JP2933147B2 - 電流・電圧センサー - Google Patents
電流・電圧センサーInfo
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、配電線モニタリングセ
ンサーなど、交流配電線の電流と電圧を測定する電流・
電圧センサーに関するものである。
ンサーなど、交流配電線の電流と電圧を測定する電流・
電圧センサーに関するものである。
【０００２】
【従来の技術】従来の電流・電圧センサーは、図５に示
すように、電流計測用光電流センサー４と電圧計測用光
電圧センサー５の２個の光センサーを使用し、各光セン
サーの信号を光ファイバー１２、光ファイバーケーブル
１５を介して遠隔の光信号処理部１０に伝送するもので
ある。図に示すように、電流計測用光電流センサー４の
原理は、配電線１の周囲に配置した高透磁率で軟磁性体
である珪素鋼コア２のギャップ中に前記配電線電流に比
例する磁界を集中させその磁界をファラデー効果応用光
磁界センサー４で光の信号に変換する。また、電圧計測
の原理は、配電線１の対地間電圧を分圧する補助分圧器
６の電圧をポッケルス効果応用光電圧センサー５０で光
信号に変換する。そして、上記の各光信号は別々すなわ
ち往復４本の光ファイバー１２及び四芯光ファイバーケ
ーブル１５で光信号処理部１０に伝送され、各光信号は
Ｏ／Ｅ変換及び演算処理される。
すように、電流計測用光電流センサー４と電圧計測用光
電圧センサー５の２個の光センサーを使用し、各光セン
サーの信号を光ファイバー１２、光ファイバーケーブル
１５を介して遠隔の光信号処理部１０に伝送するもので
ある。図に示すように、電流計測用光電流センサー４の
原理は、配電線１の周囲に配置した高透磁率で軟磁性体
である珪素鋼コア２のギャップ中に前記配電線電流に比
例する磁界を集中させその磁界をファラデー効果応用光
磁界センサー４で光の信号に変換する。また、電圧計測
の原理は、配電線１の対地間電圧を分圧する補助分圧器
６の電圧をポッケルス効果応用光電圧センサー５０で光
信号に変換する。そして、上記の各光信号は別々すなわ
ち往復４本の光ファイバー１２及び四芯光ファイバーケ
ーブル１５で光信号処理部１０に伝送され、各光信号は
Ｏ／Ｅ変換及び演算処理される。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、上記従
来の方法では、電流計測専用の光磁界センサー４と電圧
計測専用の光電圧センサー５０の合計２個の光センサー
が必要である。現在光部品の価格は電気部品の価格に比
較して依然高価で、特に光電圧センサー５０は光磁界セ
ンサー４の３倍以上の価格なので、前記光電圧センサー
５０を使用する光電流・電圧センサーは、特性上メリッ
トがあっても、産業上、電気式電流・電圧センサーに置
き変わることは不可能である。
来の方法では、電流計測専用の光磁界センサー４と電圧
計測専用の光電圧センサー５０の合計２個の光センサー
が必要である。現在光部品の価格は電気部品の価格に比
較して依然高価で、特に光電圧センサー５０は光磁界セ
ンサー４の３倍以上の価格なので、前記光電圧センサー
５０を使用する光電流・電圧センサーは、特性上メリッ
トがあっても、産業上、電気式電流・電圧センサーに置
き変わることは不可能である。
【０００４】本発明は、このような従来のセンサーの課
題を考慮し、高性能を維持しながら高価な光関連部品の
個数を減らし、大幅なコストダウンができる光方式の電
流・電圧センサーを提供することを目的とする。
題を考慮し、高性能を維持しながら高価な光関連部品の
個数を減らし、大幅なコストダウンができる光方式の電
流・電圧センサーを提供することを目的とする。
【０００５】
【課題を解決するための手段】上記の目的を達成するた
めに、本発明の電流・電圧センサーは、交流配電線の所
定の位置において前記交流配電線との相互インダクタン
スを有する導体線と、その導体線の両端に、前記交流配
電線の電圧に対応した電圧により前記導体線に流れる電
流を制御できる第１の装置と、前記相互インダクタンス
に起因する前記導体線に流れる電流を測定する第２の装
置とを備えた電流・電圧センサーである。
めに、本発明の電流・電圧センサーは、交流配電線の所
定の位置において前記交流配電線との相互インダクタン
スを有する導体線と、その導体線の両端に、前記交流配
電線の電圧に対応した電圧により前記導体線に流れる電
流を制御できる第１の装置と、前記相互インダクタンス
に起因する前記導体線に流れる電流を測定する第２の装
置とを備えた電流・電圧センサーである。
【０００６】
【作用】上記のような光電流・電圧センサーを使用する
と、配電線の電流と電圧は一個の光磁界センサーで計測
できる。また、それに伴い、周辺の高価な光部品とＯ／
Ｅ変換器の個数が減るため、コスト面で大きなメリット
がある。
と、配電線の電流と電圧は一個の光磁界センサーで計測
できる。また、それに伴い、周辺の高価な光部品とＯ／
Ｅ変換器の個数が減るため、コスト面で大きなメリット
がある。
【０００７】
【実施例】以下、本発明の実施例について図面を参照し
て説明する。
て説明する。
【０００８】本発明の第１実施例を図１を参照しながら
説明する。本実施例は、図１に示すように紙面に垂直方
向に配置され被測定対象である交流配電線１の周囲に配
置した高透磁率で軟磁性体である珪素鋼コア２のギャッ
プ中に光磁界センサー４を設け、珪素鋼コア２中に発生
する磁界の変化を光磁界センサー４で光の光量変化に変
換し、光ファイバー１２及び光ファイバーケーブル１１
で伝送し、遠隔の光信号処理部１０においてＯ／Ｅ変換
及び演算処理を行い、配電線１の電流と電圧に対応する
信号を復元するものである。
説明する。本実施例は、図１に示すように紙面に垂直方
向に配置され被測定対象である交流配電線１の周囲に配
置した高透磁率で軟磁性体である珪素鋼コア２のギャッ
プ中に光磁界センサー４を設け、珪素鋼コア２中に発生
する磁界の変化を光磁界センサー４で光の光量変化に変
換し、光ファイバー１２及び光ファイバーケーブル１１
で伝送し、遠隔の光信号処理部１０においてＯ／Ｅ変換
及び演算処理を行い、配電線１の電流と電圧に対応する
信号を復元するものである。
【０００９】ここに用いられる珪素鋼コア２にはトロイ
ダルコイル３が設置され、コイル３の両端は配電線１の
対地間電圧を補助分圧器６と対地間浮遊容量７で分圧さ
れた分電圧で制御される電流変調器５に接続される。前
記電流変調器５は、ＦＥＴにより構成され電流変調器５
を通過する電流は外部電圧と正負とも線形関係を有す
る。なお、前記電流変調器５は、特性向上をはかるため
ＦＥＴの結合体をＩＣ化及びモールド化してもよい。
ダルコイル３が設置され、コイル３の両端は配電線１の
対地間電圧を補助分圧器６と対地間浮遊容量７で分圧さ
れた分電圧で制御される電流変調器５に接続される。前
記電流変調器５は、ＦＥＴにより構成され電流変調器５
を通過する電流は外部電圧と正負とも線形関係を有す
る。なお、前記電流変調器５は、特性向上をはかるため
ＦＥＴの結合体をＩＣ化及びモールド化してもよい。
【００１０】さて、図２の上側の回路は第１実施例の構
成の等価回路で、配電線１の光電流・電圧センサーを取
付けた部分の自己インダクタンスをＬ1、トロイダルコイ
ル３の自己インダクタンスをＬ2とＬ’2、配電線１とト
ロイダルコイル３の相互インダクタンスをＬ12と
Ｌ’12、配電線１の電流をＩ1、トロイダルコイルの電流
をＩ2、自己インダクタンスＬ1に対応する電圧をＥ1、自
己インダクタンスＬ2及びＬ'2に対応する電圧を各々Ｅ2
とＥ’2とする。図２の下側の回路は上記第１実施例の
等価回路を電気的に等価変換した等価回路で、この等価
回路を使用して珪素鋼コア２中に発生する磁界について
説明する。ここで、配電線１の電流をＩ1＝Ｉ0×ＳＩＮ
（２πｆｔ＋ＡI）（ただし、ｆ：周波数、ＡI：定数、
Ｉ0：最大電流値）、対地間電圧の分電圧をＶ＝Ｖ0×Ｓ
ＩＮ（２πｆｔ＋ＡV）（ただし、ｆ：周波数、ＡV：定
数、Ｖ0：最大分電圧値）とすると、前記分電圧で制御
される電流変調器５によりＩ2はＩ1とＶの積に比例す
る。すなわち、Ｉ2＝ｋ×ＳＩＮ（２πｆｔ＋ＡI）×Ｓ
ＩＮ（２πｆｔ＋ＡV）（ただし、ｋは比例定数）とな
り、更に変換してＩ2＝ｋ×｛ＣＯＳ（２π２ｆｔ＋Ａ
Ｉ＋ＡＶ）−ＣＯＳ（ＡI−ＡV）｝となる。前式よりＩ
2はＣＯＳ（ＡI−ＡV）が定数であるため交流成分は周
波数２ｆの正弦波となるため、配電線１の電圧変化は２
倍の周波数の電流変化に変換される。従って、図２下側
の等価回路に示すように珪素鋼コア２中に発生する磁界
は相互インダクタンスＬ12及びＬ’12を流れる電流すな
わちＩ1＋Ｉ2に比例する。
成の等価回路で、配電線１の光電流・電圧センサーを取
付けた部分の自己インダクタンスをＬ1、トロイダルコイ
ル３の自己インダクタンスをＬ2とＬ’2、配電線１とト
ロイダルコイル３の相互インダクタンスをＬ12と
Ｌ’12、配電線１の電流をＩ1、トロイダルコイルの電流
をＩ2、自己インダクタンスＬ1に対応する電圧をＥ1、自
己インダクタンスＬ2及びＬ'2に対応する電圧を各々Ｅ2
とＥ’2とする。図２の下側の回路は上記第１実施例の
等価回路を電気的に等価変換した等価回路で、この等価
回路を使用して珪素鋼コア２中に発生する磁界について
説明する。ここで、配電線１の電流をＩ1＝Ｉ0×ＳＩＮ
（２πｆｔ＋ＡI）（ただし、ｆ：周波数、ＡI：定数、
Ｉ0：最大電流値）、対地間電圧の分電圧をＶ＝Ｖ0×Ｓ
ＩＮ（２πｆｔ＋ＡV）（ただし、ｆ：周波数、ＡV：定
数、Ｖ0：最大分電圧値）とすると、前記分電圧で制御
される電流変調器５によりＩ2はＩ1とＶの積に比例す
る。すなわち、Ｉ2＝ｋ×ＳＩＮ（２πｆｔ＋ＡI）×Ｓ
ＩＮ（２πｆｔ＋ＡV）（ただし、ｋは比例定数）とな
り、更に変換してＩ2＝ｋ×｛ＣＯＳ（２π２ｆｔ＋Ａ
Ｉ＋ＡＶ）−ＣＯＳ（ＡI−ＡV）｝となる。前式よりＩ
2はＣＯＳ（ＡI−ＡV）が定数であるため交流成分は周
波数２ｆの正弦波となるため、配電線１の電圧変化は２
倍の周波数の電流変化に変換される。従って、図２下側
の等価回路に示すように珪素鋼コア２中に発生する磁界
は相互インダクタンスＬ12及びＬ’12を流れる電流すな
わちＩ1＋Ｉ2に比例する。
【００１１】上記珪素鋼コア２中に発生した磁界変化は
コア２のギャップ中の光磁界センサー４により光量変化
に変換され、遠隔の光信号処理部１０に送られた後、電
気信号に変換され、周波数ｆの配電線１の電流に対応す
る第１の信号と周波数２ｆの配電線１の電圧に対応する
第２の信号に周波数分離され、第１の信号と第２の信号
を用いた演算処理により配電線の電流と電圧に対応する
二つの信号を復元する。
コア２のギャップ中の光磁界センサー４により光量変化
に変換され、遠隔の光信号処理部１０に送られた後、電
気信号に変換され、周波数ｆの配電線１の電流に対応す
る第１の信号と周波数２ｆの配電線１の電圧に対応する
第２の信号に周波数分離され、第１の信号と第２の信号
を用いた演算処理により配電線の電流と電圧に対応する
二つの信号を復元する。
【００１２】なお、珪素鋼コア２は、複数カ所で分割さ
れてもよい。また、上記光電流・電圧センサーは樹脂等
で固定・一体化してもよい。更に、対地間の補助分圧器
６と並列あるいは直列にコンデンサーを挿入した構造も
可能である。
れてもよい。また、上記光電流・電圧センサーは樹脂等
で固定・一体化してもよい。更に、対地間の補助分圧器
６と並列あるいは直列にコンデンサーを挿入した構造も
可能である。
【００１３】本発明の第２実施例を図３を参照しながら
説明する。本実施例は、図３に示すように紙面に垂直方
向に設置され被測定対象である交流配電線１の周囲に配
置した高透磁率で軟磁性体である珪素鋼コア２のギャッ
プ中に光磁界センサー４を設け、珪素鋼コア２中に発生
する磁界の変化を光磁界センサー４で光の光量変化に変
換し、光ファイバー１２及び光ファイバーケーブル１１
で伝送し、遠隔の光信号処理部１０においてＯ／Ｅ変換
及び演算処理を行い配電線１の電流と電圧に対応する信
号を復元するものである。
説明する。本実施例は、図３に示すように紙面に垂直方
向に設置され被測定対象である交流配電線１の周囲に配
置した高透磁率で軟磁性体である珪素鋼コア２のギャッ
プ中に光磁界センサー４を設け、珪素鋼コア２中に発生
する磁界の変化を光磁界センサー４で光の光量変化に変
換し、光ファイバー１２及び光ファイバーケーブル１１
で伝送し、遠隔の光信号処理部１０においてＯ／Ｅ変換
及び演算処理を行い配電線１の電流と電圧に対応する信
号を復元するものである。
【００１４】ここに用いられる珪素鋼コア２にはトロイ
ダルコイル３が設置され、コイル３と直列に磁界発生用
コイル１３が光磁界センサー４の結晶部１２４で接続さ
れ、接続後の両端は配電線１の対地間電圧を補助分圧器
６と対地間浮遊容量７で分圧された分電圧で制御される
電流変調器５に接続される。前記電流変調器５は、ＦＥ
Ｔにより構成され電流変調器５を通過する電流は外部電
圧と正負とも線形関係を有する。なお、前記電流変調器
５は、特性向上をはかるためＦＥＴの結合体をＩＣ化及
びモールド化してもよい。
ダルコイル３が設置され、コイル３と直列に磁界発生用
コイル１３が光磁界センサー４の結晶部１２４で接続さ
れ、接続後の両端は配電線１の対地間電圧を補助分圧器
６と対地間浮遊容量７で分圧された分電圧で制御される
電流変調器５に接続される。前記電流変調器５は、ＦＥ
Ｔにより構成され電流変調器５を通過する電流は外部電
圧と正負とも線形関係を有する。なお、前記電流変調器
５は、特性向上をはかるためＦＥＴの結合体をＩＣ化及
びモールド化してもよい。
【００１５】さて、図４の上図は第２実施例の構成に沿
って描いた等価回路で、配電線１の光電流・電圧センサ
ーを取付けた部分の自己インダクタンスをＬ1、トロイ
ダルコイル３の自己インダクタンスをＬ2、配電線１と
トロイダルコイル３の相互インダクタンスをＬ12、磁界
発生用コイル１３の自己インダクタンスをＬ3、配電線
１の電流をＩ1、トロイダルコイル３及び磁界発生用コ
イル１３の電流をＩ2、自己インダクタンスＬ1に対応す
る電圧をＥ1、自己インダクタンスＬ2に対応する電圧を
Ｅ2とする。図４の下図は上記第２実施例の等価回路を
電気的に等価変換した等価回路で、この等価回路を使用
して珪素鋼コア２中に発生する磁界について説明する。
って描いた等価回路で、配電線１の光電流・電圧センサ
ーを取付けた部分の自己インダクタンスをＬ1、トロイ
ダルコイル３の自己インダクタンスをＬ2、配電線１と
トロイダルコイル３の相互インダクタンスをＬ12、磁界
発生用コイル１３の自己インダクタンスをＬ3、配電線
１の電流をＩ1、トロイダルコイル３及び磁界発生用コ
イル１３の電流をＩ2、自己インダクタンスＬ1に対応す
る電圧をＥ1、自己インダクタンスＬ2に対応する電圧を
Ｅ2とする。図４の下図は上記第２実施例の等価回路を
電気的に等価変換した等価回路で、この等価回路を使用
して珪素鋼コア２中に発生する磁界について説明する。
【００１６】ここで、配電線１の電流をＩ1＝Ｉ0×ＳＩ
Ｎ（２πｆｔ＋ＡI）（ただし、ｆ：周波数、ＡI：定
数、Ｉ0：最大電流値）、対地間電圧の分電圧をＶ＝Ｖ0
×ＳＩＮ（２πｆｔ＋ＡV）（ただし、ｆ：周波数、
ＡV：定数、Ｖ0：最大分電圧値）とすると、前記分電圧
で制御される電流変調器５によりＩ2はＩ1とＶの積に比
例する。すなわち、Ｉ2＝ｋ×ＳＩＮ（２πｆｔ＋ＡI）
×ＳＩＮ（２πｆｔ＋Ａ V）（ただし、ｋは比例定数）
となり、更に変換してＩ2＝ｋ×｛ＣＯＳ（２π２ｆｔ
＋ＡI＋ＡV）−ＣＯＳ（ＡI−ＡV）｝となる。前式より
Ｉ2はＣＯＳ（ＡI−ＡV）が定数であるため交流成分は
周波数２ｆの正弦波となるため、配電線１の電圧変化は
２倍の周波数の電流変化に変換される。従って、図４下
図の等価回路に示すように珪素鋼コア２中に発生する磁
界は相互インダクタンスＬ12を流れる電流すなわちＩ1
＋Ｉ2に比例する。
Ｎ（２πｆｔ＋ＡI）（ただし、ｆ：周波数、ＡI：定
数、Ｉ0：最大電流値）、対地間電圧の分電圧をＶ＝Ｖ0
×ＳＩＮ（２πｆｔ＋ＡV）（ただし、ｆ：周波数、
ＡV：定数、Ｖ0：最大分電圧値）とすると、前記分電圧
で制御される電流変調器５によりＩ2はＩ1とＶの積に比
例する。すなわち、Ｉ2＝ｋ×ＳＩＮ（２πｆｔ＋ＡI）
×ＳＩＮ（２πｆｔ＋Ａ V）（ただし、ｋは比例定数）
となり、更に変換してＩ2＝ｋ×｛ＣＯＳ（２π２ｆｔ
＋ＡI＋ＡV）−ＣＯＳ（ＡI−ＡV）｝となる。前式より
Ｉ2はＣＯＳ（ＡI−ＡV）が定数であるため交流成分は
周波数２ｆの正弦波となるため、配電線１の電圧変化は
２倍の周波数の電流変化に変換される。従って、図４下
図の等価回路に示すように珪素鋼コア２中に発生する磁
界は相互インダクタンスＬ12を流れる電流すなわちＩ1
＋Ｉ2に比例する。
【００１７】ところで、磁界発生用コイル１３は図３に
示す光磁界センサー結晶部１４に直接巻き付けるため、
光磁界センサー４が実際に感じる磁界は、上記珪素鋼コ
ア２中に発生した第１の磁界と磁界発生用コイル１３に
より発生する第２の磁界を加算した第３の磁界となる
が、第２の磁界はＩ2に比例するため第１実施例と比較
して周波数２ｆの成分が相対的に大きく感じられる。そ
して、前記第３の磁界変化は光磁界センサー４により光
量変化に変換され、遠隔の光信号処理部１０に送られた
後、電気信号に変換され、周波数ｆの配電線の電流に対
応する第１の信号と周波数２ｆの配電線の電圧に対応す
る第２の信号に周波数分離され、第１の信号と第２の信
号を用いた演算処理により配電線の電流と電圧に対応す
る二つの信号を復元する。
示す光磁界センサー結晶部１４に直接巻き付けるため、
光磁界センサー４が実際に感じる磁界は、上記珪素鋼コ
ア２中に発生した第１の磁界と磁界発生用コイル１３に
より発生する第２の磁界を加算した第３の磁界となる
が、第２の磁界はＩ2に比例するため第１実施例と比較
して周波数２ｆの成分が相対的に大きく感じられる。そ
して、前記第３の磁界変化は光磁界センサー４により光
量変化に変換され、遠隔の光信号処理部１０に送られた
後、電気信号に変換され、周波数ｆの配電線の電流に対
応する第１の信号と周波数２ｆの配電線の電圧に対応す
る第２の信号に周波数分離され、第１の信号と第２の信
号を用いた演算処理により配電線の電流と電圧に対応す
る二つの信号を復元する。
【００１８】
【発明の効果】以上の説明から明らかなように、本発明
は、高性能を維持しながら高価な光関連部品の個数を大
幅に減らすことが出来、光方式の電流・電圧センサーの
コストダウンが実現できる。
は、高性能を維持しながら高価な光関連部品の個数を大
幅に減らすことが出来、光方式の電流・電圧センサーの
コストダウンが実現できる。
【図１】本発明の第一実施例における電流・電圧センサ
ーの構成図である。
ーの構成図である。
【図２】本発明の第一実施例における電流・電圧センサ
ーの等価回路である。
ーの等価回路である。
【図３】本発明の第二実施例における電流・電圧センサ
ーの構成図である。
ーの構成図である。
【図４】本発明の第二実施例における電流・電圧センサ
ーの等価回路である。
ーの等価回路である。
【図５】従来の電流・電圧センサーの構成図である。
１ 交流配電線 ２ 珪素鋼コア ３ トロイダルコイル ４ 光磁界センサー ５ 電流変調器 ６ 補助分圧器 ７ 浮遊容量 ８ 大地 ９ 電柱 １０ 光信号処理部 １１ 二芯光ファイバーケーブル １２ 光ファイバー １３ 磁界発生用コイル １４ 光磁界センサー結晶部 １５ 四芯光ファイバーケーブル
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 戸田 和郎 大阪府門真市大字門真1006番地 松下電 器産業株式会社内 (72)発明者 松田 亨 大阪府大阪市北区中之島３丁目３番22号 関西電力株式会社内 (72)発明者 西村 庄一郎 大阪府大阪市北区中之島３丁目３番22号 関西電力株式会社内 (58)調査した分野(Int.Cl.6，ＤＢ名) G01R 15/24 G01R 15/06
Claims (6)
- 【請求項１】 交流配電線の所定の位置において前記交
流配電線との相互インダクタンスを有する導体線と、そ
の導体線の両端に、前記交流配電線の電圧に対応した電
圧により前記導体線に流れる電流を制御できる第１の装
置と、前記相互インダクタンスに起因する前記導体線に
流れる電流を測定する第２の装置とを備えたことを特徴
とする電流・電圧センサー。 - 【請求項２】 第２の装置は、前記導体線に流れる電流
の変化を磁界の変化に変換し、その磁界変化を測定する
ことを特徴とする請求項１の電流・電圧センサー。 - 【請求項３】 第１の装置は、前記交流配電線の電圧に
対応する電圧を、その交流電圧の周波数と異なる周波数
の交流信号に変換することを特徴とする請求項１の電流
・電圧センサー。 - 【請求項４】 交流配電線の電流変化に対応する信号
を、前記交流配電線の電圧変化に対応する信号で強度変
調することを特徴とする請求項１の電流・電圧センサ
ー。 - 【請求項５】 第２の装置は、交流配電線の電流変化に
よる信号と前記交流配電線の電圧変化による信号を加算
した信号を測定し、前記信号を周波数の違いによって分
離して前記交流電流信号と前記交流電圧信号を復調する
ことを特徴とする請求項１の電流・電圧センサー。 - 【請求項６】 交流配電線の所定の位置に配置された補
助コアと、その補助コアに巻かれたコイルの両端に接続
され、前記交流配電線の電圧に対応する電圧により前記
コイルを流れる電流を制御できる電流変調手段とを備
え、前記補助コアのコアギャップ中において、前記交流
配電線に流れる電流を第１の周波数の磁界信号に変換
し、また、その交流配電線の電圧を前記コイルに流れる
電流に対応して、第２の周波数の磁界信号に変換し、両
者の磁界信号を光磁界センサーで光信号に変換し、光フ
ァイバーを介して、光信号処理手段において、前記第
１、第２の周波数により各信号を分離した後、各々電流
信号と電圧信号に応じた２つの電気信号に変換すること
を特徴とする電流・電圧センサー。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3226182A JP2933147B2 (ja) | 1991-09-05 | 1991-09-05 | 電流・電圧センサー |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3226182A JP2933147B2 (ja) | 1991-09-05 | 1991-09-05 | 電流・電圧センサー |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0560795A JPH0560795A (ja) | 1993-03-12 |
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