FR2780788A1 - Dispositif de detection d'un element chimique par photoexcitation - Google Patents

Abstract

L'invention concerne un dispositif de détection par photoexcitation d'un élément chimique dans une substance hôte, comportant : une source optique d'excitation (1) émettant, en direction d'un échantillon de ladite substance, un faisceau de lumière dont la longueur d'onde correspond à une bande d'absorption spécifique dudit élément; et - des moyens de détection et de mesure (11, 12, 13) des effets de l'échauffement de la substance hôte qui résultent de l'interaction des molécules de l'élément excitées par ledit faisceau avec celles de ladite substance hôte. Le dispositif est caractérisé en ce que la source optique d'excitation est un laser semi-conducteur III / V émettant dans l'infrarouge moyen. Il peut s'agir d'un laser à cascade quantique, d'un laser à puits quantique de type II, d'un laser à puits quantique cascadé de type II ou d'un laser à puits quantique multiple utilisant des matériaux à faible énergie de bande interdite.

Description

DISPOSITIF DE DETECTION D'UN ELEMENT CHIMIQUE

PAR PHOTOEXCITATION

La présente invention concerne un dispositif de détection d'un élément chimique par photoexcitation. Elle se rapporte, plus particulièrement, à un dispositif de mesure de la concentration d'éléments existant à l'état de traces dans une substance hôte qui peut être solide, liquide ou gazeuse. Dans l'environnement industriel et économique actuel, le besoin de mesures précises de la composition ou de la contamination chimique des solides, liquides ou gaz est devenue cruciale. Il est important, en effet, de pouvoir ajuster les processus de fabrication industriels en temps réel ainsi que de

vérifier la qualité de l'air, de l'eau et des sols.

Les méthodes de mesure par photoexcitation conviennent particulièrement à ce type de détection. En effet, leur relative simplicité et leur sélectivité permettent de les appliquer à une très large gamme de tâches de mesures chimiques. Dans un dispositif de détection par photoexcitation, un échantillon solide, liquide ou gazeux de la substance contenant les éléments recherchés est soumis à l'action d'une source optique d'excitation émettant un faisceau lumineux dont la distribution spectrale est choisie de manière à correspondre à une bande d'absorption spécifique des molécules observées. La lumière est partiellement absorbée par ces molécules qui prennent un état excité. Les désexcitations induites par les collisions entre les molécules observées et

celles de la substance hôte ont pour effet d'échauffer cette dernière.

On précisera que la longueur d'onde de la lumière doit être choisie de manière à ce que le temps de désexcitation radiative soit beaucoup plus long que le temps de désexcitation non radiatif, responsable de l'échauffement du milieu au travers de transitions des modes rotationnels vers des modes

translationnels qui sont induites par des collisions.

L'échauffement produit une onde de pression qui lui est proportionnelle. On peut alors détecter soit cette onde de pression soit une variation de l'indice de réfraction du milieu due directement à l'échauffement ou à la variation de pression, l'effet détecté étant proportionnel à la concentration des éléments

recherchés dans la substance hôte.

Un dispositif de ce type, utilisé pour le contrôle de la pollution de l'air et travaillant avec un laser CO2, est décrit dans l'article de A. Thony et M. W. Sigrist " New developments in CO2-laser photoacoustic monitoring of trace

gases " publié dans Infrared Phys. Technol. Vol.36, N 2, pp.585-615, 1995.

Un autre dispositif, utilisé pour détecter des traces d'éléments dans un milieu

solide, est décrit dans le document WO 93/22649.

Pour maximiser la sensibilité d'un tel appareil, il est nécessaire de maximiser l'effet créé dans l'échantillon ainsi que d'optimiser le confinement de cet effet

et sa détection. La source optique joue, à cet égard, un rôle essentiel.

En effet, la lumière produite par la source a une double action. Elle excite les molécules recherchées dans l'échantillon mais génère également des effets parasites, principalement l'échauffement des pièces mécaniques placées à

proximité et l'échauffement de molécules de la substance hôte.

L'échauffement des pièces mécaniques est éliminé en contrôlant la forme du faisceau à l'aide de lentilles ou de miroirs afin de minimiser son impact sur ces pièces. Il est clair que cette opération est grandement facilitée si la source émet dans un petit nombre de modes. L'échauffement de molécules autres que celles recherchées est évité en sélectionnant le spectre d'émission de la source de manière que son recouvrement avec le spectre d'absorption de l'élément mesuré soit maximal et que le recouvrement avec le spectre

d'absorption de la substance hôte soit minimal.

Par ailleurs, il est très souhaitable d'utiliser un système de mesure synchrone ou une cavité résonnante et donc de pouvoir moduler la source de lumière. On sait, en effet, que le bruit acoustique, dans le cas d'une mesure de pression, décroît avec la fréquence et que, si on utilise une cavité résonnante,

sa taille décroît aussi avec la fréquence.

En bref, I'idéal pour une source de photoexcitation est d'être centrée sur une absorption spécifique des molécules observées, d'émettre dans un petit

nombre de modes et d'être modulable.

Le principal facteur limitant est la disponibilité de sources d'excitation adaptées. En effet, la majorité des absorptions spécifiques des éléments chimiques comportant plusieurs atomes se trouvent dans l'infrarouge moyen,

une région du spectre aussi appelée zone des empreintes digitales chimiques.

Dans cette gamme d'énergies d'excitation, ce sont des modes vibrationnels et rotationnels des molécules qui sont touchés et leur structure est définie par la composition et la forme de la molécule. Cette région du spectre optique est malheureusement très mal couverte par les sources conventionnelles

possédant une radiance suffisante.

On a proposé l'utilisation d'une lampe blanche munie d'un filtre, comme, par exemple, dans le document EP 0 685 728. Cette solution permet d'atteindre tout le spectre infrarouge continûment mais au prix d'une radiance très faible

et de l'impossibilité de moduler rapidement la source.

Un laser à gaz (par exemple CO2) présente l'avantage d'une radiance élevée

et, dans certains cas, de la possibilité de moduler l'intensité optique.

Toutefois, la modulation est limitée à de relativement basses fréquences. De plus, les longueurs d'onde disponibles sont en nombre restreint et ne couvrent

pas entièrement l'infrarouge moyen.

On a aussi proposé un laser semi-conducteur accordable du type commercialisé par la firme New Focus, Inc. (USA) mais, comme une telle source n'est pas capable d'atteindre l'infrarouge moyen, il est nécessaire d'utiliser des harmoniques de la fréquence d'absorption et, de ce fait, on doit se contenter d'une section efficace très faible malgré la radiance initiale élevée. La présente invention a pour but de fournir un dispositif de détection par photoexcitation qui, grâce à un nouveau type de source lumineuse d'excitation, est très sensiblement amélioré, par rapport aux réalisations

existantes, du point de vue de ses performances et de son champ d'utilisation.

De façon plus précise, I'invention concerne un dispositif de détection par photoexcitation d'un élément chimique dans une substance hôte, comportant: - une source optique d'excitation émettant, en direction d'un échantillon de la substance, un faisceau de lumière dont la longueur d'onde correspond à une bande d'absorption spécifique de l'élément; et - des moyens de détection et de mesure des effets de l'échauffement de la substance hôte qui résultent de l'interaction des molécules de l'élément excitées par le faisceau de lumière avec celles de ladite substance. Selon l'invention, le dispositif est caractérisé en ce que la source optique

d'excitation est un laser semi-conducteur émettant dans l'infrarouge moyen.

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De façon avantageuse, la source est un laser semi-conducteur III / V. Il peut s'agir soit d'un laser semi-conducteur à cascade quantique, soit d'un laser à puits quantique de type 11, soit d'un laser à puits quantique cascadé de type 11, soit encore d'un laser à puits quantique multiple utilisant des matériaux à faible énergie de bande interdite. Selon un mode de réalisation préféré de l'invention, les moyens de détection et de mesure répondent à l'onde de pression générée par l'échauffement de la substance hôte, qui peut être solide, liquide ou gazeuse, pour produire une représentation de la concentration de l'élément dans la substance hôte. Ces

moyens comportent avantageusement un microphone.

Selon un autre mode de réalisation préféré de l'invention, les moyens de détection et de mesure répondent à la variation de l'indice de réfraction de la substance hôte, due à l'onde de pression générée par l'échauffement de cette

substance, pour produire une représentation de la concentration de l'élément.

Ces moyens comportent avantageusement une source de lumière émettant un faisceau de sonde qui traverse l'échantillon et des moyens de mesure de la déflexion de ce faisceau qui résulte de la variation de l'indice de réfraction

de la substance.

Selon encore un autre mode de réalisation préféré de l'invention, les moyens de détection et de mesure répondent à la variation de l'indice de réfraction de la substance hôte, due à son échauffement, pour produire une représentation de la concentration de l'élément. Ces moyens comportent avantageusement une source de lumière émettant un faisceau de sonde qui traverse l'échantillon colinéairement au faisceau d'excitation et des moyens de mesure de l'élargissement du faisceau de sonde qui résulte de la variation de l'indice

de réfraction de la substance.

D'autres caractéristiques de l'invention ressortiront de la description qui va

suivre, faite en regard du dessin annexé dans lequel: - la figure 1 montre schématiquement les principaux constituants d'un dispositif de détection d'éléments chimiques par photoexcitation; - la figure 2 représente un premier mode de réalisation du dispositif selon l'invention, dans lequel l'échauffement est détecté par l'onde de pression qu'il génère; - la figure 3 représente un deuxième mode de réalisation, dans lequel l'échauffement est détecté par la variation de l'indice de réfraction de la substance hôte que provoque l'onde de pression; et - la figure 4 représente un troisième mode de réalisation, dans lequel l'échauffement est détecté par la variation de l'indice de réfraction

qu'il provoque.

On se référera tout d'abord à la figure I qui montre, de façon très schématique, la constitution d'un dispositif de détection d'éléments chimiques par photoexcitation. Il comporte essentiellement: - une source optique d'excitation 1 émettant un faisceau lumineux dont la longueur d'onde correspond à une bande d'absorption spécifique des molécules de l'élément recherché, lequel est présent à l'état de traces; - une enceinte de mesure étanche 2 disposée sur le trajet du faisceau lumineux et contenant un échantillon de la substance, solide, liquide ou gazeuse, qui sert d'hôte à l'élément recherché; - un détecteur 3 de l'effet de l'échauffement de la substance hôte, disposé de l'autre côté de l'enceinte 2; et

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- un circuit électronique 4 de traitement du signal fourni par le

détecteur 3.

Comme déjà mentionné et comme cela sera décrit plus loin en détail, le dispositif peut détecter l'échauffement de la substance hôte soit directement par l'onde de pression qu'il génère, soit par la variation de l'indice de réfraction de la substance hôte que provoque l'onde de pression, soit encore

par la variation de l'indice de réfraction que provoque l'échauffement.

Selon l'invention, la source de lumière 1 est un laser semi-conducteur III / V émettant dans l'infra-rouge moyen, c'est à dire capable de travailler dans une

bande de longueurs d'onde sensiblement comprise entre 2 et 12 microns.

Plus précisément, et à titre d'exemple non limitatif, cinq différents types de laser semi-conducteur infra-rouge moyen peuvent être utilisés, à savoir: - un laser à cascade quantique, " Quantum Cascade Laser ", désigné ci-après QCL, tel que décrit dans les brevets US N 5 457 709, 5 509 025 et 5 570 386, ainsi que dans les articles " Laser action by tuning the oscillator length ", Nature, vol. 387, 1997, pp. 777-782 et " High power infrared (8 micrometer wavelength) superlattice lasers ", Science, vol. 276,1997, pp. 773-776; - un QCL muni d'un miroir distribué, tel que décrit dans les articles

" Distributed feedback quantum cascade lasers ", Appl. Phys. Lett.

70, 20, 1997, pp. 2670-2672 et " Complex coupled Quantum Cascade Distributed Feedback Laser ", Photonics Tech. Lett. vol.9, N8, 1997, pp. 1090-1092; - un laser à puits quantique de type 11, tel que décrit dans l'article " Low threshold quasi-CW type Il quantum well lasers at

wavelength beyond 4 l. ", Appl. Phys. Lett. 71, 22, 1997, pp. 3281-

3283;

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- un laser à puits quantique cascadé de type 11, tel que décrit dans l'article " High power mid-infrared interband cascade lasers based

ontype-Il quantum wells ", Appl. Phys. Lett. 71, 17, 1997, pp. 2409-

2411;

- un laser à puits quantique multiple utilisant des matériaux à faible énergie de bande interdite, tel que décrit dans l'article <" High power InAsSb / InPAsSb / InAs mid-infrared lasers ", Appl. Phys. Lett. 71,

17, 1997, pp. 2430-2432.

Un tel type de laser permet d'obtenir tous les avantages des sources présentées plus haut et d'en éviter les inconvénients. Il peut aussi être fabriqué de manière à émettre dans la région des empreintes digitales chimiques, émet dans un petit nombre de modes et est modulable. Il a, de plus, l'avantage d'être de petite taille et d'avoir une faible consommation électrique. Cette seconde caractéristique est particulièrement cruciale car la commande électrique du laser émet beaucoup moins de radiation parasite

que celle d'un laser à décharge de haute tension.

Plus précisément, l'utilisation d'un QCL est particulièrement intéressante pour

les raisons énumérées ci-dessous.

1. La largeur spectrale du QCL est très petite. En particulier, les QCL multi-mode munis de réflecteurs de Bragg internes ont des largeurs typiques de 5 cm-' et de 1 cm-'. De ce fait, la proportion de l'énergie optique absorbable par les molécules recherchées est sensiblement plus grande que dans le cas d'une source thermique,

par exemple.

2. Il est possible de fabriquer des QCL à toutes les longueurs d'onde entre 3,5 et 12 microns. Un tel spectre permet d'éclairer un vaste

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échantillonnage des raies d'absorption fondamentales des

composants organiques intervenant dans la chimie usuelle.

3. Le QCL fonctionne à des températures proches de la température ambiante et consomme de faibles quantités d'électricité (typiquement quelques Watts). Il est ainsi possible de le placer dans une enceinte de très petit volume (20 cm3 environ), ce qui constitue un avantage notable par rapport aux dispositifs à lasers à sels de plomb, nécessitant un refroidissement à températures cryogéniques, ou les OPO (Optical Parametric Oscillators),

nécessitant de puissants lasers à gaz.

4. Les QCL ont une grande indépendance de leur longueur d'onde d'émission en fonction de la température, ce qui est une caractéristique très importante quand un système doit être capable de fonctionner de manière stable dans une grande variété de

circonstances climatiques.

5. Par rapport à une source thermique, le QCL offre une beaucoup plus grande capacité d'excitation des molécules recherchées à volume et consommation énergétique comparables. La sensibilité

du dispositif en est sensiblement améliorée.

6. La section efficace d'excitation de la molécule recherchée étant beaucoup plus grande quand on utilise un photon excitant une absorption fondamentale plutôt qu'une harmonique et les

puissances disponibles de lasers bipolaires dans le proche infra-

rouge étant, par ailleurs, comparables à celles des QCL, I'effet de

photo-excitation obtenu est plus important avec un QCL.

Toujours en se référant à la figure 1, on voit que le laser semiconducteur 1 est disposé dans une enceinte isolante 5 le protégeant de l'atmosphère

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ambiante. Une fenêtre transparente 6 est ménagée dans l'une des faces de l'enceinte, sur la trajet du faisceau laser, afin de lui permettre d'en sortir. Le laser 1 est placé sur une plaque métallique 7 en cuivre, béryllium ou tout autre métal à forte conductivité, reposant elle-même sur un dispositif de refroidissement 8, par exemple de type thermoélectrique. Le faisceau laser émis pénètre dans l'enceinte de mesure 2 par une ouverture 9, éventuellement fermée par une fenêtre transparente. Une deuxième ouverture 10, éventuellement fermée par une fenêtre transparente, est

i0 ménagée dans la paroi opposée à celle de l'ouverture d'entrée 9.

On se référera maintenant à la figure 2 qui montre un premier mode de réalisation d'un dispositif selon l'invention, utilisable en milieu solide, liquide ou gazeux. Dans ce cas, l'onde de pression résultant de l'échauffement de la substance hôte est détectée directement à l'aide d'un microphone 11 disposé

tout à côté de l'enceinte de mesure 2.

Le signal électrique de sortie du microphone 11 est appliqué à un circuit électronique d'amplification 12 associé à un système d'affichage 13. L'onde de pression générée dans l'enceinte 2 est proportionnelle à l'échauffement de la substance hôte, lequel est proportionnel à l'énergie absorbée par les molécules de l'élément recherché. Celui-ci étant présent sous forme de traces seulement, l'énergie absorbée est proportionnelle à sa concentration. En conséquence, l'intensité du signal délivré par le circuit 12 est proportionnelle à la concentration de l'élément recherché dans la substance hôte. Le système 13 affiche alors la valeur de la concentration mesurée sous forme numérique

ou analogique.

Dans le mode de réalisation qui vient d'être décrit, selon lequel on effectue une mesure de pression à l'aide d'un microphone, il est possible de travailler

en mode non-résonnant ou en mode résonnant.

il 2780788 Dans le mode non-résonnant, I'enceinte de mesure 2 est plus petite que la longueur d'onde acoustique à la fréquence de travail. On excite alors, en général, la totalité du contenu de l'enceinte et le refroidissement s'effectue

contre ses parois.

Dans le mode résonnant, par contre, l'enceinte 2 est dimensionnée de manière à comporter des modes acoustiques résonnant à la fréquence de travail. Cette configuration permet d'accumuler l'énergie acoustique à l'intérieur de la cavité et, de ce fait, d'améliorer la détectivité par un signal plus intense. De plus, comme il est possible de travailler à fréquence élevée, le bruit acoustique, qui décroît avec la fréquence, peut être sensiblement diminué. L'excitation des molécules s'effectuant sur une petite proportion du volume, le refroidissement se fait donc d'abord par conduction et convection

dans la substance hôte, puis par conduction contre les parois de l'enceinte.

Lorsque la mesure doit être effectuée en milieu solide, il n'est plus nécessaire d'utiliser une enceinte de mesure. Le faisceau d'excitation peut être alors envoyé directement sur l'échantillon, à proximité duquel le microphone est disposé. La figure 3 représente un autre mode de réalisation du dispositif selon l'invention. Dans ce cas, I'onde de pression résultant de l'échauffement de la

substance hôte est détectée optiquement.

Plus précisément, on dispose alors d'une deuxième source de lumière 14, choisie de manière à émettre à une longueur d'onde pour laquelle la

substance hôte est transparente. Il peut s'agir d'un laser Helium-Néon.

Le faisceau émis par cette source, appelé faisceau de sonde, est injecté dans l'enceinte 2, à travers l'ouverture 9, parallèlement au faisceau d'excitation provenant de la source principale 1. L'onde de pression provoquée par l'échauffement comprime la substance hôte dont l'indice de réfraction se

trouve modifié proportionnellement à la concentration de l'élément recherché.

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Le faisceau de sonde subit ainsi, en traversant l'enceinte 2, une déflexion

représentative de la concentration recherchée.

Pour mesurer cette déflexion, le faisceau de sonde est, à sa sortie de l'enceinte 2 par l'ouverture 10, reçu par un détecteur optique de position 15, avantageusement constitué d'une ligne de cellules CCD (Charge Coupled

Device), relié à un circuit d'analyse 16 associé à un système d'affichage 17.

Le circuit 16 identifie la cellule CCD touchée par le faisceau de sonde, traduit son adresse en un angle de déflexion puis en une concentration de l'élément o10 recherché dans la substance hôte et fournit un signal de sortie représentatif de cette concentration. Le système 17 affiche alors la valeur de la

concentration mesurée sous forme numérique ou analogique.

On se référera, pour terminer, à la figure 4 qui représente un autre mode de réalisation du dispositif selon l'invention. Dans ce cas, I'échauffement de la

substance hôte est également détecté par une mesure optique.

Plus précisément, on dispose d'une deuxième source de lumière 18, choisie de manière à émettre à une longueur d'onde pour laquelle la substance hôte est transparente. Il peut s'agir d'un laser Helium-Néon. Le faisceau de sonde ainsi émis est injecté dans l'enceinte 2, à travers l'ouverture 9, colinéairement au faisceau d'excitation provenant de la source principale 1, grâce à un séparateur de faisceau dichroique 19. L'échauffement de la substance hôte, liquide ou solide, entraîne une variation proportionnelle de son indice de réfraction. Cette variation génère une lentille divergente à gradient d'indice. Le faisceau de sonde subit ainsi, en traversant l'enceinte 2, un élargissement

représentatif de la concentration recherchée.

Pour mesurer cet effet, le faisceau de sonde est, à sa sortie de l'enceinte 2 par l'ouverture 10, reçu par un détecteur optique d'élargissement de faisceau 20, avantageusement constitué d'une ligne ou d'une matrice de cellules CCD, relié à un circuit d'analyse 21 associé à un système d'affichage 22. Le circuit 21 identifie les cellules CCD touchées par le faisceau de sonde, traduit leur

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adresse en un angle d'élargissement puis en une concentration de l'élément recherché dans la substance hôte et fournit un signal de sortie représentatif de cette concentration. Le système 22 affiche alors la valeur de la

concentration mesurée sous forme numérique ou analogique.

En variante, le dispositif de la figure 3 peut être utilisé selon le principe du dispositif de la figure 4. Le faisceau de sonde n'étant plus, alors, colinéaire au faisceau d'excitation, on procède à une mesure de sa déflexion due au gradient d'indice de réfraction, laquelle est représentative de la concentration

de l'élément recherché.

Les modes de réalisation décrits en regard des figures 3 et 4, dans lesquels l'échauffement de la substance hôte est détecté optiquement, sont utilisables en milieu solide, liquide ou gazeux, mais à la condition qu'il soit transparent

pour le faisceau de sonde.

Bien entendu, l'utilisation d'une enceinte de mesure étanche, c'est à dire dans laquelle les ouvertures d'entrée 9 et de sortie 10 sont fermées par une fenêtre qui doit être transparente au faisceau de sonde, se justifie seulement lorsqu'il

s'agit de travailler avec un milieu liquide ou gazeux, corrosif ou sous pression.

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Claims (15)

REVENDICATIONS

1. Dispositif de détection par photoexcitation d'un élément chimique dans une substance hôte, comportant - une source optique d'excitation émettant, en direction d'un échantillon de ladite substance, un faisceau de lumière dont la longueur d'onde correspond à une bande d'absorption spécifique dudit élément; et - des moyens de détection et de mesure des effets de l'échauffement de la substance hôte qui résultent de l'interaction des molécules de l'élément excitées par ledit faisceau avec celles de ladite substance hôte,

caractérisé en ce que la source optique d'excitation est un laser semi-

conducteur émettant dans l'infrarouge moyen.

2. Dispositif selon la revendication 2, caractérisé en ce que ladite source est un laser semi-conducteur 111 / V.

3. Dispositif selon l'une des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que

ladite source est un laser à cascade quantique.

4. Dispositif selon l'une des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que

ladite source est un laser à puits quantique de type Il.

5. Dispositif selon l'une des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que

ladite source est un laser à puits quantique cascadé de type Il.

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6. Dispositif selon l'une des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que

ladite source est un laser à puits quantique multiple utilisant des matériaux

à faible énergie de bande interdite.

7. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que

lesdits moyens de détection et de mesure répondent à l'onde de pression générée par l'échauffement de la substance hôte, pour produire une

représentation de la concentration dudit élément dans ladite substance.

8. Dispositif selon la revendication 7, caractérisé en ce que lesdits moyens

comportent un microphone.

9. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que

lesdits moyens de détection et de mesure répondent à la variation de l'indice de réfraction de la substance hôte due à l'onde de pression générée par son échauffement, pour produire une représentation de la

concentration dudit élément dans ladite substance.

10. Dispositif selon la revendication 9, caractérisé en ce que lesdits moyens comportent une source de lumière émettant un faisceau qui traverse ledit échantillon et des moyens de mesure de la déflexion dudit faisceau

résultant de la variation de l'indice de réfraction de la substance hôte.

11.Dispositif selon l'une des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que

lesdits moyens de détection et de mesure répondent à la variation de l'indice de réfraction de la substance hôte due à son échauffement, pour produire une représentation de la concentration dudit élément dans ladite substance.

12. Dispositif selon la revendication 1 1l, caractérisé en ce que lesdits moyens comportent une source de lumière émettant un faisceau de sonde qui traverse ledit échantillon colinéairement au faisceau d'excitation et des

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moyens de mesure de l'élargissement du faisceau de sonde résultant de la

variation de l'indice de réfraction de la substance hôte.

13.Dispositif selon l'une des revendications 1 à 12, caractérisé en ce qu'il

comporte, en outre, une enceinte destinée à recevoir ledit échantillon.

14. Dispositif selon les revendications 7 et 13, caractérisé en ce que l'enceinte

est plus petite que la longueur d'onde acoustique à la fréquence d'excitation.

15. Dispositif selon les revendications 7 et 13, caractérisé en ce que l'enceinte

est dimensionnée de manière à comporter des modes acoustiques

résonnant à la fréquence d'excitation.