DE4114030C1 - - Google Patents

Description

Die Erfindung betrifft ein Verfahren gemäß dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1.

Ein gattungsgemäßes Verfahren ist aus der DE-PS 18 09 520 bekannt; bei diesem Verfahren wird eine Schwelle S einer Impulsgröße G definiert, so daß die Anzahl (Rate) derjenigen Impulse, deren Größe über diesem Schwellenwert S liegt, mit Hilfe eines Integraldis­ kriminators "abspaltbar" wird und diese Impulsrate konstant gehalten werden kann.

Dies bedeutet, daß Änderungen in der Anzahl dieser Impulse, die beispielsweise durch unerwünschte Verstärkungsänderungen in der nachgeschalteten Auswerteschaltung bedingt sind, zuverlässig eliminiert werden können, die Regelung also driftstabilisierend wirkt. Als "Orientierungspunkt" für eine solche Schwelle S sind besonders Stellen im Impulsspektrum geeignet, die an der Flanke eines Peaks liegen, da hier eine besonders empfindliche Drift­ stabilisierung durchgeführt werden kann.

Eine Besonderheit bei dem Verfahren nach der oben genannten Patentschrift besteht darin, daß die Meß-Strahlungsquelle selbst bzw. deren Impulshöhenverteilung zur Driftstabilisierung herange­ zogen wird.

Eine Stabilisierung mit einer zusätzlichen, externen Lichtquelle zeigt die CH-PS 6 65 291; hierbei wird der Szintillationsdetektor zusätzlich zu der für die eigentliche Messung verwendeten Strahlenquelle von einer weiteren Lichtquelle beschickt und zwar in modulierter Form, so daß der nachgeschaltete fotoelektrische Wandler von den von der durchstrahlenden Strahlenquelle stammenden Lichtimpulsen unterscheiden kann; hierbei wird dann die Anzahl der von der zusätzlichen Lichtquelle stammenden Referenzimpulse des fotoelektrischen Wandlers zur Stabilisierung des Szintillationsdetektors verwendet.

Die beiden geschilderten Verfahren haben ihre spezifischen Nachteile: Da das Verfahren nach DE-PS 18 09 520 die Meßstrahlungsquelle zugleich als Bezugsquelle für die Driftstabilisierung nutzt, muß immer genügende Meßstrahlungsintensität den Detektor erreichen.

Genau das ist z. B. bei kontinuierlichen Füllstandsmessungen aber nicht gegeben. Die Meßstrahlungsintensität am Detektor schwankt stark mit dem Füllstand und wird in der Regel bei vollem Behälter vollständig absorbiert.

Bei radiometrischen Füllstandsmessungen werden neben NaJ-Szintilla­ toren und einem Stabstrahler auch großvolumige Plastikszintillatoren in Stabform mit Längen bis zu 2m und Punktstrahler eingesetzt. Während die bei Füllstands­ messungen notwendige Meßgenauigkeit keine Driftstabilisierung bei NaJ-Detektoren erfordert, ist diese wegen der geringeren Fluores­ zenzausbeute und schlechteren Lichtsammlung bei den großvolumigen Plastikszintillatoren notwendig.

Der Wunsch nach der Verwendung großvolumiger Plastik-Szintillatoren mag zur Lösung der CH-PS 6 65 291 mit der zusätzlichen, externen Referenzlichtquelle geführt haben; diese Lösung ist jedoch apparativ recht aufwendig wegen der erforderlichen zusätzlichen elektronischen Bauteile.

Aufgabe der Erfindung ist daher eine Weiterbildung dieser beiden Verfahren zur Driftstabilisierung, mit der diese wesentlich verein­ facht wird und insbesondere bei Plastikszintillatoren eingesetzt werden kann.

Erfindungsgemäß wird diese Aufgabe gemäß dem kennzeichnenden Teil des Patentanspruchs 1 gelöst.

Der Grundgedanke der Erfindung besteht also darin, weder die Meß- Strahlungsquelle selbst (DE-PS 18 09 520), noch eine separate, externe Strahlungsquelle (CH-PS 6 65 291) einzusetzen, sondern die immer vorhandene, natürliche Höhenstrahlung, die mit einem spezifischen Energieverlust von ca. 1,7 MeV/g/cm² beispielsweise in einem Plastikszintillator der Dicke 1 cm einen Energieverlust von etwa 2 MeV erleidet und folglich einen entsprechenden Peak im Impulshöhenspektrum des mit dem Fotomultiplier nachweisbaren Szintillationslichts verursacht. Dieser Peak liegt weit über der für radiometrische Transmissionsmessungen benutzten Nutzstrahlung; die Intensität dieses Peaks ist zwar nur gering, sie wird jedoch durch keinerlei sonstige Strahlung beeinflußt und kann folglich zur Driftstabilisierung benutzt werden, durch Setzen der oben erläuterten Schwelle in den Bereich dieses Peaks bzw. von dessen Flanke. Hierbei werden alle zur Verstärkungsschwankung beitragenden Effekte wie Temperatur oder alterungsbedingte Fluoreszenzausbeute­ schwankungen, Lichtschwächungsänderungen im Szintillator ebenso kompensiert wie Schwankungen im nachgeschalteten Detektor zum Nachweis des aus dem Szintillator austretenden Szintillations­ lichtes, sowie der nachgeschalteten elektronischen Bauteile.

Ein Ausführungsbeispiel einer Meßanordnung, mit der das erfindungs­ gemäße Verfahren ausgeführt werden kann und das Verfahren selbst werden anhand von Zeichnungen näher erläutert, es zeigen:

Fig. 1 Eine schematische Darstellung der Meßanordnung zur Durchführung einer Füllstandsmessung,

Fig. 2 ein Beispiel eines Impulshöhenspektrums mit einer Co-60-Meßstrahlungsquelle und senkrechtem Plastik- Szintillator gemäß Fig. 1.

Bei der in Fig. 1 dargestellten Meßanordnung durchstrahlt eine Meßstrahlungsquelle 10, beispielsweise ein Co-60-Strahler ein Gefäß 11, in dem Flüssigkeit enthalten ist, deren Füllhöhe in diesem Gefäß 11 bestimmt werden soll. Je nach Füllhöhe erreicht ein bestimmter Teil dieser Strahlung den Detektor 12, einen Plastikszintillator, der entsprechende Lichtimpulse mit einem bestimmten Spektrum abgibt, die von einem nachgeschalteten Fotomultiplier 13 gewandelt werden.

Die nachfolgende Schaltung, elektronischer Verstärker 14, Amplitu­ den-Diskriminator 15 und 17, Anzeigeeinheit 16, Regeleinheit 18 und Hochspannungsversorgung 19 entsprechen im wesentlichen den Komponen­ ten bei der DE-PS 18 09 520.

Der Einsatz dieser Meßanordnung nutzt nach dem erfindungsgemäßen Verfahren die in Fig. 1 schematisch angedeutete Höhenstrahlung M aus, die ebenfalls vom Szintillator 12 aufgefangen und in ent­ sprechende Lichtimpulse umgewandelt wird. Hierbei entsteht weit außerhalb des Spektrums der Co-60-Quelle 10 (Fig. 2A) bei Verwendung eines senkrecht angeordneten Plastik-Stabszintillators 12 von 48 mm Durchmesser und 750 mm Länge ein Peak, der durch die Höhenstrahlung M bzw. deren harter Komponente bei etwa 10 MeV (Fig. 2B) verursacht wird.

Die Zählrate im Bereich des "10 MeV"-peaks beträgt etwa 5 Ips. Sie ist vollkommen frei von sonstiger Strahlung und eignet sich daher zur Driftstabilisierung. Eine auf diesen "Höhenstrahlungspeak" oder in deren Flankenbereich gesetzte Integralschwelle S kann daher (beispielsweise anstelle einer entsprechenden Schwelle S im Spektrum der Fig. 2A) zur Driftstabilisierung benutzt werden, wobei es lediglich einer entsprechenden Umstellung der elektronischen Bauteile nach der DE-PS 18 09 520 bedarf.

Claims (4)

1. Verfahren zur automatischen Driftstabilisierung bei der Strah­ lungsmessung mit einem Detektor, dessen Impulsamplitudenintegral ein Maß für die von ihm absorbierte Strahlungsenergie ist, unter Verwendung von dem Detektor nachgeschalteten Regeleinrichtungen, die unter Bezugnahme auf eine definierte Schwelle im Impulsampli­ tudenspektrum die Verstärkung derart nachregeln, daß die Rate aller Impulse mit im Vergleich zur Schwelle größerer Impulshöhe konstant gehalten wird und dadurch das Meßergebnis entsprechend korrigiert wird, dadurch gekennzeichnet, daß die Schwelle (S) im Impulsamplituden­ spektrum (I) an einem Peak orientiert ist, der vom Energieverlust der natürlichen Höhenstrahlung oder einer Komponente derselben im Detektor (12) verursacht wird.

2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Schwelle (S) auf das Maximum des Peaks im Impulsamplitudenspektrum gelegt ist, der von den hochenergetischen Muonen im natürlichen Höhenstrahlungsspektrum verursacht ist.

3. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Strahlungsmessung eine Fluoreszenzmessung ist, mit einem Plastikszintillator als Detektor und einem nachgeschalteten Fotomultiplier als Verstärker.

4. Verfahren nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß zur Durchführung von Füllstandsmessungen der Plastikszintillator in Stabform ausgeführt ist, mit einer Dicke von etwa 5 cm.