JP2011099912A - Microscope device - Google Patents
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Abstract
Description
本発明は、例えば非線形光学効果を有する光学結晶等の内部構造を三次元的に観察することが可能な構成の顕微鏡装置に関する。 The present invention relates to a microscope apparatus having a configuration capable of three-dimensional observation of an internal structure such as an optical crystal having a nonlinear optical effect.
2次の非線形光学効果を利用した顕微鏡装置の例として、第2高調波発生(Second Harmonic Generation:SHG)を用いたSHG顕微鏡によって非線形光学結晶の分域構造を観察する研究が行われている。例えば、チタン酸バリウム(BaTiO3)の分域構造(90°分域構造)のようにその分域の方向が反平行ではない場合には、方位によってd定数(非線形光学定数)の大きさが異なることを利用して、その分域構造を観察することができる。一方、反平行分域構造(180°分域構造)では(分域の向きによらず)d定数の大きさが同じであるため、発生するSH波の強度は等しくなりこのままでは判別できないが、位相が180°異なるという特性を有する。そこで、(観察試料よりも前に)一様なSH波を発生させる参照板を配置して、参照板と観察試料とから各々発生するSH波を干渉させることにより強度のコントラストとして、反平行分域構造を観察することが可能となる(例えば、特許文献1を参照)。 As an example of a microscope apparatus using a second-order nonlinear optical effect, studies have been conducted to observe the domain structure of a nonlinear optical crystal with an SHG microscope using second harmonic generation (SHG). For example, when the direction of the domain is not antiparallel like the domain structure of barium titanate (BaTiO 3 ) (90 ° domain structure), the magnitude of the d constant (nonlinear optical constant) depends on the orientation. By utilizing the difference, the domain structure can be observed. On the other hand, in the antiparallel domain structure (180 ° domain structure), the magnitude of the d constant is the same (regardless of the direction of the domain), so that the intensity of the generated SH wave is equal and cannot be determined as it is. The phase is different by 180 °. Therefore, a reference plate that generates a uniform SH wave (before the observation sample) is arranged, and the SH waves generated from the reference plate and the observation sample are caused to interfere with each other to produce an intensity contrast as an antiparallel component. The zone structure can be observed (see, for example, Patent Document 1).
しかしながら、非線形光学結晶にレーザ光を強く集光させたときに当該結晶の内部から発生する2次の非線形光学効果による光の強度は位相不整合量に依存し、位相不整合量が負のときには所定の光強度が発せられ、位相不整合量が正のときには微弱な光強度しか発せられないため、従来のSHG顕微鏡では結晶の構造等によっては、その分域構造を的確に観察することができないという問題があった。 However, when the laser light is strongly focused on the nonlinear optical crystal, the intensity of light due to the second-order nonlinear optical effect generated from the inside of the crystal depends on the phase mismatch amount, and when the phase mismatch amount is negative Since a predetermined light intensity is emitted and only a weak light intensity is emitted when the amount of phase mismatch is positive, the conventional SHG microscope cannot accurately observe the domain structure depending on the crystal structure or the like. There was a problem.
本発明は、このような課題に鑑みてなされたものであり、非線形光学効果を有する観察試料の内部構造を高精度に観察することが可能な構成の顕微鏡装置を提供することを目的とする。 The present invention has been made in view of such problems, and an object of the present invention is to provide a microscope apparatus having a configuration capable of observing the internal structure of an observation sample having a nonlinear optical effect with high accuracy.
本発明を例示する態様に従えば、レーザ光源と、レーザ光源からの光を波長変換して相互に角振動数の異なる2以上の光として射出する波長変換部と、波長変換部から射出された各々の光を観察試料が受光することで生じる2次の非線形光学効果によって発生する所定角振動数の光を集めるコンデンサレンズと、2次の非線形光学効果によって発生する光の中から所定角振動数の光を抽出する光抽出部と、光抽出部により抽出された光を結像させる結像レンズと、結像レンズにより結像された所定角振動数の光の強度を検出する光検出部とを備えて構成されることを特徴とする顕微鏡装置が提供される。 According to the embodiment illustrating the present invention, the laser light source, the wavelength conversion unit that converts the wavelength of the light from the laser light source and emits the light as two or more light beams having different angular frequencies, and the wavelength conversion unit A condenser lens that collects light of a predetermined angular frequency generated by the second-order nonlinear optical effect generated by the observation sample receiving each light, and a predetermined angular frequency from the light generated by the second-order nonlinear optical effect A light extraction unit that extracts the light of the light, an imaging lens that forms an image of the light extracted by the light extraction unit, a light detection unit that detects the intensity of light having a predetermined angular frequency imaged by the imaging lens, A microscope apparatus characterized by comprising: is provided.
本発明によれば、非線形光学効果を有する観察試料の内部構造を高精度に評価することが可能になる。 According to the present invention, the internal structure of an observation sample having a nonlinear optical effect can be evaluated with high accuracy.
以下、本発明を実施するための形態について、図面を参照しながら説明する。本実施形態に係る顕微鏡装置の具体的構成を説明する前に、まず、基本的な原理から説明する。本実施形態の顕微鏡装置は、観察試料たる非線形光学結晶(以下、単に「結晶」と称する)の三次元情報を取得するために共焦点光学系を備えている。共焦点光学系では、対物レンズの焦点位置と光学的に共役な位置にピンホールを配置することで、その光軸上で焦点の合った光のみを検出してコントラストの高い画像を得られるようにしたものであり、焦点を観察試料に対して水平方向に一定量ずつ相対移動させて観察試料の走査画像を取得すれば、観察試料を光学的に2次元方向(光軸に直交する面内)にスライスした共焦点画像(断面像)が高さごとに得られ、さらにこの画像を高さを変えながら取得することにより、精度の高い三次元画像が得られる。 Hereinafter, embodiments for carrying out the present invention will be described with reference to the drawings. Before describing the specific configuration of the microscope apparatus according to the present embodiment, first, the basic principle will be described. The microscope apparatus of this embodiment includes a confocal optical system for acquiring three-dimensional information of a nonlinear optical crystal (hereinafter simply referred to as “crystal”) as an observation sample. In a confocal optical system, by placing a pinhole at a position optically conjugate with the focal position of the objective lens, it is possible to detect only the focused light on the optical axis and obtain a high-contrast image. If the scanning image of the observation sample is acquired by moving the focal point relative to the observation sample by a certain amount in the horizontal direction, the observation sample is optically moved in a two-dimensional direction (in-plane perpendicular to the optical axis). A confocal image (cross-sectional image) sliced in () is obtained for each height, and by acquiring this image while changing the height, a highly accurate three-dimensional image is obtained.
このような共焦点光学系において、レーザ光源よりレーザ光を観察試料である結晶に強く集光させた場合には、結晶の内部から発生する2次の非線形光学効果により波長変換された出力光の強度は位相不整合量Δkの符号に依存することが知られている。この位相不整合量Δkは、基本波として角振動数ω1,ω2(ω1<ω2)の光を結晶に入射させた際に、結晶から発生する2次の非線形光学効果による出力光の角振動数をω3(=ω2±ω1)とすると、次式(1)および(2)のように表すことができる。 In such a confocal optical system, when the laser light is strongly focused on the crystal as the observation sample by the laser light source, the output light wavelength-converted by the second-order nonlinear optical effect generated from the inside of the crystal. It is known that the intensity depends on the sign of the phase mismatch amount Δk. This phase mismatch amount Δk is the output light due to the second-order nonlinear optical effect generated from the crystal when light having angular frequencies ω 1 and ω 2 (ω 1 <ω 2 ) as the fundamental wave is incident on the crystal. Is represented by the following equations (1) and (2), where ω 3 (= ω 2 ± ω 1 ).
(I)和周波発生のとき(特にω1=ω2のときに「SHG」と称されている)
ここで、結晶の内部から発生する2次の非線形光学効果による出力光の強度は、特に焦点位置が結晶の中心にある場合には、位相不整合量Δkの正・負によって次式(3)のような簡単な式で表すことができる。
このように位相不整合量Δkが正の場合には結晶の内部から2次の非線形光学効果による光は発生しないが、位相不整合量Δkが負の場合には結晶の内部から所定強度の光が発生することが図1に示す実験結果からもみてとれる。なお、この図1は、結晶内における焦点位置と当該焦点位置より発生したSH波の強度の関係を示すグラフであり、(a)はΔk>0となる成分を観察した場合を示し、(b)はΔk<0となる成分を観察した場合を示している。図1(a)においては、SH波が強く発生している(極大点を示す)焦点位置が結晶表面に対応しており、結晶の内部からはSH波が発生していないことがわかる。一方、図1(b)では、結晶表面からだけではなく内部からもSH波が強く発生していることがわかる。 As described above, when the phase mismatch amount Δk is positive, light due to the second-order nonlinear optical effect is not generated from the inside of the crystal, but when the phase mismatch amount Δk is negative, light having a predetermined intensity is generated from the inside of the crystal. It can be seen from the experimental results shown in FIG. FIG. 1 is a graph showing the relationship between the focal position in the crystal and the intensity of the SH wave generated from the focal position. FIG. 1 (a) shows the case where a component satisfying Δk> 0 is observed. ) Shows a case where a component satisfying Δk <0 is observed. In FIG. 1A, it can be seen that the SH wave is generated strongly (indicating the maximum point) the focal position corresponds to the crystal surface, and no SH wave is generated from the inside of the crystal. On the other hand, in FIG.1 (b), it turns out that the SH wave generate | occur | produces not only from the crystal | crystallization surface but from the inside.
結晶の内部構造(分域構造)を3次元的に観察するためには、結晶の表面からだけではなく、結晶の内部からも同程度の強度を持った2次の非線形光学効果による光を発生させる必要がある。しかしながら、従来のSHG顕微鏡では複屈折の小さい結晶のように位相不整合量Δkが入射、射出光の偏光方向によらず常に正となる結晶や、位相不整合量Δkが負となる成分を持つが、負となる成分では観察に適さない形状の結晶もあり、従来の顕微鏡では結晶の内部構造を明確に観察することが困難であった。 In order to observe the internal structure (domain structure) of a crystal in three dimensions, light is generated not only from the surface of the crystal but also from the inside of the crystal due to the second-order nonlinear optical effect. It is necessary to let However, the conventional SHG microscope has a crystal whose phase mismatch amount Δk is always positive, such as a crystal with small birefringence, and a component whose phase mismatch amount Δk is negative regardless of the polarization direction of the emitted light. However, there are crystals having a shape that is not suitable for observation with a negative component, and it has been difficult to clearly observe the internal structure of the crystal with a conventional microscope.
そこで、位相不整合量Δkを常に負の値にすることができれば、結晶内部から2次の非線形光学効果による所定強度の光を常に発生させることが可能になり、結晶の内部構造を明確に観察することができる。そこで、本実施形態では位相不整合量Δkの符号を負にする手段として、相互に角振動数の異なる2つの光を照射したときに2次の非線形光学効果によって発生する差周波を用いる。まず、和周波の場合の位相不整合量Δkを考えると、式(1)は、
続いて差周波の場合の位相不整合量Δkを考えると、ω1<ω3<ω2の場合、式(2)は、
以上説明した原理に基づいて、観察試料である結晶の内部構造観察を行うための具体的な顕微鏡装置構成について、3つの実施形態を例示して説明する。なお、以下の説明は、本発明の実施形態を説明するものであり、当然ながら本発明が以下の実施形態に限定されるものではない。 Based on the principle described above, a specific microscope apparatus configuration for observing the internal structure of a crystal as an observation sample will be described by exemplifying three embodiments. In addition, the following description demonstrates embodiment of this invention, Naturally, this invention is not limited to the following embodiment.
まず、第1の実施形態に係る顕微鏡装置1の概要構成図を図2に示している。この顕微鏡装置(共焦点顕微鏡)1は、レーザ光源10、レンズ11,13,15、波長変換光学素子12,14、波長板16、ダイクロイックミラー21、ミラー22,23、対物レンズ30、コンデンサレンズ32、検光子33、分光器34、結像レンズ35、ピンホール36、光検出器37、制御部40、および表示部50を主体に構成されている。
First, a schematic configuration diagram of the
このような構成の顕微鏡装置1において、レーザ光源10から射出された角振動数ωのレーザ光(1倍波)は、レンズ11により波長変換光学素子12に集光入射され、第2高調波発生(SHG)によって角振動数が2倍となる2ωのSH波(2倍波)に変換される。波長変換光学素子12により発生された2倍波(2ω)、および波長変換光学素子12を透過したレーザ光(ω)は、レンズ13により波長変換光学素子14に集光入射され、和周波発生(ω+2ω)により角振動がレーザ光(ω)の3倍(3ω)となる3倍波が発生される。これらの波長変換光学素子12,14は、例えば、2倍波発生用の波長変換光学素子12としてPPLN結晶、3倍波発生用の波長変換光学素子14としてLBO結晶が例示される。
In the
波長変換光学素子14により発生された3倍波とこの波長変換光学素子14を透過した1倍波および2倍波は、レンズ15を介して波長板16に入射する。波長板16は2倍波にはλ/2板、3倍波にはλ板としての効果を有しており、入射した2倍波および3倍波の偏光方向を揃えることができる。
The third harmonic wave generated by the wavelength conversion
波長板16を通過した1倍波、2倍波および3倍波は、ダイクロイックミラー21に入射する。ダイクロイックミラー21は、1倍波の波長帯域の光を透過し、2倍波および3倍波の波長帯域の光を反射するように構成されており、このダイクロイックミラー21に入射した1倍波、2倍波および3倍波はここで分離される。
The 1st, 2nd, and 3rd harmonics that have passed through the
ダイクロイックミラー21で反射された2倍波および3倍波は、ミラー22,23で順に反射された後、その光路上に設けられた対物レンズ30によって集光されて観察試料31を照射し、この観察試料(結晶)31による2次の非線形光学効果として、2倍波と3倍波による差周波発生(3ω−2ω)が行われて差周波(ω)が発生されるとともに、2倍波と3倍波による和周波発生(2ω+3ω)が行われて5倍波(5ω)が発生される。
The second harmonic and the third harmonic reflected by the
なお、観察試料31は、詳細図示を省略するステージ(XYZステージ)によって、3次元方向に移動自在に保持されており、このステージが制御部40によって駆動されることにより、対物レンズ30の光軸と直交する面内(XY方向)において自在に移動したり、対物レンズ30の光軸方向(Z方向)において自在に移動したりすることができる。すなわち、観察試料31中の焦点位置を、対物レンズ30の光軸方向と直交する面内方向に移動させる走査と、当該光軸方向に沿って移動させる走査とを繰り返すことで、観察試料31の三次元観察が可能となる。
The
観察試料31により発生された差周波および5倍波と、この観察試料31を透過した2倍波および3倍波は、コンデンサレンズ32によって集められた上で、検光子33で任意の偏光方向のみが取り出され、分光器34によって角振動数ωの光(観察試料31から発せられた差周波)のみが分離されて結像レンズ35を介してピンホール36に入射する。ピンホール36は、対物レンズ30の焦点位置と光学的に共役な位置に配設されているため、対物レンズ30によって観察試料31内に集光された光の焦点位置で差周波発生された角振動数ωの光のみを通過させる。
The difference frequency and the 5th harmonic wave generated by the
ピンホール36を通過した光は、光検出器37に入射する。光検出器37は、例えば光電子倍増管などのポイントセンサであり、受光した光強度を電気信号(光電変換信号)に変換して制御部40に送出する。
The light that has passed through the
制御部40は、CPU(中央演算処理装置)、ROM(リード・オンリ・メモリ)、RAM(ランダム・アクセス・メモリ)等からなる所謂マイクロコンピュータを有して構成されており、顕微鏡装置1全体の作動を統括的に制御する。制御部40は、光検出器37から受信した電気信号をA/D変換してデジタル信号化する。このデジタルデータを、ステージによる光軸と直行する面内方向への走査(XY方向への走査)と同期して2次元に配置することで、制御部40は焦点位置のみの情報を持つ2次元画像データ(共焦点画像データ)を取得することができる。
The
制御部40は、上記のように2次元画像データを取得した後、ステージに光軸方向へ一定量(所定のサンプリング間隔)移動する命令を伝達することで、観察試料31と対物レンズ30との相対位置を変化させて、観察試料31内における焦点位置を光軸に沿って変化させる。この移動が完了した後、2次元画像データ取得を行うことで焦点位置の異なる2次元画像データを取得することができる。
After acquiring the two-dimensional image data as described above, the
このように、XY方向およびZ方向の走査を繰り返しつつ2次元画像データを取得することで、焦点位置の異なる複数の2次元画像データを取得することができる。対物レンズ30から射出された光の焦点位置は不変であり、観察試料31と対物レンズ30との相対位置が変化すると、相対的に観察試料31内での焦点位置が変化する。その結果、取得されたそれぞれの2次元画像データは、それぞれの観察試料31の位置に対応した焦点位置において発生した差周波ωの情報を持つ2次元画像データとなり、制御部40のメモリ(RAM)に記憶される。表示部50はCRTモニタ、液晶ディスプレイ等のモニタを有して構成されており、制御部40がメモリに記憶された2次元画像データを画像処理し、表示部50のモニタに2次元画像表示、あるいは3次元画像表示させることで、観察試料31の拡大像を観察することができる。
As described above, by acquiring two-dimensional image data while repeating scanning in the XY direction and the Z direction, a plurality of two-dimensional image data having different focal positions can be acquired. The focal position of the light emitted from the
このように構成される本実施形態の顕微鏡装置1によれば、異なる角振動数の光を観察試料31たる結晶に照射したときに、この結晶の非線形光学効果によって発生する差周波を観察光として利用することで、従来のSHG顕微鏡では検出することができなかった結晶内部からも観察光(差周波)を所定強度以上で発生させて検出することが可能になるため、結晶の三次元形状を高精度に構築することができる。そのため、結晶の分域構造を明確に観察することが可能になる。また、共焦点光学系において対物レンズ30と光学的に共役な位置にピンホール36を配設することで、結晶内の合焦点位置で発生する差周波のみを効率よく検出することができるため、コントラストの高い画像を生成することが可能になる。
According to the
次に、第2の実施形態に係る顕微鏡装置について説明する。この第2の実施形態に係る顕微鏡装置2の概要構成図を図3に示している。顕微鏡装置2は、観察試料31として結晶の反平行分域構造を観察するために適した共焦点光学系を有している。なお、この実施形態においては、第1の実施形態と同一態様の要素構成については同一の符号を付して重複説明を省略し、第1の実施形態との相違点を中心に説明する。
Next, a microscope apparatus according to the second embodiment will be described. FIG. 3 shows a schematic configuration diagram of the
この顕微鏡装置(共焦点顕微鏡)2は、レーザ光源10、レンズ11,13,15、波長変換光学素子12,14、波長板16、ミラー22,23,60,62、ダイクロイックミラー61,76、光減衰器70、1/2λ板74、ガラスプレート75,75、対物レンズ30、コンデンサレンズ32、検光子33、分光器34、結像レンズ35、ピンホール36、光検出器37、制御部40、および表示部50を主体に構成されている。
This microscope apparatus (confocal microscope) 2 includes a
本実施形態が上記第1の実施形態と異なるところは、上記第1の実施形態では観察標本31より発生した差周波を観察光として利用したが、本実施形態では観察標本31より発生した差周波と波長変換光学素子12,14を透過した1倍波(参照波)とを干渉させた干渉光を観察光として利用する点である。
The difference between the present embodiment and the first embodiment is that the difference frequency generated from the
このような構成の顕微鏡装置2において、レーザ光源10から射出された角振動数ωのレーザ光(1倍波)は、レンズ11により波長変換光学素子12に集光入射され、第2高調波発生(SHG)によって角振動数が2倍となる2ωのSH波(2倍波)に変換される。波長変換光学素子12により発生された2倍波(2ω)、および波長変換光学素子12を透過したレーザ光(ω)は、レンズ13により波長変換光学素子14に集光入射され、和周波発生(ω+2ω)により角振動数が3倍(3ω)となる3倍波が発生される。
In the
波長変換光学素子14により発生された3倍波とこの波長変換光学素子14を透過した1倍波および2倍波はレンズ15を介して波長板16に入射する。波長板16を通過した1倍波、2倍波および3倍波は、ミラー60で反射されダイクロイックミラー61に入射する。
The third harmonic wave generated by the wavelength conversion
ダイクロイックミラー61を透過した2倍波および3倍波の光は、ミラー22で反射された後、ダイクロイックミラー76に入射する。
The second harmonic wave and the third harmonic wave transmitted through the
一方、ダイクロイックミラー61によって反射された1倍波の光は、ミラー62で反射された後、光減衰器70と1/2λ板74を透過することで、観察試料(結晶)31から発生する差周波(ω)と同じ偏光状態に変換される。
On the other hand, the first-harmonic light reflected by the
1/2λ板74を透過した光は、詳細は後述する一対のガラスプレート75,75を通過し、ダイクロイックミラー76に入射する。ダイクロイックミラー76は、2倍波および3倍波の波長帯域の光を透過し、1倍波の波長帯域の光を反射するように構成されており、ビームスプリッタ61を透過してダイクロイックミラー76に入射する2倍波および3倍波と、偏光方向と強度を調整された1倍波(参照波)とが同軸上に合成される。
The light transmitted through the
このように同軸上に合成された光束は、ミラー23によって反射された後、その光路上に設けられた対物レンズ30によって集光されて観察試料31を照射し、この観察試料(結晶)31による2次の非線形光学効果として、2倍波と3倍波による差周波発生(3ω−2ω)が行われて差周波(ω)が発生されるとともに、2倍波と3倍波による和周波発生(2ω+3ω)が行われて5倍波(5ω)が発生される。
The light beam combined coaxially in this way is reflected by the
観察試料31により発生された差周波および5倍波と、この観察試料31を透過した参照波、2倍波および3倍波は、コンデンサレンズ32によって集められた上で、検光子33で任意の偏光方向のみが取り出され、分光器34によって角振動数ωの光(観察試料31により発生された差周波と参照波)のみが分離されて結像レンズ35を介してピンホール36に入射する。ピンホール36は、対物レンズ30の焦点位置と光学的に共役な位置に配置されているため、対物レンズ30によって観察試料31内に集光された光の焦点位置で差周波発生された角振動数ωの光と、焦点の合った参照波のみを通過させる。
The difference frequency and the 5th harmonic generated by the
ピンホール36を通過した光(観察試料31により発生された角振動数ωの光、および参照波)は、光検出器37に入射してその検出面上に結像され、その位相差に応じた干渉像を生成する。ここで、反平行分域構造を持つ観察試料31から発生する2次の非線形光学効果による光の位相は分域ごとに180°異なるため、観察試料31から発生する角振動数ωの光と参照波とを干渉させると、一方の分域では強めあい、他方の分域では弱めあった角振動数ωの干渉光を検出することができる。そこで、ステージにより観察試料31を走査すると、この光強度のコントラストによって観察試料(結晶)の反平行分域構造を観察することができる。
The light that has passed through the pinhole 36 (light having the angular frequency ω generated by the
このとき干渉光の光強度は、観察試料31から発生した光の強度ψsample、参照波の強度ψrefを次式(7)および(8)のように定義すると、次式(9)のように表すことができる。
式(9)から干渉光の強度は焦点位置z、および2つの光(ψsampleとψref)の相対位相差Δφに依存することがわかる。つまり、結晶の反平行分域構造を観察するためには、式(9)に示す干渉光の強度が最大または最小となるように焦点位置zを選んで観察を行う、あるいは当該焦点位置zに応じて光の相対位相差Δφを変化させる位相変調手段を設ける必要がある。この位相変調手段としては、例えば上述した一対のガラスプレート75,75が例示される。これら一対のガラスプレート75,75は、それぞれ同じ材質および大きさの平行平板から形成されており、この紙面(図3の紙面)に直交する軸を中心軸として対称形(八の字形)を保持しつつ互いに逆方向に回転させることで、光軸のシフトを防止しながら2つの光の相対位相差Δφ(光路長)を任意に変化させることが可能である。なお、相対位相差Δφの調整は、例えば、制御部40が光検出器37により検出される干渉光の光強度をモニタリングにしつつ、この光強度が最大または最小となるように一対のガラスプレート75,75の回転角度を制御することにより行われる。
From equation (9), it can be seen that the intensity of the interference light depends on the focal position z and the relative phase difference Δφ between the two lights (ψ sample and ψ ref ). That is, in order to observe the antiparallel domain structure of the crystal, the observation is performed by selecting the focal position z so that the intensity of the interference light shown in the formula (9) is maximized or minimized, or at the focal position z. Accordingly, it is necessary to provide phase modulation means for changing the relative phase difference Δφ of light. Examples of the phase modulation means include the pair of
また、上述した光減衰器70によって参照波の光量(強度)を調節することで、参照波の角振動数ωの光強度と、観察試料31から発生する角振動数ωの光強度とを等しく調整することも最大コントラストを得るためには重要である。このようにコントラストを向上させることで、結晶の反平行分域構造をより明確に観察することが可能となる。
Further, the light intensity (intensity) of the reference wave is adjusted by the
光検出器37は、この干渉像情報を出力信号(電気信号)として制御部40に送出する。制御部40は、受信した電気信号をデジタルデータにA/D変換し、2次元画像データ(共焦点画像データ)を取得する。また、制御部40は、ステージの走査に伴って焦点位置の異なる複数の2次元画像データを取得し、この2次元画像データを観察試料31内におけるスキャン位置と対応させてメモリに記憶する。また、メモリに記憶された2次元画像データを制御部40で画像処理し、表示部50のモニタに2次元画像表示、あるいは3次元画像表示して拡大像を観察することができる。
The
このように構成される第2の実施形態の顕微鏡装置2によれば、異なる角振動数の光を観察試料たる結晶に照射したときに、この結晶の非線形光学効果によって発生する差周波と参照波との干渉光を観察光として利用することで、結晶構造によらず観察光(干渉光)を常に所定強度以上で発生させて検出することが可能になるため、結晶の三次元形状を高精度に構築することができる。そのため、第1の実施形態と同様に、結晶の分域構造(この第2の実施形態では、特に反平行分域構造)を的確に観察することが可能になる。
According to the
続いて、このように構成される顕微鏡装置2を用いて観察試料31を観察する方法について、図4に示すフローチャートを追加参照して説明する。
Next, a method for observing the
ステップS101において、まずユーザ(観察者)によって顕微鏡装置2の電源が投入される。ステップS102では、ユーザによって観察試料31が顕微鏡装置2のステージに固定される。ステップS103において、制御部40は、ステージに内蔵されたリニアエンコーダ(図示せず)等によってステージ位置を検出する。
In step S101, first, the power of the
ステップS104において、ユーザによって観察試料31における仮のスキャン領域が制御部40の入力装置(キーボードやマウス等)によって設定される。ステップS105では、制御部40によりステージが駆動され、上記仮スキャン領域内において対物レンズ30と観察試料31との相対位置を変化させて、観察試料31の深さ方向(対物レンズ30の光軸方向)にスキャンを実行する。
In step S <b> 104, a temporary scan area in the
ステップS106では、制御部40によってステップS105で得られた計測結果により、観察試料31の位置が把握されるとともに、干渉光の周期などの初期情報が算出される。ステップS107において、ユーザによって、観察試料31に対するスキャン領域やスキャン幅(サンプリング間隔)が上記入力装置を用いて設定される。これにより、顕微鏡装置2は観察試料31に対応する測定プログラム(測定レシピ)に従って作動することが可能な状態となる。
In step S106, the position of the
ステップS108において、制御部40は測定プログラムに従って、ステージを駆動して対物レンズ30と観察試料31との相対位置を変化させて、観察試料31内における焦点位置を変更する(最初は対物レンズ30の焦点位置を観察試料31における測定開始点に位置決めする)。ステップS109では、制御部40によってガラスプレート75,75が回転駆動されて、上記ステップS106で取得した干渉光の周期情報等に基づいて相対位相差Δφが変更され、ステップS110において、制御部40は光検出器37によって検出される光強度をモニタリングしつつ相対位相差Δφが最適であるか否か、すなわち、干渉光の強度が最大または最小となる相対位相差Δφであるか否かを判定する。ステップS110において否定判定がされると、S111において、制御部40は、相対位相差Δφが干渉光の強度最大または最小となる最適値に調整されるまで上記ステップS109〜S110を繰り返す。
In step S108, the
ステップS110において肯定判定がされると、ステップS112において、XY方向(対物レンズ30の光軸に直交する面内方向)に2次元スキャンして、2次元画像データを取得する。ステップS113において、制御部40は、取得した2次元画像データを、上記エンコーダ等により検出されたスキャン位置と対応させてメモリに記憶させるとともに、この2次元画像データを画像処理して表示部50のモニタに2次元画像を表示させる。
If an affirmative determination is made in step S110, in step S112, two-dimensional scanning is performed in the XY direction (in-plane direction orthogonal to the optical axis of the objective lens 30) to obtain two-dimensional image data. In step S113, the
ステップS114において、ステップS107で設定されたスキャン領域の全域においてスキャンが完了したか否かが判定され、ここで否定判定がされた場合には、観察試料31内の焦点位置が変更されステップS108〜S113が再び実行される。
In step S114, it is determined whether or not the scan is completed in the entire scan region set in step S107. If a negative determination is made here, the focal position in the
ステップS114で肯定判定がされると、ステップS115において、制御部40によって焦点位置ごとの2次元画像が画像処理によって繋げられ、観察試料31の3次元画像データが生成される。ステップS116では、制御部40によって、三次元画像データがメモリに記憶されるとともに、この三次元画像データを画像処理して表示部50のモニタに観察試料31の三次元画像を表示する。そして、ユーザはこの三次元画像から観察試料31(結晶の分域構造等)を観察することができる。
If an affirmative determination is made in step S114, in step S115, the
ステップS117において、観察試料31を変更して再び観察を実行する場合にはステップS102に移行する。また、ステップS118において、これまで実行された観察条件を変更して観察を行う場合には、ステップS104に移行して、ユーザによって観察条件が変更された上で、顕微鏡装置2による観察が再び実行される。
In step S117, when the
ところで、上記第2の実施形態の顕微鏡装置2において、参照波の光強度が観察試料31から発生する光強度に比べて十分大きく、光減衰器70で減衰しきれない場合には、図5に示すような顕微鏡装置102として構成することも考えられる。
By the way, in the
この顕微鏡装置(共焦点顕微鏡)102は、レーザ光源10、レンズ11,13,15、波長変換光学素子12,14、波長板16、ダイクロイックミラー21,76、ミラー22,23,62、1/2λ板63,74、偏光ビームスプリッタ64、レンズ71,73、参照板72、ガラスプレート75,75、対物レンズ30、コンデンサレンズ32、検光子33、分光器34、結像レンズ35、ピンホール36、光検出器37、制御部40、および表示部50を主体に構成されている。前述の構成の顕微鏡装置2とは異なり、ダイクロイックミラー21によって分離された2倍波および3倍波は、1/2λ板63を透過することで偏光状態を変化させ、偏光ビームスプリッタ64に入射する。
This microscope apparatus (confocal microscope) 102 includes a
ビームスプリッタ64は、1/2λ板63を透過した光のうち、特定の偏光成分のみを選択的に反射し、その他の偏光成分を透過する。ビームスプリッタ64を透過した偏光成分の光(2倍波および3倍波)は、ミラー22で反射された後、ダイクロイックミラー76に入射する。
The
一方、ビームスプリッタ64によって反射された偏光成分の光(2倍波および3倍波)は、ミラー62で反射された後、レンズ71により参照板72に集光入射され、差周波発生(3ω−2ω)によって角振動数ωの光に変換される。この参照板72は、非線形光学結晶からなり、均一な差周波を発生するように構成されている。参照板72により発生した光は、レンズ73を介して1/2λ板74を透過することで観察試料(結晶)31から発生する差周波(ω)と同じ偏光状態に変換され、参照波となる。
On the other hand, the light of the polarization component (second harmonic and third harmonic) reflected by the
このように顕微鏡装置102においては、参照波の光強度が観察試料31から発生する光強度に比べて十分大きく、光減衰器70で減衰しきれない場合には、上述した1/2λ板63によってダイクロイックミラー21からの光の偏光状態を変化させ、偏光ビームスプリッタ64による透過光および反射光の光量(強度)を調節し、参照板72から発生する角振動数ωの光を利用することで最大コントラストを得ることが可能となる。
As described above, in the
次に、第3の実施形態に係る顕微鏡装置について説明する。この第3の実施形態に係る顕微鏡装置3の概要構成図を図6に示している。なお、この実施形態においては、第2の実施形態と同一態様の要素構成については同一の符号を付して重複説明を省略し、第2の実施形態との相違点を中心に説明する。
Next, a microscope apparatus according to the third embodiment will be described. FIG. 6 shows a schematic configuration diagram of the
この顕微鏡装置(共焦点顕微鏡)3は、レーザ光源10、レンズ11,13,15、波長変換光学素子12,14、波長板16、ミラー22,60,62、ダイクロイックミラー61,76、光減衰器70、1/2λ板74、ガラスプレート75,75、ハーフミラー80、対物レンズ30、検光子33、分光器34、結像レンズ35、ピンホール36、光検出器37、制御部40、および表示部50を主体に構成されている。
This microscope apparatus (confocal microscope) 3 includes a
本実施形態が上記第2の実施形態と異なるところは、上記第2の実施形態では透過型の共焦点光学系が構成されているのに対して、本実施形態では反射型の共焦点光学系が構成されている点である。そのため、この顕微鏡装置3では、ダイクロイックミラー76から検光子33までの光路が第2の実施形態の顕微鏡装置2と異なる構成となっている。本実施形態では、例えば、不透明な観察試料(非線形光学素子)や、所定の反射率を有した基板上に接着された結晶等の観察に特に効果的である。
The difference between the present embodiment and the second embodiment is that a transmissive confocal optical system is configured in the second embodiment, whereas a reflective confocal optical system is configured in the present embodiment. Is the point that is configured. Therefore, in this
このような構成の顕微鏡装置3において、ダイクロイックミラー76によって同軸上に合成された光束は、ハーフミラー80により反射された後、その光路上に設けられた対物レンズ30によって集光されて観察試料31を照射し、この観察試料(結晶)31による2次の非線形光学効果として、2倍波と3倍波による差周波発生(3ω−2ω)が行われて差周波(ω)が発生されるとともに、2倍波と3倍波による和周波発生(2ω+3ω)が行われて5倍波(5ω)が発生される。
In the
ここで前述したように、例えば観察試料31が不透明な基板(所定の反射率の表面を有する基板)31bに接着された結晶31aである場合には、観察試料31に入射した参照波、2倍波および3倍波と、この観察試料31により発生された差周波および5倍波は、基板31b表面(結晶31aと基板31bとの境界面)で反射されて、対物レンズ30を再び通過する。対物レンズ30によって集光された光は、ハーフミラー80を透過した後、検光子33で任意の偏光方向のみが取り出され、分光器34によって角振動数ωの光(観察試料31により発生された差周波と、参照板72により発生され観察試料31で反射された差周波)のみが分離されて結像レンズ35を介してピンホール36に入射する。ピンホール36は、対物レンズ30の焦点位置と光学的に共役な位置に配設されているため、対物レンズ30によって観察試料31内に集光された光の焦点位置で差周波発生された角振動数ωの光と焦点の合った参照波のみを通過させる。
As described above, for example, when the
ピンホール36を通過した光(観察試料31により発生された角振動数ωの光、および参照波)は、光検出器37に入射してその検出面上に結像され、その位相差に応じた干渉像が形成される。光検出器37は、この干渉像情報を出力信号(電気信号)として制御部40に送出する。
The light that has passed through the pinhole 36 (light having the angular frequency ω generated by the
制御部40は、受信した電気信号をデジタルデータにA/D変換し、2次元画像データ(共焦点画像データ)を取得する。制御部40は、ステージの走査に伴って焦点位置の異なる複数の2次元画像データを取得し、この2次元画像データを観察試料31内におけるスキャン位置と対応させてメモリに記憶する。また、メモリに記憶された2次元画像データを制御部で画像処理し、表示部50のモニタに2次元画像表示、あるいは3次元画像表示して拡大像を観察することができる。
The control unit 40 A / D converts the received electrical signal into digital data, and acquires two-dimensional image data (confocal image data). The
このように構成される第3の実施形態の顕微鏡装置3によれば、異なる角振動数の光を観察試料たる結晶に照射したときに、この結晶の非線形光学効果によって発生する差周波と参照波との干渉光を観察光として利用することで、結晶構造によらず観察光(干渉光)を常に所定強度以上で発生させて検出することが可能になるため、結晶の三次元形状を高精度に構築することができる。そのため、第1の実施形態と同様に、結晶の分域構造を的確に観察することが可能になる。特に、この第3の実施形態では、反射型の共焦点光学系で構成しているため、所定の反射率を有する基板(例えば、シリコン基板など)上に接合された非線形光学デバイスの観察などに広く適用可能である。
According to the
次に、2次の非線形光学効果を用いた上記実施形態の顕微鏡装置による分域構造の観察例として、擬似位相整合素子を観察標本として適用する場合を例示して説明する。 Next, as an example of observing the domain structure by the microscope apparatus of the above embodiment using the second-order nonlinear optical effect, a case where a quasi phase matching element is applied as an observation sample will be described as an example.
擬似位相整合(「QPM」とも称される)とは、強誘電体の分域の向きを周期的に反転させ、それによりd定数(非線形光学定数)の符号を反転させることを利用した位相整合であり、レーザ光の波長変換技術として広く用いられている。従来から波長変換の方法としては、屈折率の異方性と波長分散を利用する方法が最も一般的であり、このように位相整合条件を満足するために結晶の光学軸に対して基本波の入射角を調整する位相整合を角度位相整合と称している。しかしながらこの方法では、屈折率が温度依存性を有していることなどから、特定の温度と波長域でしか実現することができず、複屈折率の小さい材料では位相整合が実現できないといった欠点がある。また、最大成分のd定数を利用できないこともあるため、高効率で波長変換することができないという問題もある。このような不具合を是正する方法として近年では、擬似位相整合素子の研究がレーザの短波長化の要求とともに注目されている。 Quasi-phase matching (also referred to as “QPM”) is a phase matching that periodically inverts the direction of the ferroelectric domain and thereby inverts the sign of the d constant (nonlinear optical constant). It is widely used as a wavelength conversion technique for laser light. Conventionally, as a wavelength conversion method, the method using the anisotropy of refractive index and wavelength dispersion is the most common. Phase matching for adjusting the incident angle is referred to as angle phase matching. However, this method has the disadvantage that it can be realized only at a specific temperature and wavelength range because the refractive index has temperature dependency, and phase matching cannot be realized with a material having a small birefringence. is there. Further, since the d constant of the maximum component may not be used, there is a problem that wavelength conversion cannot be performed with high efficiency. In recent years, research on quasi-phase matching elements has been attracting attention as a method for correcting such defects, together with a demand for shorter laser wavelengths.
従来、このような素子を評価するとき、通常は分域の向きによって腐食速度が異なることを利用して、酸(硝酸やフッ酸など)によって化学的に素子表面をエッチングして観察を行っていた。ところが、この方法では素子を損傷させてしまうという欠点があり、しかも従来の光学顕微鏡では素子表面の分域構造しか観察することができない。また、SHG干渉顕微鏡を用いて非破壊観察の研究がなされているが、素子内部の分域構造の観察には未だ至ってない。 Conventionally, when such an element is evaluated, the surface of the element is chemically etched with an acid (such as nitric acid or hydrofluoric acid), and the observation is usually performed using the fact that the corrosion rate varies depending on the direction of the domain. It was. However, this method has the disadvantage of damaging the element, and the conventional optical microscope can only observe the domain structure on the element surface. In addition, although non-destructive observation has been studied using an SHG interference microscope, observation of the domain structure inside the device has not yet been achieved.
ここで、擬似位相整合素子の構造の一例を図7に示す。なお、この素子の材料としては、擬似位相整合素子として最も広く研究されているニオブ酸リチウム(LiNbO3),タンタル酸リチウム(LiTaO3)などが例示される。 Here, an example of the structure of the quasi phase matching element is shown in FIG. Examples of the material of this element include lithium niobate (LiNbO 3 ) and lithium tantalate (LiTaO 3 ), which are most widely studied as quasi phase matching elements.
擬似位相整合素子90は、図7に示すように、分域の向きが反平行になるように並べられた反平行分域構造(180°分域構造)を有している。この反平行分域構造の周期は使用波長によって異なるが、およそ数μm〜数十μmの周期で作製されている。この擬似位相整合素子を波長変換光学素子として使用する場合には、高い波長変換効率を実現するために最大のd定数の成分(この場合はd33成分)を利用し光路を長くすることが望ましい。つまりレーザ光を図7に示すx方向に進行させる。これに対して、上記実施形態の顕微鏡装置を用いて反平行分域構造を観察する場合には、基本波レーザ光を当該素子内で強く集光させたときに出力光の拡がりの影響を抑えるために、図7に示すz方向に進行させるのが素子の形状からも適している。つまり、この擬似位相整合素子では、2次の非線形光学効果により発生されるd22成分の差周波を検出することで、その反平行分域構造を非破壊的に精度よく観察することが可能になる。
As shown in FIG. 7, the quasi
これまで本発明の好ましい実施形態について説明したが、本発明はこの実施形態に限定されるものではない。例えば、上述の実施形態では基本波と2次の非線形光学効果によって発生する差周波とが同一方向(コリニアー)に進行する場合を例示して説明したが、これに限定されるものではなく、図8に例示するような非コリニアー配置の場合でも観察試料31より発する差周波を検出することで位相不整合量Δkを負にすることが可能であるため、本発明を適用することができる。
Although the preferred embodiment of the present invention has been described so far, the present invention is not limited to this embodiment. For example, in the above-described embodiment, the case where the fundamental wave and the difference frequency generated by the second-order nonlinear optical effect travel in the same direction (collinearity) has been described as an example, but the present invention is not limited to this. Even in the case of a non-collinear arrangement as exemplified in FIG. 8, the present invention can be applied because the phase mismatch amount Δk can be made negative by detecting the difference frequency emitted from the
また、上述の実施形態において、角振動数2ω,3ωの高調波によって観察試料(非線形光学結晶)から差周波ωを発生させた場合を例示して説明したが、これに限定されるものではなく、例えば、波長変換素子として光パラメトリック発振器を用いる構成であってもよい。光パラメトリック発振とは、ポンピング光ωpの高エネルギーフォトン1個を吸収して、シグナル光ωsとアイドラー光ωiの2個の低エネルギーフォトンを放出する過程である。例えば角度位相整合を利用して温度と角度をチューニングすることで任意の波長を連続的に発生させることができるので、任意の波長の差周波を検出することも可能となる。 In the above-described embodiment, the case where the difference frequency ω is generated from the observation sample (nonlinear optical crystal) by the harmonics of the angular frequencies 2ω and 3ω has been described as an example. However, the present invention is not limited to this. For example, an optical parametric oscillator may be used as the wavelength conversion element. Optical parametric oscillation is a process in which one high-energy photon of pumping light ω p is absorbed and two low-energy photons of signal light ω s and idler light ω i are emitted. For example, an arbitrary wavelength can be continuously generated by tuning the temperature and angle using angular phase matching, so that a difference frequency of an arbitrary wavelength can be detected.
また、上述の実施形態において、観察試料31に対する対物レンズ30の焦点位置を走査する光走査手段(光走査部)をXYZステージにより構成した場合を例示して説明したが、これに限定されるものではなく、例えば、対物レンズ30の光軸に直交する面内方向への走査(XY走査)はガルバノミラー等からなる2次元スキャナであってもよい。一方、対物レンズ30の光軸方向への走査(Z走査)はピエゾ素子を駆動機構として対物レンズ30自体を観察試料31に対して相対移動させてもよい。
Further, in the above-described embodiment, the case where the optical scanning unit (optical scanning unit) that scans the focal position of the
1,2,3 顕微鏡装置 10 レーザ光源
12 波長変換光学素子(波長変換部) 14 波長変換光学素子(波長変換部)
30 対物レンズ 31 観察試料
32 コンデンサレンズ 34 分光器(光抽出部)
35 結像レンズ 37 光検出器(光検出部)
40 制御部(作動制御部) 61 ダイクロイックミラー(光路分割部)
64 偏光ビームスプリッタ(光路分割部) 72 参照板
75 ガラスプレート(位相変調部) 90 擬似位相整合素子(観察試料)
102 顕微鏡装置
1, 2, 3
30
35
40 Control unit (operation control unit) 61 Dichroic mirror (optical path division unit)
64 Polarizing beam splitter (optical path division unit) 72
102 Microscope device
Claims (9)
前記レーザ光源からの光を波長変換して相互に角振動数の異なる2以上の光として射出する波長変換部と、
前記波長変換部から射出された各々の光を観察試料が受光することで生じる2次の非線形光学効果によって発生する所定角振動数の光を集めるコンデンサレンズと、
前記2次の非線形光学効果によって発生する光の中から前記所定角振動数の光を抽出する光抽出部と、
前記光抽出部により抽出された光を結像させる結像レンズと、
前記結像レンズにより結像された前記所定角振動数の光の強度を検出する光検出部とを備えて構成されることを特徴とする顕微鏡装置。 A laser light source;
A wavelength converter that converts the wavelength of the light from the laser light source and emits the light as two or more lights having different angular frequencies;
A condenser lens that collects light of a predetermined angular frequency generated by a second-order nonlinear optical effect generated by the observation sample receiving each light emitted from the wavelength converter;
A light extraction unit for extracting light of the predetermined angular frequency from light generated by the second-order nonlinear optical effect;
An imaging lens that forms an image of the light extracted by the light extraction unit;
A microscope apparatus comprising: a light detection unit configured to detect an intensity of light having the predetermined angular frequency imaged by the imaging lens.
前記観察試料に対する前記対物レンズの焦点位置を相対的に変化させる光走査部と、
前記対物レンズの焦点位置と光学的に共役な位置に配置されるピンホールとを更に備え、
前記光検出部が、前記ピンホールを通過した前記所定角振動数の光の強度を検出することを特徴とする請求項1に記載の顕微鏡装置。 A condensing lens that condenses each light emitted from the wavelength converter;
An optical scanning unit that changes the focal position of the objective lens relative to the observation sample;
A pinhole disposed at a position optically conjugate with the focal position of the objective lens,
The microscope apparatus according to claim 1, wherein the light detection unit detects the intensity of light having the predetermined angular frequency that has passed through the pinhole.
前記観察試料と前記参照板との各々から発生する前記所定角振動数の光を干渉させて、当該干渉光の強度を前記光検出部により検出することを特徴とする請求項1または2に記載の顕微鏡装置。 A reference plate that receives the fundamental wave from the wavelength converter and uniformly generates a reference wave having the same angular frequency as the predetermined angular frequency by a second-order nonlinear optical effect;
The light of the predetermined angular frequency generated from each of the observation sample and the reference plate is caused to interfere, and the intensity of the interference light is detected by the light detection unit. Microscope equipment.
前記作動制御部は、前記光検出器による干渉光の強度情報をモニタリングしながら前記位相変調部の作動を制御し、干渉光の光強度が最大または最小となるように前記観察試料と前記参照板との各々から発生した前記所定角振動数の光の位相差を調節することを特徴とする請求項6または7に記載の顕微鏡装置。 An operation control unit for controlling the operation of the phase modulation unit according to the focal position of the objective lens with respect to the observation sample;
The operation control unit controls the operation of the phase modulation unit while monitoring the intensity information of the interference light by the photodetector, and the observation sample and the reference plate so that the light intensity of the interference light is maximized or minimized. 8. The microscope apparatus according to claim 6, wherein a phase difference of the light having the predetermined angular frequency generated from each of the first and second angular frequencies is adjusted.
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JP2013156329A (en) * | 2012-01-27 | 2013-08-15 | National Institutes Of Natural Sciences | Laser device |
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