JP2002500767A - 物体を検出するための方法および装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 動的散乱媒体内に位置する物体を検出する方法であって、この方法は、ｉ）媒体内に所定波長の連続コヒーレント光波を方向付け、ii）媒体から出る動的散乱光を検出し、iii）時間または周波数の変域において検出光の光子を相関させ、iv）該相関と、媒体のみによって散乱した光子から発生する相関との間の相違を分析することにより物体の存在を決定し、ｖ）前記相関の分析と、媒体内での所定波長の光波の平均伝送路の知識とから媒体内での物体のおおよその位置を決定する、ものである。

Description

【発明の詳細な説明】 物体を検出するための方法および装置 本発明は、物体の検出および／または撮像(imaging)のための方法と装置に関 する。 濁った媒体を介しての撮像が、飛行時間測定(Time of Flight measurements) を用いてしばしば行われている。飛行時間測定の種々の方法が知られている。こ れらの方法の大部分は、光のパルスが反射路を進むのに要する時間を測定するも のである。光の速度は一定で、かつほとんどの材料について公知であるので、飛 行時間の測定は、光が通過する媒体の像(image)に容易に変換可能である。 飛行時間撮像は、長い距離にわたって撮像を行うときや半濁媒体内で撮像を行 うときに、特に有効である。しかしながら、短距離の像解像力(resolution)が急 激に低下する場合に対処するとき、光の速度は非常に速いので、例えば１ｍの空 間解像力には５ｎｓの時間解像力をもつディテクターが必要になる。このように 、最短の測定可能距離と飛行時間撮像を用いて得られる像解像力は、使用される ディテクターの応答時間によって制限される。また、飛行時間撮像の別の不都合 な点は、使用されるディテクターのリセット時間がジター時間(jitter time)よ りもかなり長いので、そのディテクターは、全体の操作時間のうち非常に短い時 間だけの検出しかできないことである。濁った媒体を介して撮像を行う代わりの 方法として、音波を用いたもの（例えば超音波撮像）がある。しかしながら、音 波撮像では、音波が広く拡散するために空間解像力が不足することになる。 撮像のさらに別の公知の方法として、コヒーレント光の２つのビーム（一方は ターゲットから散乱する）の干渉から物体の像を形成するホログラフィック撮像 がある。ホログラムは、ターゲットの不可視のパラメータ、例えばエンジンブロ ックの振動を解析するのに使用されている。しかしながら、ホログラフィック撮 像には幾つかの不都合がある。第１に、ターゲットまでの距離にわたって干渉す る２つの調査ビームを必要とする。第２に、ホログラムは、不透明な媒体を介し ての撮像には適さない。したがって、ホログラムを得るために用いられる光の単 一の光子伝送路(photon transport path)よりも大きい距離では像を作ることが できない。第３に、ホログラムは光の散乱を起こす媒体を介しての測定に適さず 、光の散乱は得られる像の質を低下させることになる。 幾つかの公知の技術では、探査波が通過、散乱、反射、またはターゲットに吸 収されるときに乱される。これらの技術は、ターゲットと相互に作用するために 、探査波のために用いられるエネルギの形態やその周波数を選ばなければならず 、そのために検出（すなわち低い吸収、および／または、高い空間解像力、およ び／または、ノイズに関する高い信号）のために最も効果的であるとは言えなか った。 本発明の目的は、上記不都合を解消するか、または、実質的に軽減することに ある。 本発明の第１の態様では、動的散乱媒体内にある物体を検出する方法を提供す る。その方法は、 ｉ）媒体内に所定波長の連続コヒーレント光波を方向付け、 ii）媒体から出る動的散乱光(dynamically scattered light)を検出し、 iii）時間または周波数の変域(domain)において検出光の光子を相関させ、 iv）該相関と、媒体のみのよって散乱された光子から発生する相関との間の相 違を分析することにより物体の存在を決定し、 ｖ）前記相関の分析と、媒体内における所定波長の光波の平均伝送路の知識と から媒体内での物体のおおよその位置を決定する、ものである。 前記用語「光波」は、可視光に限定されず、すべての適当な波長の電磁気放射 を含むものと解釈すべきである。 前記媒体は比較的高密度の濁った媒体であってもよく、前記物体は前記媒体よ りも多少濃く(dense)、かつ多少粘性をもっていてもよい。また、前記物体は、 入射光波を吸収および／または反射する物体であってもよい。 本発明（この明細書中、「散乱波撮像」という）は、散乱波分光学（ＤＷＳ） の公知の技術を組み込んでいる。ＤＷＳは、濃い懸濁液または乳濁液中でのミク ロン以下の粒子の分粒や体積流動測定(bulk rheology measurements)のために使 用される。ＤＷＳは、濁った媒体内における個々の物体の撮像には適用できない 。 さらに、ＤＷＳは個々の粒子の確認にも使用できない。自動相関線(auto-correl ation traces)の軸に近い光子の抑制(suppression)は、ＤＷＳの限界として扱わ れる。複合的な散乱現象を受ける光子の抑制は、像を形成するために、多くの測 定を行うことによって、物体の存在を決定するのに使用可能であることを発明者 らは理解している。 本発明では、２つの光子伝送路よりも長い光学的距離を移動する光子を用いて 像を得ることができる。これは、１度以上散乱した光を取り除くか、または濾過 するという、濃い媒体の従来の撮像とは反対である。本発明は弾道的(ballistic )で、かつ低いレベルの散乱を受ける光子を必要としないので、弾道散乱が制限 される非常に濃い懸濁液の撮像に適している。 前記ステップ（ｉ）〜（ｖ）は、光散乱媒体内で異なる平均伝送路を有する異 なる所定周波数のコヒーレント光波を用いて、連続的または同時に繰り返しても よく、これによりそれぞれの相関の分析と、それぞれの平均伝送路の知識とから 検出される物体のおおよその位置に関するさらなる情報が得られる。例えば、３ つの異なる波長の光を用いてもよい。 媒体内での付加的な位置のために、ステップ（ｉ）〜（ｖ）の繰り返しを連続 的または同時に繰り返し行い、その結果を媒体内での物体の像構築のために組み 合わせてもよい。ただ１つの波長の光を用いた場合には、像は二次元になる。し かしながら、上述したように２つ以上の異なる波長を用いれば、媒体および／ま たは物体の異なる深さまでプローブで効果的に探ることができ、三次元像の構築 が可能になる。 媒体から出てくる光を、１つ以上の所定の散乱角度、好ましくは１８０°およ び／または０°の散乱角度で検出してもよい。 媒体内での動的動作を起こすか、または増すことで、必要な動的散乱を与える か、または増すために、媒体を変調(modulate)してもよい。同様に、物体の少な くとも一部が光波を反射する物体であるときには、反射光の位相変化を高めるよ うに物体を変調してもよい。 前記方法は、偏光の所定の成分を有する検出光のための選択ステップを含んで いてもよい。その選択は、偏光のただ１つの成分を分ける偏光フィルタまたは繊 維状光ケーブルを用いて行ってもよい。 各光波は媒体に入射する前に窓を通過してもよく、その窓は媒体から出てくる 光と共に、検出される光を反射するように配置され、これによりヘテロダイン信 号が生成される。前記窓は、検出される反射光の強さを制御可能にするために、 前記光波の発光源に関して調節可能に配置されてもよい。また、前記窓は、検出 される前に反射光を複合的に反射させるように配置されていてもよく、これによ り反射光が移動する光路長を制御することができる。 前記方法は、身体内において病理学的実体(pathological entity)の存在とお およその位置を検出するか、またはその像を構築するために、人間または動物に ついて行ってもよい。 本発明の第２の態様は、人間または動物の体内における病理学的実体の存在を 検出する方法を提供するもので、その方法は、 ｉ）体内に第１の所定波長の連続コヒーレント光波を方向付け、 ii）体から出る動的散乱光を検出し、 iii）時間または周波数の変域において検出光の光子を相関させ、 iv）該相関と、病理学的実体のみの周囲の媒体によって散乱する光子から発生 する相関との間の相違を分析することにより病理学的実体の存在を決定する、も のである。 本発明の第３の態様は、動的散乱媒体内に位置する物体を検出するための装置 を提供する。その装置は、媒体内で所定波長の連続コヒーレント光波を方向付け る手段と、媒体から出る動的散乱光を検出する手段と、時間または周波数の変域 において検出光の光子を相関させる手段とを備え、前記相関と、媒体のみによっ て散乱した光子から発生する相関との間の相違を分析することにより物体の存在 を決定でき、前記相関の分析と媒体内における所定波長の光波の平均伝送路の知 識とから媒体内での物体のおおよその位置を決定できるものである。 一連の測定を同時に行うために、複数のディテクターを配列してもよい。ディ テクターの配列はＣＣＤカメラに連結されていてもよい。 各ディテクターは、エミッタの近傍に配置されているか、または、エミッタか ら離れてエミッタの放出軸上に配置されていることが好ましい。 コヒーレント光生成手段は、可視光と赤外線光の両方を生成する。 エミッタから放出される光に直交する偏光をもつ光を選択するか、または、エ ミッタから放出された光と同じ偏光をもつ光を選択するために、偏光フィルタは 検出手段の前に位置していてもよい。 散乱光の位相のコントラストを増大させ、これにより像の解像力を向上させる ために、媒体内に位置する物体を変調してもよい。 本発明は、短い距離から長い距離にわたって撮像を行うために、飛行時間装置 (Time of Flight apparatus)と組み合わせて使用してもよい。 ヘテロダイン方式の検出を使用する場合、光の一部を検出手段に向けて反射す る窓を連結手段に設けてもよく、これによりヘテロダイン信号が生成される。 前記窓は、検出手段に入射する反射光の強さを制御可能にするために、連結手 段から調整可能に取り外せるようにしてもよい。 また、検出手段に入射する前に反射光が複合的な反射を受けるように、前記窓 が配置されていてもよく、これにより反射光によって移動する光路長を制御する ことができる。 連結手段および検出手段は、偏光保護光ファイバを備えていてもよい。前記フ ァイバは、９０°にわたって回転可能に取り付けられていてもよく、これにより ファイバの有効数の孔の変形が可能になる。 コヒーレント光を生成する手段は、レーザを備えていることが好ましい。 異なる波長で操作できる４つのレーザが同時に使用されることが好ましい。 直交するように偏光された光を生成するように２つのレーザが配置され、かつ 、光を偏光保護光ファイバに導くために偏光ビームスプリッタキューブが設けら れていることが好ましい。 連結手段および検出手段は、円筒状ヘッドを備えたプローブ内に位置する末端 を有する光ファイバを備えていてもよい。 本発明の第４の態様は、人間や動物の体内で病理学的実体を検出する装置を提 供する。この装置は、体内で第１の所定波長の連続コヒーレント光波を方向付け る手段と、体から出る動的散乱光を検出する手段と、時間または周波数の変域に おいて検出光の光子を相関させる手段とを備え、該相関と、病理学的実体のみの 周囲の媒体によって散乱した光子から発生する相関との間の相違を分析すること により病理学的実態の存在を決定できるものである。 本発明の第５の態様は、媒体内における物体の存在を検出する方法を提供する 。この方法は、 ｉ）媒体内で効率的に伝搬しない所定周波数で物体内に振動を発生させ、 ii）連続コヒーレント光波を発生させ、 iii）発生した光波を第２の所定周波数に変調し、 iv）変調されたコヒーレント光波を媒体内に方向付け、 ｖ）媒体から出る散乱光を検出し、 vi）物体の存在を示す第１および第２の所定周波数間のビート周波数(beat fr equencies)に一致するビート信号(beat signal)の存在のために、検出された散 乱光を分析する、ものである。 発生させる振動の周波数は、検出されるべき物体または物体内の領域の共振周 波数に一致するように選択される。このような領域は、例えば、物体内のひびの ようなストレス領域であってもよい。 振動周波数を、検出されるべき物体または物体の部分が共振するまで変化させ てもよく、この場合、共振する物体または物体の領域の大きさが共振周波数の関 数として決定される。 検出されるべき物体または物体の一部の領域の像は、物体の異なる部分から散 乱する光を検出することによって構築されてもよい。 前記方法は、体内の病理学的実体の存在を検出するか、またはその像を構築す るために、人間または動物の体について適用してもよい。 本発明はまた、媒体内の物体の存在を検出する装置を提供する。その装置は、 ｉ）媒体内で効率的に伝搬しない所定周波数で物体内に振動を発生させる手段 と、 ii）連続コヒーレント光波を発生させる手段と、 iii）発生させた光波を第２の所定周波数に変調する手段と、 iv）変調したコヒーレント光波を媒体内に方向付ける手段と、 v）媒体から出る散乱光を検出する手段と、 vi）物体の存在を示す第１および第２の所定周波数間のビート周波数に一致す るビート信号の存在のために、検出された散乱光を分析する手段と、 を備えている。 本発明の第５の態様の方法および装置は、オイルパイプのスケール生成(scali ng)や金属構造物のひびのような直接映像化できない特性を調査するために使用 されてもよい。 物体について第２の機能を実行するために変調した周波数を用いてもよい。例 えば、パイプのスケール除去を行うために共振を用いてもよいし、スケール除去 操作をリアルタイムで監視するために、（単一の周波数での共振の大きさの変化 、または好ましくは共振周波数の変化を測定することによる）像を用いてもよい 。同様に、前記方法が人間または動物の体に用いられる場合、腫瘍（この場合は 共振がターゲットを加熱して殺す）、胆石（この場合は共振がターゲットを物理 的に破壊する）、腎結石、および他の病的増殖、ならびに異物および異常のよう な病理学的実体を除去または破壊するために同じ方法を使用できる。また、水中 のパイプラインやケーブルのようなターゲット物体から妨害物を除去する場合の ように、非医療的な適用における妨害物の除去のために、同様の方法を使用して もよい。 共振はまた、化学的な開放や活性化によってターゲット物体を変えるために使 用可能である。 本発明は、探査波の源として自然発生源を利用してもよい。 本発明は、飛行時間装置、ＣＡＴ、電子共振などの既存の検出装置や撮像装置 と組み合わせてもよい。 本発明の他の特徴は、以下の説明から明らかになるであろう。 本発明の特定の実施形態は、添付図面を参照して例示の方法で説明されている 。 図１は、本発明の第１の態様による撮像装置の概略図である。 図２は、図１の装置の操作を表す３つの自動相関線を示す。 図３は、本発明での使用に適した第１のヘテロダイン窓の概略図である。 図４は、本発明での使用に適した第２のヘテロダイン窓の概略図である。 図５は、本発明での使用に適した第３のヘテロダイン窓の概略図である。 図６は、光発生装置の概略図である。 図７は、検出装置の概略図である。 図８は、本発明で使用するプローブの概略図である。 図９は、本発明で使用するファイバーブロックの概略図である。 図１０は、本発明の第２の態様による撮像装置の概略図である。 図１１は、図１０の装置の操作を示す概略図である。 図１は、異なる波長で操作する３つのレーザ１からなる撮像装置を示す。前記 レーザは、それぞれ波長４８８ｎｍ（アルゴンイオン）、６３３ｎｍ（ヘリウム ，ネオン）、および、１０６４ｎｍ（Ｎｄ：ＹＡＧ）の光を生成し、各レーザ１ の光は単一の横モードおよび縦モードを有している。光学素子２（図６を参照し て以下により詳しく記載されている一例）は、光ファイバ３を支持する単一モー ド偏光に各レーザ１の光を結ぶ。各ファイバ３の光は、吸収物体５が配置されて いる濃い媒体４内に発射される。 濃い媒体４で散乱した光は、発射ファイバ３と同じ構造を有することができる ３本の光ファイバ６に集められる。集められた光は、別の光学素子７（図７を参 照して以下により詳しく記載される一例）を用いて平行にされ、そして、偏光フ ィルター８およびレーザライン光学フィルター９に向けられる。レーザライン光 学フィルター９に伝導された光はディテクター１０によって監視され、各ディテ クター１０は３つのレーザ１からのそれぞれの散乱光の波長を検出するように配 置されている。ディテクター１０は、光子を数える光子倍増管、あるいは、光子 を数えるアバランシュフォトダイオードであり、いずれも検出される光の波長に 適合している。各ディテクター１０の出力信号は、相関線（図２を参照して以下 に記載される）をつくるデジタル相関器を通過する。相関線はモニター１１に表 示される。 図示された装置は、１８０°（後方散乱）に散乱した光を検出するように配置 されている。装置は、散乱するが、入射光と同じ方向（すなわち、０°で散乱） で濃い媒体４を出る光を含む他の角度で散乱する光を検出するように配置できる 。あらゆる角度で装置の操作が可能であるとしても、像を得るために必要な 数学的モデルは１８０°あるいは０°以外の散乱角度では複雑になるため、これ らの２つの配置が好ましい。 図２ａないし図２ｃは、各ディテクター１０に検出される散乱光から得られる ３つの相関線を示す。各相関は、それ自身（すなわち、自動相関に関する公知の 技術）で検出された光を相関して得られる。各相関線は、検出された光子の数の 対数（縦軸）と、相関遅延時間の平方根（すなわち、検出信号の自動相関の遅延 時間）との関係を示す。縦軸に近い相関線の領域は、多量の散乱を受けた光子を 示し、より少ない量の散乱は縦軸から遠いところに表示されている（単なる任意 な位相をもつ光のために、相関は平坦なリンク(linc)である）。媒体による光の 散乱が光の位相を変えるために、媒体４の動きの幾つかの形態が要求されること に注意することが重要である（ブラウン運動がこの目的のために十分である）。 図２ａの相関線が、最短波長光（すなわち、４８８ｎｍ）の検出から得られる 。濃い媒体４は相対的に短波長光を効率的に散乱し、その結果、図示された例で は濃い媒体４内への光子の平均的な浸透は、吸収物体５への距離より小さい。し たがって、短波長光は吸収物体５によって大きくは影響されず、得られた相関線 は媒体４によるランダムな散乱の形状的特徴を有する（すなわち、最高値１から 下方に下がる直線）。このため、相関線は、媒体４内での物体５の深さが４８８ ｎｍ光の平均散乱深さよりも大きいことを示している（所定の媒体内での４８８ ｎｍ光の平均散乱深さは、参考テキストあるいは実験から知られている）。 相関線２ｂは、比較的短い波長光よりも大きな平均浸透深さを有する中間波長 光（すなわち、６３３ｎｍ）の検出から得られる。この線は起点の近くで幾分か の減衰を示し、このことは、（光子を散乱させるために近接した）媒体４を介し て最長の経路を移動した光子が、吸収物体５によって優先的に消耗したことを表 す。軌跡の起点から離れたところでは、より短い経路を移動した光子が吸収物体 ５によって影響されず、下方に下る直線は変化しない。このように、相関線の形 は、物体５の形状および深さに関連する情報を提供する。 相関線２ｃは、６３３ｎｍ光よりも大きな平均散乱深さを有する長波長光（す なわち、１０６４ｎｍ）を示している。１０６４ｎｍの光子は物体５内により深 くに十分に浸透してそれらの多くが物体５に吸収されるので、この線における物 体５の効果は、相関線Ｂの効果よりも際立っている。したがって、相関線２ｃの 形状は、物体５の深さおよび形状に関連するさらなる情報を与える。 このため、本発明は、吸収物体５の位置を決定するために、３つの異なる波長 の光を用いる。物体の深さは３つの相関線２ａ−２ｃの形状を比較することによ って決定される。 前述したように単一の測定は、物体５の小さな領域の位置を示す。物体の像を 得るため、媒体内にファイバー３から光を発射する光学系（図示せず）の位置、 および／または、ファイバ６内に媒体から光を結ぶ光学系（図示ぜず）の位置は 、測定領域の格子配置を与えるために各測定の間に移動させられる。 使用する波長は、所定の媒体内への浸透深さの所望範囲を与えるために予め選 択できる。波長の広い範囲を越えて調整可能なコヒーレント光源（例えば、光学 パラメトリック発振器）が、波長を予め選択する可能性、および、（上で用いた ３つの波長は正確な像を得るために十分であるけれども）異なる波長で多くの測 定を行える可能性を提供することに留意する必要がある。 前記装置は単一のエミッターおよび複数のディテクターを備えていてもよく、 これによって多くの点での測定が可能となる。散乱光を収集するファイバーは、 電荷結合素子（ＣＣＤ）カメラのようなディテクターの列に直接（あるいは、増 強装置を介して）接続され得る。 偏光フィルター８の組み込みは、物体５の深さの更なる解像力を可能にする。 偏光フィルター８がレーザ１の光を横切って偏光される光を伝達するようにセッ トされる場合に、多くの散乱現象を受けた光子だけが検出される。したがって、 偏光フィルターのこの方向付けは、媒体４内に比較的小さな距離だけ浸透した光 子の検出を抑える。偏光フィルター８がレーザ１の光と同じ偏光を有する光を透 過するために回される場合に、多くの散乱現象を受けた光子が抑えられ、媒体４ 内に比較的短い距離だけ浸透した光子が検出される。 適切な波長で光の単一固有振動モードだけを支持する光ファイバー３，６が使 用される場合に、偏光フィルター８は必要でない。レーザ１によって作られる光 の横偏光が、媒体４に光を発射するファイバー３によって保たれるからである。 媒体からの散乱光を結合するファイバー６の方向付けは、レーザ１から放射され た同一偏光の光、あるいは、レーザから放射された光と直交する偏光の光を結合 するように設定できる。これは前述したように浸透深さの識別を可能にする。 多数の波長に対応できる光ファイバー３，６は、装置に必要なファイバー３， ６の本数を減らすことになる（偏光維持ビームスプリッタの使用は、異なるレー ザ１からのビームの組合せを可能にするこのような配置では都合が良いことに注 意すべきである）。 多数の芯を有するファイバーは、そのファイバー内に異なるエミッター／ディ テクターの間隔をあけることを可能にする。 本発明は、前述のように吸収物体を撮像するのに使用できるとともに、反射物 体を撮像するのにも使用できる。物体から反射した光は、線の縦軸で、あるいは 、その近くで不安定(perturbation)になる。 本発明は、例えば、腫瘍を検出するために、人体の撮像に応用できる。人体撮 像のために、いくつかの位置における１８０°および０°の両方の測定の利用が 、最善の結果を生み出す。人体に光を発射する位置、あるいは、散乱光を収集す る位置は、適当に装置を走査させることにより、または、多数のエミッターおよ び／あるいはディテクターを使用することによって変更してもよい。一連の位置 で装置を操作した後、得られた相関は標準化され、比較される。縦軸に近い相関 関数の相違は、その位置における人体の効果的な粘度または屈折率の変化を示し 、例えば腫瘍の存在を示すことができる。 ヘテロダイン信号処理は、自動相関より先に使用してもよい。ヘテロダイン信 号を発生する装置は図３に示されている。光は放射光学系１２を介してウィンド ウ１３に伝達される。ウィンドウ１３の最下面で、光は濃い媒体４内を通過し、 そして、光のほんの一部がウィンドウ１３と媒体４の屈折率の差によって反射さ れる。検出用光学系１４は、散乱光と、ビート信号の生成を妨げる反射光とを収 集し、図２に関連して記述したのと同じ方法で像を提供するためにビート信号が 処理される。検出用光学系１４の下に配置された三角領域１５は、光学系１４の 検出領域を示す（すなわち、光学系１４の開口数に対応する）。放射用光学系１ ２および検出用光学系１４は、ウィンドウ１３におけるの光の導波(waveguiding )を妨げるためにウィンドウ１３に屈折率整合(index-matched)され る。 図３に示す装置は、２つの制限を持っている。第１の制限は、散乱（すなわち ホモダイン）光に対するヘテロダイン（すなわち反射された）光の比率を制御で きないことである。第２の制限は、ヘテロダイン光およびホモダイン光が異なる 光路長を移動し、その結果、ビームの厳重なコヒーレンスが要求されることであ る。ホモダイン光が媒体４内で短い光路長を有している場合に、検出される散乱 ホモダイン光の強さは高くなり、強いホモダイン信号が要求されるので、これら の２つの弱点は関連している。 前述の第１の制限を克服する装置が図４に示されている。放射用光学系１２お よび検出用光学系１４は光学ウィンドウ１３の上方に配置されている。光学系１ ２，１４はウインドウ１３に屈折率整合されておらず、光学系１２から放射され た光の一部はウィンドウ１３で反射され、検出用光学系１４に収集される。ウィ ンドウは、ウィンドウ１３の最下面で反射しないように、濃い媒体４に屈折率整 合されている。媒体４で散乱した光は、上述の処理のためのビート信号を提供す るために、ウィンドウ１３で反射した光と干渉する。しかしながら、光学系１２ ，１４からのウィンドウ１３の分離は、光学系がウインドウ１３と関連して移動 することを許容し、これにより、検出用光学素子１４によって収集される反射光 の比率を制御する（すなわち、光学系１２，１４から遠いウィンドウ１３の動き が、収集される反射光の比率を増加させる）。 図４に図示された装置はヘテロダイン光路長（すなわち、反射信号の光路長） を制御できない。ヘテロダイン信号の平均光路長は、図５に示したように複合的 反射用ガイドとしてウィンドウ１３を使用して制御できる。放射光の一部がウィ ンドウ１３の最上面および最下面の表面で反射されるので、放射用光学系１２お よび検出用光学系１４はウィンドウ１３に屈折率整合されておらず、ウィンドウ は濃い媒体４に屈折率整合されていない。ヘテロダイン光は、ウィンドウ１３の 表面からの複合的反射によって検出エリア（４）に進入できる。放射用光学系１ ２および検出用光学系１４に向かうウィンドウ１３の動きは、ヘテロダイン信号 を減らし、ヘテロダイン信号の平均光路長を増大させる。（プローブから離れて ウィンドウ１３を移動させることにより）ヘテロダイン成分の光路長の減少は、 ヘテロダイン信号の強さを増大させる。したがって、選択した材料、光学コーテ ィングおよび厚さのウィンドウ１３を使用することにより、所望の光路長および 強さのヘテロダイン信号を提供することは可能である。 光が有限発散(finite divergence)で放射用光学系によって放射されるので、 ヘテロダイン光によって移動される光路長に幅があることに注目する必要がある 。 図６は２つの光ファイバーに幾つかのレーザの光を結合するための構成を図示 する。図示に基づく構成は、前述され、かつ、図１で概略的に図示された装置に よって要求されるように、３本に分かれた光ファイバーで３本のレーザの光を結 合するのに使用できる。 最初のレーザは、水平に偏光したＮｄ：ＹＡＧレーザ１６（５３２ｎｍで出力 ５ｍｗ）の２倍の単一縦モード周波数であり、安定化した水平偏光の６７５ｎｍ のレーザダイオードユニット１７である。他の２つレーザは、波長５８０〜８３ ３ｎｍ（例えば、７８０ｎｍの安定したダイオードレーザ１８）、および、４５ ０〜６７０ｎｍ（例えば、４８８ｎｍの単一横モードアルゴンイオンレーザ１９ ）の光を提供するのに使用される。 Ｎｄ：ＹＡＧレーザ１６およびダイオードレーザ１７からの光はバッフル２１ および鏡２２を介して偏光ビームスプリットキューブ２０に向けられる。バッフ ル２１および鏡２２の大きさは、レーザ１６，１７に再入射する光の複合的反射 の可能性を減らすために最小化されている。鏡２２は回転および移動が可能であ る。レーザ１６，１７の光は、必要であれば、レーザラインフィルター２３（例 えば、複屈折フィルター）を通過してもよい。 レーザ１６，１７の光が水平に偏光されているので、光は反射することなく偏 光ビームスプリットキューブ２０を通過する。水平偏光されていない光の成分は 、プリズム２４に向けられる。プリズム２４の１つの短い側面は、偏光ビームス プリットキューブ２０に戻る光の反射を最小限にするため、黒く塗られている。 偏光ビームスプリットキューブ２０は、４８８ｎｍのレーザ光１９の（垂直に 偏光された）光をＮｄ：ＹＡＧレーザ１６の光と組み合わせるため、および、７ ８０ｎｍの安定ダイオードレーザ１８の（垂直に偏光された）光を、レーザ６７ ５ｎｍのダイオードユニット１７の光と組み合わせるために使用される。４８８ ｎｍの単一横モードアルゴンイオンレーザ１９の光は、適切なレンズ２５を使用 してビームスプリットキューブ２０に結合される。例えば、レンズ２５は、レン ズ２５および偏光ビームスプリッタ２０間のインターフェイスからの反射を減ら すため、平凸状で、かつ曲面に非反射コートを施すとともに、偏光ビームスプリ ッターキューブ２０に結合してもよい。７８０ｎｍのレーザ１８は、ビームスプ リッタキューブ２０に屈折率整合されているグラディエントインデックスレンズ を介して平行にされてもよい。 ビームは、偏光ビームスプリットキューブ２０から、２つのブロック２８内に 保持された束ねたファイバー２７に光の焦点を合わせる２枚の色消しレンズ２６ へと通過する。 Ｎｄ：ＹＡＧレーザ１６からの５３２ｎｍの光は、第１の光ファイバー２７ａ の速い軸に発射され、４８８ｎｍのレーザ１９の光は第１の光ファイバー２７ａ の遅い軸に発射される。同様に、６７５ｎｍのレーザダイオードユニット１７の 光は第２の光ファイバー２７ｂの速い軸に発射され、７８０ｎｍの安定ダイオー ドレーザ１８の光は第２の光ファイバー２７ｂの遅い軸に発射される。４８８ｎ ｍの光は５３２ｎｍの光に比べて視野に近いより広い角度を有するので、より短 い波長の４８８ｎｍ光のために（高い開口数を有する）ファイバー２７の遅い軸 を使用すると、低い波長によって受けた増大した散乱が強調される。６７５ｎｍ の光は、ファイバー２７の速い軸をいずれも通過するので、５３２ｎｍの光と直 接比較できる。しかしながら、６７５ｎｍの光は、濃い媒体内での散乱が少ない ので、サンプル内のより深い加重材料を分析する。 ブロック２８は、ファイバー２７の固有振動モードを変化させることができる ように、光ファイバー２７を９０°回転させることができる。ブロック２８に保 持されているファイバー２７の部分は、ファイバー２７の外装材内に発射される 光を妨げるためにモードストリップされる。 アバランシュフォトダイオードは７８０ｎｍの光を検出するのに使用でき、他 の波長は光子増倍管を使用して検出される。 低い開口数の光学系を用いて媒体内での光の結合、および、結合した光を直角 に偏光した光の検出は、できるだけ深いところの物体を検出可能にするとともに 、 高いレベルでの複合的散乱だけが検出されることが確実になり、散乱は公知の複 合的光散乱モデルに最も適している。光の散乱は波長に依存するので、結合した 光の波長を変更することにより、そのテクニックによって監視される深さは大き く影響される。伝送（０°散乱）および後方散乱（１８０°散乱）測定のいずれ もが可能である場合に、媒体内の物体の深さに関する情報は、これら２つの測定 間の相違から得ることができる。 図７は、濃い媒体で散乱した光を検出する装置を図示し、前述の記載および図 １に概略的に示した装置の部分を備えていてもよい。 図示された装置において、光は検出用光学系（図示せず）によって光ファイバ ー２９内で結合される。ファイバー２９の放射端は、偏光モードの選択を可能に する２つの位置のうちの１つに固定されているブロック３０内に保持されている 。調整不良を許容するファイバーよりも高い開口数の色消しレンズ３１は、ファ イバー２９からの光を平行にする。その光は、ビームブロック３２を単に動かす だけで弱めることができる。これは、信号およびバックグラウンドの両方が弱ま るので、レーザの強度を弱めるよりも効果的である。光は、望まないレーザ周波 数やバックグラウンドノイズを除去するレーザライン（または他の）フィルター ３３を通過する。偏光フィルター３４は所望の偏光状態を選択し、そして、光は 光子倍増管３６（あるいはアバランシュフォトダイオード）上に色消しレンズ３ ５によって焦点が合わされる。光子倍増管３６によって検出された信号は、信号 分析の前に増幅されてフィルター３７で濾波される。 図８は、放射ファイバ３８，３９と検出ファイバー３９，４０を結合したファ イバープローブを示している。このファイバープローブは、濁った媒体に入射し 又はそこから放射される光を結合するために、図１に概略的に示した装置の一部 として使用することができる。 ４８８ｎｍと５３２ｎｍの光が上記プローブの第１のファイバー３８に放射さ れ第２のファイバ４０により収集される。ファイバー３８，４０は共にボウ・タ イ（偏光保護用(polarisation preserving)）ファイバーであり、濁った媒体中 での散乱の際に９０°の偏光回転を受けた光のみが検出されるように、固有モー ドは９０°に設定されている。ファイバー３９，４１により６７５ｎｍと ７８０ｎｍの光が同様に放射及び検出される。上記ファイバー３８〜４０の先端 ４２は、通常数ｍｍの短い細管４３に接着される。収集された光をモードストリ ップ(mode-strip)するために（すなわち光が外装材に結合するのを防止するため に）、検出ファイバー３９，４１の先端４２とその隣接部分は、外装材が剥ぎ取 られ、黒色塗料がファイバーの外周に塗布されている。上記短い細管４３には黒 色塗料が充填されている。放射ファイバー３８，４０と検出ファイバー３９，４ １は、それらの間で光が交わるのを防止するために、上記細管４３の後方で分離 されたジャケット（図示せず。）に保持されている。 第２の細管４４（通常直径３ｍｍ）が上記第１の細管４３及びファイバー３８ 〜４１を取り囲んでおり、さらに細管を設けても良い。第２の細管４４は、ファ イバー３８〜４１の端部から０．５ｍｍ以内が保護用の鋼製のジャケット４５に 覆われている。このジャケット４５は、熱応力を抑制するために、細管４４が遊 挿状態で取り付けられる共に、シリコンが加えられている。プローブは、上記鋼 製のジャケット４５に密着摺動するように取り付けられるウィンドウホルダ４６ に取り付けられている。ウィンドウ４７は上記ウィンドウホルダ４６に接着され ていても融着されていてもよい。ウィンドウホルダー４６に温度センサー（図示 せず。）を取り付けてもよい。 図９には、図６及び図７に示されたタイプのファイバーブロックが詳細に図示 されている。このファイバーブロック４８は円筒状であり、時計回りに９０°間 隔をあけて設けられた２つの面取りされた孔４９を備えている。ブロックマウン ティング（図示せず。）に設けらたれ一つのボール軸受５０が上記孔４９の両方 に位置するように弾性的に付勢されており、上記ファイバーブロック４８はその 軸線回りに正確に９０°回転することができる。上記ファイバーブロック４８は 、その内部に保持されたファイバー５２と内側細管５３を、汚染を起こすことな く磨くことができる凹状面５１を備えている。内側細管５３は、外側細管５４内 に配置されており、ファイバー５２のモードストリップされた部分が保護される ようになっている。ファイバー５２は、上記内側細管５３に接着され、外側細管 ５４から突出するようにシリコン５５により支持されている。 上記装置により撮像される媒体の面積は、ディテクターと放射側の光学系との 間の距離及び角度の影響を受ける。 検出信号の自動相関又はヘテロダイン検出は、例えば、パルス到着分布やエタ ロンからの周波数走査のような、撮像されるシステムの動きを感知し得る他のプ ロセスに置換することができる。 物体が反射性を有する場合には、ヘテロダイン信号を得るために物体自体を使 用することができる。 本発明に係る方法は可視周波数の光線に関するものであるが、量の異なる最大 光路長と等しいコヒーレンスと共に生成されるいかなる波形にも使用することが できる。 本発明は、濁った媒体を介して情報が伝達されるいかなるシステムにも適用す ることができるが、特に、人体撮影や海中探査に適している。 反射性の物体の撮像のためには、（ターゲットのブラウン運動が不十分である ために）有用な相関を得るには不十分な動的情報しかない場合、物体の振動を発 生させるためにモジュレータを使用してもよい。 物体の共振を発生させると、散乱波撮像により得られるコントラストが向上す る（物体の共振がヘテロダイン信号となる）。 吸収性の物体を撮像するために、媒体中の光線を動的に散乱するにはブラウン 運動が不十分である場合、物体の周囲を取り囲む媒体の振動を発生させてもよい 。 ターゲットの共振変調が有効となるような散乱波撮像の特殊な応用としては、 例えば、通常の組織により覆われた腫瘍や、異物のような異常を有する場合の体 の撮像がある。ターゲットの周囲の組織に大きな変調を誘起すことなく、対象と なる組織の共振を引き起こすために、音波を使用することができる。組織内の粒 子が圧迫され、散乱中心は柔軟な固体内にあるため、組織は非常に低い周波数の 動的散乱信号（ブラウン運動）を発生する。 ターゲットである組織の共振は、その粘弾性特性と組織に含まれる基本的な粒 子の寸法に依存する。散乱波撮像装置はターゲットを直接見るために使用するこ とができる。ターゲットの共振は異物を見ながら治療するために、すなわち胆石 の破壊や腫瘍の加熱に使用することができる。共振は、ターゲットが撮像されて いる間に薬剤を放出する場合のように、二次的（又はそれ以上の）化学反応を引 き起こすために使用することができる。 変調されている物体の像を散乱波撮像を使用することなく得る他の技術につい て、図１０及び図１１を参照して説明する（この技術をアンテナ撮像(Antenna I maging)という。）。アンテナ撮像は、探査波（通常は光学的な波であり、以下 、探査ビームという。）の変調と、変調波（通常は音波である。）によるターゲ ットの変調を使用する。変調波の周波数は上記探査ビームの周波数の１０％から ９０％の間で選択される。従って、探査ビームの周波数がＦであれば、変調波の 周波数は０．７５Ｆとすることができる。探査ビームの機能は、最初に媒体に入 射することなく、ディテクターに向けて発散し、ヘテロダインビームを供給する ことである。 探査ビームはターゲットにより散乱され、その一部はターゲットの周囲の媒体 によっても散乱される。媒体中の動的光線散乱により変調周波数が広がるが、対 象により散乱されなかった探査ビームによる光は変調周波数Ｆを有する。この光 線はうなり信号の生成を検出する前のヘテロダインビームと結合し、この場合の 周波数は０Ｈｚとなる。ターゲットに衝突した光は、その光が供給されるターゲ ットの変調周波数となる。この光がヘテロダインビームと結合すると、周波数が ０．２５Ｆ（すなわちＦ−０．７５Ｆ）のうなりを生じ、このうなりがターゲッ トの存在を示す。 探査ビーム及び／又は変調波は走査することができ（両方とも、空間的又は周 波数について）、その結果、画像を形成することができる。波長及び他の物理的 特性（例えば偏光性）は、探査波がターゲットの周囲の媒体に浸透する深さを変 更するために使用することができる。 媒体が探査波を吸収する場合及びこの吸収が波長の関数である場合には、ター ゲットの深さを解析するために一組の波長が使用される。すべての反射光は、媒 体の動的光散乱に起因する周波数のわずかな拡がりを有している。しかしながら 、検出される信号は、画像を形成する前に、０．１Ｆから０．４Ｆに調整され、 周波数の拡がりの影響が低減される。光（又は他の探査波）の複合的散乱は解像 力をわずかに損なうが、本発明は画像を形成するために検出される光の強さと周 波数の中心位置を使用するため、光の動的散乱は限られた影響しか有しない。 ２つの態様の共振変調をターゲットの変調を誘起するために使用することがで きる。第１の変調の態様は、ターゲット全体の変調であり、この場合、波長はタ ーゲットと調和している。この態様では、共振周波数は物体の大きさを非常に正 確に分類するために使用される。第２の変調の態様は、ターゲットの成分の変調 であり、この場合、ターゲット内の基本的な成分が変調される。この変調は、そ れに加えてターゲットないしは物体の加熱ないしは破壊という二次的な作用を有 する。 物体の周囲の媒体は、撮像される物体が変調されていない場合に変調されてい ても良い。例えば、人間又は動物の体を撮像する場合、（組織内の運動を誘起し て動的光散乱を得るために、）通常の組織を通過するが、腫瘍によって著しく低 減される音響波長を選択することが実際的である。このようにして得られた相関 線は、図２に示されたものと同じ形態となるが、コントラストが増強される。 本発明の適用の一つの具体例では、海中パイプがプラットフォームないしは海 岸基地において、水中では効率的に伝搬しない共振周波数で、直接変調される。 次に、アンテナカメラがパイプを追跡し、パイプの画像を供給するために使用さ れる。あるいは、パイプに常設されたトランスデューサによりパイプを変調して もよい。 パイプは、例えば、損傷を捜すために（すなわち、光源及びディテクターをパ イプの直ぐ近傍に設置できるように）、直接撮像される。この場合、トランスデ ューサは、上記光源及びディテクターを含む単一の装置の一部に含まれる。 パイプの共振変調により、他の方法で見ることができない、パイプ内のクラッ クや、閉塞や蓄積物の撮像が可能となる。この撮像は、例えば、パイプ内にある 閉塞の周波数に対応する変調周波数を選択することによりなされる。閉塞に対す る感度は、閉塞における共振周波数を変更及び計測することにより向上する。 図１０は、海底に設置されたパイプの像を得るために使用される装置を示して いる。光源５６は、偏光フィルター５７及び光学フィルター５８を介して結合さ れるコヒーレント光を放射する。次に、このコヒーレント光は、光学モジュレー ター５９により周波数Ｆに変調され、可変ミキサ６０を介してターゲット６１が 配置された媒体に入射する（この例では、媒体は水であり、ターゲット６１はパ イプである。）。 コヒーレント光の一部は水に入射することなく、ディテクター６２に向けて拡 散し、この光が参照光となる。コヒーレント光の残りは、水中で結合し、水によ りパイプ６１から散乱する。散乱した光は、集光して上記可変ミキサ６０を通過 し、偏光フィルター６３及び光学フィルター６４を介してディテクター６２に入 射する。 パイプ６１にはモジュレーター６５が設置されており、このモジュレーター６ ５はパイプ６１を共振変調するために使用される。この共振変調は、パイプ６１ から散乱する時に上記コヒーレント光に対して印加される。散乱された光線が検 出されると、上記参照光と干渉して、パイプ６１の変調の周波数とモジュレータ ー５９による上記コヒーレント光の変調の周波数との差により規定される周波数 を有するうなり信号を発生する。このうなり信号の生成については上記した通り である。ディテクター６２が発生する信号から上記うなり信号の周波数を選別す るためにバンドパスフィルター６６が使用される。 装置が複数の光子伝送路を横断する光を検出するために使用される場合や、タ ーゲットが鏡状の反射体でない場合には、パイプ６１ではなく水により散乱され た光子の検出を最小するめに、偏光フィルター５７，６３は直交偏光に設定され る。この方法で装置が使用される場合、５０％の光がパイプ６１から散乱され、 偏光フィルター６３により取り除かれる。しかしながら、水中で散乱される程度 が低い光子を抑制すると、この信号の損失は相殺される。上記光学フィルターは 変調の前に光線のコヒーレントを高める空間フィルター（図示せず。）と接続し て使用しても良い。 図１１は、上記図１０の装置の動作を示している。図２ａは、モジュレーター ４によりコヒーレント光に印加される周波数Ｆの変調を示している。図２ｂは、 音響モジュレーター１０によりパイプ６１に印加される周波数を示している。図 ２ｃは、ディテクター６２に入射する光の周波数の拡がりを示している。パイプ ６１から散乱された光は“Ｓ”で示される周波数成分を有している。水による光 の散乱のために、“Ｓ”については非常に大きな検出される周波数の拡がりがあ る。また、光のホモダイン散乱のために、０Ｈｚでは非常に大きいなノイズ帯が あり、散乱のために光の線幅が拡げられる。図２ｂは、検出された信号の自動相 関による得られる線を示している。 ヘテロダイン画像（すなわち、探査光が異なる光路を進んできた光と混合され る場合）は、上記したように必ずしも探査光線の直接変調を必要としない。探査 光のヘテロダインはターゲットにより変調された光と、媒体により散乱された光 との間でも生じ得るが、これは参照信号の相対的な強度の制御を制限する。探査 光線のヘテロダインは、ターゲットにより変調される光と入射光線から取得され た光の一部との間でも生じ得る（通常のヘテロダイン）。これにより、０Ｈｚ周 辺の信号が得られると共に、量のデジタル調和には理想的であるが、信号解析を 行うにはノイズが多すぎる。 光源から直接得られるヘテロダイン信号を供給するための装置は、上記したよ うに図３から図６に図示されている。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (81)指定国 ＥＰ(ＡＴ，ＢＥ，ＣＨ，ＣＹ， ＤＥ，ＤＫ，ＥＳ，ＦＩ，ＦＲ，ＧＢ，ＧＲ，ＩＥ，Ｉ Ｔ，ＬＵ，ＭＣ，ＮＬ，ＰＴ，ＳＥ)，ＯＡ(ＢＦ，ＢＪ ，ＣＦ，ＣＧ，ＣＩ，ＣＭ，ＧＡ，ＧＮ，ＧＷ，ＭＬ， ＭＲ，ＮＥ，ＳＮ，ＴＤ，ＴＧ)，ＡＰ(ＧＨ，ＧＭ，Ｋ Ｅ，ＬＳ，ＭＷ，ＳＤ，ＳＺ，ＵＧ，ＺＷ)，ＥＡ(ＡＭ ，ＡＺ，ＢＹ，ＫＧ，ＫＺ，ＭＤ，ＲＵ，ＴＪ，ＴＭ) ，ＡＬ，ＡＭ，ＡＴ，ＡＵ，ＡＺ，ＢＡ，ＢＢ，ＢＧ， ＢＲ，ＢＹ，ＣＡ，ＣＨ，ＣＮ，ＣＵ，ＣＺ，ＤＥ，Ｄ Ｋ，ＥＥ，ＥＳ，ＦＩ，ＧＢ，ＧＥ，ＧＨ，ＧＭ，ＨＲ ，ＨＵ，ＩＤ，ＩＬ，ＩＳ，ＪＰ，ＫＥ，ＫＧ，ＫＰ， ＫＲ，ＫＺ，ＬＣ，ＬＫ，ＬＲ，ＬＳ，ＬＴ，ＬＵ，Ｌ Ｖ，ＭＤ，ＭＧ，ＭＫ，ＭＮ，ＭＷ，ＭＸ，ＮＯ，ＮＺ ，ＰＬ，ＰＴ，ＲＯ，ＲＵ，ＳＤ，ＳＥ，ＳＧ，ＳＩ， ＳＫ，ＳＬ，ＴＪ，ＴＭ，ＴＲ，ＴＴ，ＵＡ，ＵＧ，Ｕ Ｓ，ＵＺ，ＶＮ，ＹＵ，ＺＷ (72)発明者 クラーク，デイビッド・ジョン イギリス、イーダブリュー11・１ワイビ ー、チェシャー、サンドバック、フィール ズ・ドライブ６番

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １． 動的散乱媒体内に位置する物体を検出する方法において、 ｉ）媒体内で所定波長の連続コヒーレント光波を方向付け、 ii）媒体から出る動的散乱光を検出し、 iii）時間又は周波数の変域において検出光の光子を相関させ、 iv）該相関と、媒体のみによって散乱された光子から発生する相関との間の相 違を分析することにより物体の存在を決定し、 ｖ）前記相関の分析と、媒体内における所定波長の光波の平均伝送路の知識と から媒体内での物体のおおよその位置を決定する方法。 ２． 各相関の分析と各平均伝送路の知識とから検出する物体のおおよその位置 に関する情報をさらに得るために、動的散乱媒体内で異なる平均伝送路を有する 異なる所定周波数のコヒーレント光波を使用して、連続または同時に前記ステッ プ（ｉ）〜（ｖ）が繰り返される請求項１に係る方法。 ３． 媒体内での付加的な位置のために、前記ステップ（ｉ）〜（ｖ）の繰り返 しが連続又は同時に繰り返され、その結果が媒体内の物体の像構築のために組み 合わされる請求項１又は２に係る方法。 ４． 出射する光が、１又はそれ以上の所定の散乱角度で検出される前記いずれ かの請求項に係る方法。 ５． 出射する光が、１８０°及び／又は０°の散乱角度で検出される請求項４ に係る方法。 ６． 必要な動的散乱を与えるか、又は、増すために、媒体内の動的動作を起こ すか、又は、増すように前記媒体が変調される前記いずれかの請求項に係る方法 。 ７． 前記物体は、少なくとも一部で光波を反射し、そこから反射した光の位相 変化を増大するように変調される前記いずれかの請求項に係る方法。 ８． 偏光の所定成分を有する検出光を選択する前記いずれかの請求項に係る方 法。 ９． 前記光波は、媒体に侵入する前に窓を通過し、該窓は媒体から出る光と共 に検出される光を反射するように配置され、これによりヘテロダイン信号を生成 する前記いずれかの請求項に係る方法。 １０． 前記窓は、検出される反射光の強さを制御可能とするため、前記光波の 光源に関して調整可能に移動できる請求項９に係る方法。 １１． 前記窓は反射光が検出前に複合的に反射するように配置され、これによ り反射光が伝送される光路長は制御可能である請求項９に係る方法。 １２． 体内の病理学的実体の存在及びおおよその位置を検出するか、又は、そ の像を構築するために、人間又は動物の体について適用する前記いずれかの請求 項に係る方法。 １３． 人間又は動物の体内の病理学的実体の存在を検出する方法において、 ｉ）体内に第１の所定波長の連続コヒーレント光波を方向付け、 ii）体から出る動的散乱光を検出し、 iii）時間又は周波数の変域において検出光の光子を相関させ、 iv）該相関と、病理学的実体のみの周囲の媒体によって散乱する光子から発生 する相関との間の相違を分析することにより病理学的実体の存在を決定する方法 。 １４． 動的散乱媒体内に位置する物体を検出する装置において、媒体内に所定 波長のコヒーレント光波を方向付ける手段と、媒体から出る動的散乱光を検出す る手段と、時間又は周波数の変域で検出光の光子を相関させる手段とを備え、物 体の存在が、前記相関と、媒体のみで散乱した光子から発生する相関との間の相 違を分析することから決定でき、媒体内の物体のおおよその位置が、前記相関の 分析と、媒体内での所定波長の光波の平均伝送路の知識とから決定できる装置。 １５． 人間又は動物の体内の病理学的実体の存在を検出する装置において、体 内に第１の所定波長の連続コヒーレント光波を方向付ける手段と、体から出る動 的散乱光を検出する手段と、時間又は周波数の変域で検出光の光子を相関させる 手段とを備え、前記相関と、病理学的実体のみの周囲の媒体によって散乱する光 子から発生する相関との間の相違の分析から病理学的実体の存在が決定される装 置。 １６． 媒体内での物体の存在を検出する方法において、 ｉ）媒体内を効率的に伝搬しない所定の周波数で物体内に振動を発生させ、 ii）連続コヒーレント光波を発生させ、 iii）発生した光波を第２の所定周波数に変調し、 iv）変調されたコヒーレント光波を媒体内に方向付け、 ｖ）媒体から出た散乱光を検出し、 vi）物体の存在を示す第１及び第２の所定周波数間のビート周波数に一致する ビート信号の存在のために、検出された散乱光を分析する方法。 １７． 発生させた振動の周波数が検出されるべき物体又は物体内の領域の共振 周波数に一致するように選択される請求項１６に係る方法。 １８． 検出されるべき物体又は物体の一部が共振するまで振動周波数が変化し 、共振する物体又は物体の領域の大きさが共振周波数の関数として決定される請 求項１６又は１７に係る方法。 １９． 検出されるべき物体又は物体の一部の領域の像が、物体の異なる部分か ら散乱する光を検出することによって構築される請求項１６ないし１８に係る方 法。 ２０． 体内の病理学的実体の存在を検出するか、又は、その像を構築するため に、人間又は動物の体について適用する請求項１６ないし１９に係る方法。 ２１． 媒体内の物体の存在を検出する装置において、 ｉ）媒体内を効率的に伝搬しない所定の周波数で物体内に振動を発生させる手 段と、 ii）連続コヒーレント光波を発生させる手段と、 iii）発生させた光波を第２の所定周波数に変調する手段と、 iv）変調されたコヒーレント光波を媒体内に方向付ける手段と、 ｖ）媒体から出た散乱光を検出する手段と、 vi）物体の存在を示す第１及び第２の所定周波数間のビート周波数に一致する ビート信号の存在のために、検出した散乱光を分析する手段とを備えた装置。 ２２． 添付図面を参照して上記で説明した物体の検出方法。 ２３． 添付図面を参照して上記で説明した物体の検出装置。