JP2014123593A - Infrared sensor - Google Patents
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Abstract
Description
本発明は、赤外線を電気信号に変換するための赤外線センサに関し、特に液体窒素やペルチェ素子等による冷却を行なう必要のない量子型赤外線センサに関する。 The present invention relates to an infrared sensor for converting infrared light into an electrical signal, and more particularly to a quantum infrared sensor that does not require cooling with liquid nitrogen or a Peltier element.
近年、赤外線センサは防犯・セキュリティのための人体検出や、非接触温度検出あるいはガス検出等の幅広い範囲で使用されている。これらの赤外線センサは、物体から放出される熱エネルギーによる素子の温度変化を電気信号に変換する熱型赤外線センサと、素子が受けた赤外線エネルギーを直接電気信号に変換する量子型赤外線センサとに大別される。熱型赤外線センサは焦電効果やゼーベック効果を利用するもので波長依存性が小さく、構造が簡単で安価という利点を有するが、感度が低く、応答速度が遅いという欠点がある。一方、量子型赤外線センサはPN接合部またはPIN接合部を有する半導体からなり、半導体に入射した光量子エネルギー1.24/λ[eV](λ[μm]:光波長)が半導体のバンドギャップEgより大きい時に、価電子帯にある電子が伝導帯に励起されることにより光起電力を発生するものであり、高感度、高速応答性、さらに静止あるいは温度変化のない物体も検知可能といったすぐれた特長を有するものである。 In recent years, infrared sensors have been used in a wide range of areas such as human body detection for crime prevention and security, non-contact temperature detection, and gas detection. These infrared sensors are largely divided into thermal infrared sensors that convert the temperature change of the element due to thermal energy emitted from the object into electrical signals, and quantum infrared sensors that directly convert the infrared energy received by the elements into electrical signals. Separated. A thermal infrared sensor uses the pyroelectric effect or the Seebeck effect and has the advantages of low wavelength dependence, simple structure, and low cost, but has the disadvantage of low sensitivity and slow response speed. On the other hand, the quantum infrared sensor is made of a semiconductor having a PN junction or a PIN junction, and the photon energy 1.24 / λ [eV] (λ [μm]: light wavelength) incident on the semiconductor is less than the band gap Eg of the semiconductor. When it is large, electrons in the valence band are excited into the conduction band to generate photovoltaic power, and have excellent features such as high sensitivity, high speed response, and detection of objects that are stationary or have no temperature change. It is what has.
なお、この出願の発明に関連する先行技術文献情報としては、例えば、特許文献1が知られている。 As prior art document information related to the invention of this application, for example, Patent Document 1 is known.
InSbは室温(300K)において0.17[eV]という小さいバンドギャップEgと、78000[cm2/Vs]という半導体中で最大の電子移動度μeを有するため、InSbを用いたPNまたはPIN接合構造の量子型赤外線センサは波長7.3μm以下、特に波長2.5〜4μmの中赤外線をきわめて効率よく検出できるとされている。しかしながら、このようにバンドギャップEgが小さく電子移動度μeが大きいために、価電子帯にある電子が熱エネルギーにより伝導帯に大量に励起される結果、InSbの真性半導体は常温(300K)において、4〜5×10-5[Ωm]という、洋白の抵抗率に匹敵するようなきわめて小さい抵抗率ρを示す。このためInSbを用いたPNまたはPIN接合構造の量子型赤外線センサの電流−電圧特性は常温においてはダイオード特性を示さず、単なる抵抗体としてふるまうことになり、常温においてInSbを用いたPNまたはPIN接合構造の量子型赤外線センサに赤外線を照射しても光起電力を検知できないことになる。そのため、InSbを用いたPNまたはPIN接合構造の量子型赤外線センサは、液体窒素(沸点温度:77K)等で冷却しなければ使用できないという問題点があった。 Since InSb has a small band gap Eg of 0.17 [eV] at room temperature (300 K) and the maximum electron mobility μ e in a semiconductor of 78000 [cm 2 / Vs], a PN or PIN junction using InSb The quantum infrared sensor having the structure is said to be capable of very efficiently detecting mid-infrared light having a wavelength of 7.3 μm or less, particularly 2.5 to 4 μm. However, since the band gap Eg is small and the electron mobility μ e is large as described above, electrons in the valence band are excited in the conduction band by thermal energy, and as a result, the intrinsic semiconductor of InSb is at room temperature (300K). 4-5 × 10 −5 [Ωm], which is a very small resistivity ρ that is comparable to the resistivity of white and white. For this reason, the current-voltage characteristic of a quantum infrared sensor having a PN or PIN junction structure using InSb does not exhibit diode characteristics at room temperature, but acts as a simple resistor, and a PN or PIN junction using InSb at room temperature. Even if the quantum type infrared sensor having the structure is irradiated with infrared rays, the photovoltaic force cannot be detected. Therefore, the quantum infrared sensor having a PN or PIN junction structure using InSb has a problem that it cannot be used unless it is cooled with liquid nitrogen (boiling point temperature: 77K) or the like.
PN接合構造の量子型赤外線センサを液体窒素等で冷却すると、熱エネルギーにより価電子帯から伝導帯に励起される電子数が常温時より4桁低下するため、順方向バイアス印加でオン、逆方向バイアス印加でオフとなるダイオード特性を示すようになる。逆方向バイアスを印加した状態で、この量子型赤外線センサに赤外線を照射すると、P層、N層に電子−正孔対が生成され、P、N層間の空乏層内の電界により電子はN層伝導帯側に集められるとともに、正孔はP層価電子帯側に集められる。これにより、P層は正に、N層は負に帯電しP層、N層間に光起電力が生ずることになる。しかしながら、InSbはバンドギャップEgが小さいためにN層の伝導帯に生成された電子はPN接合間のエネルギー差を乗り越えてP層伝導帯側にも拡散するとともに、P層の価電子帯側に生成された正孔もPN接合間のエネルギー差を乗り越えてN層価電子帯側に拡散する結果、P層、N層間に発生する光起電力が小さくなり光感度が低下するという問題点があった。同様にして、PIN接合構造の量子型赤外線センサにおいても、P層、N層、I層に励起された電子はN層伝導帯側だけでなく、P層伝導帯側にも拡散し、正孔はP層価電子帯側とN層価電子帯側の両方に拡散する結果、P層、N層間に発生する光起電力が小さくなり光感度が低下するという問題点があった。 When a quantum infrared sensor with a PN junction structure is cooled with liquid nitrogen or the like, the number of electrons excited from the valence band to the conduction band by thermal energy is reduced by four orders of magnitude from room temperature. A diode characteristic which is turned off by applying a bias is exhibited. When this quantum type infrared sensor is irradiated with infrared rays with a reverse bias applied, electron-hole pairs are generated in the P layer and the N layer, and electrons are generated in the N layer by the electric field in the depletion layer between the P and N layers. While being collected on the conduction band side, holes are collected on the P-layer valence band side. As a result, the P layer is positively charged, the N layer is negatively charged, and a photovoltaic force is generated between the P layer and the N layer. However, since InSb has a small band gap Eg, electrons generated in the conduction band of the N layer overcome the energy difference between the PN junctions and diffuse to the P layer conduction band side, and to the valence band side of the P layer. The generated holes overcome the energy difference between the PN junctions and diffuse to the N-layer valence band side. As a result, the photoelectromotive force generated between the P-layer and the N-layer decreases, and the photosensitivity decreases. It was. Similarly, in the quantum infrared sensor having a PIN junction structure, electrons excited in the P layer, the N layer, and the I layer are diffused not only in the N layer conduction band side but also in the P layer conduction band side. As a result of diffusion to both the P-layer valence band side and the N-layer valence band side, the photovoltaic power generated between the P-layer and the N-layer is reduced, and the photosensitivity is lowered.
本発明は、上記従来の問題点を解決するもので、冷却が不要であるとともに、光起電力の大きい高感度の量子型赤外線センサを提供することを目的とするものである。 The present invention solves the above-described conventional problems, and an object thereof is to provide a high-sensitivity quantum infrared sensor that does not require cooling and has a large photovoltaic power.
上記目的を達成するために、本発明は以下の構成を有する。 In order to achieve the above object, the present invention has the following configuration.
請求項1に記載の発明は、基板と、該基板上に形成されたN型InSbからなる第1の半導体層と、前記第1の半導体層上に形成されたπ型(P-)InSb層からなる第2の半導体層とを有する赤外線センサであって、前記第2の半導体層上にトンネル電流が流れる5〜20nmの厚さを有する絶縁層と、前記絶縁層の上に金属層とを有するもので、この構成によれば、赤外線センサに逆方向バイアス電圧を印加した場合、すなわち基板に対して金属層を負電位とした場合には、この逆方向バイアス電圧は前記第1の半導体層と前記第2の半導体層との接合部の抵抗が逆バイアスにより空乏層が拡がるため、増大(高抵抗化)し、前記絶縁層抵抗と前記接合部抵抗で電圧分配されるため、前記絶縁層に印加される電界強度が小さくなるため、前記絶縁層には、トンネル電流が流れない。これにより、常温においても、逆方向電流はきわめて小さい値に留まることになる。そして、この赤外線センサに逆方向バイアス電圧を印加した状態で赤外線を照射すると、第1の半導体層、第2の半導体層に電子−正孔対が生成され、第1、第2の半導体層間の空乏層内の電界により電子は第1の半導体層の伝導帯に集められるとともに、正孔は第2の半導体層の価電子帯に集められる。第2の半導体層の伝導帯に励起された電子あるいは第1、第2の半導体層間のエネルギー差を乗り越えて第2の半導体層の伝導帯に拡散した電子は前記絶縁層にバリアされ、金属層に拡散しないため、基板と金属層間に光起電力が発生して、赤外線を電気信号として出力できることになる。一方、この赤外線センサに順方向バイアス電圧を印加した場合、すなわち基板に対して金属層を正電位とした場合には、この順方向バイアス電圧の大部分は前記絶縁層間に印加され、前記第1の半導体層と前記第2の半導体層との間の接合部間電圧は小さくなるため、前記絶縁層にトンネル電流が流れるようになる。これにより、この赤外線センサは常温において、順方向はオン、逆方向にはオフとなるダイオード特性を示すようになり、冷却が不要となるという作用効果を有するものである。 The invention according to claim 1 is a substrate, a first semiconductor layer made of N-type InSb formed on the substrate, and a π-type (P − ) InSb layer formed on the first semiconductor layer. An infrared sensor having a second semiconductor layer comprising: an insulating layer having a thickness of 5 to 20 nm through which a tunnel current flows on the second semiconductor layer; and a metal layer on the insulating layer. According to this configuration, when a reverse bias voltage is applied to the infrared sensor, that is, when the metal layer has a negative potential with respect to the substrate, the reverse bias voltage is applied to the first semiconductor layer. Since the depletion layer expands due to the reverse bias, the resistance of the junction between the second semiconductor layer and the second semiconductor layer increases (high resistance), and voltage is distributed between the insulation layer resistance and the junction resistance. Because the electric field strength applied to the Wherein the insulating layer does not flow a tunnel current. As a result, the reverse current remains at a very small value even at room temperature. When infrared rays are applied to the infrared sensor with a reverse bias voltage applied, electron-hole pairs are generated in the first semiconductor layer and the second semiconductor layer. Electrons are collected in the conduction band of the first semiconductor layer by the electric field in the depletion layer, and holes are collected in the valence band of the second semiconductor layer. Electrons excited in the conduction band of the second semiconductor layer or electrons diffused into the conduction band of the second semiconductor layer over the energy difference between the first and second semiconductor layers are blocked by the insulating layer, and the metal layer Therefore, a photoelectromotive force is generated between the substrate and the metal layer, and infrared light can be output as an electric signal. On the other hand, when a forward bias voltage is applied to the infrared sensor, that is, when the metal layer is set to a positive potential with respect to the substrate, most of the forward bias voltage is applied between the insulating layers, and Since the junction voltage between the semiconductor layer and the second semiconductor layer becomes small, a tunnel current flows through the insulating layer. As a result, the infrared sensor has a diode characteristic in which the forward direction is on and the reverse direction is off at room temperature, and the cooling effect is unnecessary.
請求項2に記載の発明は、基板と、該基板上に形成されたN型InSbからなる第1の半導体層と、前記第1の半導体層上に形成されたπ(P-)型InSb層からなる第2の半導体層と、前記第2の半導体層上に形成されたP型InSb層からなる第3の半導体層とを有する赤外線センサであって、前記第3の半導体層上にトンネル電流が流れる5〜20nmの厚さを有する絶縁層と、前記絶縁層の上に金属層とを有するもので、この構成によれば、赤外線センサに逆方向バイアス電圧を印加した場合、すなわち基板に対して金属層を負電位とした場合には、この逆方向バイアス電圧は実質的に前記第1の半導体層と前記第2の半導体層との接合部が逆バイアスにより空乏層が拡がり高抵抗化すると共に、元々、前記第2の半導体層は、高抵抗であり、前記第1の半導体層、第2の半導体層、第3の半導体層並びに前記絶縁層も含め、一様になだらかな電界が印加された状態になり、前記絶縁層に印加される電界強度が小さくなるため、前記絶縁層には、トンネル電流が流れない。これにより、常温においても、逆方向電流はきわめて小さい値に留まることになる。そして、この赤外線センサに逆方向バイアス電圧を印加した状態で赤外線を照射すると、第1の半導体層、第2の半導体層、第3の半導体層に電子−正孔対が生成され、第1、第2の半導体層間の空乏層および第2、第3の半導体層間の空乏層内の電界により電子は第1の半導体層側へ、正孔は第3の半導体層へ集められるため、きわめて効率よく赤外線を検知できるという作用効果を有する。さらに、第3の半導体層の伝導帯に励起された電子あるいは第2、第3の半導体層間のエネルギー差を乗り越えて第3の半導体層の伝導帯に拡散した電子は前記絶縁層にバリアされ、金属層に拡散しないため、基板と金属層間に光起電力が発生して、赤外線を電気信号として出力できることになる。一方、この赤外線センサに順方向バイアス電圧を印加した場合、すなわち基板に対して金属層を正電位とした場合には、この順方向バイアス電圧の大部分は前記絶縁層間に印加され、前記第1、第2の半導体層間の接合部間電圧および前記第2、第3の半導体層間の接合部電圧は小さくなるため、前記絶縁層にトンネル電流が流れるようになる。これにより、この赤外線センサは常温において、順方向はオン、逆方向にはオフとなるダイオード特性を示すようになり、冷却が不要となるという作用効果を有するものである。 According to a second aspect of the present invention, there is provided a substrate, a first semiconductor layer made of N-type InSb formed on the substrate, and a π (P − ) -type InSb layer formed on the first semiconductor layer. An infrared sensor having a second semiconductor layer comprising: a third semiconductor layer comprising a P-type InSb layer formed on the second semiconductor layer, wherein a tunnel current is formed on the third semiconductor layer. And a metal layer on the insulating layer. According to this configuration, when a reverse bias voltage is applied to the infrared sensor, that is, with respect to the substrate When the metal layer has a negative potential, the reverse bias voltage substantially increases the depletion layer at the junction between the first semiconductor layer and the second semiconductor layer due to the reverse bias and increases the resistance. In addition, originally, the second semiconductor layer is high. The first and second semiconductor layers including the first semiconductor layer, the second semiconductor layer, the third semiconductor layer, and the insulating layer are uniformly applied with a gentle electric field and applied to the insulating layer. Since the electric field strength is small, no tunnel current flows through the insulating layer. As a result, the reverse current remains at a very small value even at room temperature. When infrared rays are applied to the infrared sensor with a reverse bias voltage applied, electron-hole pairs are generated in the first semiconductor layer, the second semiconductor layer, and the third semiconductor layer, and the first, Electrons are collected to the first semiconductor layer side and holes are collected to the third semiconductor layer by the electric field in the depletion layer between the second semiconductor layers and the depletion layers between the second and third semiconductor layers, so that it is very efficient. It has the effect that infrared rays can be detected. Further, electrons excited in the conduction band of the third semiconductor layer or electrons diffused into the conduction band of the third semiconductor layer over the energy difference between the second and third semiconductor layers are blocked by the insulating layer, Since it does not diffuse into the metal layer, a photovoltaic force is generated between the substrate and the metal layer, and infrared light can be output as an electric signal. On the other hand, when a forward bias voltage is applied to the infrared sensor, that is, when the metal layer is set to a positive potential with respect to the substrate, most of the forward bias voltage is applied between the insulating layers, and Since the junction voltage between the second semiconductor layers and the junction voltage between the second and third semiconductor layers are reduced, a tunnel current flows through the insulating layer. As a result, the infrared sensor has a diode characteristic in which the forward direction is on and the reverse direction is off at room temperature, and the cooling effect is unnecessary.
請求項3に記載の発明は、特に、前記基板の、少なくとも前記第1の半導体層と接する表層部はP型シリコンであることを特徴とするもので、この構成によれば、基板表層部を高抵抗化でき、基板に流れるリーク電流を低減できるという作用効果を有するものである。 The invention according to claim 3 is characterized in that, in particular, at least a surface layer portion in contact with the first semiconductor layer of the substrate is P-type silicon. The resistance can be increased and the leakage current flowing through the substrate can be reduced.
請求項4に記載の発明は、特に、前記表層部のP型シリコンの面方位が(111)面であることを特徴とするもので、この構成によれば、この面方位がInSbの稠密面である(111)と一致するため、InSb薄膜が成長し易いという作用効果を有するものである。 The invention according to claim 4 is characterized in that, in particular, the surface orientation of the P-type silicon of the surface layer portion is a (111) plane, and according to this configuration, the surface orientation is a dense surface of InSb. Therefore, the InSb thin film is easy to grow.
請求項5に記載の発明は、特に、前記基板の裏面に赤外線に対する反射防止膜を有することを特徴とするもので、この構成によれば、基板裏面における赤外線の反射が抑止されるため、赤外線が効率よく半導体層に到達するため高感度の赤外線センサを提供できるという作用効果を有するものである。 The invention according to claim 5 is characterized in that, in particular, the back surface of the substrate has an antireflection film for infrared rays. According to this configuration, since infrared light reflection on the back surface of the substrate is suppressed, Has the effect of providing a highly sensitive infrared sensor because it efficiently reaches the semiconductor layer.
請求項6に記載の発明は、特に、前記基板の裏面にフレネルレンズを有することを特徴とするもので、この構成によれば、赤外線を半導体層内に集中させることができるため、さらに高感度の赤外線センサを提供できるという作用効果を有するものである。 The invention described in claim 6 is characterized in that a Fresnel lens is particularly provided on the back surface of the substrate. According to this configuration, since infrared rays can be concentrated in the semiconductor layer, the sensitivity is further increased. It has the effect that an infrared sensor can be provided.
以上のように本発明は、基板と、該基板上に形成されたN型InSbからなる第1の半導体層と、前記第1の半導体層上に形成されたπ型(P-)InSb層からなる第2の半導体層とを有する赤外線センサであって、前記第2の半導体層上にトンネル電流が流れる5〜20nmの厚さを有する絶縁層と、前記絶縁層の上に金属層とを有するように構成したもので、冷却が不要であるとともに、光起電力の大きい高感度の量子型赤外線センサを提供できるという優れた効果を奏するものである。 As described above, the present invention includes a substrate, a first semiconductor layer made of N-type InSb formed on the substrate, and a π-type (P − ) InSb layer formed on the first semiconductor layer. An infrared sensor having a second semiconductor layer comprising: an insulating layer having a thickness of 5 to 20 nm through which a tunnel current flows on the second semiconductor layer; and a metal layer on the insulating layer. With such a configuration, it is possible to provide a high-sensitivity quantum infrared sensor that does not require cooling and that has a large photovoltaic power, and has an excellent effect.
(実施の形態1)
図1は本発明の実施の形態1における赤外線センサ20の断面図である。図1において、21は基板、22は該基板21上に形成されたN型InSbからなる第1の半導体層、23は前記第1の半導体層22上に形成されたπ型(P-)InSb層からなる第2の半導体層、24は前記第2の半導体層23上に形成された絶縁層、25は前記絶縁層24の上に形成された金属層、26は第1の半導体層22上に設けられた電極である。
(Embodiment 1)
FIG. 1 is a cross-sectional view of an
基板21は抵抗率ρが1000Ω・cm以上のP型シリコン、または前記第1の半導体層22と接する表層部が抵抗率ρ1000Ω・cm以上のP型シリコンからなるSOI(Si/SiO2/Si)基板、SOS(Si/サファイア)基板とすることが望ましい。これは基板表層部を高抵抗化でき、基板に流れるリーク電流を低減できるためである。さらに、前記P型シリコンの面方位を(111)とすることが望ましい。これはこの面方位がInSbの稠密面である(111)と一致し、InSb薄膜が成長し易いためである。第1の半導体層22は前記基板21上にMBE法により形成した厚み1〜3μmのN型InSbで、InSbにはSnが高濃度、たとえば7×1018原子/cm3ドープされている。第2の半導体層23は前記第1の半導体層22上にMBE法により形成した厚み1〜3μmのπ型(P-)InSb層で、InSbにZnが低濃度、たとえば7×1016原子/cm3ドープされている。絶縁層24としてはAlOx、SiO2等の一般的な絶縁材料を用いることができるが、バンドギャップが3.1eV以上のいわゆるワイドギャップ半導体であるGaN、SiC、ZnO等も、赤外線および可視光に対して透明となるとともに、その抵抗率が絶縁材料と等価であるために本発明の絶縁層24として選択することができる。絶縁層24は前記第2の半導体層23上にALD(原子層堆積)法、プラズマCVD法などにより形成が可能で、その厚みは前記第2の半導体層23/絶縁層24/金属層25間にトンネル電流が流れる、いわゆるトンネルMIS接合を形成するように、5〜20nmとしている。これは絶縁層24の厚みが5nm以下となると、AlOx、SiO2等の絶縁物が前記第2の半導体層23の表面上に島状に点在して堆積するため、前記第2の半導体層23と金属層25が直接接触したり、耐圧が低いなどの問題を生じる。絶縁層24の厚みが20nm以上になると、後述のトンネル電流が流れにくくなるためである。金属層25は前記絶縁層24を介して前記第2の半導体層23との間にショットキーバリアが形成されないよう、金属層25の仕事関数φMが前記第2の半導体層23の仕事関数φsである略4.68eVより大きいまたは、仕事関数差が小さいことが望ましく、Cr、Ni、NiCr、Pt等が使用できる。また、電極26は前記第1の半導体層22上に形成されたオーミック電極であり、電極26の仕事関数φMが前記第1の半導体層22の仕事関数φsである略4.5eVより小さいか差が小さい程望ましく、Cr、Ni、NiCr、Ti、Ag、Al等が使用できる。なお、前記金属層25の上にさらにAu、Cu等の導電性の良好な金属層を設けてもよい。
The
図2(a)は赤外線センサ20の無バイアス時、すなわちバイアス電圧0におけるエネルギーバンドを示す模式図、図2(b)は赤外線センサ20に逆バイアスを印加したときのエネルギーバンドを示す模式図、図2(c)は赤外線センサ20に順バイアスを印加したときのエネルギーバンドを示す模式図である。図2(a)において、赤外線センサ20にはバイアス電圧が印加されていないため、フェルミ電位EFは第1の半導体層22、第2の半導体層23、金属層25において同一レベルにあり、絶縁層24の両側にも電位差は生じていない。図2(b)において、赤外線センサ20に印加された逆バイアスVrは実質的に前記第1の半導体層22と前記第2の半導体層23との接合部(空乏層)と前記絶縁層24の双方に印加されるため、実質上、前記絶縁層24に印加される電界強度が低下するため、前記絶縁層24にはトンネル電流が流れない。これにより、常温においても、逆方向電流はきわめて小さい値に留まることになる。そして、この赤外線センサ20に逆方向バイアス電圧を印加した状態で図1に示す矢印の方向に赤外線を照射すると、前記第1の半導体層22、第2の半導体層23に電子−正孔対が生成され、前記第1の半導体層22と前記第2の半導体層23との接合部(空乏層)内の電界により電子は第1の半導体層22の伝導帯に集められるとともに、正孔は第2の半導体層23の価電子帯に集められる。また、第2の半導体層23の伝導帯に励起された電子あるいは前記第1の半導体層22と前記第2の半導体層23間のエネルギー差を乗り越えて第2の半導体層23の伝導帯に拡散した電子は前記絶縁層にバリアされ、金属層に拡散しないため、基板と金属層間に光起電力が発生して、赤外線を電気信号として出力できることになる。図2(c)において、赤外線センサ20に印加された順方向バイアス電圧は前記第1の半導体層22と前記第2の半導体層23との間の接合部間電圧V1と、前記絶縁層24間電圧V2とに分割して印加されるが、順方向バイアスの場合には前記V1は前記V2に比べて小さくなるため、絶縁層24間に大きな電界が印加される結果、絶縁層24にトンネル電流が流れるようになる。これにより、この赤外線センサ20は常温において、順方向はオン、逆方向にはオフとなるダイオード特性を示すようになり、冷却を不要とすることができるという効果が得られるものである。
2A is a schematic diagram illustrating an energy band when the
(実施の形態2)
図3は本発明の実施の形態2における赤外線センサ30の断面図である。なお、本発明の実施の形態2における赤外線センサ30においては、上記した本発明の実施の形態1における赤外線センサ20の構成と同様の構成を有するものについては、同一符号を付しており、その説明は省略する。図3において、本発明の実施の形態2における赤外線センサ30が上記した本発明の実施の形態1における赤外線センサ20と相違する点は、前記第2の半導体層23上にP型InSb層からなる第3の半導体層31とを有し、該第3の半導体層31上にトンネル電流が流れる5〜20nmの厚さを有する絶縁層24と、前記絶縁層の上に金属層32とを有する点である。前記第3の半導体層31は前記第2の半導体層23上にMBE法により形成した厚み1〜3μmのP型InSb層で、InSbにZnが高濃度、たとえば3×1018原子/cm3ドープされている。金属層32は前記絶縁層24を介して前記第3の半導体層31との間にショットキーバリアが形成されないよう、金属層32の仕事関数φMが前記第3の半導体層31の仕事関数φsである略4.72eVより大きいことが望ましく、Ni、Pt、Au等が使用できる。なお、前記金属層32の上にさらにAu、Cu等の導電性の良好な金属層を設けてもよい。
(Embodiment 2)
FIG. 3 is a cross-sectional view of the
赤外線センサ30に印加された逆バイアス電圧を印加したとき、このバイアス電圧は実質的に前記第1の半導体層22と前記第2の半導体層23との接合部(空乏層)と、前記第2の半導体層23と前記第3の半導体層31との接合部(空乏層)および、高抵抗な前記第2の半導体層23、前記絶縁層24に一様になだらかに掛かる状態となり、前記絶縁層24に印加される電界強度が小さくなるため、前記絶縁層24にはトンネル電流が流れない。これにより、常温においても、逆方向電流はきわめて小さい値に留まることになる。そして、この赤外線センサ30に逆方向バイアス電圧を印加した状態で図1に示す矢印の方向に赤外線を照射すると、前記第1の半導体層22、第2の半導体層23、第3の半導体層31に電子−正孔対が生成され、第1の半導体層22と第2の半導体層23間の空乏層および第2の半導体層23と第3の半導体層31間の空乏層内の電界により電子は第1の半導体層側へ、正孔は第3の半導体層へ集められるため、きわめて効率よく赤外線を検知できる。さらに、第3の半導体層31の伝導帯に励起された電子あるいは第2の半導体層23と第3の半導体層31間のエネルギー差を乗り越えて第3の半導体層31の伝導帯に拡散した電子は前記絶縁層24にバリアされ、金属層32に拡散しないため、電極26と金属層32間に光起電力が発生して、赤外線を電気信号として出力できることになる。赤外線センサ30に印加された順方向バイアス電圧は前記第1の半導体層22と前記第2の半導体層23との接合部間電圧V1と、前記第2の半導体層23と前記第3の半導体層31との接合部間電圧V2と、前記絶縁層24間電圧V3とに分割して印加されるが、順方向バイアスの場合には前記V1、V2は前記V3に比べて小さくなるため、絶縁層24間に大きな電界が印加される結果、絶縁層24にトンネル電流が流れるようになる。これにより、この赤外線センサ30は常温において、順方向はオン、逆方向にはオフとなるダイオード特性を示すようになり、冷却を不要とすることができるという効果が得られる。
When the reverse bias voltage applied to the
(実施の形態3)
図4は本発明の実施の形態3における赤外線センサ40の断面図である。なお、本発明の実施の形態3における赤外線センサ40においては、上記した本発明の実施の形態1における赤外線センサ20の構成と同様の構成を有するものについては、同一符号を付しており、その説明は省略する。図4において、本発明の実施の形態3における赤外線センサ40が上記した本発明の実施の形態1における赤外線センサ20と相違する点は、基板21の裏面に赤外線に対する反射防止膜41を有する点である。
(Embodiment 3)
FIG. 4 is a cross-sectional view of the
反射防止膜41を単層で構成する場合には、反射防止膜の厚みをd、光波長λにおける屈折率をn1、基板21の光波長λにおける屈折率をn2としたとき、n1d=λ/4、n1=(n2)1/2を満たすことが望ましく、SiOやDLC(硬質炭素膜)等が適用可能である。また、反射防止膜41を多層で構成する場合には、SiO2/Ta2O5やSiO2/TiO5等が適用可能である。本発明の実施の形態3における赤外線センサ40においては、基板21の裏面に反射防止膜を有するため、基板21の裏面における赤外線の反射が防止され、第1の半導体層22と第2の半導体層23に効率よく赤外線が到達するため、高感度の赤外線センサが構成できるという効果が得られるものである。なお、反射防止膜41を本発明の実施の形態2における赤外線センサ30の基板21の裏面に設けても同様の効果が得られるものである。
When the antireflection film 41 is composed of a single layer, when the thickness of the antireflection film is d, the refractive index at the light wavelength λ is n 1 , and the refractive index at the light wavelength λ of the
(実施の形態4)
図5は本発明の実施の形態4における赤外線センサ50の断面図である。なお、本発明の実施の形態4における赤外線センサ50においては、上記した本発明の実施の形態1における赤外線センサ20の構成と同様の構成を有するものについては、同一符号を付しており、その説明は省略する。図5において、本発明の実施の形態4における赤外線センサ50が上記した本発明の実施の形態1における赤外線センサ20と相違する点は、基板21の裏面にフレネルレンズ51を有する点である。特に基板21がシリコンからなる場合には、このフレネルレンズ51は公知のフォトリソグラフィー技術を用いて形成することができる。本発明の実施の形態4における赤外線センサ50においては、基板21の裏面に形成したフレネルレンズ51により基板21に入射した赤外線が第1の半導体層22と第2の半導体層23に集束されるため、さらに高感度の赤外線センサが構成できるという効果が得られるものである。なお、フレネルレンズ51を本発明の実施の形態2における赤外線センサ30の基板21の裏面に設けても同様の効果が得られるものである。また、本発明の実施の形態4における赤外線センサ50のフレネルレンズ51の表面に反射防止膜を形成すれば、フレネルレンズ51の表面における赤外線の反射が防止され、さらに高感度の赤外線センサが構成できる。また、本発明の実施の形態2における赤外線センサ30の基板21の裏面にフレネルレンズ51を形成し、このフレネルレンズ51の表面に反射防止膜を形成すれば、さらに高感度の赤外線センサが構成できる。
(Embodiment 4)
FIG. 5 is a cross-sectional view of
本発明に係る赤外線センサは冷却が不要であるとともに、光起電力の大きい高感度の量子型赤外線センサを提供できるという効果を有するものであり、特に、人体検出装置や、非接触温度検出装置あるいはガス検出装置等で赤外線を検出する赤外線センサとして有用なものである。 The infrared sensor according to the present invention does not require cooling, and has the effect of providing a high-sensitivity quantum infrared sensor having a large photovoltaic power, and in particular, a human body detection device, a non-contact temperature detection device, It is useful as an infrared sensor that detects infrared rays with a gas detection device or the like.
20、30、40、50 赤外線センサ
21 基板
22 第1の半導体層
23 第2の半導体層
24 絶縁層
25 金属層
31 第3の半導体層
32 金属層
20, 30, 40, 50
Claims (6)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2012277782A JP2014123593A (en) | 2012-12-20 | 2012-12-20 | Infrared sensor |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2012277782A JP2014123593A (en) | 2012-12-20 | 2012-12-20 | Infrared sensor |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JP2014123593A true JP2014123593A (en) | 2014-07-03 |
Family
ID=51403879
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP2012277782A Pending JP2014123593A (en) | 2012-12-20 | 2012-12-20 | Infrared sensor |
Country Status (1)
Country | Link |
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JP (1) | JP2014123593A (en) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2017228628A (en) * | 2016-06-22 | 2017-12-28 | 旭化成エレクトロニクス株式会社 | Infrared device |
WO2018036599A1 (en) * | 2016-08-26 | 2018-03-01 | Obshchestvo S Ogranichennoy Otvetstvennostyu "Constanta" | The converter of ambient thermal energy to electric power |
-
2012
- 2012-12-20 JP JP2012277782A patent/JP2014123593A/en active Pending
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WO2018036599A1 (en) * | 2016-08-26 | 2018-03-01 | Obshchestvo S Ogranichennoy Otvetstvennostyu "Constanta" | The converter of ambient thermal energy to electric power |
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