JP2001198109A - 画像形成方法および磁気共鳴断層撮影装置 - Google Patents
画像形成方法および磁気共鳴断層撮影装置Info
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 周知の画像形成方法を早く実行でき、擾乱信
号を効果的に抑制できるように更に発展させることにあ
り、この方法を実施するのに適した磁気共鳴断層撮影装
置を提供することにある。 【解決手段】 高周波パルスを照射し、少なくとも一つ
の傾斜磁場を印加して断層領域あるいは容積領域を選択
し、その領域内で核磁気共鳴を励起して測定信号として
求める画像形成方法では、測定信号の時間変化を緩和信
号として検出し、緩和信号を検出している間に少なくと
も一つの画像信号を符号化する。高周波パルスを照射す
る手段、少なくとも一つの傾斜磁場を印加する手段およ
び測定信号を検出する手段を備えた磁気共鳴断層撮影装
置は、磁気共鳴断層撮影装置が測定信号の時間変化を緩
和信号として検出する手段と、少なくとも一つの画像信
号を符号化する手段とを有し、符号化する手段が緩和信
号を検出する間に画像信号を符号化するように構成され
ている。
号を効果的に抑制できるように更に発展させることにあ
り、この方法を実施するのに適した磁気共鳴断層撮影装
置を提供することにある。 【解決手段】 高周波パルスを照射し、少なくとも一つ
の傾斜磁場を印加して断層領域あるいは容積領域を選択
し、その領域内で核磁気共鳴を励起して測定信号として
求める画像形成方法では、測定信号の時間変化を緩和信
号として検出し、緩和信号を検出している間に少なくと
も一つの画像信号を符号化する。高周波パルスを照射す
る手段、少なくとも一つの傾斜磁場を印加する手段およ
び測定信号を検出する手段を備えた磁気共鳴断層撮影装
置は、磁気共鳴断層撮影装置が測定信号の時間変化を緩
和信号として検出する手段と、少なくとも一つの画像信
号を符号化する手段とを有し、符号化する手段が緩和信
号を検出する間に画像信号を符号化するように構成され
ている。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】この発明は、高周波パルスを
照射し、少なくとも一つの傾斜磁場を印加して断層領域
あるいは容積領域を選択し、その領域内で核磁気共鳴を
励起して測定信号として求める画像形成方法に関する。
照射し、少なくとも一つの傾斜磁場を印加して断層領域
あるいは容積領域を選択し、その領域内で核磁気共鳴を
励起して測定信号として求める画像形成方法に関する。
【０００２】更に、この発明は、高周波パルスを照射す
る手段、少なくとも一つの傾斜磁場を印加する手段およ
び測定信号を検出する手段を備えた磁気共鳴断層撮影装
置に関する。
る手段、少なくとも一つの傾斜磁場を印加する手段およ
び測定信号を検出する手段を備えた磁気共鳴断層撮影装
置に関する。
【０００３】
【従来の技術】核磁気共鳴断層撮影法は、専ら物質に関
する分光学的な情報を得るために使用される。核磁気共
鳴断層撮影法を磁気共鳴画像形成（Magnetic Resonance
Imagint−ＭＲＩ）の技術と組み合わせると物質の化学
組成の空間的な画像が得られる。
する分光学的な情報を得るために使用される。核磁気共
鳴断層撮影法を磁気共鳴画像形成（Magnetic Resonance
Imagint−ＭＲＩ）の技術と組み合わせると物質の化学
組成の空間的な画像が得られる。
【０００４】核磁気共鳴断層撮影法では、磁気モーメン
トを持っている原子核の向きを印加される外部磁場によ
り揃える。その場合、核は磁場の方向の周りに特異な角
周波数（ラーモア周波数）の歳差運動を行う。ラーモア
周波数は磁場の強度と物質の磁気特性、特に核のジャイ
ロ磁気定数γに依存する。ジャイロ磁気定数γは個々の
タイプの原子に特有な量である。原子核は磁気モーメン
トμ＝γ×ｐを持っている。この場合、ｐは核の角運動
量（スピン）を表す。
トを持っている原子核の向きを印加される外部磁場によ
り揃える。その場合、核は磁場の方向の周りに特異な角
周波数（ラーモア周波数）の歳差運動を行う。ラーモア
周波数は磁場の強度と物質の磁気特性、特に核のジャイ
ロ磁気定数γに依存する。ジャイロ磁気定数γは個々の
タイプの原子に特有な量である。原子核は磁気モーメン
トμ＝γ×ｐを持っている。この場合、ｐは核の角運動
量（スピン）を表す。
【０００５】核磁気共鳴断層撮影法では、調べるべき物
質あるいは調べるべき人を均一な磁場にかける。この均
一な磁場を偏極磁場Ｂ0 と呼び、均一な磁場の軸をｚ軸
と呼ぶ。組織内のスピンの個々の磁気モーメントはその
特性ラーモア周波数で均一な磁場の軸の周りに歳差運動
をする。
質あるいは調べるべき人を均一な磁場にかける。この均
一な磁場を偏極磁場Ｂ0 と呼び、均一な磁場の軸をｚ軸
と呼ぶ。組織内のスピンの個々の磁気モーメントはその
特性ラーモア周波数で均一な磁場の軸の周りに歳差運動
をする。
【０００６】これにより偏極磁場の方向の正味の磁気モ
ーメントＭが生じるが、偶然な向きの磁場成分がこの磁
場成分に対して垂直な面（ｘ−ｙ面）内で順次上に持ち
上がる。均一な磁場を加えた後に更に励起磁場Ｂ1 を発
生させる。この励起磁場Ｂ1はｘ−ｙ面内で偏極し、ラ
ーモア周波数の近くに来る周波数を持っている。これに
より正味の磁気モーメントＭはｘ−ｙ面で傾くので、垂
直磁気モーメントＭxyが生じる。この垂直磁気モーメン
トＭxyはｘ−ｙ面の中で回転する。
ーメントＭが生じるが、偶然な向きの磁場成分がこの磁
場成分に対して垂直な面（ｘ−ｙ面）内で順次上に持ち
上がる。均一な磁場を加えた後に更に励起磁場Ｂ1 を発
生させる。この励起磁場Ｂ1はｘ−ｙ面内で偏極し、ラ
ーモア周波数の近くに来る周波数を持っている。これに
より正味の磁気モーメントＭはｘ−ｙ面で傾くので、垂
直磁気モーメントＭxyが生じる。この垂直磁気モーメン
トＭxyはｘ−ｙ面の中で回転する。
【０００７】励起磁場の時間的な変化により異なった時
間系列の垂直磁気モーメントＭxyが生じる。これに対し
て傾斜磁場が加わり、この傾斜磁場により一つの断面層
が選択される。
間系列の垂直磁気モーメントＭxyが生じる。これに対し
て傾斜磁場が加わり、この傾斜磁場により一つの断面層
が選択される。
【０００８】特に医療検査では、解剖学的な構造、物質
の空間分布に関する情報や、脳の活性度に関する情報あ
るいは他の意味で動物もしくは人間の器官内の血液の流
れまたはデオキソ・ヘモグロビン濃度の変化に関する情
報を手に入れる必要性が生じる。
の空間分布に関する情報や、脳の活性度に関する情報あ
るいは他の意味で動物もしくは人間の器官内の血液の流
れまたはデオキソ・ヘモグロビン濃度の変化に関する情
報を手に入れる必要性が生じる。
【０００９】磁気共鳴分光法（ＭＲＳ）により材料、特
に生物組織内の特定な化学成分の空間的な密度分布を測
定することができる。
に生物組織内の特定な化学成分の空間的な密度分布を測
定することができる。
【００１０】磁気共鳴分光法（Magnetic Resonance Spe
ctroscopy −ＭＲＳ）に結び付けた高速磁気共鳴画像形
成（Magnetic Resonance Imaging−ＭＲＩ）により、物
質代謝プロセスの空間的な分布を検査することができ
る。例えば、血液容積と血液状態の変化を伴う局部的な
血液動特性および物質代謝の変化を脳の活性度に応じて
生体内で求める。
ctroscopy −ＭＲＳ）に結び付けた高速磁気共鳴画像形
成（Magnetic Resonance Imaging−ＭＲＩ）により、物
質代謝プロセスの空間的な分布を検査することができ
る。例えば、血液容積と血液状態の変化を伴う局部的な
血液動特性および物質代謝の変化を脳の活性度に応じて
生体内で求める。
【００１１】ＮＭＲ画像形成法により高周波パルスを適
当に照射し傾斜磁場を印加した状態で測定信号を出力す
る断層または体積が選択され、この測定信号はデジタル
化され、測定コンピュータ内の一次元または多次元の領
域内に記憶される。
当に照射し傾斜磁場を印加した状態で測定信号を出力す
る断層または体積が選択され、この測定信号はデジタル
化され、測定コンピュータ内の一次元または多次元の領
域内に記憶される。
【００１２】撮像された粗データから時間的または空間
的なフーリエ変換により望む画像情報が得られる（復元
される）。
的なフーリエ変換により望む画像情報が得られる（復元
される）。
【００１３】復元される断層画像はピクセル（Pixel; P
icture Elements : 画素）から成り、容積データの組は
ボクセル（Voxel; Volume Picture Elements：容積画
素) から成る。一つの画素は二次元画像要素、例えば長
方形である。画像は複数のピクセルで構成されている。
ボクセルとピクセルには、測定技術により、明確な限界
はない。１ピクセルの寸法は１ mm2の程度であり、一つ
のボクセルの寸法は１ mm3の程度である。幾何学形状や
広がりは可変できる。
icture Elements : 画素）から成り、容積データの組は
ボクセル（Voxel; Volume Picture Elements：容積画
素) から成る。一つの画素は二次元画像要素、例えば長
方形である。画像は複数のピクセルで構成されている。
ボクセルとピクセルには、測定技術により、明確な限界
はない。１ピクセルの寸法は１ mm2の程度であり、一つ
のボクセルの寸法は１ mm3の程度である。幾何学形状や
広がりは可変できる。
【００１４】実験的な理由から断層画像では厳密な二次
元面を前提としてないので、ここでも用語ボクセル（＝
Volume Picture Element ＝容積画素）がしばしば使用
され、これは像面が厚さを持っていることを述べてい
る。
元面を前提としてないので、ここでも用語ボクセル（＝
Volume Picture Element ＝容積画素）がしばしば使用
され、これは像面が厚さを持っていることを述べてい
る。
【００１５】個々の化学物質の信号強度、化学シフトお
よび測定対象物の動きの大きな相違により画像形成や分
光で局部的な人工物が生じる。
よび測定対象物の動きの大きな相違により画像形成や分
光で局部的な人工物が生じる。
【００１６】特に脳の検査では脳の外部に局在している
物質の信号を抑制することが必要である。プロトン（ 1
Ｈ）の磁気共鳴ではこれ等は例えば 1Ｈを含む物質、皮
下脂肪である。脂肪、つまり脂質は細胞膜の構成要素で
あるので、全ての生物物質の中に存在する。皮下脂肪は
その濃度が高いため強い信号を与え、この信号は代謝産
物の信号を覆う。
物質の信号を抑制することが必要である。プロトン（ 1
Ｈ）の磁気共鳴ではこれ等は例えば 1Ｈを含む物質、皮
下脂肪である。脂肪、つまり脂質は細胞膜の構成要素で
あるので、全ての生物物質の中に存在する。皮下脂肪は
その濃度が高いため強い信号を与え、この信号は代謝産
物の信号を覆う。
【００１７】脂質は大抵の代謝産物の周波数範囲と一致
する正に広い周波数範囲を覆う。脳の分光学的検査で
は、脂肪抑制とも称されている脳の外部に局在する物質
の信号の抑制が必要である。何故なら、これによって生
じる信号が検査すべき脳の領域の信号よりも非常に大き
いからである。
する正に広い周波数範囲を覆う。脳の分光学的検査で
は、脂肪抑制とも称されている脳の外部に局在する物質
の信号の抑制が必要である。何故なら、これによって生
じる信号が検査すべき脳の領域の信号よりも非常に大き
いからである。
【００１８】人の頭の脂質は主に頭蓋の周囲にあるの
で、脂肪を抑制するためこの周囲の核スピンを励起しな
い可能性が生じる。検査すべき容積の外部の領域の信号
抑制により空間的に局在化したスペクトルが得られる。
で、脂肪を抑制するためこの周囲の核スピンを励起しな
い可能性が生じる。検査すべき容積の外部の領域の信号
抑制により空間的に局在化したスペクトルが得られる。
【００１９】周知の方法はボクセル内の傾斜により分割
される大きな容積を励起するＳＴＥＡＭ技術である。こ
のＳＴＥＡＭ技術は以下の文献に記載されている。即
ち、 ・ Garnot J. (1986): Selected volume excitation u
sing stimulated echoes(VEST) Applications to spati
ally localized spectroscopy and imaging;J. Magn. R
eson., 70: pp. 488-492. ・ Kimmich R, Hoepfel D. (1987): Volume selective
multipulse spin echospectroscopy; J. Magn. Reso
n., 72: pp. 379-384; ・ Fram J, Metrboldt KD, Haenicke W. (1987): Loca
lized protonspectroscopy using stimulated echoes;
J. Magn. Reson., 72: pp. 502-508
される大きな容積を励起するＳＴＥＡＭ技術である。こ
のＳＴＥＡＭ技術は以下の文献に記載されている。即
ち、 ・ Garnot J. (1986): Selected volume excitation u
sing stimulated echoes(VEST) Applications to spati
ally localized spectroscopy and imaging;J. Magn. R
eson., 70: pp. 488-492. ・ Kimmich R, Hoepfel D. (1987): Volume selective
multipulse spin echospectroscopy; J. Magn. Reso
n., 72: pp. 379-384; ・ Fram J, Metrboldt KD, Haenicke W. (1987): Loca
lized protonspectroscopy using stimulated echoes;
J. Magn. Reson., 72: pp. 502-508
【００２０】ＳＴＥＡＭ技術は信号・雑音比（Signal t
o noise ratio - ＳＮＲ）が半分に低下するという難点
に結び付く。
o noise ratio - ＳＮＲ）が半分に低下するという難点
に結び付く。
【００２１】ＰＲＥＳＳと呼ばれている他の容積局在化
法は Bottomley P. A. (1984):"Selective volume meth
od for performing localized NMR spectroscopy" の米
国特許第 4,480,228号明細書に開示されている。
法は Bottomley P. A. (1984):"Selective volume meth
od for performing localized NMR spectroscopy" の米
国特許第 4,480,228号明細書に開示されている。
【００２２】他の周知の容積局在化法は von Ordidge R
J, Bendall MR, Gordon RE,Conelly A.: Volume select
ion for in-vivo biological spectroscopy, 書籍Magne
tic Resonance in Biology and Medicine, editors: Go
vil, Khetrapaland Saran, New Delhi, India, Tata Mc
Graw-Hill Publishing Co. Ltd., p.387 (1985)により
開示されている。
J, Bendall MR, Gordon RE,Conelly A.: Volume select
ion for in-vivo biological spectroscopy, 書籍Magne
tic Resonance in Biology and Medicine, editors: Go
vil, Khetrapaland Saran, New Delhi, India, Tata Mc
Graw-Hill Publishing Co. Ltd., p.387 (1985)により
開示されている。
【００２３】これ等の周知の容積局在化法には化学物質
の空間分布の検査が制限された状態でのみ可能であると
いう難点がある。これ等の周知の方法の他の難点は、断
層の選択に欠陥があるため、目標容積の外部の信号抑制
に限界があることであり、その場合、脂肪抑制が少なく
なるおよび／または長方形の目標容積しか選択できない
ことである。
の空間分布の検査が制限された状態でのみ可能であると
いう難点がある。これ等の周知の方法の他の難点は、断
層の選択に欠陥があるため、目標容積の外部の信号抑制
に限界があることであり、その場合、脂肪抑制が少なく
なるおよび／または長方形の目標容積しか選択できない
ことである。
【００２４】特にエコー時間が短い場合、緩和時間Ｔ2
* が短い皮下脂肪の信号による乱れをなくすことが困難
である。
* が短い皮下脂肪の信号による乱れをなくすことが困難
である。
【００２５】脂質の不純物の影響を長いエコー時間を選
択することにより低減させることが知られている。
択することにより低減させることが知られている。
【００２６】以下の文献には具体例が掲げてある。即
ち、 ・ Frahm J, Bruhn H, Gyngell ML, Merboldt KD, Hae
nicke W, Sauter R.(1989) : Localized high resoluti
on proton NMR spectroscopy usingstimulated echoes.
Initial application to human brain in vivo. Magn.
Reson. Med.): pp. 79-93. ・ Frahm J, Bruhn H, Gyngell ML, Merboldt KD, Mur
sch K, Markakais E.(1991) : Localized proton NMR s
pectroscopy of brain tumors usingshort-echo time S
TEAM sequences. J. Comp. Assist. Tomogr., 15 (6),p
p. 915-922. ・ Moonen CTW, Sobering G, van Zijl PCM, Gillen
J, von Kienlin M,Bizzi A. (1992) : Proton spectros
copic imaging of human brain. J.Magn. Reson., 98
(3): pp. 556-575.
ち、 ・ Frahm J, Bruhn H, Gyngell ML, Merboldt KD, Hae
nicke W, Sauter R.(1989) : Localized high resoluti
on proton NMR spectroscopy usingstimulated echoes.
Initial application to human brain in vivo. Magn.
Reson. Med.): pp. 79-93. ・ Frahm J, Bruhn H, Gyngell ML, Merboldt KD, Mur
sch K, Markakais E.(1991) : Localized proton NMR s
pectroscopy of brain tumors usingshort-echo time S
TEAM sequences. J. Comp. Assist. Tomogr., 15 (6),p
p. 915-922. ・ Moonen CTW, Sobering G, van Zijl PCM, Gillen
J, von Kienlin M,Bizzi A. (1992) : Proton spectros
copic imaging of human brain. J.Magn. Reson., 98
(3): pp. 556-575.
【００２７】分光学的な画像形成には検査すべき空間領
域（ＶＯＩ）が高濃度の皮下脂肪を含む周辺領域の近く
まで達するという難点がある。
域（ＶＯＩ）が高濃度の皮下脂肪を含む周辺領域の近く
まで達するという難点がある。
【００２８】更に、容積励起の組み合わせと周囲にある
領域の空間的な抑制による検査すべき目標容積を狙い通
りに空間的に局在化することは以下の文献により周知で
ある。即ち、 ・ Connelly A, Counsell C, Lohmann JAB, Ordidge
R. (1988): Outer volumesuppressed image related in
vivo spectroscopy (Osiris): A highsensitivity loc
alization technique. J. Magn. Reson., 78 (8); pp.
519-525. ・ Singh S, Rutt BK, Henkelmann RM (1990). Projec
tion presaturation: Afast and accurate technique f
or multidimensional spatiallocalization. J. Magn.
Reson. 87: pp. 567-583. ・ Duyn JH, Gillen J, Sobering G, van Zijl PCM, M
ooren CTW. (1993):Multisection proton MR spectrosc
opic imaging of the brain. Radiology188: pp. 277-2
82. ・ Shungu D, Glickson JD. (1994): Band-Selective
Spin Echoes for invivio Localized 1H NMR Sectrosco
py. Magn. Reson. Med., 32 (3): pp.277-284. ・ Chen YJ, Rachamadugu S. Fernandez EJ. (1997):
Three dimensionalouter volume suppression for shor
t echo time in vivo 1H spectro-scopic imaging in r
at brain. Magn. Reson. Imag. 15: pp. 839-845. ・ Posse, S, Schuhknecht, B, Smith, B, van Zijl,
PCM, Herschkowitz, N,Moonen CTW. (1993): "Short-ec
ho-time proton spectroscopic imaging",J. of Comp.
Assist. Tomogr., 15: pp. 839-845.
領域の空間的な抑制による検査すべき目標容積を狙い通
りに空間的に局在化することは以下の文献により周知で
ある。即ち、 ・ Connelly A, Counsell C, Lohmann JAB, Ordidge
R. (1988): Outer volumesuppressed image related in
vivo spectroscopy (Osiris): A highsensitivity loc
alization technique. J. Magn. Reson., 78 (8); pp.
519-525. ・ Singh S, Rutt BK, Henkelmann RM (1990). Projec
tion presaturation: Afast and accurate technique f
or multidimensional spatiallocalization. J. Magn.
Reson. 87: pp. 567-583. ・ Duyn JH, Gillen J, Sobering G, van Zijl PCM, M
ooren CTW. (1993):Multisection proton MR spectrosc
opic imaging of the brain. Radiology188: pp. 277-2
82. ・ Shungu D, Glickson JD. (1994): Band-Selective
Spin Echoes for invivio Localized 1H NMR Sectrosco
py. Magn. Reson. Med., 32 (3): pp.277-284. ・ Chen YJ, Rachamadugu S. Fernandez EJ. (1997):
Three dimensionalouter volume suppression for shor
t echo time in vivo 1H spectro-scopic imaging in r
at brain. Magn. Reson. Imag. 15: pp. 839-845. ・ Posse, S, Schuhknecht, B, Smith, B, van Zijl,
PCM, Herschkowitz, N,Moonen CTW. (1993): "Short-ec
ho-time proton spectroscopic imaging",J. of Comp.
Assist. Tomogr., 15: pp. 839-845.
【００２９】個々の化学物質の間の縦緩和の相違を利用
して信号の大域的反転による脂肪抑制を伴う分光学的な
三次画像形成は文献、Adalstensson, E., Irarrazabal,
P.,Spielmann, DM., Macovski, A. (1995): Three-Dim
ensional SpectroscopicImaging with Time-Varying Gr
adients; Magn. Reson. Med., 33: pp. 461-466に開示
されている。
して信号の大域的反転による脂肪抑制を伴う分光学的な
三次画像形成は文献、Adalstensson, E., Irarrazabal,
P.,Spielmann, DM., Macovski, A. (1995): Three-Dim
ensional SpectroscopicImaging with Time-Varying Gr
adients; Magn. Reson. Med., 33: pp. 461-466に開示
されている。
【００３０】スペクトル選択性の位相のずれたパルスに
よる改良された水と脂肪の抑制はＢＡＳＩＮＧ技術とし
て知られている。このＢＡＳＩＮＧ技術の説明は Star-
LackJ, Nelson SJ, Kurhanewicz J, Huang R, Vingnero
n D. (1997): Improvedwater and lipid suppression f
or 3D PRESS CSI using RF Band selectiveinversionwi
th gradient dephasing (BASING). Magn. Reson. Mend.
38: pp.311-321 の中にある。
よる改良された水と脂肪の抑制はＢＡＳＩＮＧ技術とし
て知られている。このＢＡＳＩＮＧ技術の説明は Star-
LackJ, Nelson SJ, Kurhanewicz J, Huang R, Vingnero
n D. (1997): Improvedwater and lipid suppression f
or 3D PRESS CSI using RF Band selectiveinversionwi
th gradient dephasing (BASING). Magn. Reson. Mend.
38: pp.311-321 の中にある。
【００３１】ＢＡＳＩＮＧ法は逆符号の間接的に前後で
スイッチングされた傾斜パルスと関連して周波数選択性
の再集束パルスを含み、これは位相の外れを与える。
スイッチングされた傾斜パルスと関連して周波数選択性
の再集束パルスを含み、これは位相の外れを与える。
【００３２】更に、機能的な核磁気共鳴により神経の活
性化を調べることが知られている。神経の活性化は活性
化された脳の領域の血液の流れを増加させることにな
る。その場合、デオキソヘモグロビンの濃度が低下す
る。デオキソヘモグロビン（ＤＯＨ）は磁場の均一性を
低下させるため信号の緩和を早める常磁性物質である。
脳の活性化によりＤＯＨ濃度が低下すると、信号の緩和
は脳の活性領域で遅くなる。先ず第一に水の中の水素の
プロトンが励起される。ＮＭＲ信号を時間遅延（エコー
時間）を用いて測定する機能的なＮＭＲ法を用いる検査
を適用して、脳の活性度の局在化が可能になる。これは
磁化率に敏感な測定とも称されている。生物学的な作用
機構はＢＯＬＤ効果（Blood Oxygenation Level Depend
ent - 効果）という名称として文献で知られていて、例
えば 1.5テスラの強い静磁場の時に磁場強度の磁化率に
敏感な磁気共鳴測定で活性化された脳の領域の画像輝度
を約５％まで増加させる。内生のコントラスと手段ＤＯ
Ｈの代わりに磁化率の変化による他のコントラスと手段
も生じる。ここでも、脂質信号の抑制が行われる。この
場合、好ましくは周波数選択生の脂質前期飽和を応用す
る。
性化を調べることが知られている。神経の活性化は活性
化された脳の領域の血液の流れを増加させることにな
る。その場合、デオキソヘモグロビンの濃度が低下す
る。デオキソヘモグロビン（ＤＯＨ）は磁場の均一性を
低下させるため信号の緩和を早める常磁性物質である。
脳の活性化によりＤＯＨ濃度が低下すると、信号の緩和
は脳の活性領域で遅くなる。先ず第一に水の中の水素の
プロトンが励起される。ＮＭＲ信号を時間遅延（エコー
時間）を用いて測定する機能的なＮＭＲ法を用いる検査
を適用して、脳の活性度の局在化が可能になる。これは
磁化率に敏感な測定とも称されている。生物学的な作用
機構はＢＯＬＤ効果（Blood Oxygenation Level Depend
ent - 効果）という名称として文献で知られていて、例
えば 1.5テスラの強い静磁場の時に磁場強度の磁化率に
敏感な磁気共鳴測定で活性化された脳の領域の画像輝度
を約５％まで増加させる。内生のコントラスと手段ＤＯ
Ｈの代わりに磁化率の変化による他のコントラスと手段
も生じる。ここでも、脂質信号の抑制が行われる。この
場合、好ましくは周波数選択生の脂質前期飽和を応用す
る。
【００３３】分光エコー面画像形成（Echo-Planar-Spec
troscopic Imaging −ＥＰＳＩ）は文献，P. Mansfiel
d: Reson. Med. １，p. 370, 1984，に開示されてい
る。
troscopic Imaging −ＥＰＳＩ）は文献，P. Mansfiel
d: Reson. Med. １，p. 370, 1984，に開示されてい
る。
【００３４】脳の中や他の器官の中では脂質濃度の高い
周辺領域からの残留信号が著しいスペクトル人工物を与
え、これが解釈は定量化を制限する。
周辺領域からの残留信号が著しいスペクトル人工物を与
え、これが解釈は定量化を制限する。
【００３５】励起されたエコーを使用して脂肪抑制を改
善している方法がPosse S, S,LeBihan D.: "Method and
System for Multidimensional Localization and forR
apid Magnetic Resonance Spectroscopic Imaging"の米
国特許第 5,709,208号明細書に開示されている。この方
法は抑制する容積の選択を柔軟し、分光画像を発生させ
るため早いデータ収集を可能にする。しかし、この方法
には有効信号が50 ％低下するという難点が付きまと
う。抑制すべき容積の選択は、空間的な予備抑制シーケ
ンスと、それに続く励起されたエコーシーケンスと、Ｔ
Ｍ期間中に繰り返される抑制シーケンスとにより行われ
る。予備抑制シーケンスは、励起されたエコーシーケン
スにより選択される断層を切る選択された断層の選択的
な飽和に対する空間的な抑制シーケンスを含む。しか
し、このように繰り返す空間的な位相のずらしはスピン
・エコー法では不可能である。
善している方法がPosse S, S,LeBihan D.: "Method and
System for Multidimensional Localization and forR
apid Magnetic Resonance Spectroscopic Imaging"の米
国特許第 5,709,208号明細書に開示されている。この方
法は抑制する容積の選択を柔軟し、分光画像を発生させ
るため早いデータ収集を可能にする。しかし、この方法
には有効信号が50 ％低下するという難点が付きまと
う。抑制すべき容積の選択は、空間的な予備抑制シーケ
ンスと、それに続く励起されたエコーシーケンスと、Ｔ
Ｍ期間中に繰り返される抑制シーケンスとにより行われ
る。予備抑制シーケンスは、励起されたエコーシーケン
スにより選択される断層を切る選択された断層の選択的
な飽和に対する空間的な抑制シーケンスを含む。しか
し、このように繰り返す空間的な位相のずらしはスピン
・エコー法では不可能である。
【００３６】
【発明が解決しようとする課題】この発明の課題は、周
知の画像形成方法をより早く実行でき、擾乱信号を効果
的に抑制できるように更に発展させることにある。
知の画像形成方法をより早く実行でき、擾乱信号を効果
的に抑制できるように更に発展させることにある。
【００３７】更に、この発明の課題は、前記の方法を実
施するのに適した磁気共鳴断層撮影装置を提供すること
にある。
施するのに適した磁気共鳴断層撮影装置を提供すること
にある。
【００３８】
【課題を解決するための手段】上記の課題は、この発明
により、冒頭に述べた種類の画像形成方法にあって、測
定信号の時間変化を緩和信号として検出し、緩和信号を
検出している間に少なくとも一つの画像信号を符号化す
ることにより解決されている。
により、冒頭に述べた種類の画像形成方法にあって、測
定信号の時間変化を緩和信号として検出し、緩和信号を
検出している間に少なくとも一つの画像信号を符号化す
ることにより解決されている。
【００３９】更に、上記の課題は、この発明により、冒
頭に述べた種類の磁気共鳴断層撮影装置にあって、磁気
共鳴断層撮影装置が測定信号の時間変化を緩和信号とし
て検出する手段と、少なくとも一つの画像信号を符号化
する手段とを有し、その場合、符号化する手段が緩和信
号を検出する間に画像信号を符号化するように構成され
ていることにより解決されている。
頭に述べた種類の磁気共鳴断層撮影装置にあって、磁気
共鳴断層撮影装置が測定信号の時間変化を緩和信号とし
て検出する手段と、少なくとも一つの画像信号を符号化
する手段とを有し、その場合、符号化する手段が緩和信
号を検出する間に画像信号を符号化するように構成され
ていることにより解決されている。
【００４０】この発明による他の有利な構成は特許請求
の範囲の従属請求項に記載されている。
の範囲の従属請求項に記載されている。
【００４１】
【発明の実施の形態】この方法の特に早くて信頼性のあ
る実施態様は、ｋ空間内の少なくとも一つのｋベクトル
の時間微分がほぼ一定であるように傾斜磁場が空間的な
符号化中に選択されている点で優れている。
る実施態様は、ｋ空間内の少なくとも一つのｋベクトル
の時間微分がほぼ一定であるように傾斜磁場が空間的な
符号化中に選択されている点で優れている。
【００４２】この実施方法の有利な実施態様は空間的な
符号化中に傾斜磁場がほぼ一定に維持される点で優れて
いる。
符号化中に傾斜磁場がほぼ一定に維持される点で優れて
いる。
【００４３】データ収集の信頼性を更に高めるため、空
間的な符号化中に全ての傾斜磁場をほぼ一定に維持する
と効果的である。この方法の上記実施態様には少ない実
験経費でこの方法を実施できるという利点がある。
間的な符号化中に全ての傾斜磁場をほぼ一定に維持する
と効果的である。この方法の上記実施態様には少ない実
験経費でこの方法を実施できるという利点がある。
【００４４】この発明の同様に有利な他の実施態様は少
なくとも一つの傾斜磁場を時間的に可変し、少なくとも
一つの検出期間を時間的に可変する点で優れている。こ
の方法の上記実施態様にはＳＮ比が特に高いという利点
がある。
なくとも一つの傾斜磁場を時間的に可変し、少なくとも
一つの検出期間を時間的に可変する点で優れている。こ
の方法の上記実施態様にはＳＮ比が特に高いという利点
がある。
【００４５】この発明の上記実施態様は間隔の長さを適
当に合わせて検出の不変性を得ている。
当に合わせて検出の不変性を得ている。
【００４６】
【実施例】好適実施例の以下の図面により、この発明の
利点、特別な点および効果的な構成を説明する。
利点、特別な点および効果的な構成を説明する。
【００４７】図１〜３には、後に続く空間的なスペクト
ル符号化（ＥＰＳＩ＝ Echo PlanarSpector- scopic Im
aging）を伴う容積選択性の信号励起（ＰＲＥＳＳ＝ Po
intRESolved Spectroscopy）から成る、核スピン断層撮
影による代謝産物を早く分光学的な画像形成するこの発
明の方法の好適実施例が示してある。
ル符号化（ＥＰＳＩ＝ Echo PlanarSpector- scopic Im
aging）を伴う容積選択性の信号励起（ＰＲＥＳＳ＝ Po
intRESolved Spectroscopy）から成る、核スピン断層撮
影による代謝産物を早く分光学的な画像形成するこの発
明の方法の好適実施例が示してある。
【００４８】磁気共鳴分光法（ＭＲＳ）では、ＮY 列と
ＮX 行の所定の網目の断面像が生じる（ＣＳＩ＝ Chemi
cal Shift Imaging)。有利な処理過程を以下に説明す
る。即ち、 １．試料の注目する容積領域内にあり外部磁場Ｂ 0 ＝Ｂ
0 ｅ z の存在で偏極する共鳴核スピンが適当なＲＦ輻射
（ＲＦ＝ Radio Frequency）により信号形成のために励
起される。これにより核スピンにより全体として影響さ
れる磁化Ｍには角速度ω＝−γＢ 0 で歳差運動するＢ 0
に直交する測定可能な成分Ｍ XYがある。 ２．次いで、信号の空間的な符号化が磁場傾斜Ｇ＝ΔＢ
0/Δｒを短期間使用して行われ、その役目は外部磁場を
位置ｒと共に直線的に変化させることにある。これによ
り共鳴核スピンは短時間付加的な角周波数ΔΦ（ｘ）＝
−γＧｒで歳差運動し、傾斜Ｇを止めた後に位相変調さ
れたＭＲ信号を出力する。 ３．この変調されたＭＲ信号は充分長い時間の間、つま
りＭXY が完全に位相のずれる長さであって、充分短い時
間間隔で走査される。 ４．過程２と３は断層画像がラスター点を持つまで何度
も、即ち（ＮY ×ＮX ）回繰り返される。繰返毎に傾斜
強度Ｇあるいは使用の時間間隔は正しい空間的な符号化
に必要なように可変される。 ５．デジタル電算機によりそのようにして取得されたデ
ータ点が更に処理され、最終的に断層画像が算出され
る。
ＮX 行の所定の網目の断面像が生じる（ＣＳＩ＝ Chemi
cal Shift Imaging)。有利な処理過程を以下に説明す
る。即ち、 １．試料の注目する容積領域内にあり外部磁場Ｂ 0 ＝Ｂ
0 ｅ z の存在で偏極する共鳴核スピンが適当なＲＦ輻射
（ＲＦ＝ Radio Frequency）により信号形成のために励
起される。これにより核スピンにより全体として影響さ
れる磁化Ｍには角速度ω＝−γＢ 0 で歳差運動するＢ 0
に直交する測定可能な成分Ｍ XYがある。 ２．次いで、信号の空間的な符号化が磁場傾斜Ｇ＝ΔＢ
0/Δｒを短期間使用して行われ、その役目は外部磁場を
位置ｒと共に直線的に変化させることにある。これによ
り共鳴核スピンは短時間付加的な角周波数ΔΦ（ｘ）＝
−γＧｒで歳差運動し、傾斜Ｇを止めた後に位相変調さ
れたＭＲ信号を出力する。 ３．この変調されたＭＲ信号は充分長い時間の間、つま
りＭXY が完全に位相のずれる長さであって、充分短い時
間間隔で走査される。 ４．過程２と３は断層画像がラスター点を持つまで何度
も、即ち（ＮY ×ＮX ）回繰り返される。繰返毎に傾斜
強度Ｇあるいは使用の時間間隔は正しい空間的な符号化
に必要なように可変される。 ５．デジタル電算機によりそのようにして取得されたデ
ータ点が更に処理され、最終的に断層画像が算出され
る。
【００４９】しかし、これを実施するには上記の過程の
個々のものも充分である。例えば、空間的に分解された
符号化を省けば、第二および第四の過程を省くことがで
きる。空間的に分解された各周波数スペクトルが結果と
して生じ、これ等のスペクトルから個々の化学成分の相
対濃度が算出できる。そのためこれ等の成分は区別でき
る。何故なら、核の位置の有効磁場とその歳差周波数
も、外部磁場を多少強く遮蔽するその主分子に依存する
からである。
個々のものも充分である。例えば、空間的に分解された
符号化を省けば、第二および第四の過程を省くことがで
きる。空間的に分解された各周波数スペクトルが結果と
して生じ、これ等のスペクトルから個々の化学成分の相
対濃度が算出できる。そのためこれ等の成分は区別でき
る。何故なら、核の位置の有効磁場とその歳差周波数
も、外部磁場を多少強く遮蔽するその主分子に依存する
からである。
【００５０】生体組織を検査するためにプロトンを共鳴
核として選ぶと最も効果的である。その場合、注目する
物質交換生成物（代謝産物）をミリモルの範囲で検出す
るため、水と脂質の非常に強い信号が二桁のモル範囲の
濃度で抑制される。水のプロトンの信号は比較的容易に
抑制できる。何故なら、この信号は周波数スペクトル内
でほぼ分離していて、そのため適当なＲＦ照射により無
くせるからである。これは 3000 迄の抑制係数を得るこ
とができるＣＨＥＳＳパルス (ＣＨＥＳＳ＝CHEmical S
hift Selective : 化学シフト選択性の）の組み合わせ
を与える。
核として選ぶと最も効果的である。その場合、注目する
物質交換生成物（代謝産物）をミリモルの範囲で検出す
るため、水と脂質の非常に強い信号が二桁のモル範囲の
濃度で抑制される。水のプロトンの信号は比較的容易に
抑制できる。何故なら、この信号は周波数スペクトル内
でほぼ分離していて、そのため適当なＲＦ照射により無
くせるからである。これは 3000 迄の抑制係数を得るこ
とができるＣＨＥＳＳパルス (ＣＨＥＳＳ＝CHEmical S
hift Selective : 化学シフト選択性の）の組み合わせ
を与える。
【００５１】空間分解する分光法で一桁以上測定期間を
低減するため、位相符号化を一部ＭＲ信号の読取に結び
付けることができる。分光学的なエコー面画像形成（Ec
ho-Planar-Spectroscopic-Imaging−ＥＰＳＩ）は臨床
核スピン断層撮影装置に対して難しく使用され、ハード
ウェヤ部品の良品質に関して、特に主磁場Ｂ 0 の均一性
に関して付加的な高い要請を設定する。ＥＰＳＩ法は広
くは使用されていないが、これはこの発明により変わる
ことになる。その利点は係数ＮX だけ測定期間が短くな
る点にある。
低減するため、位相符号化を一部ＭＲ信号の読取に結び
付けることができる。分光学的なエコー面画像形成（Ec
ho-Planar-Spectroscopic-Imaging−ＥＰＳＩ）は臨床
核スピン断層撮影装置に対して難しく使用され、ハード
ウェヤ部品の良品質に関して、特に主磁場Ｂ 0 の均一性
に関して付加的な高い要請を設定する。ＥＰＳＩ法は広
くは使用されていないが、これはこの発明により変わる
ことになる。その利点は係数ＮX だけ測定期間が短くな
る点にある。
【００５２】分光学的なエコー面画像形成法の有利な実
施では、特に二次元エコー面画像符号化の繰返利用から
成る繰返多次元エコー面画像形成法が大切である。空間
的な符号化はできる限り短い期間内で行われ、これは信
号が低下する間に何度も繰り返され、主に 20 〜 100 m
s である。一回の信号低下の間にエコー面符号化を何度
も繰り返すことにより信号低下の波形を復元個別画像の
列にして表される。
施では、特に二次元エコー面画像符号化の繰返利用から
成る繰返多次元エコー面画像形成法が大切である。空間
的な符号化はできる限り短い期間内で行われ、これは信
号が低下する間に何度も繰り返され、主に 20 〜 100 m
s である。一回の信号低下の間にエコー面符号化を何度
も繰り返すことにより信号低下の波形を復元個別画像の
列にして表される。
【００５３】ＰＲＥＳＳ励起は三つの直交断層の断面直
方体として定義される試料容積を狙い通りに励起するた
めに使用される。この目標容積内の核スピンは三つの断
層選択性のＲＦパルスに相当する二重スピンエコーのＭ
Ｒ信号を発生させる。これによりＰＲＥＳＳが形成され
る。つまり、 90°−ｔ1− 180°−ｔ1−スピンエコ−ｔ2− 180°−
ｔ2−測定
方体として定義される試料容積を狙い通りに励起するた
めに使用される。この目標容積内の核スピンは三つの断
層選択性のＲＦパルスに相当する二重スピンエコーのＭ
Ｒ信号を発生させる。これによりＰＲＥＳＳが形成され
る。つまり、 90°−ｔ1− 180°−ｔ1−スピンエコ−ｔ2− 180°−
ｔ2−測定
【００５４】目標容積の外にあるが 90 °パルスを感じ
るスピンはせいぜい他の 180°パルスの影響を受け、そ
れ以外では必要な断層選択傾斜により位相が外れる。 9
0 °パルスの影響を受けないスピンは 180°パルスの一
方あるいは両方を感じた時でも測定可能な信号とならな
い。
るスピンはせいぜい他の 180°パルスの影響を受け、そ
れ以外では必要な断層選択傾斜により位相が外れる。 9
0 °パルスの影響を受けないスピンは 180°パルスの一
方あるいは両方を感じた時でも測定可能な信号とならな
い。
【００５５】注目する容積の外からの望ましくないＭＲ
信号となる 180°パルスの断層プロフィールの不鮮明さ
は排除すべきである。これに対する可能性は信号の位相
をずらすことである（Crushing＝クラッシング）。この
クラッシングは最も簡単には両方の 180°パルスの断層
選択傾斜がそれ以外に必要となるものより長く継続する
ことにより達成される。更に、断層選択傾斜はスピン再
位相化を壊さないため180°パルスの周りに対称に配置
する必要がある。
信号となる 180°パルスの断層プロフィールの不鮮明さ
は排除すべきである。これに対する可能性は信号の位相
をずらすことである（Crushing＝クラッシング）。この
クラッシングは最も簡単には両方の 180°パルスの断層
選択傾斜がそれ以外に必要となるものより長く継続する
ことにより達成される。更に、断層選択傾斜はスピン再
位相化を壊さないため180°パルスの周りに対称に配置
する必要がある。
【００５６】クラッシングを断層選択傾斜に対して直交
する著しく強い傾斜で行うことにより更に改善できる。
これにより望ましくない励起エコーの可能な再位相化が
排除される。
する著しく強い傾斜で行うことにより更に改善できる。
これにより望ましくない励起エコーの可能な再位相化が
排除される。
【００５７】次いで、信号の励起、特にＰＲＥＳＳ信号
励起を空間的な分光符号化（ＥＰＳＩ）により読み取
る。その場合、（ｋ，ｔ）図形にはＰＲＥＳＳ励起当た
り完全な（ｋX,ｔ）断層が取得される。どの断層をそれ
にするかはＰＲＥＳＳ励起直後にｋY 方向の位相符号化
傾斜により選択される。一つの（ｋX,ｔ）断層を測定す
るためには、ＮX 回の信号励起を必要している従来の分
光画像形成とは異なり、一回信号を励起するだけでよ
い。このＥＰＳＩ読取が完全となった後、測定データを
適当な方法で再解釈する。つまり異なった時点ｔで（ｋ
X,ｋY ）断層として解釈する。これは測定データを整理
し直して公式的に行われる。その後、これ等のデータを
従来の分光画像形成の通常の方法で更に処理する。
励起を空間的な分光符号化（ＥＰＳＩ）により読み取
る。その場合、（ｋ，ｔ）図形にはＰＲＥＳＳ励起当た
り完全な（ｋX,ｔ）断層が取得される。どの断層をそれ
にするかはＰＲＥＳＳ励起直後にｋY 方向の位相符号化
傾斜により選択される。一つの（ｋX,ｔ）断層を測定す
るためには、ＮX 回の信号励起を必要している従来の分
光画像形成とは異なり、一回信号を励起するだけでよ
い。このＥＰＳＩ読取が完全となった後、測定データを
適当な方法で再解釈する。つまり異なった時点ｔで（ｋ
X,ｋY ）断層として解釈する。これは測定データを整理
し直して公式的に行われる。その後、これ等のデータを
従来の分光画像形成の通常の方法で更に処理する。
【００５８】図示する座標（ｋX,ｋY ）は単に例示的に
示したものである。当業者には検査毎に適当な（ｋX,ｋ
Y ）を選ぶことができる。
示したものである。当業者には検査毎に適当な（ｋX,ｋ
Y ）を選ぶことができる。
【００５９】
【発明の効果】以上、説明したように、この発明の画像
形成方法により周知の方法をより早く実行でき、擾乱信
号を効果的に抑制できるように更に発展している。その
外、この発明の磁気共鳴断層撮影装置により上記の方法
を実施するのに適している。
形成方法により周知の方法をより早く実行でき、擾乱信
号を効果的に抑制できるように更に発展している。その
外、この発明の磁気共鳴断層撮影装置により上記の方法
を実施するのに適している。
【図１】 信号励起のために選択された領域の図面であ
る。
る。
【図２】 この発明による方法を実施するのに適した励
起シーケンスの図面である。
起シーケンスの図面である。
【図３】 測定データをこの発明により収集するために
適した取得シーケンスの（ｋ，ｔ）図である。
適した取得シーケンスの（ｋ，ｔ）図である。
Claims (17)
- 【請求項１】 高周波パルスを照射し、少なくとも一つ
の傾斜磁場を印加して断層領域あるいは容積領域を選択
し、その領域内で核磁気共鳴を励起して測定信号として
求める画像形成方法において、測定信号の時間変化を緩
和信号として検出し、緩和信号を検出している間に少な
くとも一つの画像信号を符号化することを特徴とする方
法。 - 【請求項２】 傾斜磁場は空間的な符号化中にｋ空間内
の少なくとも一つのｋベクトルの少なくとも一つの時間
微分がほぼ一定になるように選択されることを特徴とす
る請求項１に記載の方法。 - 【請求項３】 空間的な符号化中には傾斜磁場がほぼ一
定に維持されることを特徴とする請求項１または２に記
載の方法。 - 【請求項４】 空間的な符号化中には全ての傾斜磁場が
ほぼ一定に維持されることを特徴とする請求項３に記載
の方法。 - 【請求項５】 少なくとも一つの傾斜磁場を時間的に可
変し、時間的に異なる検出期間が互いに異なる長さであ
ることを特徴とする請求項１〜４の何れか１項に記載の
方法。 - 【請求項６】 検出期間は条件：ｋmax Δｘ＜πを満た
すように選択されることを特徴とする請求項５に記載の
方法。 - 【請求項７】 信号の位相を外すことは検査すべき領域
の外で行われることを特徴とする請求項１〜６の何れか
１項に記載の方法。 - 【請求項８】 位相を外すことはほぼ直交する傾斜で行
われることを特徴とする請求項７に記載の方法。 - 【請求項９】 検査すべき領域内で多重スピンエコー信
号を発生させることを特徴とする請求項１〜８の何れか
１項に記載の方法。 - 【請求項１０】 検査すべき領域内で二重スピンエコー
信号を発生させることを特徴とする請求項９に記載の方
法。 - 【請求項１１】 少なくとも一つの信号励起を空間スペ
クトル符号化で読み取ることを特徴とする請求項１〜１
０の何れか１項に記載の方法。 - 【請求項１２】 空間スペクトル符号化は励起に対する
（ｋ，ｔ）図の中で特定な（ｋ X,ｔ）範囲を取得するよ
うに行われることを特徴とする請求項１１に記載の方
法。 - 【請求項１３】 励起に対する（ｋ，ｔ）図では（ｋ X,
ｔ）断層を取得することを特徴とする請求項１２に記載
の方法。 - 【請求項１４】 （ｋ X,ｔ）断層はｋY 方向の位相符号
化傾斜により励起されることを特徴とする請求項１３に
記載の方法。 - 【請求項１５】 （ｋ X,ｔ）断層はｋY 方向の位相符号
化傾斜による励起直後に選択されることを特徴とする請
求項１４に記載の方法。 - 【請求項１６】 90°パルス、 180°パルスおよび他の
180°パルスを用いるＰＲＥＳＳシーケンスを使用する
ことを特徴とする請求項１〜１５の何れか１項に記載の
方法。 - 【請求項１７】 高周波パルスを照射する手段、少なく
とも一つの傾斜磁場を印加する手段および測定信号を検
出する手段を備えた磁気共鳴断層撮影装置において、磁
気共鳴断層撮影装置が測定信号の時間変化を緩和信号と
して検出する手段と、少なくとも一つの画像信号を符号
化する手段とを有し、その場合、符号化する手段が緩和
信号を検出する間に画像信号を符号化するように構成さ
れていることを特徴とする磁気共鳴断層撮影装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| DE19962850A DE19962850B4 (de) | 1999-12-24 | 1999-12-24 | Spektroskopisches Bildgebungsverfahren |
| DE19962850:5 | 1999-12-24 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2001198109A true JP2001198109A (ja) | 2001-07-24 |
Family
ID=7934381
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2000390055A Withdrawn JP2001198109A (ja) | 1999-12-24 | 2000-12-22 | 画像形成方法および磁気共鳴断層撮影装置 |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US20020022778A1 (ja) |
| JP (1) | JP2001198109A (ja) |
| DE (1) | DE19962850B4 (ja) |
Families Citing this family (3)
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|---|---|---|---|---|
| DE10024488C2 (de) * | 2000-05-18 | 2003-04-10 | Siemens Ag | fMRI-BOLD Experiment mit multiplen Stimulationsmustern |
| DE10108341C1 (de) * | 2001-02-21 | 2002-09-12 | Siemens Ag | Magnetresonanz-Spektroskopieverfahren mit einem Variieren von Phasen von HF-Pulsen |
| US8406849B2 (en) | 2006-03-31 | 2013-03-26 | University Of Utah Research Foundation | Systems and methods for magnetic resonance imaging |
Family Cites Families (14)
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|---|---|---|---|---|
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