EP4205246A1 - Kurzpuls-lasersystem und verfahren zur erzeugung von laserpulsen - Google Patents

Kurzpuls-lasersystem und verfahren zur erzeugung von laserpulsen

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EP4205246A1
EP4205246A1 EP21759266.6A EP21759266A EP4205246A1 EP 4205246 A1 EP4205246 A1 EP 4205246A1 EP 21759266 A EP21759266 A EP 21759266A EP 4205246 A1 EP4205246 A1 EP 4205246A1
Authority
EP
European Patent Office
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optical system
laser pulses
laser
pulse
group delay
Prior art date
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Pending
Application number
EP21759266.6A
Other languages
English (en)
French (fr)
Inventor
Tino Eidam
Christian GAIDA
Steffen HÄDRICH
Fabian Stutzki
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Active Fiber Systems GmbH
Original Assignee
Active Fiber Systems GmbH
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Filing date
Publication date
Application filed by Active Fiber Systems GmbH filed Critical Active Fiber Systems GmbH
Publication of EP4205246A1 publication Critical patent/EP4205246A1/de
Pending legal-status Critical Current

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    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
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    • H01S3/005—Optical devices external to the laser cavity, specially adapted for lasers, e.g. for homogenisation of the beam or for manipulating laser pulses, e.g. pulse shaping
    • H01S3/0057—Temporal shaping, e.g. pulse compression, frequency chirping
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    • H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
    • H01S3/06—Construction or shape of active medium
    • H01S3/063—Waveguide lasers, i.e. whereby the dimensions of the waveguide are of the order of the light wavelength
    • H01S3/067—Fibre lasers
    • H01S3/06754—Fibre amplifiers

Definitions

  • the invention relates to an optical system with a laser source that generates pulsed laser radiation consisting of a time sequence of laser pulses, and at least one pulse compression device that is arranged in the beam path and has a nonlinear medium, with the laser pulses undergoing nonlinear spectral broadening during propagation through the medium and a chirp is impressed on the laser pulses.
  • the invention also relates to a method for generating laser pulses, in which pulsed laser radiation consisting of a time sequence of laser pulses is generated and the generated laser pulses are spectrally broadened non-linearly with the imposition of a chirp.
  • a known approach to shortening the pulse duration is the use of non-linear effects for the coherent generation of new spectral components.
  • the Corresponding non-linear interactions can occur in the amplification medium (non-linear amplification) or also in separate components that follow the optical amplifier in the beam path, namely in the form of a pulse compression device.
  • the most commonly exploited nonlinear interaction of laser radiation with a medium to increase spectral bandwidth is self-phase modulation (SPM).
  • SPM-induced spectral broadening can be realized in media of various geometries, eg in optical waveguides such as light-conducting fibers.
  • the SPM gives the laser pulses additional frequency components, so the laser radiation gains in bandwidth.
  • the laser pulses In order to be able to use the newly generated frequency components to shorten the pulse duration, the laser pulses must be as free as possible from chirp, i.e. free from different time delays of the various frequency components of the laser radiation.
  • the pulse compression device therefore typically includes dispersive elements connected downstream of the non-linear medium in order to largely compensate for the chirp generated by the SPM and thereby compress the laser pulses in terms of time.
  • the aim is to achieve a pulse duration that corresponds as far as possible to the generated spectral bandwidth, i.e. bandwidth-limited laser pulses with a minimum pulse duration.
  • the compression factor achieved by the dispersive elements can be limited by various effects, such as ionization, achievable non-linearity, losses or a limited spectral bandwidth of the non-linear medium.
  • a well-known problem is that the pulse quality of the non-linearly compressed laser pulses is not perfect and a certain proportion of the pulse energy is in secondary pulses or a temporal background of the laser radiation. This is due to the nature of SPM-induced spectral broadening, which is reflected in pronounced modulations in spectral intensity (see Agrawal, GP, 2007, Nonlinear Fiber Optics, 4th edition, Amsterdam, Academic Press). Even a perfect elimination of the chirp leaves part of the pulse energy outside of the main pulse, which has been shortened in time. It is known that the temporal pulse contrast or the pulse quality is typically reduced for larger temporal compression factors. A measure of pulse quality is that part of the total pulse energy that falls within a specific time window around the maximum intensity of the pulse.
  • the object of the invention is to provide an optical system that makes it possible to generate non-linearly compressed laser pulses with improved temporal pulse contrast or with improved pulse quality.
  • the invention solves this problem based on an optical system of the type specified at the outset in that the pulse compression device imposes on the laser pulses a variable group delay dispersion along the beam path, which causes at least partial compensation of the chirp.
  • the invention achieves the object by a method for generating laser pulses, in which pulsed laser radiation consisting of a time sequence of laser pulses is generated and the generated laser pulses are spectrally broadened non-linearly with the imposition of a chirp, with the laser pulses being imprinted with a group delay time dispersion that is variable along the beam path is, which causes an at least partial compensation of the chirp.
  • the basic idea of the invention is a pulse compression device in which the spectral broadening and the compensation of the chirp are distributed over as many individual steps as possible (in the limit infinitesimally small steps), which corresponds to (quasi-)adiabatic pulse compression.
  • the compression factor ie the factor of the temporal pulse shortening, per step is kept as small as possible, as a result of which the spectral modulations in the SPM-broadened spectrum of the laser pulses are reduced.
  • the compression factor per step should preferably be less than four, preferably less than three, particularly preferably less than two. This reduces the energy content in secondary pulses and effectively increases the pulse peak power.
  • the laser pulse is correspondingly compressed by imposing group delay dispersion (GDD).
  • GDD group delay dispersion
  • the strength remains nonlinear interaction unchanged in the subsequent steps.
  • the spectral broadening increases and the imposed chirp also varies per step. Accordingly, the group delay time dispersion must vary from step to step, ie along the path of the beam, in order to largely compensate for the chirp imposed in each step as appropriately as possible.
  • the group delay time dispersion varies continuously or stepwise along the path of the beam.
  • the non-linear compression can take place stepwise, for which purpose the non-linear medium is divided into two or more separate sections through which the laser radiation passes in succession, with each of the sections of the non-linear medium being followed in the beam path by a dispersive optical element associated with this section, with the dispersive optical elements differ from one another in terms of group delay dispersion.
  • sections of the non-linear medium and dispersive elements assigned to them alternate in the course of the beam.
  • Each section of the non-linear medium with the associated dispersive element is assigned to a non-linear compression step.
  • the dispersive element is designed in such a way that the chirp generated in the associated step is largely compensated and thus overall spectral modulations during the non-linear compression are reduced.
  • SPM is an intensity-dependent effect, which means that in areas of interaction (of the nonlinear medium with the laser radiation) of higher intensity there is more spectral broadening than in areas of lower intensity.
  • a laser beam with a typical Gaussian beam profile experiences a spatially inhomogeneous spectral broadening during propagation through the nonlinear medium, eg a glass plate.
  • the spectral broadening is more pronounced near the beam axis than in the edge areas further away from the beam axis.
  • many applications require a spectral bandwidth of the laser pulses that is homogeneous over the beam profile.
  • a well-known approach to spatially homogeneous spectral Broadening of pulsed laser radiation takes advantage of spectral broadening in a Medium that is spatially homogenized in an imaging mirror arrangement, a so-called multi-pass cell, which is designed as a stable resonator.
  • the nonlinear medium in the optical system according to the invention can advantageously be located in a multipass cell through which the laser radiation passes multiple times.
  • a multipass cell comprises an array of two or more (partially focusing) mirrors that redirect a laser beam coupled into the multipass cell at each reflection point such that beam propagation is confined to a predefined volume along a controlled propagation path in the multipass cell, up to the laser beam after a number of reflections and thus passages through the volume of the multipass cell, it leaves it again.
  • Known configurations of multipass cells are referred to as White cells or Herriott cells, for example.
  • a multipass cell for spatially homogeneous spectral broadening requires that the mirrors of the multipass cell are shaped and arranged in such a way that the multipass cell forms a stable optical resonator, which is characterized in that Gaussian beams exist as a transverse eigensolution of the resonator, which experience the desired spatial homogenization of the spectral broadening as well as transversal eigensolutions in nonlinear waveguides.
  • a dielectric material e.g. a glass plate
  • a gas e.g. an inert gas
  • the arrangement of several non-linear elements in the multi-pass cell is also conceivable; a glass plate with varying thickness can be used, or regions with different gas pressures can be provided in the multi-pass cell.
  • the damage threshold of the mirrors used to implement the multipass cell limits the compressible pulse energy or the pulse peak power that can be coupled into the cell.
  • the damage threshold depends on the intensity of the laser radiation. In principle, the intensity on the mirror surfaces can be reduced by increasing the distance between the mirrors. Furthermore, it is possible to work close to a concentric mirror configuration, which results in the largest beam radii on the mirror surfaces of all symmetrical configurations. However, this configuration leads to small focuses of the laser radiation, which in turn must be taken into account in the design with regard to the non-linear interaction in the medium.
  • the step-by-step compensation of the chirp according to the invention can be achieved by designing the mirrors of the multipass cell to be dispersive (e.g. as dielectric mirrors). At least one of the mirrors can be suitably segmented, with the laser radiation being successively reflected at different segments of the mirror when passing through the multipass cell multiple times. At least two of the segments of the mirror differ from each other with regard to the applied group delay time dispersion, so that with each compression step, i.e. with each passage of the laser radiation through the nonlinear media located in the multipass cell, the appropriate group delay time dispersion is impressed on the laser radiation during the subsequent reflection at the corresponding mirror in order to largely compensate for the chirp generated in each case and thereby keep the spectral modulations low.
  • each compression step i.e. with each passage of the laser radiation through the nonlinear media located in the multipass cell
  • the multipass cell can be designed with the associated (segmented) mirrors in such a way that the non-linear compression takes place with a subdivision into a comparatively large number of steps. Accordingly, the laser radiation passes through the multipass cell, i.e. the focus of the multipass cell, at least three times, preferably at least five times, particularly preferably at least ten times or even more than twenty times.
  • the laser radiation experiences with each Step along the entire beam path an essentially constant nonlinear susceptibility.
  • a sequence of multipass cells of the type described with different susceptibilities along the beam path is also conceivable.
  • FIG. 1 shows a schematic representation of an optical system according to the invention as a block diagram
  • FIG. 2 shows a schematic representation of a pulse compression device according to the invention, realized on the basis of light-conducting fibers;
  • FIG. 3 shows a schematic representation of a pulse compression device according to the invention, realized on the basis of a multipass cell
  • FIG. 4 shows diagrams of the shortening of the pulse duration, the spectrum and the pulse curve over time of non-linearly compressed laser pulses
  • FIG. 5 is a diagram illustrating multi-step non-linear pulse compression according to the invention.
  • FIG. 6 shows a schematic representation of mirrors segmented according to the invention of the multipass cell according to FIG.
  • an input laser beam EL from pulsed laser radiation is generated by means of a laser source 1 (e.g. comprising a mode-locked fiber oscillator) with a downstream optical amplifier
  • the input laser beam EL is sent to a pulse compression device 3 supplied.
  • the pulse compression device 3 contains a non-linear medium (not shown in FIG. 1) which brings about a non-linear spectral broadening of the laser pulses by self-phase modulation.
  • the chirp generated in this way is compensated for by dispersive elements (not shown in FIG. 1) of the pulse compression device 3, so that the laser pulses in the output laser beam AL leaving the pulse compression device 3 are (almost) bandwidth-limited.
  • the spectral broadening and the compensation of the chirp in the pulse compression device are distributed over a number of individual steps in order to achieve (quasi-)adiabatic pulse compression.
  • the compression factor i.e. the factor of the temporal pulse shortening, per step is kept as small as possible, which reduces the spectral modulations in the SPM-broadened spectrum of the laser pulses.
  • the pulse compression device 3 comprises several sections of nonlinear fibers 4 (e.g. gas-filled hollow-core fibers or conventional step-index fibers) for spectral broadening of the laser pulses by SPM, each followed by a suitable dispersive fiber section 5, 5', 5", which imposes a suitable group delay dispersion on the laser pulses propagating through the fiber arrangement, specifically in such a way that the chirp imparted to the laser pulses in the associated nonlinear fiber section 4 is compensated for as completely as possible.
  • the dispersive fiber sections 5, 5', 5" differ with regard to the imposed group delay dispersion, e.g. by suitably designing the lengths of the fiber sections 5, 5', 5".
  • the non-linear pulse compression is thus divided into three individual steps. A larger number is conceivable, with the practicability reaching its limits with a very large number of steps (e.g. 20 or more).
  • the pulse compression device 3 is implemented by a nonlinear multipass cell 6, which enables spatially homogeneous spectral broadening by SPM. Accordingly, the spectral broadening is homogenized in the imaging mirror arrangement of the multipass cell 6 as long as this is in the range of a stable one Mirror configurations is located, ie a Gaussian mode can be found as a transversal eigensolution.
  • a dielectric material eg a glass plate
  • a gas eg an inert gas
  • the multi-pass cell 6 allows an almost loss-free spectral broadening and on the other hand, the non-linear interaction (in the focus) and dispersion can be adjusted largely separately from one another. Assuming that the dispersion of the nonlinear medium 7 is negligible, the dispersion of one or more mirrors 8, 8', between which the laser radiation is reflected back and forth through the multipass cell 7, can be used to produce a stepwise (i.e. after any non-linear interaction of the laser radiation with the medium 7 in the focus passage) to achieve pulse compression by compensating for the chirp.
  • the mirrors 8, 8′ on which the beams of the individual passages are spatially separated from one another, are designed in terms of their dispersion properties such that the laser pulses are impressed with a group delay dispersion that varies along the beam path, i.e. from reflection to reflection, in order to compensate for the chirp .
  • the mirrors 8, 8′ can advantageously be segmented for this purpose (see FIG. 6), the laser radiation being reflected successively on different segments (numbered from 1 to 20 in FIG. 6) of the mirrors 8, 8′ when passing through the multipass cell 6 several times.
  • the segments of the mirrors 8, 8' differ from one another with regard to the group delay time dispersion imposed during the reflection process in order to largely compensate for the chirp appropriately for each compression step.
  • the starting point is a laser pulse (Gaussian pulse) generated (and amplified) by the laser source 1 with a pulse duration of 300 fs and a pulse energy of 1 mJ.
  • the laser pulses are compressed by imposing group delay dispersion. The strength of the nonlinear interaction remains unchanged in the subsequent steps.
  • FIG. 4 show the (simulation) results of the stepwise pulse compression carried out in this way.
  • the diagram in FIG. 4a shows the pulse duration achieved after each step and the group delay dispersion required for this in each step.
  • FIGS. 4b and 4c show the result of the 27-stage pulse compression in the spectral and time domain (curves 9, 10) in comparison to the likewise simulated case of a conventional, single-stage pulse compression (curves 11, 12).
  • the spectral width has increased to 42.7 nm, the 300 fs input pulse is compressed to 28.5 fs.
  • the decisive factor is the pulse energy content in a +/-50 fs window around the pulse maximum, which amounts to 90% of the total pulse energy and is therefore significantly higher than in the case of single-stage nonlinear compression also shown, where only 73% of the total pulse energy is contained in the same time window are.
  • the example in FIG. 4 is only intended to illustrate the approach of the invention and not to represent an optimized solution. A further increase in the pulse contrast is possible by adjusting the number of steps, the strength of the non-linearity per step and the chirp compensation per step.
  • FIG. 5 illustrates the pulse duration achieved for the mirror design of FIG. 6 after each step and the group delay dispersion required for each step.
  • the starting point is again a 300 fs laser pulse with 1 mJ pulse energy.
  • the following three steps consist of non-linear spectral broadening and -1000 fs 2 group delay dispersion each, followed by three steps of non-linear spectral broadening and -500 fs 2 group delay dispersion each and finally a pass through the non-linear medium 7 and finally once -200 fs 2 group delay dispersion.
  • the original spectral bandwidth of the laser pulses of 5.234 nm is increased to 45.8 nm bandwidth (FWHM).
  • the compressed pulse duration is 28.6 fs at the end, and the energy content in the +/-50 fs window around the pulse maximum is 89% and is therefore very close to the value of the finely graded non-linear compression shown in Figure 4 (there with 27 Steps) with significantly simplified realizability by means of the segmented mirrors 8, 8' shown in FIG.
  • Each of the two mirrors 8, 8' of Figure 6 consists of ten segments, the first twelve segments over which the beam path passes (numbered 1 -12) have a vanishing group delay time dispersion, segment 13 on mirror 8' has a group delay time dispersion of -7000 fs 2 , segments 14 and 16 on mirror 8 and segment 15 on mirror 8' have a group delay dispersion of -1000 fs 2 , segment 18 on mirror 8 and segments 17 and 19 on mirror 8' have a group delay dispersion of -500 fs 2 and segment 20 on mirror 8 again has a vanishing group delay dispersion (in this case the last compression step happens outside the multipass cell).
  • FIG. 6 shows an example for the purpose of illustration and not an optimized configuration. It should also be pointed out that the function according to the invention does not necessarily have to be implemented in a multipass cell. 20 individual, at least partially curved mirrors with corresponding characteristics in terms of dispersion, or imparting the dispersion not through the mirrors but through additional elements, provide an identical result, for example. Likewise, only one non-linear element does not necessarily have to be used.
  • the pulse peak power which increases when the non-linear medium is passed through several times, should not lead to undesirable effects in the multi-pass cell.
  • undesirable effects such as the destruction of the mirrors, disturbing ionization in the focus between the mirrors or too strong a non-linear interaction per focus pass. This would manifest itself in a deterioration in the spatial-spectral homogeneity of the laser beam in the output beam AL.
  • These limiting effects must be taken into account when designing the multipass cell 6 .
  • a possible solution is a sequence of multipass cells of the type described with different non-linearity and/or different mirror configuration (eg with regard to radii of curvature and spacing).
  • an adiabatic non-linear pulse compression in a series arrangement of two or more multi-pass cells of the type according to the invention, each with adapted mirrors and non-linear media, in order to generate a pulse duration in the range of only a few optical cycles while at the same time having a high temporal quality.

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Abstract

Die Erfindung betrifft ein optisches System mit einer Laserquelle (1), die gepulste Laserstrahlung bestehend aus einer zeitlichen Abfolge von Laserpulsen erzeugt, und wenigstens einer im Strahlverlauf angeordneten Pulskompressionseinrichtung (3), die ein nichtlineares Medium (7) aufweist, wobei die Laserpulse während der Propagation durch das Medium (7) eine nichtlineare spektrale Verbreiterung erfahren und den Laserpulsen dabei ein Chirp aufgeprägt wird. Es ist Aufgabe der Erfindung, ein optisches System bereit zu stellen, das es ermöglicht, nichtlinear komprimierte Laserpulse mit verbessertem zeitlichem Pulskontrast bzw. mit verbesserter Pulsqualität zu erzeugen. Die Erfindung schlägt hierzu vor, dass die Pulskompressionseinrichtung (3) den Laserpulsen eine entlang des Strahlverlaufs veränderliche Gruppenlaufzeitdispersion aufprägt, welche eine zumindest teilweise Kompensation des Chirps bewirkt.

Description

Kurzpuls-Lasersvstem und Verfahren zur Erzeugung von Laseroulsen
Die Erfindung betrifft ein optisches System mit einer Laserquelle, die gepulste Laserstrahlung bestehend aus einer zeitlichen Abfolge von Laserpulsen erzeugt, und wenigstens einer im Strahlverlauf angeordneten Pulskompressionseinrichtung, die ein nichtlineares Medium aufweist, wobei die Laserpulse während der Propagation durch das Medium eine nichtlineare spektrale Verbreiterung erfahren und den Laserpulsen dabei ein Chirp aufgeprägt wird.
Außerdem betrifft die Erfindung ein Verfahren zur Erzeugung von Laserpulsen, bei dem gepulste Laserstrahlung bestehend aus einer zeitlichen Abfolge von Laserpulsen erzeugt wird und die erzeugten Laserpulse unter Aufprägung eines Chirps nichtlinear spektral verbreitert werden.
Lasersysteme zur Erzeugung ultrakurzer Laserpulse im Piko- und Femtosekundenbereich erfahren seit Jahren hohe Aufmerksamkeit.
Eine Vielzahl von Anwendungen derartiger Systeme erfordern eine kürzere Pulsdauer als sie vom Verstärkungsmedium des Lasersystems unterstützt wird. Darüber hinaus können Effekte im optischen Verstärker, wie Sättigung oder spektrale Einengung (engl. „gain narrowing“), zu einer Abnahme der spektralen Bandbreite der Laserstrahlung führen, was sich am Ausgang des Lasersystems in einer unerwünschten Verlängerung der Pulsdauer äußert.
Ein bekannter Ansatz zur Verkürzung der Pulsdauer ist die Ausnutzung von nichtlinearen Effekten zur kohärenten Erzeugung neuer spektraler Anteile. Die entsprechenden nichtlinearen Wechselwirkungen können im Verstärkungsmedium auftreten (nichtlineare Verstärkung) oder auch in separaten Komponenten, die dem optischen Verstärker im Strahlverlauf nachgeschaltet sind, und zwar in Form einer Pulskompressionseinrichtung. Die am häufigsten ausgenutzte nichtlineare Wechselwirkung von Laserstrahlung mit einem Medium zur Vergrößerung der spektralen Bandbreite ist die Selbstphasenmodulation (SPM). Die SPM-induzierte spektrale Verbreiterung kann in Medien verschiedenster Geometrien realisiert werden, z.B. in optischen Wellenleitern wie lichtleitenden Fasern.
Durch die SPM erhalten die Laserpulse zusätzliche Frequenzkomponenten, die Laserstrahlung gewinnt also an Bandbreite. Um die neu erzeugten Frequenzkomponenten für eine Verkürzung der Pulsdauer nutzen zu können, müssen die Laserpulse möglichst frei von Chirp, d.h. frei von unterschiedlichen zeitlichen Verzögerungen der verschiedenen Frequenzkomponenten der Laserstrahlung sein. Die Pulskompressionseinrichtung umfasst daher typischerweise dem nichtlinearen Medium nachgeschaltete dispersive Elemente, um den durch die SPM erzeugten Chirp weitestgehend zu kompensieren und dadurch die Laserpulse zeitlich zu komprimieren. Ziel ist die Erreichung einer Pulsdauer möglichst entsprechend der erzeugten spektralen Bandbreite, d.h. bandbreitenlimitierte Laserpulse minimaler Pulsdauer. Der durch die dispersiven Elemente erreichte Kompressionsfaktor kann dabei durch verschiedene Effekte limitiert sein, wie z.B. durch Ionisation, erreichbare Nichtlinearität, Verluste oder eine begrenzte spektrale Bandbreite des nichtlinearen Mediums.
Ein bekanntes Problem ist, dass die Pulsqualität der nichtlinear komprimierten Laserpulse nicht perfekt ist und ein gewisser Anteil der Pulsenergie sich in Nebenpulsen bzw. einem zeitlichen Untergrund der Laserstrahlung befindet. Dies liegt in der Natur der SPM-induzierten spektralen Verbreiterung, welche sich in ausgeprägten Modulationen in der spektralen Intensität widerspiegelt (siehe Agrawal, G. P., 2007, Nonlinear Fiber Optics, 4. Ausgabe, Amsterdam, Academic Press). Auch eine perfekte Beseitigung des Chirps hinterlässt einen Teil der Pulsenergie außerhalb des zeitlich verkürzten Hauptpulses. Bekannt ist es, dass für größere zeitliche Kompressionsfaktoren typischerweise der zeitliche Pulskontrast bzw. die Pulsqualität reduziert werden. Ein Maß für die Pulsqualität ist dabei derjenige Anteil der gesamten Pulsenergie, der in ein bestimmtes zeitliches Fenster um das Intensitätsmaximum des Pulses fällt.
Vor diesem Hintergrund ist es die Aufgabe der Erfindung, ein optisches System bereit zu stellen, das es ermöglicht, nichtlinear komprimierte Laserpulse mit verbessertem zeitlichem Pulskontrast bzw. mit verbesserter Pulsqualität zu erzeugen.
Diese Aufgabe löst die Erfindung ausgehend von einem optischen System der eingangs angegebenen Art dadurch, dass die Pulskompressionseinrichtung den Laserpulsen eine entlang des Strahlverlaufs veränderliche Gruppenlaufzeitdispersion aufprägt, welche eine zumindest teilweise Kompensation des Chirps bewirkt.
Außerdem löst die Erfindung die Aufgabe durch ein Verfahren zur Erzeugung von Laserpulsen, bei dem gepulste Laserstrahlung bestehend aus einer zeitlichen Abfolge von Laserpulsen erzeugt wird und die erzeugten Laserpulse unter Aufprägung eines Chirps nichtlinear spektral verbreitert werden, wobei den Laserpulsen eine entlang des Strahlverlaufs veränderliche Gruppenlaufzeitdispersion aufgeprägt wird, welche eine zumindest teilweise Kompensation des Chirps bewirkt.
Grundidee der Erfindung ist eine Pulskompressionseinrichtung, in der die spektrale Verbreiterung und die Kompensation des Chirps verteilt auf möglichst viele Einzelschritte (im Grenzfall infinitesimal kleine Schritte) stattfindet, was einer (quasi-)adiabatischen Pulskompression entspricht. Dabei wird idealerweise der Kompressionsfaktor, d.h. der Faktor der zeitlichen Pulsverkürzung, pro Schritt möglichst klein gehalten, wodurch die spektralen Modulationen im SPM- verbreiterten Spektrum der Laserpulse reduziert werden. Vorzugsweise sollte der Kompressionsfaktor pro Schritt kleiner als vier, vorzugsweise kleiner als drei, besonders bevorzugt kleiner als zwei sein. Dadurch wird der Energieinhalt in Nebenpulsen reduziert und die Pulsspitzenleistung effektiv erhöht. Nach jedem Schritt der SPM-induzierten spektralen Verbreiterung wird der Laserpuls durch Aufprägen von Gruppenlaufzeitverzögerung (engl. „group delay dispersion“, kurz GDD) entsprechend komprimiert. Im einfachsten Fall bleibt die Stärke der nichtlinearen Wechselwirkung in den Folgeschritten unverändert. Aufgrund der immer weiter sinkenden Pulsdauer und der dadurch steigenden Pulsspitzenleistung nimmt allerdings die spektrale Verbreiterung zu und damit variiert auch der aufgeprägte Chirp pro Schritt. Entsprechend muss die Gruppenlaufzeitdispersion von Schritt zu Schritt, d.h. entlang des Strahlverlaufs variieren, um jeweils möglichst passend den in jedem Schritt aufgeprägten Chirp weitgehend zu kompensieren.
Bei möglichen Ausführungsformen der Erfindung variiert die Gruppenlaufzeitdispersion entlang des Strahlverlaufs stetig oder stufenweise. Tatsächlich kann die nichtlineare Kompression schrittweise erfolgen, wozu das nichtlineare Medium in zwei oder mehr voneinander separate Abschnitte unterteilt ist, die nacheinander von der Laserstrahlung durchlaufen werden, wobei jedem der Abschnitte des nichtlinearen Mediums im Strahlverlauf ein diesem Abschnitt zugeordnetes dispersives optisches Element nachfolgt, wobei sich die dispersiven optischen Elemente hinsichtlich der Gruppenlaufzeitdispersion voneinander unterscheiden. Bei dieser Ausgestaltung wechseln sich also im Strahlverlauf Abschnitte des nichtlinearen Mediums und diesen jeweils zugeordnete dispersive Elemente ab. Jeder Abschnitt des nichtlinearen Mediums mit zugehörigem dispersiven Element ist einem Schritt der nichtlinearen Kompression zuzuordnen. Das dispersive Element ist hinsichtlich der Gruppenlaufzeitdispersion so ausgelegt, dass der in dem zugehörigen Schritt erzeugte Chirp weitgehend kompensiert wird und somit insgesamt spektrale Modulationen während der nichtlinearen Kompression reduziert werden.
SPM ist ein intensitätsabhängiger Effekt, was bedeutet, dass in Wechselwirkungsbereichen (des nichtlinearen Mediums mit der Laserstrahlung) höherer Intensität eine stärkere spektrale Verbreiterung stattfindet als in Bereichen niedrigerer Intensität. Demzufolge erfährt ein Laserstrahl mit typischem Gauß-förmigem Strahlprofil während der Propagation durch das nichtlineare Medium, z.B. eine Glasplatte, eine räumlich inhomogene spektrale Verbreiterung. Die spektrale Verbreiterung ist nahe der Strahlachse stärker ausgeprägt als in den von der Strahlachse weiter entfernten Randbereichen. Viele Anwendungen verlangen allerdings eine über das Strahlprofil homogene spektrale Bandbreite der Laserpulse. Ein bekannter Ansatz zur räumlich homogenen spektralen Verbreiterung von gepulster Laserstrahlung (siehe Nenad Milosevic, Gabriel Tempea, and Thomas Brabec, "Optical pulse compression: bulk media versus hollow waveguides," Opt. Lett. 25, 672-674, 2000) nutzt aus, dass sich die spektrale Verbeiterung in einem Medium, das sich in einer abbildenden Spiegelanordnung, einer sogenannten Multipasszelle, die als stabiler Resonator ausgebildet ist, räumlich homogenisiert. Entsprechend kann sich mit Vorteil das nichtlineare Medium bei dem erfindungsgemäßen optischen System in einer Multipasszelle befinden, die von der Laserstrahlung mehrfach durchlaufen wird. Eine Multipasszelle umfasst eine Anordnung aus zwei oder mehr (teilweise fokussierenden) Spiegeln, die einen in die Multipasszelle eingekoppelten Laserstrahl an jedem Reflexionspunkt umleiten, so dass die Strahlausbreitung auf ein vordefiniertes Volumen entlang eines kontrollierten Propagationspfades in der Multipasszelle begrenzt wird, und zwar bis der Laserstrahl nach einer Mehrzahl von Reflexionen und damit Durchläufen durch das Volumen der Multipasszelle diese wieder verlässt. Bekannte Ausgestaltungen von Multipasszellen werden z.B. als White-Zellen oder Herriott-Zellen bezeichnet. Die Nutzung einer Multipasszelle zur räumlich homogenen spektralen Verbreiterung setzt voraus, dass die Spiegel der Multipasszelle so geformt und angeordnet sind, dass die Multipasszelle einen stabilen optischen Resonator bildet, der dadurch charakterisiert ist, dass Gauß’sche Strahlen als transversale Eigenlösung des Resonators existieren, welche die gewünschte räumliche Homogenisierung der spektralen Verbreiterung ebenso erfahren, wie transversale Eigenlösungen in nichtlinearen Wellenleitern.
Als nichtlineares Medium, das sich in der Multipasszelle befindet und entsprechend mehrfach von der Laserstrahlung durchlaufen wird, kann ein dielektrisches Material (z.B. eine Glasplatte) oder auch ein Gas (z.B. ein Edelgas) verwendet werden. Denkbar ist auch die Anordnung mehrerer nichtlinearer Elemente in der Multipasszelle, es kann eine Glasplatte mit variierender Dicke verwendet werden, oder es können Bereiche mit unterschiedlichem Gasdruck in der Multipasszelle vorgesehen sein.
Die Zerstörschwelle der Spiegel, welche zur Realisierung der Multipasszelle eingesetzt werden, limitiert die komprimierbare Pulsenergie bzw. die in die Zelle einkoppelbare Pulsspitzenleistung. Die Zerstörschwelle hängt von der Intensität der Laserstrahlung ab. Die Intensität auf den Spiegeloberflächen lässt sich prinzipiell durch Vergrößerung der Spiegelabstände reduzieren. Weiterhin kann nahe einer konzentrischen Spiegelkonfiguration gearbeitet werden, wodurch sich unter allen symmetrischen Anordnungen die größten Strahlradien auf den Spiegeloberflächen ergeben. Allerdings führt diese Konfiguration zu kleinen Fokussen der Laserstrahlung, was wiederum bei der Auslegung hinsichtlich der nichtlinearen Wechselwirkung im Medium beachtet werden muss. Einerseits ist auch hier eine Zerstörung des Mediums bzw. eine exzessive Ionisation zu vermeiden und andererseits darf die akkumulierte nichtlineare Phase pro Umlauf einen gewissen Grenzwert nicht überschreiten, um im Sinne der Erfindung die nichtlineare Pulskompression pro Schritt hinreichend gering zu halten.
Die erfindungsgemäße schrittweise Kompensation des Chirps kann dadurch erfolgen, dass die Spiegel der Multipasszelle dispersiv ausgelegt werden (z.B. als dielektrische Spiegel). Wenigstens einer der Spiegel kann dabei geeignet segmentiert sein, wobei die Laserstrahlung beim mehrfachen Durchlaufen der Multipasszelle nacheinander an verschiedenen Segmenten des Spiegels reflektiert wird. Wenigstens zwei der Segmente des Spiegels unterscheiden sich dabei voneinander hinsichtlich der aufgeprägten Gruppenlaufzeitdispersion, so dass bei jedem Kompressionsschritt, d.h. bei jedem Durchlauf der Laserstrahlung durch die in der Multipasszelle befindlichen nichtlinearen Medien bei der danach erfolgenden Reflexion an dem entsprechenden Spiegel der Laserstrahlung die passende Gruppenlaufzeitdispersion aufgeprägt wird, um den jeweils erzeugten Chirp weitgehend zu kompensieren und dadurch die spektralen Modulationen gering zu halten.
Die Multipasszelle kann mit den zugehörigen (segmentierten) Spiegeln so ausgelegt werden, dass die nichtlineare Kompression mit einer Unterteilung in eine vergleichsweise große Zahl von Schritten erfolgt. Entsprechend durchläuft die Laserstrahlung die Multipasszelle, d.h. den Fokus der Multipasszelle wenigstens dreimal, vorzugsweise wenigstens fünfmal, besonders bevorzugt wenigstens zehnmal oder sogar mehr als zwanzigmal.
Dadurch, dass das nichtlineare Medium in der Multipasszelle von der Laserstrahlung mehrfach durchlaufen wird, erfährt die Laserstrahlung bei jedem Schritt entlang des gesamten Strahlverlaufs eine im Wesentlichen konstante nichtlineare Suszeptibilität. Denkbar ist aber auch eine Abfolge von Multipasszellen der beschriebenen Art mit unterschiedlichen Suszeptibiltäten entlang des Strahlverlaufs.
Ausführungsbeispiele der Erfindung werden im Folgenden anhand der Zeichnungen erläutert. Es zeigen:
Figur 1 eine schematische Darstellung eines erfindungsgemäßen optischen Systems als Blockdiagramm;
Figur 2 eine schematische Darstellung einer erfindungsgemäßen Pulskompressionseinrichtung, realisiert auf Basis von lichtleitenden Fasern;
Figur 3 eine schematische Darstellung einer erfindungsgemäßen Pulskompressionseinrichtung, realisiert auf Basis einer Multipasszelle;
Figur4 Diagramme der Verkürzung der Pulsdauer, des Spektrums und des zeitlichen Pulsverlaufs von nichtlinear komprimierten Laserpulsen;
Figur 5 eine Diagramm zur Illustration der auf mehrere Schritte aufgeteilten nichtlinearen Pulskompression gemäß der Erfindung;
Figur 6 eine schematische Darstellung von erfindungsgemäß segmentierten Spiegeln der Multipasszelle gemäß Figur 3.
Bei dem Ausführungsbeispiel der Figur 1 wird ein Eingangslaserstrahl EL aus gepulster Laserstrahlung mittels einer Laserquelle 1 (z.B. umfassend einen modengekoppelten Faseroszillator) mit nachgeschaltetem optischem Verstärker
2 erzeugt. Der Eingangslaserstrahl EL wird einer Pulskompressionseinrichtung 3 zugeführt. Die Pulskompressionseinrichtung 3 enthält ein nichtlineares Medium (in Figur 1 nicht dargestellt), das eine nichtlineare spektrale Verbreiterung der Laserpulse durch Selbstphasenmodulation bewirkt. Der dabei erzeugte Chirp wird durch dispersive Elemente (in Figur 1 nicht dargestellt) der Pulskompressionseinrichtung 3 kompensiert, so dass die Laserpulse in dem die Pulskompressionseinrichtung 3 verlassenden Ausgangslaserstrahl AL (nahezu) bandbreitenlimitiert sind.
Erfindungsgemäß erfolgt die spektrale Verbreiterung und die Kompensation des Chirps in der Pulskompressionseinrichtung verteilt auf eine Anzahl von Einzelschritten, um so eine (quasi-)adiabatische Pulskompression zu erzielen. Dabei wird idealerweise der Kompressionsfaktor, d.h. der Faktor der zeitlichen Pulsverkürzung, pro Schritt möglichst klein gehalten, wodurch die spektralen Modulationen im SPM-verbreiterten Spektrum der Laserpulse reduziert werden.
Bei dem Ausführungsbeispiel der Figur 2 umfasst die Pulskompressionseinrichtung 3 mehrere Abschnitte von nichtlinearen Fasern 4 (z.B. gasgefüllte Hohlkernfasern oder konventionelle Stufenindexfasern) zur spektralen Verbreiterung der Laserpulse per SPM, jeweils gefolgt von einem geeignet dispersiven Faserabschnitt 5, 5‘, 5“, der den durch die Faseranordnung propagierenden Laserpulsen eine geeignete Gruppenlaufzeitdispersion aufprägt, und zwar in der Weise, dass der in dem zugehörigen nichtlinearen Faserabschnitt 4 den Laserpulsen aufgeprägte Chirp möglichst vollständig kompensiert wird. Die dispersiven Faserabschnitte 5, 5‘, 5“ unterscheiden sich hinsichtlich der aufgeprägten Gruppenlaufzeitdispersion, z.B. durch geeignete Auslegung der Längen der Faserabschnitte 5, 5‘, 5“. Bei dem Ausführungsbeispiel der Figur 2 ist somit die nichtlineare Pulskompression in drei Einzelschritte unterteilt. Eine größere Zahl ist denkbar, wobei die Praktikabilität bei einer sehr großen Zahl von Schritten (z.B. 20 oder mehr) an ihre Grenzen gelangt.
Bei dem Ausführungsbeispiel der Figur 3 ist die Pulskompressionseinrichtung 3 durch eine nichtlineare Multipasszelle 6 realisiert, welche eine räumlich homogene spektrale Verbreiterung per SPM ermöglicht. Demnach homogenisiert sich die spektrale Verbeiterung in der abbildenden Spiegelanordnung der Multipasszelle 6, solange sich diese im Bereich einer stabilen Spiegelkonfigurationen befindet, d.h. sich eine Gauß-Mode als transversale Eigenlösung finden lässt. Als nichtlineares Medium 7, das sich in der Multipasszelle 6 befindet, kann ein dielektrisches Material (z.B. eine Glasplatte) oder auch ein Gas (z.B. ein Edelgas) verwendet werden. Einerseits erlaubt die Multipasszelle 6 eine nahezu verlustfreie spektrale Verbreiterung und andererseits sind die nichtlineare Wechselwirkung (im Fokus) und Dispersion weitgehend voneinander getrennt einstellbar. Unter der Annahme, dass die Dispersion des nichtlinearen Mediums 7 vernachlässigbar ist, kann die Dispersion eines oder mehrerer Spiegel 8, 8‘, zwischen denen die Laserstrahlung durch die Multipasszelle 7 hin und her reflektiert wird, genutzt werden, um eine erfindungsgemäß schrittweise (d.h. nach jeder nichtlinearen Wechselwirkung der Laserstrahlung mit dem Medium 7 im Fokusdurchgang) Pulskompression durch Kompensation des Chirp zu erzielen. Dabei sind die Spiegel 8, 8‘, auf denen die Strahlen der einzelnen Durchgänge räumlich voneinander getrennt sind, in ihren Dispersionseigenschaften so ausgelegt, dass den Laserpulsen eine entlang des Strahlverlaufs, d.h. von Reflexion zu Reflexion veränderliche Gruppenlaufzeitdispersion aufgeprägt wird, um den Chirp zu kompensieren. Vorteilhaft können die Spiegel 8, 8‘ hierzu segmentiert sein (siehe Fig. 6), wobei die Laserstrahlung beim mehrfachen Durchlaufen der Multipasszelle 6 nacheinander an verschiedenen Segmenten (in Figur 6 von 1 bis 20 durchnummeriert) der Spiegel 8, 8‘ reflektiert wird. Dabei unterscheiden sich die Segmente der Spiegel 8, 8‘ hinsichtlich der jeweils beim Reflexionsvorgang aufgeprägten Gruppenlaufzeitdispersion voneinander, um den Chirp passend für jeden Kompressionsschritt weitgehend zu kompensieren.
Das Prinzip der Erfindung wird nachfolgend anhand der Diagramme der Figur 4 erläutert. Ausgangspunkt ist ein mittels der Laserquelle 1 erzeugter (und verstärkter) Laserpuls (Gauß-Puls) mit 300 fs Pulsdauer und 1 mJ Pulsenergie. Das mehrmals durchstrahlte nichtlineare Medium besitzt pro Kompressionsschritt einen nichtlinearen Parameter von y = 2,5- 10-7 (W m)’1 der auf einer Strecke (z.B. durchstrahlte Dicke des Mediums) von 250 pm wirkt. Nach jedem Schritt der SPM- induzierten spektralen Verbreiterung werden die Laserpulse durch Aufprägen von Gruppenlaufzeitdispersion komprimiert. Die Stärke der nichtlinearen Wechselwirkung bleibt in den Folgeschritten unverändert. Aufgrund der sinkenden Pulsdauer und dadurch steigenden Pulsspitzenleistung steigt allerdings die spektrale Verbreiterung pro Schritt. Der Einfachheit halber werden Verluste sowie nichtlineare Effekte höherer Ordnung vernachlässigt und ebenso wird eine Betrachtung der Pulskompression unter Beachtung höherer Phasenterme (z.B. Dispersion dritter Ordnung) nicht durchgeführt. Die Diagramme der Figur 4 zeigen die (Simulations-)Ergebnisse der auf diese Weise stufenweise durchgeführten Pulskompression. Das Diagramm der Figur 4a zeigt die nach jedem Schritt erzielte Pulsdauer und die dazu nötige Gruppenlaufzeitdispersion in jedem Schritt. Die Figuren 4b und 4c zeigen das Ergebnis der 27-stufigen Pulskompression im Spektral- und Zeitbereich (Kurven 9, 10) im Vergleich zu dem ebenfalls simulierten Fall einer konventionellen, einstufigen Pulskompression (Kurven 11 , 12). Die spektrale Breite ist auf 42,7 nm angestiegen, der 300 fs-Eingangspuls ist auf 28,5 fs komprimiert. Entscheidend ist der Pulsenergieinhalt in einem +/-50 fs-Fenster um das Pulsmaximum, welcher 90% der gesamten Pulsenergie beträgt und damit deutlich höher ist als in dem ebenfalls dargestellten Fall einstufiger nichtlinearer Kompression, wo nur 73% der gesamten Pulsenergie in demselben Zeitfenster enthalten sind. Das Beispiel der Figur 4 soll lediglich den Ansatz der Erfindung illustrieren und keine optimierte Lösung darstellen. Eine weitere Steigerung des Pulskontrastes ist durch Anpassung der Schrittanzahl, der Stärke der Nichtlinearität pro Schritt und der Chirp-Kompensation pro Schritt möglich.
Figur 5 illustriert die für das Spiegeldesign der Figur 6 erzielte Pulsdauer nach jedem Schritt und die für jeden Schritt nötige Gruppenlaufzeitdispersion. Ausgangspunkt ist wiederum ein 300 fs-Laserpuls mit 1 mJ Pulsenergie. Das mehrmals durchstrahlte nichtlineare Medium 7 besitzt pro Verbreiterungsschritt einen nichtlinearen Parameter von y = 2,5 '7(W-m)’1, der auf einer Länge von 250 pm wirkt. Demnach propagieren die Laserpulse jeweils 13 mal durch das nichtlineare Medium 7 und erfahren dabei eine spektrale Verbreiterung, ohne dass eine Kompensation des dabei erzeugten Chirp stattfindet. Dann folgt eine Spiegelreflexion mit einer aufgeprägten Gruppenlaufzeit von -7000 fs2, was den Laserpuls auf ca. 120 fs verkürzt. Die folgenden drei Schritte bestehen aus nichtlinearer spektraler Verbreiterung und je -1000 fs2 Gruppenlaufzeitdispersion, gefolgt von drei Schritten nichtlinearer spektraler Verbreiterung und je -500 fs2 Gruppenlaufzeitdispersion und abschließend einem Durchgang durch das nichtlineare Medium 7 und abschließend einmal -200 fs2 Gruppenlaufzeitdispersion. Die ursprüngliche spektrale Bandbreite der Laserpulse von 5,234 nm wird dabei auf 45,8 nm Bandbreite (FWHM) vergrößert. Die komprimierte Pulsdauer beträgt am Ende 28,6 fs, und der Energieanteil in dem +/-50 fs-Fenster um das Pulsmaximum beträgt 89% und ist damit sehr nahe an dem Wert der in Figur 4 dargestellten, feinstufigen nichtlinearen Kompression (dort mit 27 Schritten) bei deutlich vereinfachter Realisierbarkeit mittels der in Figur 6 gezeigten segmentierten Spiegel 8, 8‘.
Jeder der beiden Spiegel 8, 8‘ der Figur 6 besteht aus zehn Segmenten, wobei die ersten zwölf vom Strahlengang überlaufenen Segmente (beziffert mit 1 -12) eine verschwindende Gruppenlaufzeitdispersion aufweisen, Segment 13 auf Spiegel 8‘ weist eine Gruppenlaufzeitdispersion von -7000 fs2, Segment 14 und 16 auf Spiegel 8 sowie Segment 15 auf Spiegel 8‘ eine Gruppenlaufzeitdispersion von -1000 fs2, Segment 18 auf Spiegel 8 sowie Segment 17 und 19 auf Spiegel 8‘ eine Gruppenlaufzeitdispersion von -500 fs2 und Segment 20 auf Spiegel 8 hat wiederum eine verschwindende Gruppenlaufzeitdispersion (der letzte Kompressionsschritt geschieht in dem Fall außerhalb der Multipasszelle).
Auch zur der Figur 6 sei erwähnt, dass diese ein Beispiel zwecks Illustration zeigt, und nicht eine optimierte Konfiguration. Ebenso ist darauf hinzuweisen, dass die erfindungsgemäße Funktion nicht zwingend in einer Multipasszelle realisiert werden muss. 20 einzelne, zumindest teilweise gekrümmte Spiegel mit entsprechender Charakteristik hinsichtlich der Dispersion oder das Aufprägen der Dispersion nicht durch die Spiegel, sondern durch zusätzliche Elemente, liefern beispielsweise ein identisches Resultat. Ebenso muss nicht zwingend nur ein nichtlineares Element zum Einsatz kommen.
Bei dem Ansatz der Erfindung zur Verbesserung des Pulskontrastes bzw. der Pulsqualität nichtlinear komprimierter Laserpulse ist insbesondere im Hinblick auf das konkrete Ausführungsbeispiel mit Multipasszelle 6 zu beachten, dass die bei mehrfachem Durchlaufen des nichtlinearen Mediums steigende Pulsspitzenleistung nicht zu unerwünschten Effekten in der Multipasszelle führen sollte, wie z.B. die Zerstörung der Spiegel, störende Ionisation im Fokus zwischen den Spiegeln oder eine zu starke nichtlineare Wechselwirkung pro Fokusdurchgang. Dies würde sich in einer Verschlechterung der räumlich-spektralen Homogenität des Laserstrahls im Ausgangsstrahl AL äußern. Diese limitierenden Effekte sind bei der Auslegung der Multipasszelle 6 zu beachten. Eine mögliche Lösung ist eine Abfolge von Multipasszellen der beschriebenen Art mit unterschiedlicher Nichtlinearität und/oder unterschiedlicher Spiegelkonfiguration (z.B. hinsichtlich Krümmungsradien und Abstand).
Anzumerken ist ebenso, dass auch bei verlustbehafteten Methoden der spektralen Verbreiterung (z.B. in einer Kapillare oder in einer Multipasszelle mit metallischen Spiegeln) der Ansatz der Erfindung aufgrund der Aufrechterhaltung starker nichtlinearer Wechselwirkung von Vorteil gegenüber einer konventionellen einstufigen spektralen Verbreiterung sein kann.
Vorstellbar ist auch, wie bereits erwähnt, eine adiabatische nichtlineare Pulskompression in einer Hintereinanderanordnung aus zwei oder mehr Multipasszellen der erfindungsgemäßen Art, mit jeweils angepassten Spiegeln und nichtlinearen Medien, um eine Pulsdauer im Bereich von nur wenigen optischen Zyklen bei gleichzeitig hoher zeitlicher Qualität zu erzeugen.

Claims

Patentansprüche
1. Optisches System mit einer Laserquelle (1 ), die gepulste
Laserstrahlung bestehend aus einer zeitlichen Abfolge von Laserpulsen erzeugt, und wenigstens einer im Strahlverlauf angeordneten Pulskompressionseinrichtung (3), die ein nichtlineares Medium (7) aufweist, wobei die Laserpulse während der Propagation durch das Medium (7) eine nichtlineare spektrale Verbreiterung erfahren und den Laserpulsen dabei ein Chirp aufgeprägt wird, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass die Pulskompressionseinrichtung (3) den Laserpulsen eine entlang des Strahlverlaufs veränderliche Gruppenlaufzeitdispersion aufprägt, welche eine zumindest teilweise Kompensation des Chirps bewirkt.
2. Optisches System nach Anspruch 1 , wobei die aufgeprägte Gruppenlaufzeitdispersion entlang des Strahlverlaufs stetig oder stufenweise variiert.
3. Optisches System nach Anspruch 1 oder 2, wobei das nichtlineare
Medium (7) in zwei oder mehr voneinander separate Abschnitte (4) unterteilt ist, die nacheinander von der Laserstrahlung durchlaufen werden, wobei wenigstens einigen oder jedem der Abschnitte (4) des nichtlinearen Mediums im Strahlverlauf ein diesem Abschnitt zugeordnetes dispersives optisches Element (5, 5‘, 5“) nachfolgt, wobei sich wenigstens zwei oder sämtliche der dispersiven optischen Elemente (5, 5‘, 5“) hinsichtlich der durch sie aufgeprägten
Gruppenlaufzeitdispersion voneinander unterscheiden.
4. Optisches System nach Anspruch 3, wobei der Kompressionsfaktor, d.h. der Faktor der zeitlichen Pulsverkürzung der Laserpulse pro Abschnitt (4) mit jeweils zugeordnetem dispersiven optischen Element (5, 5‘, 5‘) kleiner als vier, vorzugsweise kleiner als drei, besonders bevorzugt kleiner als zwei ist.
5. Optisches System nach Anspruch 1 oder 2, wobei sich das nichtlineare Medium in einer Multipasszelle (6) befindet, die von der Laserstrahlung mehrfach durchlaufen wird.
6. Optisches System nach Anspruch 5, wobei die Multipasszelle (6) wenigstens zwei Spiegel (8, 8‘) aufweist, zwischen denen die Laserstrahlung hin und her reflektiert wird.
7. Optisches System nach Anspruch 6, wobei die Form und Anordnung der Spiegel (8, 8‘) so gewählt sind, dass die Multipasszelle (6) einen stabilen optischen Resonator bildet.
8. Optisches System nach Anspruch 6 oder 7, wobei die Spiegel (8, 8‘) sphärisch und in konzentrischer Anordnung sind, wobei sich das nichtlineare Medium (7) im Zentrum der Anordnung befindet.
9. Optisches System nach einem der Ansprüche 6 bis 8, wobei die Spiegel (8, 8‘) dispersiv sind.
10. Optisches System nach Anspruch 9, wobei sich die Spiegel (8, 8‘) hinsichtlich der aufgeprägten Gruppenlaufzeitdispersion voneinander unterscheiden.
11. Optisches System nach einem der Ansprüche 6 bis 10, wobei wenigstens einer der Spiegel (8, 8‘) segmentiert ist, wobei die Laserstrahlung beim mehrfachen Durchlaufen der Multipasszelle (6) nacheinander an verschiedenen Segmenten des Spiegels (8, 8‘) reflektiert wird.
12. Optisches System nach Anspruch 11 , wobei sich wenigstens zwei der Segmente des Spiegels (8, 8‘) hinsichtlich der aufgeprägten Gruppenlaufzeitdispersion voneinander unterscheiden. 15
13. Optisches System nach einem der Ansprüche 5 bis 12, wobei die Laserstrahlung die Multipasszelle (6) wenigstens dreimal, vorzugsweise wenigstens fünfmal, besonders bevorzugt wenigstens zehnmal durchläuft.
14. Optisches System nach einem der Ansprüche 5 bis 13, wobei der Kompressionsfaktor, d.h. der Faktor der zeitlichen Pulsverkürzung der Laserpulse, pro Durchlauf kleiner als vier, vorzugsweise kleiner als drei, besonders bevorzugt kleiner als zwei ist.
15. Optisches System nach einem der Ansprüche 1 bis 14, wobei die nichtlineare Suszeptibilität des Mediums (7) entlang des Strahlverlaufs im Wesentlichen konstant ist.
16. Verfahren zur Erzeugung von Laserpulsen, bei dem gepulste Laserstrahlung bestehend aus einer zeitlichen Abfolge von Laserpulsen erzeugt wird und die erzeugten Laserpulse unter Aufprägung eines Chirps nichtlinear spektral verbreitert werden, d a d u r c h g e k e n n z e i c h n e t , dass den Laserpulsen eine entlang des Strahlverlaufs veränderliche Gruppenlaufzeitdispersion aufgeprägt wird, welche eine zumindest teilweise Kompensation des Chirps bewirkt.
17. Verfahren nach Anspruch 16, dadurch gekennzeichnet, dass die aufgeprägte Gruppenlaufzeitdispersion entlang des Strahlverlaufs stetig oder stufenweise variiert.
18. Verfahren nach Anspruch 16 oder 17, wobei die nichtlineare spektrale Verbreiterung und die dazu korrespondierende Kompensation des Chirps in zwei oder mehr aufeinanderfolgenden Einzelschritten erfolgt, wobei der Kompressionsfaktor, d.h. der Faktorderzeitlichen Pulsverkürzung der Laserpulse pro Einzelschritt, kleiner als vier, vorzugsweise kleiner als drei, besonders bevorzugt kleiner als zwei ist.
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