JP2001511058A - 磁気共鳴画像用の方法及び装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 本発明は磁気共鳴（ＭＲ）により身体の一部分の画像を決定する方法に関し、この方法は選択されたスライスのＲＦパルスを発生させることにより身体の選択された部分のスピンの磁化を回転する段階からなる。ＲＦパルスは選択第一ＲＦパルス及び第二の選択ＲＦパルスの結合からなる。

Description

【発明の詳細な説明】 磁気共鳴画像用の方法及び装置 本発明は − 第一の部分の核スピンを励起し、 − 身体の第一の部分のＭＲ信号のデータの組を測定し、 − 測定されたデータの組から画像を再構成する各段階からなり、定常磁界の方 向に関して身体の第二の部分の磁化の回転のためにＲＦパルスを発生する段階を 更に含む、磁気共鳴（ＭＲ）により定常磁界に配置された身体の第一の部分の画 像を決定する方法に関する。本発明はまた、そのような方法を実施するために、 − 一時的な磁界傾斜を発生する手段と、 − ＲＦパルスを発生する手段と、 − ＭＲ信号を受信する手段と、 − 受信されたＭＲ信号の画像の再構成のための処理手段と、 − 一時的な磁界傾斜を発生する手段とＲＦパルスを発生する手段とに対して制 御信号を発生する制御手段とからなり、 − 制御手段はＲＦ励起パルスと、身体の第二の部分で磁化の回転のためのＲＦ パルスとからなるＭＲ装置に関する。 このような方法は米国特許第５４０２７８５号から知られている。知られてい る方法は動物又は人間の身体の一部分の磁気共鳴画像化のために用いられる。得 られたＭＲ画像は例えば脳の一部分の灌流の決定により動物又は人間の病気の診 断用のツールとして用いられる。灌流画像は検査される人間又は動物の組織の血 管及び毛細管の血液の動きを示す。知られている方法は第一の部分に向かって液 体の流れに関して上流に位置する第二の部分の流体の原子にラベリングし、物体 内のラベルされた原子の拡散により生ずる効果が定常状態に達するまで、原子を ラベルし続けることにより物体内の定常状 態を形成し、身体の第一の部分の灌流を決定するために画像情報を発生すること により灌流の決定をなすことならなる。ラベリングは第二の部分の原子に関する スピンの連続的な反転を引き起こす。このようにして、スライスの形の第二の部 分はスライス内のスピンのラーマー周波数がＲＦパルスの周波数に等しくなるよ う選択される。知られた反転パルスの欠点は得られたスライスプロファイルは例 えば長方形のような公称の選択プロファイルから偏差を有することである。 本発明の目的は選択プロファイルを向上することにあり、それにより公称の選 択プロファイルからの偏差は減少される。この目的のために、本発明の方法は、 １８０°回転のためのＲＦパルスは第一の選択ＲＦパルスと第二の選択ＲＦパル スの結合からなることを特徴とする。更に好ましくは本発明による方法の実施例 は従属請求項に記載される。第一の選択ＲＦパルスと第二の選択ＲＦパルスの結 合の応用はＲＦパルス及び磁界傾斜からなる単一のシーケンスのフリップ角の二 倍のスライス選択を提供する。このようにして、単一のシーケンスで用いられる ＲＦパルスのスライスプロファイルの品質は第一と第二の選択ＲＦパルスの結合 により得られるスライスプロファイルに対して維持される。ＲＦパルスの結合か ら得られた選択されたスライスのスライス品質は従来のＲＦパルスから得られた ものと比較される。そのようなパルスはそれ自体Ｍ．Ｔ．Ｖｌａａｒｄｉｎｇｅ ｒｂｒｏｅｋ等によるＳｐｉｎｇｅｒ−Ｖｅｒｌａｇからの”Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ Ｉｍａｇｉｎｇ”、４９ページから知られている。更に また、スライス品質は単一のシーケンスの磁化の回転を記述する回転の軸は選択 されたスライスの全ての点に対して座標系ｘ，ｙ，ｚを基準とするｘ，ｙ平面に ある故に維持される。選択されたスライスプロファイルの点で品質はスライス内 部の失われた磁気モーメントと完全な長方形スライスの磁気モーメントとの比と して決定される。スライスの限界はス ライスの外側のｚ方向での磁気モーメントがスライスの内側のｚ方向の失われた 磁気モーメントに等しいように決定される。更にまた第一の部分は身体の第二の 部分と一致する。第一と第二の選択ＲＦパルスの結合のＲＦ堆積は第一と第二の ＲＦパルスのフリップ角の和に基づく公称フリップ角に概略比例する。ＲＦパワ ーの減少は知られたＲＦパルスに比べて等しいスライス選択プロファイルに対し て５０％以上となる。この場合に、基準座標系ｘ，ｙ，ｚのｚ方向は定常磁界の 方向に対応する。完全な長方形スライスプロファイルに対してこの比はゼロパー セントである。 本発明による方法の特定のバージョンは − 第一の磁界傾斜パルスは時間の第一の傾斜関数による第一の選択ＲＦパルス と共に発生され、 − 第二の磁界傾斜パルスは第一の傾斜関数の時間反転バージョンである時間の 第二の傾斜関数による第二の選択ＲＦパルスと共に発生され、 − 第二の傾斜関数の符号は第一の傾斜関数の符号と反対であり、 − 第一の選択ＲＦパルスは時間の第一の振幅変調関数と第一の周波数変調関数 により印加され、 − 第二の選択ＲＦパルスは時間の第二の振幅変調関数と第二の周波数変調関数 により印加され、 − 第二の振幅変調関数は第一の振幅変調関数の時間反転されたバージョンであ り、 − 第二の周波数変調関数は第一の周波数変調関数の時間反転されたバージョン であり、 − 第二の周波数変調関数の符号は第一の周波数変調関数の符号と反対である。 このようにして、例えば高度に選択的な反転パルスが第一の選択ＲＦパルスと第 二のＲＦパルスの結合により得られる。何故ならば、ｚ磁化のフリップ角は選択 スライス内の全ての点で正確に二倍であるからである。大きなフリップ角を有す るＲＦパルス はプロファイル品質の損失なしに小さな角度を有するＲＦから得られる。第一と 第二の選択ＲＦパルスの結合（ｃｏｎｃａｔｅｎａｔｉｏｎ）のために、例えば ３．５％のスライス品質が得られる。他方で例えば従来の１８０°反転ＲＦパル スにより選択されたスライスの品質は７％である。このような従来の反転ＲＦパ ルスの例は非対称振幅エンベロープからなる。 本発明による方法の更なるバージョンは磁化を回転するＲＦパルスは励起ＲＦ パルスの前に発生される。ＲＦパルスの結合はこのようにして反転パルスとして 用いられる。反転回復画像化シーケンスはそれ自体Ｍ．Ｔ．Ｖｌａａｒｄｉｎｇ ｅｒｂｒｏｅｋ等による１９９６年のＳｐｉｎｇｅｒ−Ｖｅｒｌａｇからの”Ｍ ａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ Ｉｍａｇｉｎｇ”７７ページから知られ ている。このようにして、Ｔ₁強調ＭＲ画像が身体の選択された第一の部分から 収集される。 本発明による方法の更なるバージョンは − 磁化の１８０度回転のためのＲＦパルスは励起ＲＦパルスの後に発生され、 − 更なる磁界傾斜パルスが選択されたスライスの法線方向に印加される。 第一と第二のＲＦパルスの結合は例えば知られているエコープラナー画像化（Ｅ ＰＩ）画像化シーケンス又は知られているスピンエコー画像化シーケンス又はグ ラジエント及びスピンエコーシーケンス（ＧＲＡＳＥ）でリフォーカシングパル スとして印加される。これらの画像化シーケンスはそれ自体国際特許出願ＷＯ９ ３／０１５０９から知られている。 知られているスピンエコーシーケンス又はＥＰＩシーケンスで、第一と第二のＲ Ｆパルスの結合はＭＲ信号を発生させるよう選択された第一の部分のスピンをリ フェーズするように選択されたスライスの磁化の１８０°回転に対して核磁化の 励起の後に発生される。磁 界傾斜パルスの領域は第一のＲＦパルス及び第一と第二のＲＦパルスの変調関数 に依存する。 本発明による方法の更なるバージョンは第一のＲＦパルスと第二のＲＦパルス との間の時間間隔は概略４ミリ秒である。 本発明の更なる目的は改善された選択プロファイルを有するＭＲ装置を提供す ることにある。本発明によるこの目的は請求項７に記載される磁気共鳴画像化装 置により達成される。 本発明のこれら及び他の特徴は以下に記載される実施例を参照して詳細な説明 から明らかとなる。 図１はＭＲ装置の一実施例を示す。 図２は第一と第二の選択ＲＦパルスの結合の一例を示す。 図３は身体の選択されたスライスプロファイルを示す。 図４は反転パルスとして用いられる第一と第二の選択ＲＦパルスの結合の第一 の例を示す。 図５はリフォーカシングパルスとして用いられる第一と第二の選択ＲＦパルス の結合の第二の例を示す。 図６は身体の選択された第一と第二のスライスの位置を示す。 図１はＭＲ装置１の実施例を示す。ＭＲ装置１は定常な磁界を発生する第一の 磁石システム２からなる。示された座標系のｚ方向は磁石システム２の定常磁界 の方向に対応する。ＭＲ装置はまたｚ方向に向けられ、ｘ，ｙ，ｚ方向に傾斜ヲ 有する一時的な磁界を発生する第二の磁石システム３からなる。主旨をわかりや すくするために、ｘ，ｙ，ｚはそれぞれ周波数エンコード、位相エンコード、選 択方向に対して用いられる。これらの方向は座標系の主方向に一致する必要はな い。更にまた本明細書ではｘ方向、ｙ方向、ｚ方向に傾斜を有する一時的傾斜磁 界はそれぞれ、読み取り傾斜、位相エンコード傾斜、スライス選択傾斜と称され る。電源手段４は第二の磁 石システム３に給電する。磁石システム２は例えば人間の身体の一部分である検 査される対象７の一部分を収容するために充分大きな検査空間を囲う。ＲＦ送信 コイル５はＲＦ磁界を発生するために設けられ、ＲＦ源及び変調器６に送受信回 路９を介して接続される。ＲＦ送信コイル５は検査空間の身体７の一部分の周り に配置される。ＭＲ装置はまた受信コイルからなり、それは信号増幅及び変調ユ ニット１０に送受信回路９を介して接続される。受信コイル及びＲＦ送信コイル ５は一の同一のコイルでありうる。制御ユニット１１はＲＦパルス及び一時的な 磁界傾斜からなるＭＲ画像化シーケンスを発生するために電源手段４及び変調器 ６を制御する。検査空間内に配置された身体の一部分の核スピンの励起の後に、 受信コイル５はＭＲ信号を受信する。それから得られた位相及び振幅はサンプル され、増幅及び復調ユニット１０で更に処理される。画像再構成ユニット１２は 画像を形成するために現れたＭＲ信号を処理する。画像は画像処理ユニット１３ を介して例えばモニタ１３上にに表示される。制御ユニット１１はまた画像再構 成ユニット１２を制御する。第一の選択ＲＦパルスと第二の選択ＲＦパルスの結 合は図２、３、４、５、６を参照して説明される。 図２は第一の選択ＲＦパルス１０１及び第二の選択ＲＦパルス１０２の結合の 一例を示し、これは知られた反転ＲＦパルスに比べて減少されたＲＦパワー堆積 を有する選択されたスライスの磁化の反転を得るために提供される。反転ＲＦパ ルスはそれ自体Ｍ．Ｔ．Ｖｌａａｒｄｉｎｇｅｒｂｒｏｅｋ等によるＳｐｉｎｇ ｅｒ−Ｖｅｒｌａｇからの”Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ Ｉｍａｇ ｉｎｇ”、４９ページから知られている。本発明の例では、パルス１００の結合 は例えばスライスのような身体の選択された部分のプロトンのスピンの磁化の反 転のために用いられる。第一のＲＦパルス１０１は定常な磁界によるプロトンの 磁化を回転し、磁化の横成分は選択されたスライスで得られる。第一のＲＦパル ス１０１は時 間の第一の振幅変調関数ｆ_am1（ｔ）及び時間の第一の周波数変調関数ｆ_fm1（ｔ ）により印加される。第一のＲＦパルス１０１は第一の傾斜関数ｆ_grad1（ｔ） により印加される第一の磁界傾斜パルス１１０により身体の選択されたスライス でスライス選択的に印加される。好ましくは時間の第一の振幅変調関数ｆ_am1（ ｔ）及び時間の第一の周波数変調関数ｆ_fm1（ｔ）及び第一の傾斜関数ｆ_grad1（ ｔ）は持続時間Ｔを有する。ＲＦパルス１０１の持続時間Ｔは例えば１ミリ秒で ある。選択されたスライスで、ラーマー周波数はＲＦパルス１０１のＲＦ周波数 に等しい。第二のＲＦパルス１０２は第一のＲＦパルス１０１の期間Δｔ₁後に 印加される。期間Δｔ₁は第一のＲＦ選択パルス１０１の振幅の最大から第二の ＲＦパルス１０２の振幅の最大までの期間である。第二のＲＦパルス１０２は時 間の第二の振幅変調関数ｆ_am2（ｔ）及び時間の第二の周波数変調関数ｆ_fm2（ｔ ）により印加され、第二の振幅変調関数は第一の振幅変調関数の時間反転バージ ョンであり、故にｆ_am2（ｔ）＝ｆ_am1（Ｔ−ｔ）である。第二の周波数変調関数 は第一の周波数変調関数の時間反転バージョンであり、第二の周波数変調の符号 は第一の周波数変調関数と反対であり、故にｆ_fm2（ｔ）＝−ｆ_fm1（Ｔ−ｔ）で ある。第一の振幅変調関数ｆ_am1（ｔ）の例は以下のように決定される鮮明な選 択プロファイルのために数値的に最適化されたシンクガウス関数であり、ここで、 Ｂ₁（ｔ）はＲＦ磁界を表し、 Ｇ_zは定常磁界の強度を表し、 ｄはスライス厚を表し、 ａは定数を表し、 ｔは時間を表し、 ｋ＝−γＧ_zｔであり、ここでγは励起された角の核磁気回転比を表す。第一の 周波数変調関数の一例は定数ゼロからなる。第二のＲＦパルス１０２は時間の第 二の傾斜関数ｆ_grad2により印加された第二の磁界傾斜パルス１１１により選択 的に印加され、第二の傾斜関数ｆ_grad2は第一の傾斜関数ｆ_grad1の時間反転バー ジョンであり第二の傾斜関数の符号は第一の傾斜関数の符号と反対であり、故に 、ｆ_grad2（ｔ）＝−ｆ_grad1（Ｔ−ｔ）である。第一と第二のＲＦパルス１０１ と１０２との間の間隔Δｔ₁は磁界傾斜パルス１１０、１１１のスイッチングに 対して要求される。ＲＦパルスの印加中に、磁界傾斜パルスは一定でなければな らない。期間Δｔ₁は技術的にできる限り短くされなければならない。インター バルの間隔は実際には例えば４ミリ秒である。パルス結合の全体の期間は例えば ２ミリ秒である。 磁化の反転のために用いられる第一と第二の選択ＲＦパルス１０１、１０２の 結合のスライス選択の質を判断するために、該パルスの結合はコンピュータシミ ュレーション中に印加され、磁化の反転のために用いられる従来のＲＦ反転パル スのスライス選択性と比較される。この従来のパルスは非対称振幅包絡線からな り、スライスを通してスピンの線形位相に対して数値的に最適化される。従来技 術のＲＦパルスはＭ．Ｔ．Ｖｌａａｒｄｉｎｇｅｒｂｒｏｅｋ等によるＳｐｉｎ ｇｅｒ−Ｖｅｒｌａｇからの”Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ Ｉｍａ ｇｉｎｇ”から知られている。比較の結果は図３に示される。 図３は異なる反転パルスでの身体の選択された第二のスライスのプロファイル を示し：従来のＲＦパルスにより選択されたスライスの第一のプロファイル３０ 及び第一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス１０２の結合により選 択されたスライスの第二の プロファイルである。第一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス１０ ２の結合により選択されたスライスの第二のプロファイル３３の改善された品質 は例えば第一のプロファイル３０の第一及び第二の角３１、３２と、第二のプロ ファイル３３の第三及び第四の隅３４、３５の正確さにより判断される。図３で 、選択されたスライスの第二のプロファイル３３の第三と第四の隅３４、３５は 改善された正確さを示す。更にまた選択されたスライスプロファイルに関する品 質は例えばスライスの限界と完全な長方形スライスの磁気（ｍａｇｎｅｔｉｃ） との間の失われた磁気モーメントの比として決定される。スライス限界（リミッ ト）は選択されたスライスの外側のｚ方向の磁気モーメントが選択されたスライ スの内側のｚ方向の失われた磁気モーメントに等しいように決定される。完全な 長方形スライスに対してこの比はゼロパーセントである。第一と第二のＲＦパル スの結合の選択されたスライスプロファイルの比は例えば３．５％である。該従 来のＲＦパルスの印加から得られる選択されたスライスプロファイルの比は例え ば７％である。第一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス１０２の結 合はＭＲ流体画像化で用いるために流体にラベリングするためのパルスとして用 いられる。 図４はラベリングパルスとして用いられる第一と第二の選択ＲＦパルスの結合 の第一の例を示す。例えば血液である流体のラベリングは身体の第一のスライス でなされ、ここでラベリングが知られたエコープラナー画像化（ＥＰＩ）シーケ ンスの印加により身体の第一のスライスから下流の第二のスライスでラベルされ た血液の流れのＭＲ画像を形成する。ＥＰＩシーケンスは上記のＷＯ９３／１５ ０９からそれ自体知られている。図６では、身体の一部分の選択された第一と第 二のスライスの位置が示される。 図６は身体６０の一部分及び選択された第一のスライス６１及び選択された第 二のスライス６２を示し、第一のスライス６１の位置 は動脈６４の血流６３に関して下流にある。第一の選択ＲＦパルス１０１と第二 の選択ＲＦパルス１０２の結合の適用は定常磁界の方向に関して選択された第二 のスライス６２の磁化の方向を反転する。 図４を再び参照するに、第一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス １０２の発生は図２に関する説明のＲＦパルス１０１、１０２の結合の適用と類 似である。第一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス１０２の結合の 後の遅延Δｔ₂でＥＰＩ画像化シーケンスはフリップ角α₂を有するＲＦパルス１ ０３及び身体の選択された第一のスライス６１の核スピンを励起するために第三 のスライス選択磁界傾斜パルス１１５を同時に印加することにより開始する。フ リップ角α₂は例えば９０°である。スライス選択の後に、初期位相エンコーデ ィング傾斜１２０及び初期読み出し傾斜１３０が印加される。更にまた、ブリッ プと称される位相エンコーディング傾斜１２１、１２２はｋ空間の複数の平行線 に沿ってＭＲ信号１５０、１５１、１５２を測定するために読み取り傾斜１３１ の第二の及び更なるローブの後に印加される。好ましくは、ラインはｋ空間に規 則的に分布し、ｋ空間のｋ_x軸に平行に延在する。ＥＰＩシーケンスはｋ空間の １２８又は２５６ラインに対応した測定されたＭＲ信号の完全な組を得るために 初期位相エンコーディング傾斜１３０の異なる値を繰り返す。画像再構成ユニッ ト１２はＭＲ信号の測定された組から選択された第一のスライス６１のＭＲ画像 を再構成する。画像プロセッサ１３は例えばモニタ１４上に再構成されたＭＲ画 像を表示する。 反転回復画像化シーケンスで反転パルスとしてパルスの結合を使用するために 、第二のスライス６２はそれが身体の第一のスライス６１と一致するように選択 される。この場合には得られたＭＲ画像はＴ₁強調コントラストを示す。反転回 復画像化シーケンスはＭ．Ｔ．Ｖｌａａｒｄｉｎｇｅｒｂｒｏｅｋ等によるＳｐ ｉｎｇｅｒ−Ｖｅｒｌａｇからの”Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅｓｏｎａｎｃｅ Ｉ ｍａｇｉｎｇ”、７７ページからそれ自体知られている。更にまた第一のスライ ス６１が第二のスライス６２と一致するときに、第一の選択ＲＦパルス１０１と 第二の選択ＲＦパルス１０２の結合はリフォーカシングパルス又は知られたスピ ンエコーシーケンスのリフォーカシングパルスとして印加される。スピンエコー 画像化シーケンスはそれ自体ＷＯ９３／０１５０９から知られている。 図５はスピンエコーシーケンスのリフォーカシングパルスとして用いられた第 一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス１０２の結合の第二の例を示 す。スピンエコーシーケンスはフリップ角α₂を有する励起ＲＦパルス１０３及 び身体の選択された第一のスライス６１の核スピンを励起するためにスライス選 択磁界傾斜パルス１１５を同時に印加することにより開始する。フリップか角α₂ は例えば９０°である。磁界の不均一及びスピンスピン相互作用により、スピ ンは選択された第一の面６１でディフェーズする。Δｔ₃の期間の後に、いずれ もフリップ角α₃を有する第一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス １０２の結合は発生され、選択された第一のスライス６１のスピンはリフェーズ する。スライス選択ＲＦパルス１０１、１０２の発生は図２に関連した説明のス ライス選択ＲＦパルス１０１、１０２の結合の印加と類似である。期間Δｔ₃と 同じ間隔を有する第二の期間Δｔ₄後に、スピンエコーＭＲ信号１８０は読み取 り傾斜１７１が同時に印加されている間に測定される。好ましくは励起ＲＦパル ス１０３のフリップ角α₃は９０°である。スライス選択の後、及び第一の選択 ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパルス１０２の結合の前に、位相エンコーデ ィング傾斜１６０及び初期読み取り傾斜１７０が印加される。スピンエコーシー ケンスはｋ空間に規則的に分布し、ｋ空間のｋ_x軸に平行に延在する複数の平行 なラインに沿ってスキャンされるように測定されたＭＲ信号の完全な組を得るた めに位相エンコーディング傾斜１６０の異なる値を繰り返す。例えばｋ空間のラ インの数は １２８又は２５６である。画像再構成ユニット１２は次にＭＲ信号１８０の測定 された組から選択された第一のスライス６１の画像を再構成する。 更にまた、ｚ方向の第三の磁界傾斜パルス１１２は定常磁界に重畳される。第 三の磁界傾斜パルスは第一の磁界傾斜パルス１１０と同じ方向を有する。付加的 な第三の磁界パルス１１２の領域は先行する第一と第二の磁界傾斜パルス１１０ 、１１１の領域に依存し、また第一の選択ＲＦパルス１０１と第二の選択ＲＦパ ルス１０２の変調関数ｆ_fm1（ｔ）、ｆ_fm2（ｔ）に依存する。例えば付加的な第 三の磁界傾斜パルス１１２の領域は第二の磁界傾斜パルス１１１の領域と等しい 。更にまた第三の傾斜パルス１１２の領域はスピンの最大数が選択された第一の スライス６１でリフォーカスされるように数値的に最適化される。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (81)指定国 ＥＰ(ＡＴ，ＢＥ，ＣＨ，ＤＥ， ＤＫ，ＥＳ，ＦＩ，ＦＲ，ＧＢ，ＧＲ，ＩＥ，ＩＴ，Ｌ Ｕ，ＭＣ，ＮＬ，ＰＴ，ＳＥ)，ＪＰ (72)発明者 ゴレイ，クサヴィール ジョルジ オランダ国，5656 アーアー アインドー フェン プロフ・ホルストラーン ６ (72)発明者 ファース，ヘンリク ミカエル オランダ国，5656 アーアー アインドー フェン プロフ・ホルストラーン ６ (72)発明者 ボシガー，ペーター オランダ国，5656 アーアー アインドー フェン プロフ・ホルストラーン ６

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １． − 身体第一の部分の核スピンを励起し、 − 該第一の部分のＭＲ信号のデータの組を測定し、 − 測定されたデータの組から画像を再構成する各段階からなり、定常磁界の方 向に関して身体の第二の部分の磁化の回転のためにＲＦパルスを発生する段階を 更に含む、磁気共鳴（ＭＲ）により定常磁界に配置された上記第一の部分の画像 を決定する方法であって、上記第二の部分の磁化の回転のためのＲＦパルスは第 一の選択ＲＦパルスと第二の選択ＲＦパルスの結合からなることを特徴とする画 像決定方法。 ２． − 第一の磁界傾斜パルスは時間の第一の傾斜関数による第一の選択ＲＦパルス と共に発生され、 − 第二の磁界傾斜パルスは第一の傾斜関数の時間反転バージョンである時間の 第二の傾斜関数による第二の選択ＲＦパルスと共に発生され、 − 第二の傾斜関数の符号は第一の傾斜関数の符号と逆であり、 − 第一の選択ＲＦパルスは時間の第一の振幅変調関数と時間の第一の周波数変 調関数により印加され、 − 第二の選択ＲＦパルスは第二の振幅変調関数と第二の周波数変調関数により 印加され、 − 第二の振幅変調関数は第一の振幅変調関数の時間反転されたバージョンであ り、 − 第二の周波数変調関数は第一の周波数変調関数の時間反転されたバージョン であり、 − 第二の周波数変調関数の符号は第一の周波数変調関数の符号と 反対である請求項１記載の方法。 ３． 第一の選択ＲＦパルスのフリップ角及び第二のＲＦパルスのフリップ角は 概略９０°である請求項１記載の方法。 ４． 磁化を１８０°回転するＲＦパルスは身体の第一の部分のスピンの励起の 前に発生される請求項１記載の方法。 ５． − 磁化の回転のためのＲＦパルスは身体の第一の部分のスピンの励起の後に発 生され、 − 更なる磁界傾斜パルスがＭＲ信号を発生するためのリフォーカシングパルス としてスライスの法線方向に印加される請求項１記載の方法。 ６． 第一のＲＦパルスと第二のＲＦパルスとの間の時間間隔は概略４ミリ秒で ある請求項１記載の方法。 ７． − 一時的な磁界傾斜を発生する手段と、 − ＲＦパルスを発生する手段と、 − ＭＲ信号を受信する手段と、 − 受信されたＭＲ信号の画像の再構成のための処理手段と、 − 一時的な磁界傾斜を発生する手段とＲＦパルスを発生する手段とに対して制 御信号を発生する制御手段とからなり、 − 制御手段はＲＦ励起パルスと、身体の第二の部分で磁化の回転のためのＲＦ パルスとからなるＭＲ画像化シーケンスを発生するために配置される実質的に均 一で定常な磁界内に配置された身体の一部分の画像を収集するためのＭＲ装置で あって、 − ＭＲ画像シーケンスを発生する制御手段は磁化の回転のためのＲＦパルスは 第一の選択ＲＦパルスと第二の選択ＲＦパルスの結合からなるように配置される ＭＲ装置。