FR2811149A1 - Source laser couplant colineairement plusieurs sources laser elementaires entres elles - Google Patents
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Abstract
L'invention concerne le domaine des sources laser réalisant le couplage colinéaire de plusieurs sources laser élémentaires (2).C'est une source laser comportant plusieurs sources laser élémentaires (2) et un dispositif (1) de couplage superposant différents faisceaux laser élémentaires (Fi, Fj, Fc) issus de différentes sources laser élémentaires (2) de manière à réaliser un faisceau laser résultant, le dispositif (1) de couplage étant un dispositif paramétrique optique structuré et disposé de manière à ce qu'au moins un des faisceaux laser élémentaires (Fi, Fj) soit dévié et transposé en longueur d'onde lors de la traversée du dispositif (1) paramétrique optique.L'invention peut notamment être appliqué dans les imageurs actifs ou dans les systèmes de contre-mesure optique.
Description
L'invention concerne le domaine des sources laser réalisant le couplage
colinéaire de plusieurs sources laser élémentaires. Les faisceaux laser élémentaires respectivement issus des différentes sources laser élémentaires sont superposés entre eux de manière à former un faisceau résultant. Préférentiellement, I'invention s'intéresse au couplage d'au moins
trois sources laser élémentaires entre elles.
Selon un premier art antérieur, une solution connue consiste à réaliser un couplage en longueur d'onde. Cette solution utilise par exemple un réseau de diffraction ou bien un filtre interférentiel. Les faisceaux laser élémentaires respectivement issus des sources laser élémentaires ont chacun une longueur d'onde différente. Si l'écart entre les différentes longueurs d'onde est relativement faible, typiquement une ou plusieurs dizaines de nanomètres, la faible efficacité des lames dichroïques utilisées entraîne des pertes énergétiques importantes lors de la réalisation du couplage. Si l'écart entre les différentes longueurs d'onde est plus élevé, typiquement une centaine de nanomètres ou plus, I'étroitesse des plages spectrales dans lesquelles la transmission atmosphérique reste bonne limite
la solution au couplage de seulement deux sources laser élémentaires.
Selon un deuxième art antérieur, une solution connue consiste à réaliser un couplage spatial. Les différents faisceaux laser élémentaires sont spatialement juxtaposés. Le transport de cet ensemble de faisceaux laser élémentaires juxtaposés est malaisé, car cet ensemble de faisceaux laser juxtaposés est très encombrant. De plus, à cause des problèmes de divergence des faisceaux, la pupille de sortie de la source laser obtenue est très grande, ce qui contribue à rendre, le système global dans lequel cette
source laser est utilisée, complexe et coûteux.
Selon un troisième art antérieur, une solution connue consiste à réaliser un couplage par polarisation. Les faisceaux laser élémentaires ont chacun une polarisation linéaire différente, horizontale ou verticale, et sont couplés en un faisceau laser résultant par l'intermédiaire d'un coupleur par polarisation. Cette solution reste limitée au couplage de seulement deux
sources laser élémentaires.
L'invention est particulièrement intéressante lorsque la source laser comporte au moins trois sources laser élémentaires dont les faisceaux laser élémentaires doivent être couplés entre eux, ce qui est un cas
préférentiel de réalisation d'une source laser selon l'invention.
L'invention propose l'utilisation des propriétés d'un dispositif paramétrique optique, comme un oscillateur paramétrique optique ou comme un amplificateur paramétrique optique, réalisé en un matériau ayant des propriétés optiques non-linéaires, pour réaliser le couplage colinéaire de plusieurs sources laser élémentaires en superposant les faisceaux laser élémentaires qui en sont issus. Pour cela, un ou plusieurs faisceaux laser élémentaires sont à la fois transposés en longueur d'onde et déviés angulairement de manière à ce que les différents faisceaux élémentaires
soient superposés en un faisceau laser résultant.
Selon l'invention, il est prévu une source laser comportant plusieurs sources laser élémentaires et un dispositif de couplage superposant différents faisceaux laser élémentaires issus de différentes sources laser élémentaires de manière à réaliser un faisceau laser résultant, caractérisé en ce que le dispositif de couplage est un dispositif paramétrique optique structuré et disposé de manière à ce qu'au moins un des faisceaux laser élémentaires soit dévié et transposé en longueur d'onde lors de la
traversée du dispositif paramétrique optique.
L'invention sera mieux comprise et d'autres particularités et
avantages apparaîtront à l'aide de la description ci-après et des dessins
joints, donnés à titre d'exemples, o: - la figure 1 représente schématiquement un mode de réalisation préférentiel d'une source laser selon l'invention qui comporte trois sources laser élémentaires; - la figure 2 représente schématiquement un mode de réalisation préférentiel d'un dispositif d'émission laser comportant au moins une source
laser selon l'invention.
La figure 1 représente schématiquement un mode de réalisation préférentiel d'une source laser selon l'invention qui comporte trois sources laser élémentaires. Plusieurs sources laser élémentaires 2, de préférence au moins trois, émettent chacune au moins un faisceau laser élémentaire. Les
flèches indiquent le sens de propagation des faisceaux laser élémentaires.
Les sources laser élémentaires 2 sont simplement notées ", LASER " sur la figure 1 pour des raisons de lisibilité de la figure 1. Au moins l'un des faisceaux laser élémentaires est dévié et transposé en longueur d'onde lors de la traversée d'un dispositif paramétrique optique 1. La traversée du dispositif paramétrique optique 1 par les faisceaux laser élémentaires signifie que les faisceaux laser élémentaires entrent dans le dispositif paramétrique optique 1 et en ressortent, quelle que soit la position relative des endroits d'entrée et de sortie. Le dispositif paramétrique optique 1 est de préférence un oscillateur paramétrique optique, mais il peut aussi être par exemple un amplificateur paramétrique optique: dans toute la suite du texte, on considérera comme dispositif paramétrique optique un oscillateur paramétrique optique, mais ce qui sera dit de l'oscillateur paramétrique optique pourra également s'appliquer à un amplificateur paramétrique optique. Le dispositif paramétrique optique 1 est simplement noté,< OPO "
sur la figure 1 pour des raisons de lisibilité de la figure 1.
Dans l'exemple préférentiel de la figure 1, les faisceaux laser élémentaires sont au nombre de trois, deux faisceaux laser élémentaires déviés et transposés en longueur d'onde qui sont notés Fi et Fj avant leur traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1 et qui sont notés Fk et Fl après leur traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1, et un faisceau laser élémentaire central qui n'est ni dévié ni transposé en longueur d'onde et qui est noté Fc, avant et après sa traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1. Avantageusement, le faisceau laser élémentaire central Fc arrive sous incidence normale au niveau de la face d'entrée 11 de l'oscillateur paramétrique optique 1, tandis que les autres faisceaux laser élémentaires Fi et Fj arrivent sous une incidence non normale qui est choisie de manière à ce que les autres faisceaux laser élémentaires Fk et FI soient avantageusement tous orientés selon une même direction normale à la face de sortie 12 de l'oscillateur paramétrique optique 1 après leur traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1, de façon à former, après traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1, avec le faisceau laser élémentaire central Fc, un même et unique faisceau laser résultant regroupant les faisceaux laser élémentaires Fc, Fk et Fl. Le faisceau laser résultant est
simplement la superposition des faisceaux laser élémentaires Fc, Fk et Fl.
Pour régler l'incidence des faisceaux laser élémentaires, des miroirs 4 sont avantageusement situés entre l'oscillateur paramétrique optique 1 et les sources laser élémentaires 2 desquelles sont issus les faisceaux laser élémentaires Fi et Fj qui seront déviés et transposés en fréquence lors de leur traversée de 'l'oscillateur paramétrique optique 1. L'oscillateur paramétrique optique 1 est généralement symétrique, ce qui permet de coupler trois faisceaux laser élémentaires, un faisceau laser élémentaire central Fc et deux faisceaux laser élémentaires Fi et Fj destinés à être déviés et transposés en fréquence et qui sont répartis de part et d'autre de
l'oscillateur paramétrique optique 1, comme par exemple sur la figure 1.
Avant la traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1, les faisceaux laser élémentaires Fi et Fj ont une première longueur d'onde;l, et après la traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1, ils ont une deuxième longueur d'onde;2, qui est la longueur d'onde;2 de transposition. Le faisceau laser élémentaire central Fc conserve toujours la même longueur d'onde k2. La longueur d'onde du faisceau laser résultant émis par la source laser selon l'invention est la deuxième longueur d'onde k2. Tous les faisceaux laser élémentaires Fi, Fj et Fc sont représentés avec la même polarisation linéaire verticale Pv, mais ces polarisations peuvent être
différentes et même quelconques.
De préférence, I'oscillateur paramétrique optique 1 est structuré et disposé de manière à ce qu'au moins deux, Fi et Fj, des faisceaux laser élémentaires issus de sources laser élémentaires 2 différentes soient déviés et transposés en longueur d'onde lors de la traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1. La source laser selon l'invention comporte nécessairement au moins un faisceau laser élémentaire dévié et transposé en fréquence, elle en comporte de préférence au moins deux, mais elle peut n'en comporter qu'un seul. Si la source laser selon l'invention ne comporte qu'un seul faisceau laser élémentaire dévié et transposé en fréquence, elle comportera alors également un faisceau laser élémentaire central Fc, et le faisceau laser résultant sera constitué de ces deux faisceaux élémentaires
regroupés à la sortie de l'oscillateur paramétrique optique 1.
Dans le mode de réalisation de la figure 1, le faisceau laser
résultant est polarisé.
Dans le cas préférentiel o le nombre de faisceaux élémentaires déviés et transposés en longueur d'onde égale ou dépasse trois, indépendamment de la présence ou non d'un faisceau laser élémentaire central Fc, la disposition des sources laser élémentaires 2 correspondant aux faisceaux laser déviés et transposés en longueur d'onde lors de la traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1 présente une symétrie axiale autour de la direction A du faisceau laser résultant et passant par l'oscillateur paramétrique optique 1. Cette disposition devient particulièrement intéressante lorsque le nombre total de sources laser élémentaires 2 dont les faisceaux laser élémentaires doivent être couplés,
égale ou dépasse le nombre de quatre.
La source laser selon l'invention peut comporter ou ne pas comporter un faisceau laser élémentaire central Fc non dévié et non transposé en fréquence. De préférence, un et un seul faisceau laser central Fc déjà à la longueur d'onde k2 de transposition avant traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1 arrive sur la face d'entrée 11 de l'oscillateur paramétrique optique 1 avec une incidence normale. Le faisceau laser élémentaire central Fc traverse l'oscillateur paramétrique optique 1 sans être dévié car il arrive au niveau de la face d'entrée 11 de l'oscillateur paramétrique optique 1 avec une incidence qui n'est pas l'incidence adéquate permettant à un faisceau d'être dévié et transposé en longueur d'onde par l'oscillateur paramétrique 1. Le faisceau laser élémentaire central Fc peut par exemple provenir d'une source laser élémentaire différente des autres sources laser élémentaires 2 ou bien par exemple provenir d'une source laser élémentaire 2 qui contient une première source laser élémentaire identique aux autres sources laser élémentaires 2 et qui est associée à un oscillateur paramétrique optique dont l'accord de phase n'est pas colinéaire à l'oscillateur paramétrique optique 1 réalisant le couplage des faisceaux laser élémentaires afin d'obtenir le faisceau laser résultant. Le faisceau laser élémentaire central Fc, qui est déjà à la deuxième longueur d'onde Z2 de transposition avant traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1, a sur les autres faisceaux laser élémentaires, qui sont à la première longueur d'onde;, avant traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1, I'avantage de pouvoir servir d'onde pompe et ainsi de pouvoir diminuer le seuil d'activation de l'oscillateur paramétrique optique 1, ce qui a
pour effet de rendre la source laser selon l'invention plus performante.
De préférence, I'oscillateur paramétrique optique 1 est structuré et disposé de manière à ce que le ou les faisceaux laser élémentaires déviés et transposés en longueur d'onde lors de la traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1 arrivent sur la face d'entrée 11 de l'oscillateur paramétrique optique 1 avec une incidence différente de la normale à la face d'entrée 11 de l'oscillateur paramétrique optique 1. Ainsi, I'oscillateur paramétrique optique 1 possède une structure plus simple tout en pouvant coupler un faisceau laser élémentaire central Fc et deux faisceaux laser élémentaires Fi et Fj devant être déviés et transposés en fréquence lors de leur traversée de l'oscillateur paramétrique optique 1. Pour les mêmes raisons, I'oscillateur paramétrique optique 1 est avantageusement structuré et disposé de manière à ce que le faisceau laser résultant émerge de I'oscillateur paramétrique optique 1 avec une direction A normale à la face de sortie 12 de l'oscillateur paramétrique optique 1, comme sur la figure 1
par exemple.
Le matériau dans lequel l'oscillateur paramétrique optique 1 est réalisé est par exemple, du KTP ou du KTA ou du LiNbO3. Mais d'autres
matériaux peuvent aussi être utilisés.
L'oscillateur paramétrique optique 1 est structuré pour transformer un faisceau laser élémentaire à une première longueur d'onde arrivant avec une première incidence donnée sur l'oscillateur paramétrique optique 1 en un faisceau laser élémentaire à une deuxième longueur d'onde de transposition et ressortant de l'oscillateur paramétrique optique 1 avec une deuxième incidence donnée. Le faisceau laser élémentaire à la première longueur d'onde est appelé faisceau de l'onde pompe tandis que le faisceau laser élémentaire à la deuxième longueur d'onde est appelé faisceau de l'onde signal. Cette transposition de la première longueur d'onde à la deuxième longueur d'onde s'effectue avec la création d'un troisième faisceau laser " à une troisième longueur d'onde, le troisième faisceau étant appelé faisceau de l'onde dite " IDLER. Dans l'art antérieur, I'oscillateur paramétrique optique 1 est résonant sur le faisceau de l'onde signal pour affiner spatialement et spectralement le faisceau de l'onde signal tandis que le faisceau de l'onde IDLER prend les défauts optiques. Or lorsque I'oscillateur paramétrique optique 1 est résonant sur le faisceau de l'onde signal, la face d'entrée 1 1 de l'oscillateur paramétrique optique 1 présente un coefficient de réflexion élevé pour la deuxième longueur d'onde de transposition. Il serait alors difficile de coupler un faisceau laser élémentaire central Fc déjà à la deuxième longueur d'onde avec les autres faisceaux laser élémentaires afin de former le faisceau laser résultant. En effet, le faisceau laser élémentaire central Fc aurait du mal à traverser l'oscillateur paramétrique optique 1. Selon l'invention, I'oscillateur paramétrique optique
1 est structuré de manière à être résonant sur le faisceau " IDLER,,c'està-
o10 dire sur le faisceau de l'onde IDLER issue de l'oscillateur paramétrique optiquel. Les faisceaux laser élémentaires Fi et Fj devant être déviés et transposés en fréquence lors de leur traversée de l'oscillateur paramétrique 1 prennent par conséquent les défauts optiques, ce qui est un avantage supplémentaire dans une application d'imagerie active, car alors, plus le faisceau laser résultant est incohérent et moins le phénomène de tavelure s'observe sur l'image active obtenue. D'ailleurs, les différents faisceaux laser élémentaires qui sont sommés entre eux pour donner le faisceau laser résultant, sont sommés de manière incohérente, ce qui contribue à diminuer
le phénomène de tavelure dans l'application d'imagerie active.
La deuxième longueur d'onde de transposition appartient préférentiellement à un domaine spectral à sécurité oculaire. La transposition en longueur d'onde effectuée par l'oscillateur paramétrique optique 1 consiste avantageusement à transformer un ou plusieurs faisceaux laser élémentaires à environ 1,06pm, sauf le faisceau laser élémentaire central Fc déjà à environ 1,5 pm, en un faisceau laser résultant à environ
1,5pm. Mais d'autres longueurs d'onde sont possibles.
La source laser selon l'invention comporte avantageusement un ou plusieurs miroirs 4 respectivement situés sur le ou les trajets du ou des faisceaux laser élémentaires destinés à être déviés et transposés en fréquence, entre les sources laser élémentaires 2 correspondantes et
l'oscillateur paramétrique optique 1.
La figure 2 représente schématiquement un mode de réalisation préférentiel d'un dispositif d'émission laser comportant au moins une source laser 5 selon l'invention. La source laser 5 selon l'invention, représentée sur la figure 2, comporte une source laser élémentaire 2 produisant un faisceau laser élémentaire central Fc à la deuxième longueur d'onde;2 de transposition et de polarisation linéaire verticale par exemple, une autre source laser élémentaire 2 produisant un faisceau laser élémentaire Fi à la première longueur d'onde x1 et de polarisation linéaire verticale par exemple et qui est destiné à être dévié et transposé a la deuxième longueur d'onde Z2 de transposition pour devenir un faisceau laser élémentaire Fk, et aussi un oscillateur paramétrique optique 1 réalisant la transposition entre la première x1 et la deuxième longueur d'onde,2. Un coupleur 3 de polarisation du type cube de polarisation réalise le couplage, en un faisceau laser résultant final 1o à la sortie du coupleur 3 par polarisation, des deux faisceaux laser élémentaires Fc et Fk de polarisation verticale par exemple qui constituent un faisceau laser résultant appelé faisceau laser résultant intermédiaire, avec un troisième faisceau laser élémentaire supplémentaire Fs à la deuxième longueur d'onde;2 de transposition et de polarisation horizontale Ph par exemple qui est émis par une source laser élémentaire 2 supplémentaire. Les faisceaux laser élémentaires Fk et Fc d'une part et le faisceau laser élémentaire Fs d'autre part ont des polarisations croisées. Le faisceau laser résultant final en sortie du coupleur 3 de polarisation est un faisceau à plusieurs états de polarisation, ce qui est un avantage dans I'application d'imagerie active, toujours pour diminuer le problème de
tavelure, encore appelée " speckle, en anglais.
De préférence, le dispositif d'émission laser selon l'invention comporte, comme par exemple sur la figure 2, une source laser 5 selon l'invention et une source laser élémentaire 2 supplémentaire émettant un faisceau laser élémentaire Fs supplémentaire dans un état de polarisation croisé à l'état de polarisation du faisceau laser résultant intermédiaire de la source laser 5, ainsi qu'un coupleur 3 par polarisation couplant, en un faisceau laser résultant final, le faisceau laser résultant intermédiaire issu de
la source laser 5 et le faisceau laser élémentaire Fs supplémentaire.
Le dispositif d'émission laser peut aussi comporter par exemple deux sources laser 5 selon l'invention qui émettent des faisceaux laser résultants intermédiaires dans des états de polarisation croisés, et un coupleur 3 par polarisation couplant les faisceaux laser résultants
intermédiaires des deux sources laser 5.
Dans une option de réalisation, la source laser selon l'invention est une source laser haute fréquence à impulsions, les sources laser élémentaires 2 étant des sources laser basse fréquence à impulsions ayant la même fréquence élémentaire. Les séries d'impulsions respectives des sources laser élémentaires 2 sont alors régulièrement intercalées entre elles de manière à ce que la fréquence de la source laser haute fréquence ainsi obtenue soit un multiple de la fréquence élémentaire. Les différentes impulsions de la source laser haute fréquence ne seront pas cohérentes entre elles, ce qui n'est pas gênant pour certaines applications comme
l'imagerie active par exemple.
Une application préférentielle d'une source laser selon l'invention ou d'un dispositif d'émission laser selon l'invention est l'imagerie active qui nécessite de pouvoir envoyer beaucoup d'énergie sur la cible afin d'augmenter la portée de l'imageur actif considéré. Par ailleurs, dans un système d'imagerie active, la synchronisation des différents faisceaux laser élémentaires constituant le faisceau laser résultant, ou le faisceau laser résultant final en présence de faisceau laser résultant intermédiaire, n'est pas forcément requise. Leur désynchronisation permet même de diminuer le problème de la tavelure au niveau de l'image active réalisée par l'imageur actif. La longueur d'onde de transposition est avantageusement choisie
relativement faible pour augmenter la résolution de l'imageur actif.
Une autre application concerne les systèmes de contre-mesure optique, qui ne requièrent pas non plus de synchronisation entre les différents faisceaux laser élémentaires constituant le faisceau résultant, final ou pas, en sortie du système. Une source laser selon l'invention ou un dispositif d'émission laser selon l'invention permettent d'obtenir une source laser haute fréquence émettant beaucoup d'énergie, ce qui est très intéressant dans un système de contre-mesure optique. Les contre-mesures optiques concernées sont par exemple le leurrage de télémètre ou le
leurrage de caméra.
Claims (18)
1. Source laser comportant plusieurs sources laser élémentaires (2) et un dispositif (1) de couplage superposant différents faisceaux laser élémentaires (Fi, Fj, Fc) issus de différentes sources laser élémentaires (2) de manière à réaliser un faisceau laser résultant, caractérisé en ce que le dispositif (1) de couplage est un dispositif paramétrique optique structuré et disposé de manière à ce qu'au moins un des faisceaux laser élémentaires (Fi, Fj) soit dévié et transposé en longueur d'onde lors de la traversée du
dispositif (1) paramétrique optique.
2. Source laser selon la revendication 1, caractérisé en ce que le dispositif (1) paramétrique optique est structuré et disposé de manière à ce que le faisceau laser élémentaire (Fi, Fj) dévié et transposé en longueur d'onde lors de la traversée du dispositif (1) paramétrique optique arrive sur la face d'entrée (11) du dispositif (1) paramétrique optique avec une incidence différente de la normale à la face d'entrée (11) du dispositif (1) paramétrique optique.
3. Source laser selon l'une quelcorique des revendications
précédentes, caractérisé en ce que le dispositif (1) paramétrique optique est structuré et disposé de manière à ce que le faisceau laser résultant émerge du dispositif (1) paramétrique optique avec une direction normale à la face
de sortie (12) du dispositif (1) paramétrique optique.
4. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que la longueur d'onde (X2) de transposition
appartient à un domaine spectral à sécurité oculaire.
5. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que le dispositif (1) paramétrique optique est structuré et disposé de manière à ce qu'au moins deux des faisceaux laser élémentaires (Fi, Fj) issus de sources laser élémentaires (2) différentes soient déviés et transposés en longueur d'onde lors de la traversée du
dispositif (1) paramétrique optique.
6. Source laser selon la revendication 5, caractérisé en ce que la disposition des sources laser élémentaires (2) correspondant aux faisceaux laser élémentaires déviés et transposés en longueur d'onde lors de la traversée du dispositif (1) paramétrique optique présente une symétrie axiale autour de la direction (A) du faisceau laser résultant et passant par le
dispositif (1) paramétrique optique.
7. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce qu'un seul faisceau laser élémentaire central (Fc) déjà à la longueur d'onde (k2) de transposition avant traversée du dispositif (1) paramétrique optique arrive sur la face d'entrée (11) du
dispositif (1) paramétrique optique avec une incidence normale.
8. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que le dispositif (1) paramétrique optique est structuré pour être résonant sur le faisceau " IDLER, issu de l'oscillateur
paramétrique optiquel.
9. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que les sources laser élémentaires (2) sont à impulsions et ont la même fréquence élémentaire, et en ce que les séries d'impulsions respectives des sources laser élémentaires (2) sont régulièrement intercalées entre elles de manière à ce que la fréquence de la
source laser soit un multiple de la fréquence élémentaire.
10. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que la transposition en longueur d'onde effectuée par le dispositif paramétrique optique consiste à transformer un faisceau laser élémentaire (Fi, Fj) à environ 1,06pm en un faisceau laser
élémentaire (Fk, FI) à environ 1,5pm.
11. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que la source laser comporte un ou plusieurs miroirs (4) respectivement situés sur les trajets de faisceau laser élémentaire (Fc, Fi, Fj), entre le dispositif (1) paramétrique optique et les sources laser élémentaires (2) desquelles lesdits faisceaux laser élémentaires (Fc, Fi, Fj)
sont issus.
12. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que la source laser comporte au moins trois
sources laser élémentaires (2).
13. Source laser selon l'une quelconque des revendications
précédentes, caractérisé en ce que le dispositif (1) paramétrique optique est
un oscillateur paramétrique optique.
14. Source laser selon l'une quelconque des revendications 1 à
12, caractérisé en ce que le dispositif (1) paramétrique optique est un
amplificateur paramétrique optique.
15. Dispositif d'émission laser comportant deux sources laser (5)
selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce
que les deux sources laser (5) émettent des faisceaux laser résultants intermédiaires dans des états de polarisation croisés, et en ce que le dispositif d'émission comporte aussi un coupleur (3) par polarisation couplant les faisceaux laser résultants intermédiaires des deux sources laser (5).
16. Dispositif d'émission laser comportant une source laser (5)
selon l'une quelconque des revendications 1 à 14, caractérisé en ce que le
dispositif d'émission comporte aussi une source laser élémentaire (2) supplémentaire émettant un faisceau laser élémentaire supplémentaire (Fs) dans un état de polarisation croisé à l'état de polarisation du faisceau laser résultant intermédiaire de la source laser (5), ainsi qu'un coupleur (3) par polarisation couplant le faisceau laser résultant intermédiaire et le faisceau
laser élémentaire supplémentaire (Fs).
17. Imageur actif caractérisé en ce qu'il comporte une source
laser (5) selon l'une quelconque des revendications 1 à 14 ou un dispositif
d'émission laser selon l'une quelconque des revendications 15 à 16.
18. Système de contre-mesure optique caractérisé en ce qu'il
comporte une source laser (5) selon l'une quelconque des revendications 1 à
14 ou un dispositif d'émission laser selon l'une quelconque des
revendications 15 à 16.
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Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP2194426A1 (fr) | 2008-11-13 | 2010-06-09 | UAB "Ekspla" | Procédé et dispositif pour combiner des faisceaux laser |
Citations (4)
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|---|---|---|---|---|
| JPS60115279A (ja) * | 1983-11-28 | 1985-06-21 | Hitachi Ltd | 光パラメトリツク光源 |
| JPH07170009A (ja) * | 1993-12-15 | 1995-07-04 | Nikon Corp | 光源装置 |
| US5841570A (en) * | 1997-01-31 | 1998-11-24 | The Regents Of The University Of California | Frequency agile optical parametric oscillator |
| WO1999053358A1 (fr) * | 1998-04-09 | 1999-10-21 | Ceramoptec Industries, Inc. | Systeme melangeur a conversion de frequence, pour diodes-lasers |
-
2000
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| EP2194426A1 (fr) | 2008-11-13 | 2010-06-09 | UAB "Ekspla" | Procédé et dispositif pour combiner des faisceaux laser |
| LT5663B (lt) | 2008-11-13 | 2010-07-26 | Uab "Ekspla" | Lazerinių pluoštų kombinavimo būdas ir įrenginys |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| FR2811149B1 (fr) | 2005-02-18 |
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