ES2261081B1

ES2261081B1 - Interferometro optico.

Info

Publication number: ES2261081B1
Application number: ES200500995A
Authority: ES
Inventors: Jose Capmany Francoy; Salvador Sales Maicas; Daniel Pastor Abellan; Beatriz Ortega Tamarit; Pascual Muñoz Muñoz; Alfonso Martinez Garcia
Original assignee: Universidad Politecnica de Valencia
Current assignee: Universidad Politecnica de Valencia
Priority date: 2005-04-19
Filing date: 2005-04-19
Publication date: 2007-11-16
Anticipated expiration: 2025-04-19
Also published as: ES2261081A1; WO2006111593A1

Abstract

Interferómetro óptico. El interferómetro comprende una cavidad Sagnac de guiaonda dieléctrica o fibra óptica (1) cerrada por un acoplador (2) con una relación de acoplo (K), en el que se introduce una señal óptica policromática con un campo eléctrico de entrada (Ee) y múltiples longitudes de onda (1, 1, ..., q, ..., N). La cavidad Sagnac de este interferómetro es dividida en múltiples (N) cavidades resonantes independientes y selectivas en longitud de onda, gracias a la inserción de un multiplexor/demultiplexor (5) AWG con dos entradas y 2xN salidas, o bien, dos multiplexores/demultiplexores AWG de una entrada y N salidas. La señal se divide circulando en el sentido de las agujas del reloj con un campo eléctrico interno (Er) y en el contrario con otro campo interno (Ecr), dentro de cada cavidad resonante y para cada longitud de onda, reflejándose con un campo eléctrico reflejado (ER) o transmitiéndose un campo eléctrico transmitido (ET).

Description

Interferómetro óptico.

Objeto de la invención

La presente invención se aplica al campo de las telecomunicaciones, particularmente en las redes de comunicación óptica, extendiéndose su aplicación a los sectores industriales que hacen uso de ellas para la transmisión de datos a gran velocidad, tales como en telefonía móvil, comunicaciones en sistemas espaciales, telemedicina, etc., aparte de ser aplicable en el estudio de las propiedades ópticas de algunos componentes que intervienen en tales sistemas de comunicación.

El objeto de la invención es proveer un interferómetro óptico que se fabrica con tecnología de óptica integrada, similarmente a un interferómetro de Sagnac, disponiendo de múltiples cavidades resonantes, en vez de una sola cavidad Sagnac, las cuales además son selectivas en longitud de onda y permiten su control independiente, con lo que se puede acceder y manipular la señal óptica en cada canal sin interferencia del resto que se transmiten en las restantes cavidades por su correspondientes longitudes de ondas.

Antecedentes de la invención

La actual tendencia hacia un imparable aumento del tráfico de datos generado por Internet, así como en las comunicaciones móviles, donde los servicios multimedia han dejado atrás a los básicos de voz de la telefonía convencional, requiriendo cada vez más velocidad y, por tanto, mayor ancho de banda, sólo puede ser soportada por una infraestructura de transporte basada en redes de fibra óptica.

Por consiguiente, en la actualidad se busca una implementación de las redes de comunicaciones que permitan el desarrollo de sistemas con velocidades para la transmisión de datos muy altas, o bien, con una amplia flexibilidad en cuanto a la convivencia en tales sistemas de múltiples aplicaciones y formatos de señal.

Para la consecución de dichos requisitos en las redes de comunicaciones ópticas, no sólo hay que lograr perfeccionamientos en la guiaonda o fibra óptica, sino igualmente en los dispositivos ópticos que intervienen en el transporte y procesamiento de las señales dentro del dominio óptico.

En esta línea, la tecnología de Multiplexación por División Densa de Longitud de Onda (DWDM) está en alza, puesto que consigue un incremento de la capacidad de la fibra óptica, al permitir la transmisión de más canales o colores de la señal óptica en un solo hilo. Los proveedores de servicio están comenzando a emplear esta tecnología, por su enorme potencial, para convertirse en proveedores de banda ancha a bajo coste.

Actualmente, la mayoría de los proveedores de servicio despliegan redes DWDM exclusivamente en las rutas con más tráfico, pero la creciente competencia en los mercados internacionales obliga a recurrir a nuevos sistemas de redes ópticas con tecnología DWDM y conmutadores ópticos mejorados, a fin de reducir costos a la vez que se obtienen menores tiempos de implantación de los últimos servicios de banda ancha que se están desarrollando. Los dispositivos ópticos utilizados en éstos y otros sistemas más sofisticados se convierten así en un arma estratégica para las empresas de telecomunicaciones, que dan servicio a numerosos sectores, en el campo de la medicina, comunicaciones en el ámbito militar, ...

Uno de los componentes imprescindibles en los sistemas DWDM es el multiplexor/demultiplexor de redes guiadas de difracción AWG (Array Waveguide Grating), construido en general y básicamente mediante dos acopladores ópticos en estrella unidos por una agrupación de guiaondas con diferentes longitudes y curvaturas cada una, fabricadas sobre un mismo substrato, convencionalmente de materiales del grupo Si/SiO2, GaAs/AlGaAs, o bien InGaAIAs/InP. Los multiplexores/demultiplexores AWG combinan y separan, en una pluralidad de puertos de entrada y de salida (MxN), las señales ópticas de distintas longitudes de onda en los sistemas de Multiplexación por División en Longitud de Onda (WDM).

Por otra parte, se sabe que las técnicas interferométricas con fibra óptica se aplican hoy en día con múltiples beneficios. Los interferómetros son, definidos de manera general, unos instrumentos ópticos que dividen una onda en dos usando un divisor de haz, retardando de modo desigual estas dos ondas, que son redireccionadas usando unos espejos, para ser recombinadas mediante el mismo u otro divisor de haz, detectándose la intensidad de la superposición entre ambas ondas ópticas. Con un interferómetro se puede conocer la diferencia entre las distancias a las que viajan las dos ondas, su longitud de onda o el índice de refracción de la cavidad del interferómetro en que circulan la pareja de ondas ópticas.

Existen cuatro tipos importantes de interferómetros ópticos: a) el Mach-Zehnder, b) el Michelson, c) Fabry-Peot y d) Sagnac.

Recientemente, los interferómetros Sagnac han sido propuestos como una alternativa ventajosa a los Michelson, ya que permiten un control de los caminos ópticos de las ondas más sencillo. En un interferómetro Sagnac, las ondas viajan a través de una única trayectoria, guiadas por la cavidad Sagnac de fibra o guíaonda dieléctrica, pero en direcciones opuestas.

En la Figura 1, se ilustra un interferómetro de tipo Sagnac, que básicamente se construye con dos vueltas de una fibra óptica (1) montadas con un acoplador (2), normalmente con una relación de acoplo k = 0.5, es decir, de 3 dB, de forma que la luz que procede de la fuente óptica (3), por ejemplo, un láser de semiconductor, viaja en el sentido de las agujas del reloj por una vuelta de la fibra y en sentido contrario por la otra vuelta, causando un desfase entre ambas particiones de la salida del rayo de luz generado por láser, el cual puede ser medido por un foto detector (4).

Históricamente, por la propiedad anterior, el interferómetro de Sagnac puede emplearse como detector de la sensibilidad de rotación y principalmente es básico para el diseño de un anillo láser giroscópico usado en los sistemas de guíaonda inercial, aunque tiene otras muchas aplicaciones, tales como el desarrollo de demultiplexores ultrarrápidos. Cabe mención, como referencia bibliográfica para resumir las características y utilidades de los interferómetros
Sagnac, el documento "Monolithically integrated nonlinear Sagnac interferometer and its application as a 20 Gbit/s all-optical demultiplexer", publicado el 25 de Abril de 1996, en el número 9 del volumen 32 de "Electronics Letters", de los autores E. Jahn, N. Agrawal, W. Pieper, H.-J. Ehrke, D. Franke, W. Fürst, C.M. Weinert.

Existe una lista muy extensa en la literatura científica de referencias sobre el interferómetro de Sagnac, por ejemplo en la base de datos del IEEE, ya que es ampliamente utilizado. Pero hasta la fecha, todos los interferómetros conocidos de este tipo son mono-cavidad, aplicables pues a señales monocromáticas, con una única longitud de onda dentro de la cavidad, o bien a señales policromáticas aunque sin posibilidad de seleccionar longitudes de onda en la cavidad, con lo cual no pueden ser aplicados a la operación con señales DWDM, en la multiplexación por división de longitud de onda, u otras señales ópticas tales como las OWDM, multiplexadas por división en el tiempo óptico.

Descripción de la invención

La invención que aquí se describe consiste en un interferómetro óptico caracterizado porque comprende una cavidad Sagnac con la particularidad original de que dicha cavidad se desdobla en múltiples cavidades resonantes selectivas en longitud de onda.

Esta peculiar característica del interferómetro de la invención hace posible el control de la señal transportada por cada longitud de onda individualmente, pudiéndola manipular de forma independiente a las del resto de los canales, al alterar la simetría de fase, mediante la introducción de elementos no lineales en cada cavidad resonante, entre las señales que se propagan en la dirección de las agujas del reloj y las que van en la dirección contraria. La pluralidad de cavidades constituye una gran ventaja sobre un interferómetro Sagnac tradicional, donde no existe selectividad en longitud de onda y, por lo tanto, permite extender las operaciones que pueden realizarse con este dispositivo a señales DWDM y otras aplicaciones que se exponen más adelante.

Más concretamente, el interferómetro que se propone está constituido por una cavidad Sagnac de fibra óptica o guiaonda dieléctrica, dentro de la cual se insertan dos multiplexores/demultiplexores AWG con un puerto de entrada y una pluralidad de puertos de salida. Con ello, se consigue desdoblar la zona interna del interferómetro en tantas cavidades independientes como número de puertos de salida hay disponibles en los multiplexores/demultiplexores AWG. Dichas cavidades son selectivas en longitud de onda, ya que los dispositivos AWG exclusivamente permiten el tránsito a través de cada configuración entrada-salida de una banda pasante, centrada en una longitud de onda diferente.

La estructura propuesta puede mejorarse en cuanto a diseño ahorrando un dispositivo AWG. Así, en otra posible realización de la invención, el interferómetro óptico incorpora un solo multiplexor/de-
multiplexor AWG, pero con dos puertos de entrada en vez de uno, debiéndose doblar al mismo tiempo el número de puertos de salida para obtener la misma capacidad que en la realización alternativa anterior con dos dispositivos AWG.

En ambas configuraciones, con una pareja de dispositivos AWG con 1xN puertos o en la variante con un único multiplexor/demultiplexor AWG de doble capacidad, se logra implementar N cavidades resonantes en paralelo, siendo cada una selectiva en longitud de onda, sin que su espectro se solape con las demás, con un comportamiento independiente y controlable sin interferir al resto.

En el caso de insertar en la cavidad Sagnac del interferómetro un único multiplexor/demultiplexor AWG de 2x2N puertos, las N cavidades resonantes se forman al cerrar cada guiaonda de salida con su contigua. De esta manera, se ahorra una unidad del componente de mayor coste sin que el interferómetro óptico, pierda eficacia de modo global en su funcionalidad.

La técnica de fabricación del interferómetro óptico descrito constituye otra ventaja fundamental del dispositivo, puesto que es muy similar a la de un interferómetro Sagnac de fibra óptica o integrado. En particular y preferentemente puede fabricarse en:

a): Tecnología de sílice sobre silicio, con la posibilidad de integrar el interferómetro óptico, que es un dispositivo activo, con otros dispositivos de carácter pasivo

b): Tecnología de semiconductor: especialmente con materiales del grupo III-V: InP, InGaAsP y compuestos relacionados.

c): Tecnologías de guiaondas de polímeros.

Al ser cada una de las N cavidades accesible de modo individual y poderse actuar por separado sobre la longitud de onda de las señales que viajan en cada cavidad resonante, sin interferencia con las demás, es posible hacer cualquier tipo de operación, conocida y demostrada en un interferómetro Sagnac, extensible a señales de múltiples longitudes de onda que requieren un tratamiento diferenciado para cada una. Tal operación a realizar por el interferómetro puede ser similar en todas las cavidades, o si interesa, diferente en cada una de las cavidades. Las operaciones que tienen cabida para la aplicación del interferómetro que se propone son las siguientes:

-: Conmutación de caminos ópticos o circuitos.

-: Demultiplexación de señales OTDM.

-: Operaciones de puertas lógicas fotónicas simples: AND; OR, XOR a velocidades de 10 Gbit/s e incluso superiores.

-: Modulación de portadora óptica suprimida o computación fotónica en paralelo.

-: Modulación de Banda Lateral Unica.

-: Conmutación de paquetes.

-: Conformación de pulsos y solitones.

-: Instrumentación.

En definitiva, el interferómetro descrito puede ejecutar en paralelo N operaciones de la misma clase, o alternativamente, llevar a cabo hasta N operaciones diferentes, entre las mencionadas anteriormente, realizadas en las N cavidades de las que dispone.

Entre las aplicaciones potenciales de esta invención, se encuentran todas aquellas que hacen uso generalmente de:

a): la conmutación de circuitos y paquetes ópticos en redes WDM,

b): demultiplexación de señales en sistemas OTDM a WDM,

c): láseres-fibra,

d): moduladores, amplificadores, etc.

Descripción de los dibujos

Para complementar la descripción que se está realizando y con objeto de ayudar a una mejor comprensión de las características del invento, de acuerdo con un ejemplo preferente de realización práctica del mismo, se acompaña como parte integrante de dicha descripción, una hoja de planos en donde con carácter ilustrativo y no limitativo, se ha representado lo siguiente:

La figura 1.- Muestra una representación gráfica de un interferómetro de Sagnac, conocido en el estado de la técnica.

La figura 2.- Muestra una representación gráfica del interferómetro óptico, donde circulan en sus N cavidades resonantes las señales con longitudes de onda \lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N} de acuerdo al objeto de la invención, conforme a una realización preferente de la misma, con dos multiplexores/demultiplexores AWG, según una configuración de la invención en reflexión total.

La figura 3.- Muestra una representación gráfica del interferómetro óptico, donde circulan en sus N cavidades resonantes las señales con longitudes de onda \lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N} de acuerdo al objeto de la invención. Conforme a la realización preferente con dos multiplexores/demultiplexores AWG, según una configuración de la invención en transmisión total.

La figura 4.- Muestra una representación gráfica del interferómetro óptico, de acuerdo a la realización preferente con dos multiplexores/demultiplexores AWG, aplicado a la conmutación de caminos ópticos reconfigurable en sistemas WDM.

La figura 5.- Muestra una representación gráfica del interferómetro óptico, de acuerdo a la realización preferente con dos multiplexores/demultiplexores AWG, aplicado a la demultiplexación de señales en sistemas OTDM a sistemas WDM o DWDM.

La figura 6.- Muestra una posible realización del trazado para la implementación del interferómetro óptico en tecnología planar de sílice sobre silicio.

La figura 7.- Muestra una representación gráfica de otra realización preferente del interferómetro óptico, con un solo multiplexor/demultiplexor AWG con doble entrada y puertos de salida, obteniendo las N cavidades resonantes de acuerdo al objeto de la invención.

Realización preferente de la invención

A la vista de la Figura 2, una realización de la invención consiste en un interferómetro óptico comprendiendo una cavidad interna Sagnac de guiaonda dieléctrica o fibra óptica (1), a la cual se introduce una señal óptica policromática con un campo eléctrico de entrada (Ee) conteniendo múltiples longitudes de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}), que incorpora en dicha cavidad dos multiplexores/demultiplexores (5) del tipo de redes guiadas de difracción AWG.

Cada uno de esos multiplexores/demultiplexores (5) dispone de un puerto de entrada y una pluralidad (N) de puertos de salida, que funcionando en conjunto dividen la cavidad Sagnac del interferómetro en una pluralidad (N) de cavidades independientes, las cuales son selectivas en las diferentes longitudes de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}).

Cuando el valor de la relación de acoplo (K) del acoplador (2) que cierra la cavidad Sagnac es igual a 0.5, de acuerdo al ejemplo que se ilustra en la Figura 2, el interferómetro refleja toda la señal presente a la entrada, con lo que el valor del campo eléctrico transmitido (E_{T}) por dicha cavidad es nulo, siendo el campo eléctrico reflejado (E_{R}) por la cavidad igual al campo eléctrico de la entrada (Ee), tal como muestra la Figura 2, donde también se representan los campos internos que se propagan por las cavidades resonantes en el sentido de las agujas del reloj (Er) y en el sentido contrario a las agujas del reloj (Ecr) respectivamente, para una configuración de reflexión total.

Por el contrario, si la relación de acoplo (K) es 0 ó 1, que es el caso representado en la Figura 3, entonces el interferómetro transmite completamente la señal a su entrada, siendo el campo eléctrico transmitido (E_{T}) por la cavidad igual al campo eléctrico de la entrada (Ee), mientras que no hay campo eléctrico reflejado (E_{R}). Para ambos valores indicados, con un acoplador (2) cuya relación de acoplo vale 0 ó 1, la situación es de transmisión total, existiendo en todo caso unos respectivos campos internos propagándose por las cavidades resonantes en el sentido de las agujas del reloj (Er) y en el sentido contrario a las agujas del reloj (Ecr), conforme muestra la Figura 3.

Para valores de tal relación de acoplo (K) del acoplador (2) que son intermedios a los indicados en los ejemplos mostrados en las Figuras 2 y 3, se obtienen en la guiaonda dieléctrica o fibra óptica (1) tanto un campo eléctrico transmitido (E_{T}) como un campo eléctrico reflejado (E_{R}) no nulos.

Por consiguiente, dependiendo de la aplicación específica para la que se implementa dicho interferómetro, se hace variar la relación de acoplo (K) que presenta el acoplador (2).

En la Figura 4 se muestra una aplicación del interferómetro, en la que el acoplador (2) presenta una relación de acoplo (K) de 0,5, para una conmutación de circuitos, donde para canal de una determinada longitud de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}), se inserta en la cavidad resonante correspondiente, un amplificador láser de semiconductor (7), con lo que la señal que corresponde a cada canal de longitud de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}) experimenta bien una reflexión con un campo eléctrico reflejado (E_{R}), o bien, se transmite con un campo eléctrico transmitido (E_{T}), por la cavidad resonante en la que circula y en la que está insertado el amplificador láser de semiconductor (7).

La ganancia del amplificador láser de semiconductor (7) se mantiene a un valor fijo mediante la inyección en continua de una corriente eléctrica de polarización (6), como la dibujada en la Figura 4. En función de dicha corriente eléctrica continua (6), aplicada al amplificador láser de semiconductor (7) insertado en cada cavidad resonante, la señal con la longitud de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}). que viaja por el interior de tal cavidad, en uno y otro sentido, es reflejada o, al contrario, transmitida. De esta manera, el interferómetro actúa como un demultiplexor WDM que puede aplicarse para conmutar caminos ópticos en redes basadas en conmutación de longitud de onda.

La Figura 5 muestra otra aplicación del interferómetro óptico, también con un acoplador (2) cuya relación de acoplo (K) es 0,5, que sirve como demultiplexor de señales OTDM transportadas por canales WDM diferentes. Para esta finalidad, igualmente se incorpora un amplificador láser de semiconductor (7) en cada cavidad resonante, pero la ganancia de cada amplificador láser de semiconductor (7) se modifica de forma dinámica, mediante la inyección de una señal de control (8), que consiste bien en una corriente de polarización eléctrica variable en el tiempo, o bien es una señal óptica pulsada que satura periódicamente la ganancia del amplificador (7). La ventana de extracción temporal que caracteriza el demultiplexor OTDM-DWDM constituido por el interferómetro viene fijada por la duración e intensidad de los pulsos de la señal de control (8) que se aplican en cada cavidad resonante al amplificador láser de semiconductor (7) que incorpora. Tal señal de control (8) puede ser de periodo y características independientes para cada longitud de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}), pudiéndose alcanzar fácilmente velocidades de conmutación de 10 Gb/s e incluso de 40 Gb/s.

Para cualquiera de las configuraciones y aplicaciones del interferómetro óptico, la implementación se realiza con las conocidas técnicas de óptica integrada. La Figura 6 muestra un trazado para la disposición del interferómetro en tecnología planar de sílice sobre silicio.

Otra realización del interferómetro óptico consiste en incorporar un único multiplexor/demultiplexor (5) que es del tipo de redes guiadas de difracción AWG, siempre y cuando el multiplexor/demultiplexor (5) de redes guiadas de difracción AWG disponga de dos puertos de entrada, en vez de uno solo, más el doble de puertos de salida con respecto al número (N) de cavidades resonantes deseadas en el interferómetro. Cada cavidad resonante se forma al cerrar cada vuelta de guiaonda o fibra (1) de salida con su contigua, en la forma que se aprecia en la Figura 7. El detalle A de la Figura 7 representa el interferómetro con un multiplexor/demultiplexor (5), visto de izquierda a derecha, incorporando un amplificador láser de semiconductor (7), controlado por una señal eléctrica u óptica, insertado en cada cavidad resonante. Viceversa, el detalle B de la Figura 7 representa el interferómetro visto de derecha a izquierda, donde se puede apreciar el cierre de las cavidades resonantes en el puerto de entrada contrario al visto anteriormente en el primer detalle A de la Figura 7.

Los términos con que se ha redactado esta memoria deberán ser tomados siempre en sentido amplio y no limitativo.

Claims

1. Interferómetro óptico que comprende una cavidad interna Sagnac de guiaonda dieléctrica o fibra óptica (1), a la cual se introduce una señal óptica policromática con un campo eléctrico de entrada (Ee) y múltiples longitudes de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}), atravesando un acoplador (2) que cierra la cavidad Sagnac, caracterizado porque incorpora al menos un multiplexor/demultiplexor (5) que divide dicha cavidad Sagnac en una pluralidad de cavidades resonantes independientes, por las cuales circulan individualmente múltiples señales ópticas, transmitiéndose cada una de dichas señales ópticas en una cavidad resonante con una de las longitudes de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}) de la señal óptica de entrada, en el sentido de las agujas del reloj con un campo eléctrico interno (Er) y en el sentido contrario con otro campo eléctrico interno (Ecr), dentro de cada cavidad resonante y sin interferencia entre las señales ópticas.

2. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque el multiplexor/demultiplexor (5) es un multiplexor/demultiplexor de redes guiadas de difracción AWG con dos entradas y con un número de puertos de salidas que es el doble del número de cavidades resonantes independientes previstas en el interferómetro.

3. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque incorpora dos multiplexores/
demultiplexores (5) del tipo de redes guiadas de difracción AWG, disponiendo cada multiplexor/de-
multiplexor (5) una sola entrada y un número de puertos de salidas igual al número de cavidades resonantes.

4. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque el acoplador (2) tiene una relación de acoplo (K) igual a 0,5, que produce en la guiaonda dieléctrica o fibra óptica (1) un campo eléctrico reflejado (E_{R}) igual al campo eléctrico de la entrada (Ee).

5. Interferómetro óptico según reivindicación 1 caracterizado porque el acoplador (2) tiene una relación de acoplo (K) igual a 1, que produce en la guiaonda dieléctrica o fibra óptica (1) un campo eléctrico transmitido (E_{T}) igual al campo eléctrico de la entrada (Ee).

6. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque el acoplador (2) tiene una relación de acoplo (K) igual a 0, que produce en la guiaonda dieléctrica o fibra óptica (1) un campo eléctrico transmitido (E_{T}) igual al campo eléctrico de la entrada (Ee).

7. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque se fabrica con tecnología de sílice sobre silicio.

8. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque se fabrica con tecnología de semiconductor usando materiales del grupo III-V.

9. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque se fabrica con tecnología de guiaondas de polímero.

10. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque adicionalmente comprende un amplificador láser de semiconductor (7) insertado en cada cavidad resonante, al que se aplica una corriente eléctrica de polarización (6) en continua, en función de la cual la cavidad resonante con el amplificador láser de semiconductor (7) refleja o transmite con un campo eléctrico reflejado (E_{R}) o un campo eléctrico transmitido (E_{T}) respectivamente la señal que circula con una determinada longitud de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}) por dicha cavidad resonante.

11. Interferómetro óptico según reivindicación 1, caracterizado porque adicionalmente comprende un amplificador láser de semiconductor (7) insertado en cada cavidad resonante, al cual se aplica una señal de control (8) variable que modifica dinámicamente la ganancia que presenta el amplificador láser de semiconductor (7), de modo que se produce la demultiplexación por división en el tiempo de las señales de unas determinadas longitudes de onda (\lambda_{1}, \lambda_{1}, ... \lambda_{q}, ..., \lambda_{N}) que circulan en el interior de cada cavidad resonante donde se inserta dicho amplificador láser de semiconductor (7).