FR2582172A1 - Procede et dispositif de commande de la frequence d'un standard de frequence de faisceau atomique ou moleculaire - Google Patents
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Abstract
LE PROCEDE CONSISTE A EXTRAIRE DU COURANT LA COMPOSANTE DONT LA FREQUENCE EST UN HARMONIQUE IMPAIR, D'ORDRE SUPERIEUR A UN, DE LA FREQUENCE DE MODULATION, ET EN PARTICULIER L'HARMONIQUE TROIS. CETTE COMPOSANTE EST DEMODULEE DE MANIERE COHERENTE, EN SIGNE ET AMPLITUDE, POUR GENERER UN SIGNAL QUI COMMANDE LA FREQUENCE DU CHAMP ELECTROMAGNETIQUE, DE FACON A MINIMISER LA DIFFERENCE ENTRE LA FREQUENCE D'INTERROGATION ET LA FREQUENCE DE RESONANCE CARACTERISTIQUE DE LA TRANSITION ATOMIQUE OU MOLECULAIRE.
Description
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Procédé et dispositif de commande de la fréquence d'un standard de fréquence de
faisceau atomique ou moléculaire.
La présente invention se rapporte à un procédé de commande de la fréquence d'un standard de fréquence comportant un circuit à faisceau atomique ou moléculaire avec deux cavités alimentées par un champ électromagnétique, dont la fréquence est modulée en temps de manière substantiellement sinusoïdale autour d'une fréquence d'interrogation proche de la fréquence caractéristique d'une transition choisie des atomes ou des
molécules dudit faisceau, un courant étant généré dans ledit circuit propor-
tionnellement au nombre d'atomes ou de molécules du faisceau qui ont traversé ladite transition suite à leur passage à travers les cavités; le procédé comportant les phases consistant à: - générer un signal de commande en fonction d'une caractéristique détectée présélectionnée dudit courant, et - modifier la fréquence dudit champ en fonction dudit signal de commande, de façon à minimiser la différence entre ladite fréquence
caractéristique et la fréquence d'interrogation.
Un tel procédé est couramment utilisé dans les dispositifs à faisceau de Césium, par exemple tels que décrits dans les brevets US N 2
972 115 et 3 354 307.
Un tel dispositif est représenté sur la figure I des dessins annexés.
Un tel circuit comporte une source I (four) qui génère un faisceau atomique au Césium 2 et l'émet au travers d'une première paire de pièces polaires magnétiques déflectrices 3a et 3b, qui engendrent un champ
magnétique fortement hétérogène. Ledit champ magnétique sépare spacia-
lement les atomes qui sont en l'état énergétique ayant une direction donnée du moment magnétique des atomes qui ont la direction opposée du moment magnétique. Les atomes sélectionnés 2a interagissent immédiatement après, dans deux cavités résonantes à micro-ondes 4a,4b successives, avec une radiation électromagnétique d'une fréquence i proche de la fréquence apte à causer la transition ou le changement d'état (inversion de la direction du
moment magnétique de "spin") desdits atomes.
Plus la fréquence de ladite radiation est proche de la fréquence caractéristique de transition du Césium (9.192.631.770 Hz), plus le nombre d'atomes qui voient leur moment magnétique inversé est grand, ce qui
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provoque le changement d'état.
Une deuxième paire de pièces polaires magnétiques de déflection a,5b affecte les atomes 2a qui émergent de la deuxième cavité 4b, de telle sorte que seulement les atomes 2b qui ont traversé l'inversion de moment magnétique peuvent atteindre un détecteur 6.
Le détecteur produit, de manière connue, un courant I propor-
tionnel au nombre d'atomes incidents.
D'un point de vue fonctionnel, le dispositif à rayon de Césium de
la figure 1 peut être considéré dans la description qui va suivre comme un
"bloc" D (figure 2) caractérisé par une fonction de transfert connue qui relie
le courant de sortie I à la fréquence d'interrogation d'entrée.
Ladite fonction de transfert est bien connue et sera décrite plus
avant dans ce qui suit.
Sur la figure 3 est illustré un standard de fréquence, comportant
un tube au Césium D du type tel que décrit en référence aux figures 1 et 2.
La figure 3 montre un modulateur de phase 10, qui module la fréquence (par exemple 5 MHz) du signal qui lui est appliqué par un oscillateur commandé en tension (VCO). La fréquence du VCO 11 est donc modulée dans le temps par une onde sinusoïdale de fréquence fm obtenue à
partir d'un oscillateur à signaux carrés 12 à fréquence 2fm.
La sortie de cet oscillateur est appliquée à deux diviseurs de fréquence 13,14 qui divisent par deux la fréquence d'entrée et émettent par suite en sortie un signal à ondes carrées à fréquence fm. La sortie du diviseur 13 est appliquée à un filtre passe-bas 15, dont la sortie fournit un
signal pratiquement sinusoïdal à la fréquence fm pour le modulateur 10.
Le signal modulé en fréquence produit par le modulateur 10 est élevé en fréquence par exemple au moyen d'un multiplieur de fréquence 16, qui alimente le tube au Césium D avec un signal dont la fréquence est
modulée de manière sinusoYdale en temps autour d'une fréquence d'interro-
gation proche de la fréquence de résonance caractéristique du Césium.
Le courant I généré par le détecteur 6 est appliqué à un amplificateur sélectif 17, qui extrait et amplifie dudit courant uniquement
la composante d'onde sinusoïdale dont la fréquence est le premier harmoni-
que de la fréquence de modulation appliquée dans le modulateur 10,
c'est-à-dire la fréquence fm.
Les sorties de l'amplificateur 17 et du diviseur de fréquence 14 sonttoutesdeux connectées à un démodulateur de phase cohérent 18, d'un
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modèleconnu, dont la sortie est appliquée à amplificateur-intégrateur 19, à
son tour connecté à l'entrée de commande du VCO 11.
Sur la figure 4 des dessins joints sont représentées une série de formes d'ondes pour expliquer le fonctionnement d'à la fois un standard de fréquence à faisceau de Césium de type connu, et un standard réalisé
conformément à la présente invention.
En particulier, sur la figure 4, la courbe de I montrée comme une fonction de la fréquence de f est la courbe dite de Ramsey (diagramme), qui
est la fonction de transfert d'un tube à faisceau de Césium.
Lesdites courbes font apparaître un pic central à la fréquence fcs, qui est de 9.192.631.770 Hz pour la transition entre les sous-niveaux de
Zeeman entre F = 3, mF = 0 et F = 4, mF = 0.
Au-dessus et en-dessous de la courbe de Ramsey sur la figure 4 se trouvent deux graphiques illustrant la variation en temps de la fréquence de modulation f appliquée au tube au Césium D. Sur le graphique situé sous la courbe de Ramsey sont montrées deux variations sinusoïdales différentes de i, repérées 0(i) et; (3) dans les deux cas la variation en temps de 9 est centrée vers fcs. En supposant que la fréquence du signal appliquée au tube Césium D est modulée selon i (1) ou i (3) du graphique inférieur de la figure 4, le courant I généré par le détecteur 6 aura, en fonction du temps t, les formes
d'ondes montrées par les courbes I(1) et I(3) de la figure 4 respectivement.
On peut voir que, si la fréquence de modulation est parfaitement centrée autour du pic central de la courbe de Ramsey, le courant produit par le détecteur du tube Césium contient seulement des harmoniques pairs de la fréquence de mosulation fm. En conséquence dans un tel cas, l'amplificateur sélectif 17 a idéalement un signal nul en sortie et la
fréquence du VCO 11 n'est pas modifiée.
A contrario, si la fréquence modulée) n'est pas centrée autour du pic central du diagramme de Ramsey, comme montré sur la graphique au dessus de la courbe de Ramsey sur la figure 4, le détecteur du tube Césium retiendra un courant avec les formes d'onde montrées par les courbes I'(1)
et I'(3) sur la figure 4 respectivement.
Les courbes I'(1) et I'(3) de la figure 4 montrent que, si la (3) fréquence de modulation n'est pas centrée sur le pic central de Ramsey, le courant produit par le détecteur comporte des harmoniques impairs de la fréquence de modulation. En particulier I'(1) montre essentiellement une
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composante harmonique un. Dans ce cas l'amplificateur sélectif 17 de la figure 3 est accordé pour extraire du courant I la composante à fréquence fm, qui est ensuite modulée en amplitude et signe par le démodulateur de
phase cohérent 18.
A la sortie de ce dernier apparaît ensuite un signal à la fréquence 2 fm, qui est basiquement un signal sinusoïdal rectifié en double-onde, à fréquence fm. Le signal est amplifié et intégré dans l'amplificateur 19 qui
est ensuite utilisé pour commander la fréquence du VCO 11.
Néanmoins, le mode opératoire décrit ci-dessus du standard de la figure 5 est quelque peu idéalisé, puisqu'il n'a pas été tenu compte de
l'effet des transitions de Cesium adjacentes à celles à fréquence fcs.
La figure 5 montre les courbes dites de Rabi qui représentent le courant de sortie du tube D en fonction de la fréquence f en abscisses, pour les trois transitions centrales des atomes de Césium. La ligne centrale de Rabi, centrée sur la fréquence fcs correspond aux transitions entre les
sous-niveaux de Zeeman indiqués ci-dessus.
La courbe de gauche au contraire correspond à la transition entre les sous-niveaux à F = 4, mF = -1 et à F = 3, mF = -1, o la courbe de droite correspond à la transition entre les sous-niveaux à F = 4, mF = 1 et
à F = 3, mF = 1.
Dans le cas idéal o ces deux courbes latérales sont égales et symétriques par rapport à la courbe centrale, et dans l'intervalle de fréquences F centré autour du pic central de Ramsey, les "ailes" ou "queues" des courbes latérales (qui dans cet intervalle peuvent bien être évaluées par un segment de ligne droite) s'ajoutent, donnant en résultat un
segment horizontal rectiligne, indiqué par R sur la figure 3.
Cependant, dans la réalité, les queues desdites courbes correspon-
dant aux transitions adjacentes s'ajoutent, donnant en résultat dans l'inter-
valle F un segment rectiligne R' avec une courbe finie, généralement
différente de zéro.
Dans le cas idéal, l'effet des transitions adjacentes ne pose pas de problème; comme déjà indiqué, leur fonction de transfert combinée est
donnée par un segment rectiligne horizontal, qui ne change pas la compo-
sante harmonique du courant de sortie du tube.
Dans la réalité, la fonction de transfert combinée des ailes adjacentes a au contraire une pente généralement non égale à zéro; par suite de telles transitions induisent une composante harmonique un dans le
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courant de sortie I du tube, même lorsque la fréquence modulée est
réellement centrée sur la fréquence caractéristique de la transition excitée.
En général, les transitions adjacentes à la transition utilisée comme référence introduisent par suite une erreur de polarisation de la fréquence du standard; du fait qu'une telle polarisation peut changer avec le temps, elle peut par suite limiter à la fois la précision et la stabilité sur
une longue période du standard.
L'objet de la présente invention est de permettre la réalisation de standards de fréquence de plus grande précision, de meilleure répétabilité et de stabilité sur une longue période, et de plus grande insensibilité aux conditions environnantes. Ces dernières peuvent en fait affecter la forme des lignes de Rabi, par exemple par l'intermédiaire de la puissance de la
micro-onde appliquée dans les cavités.
Ledit objet est mené à bien conformément à l'invention, par un procédé pour la commande de fréquence d'un standard de fréquence du type cidessus défini, caractérisé en ce que l'on extrait dudit courant la
composante dont la fréquence est un harmonique impair, de nombre supé-
rieur à un, de la fréquence de modulation de la fréquence d'interrogation, et en ce que ledit signal de commande est généré en démodulant de manière
cohérente ladite composante, en amplitude et en signe.
Par ailleurs, l'invention se rapporte à un dispositif pour la commande de fréquence d'un standard de fréquence du type ci-dessus défini, caractérisé en ce que lesdits moyens de génération d'un signal de commande comprennent un circuit de détection apte à extraire dudit courant la composante dont la fréquence est un harmonique impair présélectionné, supérieur à l'harmonique un, de la fréquence de modulation de la fréquence d'interrogation, et un démodulateur connecté audit circuit de détection et
apte à démoduler ladite composante en amplitude et en signe.
D'autres caractéristiques et avantages de la présente invention
apparaîtront au cours de la description détaillée suivante considérée comme
exemple non limitatif, et en référence aux dessins annexés, dans lesquels: Figure I déjà décrite précédemment, illustre schématiquement un standard de fréquence à faisceau au Césium, Figure 2 et figure 3, déjà décrite précédemment, montrent une représentation fonctionnelle schématique d'un tube à faisceau au Césium selon la figure 1 et, respectivement, le schéma-blocs d'un standard de fréquence selon l'art antérieur, comportant un tube au Césium,
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Figure 4 déjà décrite précédemment, montre plusieurs graphiques
qui expliquent le fonctionnement d'un tube au Césium.
Figure 5 déjà décrite, montre les courbes de Rabi d'un tube au Césium, correspondant à la transition centrale réellement utilisée et aux deux adjacentes, et Figure 6 montre le schéma-blocs d'un standard de fréquence comportant un tube au Césium, modifié conformément à la présente invention. Sur la figure 6, les parties déjà décrites en référence à la figure 5
portent les mêmes chiffres de référence.
Sur la figure 6, un autre diviseur de fréquence 100 est inséré entre l'oscillateur 12 et le diviseur de fréquence 13, ce diviseur de fréquence divisant par trois la fréquence du signal qui lui est appliqué à l'entrée. En conséquence, le diviseur 13 fournit à sa sortie une onde carrée
symétrique de fréquence fm/3.
Le filtre 15 alimente par suite le modulateur 10 avec un signal de
modulation sinusoïdal qui est également à la fréquence fm/3.
Egalement dans ce cas, l'amplificateur sélectif 17 connecté à la sortie du tube au Césium est accordé pour extraire la composante à fréquence fm. Néanmoins, dans ce cas, ladite fréquence est le troisième
harmonique de la fréquence de modulation.
Si la fréquence modulée appliquée au tube Césium D est réel-
lement centrée sur la fréquence caractéristique fcs, l'amplificateur sélectif 17 conserve à sa sortie un signal pratiquement nul. En fait, le courant I
comporte seulement des harmoniques pairs, qui sont rejetés par l'amplifi-
cateur sélectif 17, plus une petite composante à la fréquence de modulation fm/3, causée par les transitions adjacentes, qui est aussi rejetée par
l'amplificateur sélectif 17.
Si au contraire la fréquence modulée appliquée au tube D n'est pas centrée sur la fréquence fcs, le courant I a une forme d'onde du type selon la courbe I'(3) de la figure 4, avec une importante composante à fréquence fm, correspondant au troisième harmonique de la fréquence de modulation. Cette composante au troisième harmonique est démodulée de manière cohérente et intégrée pour générer le signal de commande en fréquence du VCO 11. Egalement dans ce cas, la contribution des transitions adjacentes ne pose pas de problème, parce que c'est une composante à
fréquence fm/3 du courant I qui est rejetée par l'amplificateur sélectif 17.
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En conséquence, conformément à l'invention, il est possible d'améliorer la précision et la stabilité sur une longue période en utilisant la détection
cohérente du troisième harmonique de la fréquence qui module l'hyper-
fréquence appliquée aux cavités du tube Césium.
Le recours à la détection du troisième harmonique pour résoudre les problèmes causés par un signal secondaire non uniforme a déjà été
proposé et réalisé pour d'autres applications, en particulier pour la stabili-
sation en fréquence de lasers en spectroscopie à absorption saturée.
Dans le domaine spécifique des standardsde fréquence de faisceaux atomiques, la détection de l'harmonique trois a non seulement jamais été proposée, mais, au contraire, a généralement été considérée comme non viable, parce qu'on croyait que l'amplitude de l'harmonique trois détecté serait beaucoup plus petite que l'amplitude de la fréquence fondamentale détectée, et qu'en conséquence la perte en rapport signal-sur-bruit ne serait
pas acceptable.
Telle était l'opinion générale des experts dans ce domaine, et en particulier même des inventeurs, comme reporté par exemple dans l'article "Pulling by neighbouring transitions and its effects on thé performance of
Cesium beam frequency standards", publié dans Metrologia, 20,37-47 (1984).
En reconsidérant de manière critique une telle opinion, généra-
lement partagée par les experts dans ce domaine, les inventeurs ont d'abord trouvé par l'analyse, puis vérifié expérimentalement, que le rapport signal-sur-bruit que l'on peut obtenir dans une boucle d'harmonique trois est
pratiquement égal à celui que l'on obtient dans une boucle d'harmonique un.
La figure 6, par comparaison avec la figure 5, montre immédia-
tement comment des standards de fréquence existants peuvent être ai-
sément et rapidement modifiés pour inclure la détection de l'harmonique
trois, et obtenir les avantages qui en découlent.
Naturellement, le principe de l'invention restant le même, les formes d'exécution et les détails de réalisation peuvent varier largement par rapport à ceux décrits et illustrés ici purement à titre d'exemple non
limitatif, sans sortir du cadre de la présente invention.
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Claims (5)
1. Procédé de commande de la fréquence d'un standard de fréquence comportant un circuit (D) à faisceau atomique ou moléculaire avec deux cavités (4a,4b) alimentées par un champ électromagnétique, dont la fréquence est modulée en temps de manière substantiellement sinusoïdale
autour d'une fréquence d'interrogation () proche de la fréquence caracté-
ristique d'une transition choisie des atomes ou des molécules dudit faisceau (2a), un courant (I) étant généré dans ledit circuit proportionnellement au nombre d'atomes ou de molécules (2b) du faisceau qui ont traversé ladite transition suite à leur passage à travers les cavités (4a,4b); le procédé comportant les phases consistant à: - générer un signal de commande en fonction d'une caractéristique détectée présélectionnée dudit courant (I), et - modifier la fréquence dudit champ en fonction dudit signal de commande, de façon à minimiser la différence entre ladite fréquence caractéristique (fcs) et la fréquence d'interrogation (), caractérisé en ce que l'on extrait dudit courant (I) la composante dont la fréquence est un harmonique impair, de nombre supérieur à un, de la fréquence de modulation de la fréquence d'interrogation (), et en ce que ledit signal de commande est généré en démodulant de manière cohérente
ladite composante, en amplitude et en signe.
2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'on extrait dudit courant (I) la composante dont la fréquence est le troisième
harmonique de la fréquence de modulation de la fréquence d'interrogation.
3. Dispositif de commande de la fréquence d'un standard de fréquence de faisceau atomique ou moléculaire, comportant - deux cavités à micro-ondes (4a,4b), - des moyens à générateur commandé (10,11,16) aptes à alimenter lesdites cavités (4a,4b) par un champ électro-magnétique de fréquence modulée périodiquement en temps par une onde sinusoïdale autour d'une
fréquence d'interrogation variable () proche de ladite fréquence caracté-
ristique (fcs) d'une transition présélectionnée des atomes ou des molécules du faisceau (2a), - une source (1) apte à émettre un faisceau d'atomes ou de molécules (2a) à travers lesdites cavités (4a,4b), - un détecteur (6) apte à générer un courant (I) proportionnel au nombre d'atomes ou de molécules (B) qui ont traversé ladite transition; le
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dispositif de commande comportant des moyens (17,18) pour générer un
signal de commande en fonction d'une caractéristique détectée présélec-
tionnée dudit courant (I), ledit signal de commande étant utilisable pour modifier la fréquence dudit champ de façon à minimiser la différence entre ladite fréquence caractéristique (fcs) et la fréquence d'interrogation ('), caractérisé en ce que lesdits moyens de génération d'un signal de commande comprennent un circuit de détection (17) apte à extraire dudit courant (I) la composante dont la fréquence est un harmonique impair présélectionné, supérieur à l'harmonique un, de la fréquence de modulation de la fréquence d'interrogation, et un démodulateur (18) connecté audit circuit de détection (17) et apte à démoduler ladite composante en
amplitude et en signe.
4. Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce que ledit circuit de détection (17) est accordé de manière à extraire dudit courant (I)
la composante dont la fréquence est le troisième harmonique de la fré-
quence de modulation de la fréquence d'interrogation ()).
5. Standard de fréquence de faisceau atomique ou moléculaire
comportant un dispositif de commande selon l'une quelconque des revendi-
cations précédentes.
Applications Claiming Priority (1)
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|---|---|---|---|
| IT20790/85A IT1185571B (it) | 1985-05-20 | 1985-05-20 | Procedimento e dispositivo per il controllo della frequenza di un campione di frequenza a risonanza a fascio atomico o molecolare |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
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| FR2582172B1 FR2582172B1 (fr) | 1990-06-15 |
Family
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Family Applications (1)
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|---|---|---|---|
| FR8607356A Expired - Lifetime FR2582172B1 (fr) | 1985-05-20 | 1986-05-20 | Procede et dispositif de commande de la frequence d'un standard de frequence de faisceau atomique ou moleculaire |
Country Status (6)
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|---|---|
| US (1) | US4692716A (fr) |
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Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0351780A2 (fr) * | 1988-07-19 | 1990-01-24 | Fujitsu Limited | Oscillateur à césium |
| EP0526073A2 (fr) * | 1991-08-01 | 1993-02-03 | Hewlett-Packard Company | Système à horloge atomique avec un système d'asservissement amélioré |
Families Citing this family (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4740761A (en) * | 1986-12-23 | 1988-04-26 | Austron, Inc. | Fine tuning of atomic frequency standards |
| US5157478A (en) * | 1989-04-19 | 1992-10-20 | Mitsubishi Denki Kabushiki Kaisha | Tape automated bonding packaged semiconductor device incorporating a heat sink |
| US5714910A (en) * | 1994-12-19 | 1998-02-03 | Efratom Time And Frequency Products, Inc. | Methods and apparatus for digital frequency generation in atomic frequency standards |
| US5721514A (en) * | 1995-11-22 | 1998-02-24 | Efratom Time And Frequency Products, Inc. | Digital frequency generation in atomic frequency standards using digital phase shifting |
| AU2002232591A1 (en) | 2000-12-21 | 2002-07-08 | The Charles Stark Draper Laboratory, Inc. | Method and apparatus for stabilizing a broadband source |
Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US2972115A (en) * | 1957-10-29 | 1961-02-14 | Nat Company Inc | Molecular beam apparatus |
| FR1311481A (fr) * | 1961-11-29 | 1962-12-07 | Space Technology Lab | Perfectionnements apportés aux procédés et dispositifs de stabilisation ou contrôle d'une fréquence |
| US3407295A (en) * | 1966-07-07 | 1968-10-22 | Hewlett Packard Co | Elimination of frequency pulling due to zeeman resonance in thallium atomic beam tubes |
Family Cites Families (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US2964715A (en) * | 1959-02-05 | 1960-12-13 | Gernot M R Winkler | Atomic frequency standard |
| US3354307A (en) * | 1964-01-28 | 1967-11-21 | Hewlett Packard Co | Atomic beam resonant device with a cavity resonator having two arms and a leg protion containing lossy material |
-
1985
- 1985-05-20 IT IT20790/85A patent/IT1185571B/it active
-
1986
- 1986-05-20 DE DE3616967A patent/DE3616967C2/de not_active Expired - Fee Related
- 1986-05-20 FR FR8607356A patent/FR2582172B1/fr not_active Expired - Lifetime
- 1986-05-20 CH CH2025/86A patent/CH669874A5/it not_active IP Right Cessation
- 1986-05-20 JP JP61117116A patent/JPH0744297B2/ja not_active Expired - Lifetime
- 1986-05-21 US US06/866,202 patent/US4692716A/en not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US2972115A (en) * | 1957-10-29 | 1961-02-14 | Nat Company Inc | Molecular beam apparatus |
| FR1311481A (fr) * | 1961-11-29 | 1962-12-07 | Space Technology Lab | Perfectionnements apportés aux procédés et dispositifs de stabilisation ou contrôle d'une fréquence |
| US3407295A (en) * | 1966-07-07 | 1968-10-22 | Hewlett Packard Co | Elimination of frequency pulling due to zeeman resonance in thallium atomic beam tubes |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0351780A2 (fr) * | 1988-07-19 | 1990-01-24 | Fujitsu Limited | Oscillateur à césium |
| EP0351780A3 (fr) * | 1988-07-19 | 1990-05-16 | Fujitsu Limited | Oscillateur à césium |
| EP0526073A2 (fr) * | 1991-08-01 | 1993-02-03 | Hewlett-Packard Company | Système à horloge atomique avec un système d'asservissement amélioré |
| EP0526073A3 (en) * | 1991-08-01 | 1993-06-09 | Hewlett-Packard Company | Atomic clock system with improved servo system |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| IT8520790A0 (it) | 1985-05-20 |
| JPH0744297B2 (ja) | 1995-05-15 |
| FR2582172B1 (fr) | 1990-06-15 |
| DE3616967C2 (de) | 1995-08-24 |
| JPS61283183A (ja) | 1986-12-13 |
| CH669874A5 (fr) | 1989-04-14 |
| IT1185571B (it) | 1987-11-12 |
| US4692716A (en) | 1987-09-08 |
| DE3616967A1 (de) | 1986-12-18 |
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