JP2004063692A - Irradiation device - Google Patents
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Abstract
Description
【0001】
【発明の属する技術分野】
本発明は、例えば、ポリシリコン薄膜トランジスタの製造などに適用して好適な照射装置に関する。
【0002】
【従来の技術】
近年、薄膜トランジスタなどの半導体素子を、単結晶シリコン基板上にシリコン薄膜を形成して作製する代わりに、ガラス基板やプラスチック基板上にシリコン薄膜を形成して作製する技術が開発されている。単結晶シリコン基板が高価であるのに対して、ガラス基板やプラスチック基板などは安価であるため、ガラス基板やプラスチック基板を使用した半導体素子は、コスト面で有利なものとなり、且つ大型化を図ることが容易になる。ガラス基板やプラスチック基板を使用した半導体素子は、大面積であり且つ微細化が要求されるアクティブマトリックス液晶ディスプレイなどに使用される。
【0003】
ガラス基板やプラスチック基板上にシリコン薄膜を形成したときには、当該シリコン薄膜はアモルファスシリコン(以下、a−Siと称する。)となる。a−Si薄膜を使用して半導体素子を形成すると、消費電力やスイッチング特性などの電気特性が不十分なものとなる。
【0004】
しかし、a−Siは、アニールすることによってポリシリコン(以下、p−Siと称する。)となる。p−Siは、a−Siと比較して電子やホールの移動度が高く、電気特性が良好である。そこで、ガラス基板やプラスチック基板を使用して半導体素子を作製するときには、ガラス基板やプラスチック基板上にa−Siを形成した後に、当該a−Siをアニールしている。
【0005】
ところで、ガラス基板やプラスチック基板などは融点が低い。したがって、ガラス基板やプラスチック基板上にa−Si薄膜を形成して基板全体を加熱したときや、a−Si薄膜に対してレーザ光を連続照射したときなどには、ガラス基板やプラスチック基板が加熱されすぎてしまい、例えば割れてしまうなどの問題が生じる虞がある。すなわち、ガラス基板やプラスチック基板上に形成されたa−Si薄膜をアニールするときには、基板全体を加熱することなどが不可能となる。
【0006】
以上説明した理由により、ガラス基板やプラスチック基板上に形成されたa−Si薄膜をアニールする方法としては、ガラス基板やプラスチック基板上のa−Siにエキシマレーザなどの高出力レーザを照射してa−Siのみを局所的に加熱することにより、a−Siを融解して再結晶化するレーザアニール法が採用されている。
【0007】
図19に示すように、レーザアニール装置100では、先ず、レーザ光源101が、レーザ光を射出する。次に、ホモジナイザなどを備えるレーザ光成形光学系102が、レーザ光の光軸に垂直な断面のエネルギー密度を平均化するとともに、当該断面を成形して例えば200mm×0.4mmのライン状とする。次に、折り返しミラー103が、レーザ成形光学系102から射出されたレーザ光を反射して対物レンズ104へ導光する。そして、対物レンズ104が、レーザ光を、可動ステージ105に支持されたa−Siなどのアニール対象物106に対して照射する。また、可動ステージ105は、アニール対象物106におけるレーザ光の照射領域106aの短辺方向に移動する。なお、以下では、照射領域106aの短辺方向をX方向と称し、X方向に対して90°異なる方向をY方向と称する。レーザアニール装置100は、可動ステージ105をX方向に移動させながら、レーザ光をアニール対象物106に対して照射することにより、アニール対象物106の全体をアニールする。
【0008】
レーザアニール装置100では、レーザ光源101としてエキシマレーザを使用している。エキシマレーザの動作原理は以下に説明する通りとなる。先ず、希ガスとハロゲンガスとの混合ガスを通して放電を起こすことで、希ガスを励起させる。次に、励起された希ガスがハロゲンと結合し、励起したエキシマ分子が形成される。そして、エキシマ分子が基底状態に戻るときに、レーザビームが射出される。なお、エキシマレーザは、エキシマ分子が励起したときの不安定性などから連続発振はできず、パルス発振を行う。
【0009】
以上説明したレーザアニール装置100においては、可動ステージ105の移動速度を、以下に説明するように決定する。
【0010】
まず、可動ステージ105は、アニール対象物106全体に対してレーザ光が照射される速度で移動する必要がある。可動ステージ105が、アニール対象物106全体に対してレーザ光が照射される速度で移動するためには、可動ステージ105の移動速度をVstage(mm/s)とし、照射領域106aの短辺の長さをWy(mm)とし、レーザ光源101がa(但し、aは自然数。)回目にレーザ光をパルス発振してから(a+1)回目にレーザ光をパルス発振するまでの時間をt(s)としたときに、以下の式4が成立する必要がある。
【0011】
Vstage≦Wy/t・・・式4
Vstage>Wy/tであるときには、レーザ光源101におけるパルス発振の繰り返し周波数に対してVstageが速い。すなわち、Vstage>Wy/tであるときには、a回目(但し、aは自然数。)にパルス発振されたレーザ光の照射領域と(a+1)回目にパルス発振されたレーザ光の照射領域との間に空間が生じるために、アニール対象物106上に、レーザ光が照射されずにアニールされない領域が生じる。したがって、Vstageは、式4を満たす必要がある。
【0012】
また、Vstage≦Wy/tであるときには、図20に示すように、a回目にパルス発振されたレーザ光による照射領域106a1と(a+1)回目にパルス発振されたレーザ光による照射領域106a2とが、所定の面積だけ重畳する。照射領域全体の面積に対する隣接した照射領域と重畳した領域の面積の割合(以下、オーバーラップ量と称する。)OLは、レーザ光がアニール対象物106上の一点に照射される平均回数をn回(但し、n>0)としたときに、以下の式5で示される。
【0013】
OL=(n−1)/n・・・式5
以上説明したレーザアニール装置100では、n≧10とすることでa−Siを充分にアニールすることが可能となり、電子やホールの移動度が高く良好な電気特性を有するp−Siを形成することが可能となる。一方、nが大きすぎるときには、a−Siの表面が割れたり、a−Si全体をアニールするために時間がかかりp−Siの生産効率が落ちるなどの問題が生じるため、nは大きすぎない方が好ましい。
【0014】
以上説明した理由により、レーザアニール装置100では、n=10(OL=0.9)としている。また、エキシマレーザを採用しているために、レーザ光源101におけるパルス発振の繰り返し周波数Frepは、200Hzである。
【0015】
また、Vstageは、以下の式6で表される。
【0016】
Vstage=(1−OL)×Wy×Frep・・・式6
したがって、レーザアニール装置1において、Wy=0.4(mm)とされているときには、Vstage=8mm/sに設定されている。
【0017】
【発明が解決しようとする課題】
ところで、エキシマレーザは、以上説明したようにガスを使用しており、XeやCl2などのガスが充填されている。エキシマレーザに充填されているガスは、化学反応を起こすことや、不純物ガスが発生すること、少しずつ漏れることなどによって劣化する。したがって、エキシマレーザは、ガスの劣化に伴ってガスを交換する必要がある。ガスを交換するときには、エキシマレーザから射出されるレーザ光のエネルギーが不安定となる。したがって、エキシマレーザを使用したときには、ガスの交換によって生産効率が低下する。
【0018】
また、エキシマレーザでは、共振器部分であるガスチャンバーの信頼性が低く、定期的なメンテナンスにおけるガスチャンバーの交換によっても、レーザ光から射出されるエネルギーが非常に不安定になることがある。
【0019】
一方、射出するレーザ光のエネルギーが安定であり、信頼性が高く制御性が良いレーザ光源としては、固体レーザが知られている。固体レーザは、半導体を除く結晶やガラスなどの透明物質を母体材料とし、母体材料中に希土類イオンや遷移金属イオンなどをドープした固体レーザ材料を光によって励起して、レーザ光の射出を行う装置である。レーザアニール装置100のレーザ光源101として固体レーザを採用することによって、エキシマレーザを採用したときに生じる問題点が解決されると考えられる。
【0020】
固体レーザは、パルス当たりのエネルギー量がエキシマレーザと比較して小さいが、パルス発振の繰り返し周波数を上げることにより、射出するエネルギーの量を増やしている。例えば、エキシマレーザでは、パルス当たりのエネルギー量が1Jであり且つパルス発振の繰り返し周波数が200Hzであるため、1秒間に射出するエネルギー量は200Wである。一方、固体レーザでは、パルス当たりのエネルギー量が1mJであり且つパルス発振の繰り返し周波数が10kHzであるため、1秒間に射出するエネルギー量は10Wである。したがって、当該固体レーザを20個使用することにより、エキシマレーザと同じエネルギーをa−Siに対して照射することが可能となる。
【0021】
ところで、固体レーザは、エキシマレーザと比較してパルス発振の繰り返し周波数が約50倍である。したがって、レーザ光源101として固体レーザを採用したときには、OL量を上げないために、レーザ光源101としてエキシマレーザを採用したときと比較して、Vstageを約50倍とする必要がある。
【0022】
しかしながら、Vstageは、レーザ光源101としてエキシマレーザを採用したときに対して50倍とすると、非常に高速となる。例えば、レーザ光源101としてエキシマレーザを採用したときにVstage=8mm/sとされているときには、約50倍とすると、Vstage=400mm/sとなる。したがって、Vstageを約50倍とすると、可動ステージ105が摩耗するなどの問題が生じる虞がある。
【0023】
また、アニール対象物106をアニールするときには、アニール対象物106に対して、光軸に垂直な断面のエネルギー密度が一定範囲内にあるレーザ光を照射する必要がある。
【0024】
固体レーザを光源として使った場合は、レーザ出力が理想的なガウシアンビームに近いため、アニール対象物106に対してレーザ光を均一化照射したときに、照射領域106aの周縁部のエネルギー密度がなだらかに低くなるために、照射領域106aの周縁部はアニールに必要な所定のエネルギー密度を満たさなくなり、結果的にアニールに寄与しなくなる。すなわち、固体レーザにおいて照射領域106aの周縁部が長くなると、レーザ光のエネルギーの利用効率が悪くなる。固体レーザの1パルス当たりのエネルギー量が小さいことを併せると、エネルギー利用効率の低下は、アニールするために充分なエネルギーを得る上で不利となる。すなわち、レーザ光源101として固体レーザを採用したときには、レーザ光の光軸に対して垂直な断面の形状をライン状に成形するよりも、アスペクト比が低い形状、例えば正方形に近い形状に成形することが好ましい。
【0025】
しかしながら、レーザ光の光軸に対して垂直な断面の形状をアスペクト比が低い形状に成形すると、レーザ光源101としてエキシマレーザを採用したときと比較して、Vstageを約50倍よりも更に速くする必要が生じる。したがって、可動ステージ105が摩耗するなどの問題が生じる虞がある。
【0026】
本発明は、以上説明した従来の実情を鑑みて提案されたものであり、レーザ光源として、1パルス当たりのエネルギー量が小さく、パルス発振の繰り返し周波数が高い固体レーザを採用したときにも、ステージに負担をかけるなどの問題を起すことなく、被照射物の全面に対して、充分なエネルギーのレーザ光を均一に且つ効率良く照射することが可能である照射装置を提供することを目的とする。
【0027】
【課題を解決するための手段】
本発明を適用した照射装置は、レーザ光をパルス発振する固体レーザと、所定の方向に移動可能とされており、被照射物を支持するステージと、上記各レーザ光を上記被照射物に対して照射する照射手段と、上記被照射物上の照射領域を移動させる照射領域移動手段とを備え、上記照射領域移動手段は、上記被照射物における上記照射領域の移動軌跡が三角波となるように、上記照射領域を、上記ステージの移動方向に対する角度がθ°(0<θ≦90)となる方向へ移動させることを特徴とする。
【0028】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施の形態について、図面を参照しながら詳細に説明する。
【0029】
本発明を適用したレーザアニール装置1は、図1に示すように、第1の固体レーザ2と、第2の固体レーザ3と、第3の固体レーザ4と、第4の固体レーザ5と、第5の固体レーザ6と(以下、総称するときには第1〜第5の固体レーザ2〜6と称する。)、ビーム重ね合わせ光学系7と、レーザ光成形光学系8と、レーザ光偏向部9と、fθレンズ10と、可動ステージ11とを備える。
【0030】
第1〜第5の固体レーザ2〜6は、レーザ光を射出する。固体レーザは、半導体を除く結晶やガラスなどの透明物質を母体材料とし、母体材料中に希土類イオンや遷移金属イオンなどをドープした固体レーザ材料を、光によって励起してレーザビームを射出する。固体レーザの具体例としては、Nd:YAG(イットリウムアルミニウムガーネット)レーザ、Nd:YVO4レーザ、Nd:YLF(イットリウムリチウムフルオライド)レーザ、Ti:Sapphireレーザ、及びこれらの高調波レーザなどが挙げられる。
【0031】
ビーム重ね合わせ光学系7は、第1〜第5の固体レーザ2〜6から射出された各レーザ光を1つに重ね合わせて射出する。
【0032】
レーザ光成形光学系8は、ホモジナイザなどを備えており、レーザ光の光軸に垂直な断面のエネルギー密度を平均化するとともに当該断面を成形する。固体レーザは理想的なガウシアンビームであるため、照明均一化を行っても照明エリアの周辺部分までは均一化困難であることが知られている。つまり、レーザ光をアニール対象物14に対して照射したときには、照射領域14aの周縁部はアニールに寄与せず結果的に利用できない。すなわち、第1〜第5のレーザ光源2〜6として固体レーザを採用したときに、レーザ光源としてエキシマレーザを採用したときと同様に当該断面をライン状に成形すると、アニール対象物14に対して充分なエネルギーのレーザ光を高効率に照射することが困難となるために、当該断面の形状をアスペクト比が低い形状に成形することが好ましい。レーザアニール装置1では、当該断面のサイズを0.547mm×0.547mmに成形している。なお、断面のサイズは、0.547mm×0.547mmに限定されるものではなく、異なるサイズとしても良い。
【0033】
レーザ光偏向部9は、レーザ光成形光学系8から射出されたレーザ光を偏向し、可動ステージ11によって支持されたアニール対象物14上の照射領域14aを移動させる。
【0034】
レーザ光偏向部9は、ガルバノメータ12と反射鏡13とを備える。反射鏡13はガルバノメータ12に取り付けられている。ガルバノメータ12は、図中矢印M方向に反射鏡13を振動させ、アニール対象物14におけるレーザ光の照射面に対する反射鏡13の光反射面の角度を変化させることにより、レーザ光を図1中矢印A方向へ偏向し、照射領域14aを矢印A方向へ移動させる。反射鏡13がθ°回転したときには、レーザ光は2θ°偏向する。
【0035】
レーザ光偏向部9がレーザ光成形光学系8から射出されたレーザ光を矢印A方向へ偏向することにより、レーザアニール装置1は、照射領域14aを矢印A方向へ移動させることが可能となり、レーザ光の光軸に垂直な断面をアスペクト比が低い形状としたときにも、アニール対象物14の全面を照射してアニールすることが可能となる。
【0036】
なお、レーザ光偏向部9がレーザ光を偏向するときの具体的な動作については、詳細を後述する。なお、本実施の形態では、レーザ光偏向部9をガルバノメータ12及び反射鏡13によって構成したが、レーザ光偏向部9は、ガルバノメータ12及び反射鏡13によって構成されるもの限定されず、例えばポリゴンミラーによって構成することもできる。
【0037】
fθレンズ10は、反射鏡13によって反射されたレーザ光を、可動ステージ11に支持されたアニール対象物14に対して照射する。
【0038】
可動ステージ11は、a−Siなどのアニール対象物14を支持する。また、可動ステージ11は、矢印A方向に対して垂直である図1中矢印B方向へ移動する。
【0039】
以上説明したように、レーザアニール装置1では、レーザ光偏向部9が、レーザ光成形光学系8から射出されたレーザ光を矢印A方向に偏向することで、アニール対象物14上の照射領域14aが、可動ステージ11の移動方向である矢印B方向に対して垂直な方向に移動する。レーザアニール装置1では、レーザ光偏向部9によるレーザ光の偏向と可動ステージ11の移動とを組み合わせることによって、アニール対象物14の全面を照射する。
【0040】
以下では、レーザ光偏向部9がレーザ光を偏向するときの具体的な動作、及び可動ステージ11の移動について詳細に説明する。
【0041】
第1の方法としては、可動ステージ11を静止した状態でレーザ偏向部9によってレーザ光を偏向させて照射領域14aをアニール対象物14の矢印A方向の一端から他端まで移動させることと、レーザ光偏向部9を静止した状態で可動ステージ11を矢印B方向へ移動させることとを、交互に行う方法が挙げられる(以下、ステップアンドリピート法と称する。)。
【0042】
しかしながら、ステップアンドリピート法を採用すると、可動ステージ11の移動と静止とを交互に繰り返す必要が生じるために、可動ステージ11に過負荷がかかる。また、可動ステージ11の移動とレーザ光偏向部9によるレーザ光の偏向とを同期させる必要が生じ、可動ステージ11及びレーザ光偏向部9に対して複雑な制御を行う必要が生じる。したがって、レーザアニール装置1では、ステップアンドリピート法を採用することは困難となる。
【0043】
第2の方法としては、図2に示すように、可動ステージ11を矢印B方向へ定速移動させながら、レーザ光偏向部9が、レーザ光を、アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡が正弦波となるように偏向する方法が挙げられる。アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡を正弦波とすることで、可動ステージ11は移動と静止とを交互に繰り返す必要がなくなり、また、可動ステージ11の移動とレーザ光偏向部9によるレーザ光の偏向とを同期させる必要もなくなる。
【0044】
そこで、アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡を正弦波として、照射領域14aの移動軌跡の周波数すなわち1秒間にガルバノメータ12が振動する周波数(以下、ガルバノメータ12の振動周波数と称する。)を33Hzとし、反射鏡13の振り幅を10mmとし、可動ステージ11の移動スピードを13mm/sとしてa−Siのアニールを行い、a−Siの表面に照射されるレーザ光の照射回数について検討し、図3及び図4に示す結果を得た。
【0045】
なお、図3は、アニールされたa−Siの表面を示す画像であり、矢印Aがレーザ光の偏向方向を示しており、矢印Bがステージの移動方向を示している。また、濃淡はレーザのパルス照射回数を示しており、色が白い領域ほどレーザ光の照射回数が多いことを示している。
【0046】
また、図4(A)は図3中C−C’線上における照射位置と照射回数との関係を示しており、図4(B)は図3中D−D’線上における照射位置と照射回数との関係を示しており、図4(C)は図3中E−E’線上における照射位置と照射回数との関係を示しており、図4(D)は図3中F−F’線上における照射位置と照射回数との関係を示している。図4(A)〜図4(D)は、それぞれ横軸が矢印A方向に沿った照射位置を表しており、縦軸が照射回数を示している。
【0047】
図3及び図4に示すように、アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡を正弦波としてa−Siのアニールを行ったときには、矢印A方向の両端部に近接するに従って、照射回数が増えてしまい、基板全面の均一照射ができないことがわかる。
【0048】
第3の方法としては、図5に示すように、可動ステージ11を矢印B方向へ移動させながら、アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡が三角波となるように、レーザ光偏向部9がレーザ光を矢印A方向へ偏向する方法が挙げられる。アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡を三角波とするためには、矢印B方向に対する振動方向をθ°(但し、0<θ≦90)とし、且つ照射領域の移動速度を一定として、反射鏡13を振動する。以上説明したように反射鏡13を振動することによって、矢印B方向を時間軸としたときの照射領域の軌跡が、三角波となる。照射領域14aの移動軌跡が三角波であるときにも、可動ステージ11は移動と静止とを交互に繰り返す必要がなくなり、また、可動ステージ11の移動とレーザ光偏向部9によるレーザ光の偏向とを同期させる必要もなくなる。
【0049】
そこで、照射領域14aの移動軌跡を三角波とし、ガルバノメータ12の振動周波数を33Hzとし、反射鏡13の振り幅を10mmとし、可動ステージ11の移動スピードを13mm/sとしてa−Siのアニールを行い、a−Siの表面に照射されるレーザ光の照射回数について検討し、図6及び図7に示す結果を得た。
【0050】
なお、図6は、アニールされたa−Siの表面を示す画像であり、矢印Aがレーザ光の偏向方向を示しており、矢印Bがステージの移動方向を示している。また、濃淡はレーザのパルス照射回数を示しており、色が白い領域ほどレーザ光の照射回数が多いことを示している。
【0051】
また、図7(A)は図6中G−G’線上における照射位置と照射回数との関係を示しており、図7(B)は図6中H−H’線上における照射位置と照射回数との関係を示しており、図7(C)は図6中I−I’線上における照射位置と照射回数との関係を示しており、図7(D)は図6中J−J’線上における照射位置と照射回数との関係を示している。図7(A)〜図7(D)は、それぞれ横軸が矢印A方向に沿った照射位置を表しており、縦軸が照射回数を示している。
【0052】
図6及び図7に示すように、アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡を三角波としてa−Siのアニールを行ったときには、照射位置に拘わらず照射回数は略一定となる。したがって、レーザアニール装置1においては、アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡を三角波とすることにより、レーザ光を効率良く利用し、a−Siの全面に対して充分なエネルギーのレーザ光を均一に照射し、a−Si全面を均一にアニールすることが可能となる。
【0053】
以下では、アニール対象物14上の照射領域14aの移動軌跡を三角波としたときのガルバノメータ12の振動周波数について検討する。
【0054】
先ず、ガルバノメータ12の振動周波数をfとし、第1〜第5の固体レーザ2〜6におけるパルス発振の繰り返し周波数をFrep(Hz)とし、照射領域14aのサイズをWx(mm)×Wy(mm)とし、アニール対象物14の矢印A方向の長さをDmmとし、可動ステージ11の移動スピードをVstage(mm/s)とすると、可動ステージ11がWy(mm)移動する時間T(s)は、以下の式7で表される。
【0055】
T=Wy/Vstage・・・式7
また、Wx(mm)×Wy(mm)で示される領域内における平均照射回数nは、以下の式8で表される。
【0056】
n=(Wx×Wy×Frep)/(Vstage×D)・・・式8
式8より、以下に示す式9が成立する。
【0057】
Vstage=(Wx×Wy×Frep)/(n×D)・・・式9
レーザアニール装置1では、可動ステージ11がWy(mm)移動する時間T(s)内に、反射鏡13が一周期以上振動する必要がある。可動ステージ11がWy(mm)移動する時間T(s)内における反射鏡13の振動が一周期未満であるときには、可動ステージ11の移動速度に対してレーザ光偏向部9がレーザ光を偏向する速度が速く、アニール対象物14上に照射されない領域が生じてしまう。したがって、fの最小値fminは、以下の式10で表される。
【0058】
fmin=1/T=Vstage/Wy=(Wx×Frep)/(n×D)・・・式10
すなわち、fは以下の式11を満たす必要が生じる。
【0059】
f≧fmin=(Frep×Wx)/(n×D)・・・式11
以下では、n=10、Frep=5KHz、D=20mm、Wx=Wy=0.547mmとしたときのfを例に挙げて、fの更に適切な値について検討する。なお、式9よりVstage=7.48(mm/s)が成立し、式10よりfmin=13.675(Hz)が成立する。
【0060】
以上説明した条件でf=10.0(Hz)としてa−Siをレーザアニールしたとき、すなわち、f<fminでa−Siをレーザアニールしたときには、図8に示す結果が得られた。なお、図8はアニール対象物14の表面を示す画像であり、矢印Aがレーザ光の偏向方向を示しており、矢印Bがステージの移動方向を示している。また、濃淡はレーザのパルス照射回数を示しており、色が白い領域ほどレーザ光の照射回数が多いことを示している。
【0061】
図8より、f=10.0(Hz)のときには、f<fminであり、反射鏡13の振動の一周期がT以上となるために、a−Si上にはレーザ光が全く照射されず、a−Si上にアニールされない領域が生じてしまう。したがって、レーザアニール装置1においては、f<fminのときには、a−Si全面を均一にはアニールできないことがわかる。
【0062】
また、f=15.0(Hz)としてa−Siをレーザアニールしたとき、すなわち、f>fminでa−Siをレーザアニールしたときには、図9に示す結果が得られた。なお、図9はアニール対象物14の表面を示す画像であり、矢印Aがレーザ光の偏向方向を示しており、矢印Bがステージの移動方向を示している。また、濃淡はレーザのパルス照射回数を示しており、色が白い領域ほどレーザ光の照射回数が多いことを示している。
【0063】
図9より、f=15.0(Hz)のときには、a−Siの全面が照射されていることがわかる。すなわち、レーザアニール装置1では、f>fminとすることによって、a−Siの全面がアニールされる。
【0064】
しかしながら、図9より、f=15.0(Hz)としたときには、a−Siの全面がアニールされるものの、白い領域が線状となって周期的に現れることがわかる。すなわち、f=15.0(Hz)としたときには、a−Siをアニールして得られたp−Siの表面に、照射回数が多い領域が断続して周期的に現れることがわかる。照射回数の多い領域が断続して周期的に現れたp−Siを使用して液晶ディスプレイなどの回路を作製すると、例えば液晶ディスプレイの画面上に、照射回数の多い領域が線として現れてしまうなどの問題が生じてしまう。
【0065】
一方、f=57.0(Hz)のときには、図10に示すように、a−Siの全面がアニールされるとともに、白い領域が分散して現れることがわかる。すなわち、f=57.0(Hz)としたときには、a−Siをアニールして得られたp−Siの表面に、照射回数の多い領域が全面的に分散して現れることがわかる。f=57.0(Hz)のときのa−Si上の1点における照射回数nの度数分布は、図11に示すように、n=10で最大となり、n=10以下又はn=10以上となるに従って、徐々に値が小さくなる分布となる。なお、図11では、横軸がa−Si上の一点における照射回数を示しており、縦軸が度数を示している。
【0066】
n=10であるときのガルバノ周波数fと各点の照射回数のばらつきを示す標準偏差σとの関係を、図12(A)、図12(B)に示す。例えばf=100(Hz)近傍など、ガルバノ周波数fの値によっては照射回数ばらつきσが著しく大きくなる条件があり、アニール対象物14の表面に照射回数の多い領域が断続して周期的に現れてしまう。レーザアニール装置1では、σが大きくなる理由は、f、D、Frep、Vstage、Wx、Wyなどの各パラメータが同期しているためである。したがって、レーザアニール装置1においては、f、D、Frep、Vstage、Wx、Wyなどの各パラメータを、できるだけ互いに同期しない値とすることが好ましい。
【0067】
図12(A)、図12(B)より、n=10のときにσが最小となるのは、f=67.7(Hz)のときであることがわかる。また、レーザアニール装置1においては、f=67.7(Hz)と設定すると、fの変動に従ったσの変動が少ないことがわかる。以下では、σが最小となるfの条件について述べる。
【0068】
レーザアニール装置1は、f>fminとし且つアニール対象物14上の照射領域14aの軌跡が三角波となるように反射鏡13を振動させることによって、アニール対象物14全体をアニールしているため、1つの照射領域は隣接する照射領域のうち少なくとも1つとオーバーラップしていることとなる。以下では、1つの照射領域の面積と隣接する照射領域が重畳する面積との割合を、オーバーラップ量と称する。
【0069】
オーバーラップ量全体をOLとし、図13(A)に示すような矢印A方向のオーバーラップ量をOLgalvoとし、図13(B)に示すような矢印B方向のオーバーラップ量をOLstageとすると、OL、OLgalvo、OLstageは、以下の式12に示す関係を満たす。
【0070】
OL=OLgalvo+OLstage−OLgalvo×OLstage・・・式12
図14に示すように、OLgalvo=0となる周波数であるfoptについて考えると、以下に示す3つの条件が成立する。
【0071】
第1に、照射領域14aがD(mm)移動するために要する時間は、1/2fopt(s)であるため、照射領域14aの移動スピードは、D×2fopt(mm/s)となる。
【0072】
第2に、a回目(但し、aは自然数。)に第1〜第5の固体レーザ2〜6からパルスが発振された時間と(a+1)回目に第1〜第5の固体レーザ2〜6からパルスが発振される時間との間隔は、1/Frepとなる。
【0073】
第3に、D×2fopt/Frep=Wxが成立するために、以下に示す式13が成立する。
【0074】
fopt=(Wx×Frep)/2D・・・式13
そして、式13に具体的な値を入れると、fopt=67.7となる。
【0075】
また、σが最小となるのは、nの値に拘わらずf=foptである。したがって、レーザアニール装置1は、反射鏡13を、fopt(=Wx×Frep/2D)で振動させることが好ましい。
【0076】
f=67.7(Hz)としてa−Siをアニールしたときには、図15に示すように、a−Siの全面が均一にアニールされ、白い領域がほとんど現れないことがわかる。f=67.7(Hz)のときのa−Si上の一点における照射回数nの度数分布は、図16に示すように、平均値n=10を中心にばらつきの小さい分布となる。なお、図16では、横軸がa−Si上の一点における照射回数を示しており、縦軸が相対度数を示している。
【0077】
なお、f、D、Frep、Vstage、Wx、Wyなどの各パラメータに多少の誤差があってもσの値は変動が小さいことが好ましい。式13より、以下に示す式14が成立する。
【0078】
δf/f=−δD/D+δFrep/Frep+δWx/Wx・・・式14
式14より、各パラメータの変動はfの変動に帰着することがわかる。また、図12(A)、図12(B)に示すように、f=foptであるときには、fが微変動してもσの値が急に大きくなることはない。したがって、レーザアニール装置1においては、反射鏡13をfoptで振幅させるように設定することで、アニール対象物14の全面に対してレーザ光を均一に照射することが可能となり、且つfが急に微変動することで、アニール対象物14に対する照射が不均一となり、アニール対象物14が不均一にアニールされることを防止できる。
【0079】
また、照射される平均回数をn回が4の倍数もしくはその近傍値に限定する場合も同様に、OLgalvo=1/2となる周波数fopt2でも各種のパラメータ変動に対して照射ばらつき変動の少ない条件がある。このときガルバノの周波数fopt2は以下15式で表される。
【0080】
fopt2=(Wx×Frep)/4D・・・式15
図17、図18(A)、図18(B)は、照射される平均回数nを12回とした場合のガルバノ周波数に対する照射ばらつきσを示したものである。式13であらわされるfopt=68.4Hzのほかに、式15であらわされるfopt2=38.2Hzでもばらつきσが小さくなることがわかる。
【0081】
以上説明したように、レーザアニール装置1は、レーザ光偏向部9が可動ステージ11の移動方向に対して垂直な方向である矢印A方向にレーザ光を偏向し、アニール対象物14におけるレーザ光の照射領域14aの移動軌跡を三角波としている。したがって、レーザアニール装置1は、レーザ光源としてパルス当たりのエネルギー量が少ない第1〜第5の固体レーザ2〜6を使用し、アニール対象物14上のレーザ光の照射領域14aをアスペクト比が低い形状としたときにも、アニール対象物14の全面に対して充分なエネルギーのレーザ光を均一に照射し、アニール対象物14全面を均一にアニールすることが可能となる。
【0082】
また、レーザアニール装置1は、レーザ光源としてパルス発振の繰り返し周波数が高い第1〜第5の固体レーザ2〜6を使用したときにも、可動ステージ11に負担をかけることなく、アニール対象物14の全面に対して充分なエネルギーのレーザ光を均一に照射し、アニール対象物14全面を均一にアニールすることが可能となる。
【0083】
なお、レーザアニール装置1では、光源として5台の固体レーザを使用したが、本発明を適用したレーザアニール装置1においては、光源として使用される固体レーザの数は5台に限定されるものではなく、1台又は複数台としても良い。
【0084】
【発明の効果】
本発明に係る照射装置は、照射領域移動手段が、被照射物における照射領域の移動軌跡が三角波となるように、ステージの移動方向に対して垂直な方向へ、照射領域を移動させている。したがって、本発明に係る照射装置は、レーザ光源としてパルス当たりのエネルギー量が少ない固体レーザを使用し、レーザ光の照射領域をアスペクト比が低い形状としたときにも、被照射物の全面に対して、充分なエネルギーのレーザ光を均一に照射することが可能となる。
【0085】
また、照射装置は、レーザ光源としてパルス発振の繰り返し周波数が高い固体レーザを使用したときにも、ステージに負担をかけることなく、被照射物の全面に対して、充分なエネルギーのレーザ光を均一に照射することが可能となる。
【図面の簡単な説明】
【図1】本発明を適用したレーザアニール装置を示す模式図である。
【図2】アニール対象物上の正弦波を示す模式図である。
【図3】照射領域の軌跡が正弦波となるようにレーザ光を偏向しながらa−Siをアニールして得られたp−Siの表面を示す図である。
【図4】同p−Siにおけるレーザ光の照射位置とレーザ光の照射回数との関係を示す図である。
【図5】アニール対象物上の三角波を示す模式図である。
【図6】照射領域の軌跡が三角波となるようにレーザ光を偏向しながらa−Siをアニールして得られたp−Siの表面を示す図である。
【図7】同p−Siにおけるレーザ光の照射位置とレーザ光の照射回数との関係を示す図である。
【図8】反射鏡の振動周波数を10.0Hzとし、且つ照射領域の軌跡が三角波となるようにレーザ光を偏向しながらa−Siをアニールして得られたp−Siの表面を示す図である。
【図9】反射鏡の振動周波数を15.0Hzとし、且つ照射領域の軌跡が三角波となるようにレーザ光を偏向しながらa−Siをアニールして得られたp−Siの表面を示す図である。
【図10】反射鏡の振動周波数を57.0Hzとし、且つ照射領域の軌跡が三角波となるようにレーザ光を偏向しながらa−Siをアニールして得られたp−Siの表面を示す図である。
【図11】同p−Siにおける照射回数の分布を示す図である。
【図12】n=10としたときの反射鏡の振動周波数と照射回数のばらつきを示す標準偏差との関係を示す図である。
【図13】本発明を適用したレーザアニール装置における照射領域のオーバーラップ量を示す模式図であり、(A)はレーザ光の偏向方向のオーバーラップ量を示す図であり、(B)は可動ステージの移動歩行のオーバーラップ量を示す図である。
【図14】レーザ光方向のオーバーラップ量が0となるような照射領域の移動を示す模式図である。
【図15】反射鏡の振動周波数を68.5Hzとし、且つ照射領域の軌跡が三角波となるようにレーザ光を偏向しながらa−Siをアニールして得られたp−Siの表面を示す図である。
【図16】同p−Siにおける照射回数の分布を示す図である。
【図17】n=12としたときの反射鏡の振動周波数と照射回数のばらつきを示す標準偏差との関係を示す図である。
【図18】n=12としたときの反射鏡の振動周波数と照射回数のばらつきを示す標準偏差との関係を示す図であり、(A)はfopt=68.4Hz付近の拡大図であり、(B)はfopt2=38.2Hz付近の拡大図である。
【図19】従来のレーザアニール装置を示す模式図である。
【図20】同レーザアニール装置における照射領域のオーバーラップ量を示す模式図である。
【符号の説明】
1 レーザアニール装置、2 第1の固体レーザ、3 第2の固体レーザ、4第3の固体レーザ、5 第4の固体レーザ、6 第5の固体レーザ、7 ビーム重ね合わせ光学系、8 レーザ光成形光学系、9 レーザ光偏向部、10 fθレンズ、11 可動ステージ、12 ガルバノメータ、13 反射鏡、14 アニール対象物[0001]
BACKGROUND OF THE INVENTION
The present invention relates to an irradiation apparatus suitable for application to the manufacture of polysilicon thin film transistors, for example.
[0002]
[Prior art]
In recent years, a technique for forming a semiconductor element such as a thin film transistor by forming a silicon thin film on a glass substrate or a plastic substrate instead of forming a silicon thin film on a single crystal silicon substrate has been developed. Since a single crystal silicon substrate is expensive, a glass substrate, a plastic substrate, and the like are inexpensive. Therefore, a semiconductor element using the glass substrate or the plastic substrate is advantageous in terms of cost and increases in size. It becomes easy. A semiconductor element using a glass substrate or a plastic substrate is used for an active matrix liquid crystal display having a large area and requiring miniaturization.
[0003]
When a silicon thin film is formed on a glass substrate or a plastic substrate, the silicon thin film becomes amorphous silicon (hereinafter referred to as a-Si). When a semiconductor element is formed using an a-Si thin film, electrical characteristics such as power consumption and switching characteristics become insufficient.
[0004]
However, a-Si becomes polysilicon (hereinafter referred to as p-Si) by annealing. p-Si has higher mobility of electrons and holes than a-Si, and has good electrical characteristics. Therefore, when a semiconductor element is manufactured using a glass substrate or a plastic substrate, the a-Si is annealed after forming a-Si on the glass substrate or the plastic substrate.
[0005]
By the way, glass substrates and plastic substrates have a low melting point. Therefore, when an a-Si thin film is formed on a glass substrate or a plastic substrate and the entire substrate is heated, or when a laser beam is continuously irradiated on the a-Si thin film, the glass substrate or the plastic substrate is heated. For example, there is a possibility that problems such as cracking may occur. That is, when an a-Si thin film formed on a glass substrate or a plastic substrate is annealed, it becomes impossible to heat the entire substrate.
[0006]
For the reason described above, as a method of annealing an a-Si thin film formed on a glass substrate or a plastic substrate, a-Si on the glass substrate or the plastic substrate is irradiated with a high output laser such as an excimer laser. A laser annealing method is adopted in which a-Si is melted and recrystallized by locally heating only -Si.
[0007]
As shown in FIG. 19, in the laser annealing
[0008]
In the laser annealing
[0009]
In the laser annealing
[0010]
First, the
[0011]
Vstage ≦ Wy /
When Vstage> Wy / t, Vstage is faster than the pulse oscillation repetition frequency in the
[0012]
Further, when Vstage ≦ Wy / t, as shown in FIG. 20, the irradiation region 106a1 by the laser light pulsed a-th time and the irradiation region 106a2 by the laser light pulsed by the (a + 1) th time are Overlap by a predetermined area. The ratio of the area of the region overlapped with the adjacent irradiation region to the entire irradiation region (hereinafter referred to as an overlap amount) OL is the average number of times the laser beam is irradiated to one point on the annealing object 106 n times. (Where n> 0), the
[0013]
OL = (n−1) /
In the laser annealing
[0014]
For the reason described above, in the laser annealing
[0015]
Further, Vstage is expressed by the following
[0016]
Vstage = (1-OL) × Wy × Frep
Therefore, in the
[0017]
[Problems to be solved by the invention]
By the way, the excimer laser uses a gas as described above, and is filled with a gas such as Xe or Cl2. The gas filled in the excimer laser is deteriorated by causing a chemical reaction, generation of impurity gas, or leaking little by little. Therefore, the excimer laser needs to exchange gas as the gas deteriorates. When the gas is exchanged, the energy of the laser beam emitted from the excimer laser becomes unstable. Therefore, when an excimer laser is used, the production efficiency decreases due to gas exchange.
[0018]
In addition, in the excimer laser, the reliability of the gas chamber which is the resonator part is low, and the energy emitted from the laser beam may become very unstable even if the gas chamber is replaced during regular maintenance.
[0019]
On the other hand, a solid-state laser is known as a laser light source with stable energy of emitted laser light, high reliability, and good controllability. A solid-state laser is an apparatus that emits laser light by exciting a solid-state laser material doped with rare earth ions or transition metal ions into the base material using a transparent material such as crystal or glass excluding a semiconductor as a base material. It is. By adopting a solid-state laser as the
[0020]
The solid laser has a smaller energy amount per pulse than the excimer laser, but the amount of energy to be emitted is increased by increasing the repetition frequency of the pulse oscillation. For example, in an excimer laser, the amount of energy per pulse is 1 J and the repetition frequency of pulse oscillation is 200 Hz, so the amount of energy emitted per second is 200 W. On the other hand, in the solid-state laser, the energy amount per pulse is 1 mJ and the repetition frequency of pulse oscillation is 10 kHz, so the energy amount emitted per second is 10 W. Therefore, by using 20 of the solid lasers, it is possible to irradiate a-Si with the same energy as the excimer laser.
[0021]
By the way, the solid-state laser has a pulse oscillation repetition frequency approximately 50 times that of the excimer laser. Therefore, when a solid-state laser is used as the
[0022]
However, Vstage is very fast when the excimer laser is used as the
[0023]
Further, when annealing the
[0024]
When a solid-state laser is used as a light source, the laser output is close to an ideal Gaussian beam. Therefore, when the
[0025]
However, if the shape of the cross section perpendicular to the optical axis of the laser beam is formed into a shape with a low aspect ratio, the Vstage is further increased by about 50 times compared with the case where an excimer laser is adopted as the
[0026]
The present invention has been proposed in view of the above-described conventional situation, and even when a solid-state laser having a small energy amount per pulse and a high repetition frequency of pulse oscillation is employed as a laser light source, An object of the present invention is to provide an irradiation apparatus capable of uniformly and efficiently irradiating a laser beam with sufficient energy to the entire surface of an irradiation object without causing a problem such as imposing a burden on the object. .
[0027]
[Means for Solving the Problems]
An irradiation apparatus to which the present invention is applied includes a solid-state laser that pulsates laser light, a stage that can move in a predetermined direction, a stage that supports the object to be irradiated, and each laser beam to the object to be irradiated. Irradiating means for irradiating and irradiating area moving means for moving the irradiating area on the irradiated object, the irradiating area moving means so that the movement locus of the irradiating area on the irradiated object becomes a triangular wave. The irradiation area is moved in a direction in which an angle with respect to the moving direction of the stage is θ ° (0 <θ ≦ 90).
[0028]
DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION
Hereinafter, embodiments of the present invention will be described in detail with reference to the drawings.
[0029]
As shown in FIG. 1, a
[0030]
The first to fifth
[0031]
The beam superimposing
[0032]
The laser beam shaping
[0033]
The laser
[0034]
The laser
[0035]
When the laser
[0036]
The specific operation when the laser
[0037]
The
[0038]
The
[0039]
As described above, in the
[0040]
Hereinafter, a specific operation when the laser
[0041]
As a first method, the laser beam is deflected by the
[0042]
However, when the step-and-repeat method is adopted, it is necessary to alternately repeat the movement and stationary of the
[0043]
As a second method, as shown in FIG. 2, the laser
[0044]
Therefore, the movement trajectory of the irradiation region 14a on the
[0045]
FIG. 3 is an image showing the surface of annealed a-Si, where arrow A indicates the deflection direction of the laser light, and arrow B indicates the direction of movement of the stage. The shading indicates the number of laser pulse irradiations, and the whiter the region, the higher the number of laser light irradiations.
[0046]
4A shows the relationship between the irradiation position and the number of times of irradiation on the line CC ′ in FIG. 3, and FIG. 4B shows the position of irradiation and the number of times of irradiation on the line DD ′ in FIG. 4C shows the relationship between the irradiation position on the line EE ′ in FIG. 3 and the number of times of irradiation, and FIG. 4D shows the relationship on the line FF ′ in FIG. The relationship between the irradiation position and the frequency | count of irradiation in is shown. 4A to 4D, the horizontal axis represents the irradiation position along the arrow A direction, and the vertical axis represents the number of times of irradiation.
[0047]
As shown in FIGS. 3 and 4, when a-Si annealing is performed using the movement locus of the irradiation region 14 a on the
[0048]
As a third method, as shown in FIG. 5, the laser
[0049]
Therefore, a-Si is annealed with the movement locus of the irradiation region 14a as a triangular wave, the vibration frequency of the
[0050]
FIG. 6 is an image showing the surface of annealed a-Si, where arrow A indicates the deflection direction of the laser beam, and arrow B indicates the direction of movement of the stage. The shading indicates the number of laser pulse irradiations, and the whiter the region, the higher the number of laser light irradiations.
[0051]
7A shows the relationship between the irradiation position on the GG ′ line in FIG. 6 and the number of irradiations, and FIG. 7B shows the irradiation position on the HH ′ line in FIG. 6 and the number of irradiations. 7C shows the relationship between the irradiation position on the line II ′ in FIG. 6 and the number of times of irradiation, and FIG. 7D shows the relationship on the line JJ ′ in FIG. The relationship between the irradiation position and the frequency | count of irradiation in is shown. In each of FIGS. 7A to 7D, the horizontal axis represents the irradiation position along the arrow A direction, and the vertical axis represents the number of times of irradiation.
[0052]
As shown in FIGS. 6 and 7, when a-Si annealing is performed using the movement locus of the irradiation region 14 a on the
[0053]
Hereinafter, the vibration frequency of the
[0054]
First, the vibration frequency of the
[0055]
T = Wy / Vstage ...
Moreover, the average number of irradiations n in the region represented by Wx (mm) × Wy (mm) is expressed by the following
[0056]
n = (Wx × Wy × Frep) / (Vstage × D)
From
[0057]
Vstage = (Wx × Wy × Frep) / (n × D)
In the
[0058]
fmin = 1 / T = Vstage / Wy = (Wx × Frep) / (n × D)
That is, f needs to satisfy the following
[0059]
f ≧ fmin = (Frep × Wx) / (n × D)
In the following, f is taken as an example when n = 10, Frep = 5 KHz, D = 20 mm, Wx = Wy = 0.547 mm, and further appropriate values of f will be examined. From
[0060]
When a-Si was laser-annealed under the conditions described above with f = 10.0 (Hz), that is, when a-Si was laser-annealed with f <fmin, the results shown in FIG. 8 were obtained. FIG. 8 is an image showing the surface of the
[0061]
As shown in FIG. 8, when f = 10.0 (Hz), f <fmin, and one period of vibration of the reflecting
[0062]
When a-Si was laser-annealed with f = 15.0 (Hz), that is, when a-Si was laser-annealed with f> fmin, the results shown in FIG. 9 were obtained. FIG. 9 is an image showing the surface of the
[0063]
FIG. 9 shows that the entire surface of a-Si is irradiated when f = 15.0 (Hz). That is, in the
[0064]
However, it can be seen from FIG. 9 that when f = 15.0 (Hz), the entire surface of the a-Si is annealed, but white areas appear as lines and appear periodically. That is, when f = 15.0 (Hz), it can be seen that a region with a large number of irradiations appears intermittently on the surface of p-Si obtained by annealing a-Si. When a circuit such as a liquid crystal display is produced using p-Si in which a region with a large number of irradiations appears intermittently and appears, for example, a region with a large number of irradiations appears as a line on the screen of the liquid crystal display. Problem arises.
[0065]
On the other hand, when f = 57.0 (Hz), as shown in FIG. 10, the entire surface of a-Si is annealed and white regions appear to be dispersed. That is, when f = 57.0 (Hz), it can be seen that a region with a large number of irradiations appears on the entire surface of p-Si obtained by annealing a-Si. As shown in FIG. 11, the frequency distribution of the number of irradiations n at one point on a-Si when f = 57.0 (Hz) is maximum when n = 10, and n = 10 or less or n = 10 or more. As the value becomes, the distribution gradually decreases. In FIG. 11, the horizontal axis indicates the number of irradiations at one point on the a-Si, and the vertical axis indicates the frequency.
[0066]
FIG. 12A and FIG. 12B show the relationship between the galvano frequency f when n = 10 and the standard deviation σ indicating the variation in the number of times of irradiation at each point. For example, depending on the value of the galvano frequency f, such as the vicinity of f = 100 (Hz), there is a condition that the irradiation frequency variation σ becomes remarkably large. End up. In the
[0067]
From FIG. 12A and FIG. 12B, it can be seen that σ is minimized when n = 10 when f = 67.7 (Hz). Further, in the
[0068]
Since the
[0069]
If the entire overlap amount is OL, the overlap amount in the direction of arrow A as shown in FIG. 13A is OLgalvo, and the overlap amount in the direction of arrow B as shown in FIG. 13B is OLstage, OL , OLgalvo, OLstage satisfy the relationship shown in the following
[0070]
OL = OLgalvo + OLstage-OLgalvo × OLstage ...
As shown in FIG. 14, when considering fopt that is a frequency at which OLgalvo = 0, the following three conditions are satisfied.
[0071]
First, since the time required for the irradiation region 14a to move by D (mm) is 1/2 fopt (s), the moving speed of the irradiation region 14a is D × 2 fopt (mm / s).
[0072]
Second, the time when the pulses are oscillated from the first to fifth solid-
[0073]
Third, since D × 2fopt / Frep = Wx is established, the following
[0074]
fopt = (Wx × Frep) /
Then, if a specific value is entered in
[0075]
In addition, σ is minimum when f = fopt regardless of the value of n. Therefore, the
[0076]
When a-Si is annealed at f = 67.7 (Hz), as shown in FIG. 15, the entire surface of a-Si is uniformly annealed, and it can be seen that a white region hardly appears. As shown in FIG. 16, the frequency distribution of the number of irradiations n at one point on a-Si when f = 67.7 (Hz) is a distribution with a small variation around the average value n = 10. In FIG. 16, the horizontal axis indicates the number of times of irradiation at one point on the a-Si, and the vertical axis indicates the relative frequency.
[0077]
It should be noted that the value of σ is preferably small even if there are some errors in parameters such as f, D, Frep, Vstage, Wx, and Wy. From
[0078]
δf / f = −δD / D + δFrep / Frep + δWx /
From
[0079]
Similarly, when the average number of times of irradiation is limited to a multiple of 4 or a value close thereto, similarly, there is a condition that the irradiation variation fluctuation is small with respect to various parameter fluctuations even at the frequency opt2 at which OLgalvo = 1/2. is there. At this time, the frequency opt2 of the galvano is expressed by the following equation (15).
[0080]
fopt2 = (Wx × Frep) /
FIG. 17, FIG. 18 (A), and FIG. 18 (B) show the irradiation variation σ with respect to the galvano frequency when the average number n of irradiation is 12 times. It can be seen that, in addition to fopt = 68.4 Hz expressed by
[0081]
As described above, in the
[0082]
Further, the
[0083]
The
[0084]
【The invention's effect】
In the irradiation apparatus according to the present invention, the irradiation region moving means moves the irradiation region in a direction perpendicular to the moving direction of the stage so that the movement locus of the irradiation region in the irradiation object becomes a triangular wave. Therefore, the irradiation apparatus according to the present invention uses a solid-state laser with a small amount of energy per pulse as a laser light source, and even when the irradiation area of the laser beam has a shape with a low aspect ratio, Thus, it is possible to uniformly irradiate laser light with sufficient energy.
[0085]
In addition, even when a solid-state laser with a high pulse oscillation repetition frequency is used as the laser light source, the irradiation device uniformly distributes laser light with sufficient energy to the entire surface of the irradiated object without imposing a burden on the stage. Can be irradiated.
[Brief description of the drawings]
FIG. 1 is a schematic diagram showing a laser annealing apparatus to which the present invention is applied.
FIG. 2 is a schematic diagram showing a sine wave on an annealing object.
FIG. 3 is a view showing a surface of p-Si obtained by annealing a-Si while deflecting laser light so that a locus of an irradiation region becomes a sine wave.
FIG. 4 is a diagram showing a relationship between a laser beam irradiation position and the number of laser beam irradiations in the p-Si.
FIG. 5 is a schematic diagram showing a triangular wave on an annealing object.
FIG. 6 is a view showing a surface of p-Si obtained by annealing a-Si while deflecting a laser beam so that a locus of an irradiation region becomes a triangular wave.
FIG. 7 is a diagram showing a relationship between a laser beam irradiation position and the number of laser beam irradiations in the p-Si.
FIG. 8 is a diagram showing the surface of p-Si obtained by annealing a-Si while deflecting laser light so that the vibration frequency of the reflecting mirror is 10.0 Hz and the locus of the irradiation region is a triangular wave. It is.
FIG. 9 is a diagram showing the surface of p-Si obtained by annealing a-Si while deflecting laser light so that the vibration frequency of the reflecting mirror is 15.0 Hz and the locus of the irradiation region is a triangular wave. It is.
FIG. 10 is a diagram showing the surface of p-Si obtained by annealing a-Si while deflecting laser light so that the vibration frequency of the reflecting mirror is 57.0 Hz and the locus of the irradiation region is a triangular wave. It is.
FIG. 11 is a diagram showing a distribution of the number of irradiations in the p-Si.
FIG. 12 is a diagram showing the relationship between the vibration frequency of the reflecting mirror when n = 10 and the standard deviation indicating the variation in the number of irradiations.
13A and 13B are schematic diagrams showing the overlap amount of the irradiation region in the laser annealing apparatus to which the present invention is applied, wherein FIG. 13A is a diagram showing the overlap amount in the deflection direction of the laser beam, and FIG. It is a figure which shows the overlap amount of the movement walk of a stage.
FIG. 14 is a schematic diagram showing movement of an irradiation region such that the overlap amount in the laser beam direction becomes zero.
FIG. 15 is a diagram showing the surface of p-Si obtained by annealing a-Si while deflecting laser light so that the vibration frequency of the reflecting mirror is 68.5 Hz and the locus of the irradiation region is a triangular wave. It is.
FIG. 16 is a diagram showing a distribution of the number of irradiations in the p-Si.
FIG. 17 is a diagram showing the relationship between the vibration frequency of the reflecting mirror and the standard deviation indicating the variation in the number of irradiations when n = 12.
18 is a diagram showing the relationship between the vibration frequency of the reflecting mirror and the standard deviation indicating the variation in the number of irradiations when n = 12, and FIG. 18 (A) is an enlarged view around opt = 68.4 Hz; (B) is an enlarged view around opt2 = 38.2 Hz.
FIG. 19 is a schematic view showing a conventional laser annealing apparatus.
FIG. 20 is a schematic diagram showing an overlap amount of irradiation regions in the laser annealing apparatus.
[Explanation of symbols]
DESCRIPTION OF
Claims (5)
所定の方向に移動可能とされており、被照射物を支持するステージと、
上記各レーザ光を上記被照射物に対して照射する照射手段と、
上記被照射物上の照射領域を移動させる照射領域移動手段とを備え、
上記照射領域移動手段は、上記被照射物における上記照射領域の移動軌跡が三角波となるように、上記照射領域を、上記ステージの移動方向に対する角度がθ°(0<θ≦90)となる方向へ移動させること
を特徴とする照射装置。A solid-state laser that oscillates a laser beam;
A stage that is movable in a predetermined direction, and that supports the irradiated object;
Irradiating means for irradiating the irradiated object with the laser beams;
An irradiation area moving means for moving the irradiation area on the irradiation object,
The irradiation region moving means moves the irradiation region in the direction where the angle with respect to the moving direction of the stage is θ ° (0 <θ ≦ 90) so that the movement locus of the irradiation region in the irradiation object is a triangular wave. The irradiation apparatus characterized by moving to.
を特徴とする請求項1記載の照射装置。The irradiation apparatus according to claim 1, wherein the irradiation area moving means is a galvanometer.
を特徴とする請求項1記載の照射装置。
f≧(Frep×Wx)/(n×D)・・・式1The frequency f of the triangular wave is the time axis of the stage moving direction, the repetition frequency of pulse oscillation in the solid-state laser is Frep, and the width of the irradiation region in the direction perpendicular to the moving direction of the stage is Wx. When the average number of times the laser beam is irradiated to one point of the irradiated object is n and the width of the stage in the direction perpendicular to the moving direction of the stage is D, the following formula 1 The irradiation apparatus according to claim 1, wherein the condition shown in FIG.
f ≧ (Frep × Wx) / (n × D) Equation 1
を特徴とする請求項3記載の照射装置。
f=(Frep×Wx)/(2×D)・・・式2The irradiation apparatus according to claim 3, wherein the frequency f of the triangular wave satisfies a condition represented by the following expression 2.
f = (Frep × Wx) / (2 × D) Equation 2
を特徴とする請求項3記載の照射装置。
f=(Frep×Wx)/(4×D)・・・式34. The irradiation apparatus according to claim 3, wherein the frequency f of the triangular wave satisfies a condition represented by the following expression 3 when the average number of times the laser beam is irradiated is limited to a multiple of 4. 5.
f = (Frep × Wx) / (4 × D) Expression 3
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