EP3322991A1 - Faseroptischer beschleunigungssensor - Google Patents

Faseroptischer beschleunigungssensor

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Publication number
EP3322991A1
EP3322991A1 EP16766258.4A EP16766258A EP3322991A1 EP 3322991 A1 EP3322991 A1 EP 3322991A1 EP 16766258 A EP16766258 A EP 16766258A EP 3322991 A1 EP3322991 A1 EP 3322991A1
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EP
European Patent Office
Prior art keywords
fiber
optical fiber
acceleration sensor
mirror
core
Prior art date
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Withdrawn
Application number
EP16766258.4A
Other languages
English (en)
French (fr)
Inventor
Thomas Bosselmann
Michael Villnow
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Siemens AG
Original Assignee
Siemens AG
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Siemens AG filed Critical Siemens AG
Publication of EP3322991A1 publication Critical patent/EP3322991A1/de
Withdrawn legal-status Critical Current

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    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01P—MEASURING LINEAR OR ANGULAR SPEED, ACCELERATION, DECELERATION, OR SHOCK; INDICATING PRESENCE, ABSENCE, OR DIRECTION, OF MOVEMENT
    • G01P15/00—Measuring acceleration; Measuring deceleration; Measuring shock, i.e. sudden change of acceleration
    • G01P15/02—Measuring acceleration; Measuring deceleration; Measuring shock, i.e. sudden change of acceleration by making use of inertia forces using solid seismic masses
    • G01P15/08—Measuring acceleration; Measuring deceleration; Measuring shock, i.e. sudden change of acceleration by making use of inertia forces using solid seismic masses with conversion into electric or magnetic values
    • G01P15/093—Measuring acceleration; Measuring deceleration; Measuring shock, i.e. sudden change of acceleration by making use of inertia forces using solid seismic masses with conversion into electric or magnetic values by photoelectric pick-up
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01D—MEASURING NOT SPECIALLY ADAPTED FOR A SPECIFIC VARIABLE; ARRANGEMENTS FOR MEASURING TWO OR MORE VARIABLES NOT COVERED IN A SINGLE OTHER SUBCLASS; TARIFF METERING APPARATUS; MEASURING OR TESTING NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • G01D5/00—Mechanical means for transferring the output of a sensing member; Means for converting the output of a sensing member to another variable where the form or nature of the sensing member does not constrain the means for converting; Transducers not specially adapted for a specific variable
    • G01D5/26—Mechanical means for transferring the output of a sensing member; Means for converting the output of a sensing member to another variable where the form or nature of the sensing member does not constrain the means for converting; Transducers not specially adapted for a specific variable characterised by optical transfer means, i.e. using infrared, visible, or ultraviolet light
    • G01D5/268—Mechanical means for transferring the output of a sensing member; Means for converting the output of a sensing member to another variable where the form or nature of the sensing member does not constrain the means for converting; Transducers not specially adapted for a specific variable characterised by optical transfer means, i.e. using infrared, visible, or ultraviolet light using optical fibres
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01H—MEASUREMENT OF MECHANICAL VIBRATIONS OR ULTRASONIC, SONIC OR INFRASONIC WAVES
    • G01H9/00—Measuring mechanical vibrations or ultrasonic, sonic or infrasonic waves by using radiation-sensitive means, e.g. optical means
    • G01H9/004—Measuring mechanical vibrations or ultrasonic, sonic or infrasonic waves by using radiation-sensitive means, e.g. optical means using fibre optic sensors
    • G01H9/006—Measuring mechanical vibrations or ultrasonic, sonic or infrasonic waves by using radiation-sensitive means, e.g. optical means using fibre optic sensors the vibrations causing a variation in the relative position of the end of a fibre and another element

Definitions

  • the fiber optic acceleration sensor relates to a fiber-optic accelerometer ⁇ sensor, in particular for use in a generator.
  • AI acceleration ⁇ sensor uses the approach to convert the deflection of a free-standing the end of an optical fiber into a change in intensity of a light signal by the detached end of the fiber is directed to a tilted mirror.
  • the resonant frequency of the sensor is defined by the elastic modulus, the moment of inertia, the density and the length of the free-standing fiber.
  • the SENS ⁇ friendliness of the sensor corresponds to the deflection at the fiber end and is described by the same parameters.
  • the relationship between the resonant frequency and the displacement / sensitivity of the sensor is indirectly proportional, ie an increased resonant frequency reduces the deflection on the sensor
  • Fiber end an increase in the sensitivity reduced ⁇ vice returns the resonant frequency of the sensor.
  • the fiber optic accelerometer includes fully an optical fiber that has a freestanding end ⁇ , wherein the free-standing end is vibrated under the influence of Be ⁇ acceleration, and these vibrations are detected as a measure of the acceleration. It further comprises a light source for emitting sichtba ⁇ rem, ultraviolet or infrared light in the optical fiber at a freestanding end facing away from the end of the fiber, a mirror which is arranged, a part of emerging from the freestanding end of light in the optical fiber and a detection device for receiving reflected light at the end remote from the freestanding end of the fiber.
  • the opti cal ⁇ fiber is a double clad fiber, as DCF (double clad fiber), respectively.
  • the mirror reflectors ⁇ oriented light is incident on the fiber end face and there from the inner cladding (ie, the second, larger core) are coupled with a greater numerical aperture also significantly larger angles and managed as with a simple opti ⁇ fiber.
  • the double sheath fiber comprises a core, an inner and an outer sheath.
  • Core and inner cladding are preferably formed as a multi-mode waveguide, since thus a higher signal quality can be achieved than with singlemode waveguide.
  • the core has a smaller numerical aperture than the inner cladding.
  • the core may have a numerical aperture of 0.075 to 0.14 while the inner cladding has a numerical aperture of between 0.22 and 0.5.
  • the core of the optical fiber may have a free-standing end Bragg grating.
  • this Bragg grating can be used to measure the temperature of the sensor in the region of the freestanding end.
  • signal errors caused by temperature changes can be corrected by calculation.
  • the Bragg grating is close to the free-standing end of the optical fiber, for example, in the 25% of the optical fiber closest to the fiber termination of the freestanding end of the fiber.
  • the detection device further comprises means for determining the reflection wavelength of the Bragg grating, which is a measure of the temperature.
  • the reflected portion of a radiation coupled to the nucleus is spectrally analyzed in a manner known for Bragg gratings.
  • the core of the optical fiber is designed as a single-mode core, as this ei ⁇ ne simplified evaluation of the Bragg grating signal is possible.
  • Sizes for the core of the optical fiber may be, for example, 50 ym or 62.5 ym as a multimode core or, for example, 25 ym as an intermediate size, so-called Few mode.
  • the inner cladding as a multimode core may have both standard sizes such as 62.5ym for the case of a single-mode core and larger diameters such as 200ym or 400ym. Further advantageous embodiments and further developments of the invention include:
  • the length of the fiber is expediently small enough to be selected.
  • the largest possible fiber length is advantageous.
  • a fiber length of between 12 and 18 mm for the free-standing end is used for a standard multimode fiber 62/125 ym.
  • a fiber length of between 15 and 17 mm is selected and according to an advantageous embodiment, the fiber length is 16 mm.
  • a fiber length of 16 mm has been found to be advantageous in terms of resonance frequency and sensitivity.
  • a flywheel is preferably only the weight of the optical fiber.
  • an 8 ° break of the end face is used according to an advantageous embodiment of the invention.
  • the azimuthal orientation of the fiber end relative to the mirror is expediently chosen so that the fracture and the mirror surface include the maximum possible angle.
  • breakage and mirror surface forming the shape of a "V" The oblique end face of the light is slightly down -. Broken out of the fiber by approximately 3.5 ° - un ⁇ th with respect to the shape of the "V" , This reduces the effective angle of incidence on the mirror.
  • the mirror is tilted by between 9 ° and 13 °.
  • the azimuthal Orien ⁇ orientation of the fiber end relative to the mirror is advantageously again that the fracture and the mirror surface angle including the maximum possible so selected.
  • breakage and the mirror surface form an the shape of a "V".
  • ⁇ sondere the mirror is tilted by 11 °.
  • mirrors and fiber ends may also be arranged to each other such that the included angle is minimized.
  • the inclined mirror surface and the break form a parallelogram-like arrangement.
  • the distance of the glass fiber is from Spie ⁇ gel between 25 and 75 ym is advantageous.
  • the described configuration advantageously results in a relatively linear sensor characteristic curve between acceleration values of 0 and 10 g with a sensitivity of approximately 1% / g.
  • the elements of the sensor head ⁇ preferably are designed cylindrically symmetrical.
  • the cylindrical sensor is then inserted into a rectangular block.
  • a Teflon hose acts ⁇ 3 - 5 mm diameter, in which the glass fiber is loosely laid.
  • a plug for optical fibers for example, type FC-APC or E-2000.
  • Figure 1 shows a fiber optic acceleration sensor with a glass fiber and a mirror
  • Figure 2 shows a detail of the fiber optic acceleration sensor in an enlarged view
  • FIG. 3 shows a longitudinal section through a first glass fiber;
  • the fiber-optic acceleration sensor 10 shown in FIG. 1 comprises, as an essential element, a glass fiber 11. This is designed as a double-cladding fiber. A 16 mm long section of fiberglass 11 is freestanding. At the end of this Section ends the glass fiber 11. Following the free ⁇ standing section, the glass fiber 11 is fixed in a guide member 16. In the further course, the glass fiber 11 is guided loosely in a 3.7 mm diameter Teflon tube 15.
  • the end of the Teflon tube 15 is included along with the Füh ⁇ approximately element 16 of a first sleeve 19th To the first sleeve 19, a second sleeve 12 is provided.
  • the second sleeve 12 extends from the region of the first sleeve over the free-standing portion of the optical fiber 11.
  • the second sleeve 12 finds a tapered at an angle of 11 ° ⁇ th degree, the 12 in the cylindrical second sleeve 12 in an annular, bevelled end 17 shows.
  • the second sleeve 12 itself is open at this point, but is closed by an Al-glass mirror 14.
  • the Al glass mirror 14 is glued to the beveled end so that the Al glass mirror 14 itself is mounted obliquely to the normal plane of the fiber axis.
  • a block-shaped element 13 encloses the previously beschrie ⁇ surrounded construction of the height of the Al-glass mirror 14 to the ERS ⁇ th sleeve 19.
  • the sleeves 19, 12 and the block-shaped element 13 as well as the Al-glass mirror 14 and the réellesele ⁇ ment 16, the freestanding portion of the optical fiber 11 is completed völ ⁇ lig of the outside world, so that no disturbing influences from the outside to a measurement.
  • the cuboidal element 13 and the sleeve 12 may also be fused into a single component.
  • FIG 2 An enlarged, but not true to scale representation of the end of the glass fiber 11 in relation to the Al-glass mirror 14 is shown in FIG 2.
  • the light is re ⁇ inflected and a part of the light re-enters the Glasfa ⁇ ser 11.
  • the Al-glass mirror 14, which is not fully displayed in the enlargement shown in Figure 2, is at an angle 18 of 11 ° to the normal plane of the optical fiber axis angeord ⁇ net.
  • the distance 21 between the end of the glass fiber 11 and the Al glass mirror 14 is 50 ym in this example.
  • FIG. 3 shows a longitudinal section through the glass fiber 11.
  • the glass fiber 11 comprises a core 30, an inner shell 31 and an outer shell 32.
  • the multimode core shown here has a diameter of 62.5 ym while the diameter of the inner shell 200 ym is.
  • the core 30 serves to direct the light to the freestanding end of the glass fiber 11 and thus to the Al glass mirror 14.
  • the core 30 is designed so that it has a small numerical aperture and therefore a low emission angle 33.
  • the numerical aperture here is 0.1.
  • the inner shell 31 has a larger numerical aperture and thus a larger acceptance angle 34, can be coupled under the light.
  • the specific Numbers ⁇ aperture here is 0.3.
  • FIG. 3 does not reproduce the emission angles or acceptance angles in an angular manner. In the inner jacket, the light beam reflected back from the Al glass mirror 14 is coupled back in and guided back to the detector.
  • the angle 18 under which the Al glass mirror 14 is tilted relative to the vertical arrangement can be increased.
  • an angle of 12 ° or more, in particular 15 ° can be selected.
  • the case lost optical power is not as great as it would be with Ver ⁇ application of a simple optical fiber and is counterbalanced and outweighed by the gain in signal resolution by the increased angle and the associated increased signal strength at deflection of the glass fiber.

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Abstract

Es wird ein faseroptischer Beschleunigungssensor (10) angegeben mit - einer optischen Faser (11), die ein freistehendes Ende aufweist, wobei das freistehende Ende unter dem Einfluss von Beschleunigungen in Schwingungen versetzt wird, und diese Schwingungen als Maß für die Beschleunigungen detektiert werden, einer Lichtquelle zur Emission von sichtbarem, ultraviolettem oder infrarotem Licht in die optische Faser (11) an einem dem freistehenden Ende abgewandten Ende der Faser (11), einem Spiegel (14), der angeordnet ist, einen Teil von aus dem freistehenden Ende austretendem Licht in die optische Faser (11) zurückzuwerfen, einer Detektionseinrichtung zur Aufnahme von zurückgeworfenem Licht an dem dem freistehenden Ende abgewandten Ende der Faser (11), wobei die optische Faser (11) eine Doppelmantelfaser ist.

Description

Beschreibung
Faseroptischer Beschleunigungssensor Die Erfindung betrifft einen faseroptischen Beschleunigungs¬ sensor, insbesondere zur Anwendung in einem Generator.
Generatoren im Kraftwerksbereich weisen unter anderem im Bereich des Wickelkopfes Schwingungen in der doppelten Netzfre- quenz auf. Bei zu hohen Amplituden der Stabschwingungen können Schäden an der Isolierung bzw. am Kupfer auftreten, die eine Wartung des Generators erforderlich machen können. Da sich der Wickelkopf auf Hochspannungspotenzial befindet, wer¬ den zur Überwachung solcher Schwingungen zunehmend faseropti- sehe Beschleunigungssensoren eingesetzt (sog. FOA = fiber op- tical accelerometer) .
Der aus der DE 10 2010 019 813 AI bekannte Beschleunigungs¬ sensor verwendet den Ansatz, die Auslenkung eines freistehen- den Endes einer optischen Faser in eine Intensitätsänderung eines Lichtsignals umzuwandeln, indem das freistehende Ende der Faser auf einen gekippten Spiegel gerichtet ist. Bei die¬ sem Sensorprinzip wird die Resonanzfrequenz des Sensors durch das Elastizitätsmodul, das Flächenträgheitsmoment, der Dichte und der Länge der freistehenden Faser definiert. Die Empfind¬ lichkeit des Sensors entspricht der Auslenkung am Faserende und wird durch die gleichen Parameter beschrieben. Der Zusammenhang zwischen der Resonanzfrequenz und der Auslenkung/ Empfindlichkeit des Sensors ist indirekt proportional, d.h. eine erhöhte Resonanzfrequenz verringert die Auslenkung am
Faserende, eine Erhöhung der Empfindlichkeit reduziert umge¬ kehrt die Resonanzfrequenz des Sensors.
Es ist Aufgabe der vorliegenden Erfindung, einen faseropti- sehen Beschleunigungssensor anzugeben, bei dem eine erhöhte Empfindlichkeit ohne gegenläufige Senkung der Resonanzfre¬ quenz ermöglicht wird. Diese Aufgabe wird durch einen faseroptischen Beschleunigungssensor mit den Merkmalen von Anspruch 1 gelöst. Die abhängigen Ansprüche betreffen vorteilhafte Ausgestaltungen der Erfindung .
Der erfindungsgemäße faseroptische Beschleunigungssensor um- fasst eine optische Faser, die ein freistehendes Ende auf¬ weist, wobei das freistehende Ende unter dem Einfluss von Be¬ schleunigung in Schwingungen versetzt wird, und diese Schwin- gungen als Maß für die Beschleunigung detektiert werden. Er umfasst weiterhin eine Lichtquelle zur Emission von sichtba¬ rem, ultraviolettem oder infrarotem Licht in die optische Faser an einem dem freistehenden Ende abgewandten Ende der Faser, einen Spiegel, der angeordnet ist, einen Teil von aus dem freistehenden Ende austretendem Licht in die optische Faser zurückzuwerfen sowie eine Detektionseinrichtung zur Aufnahme von zurückgeworfenem Licht an dem dem freistehenden Ende abgewandten Ende der Faser. Erfindungsgemäß ist die opti¬ sche Faser eine Doppelmantelfaser, auch als DCF (double clad fiber) bezeichnet.
Für die Erfindung wurde erkannt, dass das am Spiegel reflek¬ tierte Licht auf die Faserendfläche trifft und dort von dem inneren Mantel (also dem zweiten, größeren Kern) bei größerer numerischer Apertur auch unter deutlich größeren Winkeln eingekoppelt und geführt werden als mit einer einfachen opti¬ schen Faser. Dadurch wird vorteilhaft eine stärkere Verkip¬ pung des Spiegels ermöglicht, wodurch die Empfindlichkeit des Sensors gesteigert wird, ohne dabei starke Einkoppelverluste zu erzeugen.
Dabei ist es vorteilhaft, wenn das Licht im Kern der opti¬ schen Faser zum freistehenden Ende hin geleitet wird, da in diesem Fall der Abstrahlwinkel klein ist, was den reflektier- ten Strahl räumlich enger begrenzt bleiben lässt und dadurch wiederum die Verluste bei der späteren Einkopplung in die optische Faser minimiert. Die Doppelmantelfaser umfasst einen Kern, einen inneren und einen äußeren Mantel. Kern und innerer Mantel sind bevorzugt als Multimode-Wellenleiter ausgebildet, da damit eine höhere Signalqualität erreichbar ist als mit Singlemode- Wellenleitung.
Zweckmäßig weist der Kern eine geringere numerische Apertur auf als der innere Mantel. Beispielsweise kann der Kern eine numerische Apertur von 0,075 bis 0,14 aufweisen, während der innere Mantel eine numerische Apertur von zwischen 0,22 und 0 , 5 aufweist .
Der Kern der optischen Faser kann ein Bragg-Gitter im freistehenden Ende aufweisen. Vorteilhaft kann dieses Bragg- Gitter dazu verwendet werden, die Temperatur des Sensors im Bereich des freistehenden Endes zu messen. Damit können Signalfehler, die durch Temperaturänderungen bewirkt werden, rechnerisch korrigiert werden. Bevorzugt ist das Bragg-Gitter dazu nahe dem freistehenden Ende der optischen Faser, beispielsweise in den dem Faserabschluss des freistehenden Endes der Faser nächstliegenden 25 % der optischen Faser. Zweckmäßig umfasst die Detektionseinrichtung dazu weiterhin Mittel, um die Reflexionswellenlänge des Bragg-Gitters zu ermitteln, die ein Maß für die Temperatur ist. Dazu wird in für Bragg- Gitter bekannter Weise der reflektierte Anteil von ein den Kern eingekoppelter Strahlung spektral analysiert. Es ist vorteilhaft, wenn bei dieser Ausgestaltung der Kern der optischen Faser als Singlemode-Kern ausgebildet ist, da damit ei¬ ne vereinfachte Auswertung des Bragg-Gitter-Signals möglich ist .
Größen für den Kern der optischen Faser können beispielsweise 50 ym oder 62,5 ym als Multimode-Kern sein oder beispielsweise 25 ym als Zwischengröße, sog. Few-Mode . Der innere Mantel als Multimode-Kern kann sowohl Standard-Größen wie 62,5ym für den Fall eines Single-Mode Kerns als auch größere Durchmesser wie beispielsweise 200ym oder 400ym aufweisen. Weitere vorteilhafte Ausgestaltungen und Weiterbildungen der Erfindung umfassen:
- Um die Resonanzfrequenz ausreichend hoch gegenüber der Be- triebsfrequenz zu halten, typischerweise 400 Hz, ist die Länge der Faser zweckmäßig klein genug zu wählen. Für eine hohe Empfindlichkeit hingegen ist eine möglichst große Faserlänge vorteilhaft. In einer vorteilhaften Ausgestaltung der Erfindung wird für eine Standard-Multimode-Faser 62/125 ym eine Faserlänge zwischen 12 und 18 mm für das freistehende Ende verwendet. Insbesondere wird eine Faserlänge von zwischen 15 und 17 mm gewählt und gemäß einer vorteilhaften Ausgestaltung beträgt die Faserlänge 16 mm. Eine Faserlänge von 16 mm hat sich als vorteilhaft bezüglich der Resonanzfrequenz und Emp- findlichkeit herausgestellt.
- Als Schwungmasse dient bevorzugt nur das Eigengewicht der optischen Faser. Um Rückreflexionen an der Abschlussfläche der optischen Faser zu vermeiden, wird gemäß einer vorteilhaften Ausgestaltung der Erfindung ein 8°-Bruch der Endfläche verwendet. Die azimutale Orientierung des Faserendes relativ zum Spiegel wird zweckmäßig so gewählt, dass der Bruch und die Spiegelfläche den maximal möglichen Winkel einschließen. Mit anderen Worten bilden Bruch und Spiegelfläche die Form eines „V". Durch die schräge Abschlussfläche wird das Licht etwas nach unten - un¬ ten mit Bezug auf die Form des „V" - aus der Faser gebrochen, um ca. 3,5°. Dadurch wird der effektive Einstrahlwinkel auf den Spiegel verringert.
In einer vorteilhaften Ausgestaltung der Erfindung wird der Spiegel um zwischen 9° und 13° gekippt. Die azimutale Orien¬ tierung des Faserendes relativ zum Spiegel wird zweckmäßig wieder so gewählt, dass der Bruch und die Spiegelfläche den maximal möglichen Winkel einschließen. Mit anderen Worten bilden Bruch und Spiegelfläche ein die Form eines „V". Insbe¬ sondere wird der Spiegel um 11° gekippt. Alternativ können Spiegel und Faserende auch so zueinander angeordnet sein, dass der eingeschlossene Winkel minimiert wird. Mit anderen Worten bilden die schräge Spiegelfläche und der Bruch eine Parallelogramm-artige Anordnung.
Vorteilhaft ist es, wenn der Abstand der Glasfaser vom Spie¬ gel zwischen 25 und 75 ym beträgt. Mit der beschriebenen Konfiguration ergibt sich vorteilhaft eine relativ lineare Sen- sorkennlinie zwischen Beschleunigungswerten von 0 und 10 g mit einer Empfindlichkeit von etwa 1 %/g.
Zur Vereinfachung des Aufbaus sind alle Elemente des Sensor¬ kopfes vorzugsweise zylindersymmetrisch ausgeführt. Der zy- lindrische Sensor wird dann in einen rechteckigen Block eingesetzt. Als Zuleitung fungiert beispielsweise ein Teflon¬ schlauch von 3 - 5 mm Durchmesser, in dem die Glasfaser lose verlegt ist. Am Ende der Zuleitung befindet sich ein Stecker für Lichtwellenleiter, beispielsweise Typ FC-APC oder E-2000.
Bevorzugte, jedoch keinesfalls einschränkende Ausführungsbei¬ spiele für die Erfindung werden nunmehr anhand der Figuren der Zeichnung näher erläutert. Dabei sind die Merkmale sche¬ matisiert und nicht notwendigerweise maßstabsgetreu darge- stellt. Dabei zeigen:
Figur 1 einen faseroptischen Beschleunigungssensor mit einer Glasfaser und einem Spiegel; Figur 2 einen Ausschnitt des faseroptischen Beschleunigungssensors in vergrößerter Darstellung;
Figur 3 einen Längsschnitt durch eine erste Glasfaser; Der in Figur 1 gezeigte faseroptische Beschleunigungssensor 10 umfasst als ein wesentliches Element eine Glasfaser 11. Diese ist als Doppelmantelfaser ausgeführt. Ein 16 mm langer Abschnitt der Glasfaser 11 ist freistehend. Am Ende dieses Abschnitts endet die Glasfaser 11. Im Anschluss an den frei¬ stehenden Abschnitt ist die Glasfaser 11 in einem Führungselement 16 fixiert. Im weiteren Verlauf ist die Glasfaser 11 lose in einem 3,7 mm durchmessenden Teflonschlauch 15 ge- führt .
Das Ende des Teflonschlauchs 15 ist zusammen mit dem Füh¬ rungselement 16 von einer ersten Hülse 19 umfasst. Um die erste Hülse 19 ist eine zweite Hülse 12 vorgesehen. Die zwei- te Hülse 12 erstreckt sich vom Bereich der ersten Hülse über den freistehenden Abschnitt der Glasfaser 11 hinweg. Stirnseitig, d.h. dort, wo die Glasfaser 11 endet, findet die zweite Hülse 12 einen unter einem Winkel von 11° angeschräg¬ ten Abschluss, der sich bei der zylinderförmigen zweiten Hül- se 12 in einem kreisringförmigen, angeschrägten Ende 17 zeigt. Die zweite Hülse 12 selbst ist an dieser Stelle offen, wird aber durch einen Al-Glas-Spiegel 14 abgeschlossen. Der Al-Glas-Spiegel 14 ist per Klebung auf dem abgeschrägten Ende befestigt, so dass der Al-Glas-Spiegel 14 selbst schräg zur Normal-Ebene der Faserachse angebracht ist.
Ein quaderförmiges Element 13 umschließt den bisher beschrie¬ benen Aufbau von der Höhe des Al-Glas-Spiegel 14 bis zur ers¬ ten Hülse 19. Durch die Hülsen 19, 12 und das quaderförmige Element 13 sowie den Al-Glas-Spiegel 14 und das Führungsele¬ ment 16 wird der freistehende Abschnitt der Glasfaser 11 völ¬ lig von der Außenwelt abgeschlossen, so dass keine Störeinflüsse von außen auf eine Messung wirken. Das quaderförmige Element 13 und die Hülse 12 können auch zu einem einzigen Bauelement verschmolzen sein.
Eine vergrößerte, aber nicht maßstabsgetreue Darstellung des Endes der Glasfaser 11 in Relation zum Al-Glas-Spiegel 14 zeigt die Figur 2. Am Al-Glas-Spiegel 14 wird das Licht re¬ flektiert und ein Teil des Lichts tritt wieder in die Glasfa¬ ser 11 ein. Der Al-Glas-Spiegel 14, der in der gezeigten Vergrößerung in Figur 2 nicht mehr vollständig abgebildet ist, ist in einem Winkel 18 von 11° zur Normalebene der Glasfaserachse angeord¬ net. Der Abstand 21 zwischen dem Ende der Glasfaser 11 und dem Al-Glas-Spiegel 14 beträgt in diesem Beispiel 50 ym.
Figur 3 zeigt einen Längsschnitt durch die Glasfaser 11. Die Glasfaser 11 umfasst einen Kern 30, einen inneren Mantel 31 und einen äußeren Mantel 32. Der hier gezeigte Multimode-Kern hat einen Durchmesser von 62,5 ym, während der Durchmesser des inneren Mantels 200 ym beträgt. Der Kern 30 dient der Hinleitung des Lichts zum freistehenden Ende der Glasfaser 11 und somit zum Al-Glas-Spiegel 14. Der Kern 30 ist so gestaltet, dass er eine geringe numerische Apertur und daher einen geringen Abstrahlwinkel 33 aufweist. Beispielsweise beträgt die numerische Apertur hier 0,1. Der innere Mantel 31 weist eine größere numerische Apertur auf und damit einen größeren Akzeptanzwinkel 34, unter dem Licht eingekoppelt werden kann. Beispielsweise beträgt die numeri¬ sche Apertur hier 0,3. Figur 3 gibt die Abstrahlwinkel oder Akzeptanzwinkel nicht winkeltreu wieder. Im inneren Mantel wird der vom Al-Glas-Spiegel 14 zurückgeworfene Lichtstrahl wieder eingekoppelt und zurück zum Detektor geleitet.
Vorteilhaft kann durch die Verwendung und Ausgestaltung der Glasfaser 11 als Doppelmantelfaser der Winkel 18, unter dem der Al-Glas-Spiegel 14 relativ zur senkrechten Anordnung gekippt ist, vergrößert werden. So kann anstelle eines ansons- ten bevorzugten Winkels von beispielsweise 11° ein Winkel von 12° oder mehr, insbesondere 15° gewählt werden. Die dabei verlorene Lichtleistung ist nicht so große, wie es bei Ver¬ wendung einer einfachen optischen Faser der Fall wäre und wird aufgewogen und übertroffen durch den Gewinn an Signal- auflösung durch den vergrößerten Winkel und die damit verbundene vergrößerte Signalstärke bei Auslenkung der Glasfaser 11.

Claims

Patentansprüche
1. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) mit
- einer optischen Faser (11), die ein freistehendes Ende auf- weist, wobei das freistehende Ende unter dem Einfluss von Be¬ schleunigungen in Schwingungen versetzbar ist,
- einer Lichtquelle zur Emission von sichtbarem, ultraviolettem oder infrarotem Licht in die optische Faser (11) an einem dem freistehenden Ende abgewandten Ende der Faser (11), - einem Spiegel (14), der angeordnet ist, einen Teil von aus dem freistehenden Ende austretendem Licht in die optische Faser (11) zurückzuwerfen,
- einer Detektionseinrichtung zur Aufnahme von zurückgeworfenem Licht an dem dem freistehenden Ende abgewandten Ende der Faser (11),
dadurch gekennzeichnet, dass
- die optische Faser (11) eine Doppelmantelfaser mit einem Kern (30), einem inneren Mantel (31) und einem äußeren Mantel (32) ist.
2. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß Anspruch 1, bei dem die numerische Apertur des Kerns (30) im Bereich von 0,075 bis 0,14 liegt und die numerische Apertur des inne¬ ren Mantels (31) im Bereich von 0,22 bis 0,5 liegt.
3. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß Anspruch 1 oder 2, bei dem der Kern (30) der optischen Faser (11) ein Bragg-Gitter im freistehenden Ende aufweist.
4. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß Anspruch
3, bei dem der Kern (30) und der innere Mantel (31) der opti¬ schen Faser (11) als Multimode-Wellenleiter ausgestaltet sind .
5. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß einem der vorangehenden Ansprüche, bei dem die Länge des freistehenden Endes zwischen 12 und 18 mm beträgt, insbesondere zwischen 15 und 17 mm.
6. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß einem der vorangehenden Ansprüche, bei dem die Abschlussfläche des freistehenden Endes durch einen Bruch der optischen Faser (11) gebildet wird, der einen Winkel von zwischen 5° und 18°, insbesondere zwischen 12° und 18°, zur Ebene aufweist, die senkrecht auf der Faserachse steht.
7. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß einem der vorangehenden Ansprüche, bei dem die Verkippungsachsen vom
Bruch der optischen Faser (11) und vom Spiegel (14) gegenüber der Ebene senkrecht auf der Faserachse zueinander parallel ausgerichtet sind.
8. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß einem der vorangehenden Ansprüche, bei dem der Abstand zwischen der Faserabschlussfläche und dem Spiegel (14) zwischen 25 ym und 75 ym beträgt.
9. Faseroptischer Beschleunigungssensor (10) gemäß einem der vorangehenden Ansprüche, bei dem als Schwungmasse nur das Ei¬ gengewicht der optischen Faser (11) dient.
10. Elektrische Maschine, insbesondere Generator, mit wenigs- tens einem faseroptischen Beschleunigungssensor (10) gemäß einem der vorangehenden Ansprüche.
EP16766258.4A 2015-09-11 2016-09-06 Faseroptischer beschleunigungssensor Withdrawn EP3322991A1 (de)

Applications Claiming Priority (2)

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* Cited by examiner, † Cited by third party
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WO2018140085A1 (en) * 2017-01-26 2018-08-02 Lubrizol Advanced Materials, Inc. Hair styling appliances and methods of operating same
CN114314239A (zh) * 2022-03-07 2022-04-12 山东梯配网络科技有限公司 一种基于物联网的电梯困人自动报警系统

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* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US5108183A (en) * 1989-08-31 1992-04-28 The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University Interferometer utilizing superfluorescent optical source
DE19514852C2 (de) * 1995-04-26 1997-07-03 Deutsche Forsch Luft Raumfahrt Verfahren und Anordnung zur Beschleunigungs- und Vibrationsmessung
US5633960A (en) * 1996-01-24 1997-05-27 The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Navy Spatially averaging fiber optic accelerometer sensors
US7714271B1 (en) 2007-11-05 2010-05-11 United States Oil And Gas Corp. Simple fiber optic seismometer for harsh environments
CN101424696B (zh) * 2008-12-05 2010-06-02 重庆大学 全光纤温度自补偿微型f-p加速度传感器及制作方法
DE102010019813A1 (de) 2010-05-06 2011-11-10 Siemens Aktiengesellschaft Faseroptischer Vibrationssensor
CN101833016B (zh) * 2010-05-17 2012-02-01 哈尔滨工程大学 基于熔嵌芯式双芯保偏光纤的微加速度传感器
US8879067B2 (en) * 2010-09-01 2014-11-04 Lake Shore Cryotronics, Inc. Wavelength dependent optical force sensing
EP2671057B1 (de) 2011-02-04 2014-07-30 Helmholtz Zentrum München Deutsches Forschungszentrum für Gesundheit und Umwelt (GmbH) Ultraschalldetektor und optoakustische oder thermoakustische bilddarstellung
CN102721828B (zh) * 2012-07-06 2014-01-29 重庆大学 具有滑动反射镜式温度自补偿光纤加速度传感器
CN203658394U (zh) * 2013-11-11 2014-06-18 董小华 一种采用光纤光栅的加速度传感器

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