CN1332380A - 无趋附效应电磁波测井方法 - Google Patents

Abstract

本发明涉及石油勘探中测量井周不同深度的电导率(电阻率)、介电常的方法,特点是用Lambert W函数求解其电磁场传播系数,进而提取地层电导率。当包含MAX_T个发射线圈,MAX_R个接收线圈时,用如下公式计算出地层视电导率σ:(见附图)所得地层电导率信号不存在趋附效应影响,测量结果准确,在发射频率较高时,可同时获得准确地层介电常数,可以把实现这种方法的电子线路装入井下,直接输出。

Description

无趋附效应电磁波测井方法

本发明涉及一种石油勘探领域中测量井周地层不同深度处的电导率(电阻率)、介电常数的无趋附效应电磁波测井方法。

石油勘探中现有的测量井周地层电导率的感应测井方法，按所测量提取的信号方式来分类，主要有以下两种：即测量R信号和同时测量R信号和X信号的感应测井方法。

前者将包含地层重要信息的X信号看成无用信号，采用硬件聚焦的方式压制X信号，然后据R信号来确定地层的电导率。当地层的电导率较大时，受趋附效应的严重影响，将使地层电导率的测量值低于地层的真电导率，导致仪器响应具有很大误差。

后者同时测量R信号和X信号，利用X信号中包含大量的趋附效应信息的性质，采用相量反褶积的方法对X信号的形状和幅度进行变换，进而校正实部信号中由于趋附效应的影响而产生的误差。这样，在一定程度上改进了测量精度，但缺陷是：1.从R信号和X信号与地层电导率的近似关系出发，由于测量电导率与地层电导率成非线性关系必然导致地层电导率测量精度的下降；2.为弥补上述缺陷而采用的信号处理校正方法的合理性不能在物理机制上给出令人信服的解释；3.信号处理过程既要兼顾趋附效应的校正和保证纵向分辨率不减小又要有益于实时处理，必须采用折衷方案，导致处理过程繁琐，带有人为的因素，其效果的好坏在很大程度上依赖于后验。

测量R信号方法的常规感应测井方法对单发单收仪器所得地层视电导率为： ${\mathrm{\σ}}_R=\frac{\mathrm{Re}\left(V\right)}{K}=\frac{2}{L^2\mathrm{\ω\μ}}\left\{\right[(1+P)\sin P-P\cos P]+i[(1+P)\cos P+P\sin P\left]\right\}{e}^{-p}$

L是发射线圈和接收线圈之间的距离；

N_T和N_R分别为发射线圈和接收线圈的匝数；

a_T和a_R分别为发射线圈和接收线圈的半径；

发射线圈的发射电流为I；

角频率为ω；

地层电导率为б；

磁导率为μ

当线圈缩成点状时，发射线圈在接收线圈处的感应电动势V；

K为仪器常数： $K=\frac{{\mathrm{\ω}}^2{\mathrm{\μ}}^2{\mathrm{\π\α}}_T{{\mathrm{\α}}_R^2}_{}{N}_T{N}_{R}I}{4L}$

P为传播系数：P＝L²(ωμб/2

Re表示取实部。

由于上面的式子是在(ωб＜＜ε(б为电导率，ε为介电常数)的假设条件下得到的。而且，视电导率只有当。小于0.01S·m^-1时才接近于真电导率，在б较大时，受趋附效应的严重影响，将使地层电导率的测量值低于地层的真电导率，从而降低仪器测量精度。如果此条件不成立，则P值将改变，这时，б_a将包含岩石电导率б与介电常数ε的信息。这样导致所测视电导率与地层的真电导率相差更远。

同时测量R信号和X信号的相量双感应测井方法所得地层视电导率为： ${\mathrm{\σ}}_P\left(j\right)=\underset{l=1}{\overset{N}{\mathrm{\Σ}}}h(j-l){\mathrm{\σ}}_R\left(l\right)+A\left({\mathrm{\σ}}_x\right)\underset{l-1}{\overset{N}{\mathrm{\Σ}}}{b}_a(j-l){\mathrm{\σ}}_x\left(l\right)$ 其中： ${\mathrm{\σ}}_R=\frac{\mathrm{Re}\left(V\right)}{K};{\mathrm{\σ}}_X=\frac{\mathrm{Im}(v-V_0)}{K}$ ，Re、Im分别表示取实部、虚部，V₀为直耦信号。式中，б_P是校正后的测量值，h是线性反褶积滤波因子，б_R(1)是R信号的第1个子样，A是幅度拟合函数，b_a是X信号拟合滤波因子，б_x(1)是X信号的第1个子样。这里h，b_a，A的确定复杂且带有人为因素。

综上所述，到目前为止，还没有能消除趋附效应影响的准确测量不同深度处地层电导率(电阻率)的方法。

本发明目的是提供一种不含趋附效应影响的准确测量不同深度处地层电导率(电阻率)的无趋附效应电磁波测井方法。

本发明目的是通过如下技术方案实现：

无趋附效应电磁波测井方法对于任何线圈系组合的感应测井仪所取得的测井信号，用Lambert W函数求解其电磁场传播系数，进而提取地层电导率。

本发明目的还可以通过如下技术方案实现：

无趋附效应电磁波测井方法线圈系包含MAX_T个发射线圈，MAX_R个接收线圈，分布的发射线圈发发出电磁信号，将接收线圈接收的电磁信号采用如下公式计算出地层视电导率б： ${\mathrm{\σ}}_{\mathrm{mn}}=\frac{\mathrm{Im}({[W\left(\frac{V_{\mathrm{mn}}{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mn}}^{2}i}{{2K}_{\mathrm{mn}}e}\right)+1]}^2}{{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mn}}^2},{\mathrm{\ϵ}}_{\mathrm{mn}}=\frac{\mathrm{Re}({[W\left(\frac{V_{\mathrm{mn}}{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mn}}^{2}i}{{2K}_{\mathrm{mn}}e}\right)+1]}^2}{{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mn}}^2}$ 式中：L_mn是第m个发射线圈和第n个接收线圈之间的距离；

N_Tm和N_Rn分别为第m个发射线圈和第n个接收线圈的匝数；

a_Tm和a_Rn分别为第m个发射线圈和第n个接收线圈的半径；

第m个发射线圈的发射电流为I_m，角频率为ω_m，磁导率为μ；

第m个发射线圈在第n个接收线圈处的感应电动势为V_mn；

W为Lambert W函数，Re和Im分别表示取实部和虚部。

本发明对地层真电导率的大小和发射电流、频率可任意选定。

本发明电磁波测井方法对发射线圈和接收线圈的位置可以任意选定。

本发明主要特点是：

 1.所得地层电导率信号不存在趋附效应影响，测量结果准确，在发射频率较高时，可同时获得准确地层介电常数，可以把实现这种方法的电子线路装入井下，直接输出。

 2.提取地层电导率(电阻率)时无需作趋附效应校正。

 3.在发射电流频率较高时，可同时输出地层介电常数曲线。

 4.对发射线圈和接收线圈的位置可以不加限制。

 5.没有对地层真电导率的大小和发射电流频率作任何限制，因而计算出的结果为地层电导率的准确值。

本发明附图说明如下：

图1为本发明发射线圈和接收线圈的位置示意图；

图2为本发明效果对比图。

以下结合附图说明实施例：

本发明所得地层视电导率为： ${\mathrm{\σ}}_{\mathrm{mn}}=\frac{\mathrm{Im}({[W\left(\frac{V_{\mathrm{mn}}{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mb}}^{2}i}{{2K}_{\mathrm{mn}}e}\right)+1]}^2}{{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mn}}^2},{\mathrm{\ϵ}}_{\mathrm{mn}}=\frac{\mathrm{Re}({[W\left(\frac{V_{\mathrm{mn}}{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mn}}^{2}i}{{2K}_{\mathrm{mn}}e}\right)+1]}^2}{{\mathrm{\ω}}_m{\mathrm{\μL}}_{\mathrm{mn}}^2}$

式中：W为Lambert W函数，Re和Im分别表示取实部和虚部，仪器包含MAX_T个发射线圈，MAX_R个接收线圈。发射线圈和接收线圈在仪器中的位置可以不加限制。L_mn是第m个发射线圈和第n个接收线圈之间的距离；N_Tm和N_Rn分别为第m个发射线圈和第n个接收线圈的匝数；a_Tm和a_Rn分别为第m个发射线圈和第n个接收线圈的半径；第m个发射线圈的发射电流为Im，角频率为ω_m，由电磁感应的原理可知，在均匀介质空间中，若其电导率为б，磁导率为μ，当线圈缩成点状时，设第m个发射线圈在第n个接收线圈处的感应电动势为V_mn。

实施例1：单发单收感应仪器提取地层电导率的方法

设发射电流频率为200MHz，发射线圈和接收线圈的间距为L＝0.8m。下面是多层模型提取电导率的方法比较，其中：L&T代表本发明所得电导率，MODEL表示模型电导率，R代表常规感应测井方法所得电导率，RX代表相量感应测井方法所得电导率。可以看出，本发明所提方法所得电导率最接近地层模型。

实施例2：多发多收感应仪器提取地层电导率的方法

采用多发多收感应线圈系组成，提取地层电导率的方法与实施例1类似，只是把多发多收线圈系分解为多个单发单收仪器，对所得信号进行组合，加权优化，得到具有合理纵向分辨率和探测深度的合成曲线。对多层理论模型来说，结果与上图相同。

实施例3：单发多收感应仪器提取地层复电导率的方法仪器由多个单发双收线圈系组成，同样引人Lambert W函数，与实施例2不同的是，这里利用双收线圈的幅度比和相位差来获得地层电导率和介电常数。再对所得信号进行组合，加权优化，得到具有合理纵向分辨率和探测深度的合成曲线。

Claims (4)

1.一种无趋附效应电磁波测井方法，其特征在于：对于任何线圈系组合的感应测井仪所取得的测井信号，用Lambert W函数求解其电磁场传播系数，进而提取地层电导率。

2.根据权利要求1所述的一种无趋附效应电磁波测井方法，其特征在于：线圈系包含MAX_T个发射线圈，MAX_R个接收线圈，分布的发射线圈发发出电磁信号，将接收线圈接收的电磁信号采用如下公式计算出地层视电导率б： ${\mathrm{\σ}}_{\mathrm{mn}}=\frac{\mathrm{Im}({\[W\left(\frac{V_{\mathrm{mn}}{\mathrm{\ω}}_m\mathrm{\μ}{L}_{\mathrm{mn}}^{2}i}{2K_{\mathrm{mn}}e}\right)+1\]}^2}{{\mathrm{\ω}}_m\mathrm{\μ}{L}_{\mathrm{mn}}^2},{\mathrm{\ϵ}}_{\mathrm{mn}}=\frac{\mathrm{Re}({\[W\left(\frac{V_{\mathrm{mn}}{\mathrm{\ω}}_m\mathrm{\μ}{L}_{\mathrm{mn}}^{2}i}{2K_{\mathrm{mn}}e}\right)+1\]}^2}{{\mathrm{\ω}}_m\mathrm{\μ}{L}_{\mathrm{mn}}^2}$

式中：L_mn是第m个发射线圈和第n个接收线圈之间的距离；N_Tm和N_Rn分别为第m个发射线圈和第n个接收线圈的匝数；a_Tm和a_Rn分别为第m个发射线圈和第n个接收线圈的半径；第m个发射线圈的发射电流为I_m，角频率为ω_m，磁导率为μ；第m个发射线圈在第n个接收线圈处的感应电动势为V_mn；W为Lambert W函数，Re和Im分别表示取实部和虚部。

3.根据权利要求1所述的一种无趋附效应电磁波测井方法，其特征在于：地层真电导率的大小和发射电流、频率可任意选定。

4.根据权利要求1所述的一种无趋附效应电磁波测井方法，其特征在于：发射线圈和接收线圈的位置可以任意选定。

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