FR2843494A1 - Laser largement accordable sur cristal photonique - Google Patents
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Abstract
Structure laser à semi-conducteur comprenant un coeur de guidage (13) de la lumière disposé entre une couche de confinement inférieure (15) et une couche de confinement supérieure (14) comportant un ruban gravé (16) chargeant le coeur pour former un guide optique, le coeur de guidage comprenant une section amplificatrice (1) délimitée par deux réflecteurs formant une cavité résonnante permettant la sélection d'un mode laser dont la longueur d'onde est accordable, caractérisée en ce qu'au moins un réflecteur est constitué d'une section de cristal photonique (2) composée d'au moins une paire de réseaux de trous (19) disposés de part et d'autre du ruban de guidage (16), chaque réseau de trous (19) de la section de cristal photonique présentant un arrangement des trous en trapèze, la grande base du trapèze étant plus éloignée du ruban de guidage que la petite base.
Description
LASER LARGEMENT ACCORDABLE SUR CRISTAL PHOTONIQUE
La présente invention concerne le domaine des structures laser accordables.
On utilise couramment des diodes lasers comme sources accordables dans le cadre d'applications à la transmission optique de données. Dans un tel contexte, il 5 est important de parvenir à une grande accordabilité, c'est à dire une grande gamme de longueur d'onde d'émission du laser, sans craindre les sauts de mode qui
nuisent à la qualité de la transmission optique.
Il existe plusieurs types de lasers accordables connus, dont les lasers dits à
réflecteurs distribués, communément appelés laser DBR (de l'anglais, Distributed 10 Bragg Reflector). Un tel laser accordable " standard " est illustré sur la figure 1.
Il s'agit d'un composant semi-conducteur monolithique typiquement composé d'une section amplificatrice 1, dite "active", couplée à une section d'accord dite "de Bragg" 2. Optionnellement, une section dite "de phase" 3 peut être disposée
entre les sections active 1 et de Bragg 2.
La section active 1 présente une structure verticale classiquement constituée d'une couche active amplificatrice CA disposée entre deux couches de gaine 4, 5 de dopages opposés. Cette couche active CA est habituellement composée d'une succession de puits quantiques séparés par des couches formant barrières de potentiel. Des électrodes supérieure 6 et inférieure 7 permettent une injection de 20 courant la au travers de ces couches de façon à produire un effet d'amplification optique. La section de Bragg 2 est une section réfléchissante présentant un maximum de réflectivité pour au moins une valeur de longueur d'onde de réflexion. Une de ses extrémités est donc couplée à la section active 1. Elle présente une structure verticale 25 constituée d'une couche guidante CG homogène (dite "massive" ou "bulk" en anglais) disposée entre deux couches de gaine 4, 5. En outre, un réseau 8 est situé dans une des couches de gaine au voisinage de la couche guidante et forme le long du guide une alternance périodique de matériaux d'indices différents. Ce réseau 8 est conçu pour constituer un réflecteur sélectif en longueur d'onde présentant au moins un pic 30 principal de réflectivité, c'est-à- dire une longueur d'onde de réflexion maximale. Cette longueur d'onde, dite "de Bragg" XB, est déterminée par le pas du réseau A et l'indice
effectif nb de la couche guidante CG, selon la formule classique XB = 2A. nb.
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La face externe 9 de la section active 1 constitue un réflecteur non sélectif en
longueur d'onde et forme avec la section de Bragg 2 une cavité résonante de FabryPérot contenant la section active 1.
Selon un premier type de laser, la puissance laser créée dans la cavité est 5 extraite essentiellement par cette face externe 9 qui est dite alors "face avant". Elle est rendue semi-réfléchissante au moyen d'une couche anti-reflet appropriée.
Typiquement sa réflectivité est de l'ordre de 1,5 à 5% de façon à permettre à la fois l'oscillation laser et une émission à l'extérieur du composant de l'onde laser créée.
L'extrémité de la section de Bragg qui n'est pas couplée à la section active constitue 10 une seconde face externe 10 du composant, dite "face arrière", et pour éviter la
formation de modes parasites, celle-ci est rendue fortement antiréfléchissante.
Selon un autre type de laser, la puissance laser créée dans la cavité peut être extraite essentiellement par l'extrémité de la section de Bragg qui n'est pas couplée à la section active. Cette extrémité devient alors une face avant ou est 15 couplée à d'autres sections intégrées au composant, telles que photodétecteur, amplificateur, modulateur. Dans ce cas, la face externe 9 de la section active 1 devient une face arrière qui peut être fortement réfléchissante, typiquement avec une
réflectivité supérieure à 90 %.
Dans tous les cas, I'oscillation laser est possible pour un ensemble de modes 20 résonants longitudinaux (modes Fabry-Pérot) dont les longueurs d'onde sont imposées par la longueur optique de la cavité. Une oscillation se produira selon l'un de ces modes en cas d'accord suffisant entre sa longueur d'onde et la longueur
d'onde de Bragg XB.
Pour réaliser une source accordable en longueur d'onde, il suffit de pouvoir 25 modifier la longueur d'onde de Bragg XB. Pour cela, la couche guidante CG de la section de Bragg doit être composée d'un matériau transparent sur toute la gamme de longueurs d'onde de fonctionnement et présenter un indice effectif nb pouvant varier en fonction d'une commande. Le matériau est par exemple un milieu actif choisi pour que son indice dépende de la densité de porteurs qu'il contient. La 30 couche guidante CG est alors disposée entre les deux couches de gaine 4, 5 de dopages opposés et la section de Bragg comporte une électrode supérieure 1l 1 coopérant avec l'électrode inférieure 7 précitée pour permettre une injection d'un
courant électrique de commande lb dans la couche guidante CG.
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Ainsi, en réglant le courant lb, on peut ajuster la longueur d'onde de Bragg XB à une valeur proche d'une longueur d'onde sélectionnée parmi celle des modes Fabry-Pérot de la cavité et par conséquent faire osciller le laser avec cette longueur
d'onde choisie.
Un ajustement plus fin de la longueur d'onde d'oscillation peut par ailleurs être réalisée par un réglage de la température du composant. En agissant sur la température, on peut ajuster les indices des couches guidantes de la cavité et donc sa longueur optique, ce qui a pour effet de décaler le peigne de longueurs d'onde des
modes Fabry-Pérot.
Une autre solution, telle qu'illustrée sur la figure 1, permettant d'ajuster plus facilement la longueur d'onde d'oscillation consiste à prévoir une section de phase 3 indépendante. Selon l'exemple représenté, la section de phase 3 prolonge la section de Bragg en direction de la section active 1, avec une structure verticale identique mais o le réseau de Bragg est absent. Elle comporte aussi une électrode supérieure 15 12 coopérant avec l'électrode inférieure 7 du composant pour permettre une injection de courant électrique Ip dans la couche guidante CG. Ainsi, en agissant sur le courant électrique Ip injecté, on modifie la longueur optique de la cavité, ce qui décale le peigne de longueurs d'onde des modes Fabry-Pérot sans influencer la longueur
d'onde de Bragg XB.
Le fonctionnement d'un laser accordable d'un type décrit ci-dessus sera donc déterminé par trois paramètres: le courant lI injecté dans la section active 1, le courant lb injecté dans la section de Bragg 2 et le courant Ip injecté dans la section de
phase 3, ou à défaut de section de phase, la température.
En pratique, on impose une émission laser de puissance fixée et de longueur 25 d'onde sélectionnable parmi une grille normalisée. Pour chaque longueur d'onde sélectionnable, les valeurs des trois paramètres Io, lb, Ip doivent en outre être choisies de sorte que le laser présente un fonctionnement monomode. Un paramètre représentatif de ce fonctionnement est appelé le "taux de réfection des modes secondaires" ou en abrégé "SMSR" (de l'anglais "Side Mode Suppression Ratio"). Le 30 SMSR est défini comme le rapport de la puissance du mode oscillant principal à celle du mode oscillant secondaire de plus forte puissance (voisin du mode principal). Pour assurer une qualité voulue de transmission, on impose une valeur minimale à ce
rapport généralement exprimé en décibels, par exemple 35 dB.
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La figure 2 montre une courbe représentative des variations de la longueur d'onde X du mode oscillant principal de la cavité en fonction du courant lb (exprimé en mA) injecté dans la section de Bragg. La longueur d'onde de Bragg %B étant une fonction décroissante de ce courant lb, on vérifie que la longueur d'onde X décroît 5 lorsque lb croît. Par ailleurs, les sauts de modes se manifestent par des discontinuités de la courbe. Chaque longueur d'onde sélectionnable A., X2,...,%q, est comprise entre deux valeurs de longueurs d'onde de Bragg consécutives. Par exemple, la sélection d'un mode donné peut être obtenue en fixant la longueur d'onde de Bragg entre deux valeurs %B1, %B2 correspondant respectivement à des sauts de mode, 10 lesquels correspondent sur la courbe à des valeurs particulières, par exemple Ib1 et
lb2, du courant de Bragg 'b.
Ainsi, en faisant varier le courant de commande lb de la section de Bragg, il
est possible de sélectionner la longueur d'onde d'émission du laser et par conséquent d'accorder le laser. Classiquement, un laser DBR tel qu'illustré sur la figure 1, permet 15 d'atteindre une accordabilité de l'ordre de l15nm.
Pour augmenter la plage d'accordabilité, on peut envisager de disposer la section active entre deux sections de Bragg comportant chacune un réseau sélectif en longueur d'onde. Un tel laser, illustré sur la figure 3, est connu sous le nom de SGDBR (de l'anglais Sample Grating-Distributed Bragg Reflector) et présente la même 20 structure qu'un laser DBR tel que précédemment décrit mais comporte deux sections
de Bragg 2 et 2' couplées à chaque extrémité de la section active 1.
Comme illustré sur la figure 4, chaque section de Bragg 2 et 2' va produire un peigne de pics de réflexion, chaque pic correspondant à une longueur d'onde d'émission sélectionnable (figures 4a et 4b). Dans le cas d'un laser SG-DBR, un des 25 pics de la première section de Bragg 2 va concider avec un pic de la deuxième section de Bragg 2', et une oscillation laser se produira pour le mode de Fabry-Pérot dont la longueur d'onde est la plus proche du pic de concidence (figure 4c). Une commande en courant d'une des sections de Bragg 2, 2' déplace un des peignes et fait varier la longueur d'onde d'émission du laser par effet Vernier. Classiquement, 30 un laser SG-DBR, tel qu'illustré sur la figure 3, permet d'atteindre une accordabilité
de l'ordre de 40nm.
Un laser SG-DBR offre une plage d'accordabilité intéressante mais limitée par la forme de l'enveloppe des pics de réflexion qui est typiquement un sinus
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cardinal. Cette forme de l'enveloppe des pics de réflexion a comme conséquence que la puissance émise par le laser accordable n'est pas constante selon le mode
d'émission sélectionné.
La figure 5 illustre schématiquement un laser DBR, tel que précédemment 5 décrit, intégré avec un modulateur à électro-absorbtion, communément appelé ITLM (de l'anglais " Integrated Tunable Laser Modulator). Un tel composant trouve
principalement des applications au multiplexage en longueur d'onde (WDM).
Un composant ITLM comprend, en outre des sections amplificatrice 1 et d'accord 2 du laser, une section de modulation 21. La section de modulation 21 10 présente une structure verticale classiquement constituée d'une couche active
absorbante CA', par exemple composée de puits quantiques ou d'un matériau massif. La longueur d'onde correspondant au pic de photoluminescence de cette couche CA' est environ 50nm plus bas que la longueur d'onde d'émission du laser.
La section de modulation 21 comporte également une électrode supérieure 15 coopérant avec l'électrode inférieure pour permettre l'application d'une tension de commande sur la couche absorbante CA' afin de faire varier le coefficient
d'absorption du signal optique et produire une modulation d'amplitude.
La puissance de sortie d'un composant ITLM classique est cependant limitée par une forte réflexion de la section d'accord 2. En effet, la section d'accord est 20 relativement longue (typiquement supérieure à 250grm) afin de permettre une bonne sélectivité fréquentielle et garantir un bon SMSR tel que défini précédemment. Cela entraîne cependant un coefficient de réflexion en puissance dans la section d'accord
relativement fort, de l'ordre de 0.3dB.
En outre, la puissance de sortie d'un composant ITLM classique n'est pas 25 constante en fonction du mode d'émission du laser sélectionné.
L'objectif de la présente invention est de proposer une structure laser présentant une plage d'accordabilité accrue avec une variation de puissance faible
sur toute la plage d'accordabilité.
A cet effet, I'invention propose de remplacer les réseaux de Bragg des
sections d'accord du laser par des réflecteurs constitués de cristaux photoniques.
L'invention présente aussi l'avantage d'un procédé de fabrication simplifié car il ne
nécessite qu'une seule étape d'épitaxie.
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Plus particulièrement, la présente invention se rapporte à une structure laser à semi-conducteur comprenant un coeur de guidage de la lumière disposé entre une couche de confinement inférieure et une couche de confinement supérieure comportant un ruban gravé chargeant le coeur pour former un guide optique, le 5 coeur de guidage comprenant une section amplificatrice délimitée par deux réflecteurs formant une cavité résonnante permettant la sélection d'un mode laser dont la longueur d'onde est accordable, caractérisée en ce qu'au moins un réflecteur est constitué d'une section de cristal photonique composée de paires de réseaux de trous disposés de part et d'autre du ruban de guidage, chaque réseau de trous de la 10 section de cristal photonique présentant un arrangement des trous en trapèze, la
grande base du trapèze étant plus éloignée du ruban de guidage que la petite base.
Selon une caractéristique, le réflecteur constitué d'une section de cristal photonique est composée de paires échantillonnées de réseaux de trous disposés de
part et d'autre du ruban de guidage.
Selon une caractéristique, l'échantillonnage des paires de réseaux de trous
est constant.
Selon un mode de réalisation, les deux réflecteurs sont constitués d'une
section de cristal photonique composée de paires échantillonnées de réseaux de trous, l'échantillonnage des paires de réseaux de trous de chaque section de cristal 20 photonique étant différent.
Selon les modes de réalisation, le pas des réseaux de trous est constant ou variable. Selon une application, la structure selon l'invention comprend en outre une section de modulation, le réflecteur disposé entre les sections amplificatrice et de 25 modulation étant constitué d'une section de cristal photonique composée d'au moins
une paire de réseaux de trous disposés de part et d'autre du ruban de guidage.
Les particularités et avantages de la présente invention apparaîtront plus
clairement à la lecture de la description qui suit, donnée à titre d'exemple illustratif et 30 non limitatif, et faite en référence aux figures annexées dans lesquelles:
- la figure 1, déjà décrite, est un schéma d'un laser accordable DBR connu de l'art antérieur;
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- la figure 2, déjà décrite, est une courbe illustrant les variations de la longueur d'onde d'émission du laser de la figure 1 en fonction du courant injecté dans la section de Bragg; - la figure 3, déjà décrite, est un schéma d'un laser accordable SG-DBR connu de l'art antérieur; - les figures 4a à 4c, déjà décrites, illustrent le principe de fonctionnement de l'émission d'un laser de la figure 3; - la figure 5, déjà décrite, est un schéma d'un laser-modulateur intégré ITLM connu de l'art antérieur; la figure 6 est un schéma d'un laser monomode à cristaux photoniques connu de l'art antérieur; - la figure 7 est un schéma d'un laser accordable selon l'invention - les figures 8a à 8c illustrent différents modes de réalisation des sections de cristal photonique du laser de la figure 7; les figures 9a à 9c illustrent le principe de fonctionnement de l'émission d'un laser selon l'invention; - la figure 10 est un schéma d'un laser accordable intégré à un
modulateur selon l'invention.
Selon l'invention, un laser accordable est réalisé. L'accordabilité du laser est obtenue de manière classique en sélectionnant un mode de FabryPérot dans une cavité laser définie par une section active encadrée par deux réflecteurs dont au moins un est sélectif en longueur d'onde. Selon l'invention, au moins un réflecteur est
constitué de cristaux photoniques échantillonnés.
La notion de cristal photonique, ou composant optique à bande interdite photonique (BIP), est apparue récemment. Le premier composant de ce type fut réalisé par Eli Yablonovitch en 1991. Typiquement, un tel composant est constitué d'un matériau massif diélectrique, par exemple un semiconducteur ll-V, incluant une distribution de motifs, dits " trous ", régulièrement espacés. Les trous sont 30 généralement de l'air mais peuvent être composés d'un autre matériau diélectrique, distinct du matériau massif, d'indice de réfraction inférieur à celui du matériau massif. Dans un composant photonique à trois dimensions, les motifs, ou trous,
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présentent généralement la forme de billes, et dans un composant photonique à
deux dimensions, les motifs présentent généralement la forme de cylindres.
La disposition régulière des trous dans le matériau massif permet d'assimiler un tel composant à un cristal, baptisé cristal photonique. Une telle structure 5 périodique entraîne la création d'une ou de plusieurs bandes photoniques interdites encadrées par des bandes d'énergie permises, de façon analogue à la structure
électronique d'un cristal semi-conducteur.
Dans un composant photonique, la position de la bande photonique interdite est déterminée par l'espacement entre les trous, c'est à dire le pas, et la 10 largeur de cette bande photonique est étroitement liée au taux de remplissage des trous dans le matériau massif (connu comme " air filing " en terminologie anglaise), c'est à dire dépend du diamètre desdits trous. Ainsi, il est possible de réaliser un composant optique photonique qui soit totalement réflecteur dans une bande
spectrale donnée.
Les composants photoniques font l'obijet de nombreuses applications et expérimentations pour la transmission, l'émission ou la détection de signaux
optiques. En particulier, ils constituent des filtres quasiment parfaits.
Ainsi, il a été envisagé de réaliser une structure laser utilisant des cristaux 20 photoniques comme réflecteur d'une cavité de Fabry-Pérot. La publication " Single mode operation of 2D photonic crystal based short coupled cavities lasers ", Applied Physics Letters, Vol 79, N 25, PP 40914093, 2001, décrit une structure laser dont la cavité est délimitée par des miroirs <" photoniques ">. Une telle structure est illustrée sur
la figure 6.
Une structure de guide optique en ruban, connue sous le terme de " rigde waveguide " en anglais est réalisée. Une telle structure comporte un coeur optique 13 de guidage de la lumière composé d'un matériau amplificateur et disposé entre deux couches de gaine 14, 15. Un ruban 16 est réalisé dans la couche de gaine
supérieure 14 pour charger le coeur 13 et former un guide optique.
La structure décrite dans cette publication comporte une double cavité laser délimitée d'une part par un miroir arrière 1 7 de forte réflectivité constitué d'un réseau de trous formant un cristal photonique et d'autre part par une facette clivée 9 et par un miroir interne 18 constitué d'une section de cristaux photoniques composée d'une
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paire de réseaux de trous disposés latéralement de part et d'autre du ruban de guidage 16. La structure laser ainsi définie émet un unique mode d au couplage
des deux cavités laser précédemment définies.
Selon l'invention, une structure laser accordable est réalisée comportant au moins un réflecteur sélectif en longueur d'onde et au moins un réflecteur constitué d'une section de cristaux photoniques, ladite section photonique pouvant constituer ledit réflecteur sélectif en longueur d'onde. Une telle structure est illustrée
schématiquement sur la figure 7.
La structure laser selon l'invention est un composant semi-conducteur comportant un coeur optique 13 de guidage de guidage de la lumière disposé entre deux couches de gaine 14, 15 de dopage opposé. Le coeur optique 13 présente une section amplificatrice, dite active 1, couplée à au moins une section passive comportant un réflecteur sélectif en longueur d'onde, dite d'accord 2. Le coeur 15 optique est composé d'un matériau amplificateur CA sur la section active 1 et d'un
matériau homogène CG sur la ou les section(s) d'accord 2. Un ruban 16 est en outre gravé sur la couche de gaine supérieure 14 pour charger le coeur 13 et former un guide optique, connu sous le terme anglo-saxon classique de " ridge waveguide ".
Des électrodes supérieures sont disposées au-dessus de chaque section et coopèrent 20 avec une électrode inférieure conformément à ce qui a été décrit en référence à l'art antérieur. Au moins un réflecteur est constitué d'une section de cristal photonique composée d'au moins une paire de réseaux de trous 19. Les trous de chaque réseau 19 s'étendent à travers la couche de gaine supérieure 14 et la couche guidante 13 25 jusque dans la couche de gaine inférieure 15. Chaque réseau de trous 19 va par
paire disposée de part et d'autre du ruban de guidage 16.
Selon l'invention et comme illustré sur les figures 8a à 8c, chaque réseau de
trous 19 de la section de cristal photonique présente un arrangement des trous en trapèze, la grande base du trapèze étant plus éloignée du ruban de guidage 16 que 30 la petite base. Selon une variante, I'arrangement en trapèze peut être un triangle.
Plusieurs configurations sont envisageables pour l'arrangement des réseaux de trous 19 et dépendent de la maille choisie (triangulaire, carré, ou autre), du pas et
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de l'ordre de diffraction du réseau. Le pas de chaque réseau peut être constant ou
variable selon les applications.
Selon une caractéristique avantageuse, c'est le réflecteur de la section d'accord qui est constitué d'une section de cristal photonique. Les paires de réseaux 5 de trous 19 sont alors échantillonnées. En outre, dans le cas o deux sections d'accord 2, 2' seraient réalisées de part et d'autre de la section active 1,
l'échantillonnage n'est pas identique sur les deux sections.
Avantageusement, la structure laser selon l'invention peut comporter deux sections d'accords 2, 2'. Chaque section d'accord 2, 2' composée de cristaux 10 photoniques échantillonnés crée un peigne de pics de réflexion, selon le même
principe que les sections de Bragg des lasers précédemment décrits. En effet, chaque réseau de trous 19 va créer une modulation d'indice locale périodique et l'échantillonnage desdits réseaux de trous 19 par paires de part et d'autre du ruban de guidage 16 va engendrer une modulation à une échelle de l'ordre de quelques 15 centaines de microns.
Comme illustré sur les figures 9, I'enveloppe du peigne d'émission des sections d'accord selon l'invention est beaucoup plus plate due, du fait d'un arrangement approprié des trous dans chaque réseau 19, en trapèze tel que précédemment défini. Un tel arrangement des trous permet d'obtenir un peigne de 20 pics de réflexion quasi uniforme. De ce fait, la plage d'accordabilité est accrue et les
variations de puissance selon les longueurs d'onde d'émission sont réduites.
La figure 10 illustre une application de l'invention aux composants ITLM,
dans le domaine de source intégrant un laser accordable et un modulateur à électro25 absorption.
La structure laser selon l'invention, telle que précédemment décrite, comprend alors en outre une section de modulation 21. Le réflecteur disposé entre les sections amplificatrice 1 et de modulation 21 est avantageusement constitué d'une section de cristal photonique composée d'au moins une paire de réseaux de 30 trous 19 disposés de part et d'autre du ruban de guidage 16. Cette section de cristal photonique forme une cavité optique avec la section d'accord 2, qui peut être constituée d'un réseau de Bragg classique 8 ou d'une section de cristal photonique
composée de paires de réseaux de trous telle que précédemment définis.
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il La section d'accord 2 doit être suffisamment longue (typiquement supérieure à 250jm) pour permettre une bonne sélectivité modale, alors que les réseaux de trous ne s'étendent que sur une très faible longueur (de quelques microns à quelques dizaines de microns). L'arrangement du réseau de trous en trapèze permet 5 notamment de garantir un coefficient de réflexion faible (de l'ordre de quelque pourcents) qui varie peu avec la longueur d'onde sélectionnée. Il est ainsi possible d'obtenir un composant ITLM de forte puissance d'émission sur une large zone
d'accordabilité fréquentielle.
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t
Claims (7)
1. Structure laser à semi-conducteur comprenant un coeur de guidage (13) de la lumière disposé entre une couche de confinement inférieure (15) et une couche de confinement supérieure (14) comportant un ruban gravé (16) chargeant le 5 coeur pour former un guide optique, le coeur de guidage comprenant une section amplificatrice (1) délimitée par deux réflecteurs formant une cavité résonnante permettant la sélection d'un mode laser dont la longueur d'onde est accordable, caractérisée en ce qu'au moins un réflecteur est constitué d'une section de cristal photonique composée d'au moins une paire de réseaux de 10 trous (19) disposés de part et d'autre du ruban de guidage (16), chaque réseau de trous (19) de la section de cristal photonique présentant un arrangement des trous en trapèze, la grande base du trapèze étant plus éloignée du ruban de
guidage que la petite base.
2. Structure laser selon la revendication 1, caractérisée en ce que le réflecteur 15 constitué d'une section de cristal photonique (2) est composée de paires échantillonnées de réseaux de trous (19) disposés de part et d'autre du ruban
de guidage (16).
3. Structure laser selon la revendication 2, caractérisée en ce que
l'échantillonnage des paires de réseaux de trous (19) est constant.
4. Structure laser selon la revendication 2, caractérisée en ce que les deux réflecteurs sont constitués d'une section de cristal photonique (2, 2') composée de paires échantillonnées de réseaux de trous (19), l'échantillonnage des paires de réseaux de trous (19) de chaque section de cristal photonique (2, 2') étant différent.
5. Structure laser selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisée en ce que le
pas des réseaux de trous (19) est constant.
6. Structure laser selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisée en ce que le
pas des réseaux de trous (19) est variable.
7. Structure laser selon la revendication 1, caractérisée en ce que ladite structure 30 comprend en outre une section de modulation (21), le réflecteur disposé entre les sections amplificatrice (1) et de modulation (21) étant constitué d'une section de cristal photonique composée d'au moins une paire de réseaux de
trous (19) disposés de part et d'autre du ruban de guidage (16).
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