンで空間に生じさせた光強度の特に強い場所（格子点）の形状が、球形以外の形状であっても等しくなる。これは、意図しない原因によっていびつな形状の格子点が形成される場合でも同様であり、正確に等しい格子点が形成される。
【００７０】
なお、実施例３Ｂのフォトニック結晶は面心立方格子の格子点の大きなポリマー球とこれらから若干ずれて形成された小さなポリマー球を含んでいるため、実施例３Ａの面心立方格子構造のフォトニック結晶に比べて対称性が低い。このため、実施例３Ａのフォトニック結晶ではバンドギャップを生じない方位にも、実施例３Ｂのフォトニック結晶ではバンドギャップが生じた。
【００７１】
（実施例４）
図４に本発明に係る他の光素子製造装置を示す。図４の装置は、図２の装置構成に加えて、第２の波長の光を照射する第２の光源１６と、ステージ上の光学媒質の透過スペクトルを測定するための光源および分光器２１と、光検出器２３を備えている。
【００７２】
この装置により処理される光学媒質は、光の干渉パタンによる「焼き付け」だけでは屈折率変化が生じず、第２の光源１６から第２の波長の光を照射することにより屈折率変化が生じるものである。
【００７３】
この装置を用いて、実施例１〜３と同様にして所望の結晶構造に対応する焼き付けを行った後、第２の光源１６からの第２の波長の光をミラー１７で反射させてシリカ多孔体１に含浸させた光学媒質に照射することにより屈折率変化を生じさせ、フォトニック結晶を作製した。その後、透過スペクトル測定用の光源と分光器２１から先端に集光レンズを設けた光ファイバー２２を通して光学媒質に光を照射し、その波長を２１に含まれる分光器で掃引して、透過した光を光検出器２３により検出し、フォトニック結晶の透過スペクトルにより測定した。図５にこのときの透過スペクトルを示す。この図に示されるように、製造されたフォトニック結晶には、波長１０００ｎｍの近傍でフォトニックバンドギャップが形成されることが確認できた。このように図４の装置では、フォトニック結晶の性能を評価しながら作製することが可能になる。
【００７４】
以上の実施例においては、図２または図４の装置を用いて３次元的な結晶構造を作製した例について説明したが、図６に示すように周期的に光強度変化の場を生成するために進行方向の異なる進行波同士の干渉を利用してもよい。この図に示すように、振動数νの２つのレーザー光を角度θで交差させると、両者の交わる光強度の強い領域（図中破線で表示）は周期ｃ_a／｛２νｓｉｎ（θ／２）｝の１次元周期構造をとる。なお、３方向に進行するレーザー光を用いれば、２次元六方晶系を得ることができる。
【００７５】
【発明の効果】
以上説明したように本発明によれば、結晶の並進対称性を最大限利用し、単位格子間の同じサイトに相当する屈折率変化部位を一括して形成する操作を、光学媒質を微小距離だけ移動させて単位格子内のサイトの数程度繰り返すことによりフォトニック結晶を作製できるので、操作が簡単であり、従来は事実上作製がほとんど不可能であった光の波長領域の多周期の３次元フォトニック結晶でも所望の結晶構造で精度よく作製することができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の方法により３次元直方晶系構造をなす格子点上に生成された光強度の強い部分を示す斜視図。
【図２】本発明の実施例１における光素子の製造装置を示す斜視図。
【図３】本発明の実施例１において作製されたフォトニック結晶の構造を示す斜視図。
【図４】本発明の実施例４における光素子の製造装置を示す斜視図。
【図５】本発明の実施例１において作製されたフォトニック結晶の透過スペクトルを示す図。
【図６】本発明により、進行方向の異なる２つの進行波の干渉により光強度の１次元周期構造を形成する方法を示す図。
【符号の説明】
１…シリカ多孔体
２…エポキシ樹脂硬化物
１１…ステージ
１２…ミラー
１３…光源
１４…ビームスプリッター
１５…ミラー
１６…第２の光源
１７…ミラー
２１…透過スペクトル測定用の光源・分光器
２２…光ファイバー
２３…光検出器[0001]
BACKGROUND OF THE INVENTION
The present invention relates to a method and an apparatus capable of easily and quickly manufacturing an optical element having a photonic band structure, particularly an optical element including a three-dimensional photonic crystal having a desired crystal structure, and using these methods and apparatuses. The present invention relates to the manufactured optical element.
[0002]
[Prior art]
In a structure called a photonic crystal in which two types of optical media with different refractive indexes are periodically arranged in the order of the wavelength of light, the relationship between the wave number of light and the frequency, that is, the photon energy is a band due to periodic refractive index changes. The structure is shown. This is a phenomenon similar to the case where the energy of electrons in a semiconductor exhibits a band structure in a periodic potential. In photonic crystals, a wavelength region called a photonic band gap in which light does not propagate in any direction can appear (E. Yablonovich, Phys. Rev. Lett. 58 (20), 2059 (1987). ), And has great characteristics in optical properties, such as very large optical anisotropy and dispersibility. Therefore, optical waveguides, polarizers, duplexers, and the like that utilize these features to control spontaneously emitted light and have a very small radius of curvature of the bending angle have been proposed, and expectations for application are increasing.
[0003]
Conventionally, however, there is no effective method for producing a photonic crystal having a periodic structure with a refractive index in the order of the wavelength of light, particularly a three-dimensional photonic crystal with a crystal structure suitable for the use of an optical element. The nick crystal and the optical element using the nick crystal have become a factor that does not advance.
[0004]
On the other hand, recently, several reports on the production of photonic crystals in the order of the wavelength of light have been made. The main three are as follows.
[0005]
(1) A method of obtaining a photonic crystal by crystallizing silicon oxide microspheres by removing a solvent from a colloidal solution containing silicon oxide microspheres. This method uses the self-alignment of silicon oxide microspheres, and the resulting photonic crystal is called the opal type. In this method, crystals with a large number of repetition periods can be obtained relatively easily (H. Miguez et al., Appl. Phys. Lett. 71 (9), 1148 (1997)). However, this method does not arrange the silicon oxide microspheres with good reproducibility and high reliability, and the crystal structure cannot be freely selected.
[0006]
(2) Wood-Pile method (S. Noda et al., Jpn. J. Appl. Phys., 35, L909 (1996)). In this method, a structure in which square members are arranged on two substrates using a semiconductor microfabrication technique is formed, and the two substrates are bonded to each other so that the square member portions are orthogonal to each other. By removing this substrate by etching, a structure in which two “square members” are stacked is formed. Similarly, a board with “square bars” arranged on the surface is prepared, and the square bars are stacked one by one by repeating adhesion and etching by precise alignment. This method has been found to produce a diamond structure with a photonic band gap open in all directions. However, this method requires a complicated and laborious microfabrication process, and there is a limit to the repetition period that can be practically produced.
[0007]
(3) A method called autocloning method (Kawakami et al., JP-A-10-335758). In this method, a two-dimensional periodic uneven pattern is formed on a quartz or semiconductor substrate by lithography, and thin films are stacked in multiple layers while reproducing the underlying uneven pattern by a bias sputtering method. In this way, a three-dimensional periodic structure is produced in the in-plane direction of the substrate on which the uneven pattern is first engraved and in the stacking direction perpendicular to the surface. This method is more reliable and reproducible than the opal-type photonic crystal manufacturing method, and does not require a complicated and time-consuming microfabrication process as compared to the wood-pill method. A photonic crystal with a period can be produced. However, in this method, a concave portion is necessarily formed on the concave portion of the lower layer pattern, and a convex portion is formed on the convex portion, so that only a specific crystal structure can be formed, and an arbitrary crystal structure is realized. It is not possible. In fact, this method cannot produce a photonic crystal having a complete band gap that opens in all directions.
[0008]
In addition to the above three methods, a method of producing a photonic crystal using an optical interference pattern has been proposed (Tsunotomo, Koyama, JP 10-68807). In this method, a laser beam is irradiated so as to burn an interference pattern onto a multi-layered thin film that is one-dimensionally stacked, so that the film surface of the multi-layered film is utilized by using melting / evaporation or ablation at a portion where the light intensity is strong. Periodic cuts are made in the vertical direction to produce a photonic crystal. This method is considered to be an efficient method because many periods can be formed at a time when a periodic structure is formed by a laser interference pattern. However, with this method, there is a limit to the crystal structure that can still be produced.
[0009]
As described above, there is a problem in reliability and reproducibility in the conventional method using the self-alignment of silicon oxide microspheres, and in other methods, the layers of the photonic crystal are formed with extremely high accuracy one by one in order to form the period of the photonic crystal. Therefore, even if a photonic crystal can be produced, it takes a long time and there is a limit to the number of repetition cycles, and a desired crystal structure cannot be produced freely.
[0010]
[Problems to be solved by the invention]
An object of the present invention is to process a three-dimensional photonic crystal having a period of the wavelength order of light easily and in a short time without using a process of accurately stacking “crystals” one layer at a time as in the conventional method. It is an object of the present invention to provide a novel method and manufacturing apparatus that can be manufactured with an arbitrary crystal structure, and an optical element manufactured with these method and apparatus.
[0011]
[Means for Solving the Problems]
The optical element manufacturing method of the present invention is a method for manufacturing an optical element including a photonic crystal in which portions having different refractive indexes are periodically arranged, and is subjected to a predetermined treatment by light irradiation or after light irradiation. The step of inserting the optical medium in a field where the light intensity changes with a period of the wavelength order of the light in the space with respect to the optical medium whose refractive index changes according to the irradiated light intensity, and holding for a certain time And a step of repeating the operation of moving the optical medium and re-acting a field in which the light intensity changes in a space in the order of the wavelength of the light in the space one or more times.
[0012]
In the present invention, the optical medium has a refractive index according to the intensity of light irradiated by elapse of a predetermined time after light irradiation, or by treatment with heating, electromagnetic wave or particle beam irradiation or chemicals after light irradiation. The one that changes is used.
[0013]
In the method of the present invention, a light field whose light intensity changes in a space with a period in the order of the wavelength of light is generated by interference of laser light, for example. In order to move the position of the optical medium by a minute distance on the order of the wavelength of light, for example, a stage including a piezo element that can drive the optical medium in three directions of x, y, and z is used.
[0014]
The optical element manufacturing apparatus of the present invention includes an optical system that generates a light field whose light intensity changes in a space in a period of the wavelength order of light, and an optical medium whose refractive index changes according to the irradiated light intensity. And a movable stage that can be held in a light field whose light intensity changes periodically and can be moved by a minute distance in the wavelength order of the light in the field.
[0015]
The optical element manufacturing apparatus of the present invention may further include a light source and a detector for evaluating the manufactured optical element.
[0017]
DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION
Hereinafter, the present invention will be described in more detail.
[0018]
In the present invention, the optical medium is irradiated with light only or after a predetermined time after light irradiation, or after irradiation with light, irradiation with electromagnetic waves (light, etc.) or particle beams (electron beam, α-ray, neutron beam, etc.) Alternatively, a material whose refractive index changes depending on the intensity of light irradiated by treatment with chemicals is used. Note that the change in the refractive index in the optical medium is not induced only by light irradiation, but rather is preferably induced by performing the above-described predetermined processing after light irradiation.
[0019]
The optical medium exhibiting the refractive index change as described above can also be expressed as follows. Here, the ratio between the maximum value and the minimum value of the refractive index in the optical medium before light irradiation is r (1), the ratio between the maximum value and the minimum value of the refractive index immediately after light irradiation is r (2), Let r (3) be the ratio of the maximum value and the minimum value of the refractive index after the processing for changing the rate is completed. The optical medium suitably used in the present invention has a larger | r (3) -r (2) | than | r (2) -r (1) |, and has a maximum value and a minimum value of the refractive index after light irradiation. It is preferable to satisfy the condition that the time until the ratio exceeds | r (3) −r (2) | / 2 is longer than the light irradiation time.
[0020]
The refractive index change mechanism of the material used in such an optical medium includes a photopolymerization process in a polymerizable monomer or a refractive index change due to a chemical change through a polymerization process by a combination of a photochemical reaction and a temperature rise, and in a hole burning substance. Changes in refractive index due to population movement due to light irradiation, changes in refractive index due to light irradiation in photoisomerizable compounds, and the like can be used. In addition, it is possible to use a local temperature rise in the light irradiation portion of the optical medium or a refractive index change due to molecular decomposition or alteration by strong light.
[0021]
More simply, after impregnating a photopolymerizable monomer with an inorganic porous body having a high porosity and performing photopolymerization, only the monomer is washed out and removed to form a cavity, and the remaining polymer and the porous body are separated. The change in refractive index may be manifested by air present in the cavity. Further, a substance having a high refractive index may be filled in the cavity of the porous body after the monomer removal, and the refractive index change may be manifested by the remaining polymer and the filling substance. In this case, there is no need to change the refractive index between the monomer before light irradiation and the polymer produced by light irradiation.
[0022]
In the method of the present invention, a light field in which the intensity of light periodically changes in space is prepared. Such a light field is, for example, a standing wave generated by interference between a laser beam traveling in a certain direction and a laser beam traveling in the opposite direction reflected by the mirror, or a traveling wave traveling in two or more directions. Can be generated using the interference pattern in FIG.
[0023]
For example, a case will be described in which laser light interference is used to generate a light field with particularly high light intensity at a position corresponding to a lattice point of a three-dimensional cubic lattice. When an optical medium as described above is installed in this field, a portion where the refractive index change occurs in the optical medium is “baked” as a latent image at a position with high light intensity corresponding to the lattice point of a three-dimensional cubic lattice. Can do.
[0024]
The method of the present invention pays attention to the fact that the lattice points of various three-dimensional crystal structures have translational symmetry, and the above-mentioned “baking” is performed a plurality of times by shifting the optical medium by a minute distance about the wavelength of light. It is characterized by repeated points.
[0025]
That is, by the first “baking” operation, “baking” can be performed collectively on a site corresponding to a site in a unit cell constituting a desired crystal structure to be manufactured over the entire optical medium. Next, the position of the optical medium is slightly shifted, and “baking” is performed again so that the position where the light intensity increases in the optical medium coincides with the position of another site in the unit cell constituting the desired crystal structure. I do. Further, the operation of moving the optical medium and performing “baking” is repeated until “baking” is completed at the sites corresponding to all the sites of the unit cell constituting the crystal structure. After that, a predetermined photonic crystal is obtained by completing the refractive index change of the “baked” part after a predetermined time or by revealing the refractive index change of the “baked” part by a predetermined process such as light irradiation. It is done. Here, the position corresponding to the position of each atom in the unit cell is expressed as a site.
[0026]
As described above, in the method of the present invention, the operation of collectively forming the refractive index change sites corresponding to the atoms at the same site between unit lattices is performed by maximizing the use of the translational symmetry of the crystal. Repeat about "number". Therefore, it is not necessary to repeat the operation by the “number of periods” or “number of atoms” constituting the crystal as in the conventional method. Moreover, in order to move from “baking” at one site to “baking” at the next site, it is only necessary to move the optical medium having a three-dimensional shape slightly, and the operation is simple.
[0027]
In principle, a similar photonic crystal can be produced by driving the entire optical system for generating a light field whose light intensity periodically changes, but the method of the present invention moves the optical medium. A photonic crystal can be produced easily and accurately compared to the case where the entire optical system is driven.
[0028]
Next, the optical device manufacturing apparatus of the present invention will be described. The optical element manufacturing apparatus of the present invention includes an optical system that generates a light field whose light intensity changes in a space in a period of the wavelength order of light, and an optical medium whose refractive index changes according to the irradiated light intensity. And a movable stage that can be held in a light field whose light intensity changes periodically and can be moved by a minute distance in the light wavelength order. Here, the length of about 100 nm to 10 μm from the ultraviolet light to the infrared light region is expressed as the wavelength order of light.
[0029]
A description will be given of a case in which laser light interference is used in an optical system that generates a light field whose light intensity changes in a space in the order of the wavelength of light in space.
[0030]
Considering (x, y, z) Cartesian coordinates in space, the frequency v _x , Ν _y , Ν _z Irradiate the light toward the origin. When mirrors that reflect laser light perpendicular to the respective coordinate axes are installed on the opposite side across the origin, incident light and reflected light interfere with each laser light, and each has a period c in the space. _a / (2ν _x ), C _a / (2ν _y ), C _a / (2ν _z ) Standing wave is generated. Here, ca is the speed of light in the medium (for example, in the air). Although the light intensity is strong at the position corresponding to the antinodes of these standing waves, a point where the antinodes of three one-dimensional standing waves having periodicity in three directions overlap each other can be a particularly strong point.
[0031]
In this way, as shown in FIG. 1, the three-dimensional tetragonal system (ν _x = Ν _y = Ν _z In the case of cubic, ν _x , Ν _y , Ν _z If any one of them is equal, a point having a high light intensity can be generated on a lattice point of a tetragonal system. Where ν _x , Ν _y , Ν _z Is selected according to the size of the unit cell of the photonic crystal to be produced. The incident direction of the three laser beams and the direction of the mirror that reflects the laser beam are determined according to the crystal structure of the photonic crystal to be manufactured, and are not necessarily orthogonal.
[0032]
In such a light field, “baking” onto the optical medium is performed. At that time, it is desirable that “burn-in” occurs only in a portion where the light intensity is high and does not occur in other portions. For this reason, there are optical media that cause “burn-in” due to chemical changes or polymerization precursor formation due to multiphoton absorption such as two-photon absorption, or “burn-in” that occurs at a certain light intensity. desirable.
[0033]
This “baking” defines the spatial modulation of the refractive index. As described above, it is desirable that there is a time delay from the exposure for “printing” to the actual change in refractive index. Further, as described above, it is desirable that the refractive index change becomes apparent only after a latent image is formed by “baking” after a predetermined process such as heating or light irradiation. This is because when the refractive index change starts immediately at a lattice point where the light intensity is high and reaches a non-negligible amount, the light intensity distribution in the optical medium is affected, and the refractive index change is further advanced by the modulated light intensity distribution. This is because complicated effects such as the above overlap, making it difficult to produce a desired refractive index profile. On the other hand, if the information on the spatial modulation of the refractive index that occurs after the “burning” is simply written into the optical medium, and the actual refractive index modulation does not occur at that stage, the previous “baking” can be performed. It will not affect the subsequent “baking”. Further, it is desirable that the “baking” process itself does not occur only by the action of a light field whose light intensity changes periodically, but occurs in combination with other factors such as gate light. This is because if “burn-in” does not occur when laser light that causes interference to the optical medium is irradiated, it is possible to align the optical medium while irradiating the optical medium with laser light that actually generates the interference pattern. is there. It is desirable that “baking” can be performed by irradiating, for example, gate light after the position is determined.
[0034]
The apparatus of the present invention includes a movable stage that can hold an optical medium in a light field whose light intensity changes periodically and can move the optical medium by a minute distance on the order of the wavelength of light. Using this movable stage, the sites in the unit cell are sequentially “baked” while moving the optical medium by a minute distance in a spatially fixed periodic light intensity field. The moving distance is about 1/10 of the wavelength of light (˜100 nm), and it can be moved with high precision on a stage driven by a piezo element. The crystal structure of the photonic crystal to be manufactured is determined depending on how the optical medium is moved by the movable stage. Also, when producing photonic crystals with crystal structures that do not have the same shape of each lattice point, change the light irradiation intensity, light irradiation time, etc., or slightly shift them when “baking” each lattice point. The crystal structure can be controlled by baking specific sites in double or triple.
[0035]
If the optical device manufacturing apparatus of the present invention is further provided with a light source and a detector for evaluating the produced optical device, for example, if the formation of a photonic band gap is confirmed, the performance of the photonic crystal is evaluated. It becomes possible to produce.
[0036]
Hereinafter, how to move the optical medium for producing a typical crystal structure will be described.
[0037]
To make a body-centered cubic lattice, the frequency of the three laser beams is ν ₁ = Ν ₂ = Ν _Three Irradiate each laser beam to the origin along the orthogonal x-axis, y-axis, and z-axis, and set up standing waves by interference with the light returned from the mirrors placed on the opposite sides of the origin. The First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, a second “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by the vector (a / 2, a / 2, a / 2). Where a = c _v / (Nν ₁ ) (C _v Is the speed of light in vacuum and n is the refractive index of the optical medium.
[0038]
To make a face-centered cubic lattice, the frequency of the three laser beams is ν ₁ = Ν ₂ = Ν _Three Irradiate each laser beam to the origin along the orthogonal x-axis, y-axis, and z-axis, and set up standing waves by interference with the light returned from the mirrors placed on the opposite sides of the origin. The First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, the second “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by the vector (a / 2, 0, a / 2). A third “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by a vector (0, a / 2, a / 2). The optical medium is shifted from the origin by the vector (a / 2, a / 2, 0) to perform the fourth “baking”. Where a = c _v / (Nν ₁ ).
[0039]
To create a tetragonal body-centered lattice, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ ≠ ν ₂ = Ν _Three Irradiate each laser beam to the origin along the orthogonal x-axis, y-axis, and z-axis, and set up standing waves by interference with the light returned from the mirrors placed on the opposite sides of the origin. The First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, the second “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by the vector (a / 2, b / 2, b / 2). Where a = c _v / (Nν ₁ ), B = c _v / (Nν ₂ ).
[0040]
To create a tetragonal bottom center lattice, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ ≠ ν ₂ , Ν ₂ ≠ ν _Three , Ν ₁ ≠ ν _Three Irradiate each laser beam to the origin along the orthogonal x-axis, y-axis, and z-axis, and set up standing waves by interference with the light returned from the mirrors placed on the opposite sides of the origin. The First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, the optical medium is shifted from the origin by a vector (a / 2, b / 2, 0) to perform the second “baking”. Where a = c _v / (Nν ₁ ), B = c _v / (Nν ₂ ).
[0041]
To create a tetragonal face-centered lattice, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ ≠ ν ₂ , Ν ₂ ≠ ν _Three , Ν ₁ ≠ ν _Three Irradiate each laser beam to the origin along the orthogonal x-axis, y-axis, and z-axis, and set up standing waves by interference with the light returned from the mirrors placed on the opposite sides of the origin. The First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, the second “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by the vector (a / 2, 0, c / 2). A third “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by a vector (0, b / 2, c / 2). The optical medium is shifted from the origin by the vector (a / 2, b / 2, c / 2) to perform the fourth “baking”. Where a = c _v / (Nν ₁ ), B = c _v / (Nν ₂ ), C = c _v / (Nν _Three ).
[0042]
To create a tetragonal body-centered lattice, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ ≠ ν ₂ , Ν ₂ ≠ ν _Three , Ν ₁ ≠ ν _Three Irradiate each laser beam to the origin along the orthogonal x-axis, y-axis, and z-axis, and set up standing waves by interference with the light returned from the mirrors placed on the opposite sides of the origin. The First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, the optical medium is shifted from the origin by the vector (a / 2, b / 2, c / 2) to perform the second “baking”. Where a = c _v / (Nν ₁ ), B = c _v / (Nν ₂ ), C = c _v / (Nν _Three ).
[0043]
To create a hexagonal system, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ = Ν ₂ ≠ ν _Three And frequency ν ₁ Light vector (3 ^1/2 a / 2, -a / 2, 0), the frequency ν ₂ Of light along the y-axis with a frequency ν _Three Is irradiated toward the origin along the z-axis, and a standing wave is generated by interference with the light that is reflected vertically by mirrors placed on opposite sides of the origin. In this state, the optical medium is placed at the origin (0, 0, 0) to perform “baking”. Where a = c _v / (Nν ₁ ).
[0044]
To make a trigonal system, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ = Ν ₂ = Ν _Three Each laser beam is incident along three vectors having the same angle between each other, and a standing wave is generated by interference with light that is reflected vertically by mirrors placed on opposite sides of the origin. . In this state, the optical medium is placed at the origin (0, 0, 0) to perform “baking”.
[0045]
To make a monoclinic bottom-centered lattice, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ ≠ ν ₂ , Ν ₂ ≠ ν _Three , Ν ₁ ≠ ν _Three And frequency ν ₂ Of light along the y-axis with a frequency ν _Three Along the z-axis, the frequency ν ₁ Was irradiated toward the origin along the vector (α, 0, β) (α ≠ 0, β ≠ 0), and reflected back vertically by mirrors placed on the opposite sides of the origin. Standing waves are generated by interference with light. First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, the second “baking” is performed by shifting the vector (a / 2, b / 2, 0) from the origin. Where a = (α ² + Β ² ) ^1/2 c _v / (Βnν ₁ ), B = c _v / (Nν ₂ ).
[0046]
To create a diamond structure, the frequency of the three laser beams is set to ν ₁ = Ν ₂ = Ν _Three And each laser beam is irradiated toward the origin along the orthogonal x-axis, y-axis, and z-axis, and a standing wave is generated by interference with light returned from a mirror placed on the opposite side of the origin. . First, the first “baking” is performed with the optical medium placed at the origin (0, 0, 0). Next, the second “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by the vector (a / 2, 0, a / 2). A third “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by a vector (0, a / 2, a / 2). The optical medium is shifted from the origin by the vector (a / 2, a / 2, 0) to perform the fourth “baking”. The optical medium is shifted from the origin by the vector (a / 4, 3a / 4, a / 4), and the fifth “baking” is performed. A sixth “baking” is performed by shifting the optical medium by (3a / 4, a / 4, a / 4) from the origin. The seventh “baking” is performed by shifting the optical medium by (3a / 4, 3a / 4, 3a / 4) from the origin. The eighth “baking” is performed by shifting the optical medium from the origin by (a / 4, a / 4, 3a / 4). Where a = c _v / (Nν ₁ ).
[0047]
In order to obtain the crystal structures of the respective titles described above, it is assumed that light irradiation is equally performed on all sites when the optical medium movement and the “baking” operation are repeated. On the other hand, if the method of changing the refractive index is changed by changing the light irradiation time only at a certain site, a crystal structure different from the title crystal structure can be obtained. For example, when producing a diamond structure, the refractive index generated by a series of baking operations by changing the first to fourth light irradiation conditions and the fifth to eighth light irradiation conditions. A sphalerite structure can be made by changing the size of the site of the change in the size and the degree of change in the refractive index.
[0048]
Although the case where a photonic crystal having a three-dimensional periodic structure is produced has been described above, the present invention produces not only a three-dimensional periodic structure but also a photonic crystal having a two-dimensional or one-dimensional periodic structure. Of course, the same applies to the case.
[0049]
【Example】
Embodiments of the present invention will be described below with reference to the drawings.
[0050]
(Example 1)
An example in which a photonic crystal having a body-centered cubic structure is manufactured using the apparatus shown in FIG. 2 will be described. In the photonic crystal produced in this example, the cured epoxy resin is arranged so as to form lattice points of a body-centered cubic structure in the porous silica body that is the framework, and the air in the cavity of the cured epoxy resin and the porous silica body And a periodic structure of refractive index.
[0051]
A porous silica material that forms a framework of the photonic crystal was prepared by a sol-gel method. This porous silica has a size of 1 mm × 1 mm × 1 mm, a porosity of 90% or more, an average pore diameter of 30 nm, and a refractive index of 1.015 to 1.055 close to air. Further, a resin solution was prepared by adding 1% of 4-morpholino-2,5-dibutyroxybenzenediazonium borofluoride as a photoacid generator to ceroxide 2021 (manufactured by Daicel Chemical Industries) as an epoxy resin. The porous silica was immersed in this resin solution and impregnated with the resin solution. In such a case where a fine porous hole is closely packed and a porous silica impregnated with a very high porosity of 90% or more is impregnated with a resin liquid, the whole is made only of the resin liquid when viewed from the wavelength of light. Is equivalent to
[0052]
In FIG. 2, the porous silica 1 is placed on a sample holder 11a of a stage 11 driven by a piezo element. The stage 11 can be finely moved about the wavelength of light in three directions of x, y, and z. Three

mirrors

12x, 12y, and 12z are provided in contact with each other so as to oppose three adjacent surfaces of the porous silica material 1 installed on the stage 11.
[0053]
Light irradiation to the silica porous body 1 is performed as follows. An argon laser-excited titanium sapphire laser is used as the light source 13, and laser light having a wavelength of 810 nm is generated. The laser light passes through the beam splitter 14a, is reflected by the mirror 15x, and travels in the x direction. Then, the incident light in the x direction on the porous silica body 1 and the reflected light from the mirror 12 x interfere with each other to generate a standing wave at the position of the porous silica body 1. The laser beam reflected by the beam splitter 14a is reflected by the mirror 15y, passes through the beam splitter 14b, and proceeds in the y direction. And the incident light of the y direction to the silica porous body 1 and the reflected light from the mirror 12y interfere with each other, and a standing wave is generated at the position of the silica porous body 1. The laser beam reflected by the beam splitter 14b is reflected by the mirror 15yz and the mirror 15z and travels in the z direction. And the incident light of the z direction to the silica porous body 1 and the reflected light from the mirror 12z interfere with each other, and a standing wave is generated at the position of the silica porous body 1.
[0054]
First, the porous silica 1 was placed at the origin in the space where the standing wave was generated, and the first light irradiation was performed as described above. Next, the porous silica 1 was moved by 135 nm in the vector (135 nm, 135 nm, 135 nm) directions, that is, in the x, y, and z directions, respectively, and the second laser light irradiation was performed at the same position as the origin. .
[0055]
The porous silica 1 was heated for 5 hours while maintaining the temperature at 60 ° C. to cure the portion of the epoxy resin on which the three-dimensional “baking” was performed. Thus, the cured portion of the epoxy resin was held at the lattice points of the body-centered cubic lattice having a lattice constant of 270 nm in the porous silica 1. Thereafter, the porous silica was washed with acetone and methanol to remove the uncured resin and the acid generator.
[0056]
Thus, as shown in FIG. 3, a photonic crystal in which the cured epoxy resin 2 was arranged in a body-centered cubic structure in the porous silica 1 was obtained.
[0057]
Moreover, when the shape of this epoxy resin hardened | cured material 2 was investigated, it had the shape which swelled in the direction of three different axes.
[0058]
(Example 2)
An example in which a photonic crystal having a diamond structure is manufactured using the apparatus shown in FIG. 2 will be described. The photonic crystal produced in this example is one in which an acrylic resin is arranged in a porous silica material so as to form diamond lattice points.
[0059]
A porous silica material having the same standard and size as those used in Example 1 was prepared. In addition, a polymer binder mainly composed of a polyfunctional acrylate monomer (Sartomer SR9008) in which ultrafine gold particles are dispersed and composed of about 10% styrene-acrylonitrile (75:25) copolymer, A photopolymerization type photosensitive resin liquid comprising the photopolymerization initiator shown was prepared. The porous silica was immersed in this resin solution and impregnated with the resin solution.
[0060]
[Chemical 1]

[0061]
In the same apparatus as in FIG. 2, the porous silica 1 is placed at the origin on the sample holder 11 a of the stage 11, and is parametrically pumped with a 775 nm laser beam generated by a titanium sapphire laser excited by an argon ion laser as the light source 13. Using the light of 1548 nm from the oscillator, standing waves were generated in the x, y, and z directions, respectively, and a spot with high light intensity forming a three-dimensional cubic lattice in the porous silica was generated. In this way, two-photon absorption was caused by the photopolymerization initiator at the lattice points of the three-dimensional cubic lattice, and the monomer at that site was polymerized. Next, the silica porous body was shifted from the origin by a vector (258 nm, 0 nm, 258 nm), and the monomer was polymerized again at the lattice points of the three-dimensional cubic lattice by laser light irradiation. Next, the polymerization operation by the light irradiation at the position after the movement of the porous silica material and after the movement is performed from the origin by vectors (0, 258 nm, 258 nm), (258 nm, 258 nm, 0), (129 nm, 388 nm, 129 nm), ( 388 nm, 129 nm, 129 nm), (388 nm, 388 nm, 388 nm), and (129 nm, 129 nm, 388 nm) were sequentially shifted to hold the acrylate polymer in a diamond structure in a porous silica material. Thereafter, the porous silica was washed with acetone to remove the monomer. In this way, a photonic crystal having a diamond structure was obtained.
[0062]
In this example, the refractive index hardly changes at the time when the monomer is polymerized by photopolymerization to form a polymer (the refractive indexes of the monomer and the polymer are about 1.41 and 1.49, respectively). That is, the polymerization process corresponds to “baking”. Thereafter, by removing the monomer, the spatial modulation of the refractive index becomes obvious and a photonic crystal is obtained.
[0063]
In order to minimize the influence of the refractive index change due to the previous “baking” when changing the position and “baking”, the two-photon absorption by the light strengthened at the lattice point due to the interference can be superposed. However, it is preferable to use a monomer that starts polymerization upon irradiation with light of the second wavelength thereafter or a temperature rise, or a mixture of a monomer and a sensitizer, a sensitizer precursor, a radical generator, or the like.
[0064]
(Example 3)
An example in which a photonic crystal having a face-centered cubic structure and a similar crystal structure is manufactured using the apparatus shown in FIG. 2 will be described.
[0065]
A porous silica material impregnated with the same photosensitive resin liquid as used in Example 2 was prepared. As in Example 2, the silica porous body 1 is placed at the origin position on the sample holder 11a of the stage 11, and a parametric oscillator pumped by a 775 nm laser beam generated by an argon ion laser-excited titanium sapphire laser as the light source 13 Using the 1548 nm light from, standing waves were generated in the x, y, and z directions, respectively, and a spot having a high light intensity forming a three-dimensional cubic lattice in the porous silica was generated. In this way, two-photon absorption was caused by the photopolymerization initiator at the lattice points of the three-dimensional cubic lattice, and the monomer at that site was polymerized. Next, the silica porous body was shifted from the origin by a vector (258 nm, 0 nm, 258 nm), and the monomer was polymerized again at the lattice points of the three-dimensional cubic lattice by laser light irradiation. Next, the movement of the porous silica material and the polymerization operation by light irradiation at the position after the movement are sequentially performed by shifting the vectors (0, 258 nm, 258 nm) and (258 nm, 258 nm, 0) from the origin, respectively. The acrylate polymer was arranged and held in a face-centered cubic structure. Thereafter, the porous silica was washed with acetone to remove the monomer. In this way, a photonic crystal (Example 3A) having a face-centered cubic lattice structure was obtained.
[0066]
On the other hand, another silica porous body impregnated with the same photosensitive resin liquid as described above was prepared. The lattice points of the face-centered cubic lattice were “baked” by the same operation as described above, and the acrylate polymer was arranged in a face-centered cubic structure and held in the porous silica. Furthermore, the following four operations were added to this porous silica. That is, polymerization operation by light irradiation at the position after the movement of the silica porous body and the position after the movement is performed from the origin (vector, 22 nm, 22 nm, 0 nm), (280 nm, 22 nm, 250 nm), (22 nm, 280 nm, 258 nm), ( 280 nm, 280 nm, and 0 nm) were sequentially performed to hold the acrylate polymer in the porous silica. Note that the intensity of the laser beam irradiated during these additional operations was made lower than that in the case of producing a face-centered cubic lattice structure. Thereafter, the porous silica was washed with acetone to remove the monomer. In this way, a photonic crystal (Example 3B) having a three-dimensional periodic structure with a refractive index was obtained.
[0067]
The photonic crystal of Example 3B has a structure in which a polymer portion having a shape like a harbour, in which a small polymer sphere is close to a large polymer sphere at a lattice point of a face-centered cubic structure.
[0068]
In Example 3B, the small polymer spheres produced by the operation performed in addition to the operation for forming the face-centered cubic structure were examined in detail. As a result, the polymer spheres corresponding to the lattice points of a simple cubic lattice having a lattice constant of 516 nm formed by a single laser beam irradiation had a shape that deviated from a sphere, but it was a polymer sphere belonging to one group. They were exactly the same size and shape.
[0069]
Thus, in the method of the present invention, the shape of the place (lattice point) where the light intensity generated in the space by the interference pattern is particularly strong is the same even if the shape is other than the spherical shape. This is the same even when irregularly shaped lattice points are formed due to an unintended cause, and exactly equal lattice points are formed.
[0070]
The photonic crystal of Example 3B includes polymer spheres having large lattice points of the face-centered cubic lattice and small polymer spheres formed slightly deviated from these, so that the photonic crystal having the face-centered cubic lattice structure of Example 3A is included. Low symmetry compared to nick crystals. For this reason, a band gap was generated in the photonic crystal of Example 3B in an orientation in which no band gap was generated in the photonic crystal of Example 3A.
[0071]
(Example 4)
FIG. 4 shows another optical element manufacturing apparatus according to the present invention. The apparatus of FIG. 4 includes, in addition to the apparatus configuration of FIG. 2, a second light source 16 that emits light of a second wavelength, a light source and a spectroscope 21 for measuring a transmission spectrum of an optical medium on a stage, The optical detector 23 is provided.
[0072]
In the optical medium processed by this apparatus, the refractive index change does not occur only by “baking” by the interference pattern of light, and the refractive index change occurs by irradiating light of the second wavelength from the second light source 16. It is.
[0073]
Using this apparatus, baking corresponding to the desired crystal structure was performed in the same manner as in Examples 1 to 3, and then the light of the second wavelength from the second light source 16 was reflected by the mirror 17 to make the porous silica. A refractive index change was caused by irradiating the optical medium impregnated in the body 1 to produce a photonic crystal. Thereafter, light is irradiated onto the optical medium from the transmission spectrum measurement light source and the spectroscope 21 through the optical fiber 22 provided with a condensing lens at the tip, and the wavelength is swept by the spectroscope included in 21 to transmit the transmitted light. The light was detected by the photodetector 23 and measured by the transmission spectrum of the photonic crystal. FIG. 5 shows the transmission spectrum at this time. As shown in this figure, it was confirmed that a photonic band gap was formed in the vicinity of a wavelength of 1000 nm in the manufactured photonic crystal. As described above, the apparatus of FIG. 4 can be manufactured while evaluating the performance of the photonic crystal.
[0074]
In the above embodiment, an example in which a three-dimensional crystal structure is produced using the apparatus of FIG. 2 or FIG. 4 has been described. However, in order to generate a light intensity change field periodically as shown in FIG. Alternatively, interference between traveling waves having different traveling directions may be used. As shown in this figure, when two laser beams having a frequency ν intersect each other at an angle θ, a region where the light intensity intersects with each other (indicated by a broken line in the figure) is a period c. _a / {2νsin (θ / 2)} has a one-dimensional periodic structure. If laser light traveling in three directions is used, a two-dimensional hexagonal system can be obtained.
[0075]
【The invention's effect】
As described above, according to the present invention, the operation of collectively forming the refractive index change portions corresponding to the same site between unit lattices by using the translational symmetry of the crystal to the maximum, the optical medium is only a minute distance. Since the photonic crystal can be fabricated by moving and repeating about the number of sites in the unit cell, the operation is simple, and the multi-period three-dimensional structure in the wavelength region of the light, which has been virtually impossible in the past. Even a photonic crystal can be accurately produced with a desired crystal structure.
[Brief description of the drawings]
FIG. 1 is a perspective view showing a portion with high light intensity generated on a lattice point having a three-dimensional tetragonal structure by the method of the present invention.
FIG. 2 is a perspective view showing an optical element manufacturing apparatus according to Embodiment 1 of the present invention.
FIG. 3 is a perspective view showing a structure of a photonic crystal manufactured in Example 1 of the present invention.
FIG. 4 is a perspective view showing an optical element manufacturing apparatus in Embodiment 4 of the present invention.
FIG. 5 is a diagram showing a transmission spectrum of a photonic crystal produced in Example 1 of the present invention.
FIG. 6 is a diagram showing a method of forming a one-dimensional periodic structure of light intensity by interference of two traveling waves having different traveling directions according to the present invention.
[Explanation of symbols]
1 ... Silica porous body
2. Epoxy resin cured product
11 ... Stage
12 ... Mirror
13 ... Light source
14 ... Beam splitter
15 ... Mirror
16: Second light source
17 ... Mirror
21 ... Light source / spectrometer for transmission spectrum measurement
22 ... Optical fiber
23. Photodetector

Claims

A method of manufacturing an optical element including a photonic crystal in which portions having different refractive indexes are periodically arranged, and depending on the intensity of light irradiated by performing predetermined treatment by light irradiation or after light irradiation. Inserting the optical medium in a field where the light intensity changes in the space in the order of the wavelength of the light in the space with respect to the optical medium in which the refractive index changes, and holding for a certain period of time; moving the optical medium in the space And a step of repeating the operation of re-acting the field where the light intensity changes at a period of the wavelength order of light once or more.

The refractive index of the optical medium changes depending on the intensity of the irradiated light after a predetermined time elapses after the light irradiation, or by heating, irradiation with electromagnetic waves or particle beams, or treatment with chemicals after the light irradiation. The method of manufacturing an optical element according to claim 1.

2. The method of manufacturing an optical element according to claim 1, wherein a light field whose light intensity changes in a space with a period of a wavelength order of light is generated by interference of laser light.

The optical medium is installed on a stage including a piezo element that can be driven in three directions of x, y, and z, and the position of the optical medium is moved by a minute distance on the order of the wavelength of light. 2. A method for producing an optical element according to 1.

An optical system that creates a light field whose light intensity changes with a period in the order of the wavelength of light in space, and an optical medium whose refractive index changes according to the intensity of the irradiated light. An apparatus for manufacturing an optical element, comprising: a movable stage that is held in a field and is movable in the field by a minute distance on the order of the wavelength of light.

The apparatus for manufacturing an optical element according to claim 5, further comprising a light source and a detector for evaluating the manufactured optical element.