FI81691B - Achromatic, holographically diffracting optical element and process for production thereof - Google Patents
Achromatic, holographically diffracting optical element and process for production thereof Download PDFInfo
- Publication number
- FI81691B FI81691B FI841439A FI841439A FI81691B FI 81691 B FI81691 B FI 81691B FI 841439 A FI841439 A FI 841439A FI 841439 A FI841439 A FI 841439A FI 81691 B FI81691 B FI 81691B
- Authority
- FI
- Finland
- Prior art keywords
- optical element
- wavelengths
- wavelength
- beams
- radiation
- Prior art date
Links
Landscapes
- Holo Graphy (AREA)
- Diffracting Gratings Or Hologram Optical Elements (AREA)
Description
1 816911 81691
Akromaattinen, holografinen, taittava, optinen elementti ja menetelmä sen valmistamiseksi Tämä keksintö koskee akromaattista, holografista, taittavaa, optista elementtiä erikoisesti aallonpituuksilla λ1...λπ esiintyvän säteilyn taittamiseksi yhteiseen polttopisteeseen, ja menetelmää sen valmistamiseksi.This invention relates to an achromatic, holographic, refractive, optical element, in particular for refracting radiation at wavelengths λ1 to λπ to a common focal point, and to a method for its production.
Termiä "hologrammi" käytetään kuvattaessa valokuvausmenetelmää, joka on tulossa lisääntyvässä määrin yleiseen käyttöön. Päinvastoin kuin tavallinen valokuvaus, joka muodostuu kolmiulotteisen näyn tallentamisesta kaksiulotteisena kuvana, holografinen menetelmä ei talleta kuvaa valokuvattavasta kohteesta, vaan sen sijaan tallettaa itse heijastuneet valo-aallot, kun ne muodostavat interferenssivalokuvion referens-sisäteen kanssa, joka on peräisin samasta lähteestä. Siten hologrammi sisältää kaiken informaation, joka on tunnusomaista kohteelle, jonka läpi valoaallot ovat kulkeneet, tai josta ne ovat heijastuneet tai sironneet. Jos kohde on optinen elementti kuten linssi, yhteen sovitettu suodatin tai taivehila, hologrammi siitä tuottaa kaikki tuon optisen elementin ilmiöt ja tunnusmerkit; holografisten optisten elementtien edustavat tunnusmerkit ovat polttopiste, mittakaavan koko ja poikkeamis-kulma vastaavasti.The term "hologram" is used to describe a photographic method that is becoming increasingly commonplace. Unlike ordinary photography, which consists of recording a three-dimensional vision as a two-dimensional image, the holographic method does not store an image of the subject to be photographed, but instead stores the reflected light waves themselves when they form an interference photo pattern with a reference gut from the same source. Thus, the hologram contains all the information that is characteristic of the object through which the light waves have passed or from which they are reflected or scattered. If the object is an optical element such as a lens, a matched filter, or a lattice grating, a hologram of it produces all the phenomena and characteristics of that optical element; Representative features of holographic optical elements are focal point, scale size, and deflection angle, respectively.
Tavallisesti hologrammi, joka käsittää holografisen optisen elementin, on valmistettu käyttäen laseria, jolla on määrätty aallonpituus, josta käytetään termiä konstruktioaallon-pituus (C); ja holografisen elementin toisto- eli rekonstruk-tioaallonpituus (PB) toteutetaan käyttäen laseria, jolla on sama tai eri aallonpituus. Tavallisessa holografiassa, jos eri aallonpituuden omaavaa laseria käytetään toistossa, holografisen optisen elementin varsinainen luonne, ml. poikkeamis-kulma, polttopiste ja mittakaavan koko, muuttuu.Usually, a hologram comprising a holographic optical element is made using a laser having a certain wavelength, which is referred to as the construction wavelength (C); and the repeating or reconstruction wavelength (PB) of the holographic element is realized using a laser having the same or different wavelength. In ordinary holography, if a laser of different wavelengths is used for reproduction, the actual nature of the holographic optical element, incl. the deviation angle, focus point, and scale size, change.
Eräissä holografisten optisten elementtien sovellutuksissa olisi toivottavaa säilyttää suoritusparametri riippumatta toistotoimintaan käytetyn laserin aallonpituudesta. Keksinnön kohteena on laite ja menetelmä, joilla voidaan ainut- 2 81 691 laatuisella tavalla valmistaa välineet, joilla voidaan olennaisesti helpottaa holografisten optisten elementtien riippuvuutta aallonpituudesta.In some applications of holographic optical elements, it would be desirable to maintain the performance parameter regardless of the wavelength of the laser used for the reproduction operation. The invention relates to an apparatus and a method by means of which, in a unique manner, means can be made which substantially alleviate the wavelength dependence of holographic optical elements.
Holografisten optisten elementtien rakenteessa, kuten esitetään kuviossa 1, tulosäde 10, jota sanotaan merkkisäteeksi S, projisioidaan siten, että se saapuu tallennusaineelle 12, joka voi olla päällystetty tai kiinnitetty sopivalle alustalle 14, kuten lasilevylle, ohuelle kalvolle ja muulle sellaiselle. Kuten on hyvin tunnettua, tallennusaine 12 voi olla valokuvausemulsio, dikrominen gelatiini, fotopolymeeri tms. Samanaikaisesti ja samasta koherentin sähkömagneettisen säteilyn lähteestä, joka lähde edullisesti on laser, johdetaan toinen säde 16, jota sanotaan referenssisäteeksi R, kulmassa Θ, niin että se kohtaa tallennusaineen 12 siten, että se peittää merkkisäteen 10 aineessa. Tuloksena on optinen interferenssi, joka tallennetaan aineelle lähekkäin olevien viivojen amplitudi- tai vaihejakaantumana. Tämä viivojen rivi voi saada erilaisia muotoja tallennnusainees-sa 12, kuten kirkkaiden alueiden 18 ja absorboivien alueiden 20 amplitudijakaantuminen, kuten on kuvattu poikkileikkauksessa kuviossa 2; tai vaihejakaantuminen, jonka aiheuttavat erot taittumismerkeissä 22 tallennusaineessa 12, kuten esitetään kuviossa 3; tai avaruus- tai reliefivaihtelut 24 tallennusaineen 12 pinnalla, kuten esitetään kuviossa 4.In the structure of holographic optical elements, as shown in Fig. 1, the input beam 10, called the signal beam S, is projected so that it arrives on a recording medium 12, which may be coated or attached to a suitable substrate 14 such as a glass plate, a thin film and the like. As is well known, the recording medium 12 may be a photographic emulsion, dichromic gelatin, photopolymer, etc. Simultaneously and from the same source of coherent electromagnetic radiation, which is preferably a laser, a second beam 16, called a reference beam R, is derived at an angle Θ to meet the recording medium 12. so as to cover the marker beam 10 in the substance. The result is optical interference, which is stored on the substance as an amplitude or phase distribution of adjacent lines. This line of lines can take various forms in the recording medium 12, such as the amplitude distribution of the bright regions 18 and the absorbing regions 20, as illustrated in the cross section in Figure 2; or the phase distribution caused by differences in the refractive marks 22 in the recording medium 12, as shown in Figure 3; or space or relief variations 24 on the surface of the recording medium 12, as shown in Figure 4.
Kuten on hyvin tunnettua, kukin näistä muodoista edustaa eri ilmiötä: ensimmäinen absorptiota hopeahalidien kautta, toinen taittumista taitekertoimen muutosten kautta; ja kolmas taittumista pintareliefin vaihteluiden kautta. Viimemainitussa tapauksessa absorboivia tai taitekertoimen vaihtelualueita voi myös liittyä tallennusaineen tai -levyn pintareliefikuvioon.As is well known, each of these forms represents a different phenomenon: the first absorption through silver halides, the second refraction through changes in refractive index; and a third refraction through variations in surface relief. In the latter case, absorbent or refractive index variation ranges may also be associated with the surface relief pattern of the recording medium or plate.
Optisessa interferenssi-ilmiössä, joka on esitetty kuviossa 1, optisten interferenssiviivojen, jotka myös tunnetaan valo-viivoina, välimatka määrätään kaavalla 3 81 691 (aallonpituus) λ « (välimatka) d = —π—;-r-:-r- (kulma) sm 0 sitä tapausta varten, jossa merkkisäde 10 on kohtisuorassa tallennuslevyyn nähden. Kun viimemainittu tilanne ei vallitse, on voimassa yleinen kaava λ d = - (1a)In the optical interference phenomenon shown in Fig. 1, the distance between the optical interference lines, also known as light lines, is determined by the formula 3 81 691 (wavelength) λ «(distance) d = —π -; - r -: - r- (angle ) sm 0 for the case where the character radius 10 is perpendicular to the recording disc. When the latter situation does not exist, the general formula λ d = - (1a) applies
sin 0g + sin 0Rsin 0g + sin 0R
Kun molemmat säteet ovat samalla puolen tallennuslevyn normaalisuoraa, on miinusmerkki (-) voimassa; kun ne ovat vastakkaisilla puolilla, plusmerkki (+) on voimassa. Kuitenkaan yleispätevyyden menetystä ei ole tuloksena, jos oletetaan, että 0 = 0, joten on mahdollista käyttää kaavaaWhen the two beams are on the same side of the normal recording sheet straight with a minus sign (-) in place; when they are on opposite sides, the plus sign (+) is valid. However, there is no loss of general validity if we assume that 0 = 0, so it is possible to use the formula
OO
(1) tässä kuvauksessa.(1) in this description.
Monimutkaista tai laajaa kohdetta varten kaava (1a) sopivammin ilmaistaisiin seuraavasti d =_-_ (,b'For a complex or large object, formula (1a) would more suitably be expressed as d = _-_ (, b '
sin 0g (x,y) + sin 0Rsin 0g (x, y) + sin 0R
esittäen, että merkkisäteen tulokulma riippuu lähdepisteiden kaksiulotteisesta jakaantumisesta.showing that the angle of incidence of the sign beam depends on the two-dimensional distribution of the source points.
Jos käytetään referenssisädettä 26 eri kulmassa 02, mutta samalla aallonpituudella, tallennetussa viiva kuviossa tulee olemaan eri suuri viivanväli, so.If a reference beam 26 is used at different angles 02, but at the same wavelength, the recorded line in the figure will have a different large line spacing, i.
. - λ (1c) d2 = - sin. - λ (1c) d2 = - sin
On huomattava, että tavallista aallonpituutta λ, käytetään ja vain kulma 0 on muutettu. On myös oletettava, että molemmat viivakuviot tallennettiin peräkkäin samalle tallen-nusaineelle.It should be noted that the usual wavelength λ, is used and only the angle 0 is changed. It must also be assumed that both line patterns were recorded sequentially on the same recording medium.
Viitaten nyt kuvioon 5, oletetaan että tulosäde 28, joka saapuu tallennuslevylle 30, on yhdistelmä kahdesta aallonpituudesta, ja lisäksi, että tulosäde on tallennettu ja tai- 4 81 691 lennusaine sopivasti käsitelty. Rekonstruktioprosessissa aallonpituudet, jotka käsittävät tulosäteen, voidaan merkitä ^PBl' ^PB2‘ Yksi kahdesta aallonpituudesta voi olla konst-ruktioaallonpituus λ, mutta sellainen edellytys ei ole olennainen, ja tämän kuvauksen tarkoituksia varten voidaan tehdä olettamus, että se ei ole. Toistossa on normaali tilanne, että eri aallonpituudet taitetaan eri kulmissa.Referring now to Figure 5, it is assumed that the input beam 28 arriving at the recording disk 30 is a combination of two wavelengths, and further that the input beam is stored and the aircraft is suitably treated. In the reconstruction process, wavelengths comprising an input beam may be denoted ^ PB1 '^ PB2' One of the two wavelengths may be a construction wavelength λ, but such a condition is not essential, and for the purposes of this description it may be assumed that it is not. In playback, it is normal for different wavelengths to be folded at different angles.
Siten tulosäteen 28 lähtösäde 32, ionka aallonpituus on λ Ί PB.L f taitetaan kulmassa 0» ja tulosäteen 28 lähtösäde 34, jonka aallonpituus on Xp^r taitetaan kulmassa ω.Thus, the output beam 32 of the input beam 28 having a wavelength λ Ί PB.L f is refracted at an angle »and the output beam 34 of the input beam 28 having a wavelength Xp ^ r is refracted at an angle ω.
Akromaattisen optisen elementin, kuten hilan konstruoinnissa on kysymys siitä, voiko kaksi aallonpituutta saapua yhtäaikaa hilalle tai samanlaiselle taite-elementille (jolloin tulo-kulma = 0) ja silti saada saman taitekulman.In the construction of an achromatic optical element such as a lattice, the question is whether two wavelengths can arrive simultaneously at the lattice or a similar refractive element (where the input angle = 0) and still obtain the same refractive angle.
OO
Taittumisyhtälö on mX (Id) sin D = —-z.- d jossa m on hilan kertaluku ja D on taitekulma, kun säde, jonka aallonpituus on λ, saapuu kohtisuoraan hilalle, jonka viivan väli on d.The refraction equation is mX (Id) sin D = —-z.- d where m is the order of the lattice and D is the angle of refraction when a radius of wavelength λ arrives perpendicular to the lattice whose line spacing is d.
Kun halutaan yhteistä kulmaa D,When a common angle D is desired,
^ mX^ mX
sin D, = sin D- = sm D - ^ d tai sin D = m>PBl = m>PB2 dl d2 = !^Bl_sine, = ^sin Θ, X X 1 tai _\PB1 _ sin 92 . (2) XPB2 sin 0^ li 5 81 691sin D, = sin D- = sm D - ^ d or sin D = m> PBl = m> PB2 dl d2 =! ^ Bl_sine, = ^ sin Θ, X X 1 or _ \ PB1 _ sin 92. (2) XPB2 sin 0 ^ li 5 81 691
Toisin sanoen hila taittaa kaksi aallonpituutta samaan kulmaan D, jos niiden suhde on kääntäen verrannollinen niiden konstruktiokulmien sinien suhteeseen. Tämä on laajennettavissa mihin tahansa määrään aallonpituuksia, edellyttäen, että a) säteet saapuvat kohtisuoraan hilalle, b) ne on tehty yhdellä aallonpituudella A^, c) on voimassa yleinen suhdeThat is, the lattice refracts two wavelengths at the same angle D if their ratio is inversely proportional to the ratio of the sines of their construction angles. This is extendable to any number of wavelengths, provided that a) the rays arrive perpendicular to the lattice, b) they are made at one wavelength A ^, c) there is a general relationship
Ai sin 9i (2a)Ai sin 9i (2a)
Aj ~ sin 0i kaavasta (2). Ei ole välttämätöntä, että hila tehdään yhdellä aallonpituudella, jos kompensaatio tehdään kaavan (Id) mukaan, kun konstruktioaallonpituuksia on enemmän kuin yksi. Viimemainittu tapaus voi olla hieman epätavallinen, mutta sitä ei ole suljettu pois.Aj ~ sin 0i from formula (2). It is not necessary that the lattice be made at one wavelength if the compensation is made according to formula (Id) when there are more than one construction wavelength. The latter case may be a little unusual, but it has not been ruled out.
Huomioidaan nyt suhde, joka vallitsee holografisen linssin (HL) polttovälille P»-fer)Fc jossa F ja A ovat vastaavasti polttoväli ja aallonpituus, jotka ovat sovellettavissa holografisen optisen elementin konstruointiin ja rekonstruointiin eli toistoon käyttäen holografista optista elementtiä.Consider now the relationship to the focal length P »-fer) Fc of the holographic lens (HL) where F and A are the focal length and wavelength, respectively, applicable to the construction and reconstruction of the holographic optical element, i.e., the reproduction using the holographic optical element.
Kahdelle aallonpituudelleFor two wavelengths
FpB1 (3a)FpB1 (3a)
Toistossa eli rekonstruoinnissa halutaan FpBl = FpB2 niin että 6 81 691 (^l) Fcl '(^) Fc2 <3c>In repetition, i.e. reconstruction, we want FpB1 = FpB2 so that 6 81 691 (^ l) Fcl '(^) Fc2 <3c>
Kuten edellä on esitetty, että = λρβ^ λΡΒ2 XC2 FC2 _ Sin θ1, - = - =- - - (3d) λΡΒΙ XCl Cl sin θ2 tai koska voi olla sama kuin X^» siten X^ = Xc2 t^stä FC2 = Sin Θ1 (3e) FC1 Sin 92 jonka kaavan nähdään olevan samanlainen kuin (2a) .As shown above, that = λρβ ^ λΡΒ2 XC2 FC2 _ Sin θ1, - = - = - - - (3d) λΡΒΙ XCl Cl sin θ2 or since can be the same as X ^ »so X ^ = Xc2 t ^ of FC2 = Sin Θ1 (3e) FC1 Sin 92 whose formula is seen to be similar to (2a).
Erityisen esimerkin antamiseksi, jossa on seuraavat parametrit :To give a specific example with the following parameters:
Xc = 4880 AXc = 4880 A
FC1 = 360 mm = 30° silloin jos XPBl = 4880 A) XPB2 = 6328 AJ (valittu, koska nämä kaksi ovat tavallisia laserin aallonpituuksia) θ2 = 22,68° 3aFC1 = 360 mm = 30 ° if XPBl = 4880 A) XPB2 = 6328 AJ (selected because these two are common laser wavelengths) θ2 = 22.68 ° 3a
PP
Cl = 360 mm (koska konstruktio- ja yksi rekonstruktioaallonpituus ovat samoja F^2 = 466,8 mm 7 81 691Cl = 360 mm (because the construction and one reconstruction wavelength are the same F ^ 2 = 466.8 mm 7 81 691
Viitaten nyt kuvioon 6, yksi referenssisäde 36 esitetään, joka vaikuttaa tallennuslevyllä 38 yhden merkkisäteen 40 kanssa, jonka konstruktiopolttoväli 42 on Fcl. Toinen merkkisäde 44, jonka polttoväli 46 on F^/ vaikuttaa myös tallennuslevyllä 38 referenssisäteen 36 kanssa, tuottaakseen interferenssikuvion levyssä. Säteillä 36 ja 40 tulee olla sama aallonpituus, ja säteillä 36 ja 44 tulee olla toinen yhteinen aallonpituus. Jos nämä aallonpituudet eivät ole samat, tulee referenssisäteen tulokulma θ___ asettaa tässäReferring now to Figure 6, one reference beam 36 is shown acting on the recording disk 38 with a single character beam 40 having a construction focal length 42 of Fcl. A second character beam 44 having a focal length 46 of F 1/2 also acts on the recording disk 38 with the reference beam 36 to produce an interference pattern on the disk. Rays 36 and 40 should have the same wavelength, and rays 36 and 44 should have another common wavelength. If these wavelengths are not the same, the angle of incidence θ ___ of the reference beam must be set here
Rbr edellä asetettujen kaavojen mukaan. Tavallisen tunnetun käsittelyn jälkeen levy muodostaa holografisen linssin.Rbr according to the formulas set out above. After the usual known treatment, the plate forms a holographic lens.
Jos edellä annetut numeeriset ehdot täytetään, näin muodostettu holografinen linssi 38a toimii kuten on esitetty kuviossa 7. Kuten on esitetty, tulosäteet 48, 50, joista kumpikin on eri aallonpituutta, taitetaan holografisella linssillä 38a siten, että yhdistetyt lähtösäteet 48a, 50a vastaavasti tuodaan olennaisesti yhteiseen polttopisteeseen 52.If the above numerical conditions are met, the holographic lens 38a thus formed operates as shown in Fig. 7. As shown, the input beams 48, 50, each of a different wavelength, are refracted by the holographic lens 38a so that the combined output beams 48a, 50a are respectively substantially to focal point 52.
Tyypillisesti holografisessa prosessissa käytetty tallen-nusaine on paksuudeltaan noin 1-20 ^um. Kuitenkin on etuja käyttää ns. "paksua ainetta", joka on paksuudeltaan yleensä noin 20-100 ^um, prosessissa. Paksulle aineelle tallennus-hiloja varten on tunnusomaista Klein'in "Q"-kriteeri, jossa Q = 2ττλά V2 joka, kun tulokulma hilassa on γ, ύ = Q/cos γ jossa λ on vapaan tilan aallonpituus, d on tallenninaineen 2 paksuus, nQ on keskitaitekerroin ja A on hilan väli (tässä oletettu tasaväliseksi).Typically, the recording medium used in the holographic process has a thickness of about 1 to 20. However, there are advantages to using the so-called. a "thick material", generally about 20-100 microns thick, in the process. Thick matter for recording lattices is characterized by Klein's "Q" criterion, where Q = 2ττλά V2 which, when the angle of incidence in the lattice is γ, ύ = Q / cos γ where λ is the free space wavelength, d is the thickness of the recording medium 2, nQ is the mean refractive index and A is the lattice spacing (assumed to be even spacing here).
Kun hila tallennetaan paksulle aineelle, on huomioitava tulo-kulma toistettaessa, samoinkuin hilaväli ja tulokulma, joka 8 81 691 perustuu vain väliin. Tämä johtuu Bragg'in efektistä. Tulokulmat, jotka noudattavat Bragg'in lakia, ovat hyvin tehokkaita säteitä; ne, jotka eivät noudata, ovat tehottomia ja voivat olla heikonnettuja. Bragg'in laki on: 2 d N sin θ = λ (4) jossa N on taitekerroin.When the lattice is stored on a thick material, the inlet angle must be taken into account when repeating, as must the lattice spacing and the inlet angle, which 8 81 691 is based on only the spacing. This is due to the Bragg effect. Entry angles that follow Bragg’s law are very effective rays; those who do not comply are ineffective and may be weakened. Bragg's law is: 2 d N sin θ = λ (4) where N is the refractive index.
Viitataan kuvioon 8. Kun kaksi sädettä 92 ja 94 interferoi kulmissa 6C^ ja , muodostuvat viivat 96 paksuun tallennus-aineeseen 97, ja toistokulman maksimiteholle täytyy olla θρΒΐ (98), jossa θρΒ1 määrätään kaavasta (4): sin θρβι = -jg- ΛPBl\ sin eci 1 sin ^Cl (5)Referring to Fig. 8. When two beams 92 and 94 interfer at angles 6C and, lines 96 are formed in the thick recording medium 97, and the maximum power of the repetition angle must be θρΒΐ (98), where θρΒ1 is determined by formula (4): sin θρβι = -jg- ΛPBl \ sin eci 1 sin ^ Cl (5)
Oletetaan, että käytetään toista ryhmää kulmia (ja alunperin toista aallonpituutta); silloin sin θρΒ1 = sin θρΒ2 = sin 9pB (6) tai käyttäen kaavaa (5) kumpaakin tapausta varten, päädytään /λΡΒΐ\ / \Cl\ = sin 6C2 + sin 4Q2 (7) γλΡΒ2 J 1 Xcl J sin _+ sin Ö ^ jos λ = XC2, normaali mutta ei välttämätön proseduuri, /XPBl\ sin ®C2 i sln ÖC2 (7a) \λΡΒ2J sin ^ sin (J ^ ja jos sin Θ ^ = O, myös tavallinen mutta ei välttämätön proseduuri, 9 81691 f λΡΒ1\ _ sin ec2 + sin «c2 (7b| l λΡΒ2J sin tulee huomata samanlaisuus kaavan (2a) kanssa. Toistoa varten tavallisilla Bragg’in kulmilla, aallonpituudet tulisivat olla kaavan (7b) mukaisessa suhteessa.Assume that another group of angles (and originally another wavelength) is used; then sin θρΒ1 = sin θρΒ2 = sin 9pB (6) or using formula (5) for both cases, we end up with / λΡΒΐ \ / \ Cl \ = sin 6C2 + sin 4Q2 (7) γλΡΒ2 J 1 Xcl J sin _ + sin Ö ^ if λ = XC2, normal but not necessary procedure, / XPBl \ sin ®C2 i sln ÖC2 (7a) \ λΡΒ2J sin ^ sin (J ^ and if sin Θ ^ = O, also ordinary but not necessary procedure, 9 81691 f λΡΒ1 \ _ sin ec2 + sin «c2 (7b | l λΡΒ2J sin should be noted for similarity to formula (2a). For repetition at ordinary Bragg angles, the wavelengths should be in proportion to formula (7b).
Esimerkiksi jos toistoaallonpituuksien on oltava 6328 A ja 4880 A, ja 0C1 = 0, = 30°; silloin 6328 Sin 6Ca - Sin ^C2 4880 " 1,JU ~ 0,5 tai sin 0C2 +_ sin ^C2 = 0,65 joka toteutuu arvoilla θ^,2 = 10°, = 27° 18’ ja monilla muilla yhdistelmillä.For example, if the repetition wavelengths must be 6328 A and 4880 A, and 0C1 = 0, = 30 °; then 6328 Sin 6Ca - Sin ^ C2 4880 "1, JU ~ 0.5 or sin 0C2 + _ sin ^ C2 = 0.65 which is realized by the values θ ^, 2 = 10 °, = 27 ° 18 'and many other combinations.
Tavallinen toistokulma määrätään kaavasta (5), ja se on sin ^ 0,325 = 18°35’. Huomattakoon, että ei voida mielivaltaisesti asettaa θ^, ^c2 saa<^a toistokulma yhteiseksi konstruktiokulmien 0^, 0^ toiston kanssa.The usual repetition angle is determined from formula (5) and is sin ^ 0.325 = 18 ° 35 '. Note that it is not possible to arbitrarily set θ ^, ^ c2 to make <^ a the repetition angle common to the repetition of the construction angles 0 ^, 0 ^.
Tunnetussa tekniikassa julkaistaan US-patentissa 3 586 412 menetelmä holografisen linssin konstruoimiseksi, jossa yksittäistä, kolmiulotteista tallennusainetta valotetaan kahdella risteävällä tulosäteellä eri kulmissa, itse asiassa kohteen skannaamiseksi siten, että aineeseen konstruoidaan yksittäisiä vääristämättömiä vyöhykelevyjä kutakin valotuskulmaa varten, niin että on saatavissa yhdistelmä-kuva kohteesta ilman merkittävää vääristymää. US-patentissa 3 58G 412 vihjataan, kuten nähdään, linssin käyttöön moninkertaisilla aallonpituuksilla, mutta ei määritellä ainutlaatuisia olosuhteita, jotka ovat välttämättömät akromaattisen toiston saavuttamiseksi. Tunnetussa tekniikassa julkaistaan US-patentissa 3 503 050 parannus tunnettuun menetelmään.The prior art discloses in U.S. Patent 3,586,412 a method of constructing a holographic lens in which a single, three-dimensional recording medium is illuminated by two intersecting incident beams at different angles, in fact to scan an object by constructing individual undistorted zone plates for each subject; without significant distortion. U.S. Patent 3,588,412, as seen, alludes to the use of a lens at multiple wavelengths, but does not define the unique conditions necessary to achieve achromatic reproduction. In the prior art, U.S. Patent 3,503,050 discloses an improvement over a known method.
10 81 691 US-patentin 3 503 050 järjestelmässä koherentin valon interfe-renssiaallot herkistävät valoherkän emulsion kerroksen seisovien aaltojen antinodeissa kautta emulsion paksuuden heijastavien pintojen jaksottaisen rakenteen muodostamiseksi. Useita tällaisia rakenteita muodostetaan mihin tahansa kohtaan emulsiossa eri kulmiin ja ne luetaan heijastuneen valon kulmassa. Kuitenkin, samoin kuin US-patentissa 3 586 412, ei US-patentissa 3 503 050 esitetä, että säteitten kulmien tulee tallennettuna olla erityisen ainutlaatuinen sarja säteitä, jotta tehdään mahdolliseksi aallonpituuksien ryhmälle tai "valkoiselle" valolle saada yhteinen polttopiste. Myöskään nämä tunnetun tekniikan julkaisut eivät esitä, että viivojen erityisen järjestelyn ei-paksun tallennusai-neen pinnalla tulee olla erityisesti määrätty valkoisen valon toistoa varten.In the system of U.S. Patent 3,503,050, coherent light interference waves sensitize the photosensitive emulsion layer through the standing wave antinodes to form a periodic structure of emulsion thickness reflecting surfaces. Several such structures are formed at any point in the emulsion at different angles and read at an angle to the reflected light. However, as in U.S. Patent 3,586,412, U.S. Patent 3,503,050 does not disclose that the angles of the rays stored must be a particularly unique set of rays to allow a group of wavelengths or "white" light to have a common focal point. Also, these prior art publications do not suggest that a special arrangement of lines on the surface of a non-thick recording medium should be specifically prescribed for the reproduction of white light.
Siten on keksinnön pääasiallisena tarkoituksena aikaansaada holografisia optisia elementtejä, jotka toimivat useilla aallonpituuksilla ja joissa on vähemmän vääristymiä. Keksinnön tarkoituksena on lisäksi aikaansaada menetelmä tällaisten akromaat-tiseten holografisten optisten elementtien valmistamiseksi.Thus, it is a primary object of the invention to provide holographic optical elements that operate at multiple wavelengths and have less distortion. It is a further object of the invention to provide a method for manufacturing such achromatic holographic optical elements.
Keksinnön tarkoituksena on myös käyttää "paksua" tallennusai-netta niin, että symmetrinen pari lähtösäteitä, joilla on kaksi itsenäistä polttopistettä, aikaansaadaan yhdellä ainoalla tu-losäteellä.It is also an object of the invention to use a "thick" recording medium so that a symmetrical pair of output beams with two independent focal points is provided by a single input beam.
Keksinnön pääasialliset tunnusmerkit ilmenevät tarkemmin oheisista patenttivaatimuksista.The main features of the invention appear in more detail from the appended claims.
Keksinnön kuvaamista varten esitetään piirustuksessa muodot, joita nykyään pidetään edullisina; kuitenkin olisi ymmärrettävä, että keksintöä ei välttämättä rajoiteta tarkkoihin järjestelyihin ja instrumentointeihin, jotka tässä esitetään.In order to illustrate the invention, the drawing shows the forms which are now preferred; however, it should be understood that the invention is not necessarily limited to the precise arrangements and instrumentation set forth herein.
Piirustuksissa; kuvio 1 on kaaviokuva esittäen optisia tulosäteitä tallennusai-neelle, joita käytetään konstruoitaesa holografista optista elementtiä; kuviot 2-4 ovat poikkileikkauskuvia esittäen interferenssi-ilmiötä liittyneenä kuvion 1 tallennusaineen erilaisiin tyyppeihin; 11 81691 kuvio 5 on kaavakuva esittäen tavanomaisen holografisen optisen elementin taipumisominaisuuksia; kuvio 6 on kaavakuva esittäen optista tulosädettä tallennus-aineelle, jota käytetään valmistettaessa keksinnön mukaisia holografisia optisia elementtejä; kuvio 7 on kaavakuva esittäen keksinnön mukaisten holografisten optisten elementtien taipumisominaisuuksia; kuvio 8 on kaavakuva esittäen keksinnön mukaisen paksun tal-lennusaineen interferenssiominaisuuksia; kuvio 9 on kaavakuva keksinnön mukaisen laitteen edullisesta suoritusmuodosta; kuvio 10 on osakaavakuva keksinnön mukaisen laitteen toisesta suoritusmuodosta; kuvio 11 on kaavakuva vielä eräästä keksinnön mukaisen laitteen suoritusmuodosta; ja kuvio 12 on kaavakuva esittäen keksinnön mukaisen paksun aineen taipumisominaisuuksia.In the drawings; Fig. 1 is a schematic diagram showing optical input beams for a recording medium used in constructing a holographic optical element; Figures 2-4 are cross-sectional views showing an interference phenomenon associated with different types of the recording medium of Figure 1; Fig. 11,81691 is a schematic view showing the bending characteristics of a conventional holographic optical element; Fig. 6 is a schematic diagram showing an optical input beam for a recording medium used in the manufacture of holographic optical elements according to the invention; Fig. 7 is a schematic diagram showing the bending properties of holographic optical elements according to the invention; Fig. 8 is a schematic diagram showing the interference characteristics of a thick recording medium according to the invention; Fig. 9 is a schematic view of a preferred embodiment of a device according to the invention; Fig. 10 is a partial schematic view of another embodiment of a device according to the invention; Fig. 11 is a schematic view of another embodiment of a device according to the invention; and Fig. 12 is a schematic diagram showing the bending properties of a thick material according to the invention.
Viitaten nyt erikoisesti piirustukseen, kuvio 9 esittää laitetta, jota käytetään keksinnön mukaisen holografisen optisen elementin, kuten hilan valmistuksessa. Sopivalla koherentilla valonlähteellä, kuten laserilla 54, joka toimii aallonpituudella on lähtösäde 56, joka johdetaan säteenjakajän 58 kautta säteiden 60 ja 62 tuottamiseksi, joilla on suunnilleen yhtä suuri intensiteetti. Säde 60, jota käytetään holografi-sena referenssisäteenä, ohjataan kollimoivan 1 inssijärjestelmän 64 läpi ja johdetaan peileillä 66 ja 68 osuakseen sopivassa kulmassa tallennusaineelle 70. Mitä tahansa sopivaa tunnettua valoherkkää ainetta voidaan käyttää tallennusaineena, ja tarvittaessa sopiva laite, kuten lasilevy 72 voidaan järjestää sen tueksi. Säde 62, jota käytetään merkkisäteenä, ohjataan peilillä 74 lyhyen polttovälin linssiin 76, jonka lähtösäde 78 johdetaan tallennusaineelle 70. Säde 78 yhdistyy ja interferoi referenssisäteen 60 kanssa, ja tämä interferenssi tallennetaan aineella.Referring now specifically to the drawing, Figure 9 shows an apparatus used in the manufacture of a holographic optical element according to the invention, such as a lattice. A suitable coherent light source, such as a laser 54 operating at a wavelength, has an output beam 56 which is conducted through a beam splitter 58 to produce beams 60 and 62 of approximately equal intensity. The beam 60, which is used as a holographic reference beam, is guided through the collimating inset system 64 and guided by mirrors 66 and 68 to hit the recording medium 70 at a suitable angle. Any suitable known photosensitive material can be used as the recording medium and a suitable device such as a glass plate 72 can be provided. . The beam 62, which is used as the signal beam, is guided by a mirror 74 to a short focal length lens 76, the output beam 78 of which is directed to the recording medium 70. The beam 78 combines and interferes with the reference beam 60, and this interference is recorded by the medium.
On myönnettävä, että tähän asti kuvattu laite on olennaisesti 12 81 691 sama kuin käytetään tunnetussa menetelmässä tavanomaisten holografisten optisten elementtien valmistamiseksi. Tämän keksinnön menetelmässä kuitenkin, kun säde 60 on tallennetu tulokulmalla θ^, peiliä 68 säädetään sopivalla säätölaitteella 80, ja säde 60 tallennetaan sen interferoidessa säteen 78 kanssa tulokulmalla θ2· Tarpeen mukaan tämä proseduuri voidaan toistaa interferenssin tallentamiseksi tulokulmilla θ2~θη· Huorataan, että tässä edellä annetun keksinnön esittelyn mukaan valon erilaisten aallonpituuksien säteet taitetaan samaan kulmaan holografisella optisella elementillä, jos niiden suhde toisiinsa on kääntäen verrannollinen niiden konstruk-tiokulmien θ^-θ^ suhteeseen. Edellyttäen myös, kuten aikaisemmin on ilmoitettu, että säteet tulevat normaalisti elementille, ne on muodostettu yhdellä aallonpituudella, ja yleinen suhde X^ sin Θ j kaavasta (2) on voimassa.It must be acknowledged that the device described so far is essentially the same as that used in the known method for manufacturing conventional holographic optical elements. However, in the method of the present invention, when the beam 60 is recorded at the angle of incidence, 2, the mirror 68 is adjusted by a suitable adjusting device 80, and the beam 60 is recorded as it interferes with the beam 78 at the angle of incidence θ2 · If necessary. according to the above description of the invention, the rays of different wavelengths of light are refracted at the same angle by a holographic optical element if their relationship to each other is inversely proportional to the ratio of their construction angles θ ^ -θ ^. Also, provided, as previously reported, that the rays normally enter the element, they are formed at a single wavelength, and the general relationship X ^ sin Θ j from formula (2) holds.
sinsin
Jos holografinen optinen elementti on linssi, akromatismi vaatii, että säteen taitettavat erilaiset aallonpituudet tuodaan olennaisesti yhteiseen polttopisteeseen. Näin tapahtuu, jos kaavoihin (3) - (3e) yhdistetyt numeeriset ehdot täytetään F.,. sinG.If the holographic optical element is a lens, the achromatism requires that the different wavelengths of refraction of the beam be brought to a substantially common focal point. This happens if the numerical conditions combined with formulas (3) to (3e) are satisfied F.,. sin.
3a Cp _ _l F_. sinG.3a Cp _ _l F_. sin.
Cl 7Cl 7
Vaihteluiden aikaansaamiseksi polttovälissä, joka vaaditaan keksinnön mukaisen akromaattisen linssin konstruoinnin aikana, kuvion 9 mukaista laitetta muunnetaan, kuten on esitetty kuviossa 10, asettamalla säädettävä reikäyhdistelmä 82 merkki-säteen kulkutielle. Siten, vaikkei esitetty, kuvion 10 suoritusmuotoon kuuluu valonlähde, säteenjakaja, kollimoiva linssi järjestelmä ja ensimmäinen peili, joka on esitetty kuviossa 9, tuottamaan referenssisäde 60' ja merkkisäde 62'. Referens-sisäde 60' johdetaan säädettävällä peilillä 68' osumaan sopivassa kulmassa tallennusaineelle 70'. Merkkisäde 62' johdetaan peilillä 74' reikäyhdistelmään 82, joka käsittää lyhyen polttovälin linssin 84 ja reikädiafragman 86. Sopiva säätömeka-nismi 88 on järjestetty valikoivasti säätämään reikäyhdistelmää 13 81 691 siirrettäessä, kuten on esitetty suuntanuolilla 90. Lähtö-säde 78' reikäyhdistelmästä on laajeneva pallonmuotoinen aalto. Tämä säde johdetaan tallennusaineelle 70' poltto-pituudella F^, yhdistyäkseen ja interferoidakseen referenssi-säteen 60' kanssa, joka interferenssi tallennetaan aineella.To provide variations in the focal length required during the construction of the achromatic lens of the invention, the device of Figure 9 is modified, as shown in Figure 10, by placing an adjustable hole assembly 82 in the signal beam path. Thus, although not shown, the embodiment of Figure 10 includes a light source, a beam splitter, a collimating lens system, and a first mirror shown in Figure 9 to produce a reference beam 60 'and a signal beam 62'. The reference insert 60 'is guided by an adjustable mirror 68' to hit the recording medium 70 'at a suitable angle. The marker beam 62 'is guided by a mirror 74' to a hole assembly 82 comprising a short focal length lens 84 and a hole diaphragm 86. A suitable adjustment mechanism 88 is arranged to selectively adjust the hole assembly 13 81 691 as it moves. wave. This beam is applied to the recording medium 70 'at a focal length F 1 to combine and interfer with the reference beam 60', which interference is recorded by the medium.
Keksinnön mukaisessa menetelmässä, kun referenssisäde 60' on tallennettu tulokulmassa ja merkkisäde 62' polttopisteellä F^, peili 68' ja reikäyhdistelmä 82 säädetään säätölaitteillaan 80' ja 88 vastaavasti, ja säde 60' tallennetaan tulokulmassa θ2 ja säde 62’ polttopisteellä Fc2· Tarpeen mukaan tämä menettely voidaan toistaa säteiden 60' ja 62' interferenssin tallentamiseksi tulokulmilla 63“^ ja poltto-pisteillä Fc3-Fcn.In the method according to the invention, when the reference beam 60 'is stored at the incident angle and the marker beam 62' at the focal point F1, the mirror 68 'and the hole combination 82 are adjusted by their adjusting devices 80' and 88, respectively, and the radius 60 'is stored at the incident angle θ2 and the beam 62' at the focal point Fc2. the procedure can be repeated to record the interference of the beams 60 'and 62' at the entrance angles 63 'and the focal points Fc3-Fcn.
Edellä olevassa kuvauksessa on yksityiskohtaisesti selostettu akromaattisten holografisten optisten elementtien konstruointi käyttäen yksittäisen aallonpituuden koherenttia sähkömagneettista säteilyä; kuitenkin voidaan käyttää useamman kuin yhden aallonpituuden säteilyä optisten elementtien konstruoimiseksi, edellyttäen, että pidetään kiinni keksinnön matemaattisista suhteista. Viitaten nyt kuvioon 11, laite .. . käsittää valolähteen, kuten laserin 100, joka toimii aallon pituudella λ^, jolla on lähtösäde 102, joka johdetaan säteen-jakajan 104 kautta referenssisäteen 106 ja merkkisäteen 108 muodostamiseksi. Referenssisäde 106 johdetaan kollimoivan linssijärjestelmän 110 läpi ja johdetaan peileillä 112 ja 114 osumaan sopivassa kulmassa 0^ tallennusaineelle 116, joka on kiinnitetty sopivalle tuelle 118. Merkkisäde 108 johdetaan peilillä 120 säädettävään reikäyhdistelmään 122, josta lähtösäde 124 johdetaan tallennusaineelle 116 yhdistymään ja interferoimaan referenssisäteen 106 kanssa. Kuten ymmärretään keksinnön muiden suoritusmuotojen kuvauksesta edellä, jos konstruoitava optinen elementti on linssi, reikäyhdistelmä 122 fokusoi merkkisäteen 124 tallennusaineelle 116 polttopisteessä . Jos konstruoitava optinen elementti on hila, käytetään linssiä, kuten on esitetty kuvion 9 suoritusmuodossa, reikäyhdistelmän sijasta, ja säädettävää 14 81 691 laitetta merkkisäteen polttovälin vaihtelemiseksi ei siten käytetä. Toinen säteilylähde aallonpituudella λ^ voi olla laser 126, jonka lähtösäde 128 johdetaan säteenjakajän 104 läpi siten, että sen läpi kulkeva valo on linjassa merkki-säteen 108 kanssa, ja siitä heijastunut valo on linjassa referenssisäteen 106 kanssa. Kun toisen laserin 126 lähtö-säde tallennetaan, peili 114 ja reikäyhdistelmä 122 säädetään tallentamaan valonsäteiden interferenssi tulokulmassa 0^ ja polttopituudella Fc2· Tämä menettely voidaan toistaa referenssi- ja merkkisäteiden interferenssien tallentamiseksi tulo-kulmilla Da polttoväleillä F^-F^. Kuten tässä edellä on selostettu, jos yleiset suhteet XCl sine2 FC1 sine2 - = - ja - = - ovat voimassa; toistossa kaksi AC2 sinO^ FC2 sinO^ aallonpituutta Ac^ ja Ac2 taitetaan holograafisella optisella elementillä, joka on kehitetty tallennusaineesta 116, siten että lähtösäde siitä tuodaan olennaisesti yhteiseen polttopisteeseen, kuten on esitetty kuviossa 7.The above description details the construction of achromatic holographic optical elements using single wavelength coherent electromagnetic radiation; however, radiation of more than one wavelength may be used to construct optical elements, provided that the mathematical relationships of the invention are adhered to. Referring now to Figure 11, the device ... comprises a light source, such as a laser 100, operating at a wavelength λ 1 having an output beam 102 which is conducted through a beam splitter 104 to form a reference beam 106 and a signal beam 108. The reference beam 106 is passed through a collimating lens system 110 and is guided by mirrors 112 and 114 to hit at a suitable angle 0 to the recording medium 116 attached to a suitable support 118. The marker beam 108 is As will be appreciated from the above description of other embodiments of the invention, if the optical element to be constructed is a lens, the hole combination 122 focuses the marker beam 124 on the recording medium 116 at the focal point. If the optical element to be constructed is a lattice, a lens is used, as shown in the embodiment of Fig. 9, instead of a combination of holes, and an adjustable device 14 81 691 for varying the focal length of the character beam is thus not used. The second radiation source at wavelength λ 1 may be a laser 126, the output beam 128 of which is passed through the beam splitter 104 so that the light passing through it is in line with the signal beam 108, and the light reflected therefrom is in line with the reference beam 106. When the output beam of the second laser 126 is recorded, the mirror 114 and the hole assembly 122 are adjusted to record the interference of the light beams at the incident angle 0 ^ and the focal length Fc2 · This procedure can be repeated to record the interference of the reference and signal beams at the input angles Da As described hereinabove, if the general ratios XCl sine2 FC1 sine2 - = - and - = - are valid; in the reproduction, the two AC2 SinO ^ FC2 SinO ^ wavelengths Ac1 and Ac2 are refracted by a holographic optical element developed from the recording medium 116 so that the output beam therefrom is brought to a substantially common focal point, as shown in Fig. 7.
Peilin 114 säätämisen sijasta, referenssisäteen 106 tulokulman vaihtelemiseksi toista tai seuraavia aallonpituuksia varten, lisäpeilejä kuten peili 130 voidaan asettaa säteeseen. Sopivia tunnettuja laitteita, muitakin kuin on esitetty, voidaan käyttää tässä keksinnössä kontrolloitavasta koherentin säteilyn tuottamiseksi useilla mielivaltaisilla aallonpituuksilla. Tyypillinen tällainen laite on parametrinen konvertteri tai vuorovaikutuslaite, joka on julkaistu US-patentissa 4 250 465, joka on myönnetty tämän keksinnön keksijälle, ja jolla on sama hakija, ja joka patentti on liitetty tähän viitteenä .Instead of adjusting the mirror 114, to vary the angle of incidence of the reference beam 106 for the second or subsequent wavelengths, additional mirrors such as the mirror 130 may be placed in the beam. Suitable known devices, other than those shown, can be used in the present invention to produce coherent radiation at controlled conditions at a variety of wavelengths. A typical such device is a parametric converter or interaction device disclosed in U.S. Patent 4,250,465 to the inventor of the present invention by the same applicant, which is incorporated herein by reference.
On etuja käyttää paksua ainetta prosessissa. Paksu aine, kuten edellä on selostettu, on yleensä noin 20-100 ^um paksuudeltaan. Kun referenssisäteet johdetaan jommaltakummalta puolelta tallennuslevyä, kuten on normaalia hologrammin tallentamiseksi, on olemassa ainutlaatuinen kulma, joka tuottaa 15 81 691 lähtösäteiden symmetrisen parin, joilla säteillä on yhtä suuri energia, ja joille Bragg'in kulma on voimassa samanaikaisesti. Siten kansi itsenäistä polttopistettä saa (kuten esitetään kuviossa 12) paksusta aineesta tallennuksen toistettaessa.There are advantages to using thick material in the process. The thick material, as described above, is generally about 20 to 100 microns thick. When the reference beams are derived from either side of the recording disk, as is normal for recording a hologram, there is a unique angle that produces a symmetrical pair of 15 81 691 output beams with equal energy and for which the Bragg angle is valid simultaneously. Thus, the cover obtains an independent focal point (as shown in Fig. 12) from the thick material when the recording is repeated.
Kuten esitetään, tulosäteet 132 ja 134, kumpikin eri aallonpituutta, paksun aineen holografinen hila 136 taittaa kahtena lähtösäteenä 138 ja 140, joilla on kaksi itsenäistä polttopistettä 142 ja 144.As shown, the input beams 132 and 134, each of different wavelengths, the thick matter holographic lattice 136 fold as two output beams 138 and 140 with two independent focal points 142 and 144.
Holografisen elementin konstruoinnin aikana todelliset tulokulmat riippuvat kaavoista, jotka edellä on annettu, ja paksuun aineeseen käytetyn aineen taitekertoimesta. Esimerkiksi dikromiselle gelatiinille, jonka taitekerroin on η = 1,54; referenssisäteen tulokulmat toistoa varten olisivat noin j* 10°, kuviossa 12 esitettyjen olosuhteiden saavuttamiseksi.During the construction of the holographic element, the actual incidence angles depend on the formulas given above and the refractive index of the material used for the thick material. For example, dichromic gelatin with a refractive index η = 1.54; the incident angles of the reference beam for repetition would be about j * 10 °, to achieve the conditions shown in Fig. 12.
Vaikka kuvatun ja esitetyn uskotaan olevan käytännöllisimmät ja edullisimmat suoritusmuodot, on ilmeistä, että poikkeamat erityisistä menetelmistä ja malleista, joita on kuvattu ja esitetty, ovat ilmeisiä alan ammattimiehelle ja voidaan tehdä poikkeamatta keksinnön hengestä ja piiristä. Siksi ei ole syytä rajoittua erityisiin selostettuihin ja kuvattuihin konstruktioihin, vaan on käytettävä hyödyksi kaikkia muunnoksia, jotka saattavat liittyä oheisten vaatimusten piiriin.Although the described and illustrated are believed to be the most practical and preferred embodiments, it will be apparent that deviations from the particular methods and designs described and illustrated will be apparent to those skilled in the art and may be made without departing from the spirit and scope of the invention. Therefore, it is not necessary to be limited to the specific constructions described and described, but to take advantage of all modifications that may be within the scope of the appended claims.
Keksinnön tultua selostetuksi liitetään tähän seuraavat vaatimukset.Having described the invention, the following claims are appended thereto.
Claims (13)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| FI841439A FI81691C (en) | 1984-04-11 | 1984-04-11 | Acromatic, holographic diffracting, optical element and process for making this |
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| FI841439 | 1984-04-11 | ||
| FI841439A FI81691C (en) | 1984-04-11 | 1984-04-11 | Acromatic, holographic diffracting, optical element and process for making this |
Publications (4)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| FI841439A0 FI841439A0 (en) | 1984-04-11 |
| FI841439A FI841439A (en) | 1985-10-12 |
| FI81691B true FI81691B (en) | 1990-07-31 |
| FI81691C FI81691C (en) | 1990-11-12 |
Family
ID=8518897
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| FI841439A FI81691C (en) | 1984-04-11 | 1984-04-11 | Acromatic, holographic diffracting, optical element and process for making this |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| FI (1) | FI81691C (en) |
-
1984
- 1984-04-11 FI FI841439A patent/FI81691C/en not_active IP Right Cessation
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| FI841439A (en) | 1985-10-12 |
| FI81691C (en) | 1990-11-12 |
| FI841439A0 (en) | 1984-04-11 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US4447111A (en) | Achromatic holographic element | |
| EP0634710B1 (en) | Improvements relating to holograms and diffraction gratings | |
| CA1175265A (en) | Method for making holographic optical elements with high diffraction efficiencies | |
| US4904033A (en) | Method for constructing holograms | |
| US5625619A (en) | Optical recording medium having a plurality of different diffraction grating cells | |
| US3623798A (en) | Blazed hologram fabrication | |
| JPH02262107A (en) | Diffraction grating for optical scanning | |
| JP2863533B2 (en) | Holographic mirror manufacturing method | |
| US4968108A (en) | Method for constructing and reconstructing hologram | |
| US4605606A (en) | Gaussian laser beam filter | |
| FI81691B (en) | Achromatic, holographically diffracting optical element and process for production thereof | |
| US3970358A (en) | Coherent, quasi-monochromatic light source | |
| US4759607A (en) | Phase gratings of a combination pattern-refraction modification type | |
| US20020159110A1 (en) | Multi-structure holographic notch filter and a method of manufacturing the same | |
| JP3493855B2 (en) | Method and apparatus for manufacturing optical head device | |
| EP0207132B1 (en) | Method of producing a gaussian laser beam filter | |
| KR910007718B1 (en) | Achromatic holographic element | |
| SU1097563A1 (en) | Concentrator of light radiation and method for making hologram therefor | |
| EP4202560A1 (en) | Method for producing volume reflection holograms with substrate-guided reconstruction beams and/or substrate-guided diffracted beams in a single-beam set-up | |
| SU1682950A1 (en) | Reflection-interference light filter | |
| JP3171013B2 (en) | Method and apparatus for producing article comprising diffraction grating | |
| JPS58120211A (en) | Transmission type surface relief diffraction grating | |
| JPH0797162B2 (en) | Optical beam expander | |
| JPH0588599A (en) | Formation of hologram | |
| WO2023117562A1 (en) | Method for producing volume reflection holograms with substrate-guided reconstruction beams and/or substrate-guided diffracted beams in a single-beam set-up |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM | Patent lapsed |
Owner name: GRUMMAN AEROSPACE CORPORATION |