CN117367473A - 三环结构磁电编码器及磁电编码器绝对角度的检测方法 - Google Patents

Abstract

本发明涉及编码器技术领域，具体涉及三环结构磁电编码器及磁电编码器绝对角度的检测方法。该三环结构磁电编码器包括同轴轴向设置的第二多对极磁体、第一多对极磁体和第三多对极磁体以及第一组霍尔元件、第二组霍尔元件、第三组霍尔元件；其中，第一组霍尔元件，与第一多对极磁体相邻设置，并根据第一多对极磁体的磁极信号输出第一组检测信号；第二组霍尔元件，与第二多对极磁体相邻设置，并根据第二多对极磁体的磁极信号输出第二组检测信号；第三组霍尔元件，与第三多对极磁体相邻设置，并根据第三多对极磁体的磁极信号输出修正的第三组检测信号。本发明通过获取具有一定精度的机械角度来标定第三多对极磁体的实际角度，从而大幅提高测量精度。

Description

三环结构磁电编码器及磁电编码器绝对角度的检测方法

技术领域

本发明涉及编码器技术领域，具体涉及三环结构磁电编码器及磁电编码器绝对角度的检测方法。

背景技术

目前工控领域的高精度伺服平台广泛采用的角位移传感器有旋转变压器、光电编码器和磁电编码器。磁电编码器主要由永磁体和磁敏元件组成。磁敏元件能够通过霍尔效应或磁阻效应感应由永磁体旋转运动造成的空间磁场变化，且能将这一磁场变化转化为电压信号的变化，并能通过后续的信号处理系统达到对旋转部件角位移检测的目的。相比旋转变压器和光电编码器，磁电编码器具有结构简单、耐高温、抗油污、抗冲击和体积小、成本低等优点，在小型化和恶劣环境条件的应用场所具有独特优势。

磁电编码器主要由磁信号发生结构和信号处理电路两部分组成，其中磁信号发生源称为磁体。根据磁体磁极数的不同，磁电编码器可分为单对极磁电编码器和多对极磁电编码器。目前常用的多对极磁电编码器是采用径向内外环极对数互质的双多对极永磁体，内环多对极永磁体为参考磁极，外环多对极永磁体为测量磁极，通过同轴转动的参考磁极与测量磁极，利用4个线性霍尔元件采集原始的磁场信号后，通过测量磁极和参考磁极之间的位置关系即磁极位置特征值来判定测量磁极当前所在的磁极区间，然后采用绝对角度值计算公式即可获取磁电编码器的绝对角度。

在实际的应用过程中，若需要更高精度的磁电编码器时，例如在大直径电机轴或者大直径中空转轴上使用磁电编码器，就需要增加磁体的极对数，极对数越多，精度越高。但当测量磁极与参考磁极的极对数增加到一定数量时，由于参考磁极与测量磁极的角度测量都存在随机误差以及噪声的影响，磁极位置特征值将在某一区间内重叠，从而造成磁极位置特征值失效，无法获取磁电编码器的绝对角度，也就无法实现编码器的更高精度的要求。

发明内容

鉴于此，本发明的目的在于提供三环结构磁电编码器，旨在克服径向内外环多对极磁电编码器在实际应用过程中，因极对数的增加导致磁极位置特征值失效，从而无法实现编码器更高精度的要求。

本发明的另一目的在于，提供磁电编码器绝对角度的检测方法，旨在解决现有径向内外环多对极磁电编码器因极对数的增加而无法提高磁电编码器精度的问题。

为了达到上述发明目的，本发明采取的技术方案如下：

本发明提供的三环结构磁电编码器，包括：

同轴轴向设置的第二多对极磁体、第一多对极磁体和第三多对极磁体，其中，所述第一多对极磁体包括m对磁极且3≤m＜23，所述第二多对极磁体包括n对磁极且3≤n＜23，m大于n且为彼此互质的自然数，所述第三多对极磁体包括p对磁极且p≥100；

第一组霍尔元件，包括第一线性霍尔传感器和第二线性霍尔传感器，与所述第一多对极磁体相邻设置，并根据第一多对极磁体的磁极信号输出第一组检测信号；

第二组霍尔元件，包括第三线性霍尔传感器和第四线性霍尔传感器，与所述第二多对极磁体相邻设置，并根据第二多对极磁体的磁极信号输出第二组检测信号；

第三组霍尔元件，包括第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器，与所述第三多对极磁体相邻设置，并根据第三多对极磁体的磁极信号输出修正的第三组检测信号。

进一步的，第一线性霍尔传感器和第二线性霍尔传感器的输出信号相位相差90度；所述第三线性霍尔传感器和第四线性霍尔传感器的输出信号相位相差90度；所述第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器的输出信号相位相差120度。

再进一步的，所述第一线性霍尔传感器与第三线性霍尔传感器以及第五线性霍尔传感器在一端对齐。

更进一步的，所述第一多对极磁体介于所述第三多对极磁体与所述第二多对极磁体之间。

优选的，m和n为质数且mn＜23×19。

更优的，所述第一多对极磁体、第二多对极磁体的磁化方向为径向或轴向，且所述第一多对极磁体与所述第二多对极磁体的起始磁极安装位置存在角度差。

再优的，所述第三多对极磁体的磁化方向为径向或轴向。

此外，本发明还提供了一种磁电编码器绝对角度的检测方法，应用于上述三环结构的磁电编码器，所述检测方法包括：

通过第一组霍尔元件、第二组霍尔元件、第三组霍尔元件分别获得第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号；

对所述第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号分别进行角度解算获得第一电角度值、第二电角度值和第三电角度值；

根据所述第一多对极磁体的磁极对数m、所述第二多对极磁体的磁极对数n、所述第一电角度值和所述第二电角度值，获得与第一多对极磁体相对应的磁极位置特征值；

根据磁极位置特征值，确定出所述第一电角度值当前所在的第一磁极区间；

根据所述第一磁极区间、第一多对极磁体的磁极对数m、第一电角度值确定出由第一多对极磁体和第二多对极磁体所形成的初始机械角度θ_{_single}；

根据所述初始机械角度，对所述第三电角度值当前所在的第三磁极区间进行标定；

利用确定的第三磁极区间、第三多对极磁体的磁极对数p、第三电角度值确定出磁电编码器的绝对角度。

进一步的，所述第一组检测信号包括：第一线性霍尔传感器、第二线性霍尔传感器根据第一多对极磁体的磁极信号输出的第一检测信号与第二检测信号；

所述第二组检测信号包括：第三线性霍尔传感器、第四线性霍尔传感器根据第二多对极磁体的磁极信号输出的第三检测信号与第四检测信号；

所述修正的第三组检测信号包括：第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器根据第三多对极磁体的磁极信号输出的d轴、q轴的检测信号。

更进一步的，所述第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器根据第三多对极磁体的磁极信号输出的d轴、q轴的检测信号，具体包括：

第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器对第三多对极磁体的磁极信号采集后获得原始三相霍尔信号，所述原始三相霍尔信号为第五检测信号，第六检测信号和第七检测信号；

对获得的原始三相霍尔信号作零点漂移的处理后输出d轴、q轴的检测信号。

再进一步的，对获得的原始三相霍尔信号作零点漂移的处理后输出d轴、q轴的检测信号，具体包括：

按照以下公式(1)对采集的原始三相霍尔信号作零点漂移的处理；

按照以下公式(2)输出d轴、q轴的第三组检测信号：

式中，U₁、U₂、U₃为原始三相霍尔信号；U_shift为信号漂移量；U′₁、U′₂、U′₃为去除漂移量后的三相霍尔电压信号；α为第三组霍尔元件中任意一个线性霍尔传感器的检测信号电角度与水平方向的夹角，U_d、U_q为输出的两相霍尔电压信号。

进一步的，对所述第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号分别进行角度解算获得第一电角度值、第二电角度值和第三电角度值，具体包括：

对所述第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号进行A/D转换获得第一组电压值、第二组电压值和第三组电压值；

根据第一组电压值、第二组电压值和第三组电压值中电压值的正负性及数值大小，获得第一组检测信号、第二组检测信号以及修正的第三组检测信号所在的角度区间；

根据角度区间，对第一组电压值、第二组电压值和第三组电压值采用反正切算法获得第一电角度值、第二电角度值和第三电角度值。

进一步的，根据所述第一多对极磁体的磁极对数m、所述第二多对极磁体的磁极对数n、所述第一电角度值和所述第二电角度值，获得与第一多对极磁体相对应的磁极位置特征值，具体包括：

按照以下公式计算磁极位置特征值λ：

式中，θ_m为获得的第一电角度值，θ_n为获得的第二电角度值。

进一步的，根据所述第一磁极区间、第一多对极磁体的磁极对数m、第一电角度值确定出由第一多对极磁体和第二多对极磁体所形成的初始机械角度θ_{_single}，具体包括：

按照以下公式计算初始机械角度θ_{_single}：

θ_{_single}＝N_m×360°/m+θ_m/m

式中，N_m为第一电角度值θ_m当前所处的磁极区间号码，N_m∈[0，m-1]。

进一步的，根据所述初始机械角度，对所述第三电角度值当前所在的第三磁极区间进行标定；然后利用确定的第三磁极区间、第三多对极磁体的磁极对数p、第三电角度值确定出磁电编码器的绝对角度，具体包括：

根据获得的初始机械角度，通过查看表索引标定出第三电角度值当前所在的第三磁极区间。

利用确定的第三磁极区间、第三多对极磁体的磁极对数p、第三电角度值按照以下公式确定出磁电编码器的绝对角度：

θ＝N_p×360°/p+θ_p/p

式中，θ为磁电编码器输出的绝对角度，N_p为第三电角度值θ_p当前所处的磁极区间号码，N_p∈[0，p-1]。

本发明的有益效果：本发明是在原有两环多对极磁体的基础上轴向增设一个多对极磁体，该多对极磁体的磁极对数要远远大于两环磁体的磁极对数，利用原有两环多对极磁体获取的具有一定精度的机械角度来标定增设的多对极磁体的实际旋转角度，从而大幅度提高磁电编码器的测量精度，满足大直径轴类零件角度检测的实际需求。

附图说明

为了更清楚地说明本发明实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例或现有技术描述中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本发明的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动性的前提下，还可以根据这些附图获得其他的附图。

图1示出本申请实施例三环结构磁电编码器的立体图；

图2示出根据本申请实施例磁电编码器绝对角度检测方法流程图；

图3示出本申请实施例中两个线性霍尔传感器信号检测原理图；

图4示出本申请实施例中两个线性霍尔元件检测信号示意图；

图5示出本申请实施例中三个线性霍尔传感器信号检测原理图；

图6示出本申请实施例中三个线性霍尔传感器检测信号示意图；

图7示出本申请实施例中利用三个霍尔信号消除零点漂移的原理图；

图8示出本申请实施例中合成两相霍尔信号的原理图；

图9示出图1中第二多对极磁体与第一多对极磁体的起始磁极安装位置存在角度差θ_x的示意图；

图10示出本申请实施例的磁极位置特征值取值数量示意图。

具体实施方式

下面将参考附图更全面地描述示例实施例。然而，示例实施例能以多种形式实施，且不应被理解为限于在此阐述的实施例。提供这些实施例是为使得本发明更全面和完整，并将示例实施例的构思全面地传达给本领域的技术人员。在图中相同的附图标记表示相同或类似的部分，因而将省略对它们的重复描述。

此外，所描述的特征、结构或特性可以以任何合适的方式结合在一个或更多实施例中。在下面的描述中，提供许多具体细节从而给出对本发明实施例的充分理解。

应理解，虽然本文中可能使用术语第一、第二、第三等来描述各种组件，但这些组件不应受这些术语限制。这些术语只用以进行区分。如本文中所使用，术语“及/或”包括相关联的列出项目中的任一个及一或多个的所有组合。

本领域技术人员可以理解，附图只是示例实施例的示意图。附图中的模块或流程并不一定是实施本发明所必须的，因此不能用于限制本发明的保护范围。

现有两环极对数互质的多对极磁电编码器在实际应用的过程中，将不可避免的会遇到大直径轴类的情形。在此情形下，对于套设在大直径轴上的两环多对极磁体，势必要对应增加其自身磁体的极对数。在理想情况下，即两环多对极磁体无安装误差及无噪声影响的条件下，两环极对数互质的多对极磁电编码器是完全可以测量出大直径轴类零件的旋转角度，但是本申请的技术人员发现，在实际应用的过程中，当两环多对极磁体的极对数增加到一定数量时，通过霍尔元件获得的检测信号将在某一角度区间上完全一致，这将导致两环极对数互质的多对极磁电编码器无法测量出大直径轴类零件的旋转角度，从而致使该磁电编码器的测量精度失效。

为了解决上述问题，本申请提供一种三环结构磁电编码器。该三环结构磁电编码器是在原有两环多对极磁体的基础上轴向增设一个磁极对数要远远大于两环磁极对数的多对极磁体，利用原有两环多对极磁体获取的具有一定精度的机械角度来标定增设的多对极磁体的实际旋转角度，从而大幅度提高磁电编码器的测量精度，满足大直径轴类零件角度检测的实际需求。以下将结合附图详细介绍本申请的技术方案。

图1示出本申请实施例高精度磁电编码器结构的立体图。

如图1所示，本申请提供一种三环结构磁电编码器100，包括：在第一空间平面内同轴轴向设置的第二多对极磁体120、第一多对极磁体110和第三多对极磁体130。第一多对极磁体110包括m对磁极且3≤m＜23，第二多对极磁体120包括n对磁极且3≤n＜23，m大于n且mn＜23×19，第三多对极磁体130包括p对磁极且p≥100。p可为100、200、300、400、500、600、700、800，甚至更多，P的数量越多，最终磁电编码器的精度越高。例如，根据一些实施例，m和n为质数且彼此互质。如图1所示，本实施例中，m为5，n为3，p为100，但本申请不限于此。

根据本申请的示例实施例，第一多对极磁体110介于第三多对极磁体130与第二多对极磁体120之间。第一多对极磁体110的极对数m大于第二多对极磁体120的极对数n。这是因为第一多对极磁体110的直径要大于第二多对极磁体120的直径，为了使磁体尺寸均匀，第一多对极磁体110磁极对的数目要大于第二多对极磁体120磁极对的数目。

本申请中限定了第一多对极磁体110的极对数m与第二多对极磁体120的极对数n，目的是为了在实际应用过程中，可以获取到有效的检测信号，避免检测信号在某一角度区间内发生重合。

根据本申请的一些实施例，第一多对极磁体110的磁化方向可以为径向或轴向。在图1所示的实施例中，第一多对极磁体110的磁化方向设置为轴向。第二多对极磁体120的磁化方向也可为径向或轴向。图1所示的实施例中，第二多对极磁体120的磁化方向设置为轴向。同理，第三多对极磁体130的磁化方向也可为径向或轴向。图1所示的实施例中，第三多对极磁体130的磁化方向设置为轴向。本申请对磁化方向不作限制。

第一多对极磁体110、第二多对极磁体120、第三多对极磁体130均可由多个磁对极粘连形成，但不限于此。根据本申请的实施例，磁体可以采用钕铁硼永磁材料制成，直接贴附在转轴上，也可固定在转轴上，并在安装固定时，第一多对极磁体110与第二多对极磁体120的起始磁极存在安装的角度差。

如图1所示，三环结构磁电编码器100还包括第一组霍尔元件、第二组霍尔元件和第三组霍尔元件，用于检测多对极磁体产生的磁信号。

第一组霍尔元件，包括第一线性霍尔传感器111和第二线性霍尔传感器112，与所述第一多对极磁体110相邻设置，并根据所述第一多对极磁体110的磁极信号输出第一组检测信号。第一线性霍尔传感器111和第二线性霍尔传感器112的输出信号相位相差90度。

第二组霍尔元件，包括第三线性霍尔传感器121和第四线性霍尔传感器122，与所述第二多对极磁体120相邻设置，并根据所述第二多对极磁体120的磁极信号输出第二组检测信号。第三线性霍尔传感器121和第四线性霍尔传感器122的输出信号相位相差90度。

第三组霍尔元件，包括第五线性霍尔传感器131、第六线性霍尔传感器132和第七线性霍尔传感器133，与所述第三多对极磁体130相邻设置，并根据所述第三多对极磁体130的磁极信号输出修正的第三组检测信号。第五线性霍尔传感器131、第六线性霍尔传感器132和第七线性霍尔传感器133的输出信号相位相差120度。

根据一些实施例，在上述编码器结构中，所述第一线性霍尔传感器111和第三线性霍尔传感器121以及第五线性霍尔传感器131在一端对齐；并且上述编码器在工作时，第一多对极磁体110、第二多对极磁体120及第三多对极磁体130随同转轴一同旋转，而三组霍尔元件则保持静止。

图2示出根据本申请实施例磁电编码器绝对角度检测方法流程图。

本申请还提供一种上述磁电编码器绝对角度的检测方法，如图2所示，包括：

在步骤S210，通过第一组霍尔元件、第二组霍尔元件、第三组霍尔元件分别获得第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号。

本申请提供的磁电编码器包括同轴依次安装在转轴上的第二多对极磁体120、第一多对极磁体110和第三多对极磁体130，其中，第二多对极磁体120与第一多对极磁体110的磁极对数互质，三组磁体采用隔离手段进行隔离，以防止产生磁场耦合。三组多对极磁体周围的磁场在圆周方向上呈现为正弦分布。

分别与第一多对极磁体110、第二多对极磁体120对应设置的第一组霍尔元件、第二组霍尔元件中的两个线性霍尔传感器以90°电角度的夹角布置。下面结合图3、4介绍采用两个线性霍尔传感器检测第二多对极磁体120或第一多对极磁体110磁信号的原理。

图3示出本申请实施例中两个线性霍尔传感器信号检测原理图。

图4示出本申请实施例中两个线性霍尔元件检测信号示意图。

磁体随着转轴旋转一周，其所在空间的任意一点的磁场变化是有规律的，利用两个电角度相差90°的线性霍尔传感器可以将这一变化转换成正、余弦电信号，且该电信号变化频率与磁极旋转的频率相同。如图3、4所示，对于3对极的第二多对极磁体120而言，磁体旋转一周，第三线性霍尔传感器121和第四线性霍尔传感器122分别检测到了三个周期的正、余弦信号，即一组检测信号。通过第一多对极磁体110设置的第一组霍尔元件可获得第一组检测信号。通过第二多对极磁体120设置的第二组霍尔元件可获得第二组检测信号。

在实际过程中，两霍尔布置方式常选用以电角度90°的夹角进行布置。但是两霍尔方式很难消除因为加工或装配导致的误差，而且对于磁场中存在的谐波误差，这种方式也难以抑制。提高霍尔的数量或者使其对称布置，主要的效果就是使用对称抵消的方式降低机械误差，同时还可以抵消谐波分量。为此，本申请在第三多对极磁体130上设置了三霍尔的布置方式，同时三个霍尔电角度在120°时可以获得较高的计算精度。

将第三组霍尔元件与第三多对极磁体130相邻设置，并将三个线性霍尔传感器以120°电角度的夹角进行间隔布置。下面结合图5-8介绍三个线性霍尔传感器检测第三多对极磁体130磁信号的原理。

图5示出本申请实施例中三个线性霍尔传感器信号检测原理图。

图6示出本申请实施例中三个线性霍尔传感器检测信号示意图。

图7示出本申请实施例中利用三个霍尔信号消除零点漂移的原理图。

图8示出本申请实施例中合成两相霍尔信号的原理图。

根据上述原理，容易得知利用三个电角度相差120°的线性霍尔传感器也可以将这一磁场变化转换成正、余弦电信号。如图5、6所示，对于第三多对极磁体130为6对极而言，磁体旋转一周，第五线性霍尔传感器131、第六线性霍尔传感器132和第七线性霍尔传感器133分别检测到了六个周期的正、余弦信号，即原始三相霍尔信号。这里的原始三相霍尔信号在图8中分别采用U₁、U₂、U₃进行表示且U₁对应第五线性霍尔传感器131的检测信号；U_z对应第六线性霍尔传感器132的检测信号；U₃对应第七线性霍尔传感器133的检测信号。

由于霍尔布置、机械装配等问题，原始的三相霍尔信号U₁、U₂、U₃叠加了一些误差信号，在合成两相90°相位差的分量U_d、U_q时，大概率会出现零点的漂移。

因此，需要对采集的原始三相霍尔信号作零点漂移的处理，如图7所示，具体按照以下公式进行计算：

式中，U₁、U₂、U₃为原始三相霍尔信号；U_shift为信号漂移量；U′₁、U′₂、U′₃为去除漂移量后的三相霍尔电压信号。

然后再将去除零点漂移的三相霍尔电压信号合成两相90°相位差的U_d、U_q信号，如图8所示，具体采用以下公式进行转换：

式中，α为第三组霍尔元件中任意一个线性霍尔传感器的检测信号电角度与水平方向的夹角，U_d、U_q为输出的两相霍尔电压信号即为修正的第三组检测信号。

此时，可将修正的两相相位差为90°的第三组检测信号近似的看成由两个线性霍尔传感器采集的正、余弦检测信号。为了方便后续的文字说明，本申请将第三组霍尔元件近似的看成两个线性霍尔传感器以电角度90°的夹角进行布置。

当然，本申请的第二多对极磁体120及第一多对极磁体110也可采用三霍尔传感器布置的形式来提高测量精度，然后再利用上述的公式将采集的检测信号转换成两相相位差为90°的检测信号。

在步骤S220，对所述第一组检测信号、第二组检测信号、修正的第三组检测信号分别进行角度解算获得第一电角度值、第二电角度值和第三电角度值。

应用线性霍尔传感器得到了正、余弦信号后，通过A/D转换电路可以得到一定位数的数字电压值。即，对第一组检测信号或第二组检测信号或修正的第三组检测信号分别进行A/D转换后获得第一组电压值或第二组电压值或第三组电压值。而此时的数字电压值虽然与编码器的测量角度值有一定关系，但并不是编码器的测量角度值，还需要进行角度解算。

对每一组磁极的信号而言，两个线性霍尔传感器在空间上的位置相差90°，使得两个线性霍尔传感器输出的正余弦信号在相位上相差90°。此时即可将相位超前的信号认为是正弦信号，将相位滞后的信号认为是余弦信号。用正弦信号除以余弦信号即可得到该点信号的正切值，随后对该正切值进行反正切处理，即可得到该点位置的电角度值。

由于正切函数的区间为[-90°，90°]，直接按照上述过程进行角度解算将会导致角度解算的区间错误。因此需要通过分区间的方法来解决区间错误问题，即，根据所述第一组电压值或第二组电压值或第三组电压值中电压值的正负性及数值大小，获得所述第一组检测信号或第二组检测信号或修正的第三组检测信号所在的电角度区间。

以一组磁极的角度解算为例，可以将该一组磁极的360°以45°为间隔划分为8个等长度的区间。通过判断两个线性霍尔元件检测的电压值大小和正负性，来判断此时的霍尔信号所处的位置，分区间反正切算法的实现原理如下表1所示。其中的VA、VB为相位相差90°的线性霍尔检测信号。

表1角度区间的划分

通过以上的角度区间的划分，就可以实现霍尔元件采集的信号到角度信号的转化，并且转化后的电角度区间范围为[0°，360°]。

对于本申请的磁电编码器而言，根据第一组电压值、第二组电压值及第三组电压值中电压值的正负性及数值大小，可以获得第一组检测信号、第二组检测信号及修正的第三组检测信号所在的角度区间。根据该角度区间，就可以按照表1对第一组电压值或第二组电压值或第三组电压值采用反正切算法获得第一电角度值、第二电角度值及第三电角度值。这里的电角度值指代的是单对磁极周期的电角度值，简称为单周期电角度值。

在角度测量的过程中，三组多对极磁体同时随着转轴进行转动，线性霍尔元件保持静止，用于接收磁极在旋转过程中产生的变化磁场信号。线性霍尔的感应信号通过上述反正切查表法处理，就可以获得被测量磁体的单对磁极周期的电角度值。在确定了单周期的电角度值后，再确定该单周期的电角度值所处的磁极区间，才能最终获得磁电编码器检测的绝对角度值。

在本申请提供的磁电编码器绝对角度检测方法中，首先要根据第二多对极磁体120与第一多对极磁体110磁体的两组检测信号，确定出一个具有一定精度的初始机械角度，然后利用该初始机械角度去标定第三多对极磁体130单周期电角度值当前处于第三多对极磁体130磁极区间的哪一个具体的磁极区间，最后利用机械角度值的计算公式计算出磁电编码器的机械角度。本申请中提到的机械角度也称之为绝对角度。

接下来，本申请将详细描述如何获取具有一定精度的初始机械角度。

在本申请中，初始机械角度的计算可按照以下公式进行计算：

θ_{_single}＝N_m×360°/m+θ_m/m公式(3)其中，N_m∈[0，m-1]或

θ_{_single}＝(N_m-1)×360°/m+θ_m/m公式(4)其中，N_m∈[1，m]

式中，θ_{_single}为初始机械角度，θ_m为第一多对极磁体110上的线性霍尔传感器测得的单周期电角度值，N_m为θ_m所处的第一磁极区间；m为第一多对极磁体110的磁极对数。这里，θ_m也称之为第一电角度值。

对于图1中所示的编码器，第二多对极磁体120与第一多对极磁体110的起始磁极安装位置存在角度差θ_x，如图9所示，则初始机械角度还可以表示为：

θ_{_single}＝N_n×360°/n+θ_n/n+θ_x公式(5)其中，N_n∈[0，n-1]或

θ_{_single}＝(N_n-1)×360°/n+θ_n/n+θ_x公式(6)其中，N_n∈[1，n]

式中，θ_{_single}为初始机械角度，θ_n为第二多对极磁体120上的线性霍尔传感器测得的单周期电角度值，N_n为θ_n所处的第二磁极区间；n为第二多对极磁体120的磁极对数。θ_n也称之为第二电角度值。

因此，在已经获得第一电角度值或第二电角度值的基础上，只要确定其对应的磁极区间，就可以按照上述公式(3)—公式(6)计算出初始机械角度值。

在步骤S230，根据所述第一多对极磁体110的磁极对数m、所述第二多对极磁体120的磁极对数n、所述第一电角度值、所述第二电角度值，确定所述第一电角度值对应的第一磁极区间。

当第一多对极磁体110上的线性霍尔传感器测得两次相同的单周期电角度值时，对应第二多对极磁体120上的线性霍尔传感器测得的两次单周期电角度值不同，由此可以分辨第一多对极磁体110单周期电角度当前所在的磁极对数即磁极区间。

对于本申请提供的磁电编码器磁体结构，在第一多对极磁体110和第二多对极磁体120的磁极对数m、n的最大公约数为1，即互质的情况下，第一多对极磁体110的每一对极都有与之对应的不重复的第二多对极磁体120的磁极部分。下面通过反证法来证明。

假设存在正整数N_m1，N_m2，N_n1，N_n2，N_m1≠N_m2，使下式成立：

(N_m1-1)×360°/m+θ_m/m＝(N_n1-1)×360°/n+θ_n/n+θ_x(N_m2-1)×360°/m+θ_m/m＝(N_n2-1)×360°/n+θ_n/n+θ_x公式(7)

其中，θ_m为第一多对极磁体110上的线性霍尔传感器测得的单周期电角度值，N_m1，N_m2∈[1，m]、为两次测得θ_m所对应的第一磁极区间；θ_n为第二多对极磁体120上的线性霍尔传感器测得的单周期电角度值，N_n1，N_n2∈[1，n]、为两次测得θ_n所对应的第二磁极区间；θ_x为两组磁体中一对磁极起点的安装角度差。

将公式(7)中的两式相减，可得：

由于m、n互质，且N_m1-N_m2∈[1，m-1]，因此公式(8)恒不成立，即，公式(7)恒不成立。

由公式(8)进一步可得：

公式(9)对于任意不同的N_m以及其相对应的N_n，均不成立。即，对于不同的第一多对极磁体110中的磁极对以及相对应的第二多对极磁体120中的磁极对，公式(9)不成立。由此可以证明，当第一多对极磁体110上的线性霍尔传感器测得相同的单周期电角度值时，对应第二多对极磁体120上的线性霍尔传感器测得的两次单周期电角度值不同。这样就可以通过第一多对极磁体110和第二多对极磁体120之间的位置关系来分辨第一电角度值当前所在的磁极区间。

由公式(3)和公式(5)联立可得：

可以看到表达式右边的数值是一个不含有当前采样点的单周期电角度值，其数值的大小只取决于第二多对极磁体120及第一多对极磁体110的磁极区间号码，在磁极区间号码组(N_m，N_n)固定的情况下，其数值为一个常量，此常量即为映射区间号码组的特征值。

设并将其定义为磁极位置特征值。由公式(10)可以看出，当第一多对极磁体110与第二多对极磁体120的磁极对数不变时，磁极位置特征值不变。当其中至少一个变化时，磁极位置特征值也将变化，否则等式(9)成立，与磁极对数互质的前提相矛盾。由此，可以通过计算磁极位置特征值来确定当前电角度所在的磁极区间。

当θ_x≠0时，即第二多对极磁体120、第一多对极磁体110的某对磁极起点不重合，也无法通过改变坐标起点使其重合时，磁极位置特征值λ共有m+n种不同的取值。如图10所示。

图10示出本申请实施例的磁极位置特征值取值数量示意图。

图10中，第一多对极磁体110为m对极，m取5，因此用5个方框来表示5对磁极的平面展开示意。第二多对极磁体120为n对极，n取3，将其进行平面展开后，相当于在5个方框中引入了3条竖线。由于θx≠0，因此，共有m+n+1条线将分成了m+n份。即，对于一5对极磁体和一3对极磁体的编码器而言，位置特征值共有8种不同的取值。依此类推，对于一23对极磁体和一19对极磁体的编码器而言，磁极位置特征值共有42种不同的取值。

在第二多对极磁体120、第一多对极磁体110安装完成后，θ_x的值已经确定，那么m+n种不同的取值就已经是定值了。根据第一多对极磁体110的磁极对数m和第二多对极磁体120的磁极对数n以及所述第一电角度值和所述第二电角度值，就可以确定出与第一多对极磁体110相对应的磁极位置特征值。以图9中所示的磁电编码器结构为例，θ_x＝40°时，磁体的旋转方向为顺时针时，通过标定获得的磁极位置特征值和对应的第一多对极磁体110上的磁极区间如表2所示。

表2λ值与第一多对极磁体磁极区间的对应关系

通过表2中λ与磁极区间之间的对应关系，可以完成对磁极位置的识别，即根据磁极位置特征值，计算出所述第一电角度值当前所在的第一磁极区间。

在步骤S240，根据所述第一磁极区间、所述第一多对极磁体110的磁极对数m、所述第一电角度值确定出由第一多对极磁体110和第二多对极磁体120所形成的初始机械角度θ_{_single}。

在确定了第一电角度值及该电角度值所处的第一磁极区间后，即可根据公式(3)得到由第一多对极磁体110和第二多对极磁体120所形成的初始机械角度。

在步骤S250，根据所述初始机械角度，对所述第三电角度值当前所在的第三磁极区间进行标定。

在获得了初始机械角度的前提下，就能利用该初始机械角度去标定第三多对极磁体130第三电角度值当前所在的第三磁极区间。

在本申请中，第三磁极区间N_p与初始机械角度存在以下的对应关系：

N_p＝INT(θ_{_single}×p/360)，N_p∈[0，p-1]

因此，将初始机械角度与第三磁极区间的对应关系建立索引表，索引表的第一列为初始机械角度的取值，第二列为该项初始机械角度对应的第三磁极区间的区间号。由于初始机械角度是一个绝对角度，其取值范围为[0°，360°]，所以第一列的第一行为数字0，第一列的最后一行为数字360。

示例性的，假设外环多对极磁体的极对数为5，则通过标定获得的初始机械角度和对应的第三磁极区间如表3所示。

表3初始机械角度与第三多对极磁体中磁极区间关系索引表

初始机械角度θ_single	磁极区间P
		0	0
1	0
		2	0
3	…
		…	3
358	3
		359	4
360	4

因此，只需要确定出初始机械角度的度数，即可查表获得第三磁极区间的数值。但需要注意的是：在制表时，需要将初始机械角度这一列的行数要设置成远远大于第三多对极磁体130的磁极对数，这样才能大幅度提高磁电编码器的精度。

例如：在表3中，初始机械角度这一列的行数为360行，而第三多对极磁体130的磁极对数只有5，满足远远大于第三多对极磁体130磁极对数的要求。

假设第三多对极磁体130的磁极对数为360，可以将初始机械角度这一列的行数设置成360行，即初始机械角度的每一度对应一个第三多对极磁体130的磁极区间；同样，也可将初始机械角度这一列的行数设置成3600行，这样初始机械角度的每0.1度对应一个第三多对极磁体130的磁极区间，这样磁电编码器的精度就提高了10倍。相应地，也可以将精度提高到20倍、30倍，甚至100倍或更多倍，这就是行数要远远大于磁极对数的意义所在。

在步骤S260，利用确定的第三磁极区间、第三多对极磁体130的磁极对数p、第三电角度值按照以下公式确定出磁电编码器的绝对角度：

θ＝N_p×360°/p+θ_p/p

式中，θ为磁电编码器输出的绝对角度，N_p为第三电角度值θ_p当前所处的磁极区间号码，N_p∈[0，p-1]。

最后应说明的是：以上所述仅为本发明的优选实施例而已，并不用于限制本发明，尽管参照前述实施例对本发明进行了详细的说明，对于本领域的技术人员来说，其依然可以对前述各实施例所记载的技术方案进行修改，或者对其中部分技术特征进行等同替换，凡在本发明的精神和原则之内，所作的任何修改、等同替换、改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。

Claims (14)

1.三环结构磁电编码器，其特征在于，包括：

同轴轴向设置的第二多对极磁体、第一多对极磁体和第三多对极磁体，其中，所述第一多对极磁体包括m对磁极且3≤m＜23，所述第二多对极磁体包括n对磁极且3≤n＜23，m大于n且m和n为彼此互质的质数同时mn＜23×19，所述第三多对极磁体包括p对磁极且p≥100；

第一组霍尔元件，包括第一线性霍尔传感器和第二线性霍尔传感器，与所述第一多对极磁体相邻设置，并根据第一多对极磁体的磁极信号输出第一组检测信号；

第二组霍尔元件，包括第三线性霍尔传感器和第四线性霍尔传感器，与所述第二多对极磁体相邻设置，并根据第二多对极磁体的磁极信号输出第二组检测信号；

第三组霍尔元件，包括第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器，与所述第三多对极磁体相邻设置，并根据第三多对极磁体的磁极信号输出修正的第三组检测信号。

2.根据权利要求1所述的三环结构磁电编码器，其特征在于：所述第一线性霍尔传感器和第二线性霍尔传感器的输出信号相位相差90度；所述第三线性霍尔传感器和第四线性霍尔传感器的输出信号相位相差90度；所述第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器的输出信号相位相差120度。

3.根据权利要求1所述的三环结构磁电编码器，其特征在于：所述第一线性霍尔传感器与第三线性霍尔传感器以及第五线性霍尔传感器在一端对齐。

4.根据权利要求1所述的三环结构磁电编码器，其特征在于：所述第一多对极磁体介于所述第三多对极磁体与所述第二多对极磁体之间。

5.根据权利要求1所述的三环结构磁电编码器，其特征在于：所述第一多对极磁体、第二多对极磁体的磁化方向为径向或轴向，且所述第一多对极磁体与所述第二多对极磁体的起始磁极安装位置存在角度差。

6.根据权利要求1所述的三环结构磁电编码器，其特征在于：所述第三多对极磁体的磁化方向为径向或轴向。

7.磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于，应用于权利要求1-6中任一项所述的三环结构的磁电编码器，所述检测方法包括：

通过第一组霍尔元件、第二组霍尔元件、第三组霍尔元件分别获得第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号；

对所述第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号分别进行角度解算获得第一电角度值、第二电角度值和第三电角度值；

根据所述第一多对极磁体的磁极对数m、所述第二多对极磁体的磁极对数n、所述第一电角度值和所述第二电角度值，获得与第一多对极磁体相对应的磁极位置特征值；

根据磁极位置特征值，确定出所述第一电角度值当前所在的第一磁极区间；

根据所述第一磁极区间、第一多对极磁体的磁极对数m、第一电角度值确定出由第一多对极磁体和第二多对极磁体所形成的初始机械角度θ_{_single}；

根据所述初始机械角度，对所述第三电角度值当前所在的第三磁极区间进行标定；

利用确定的第三磁极区间、第三多对极磁体的磁极对数p、第三电角度值确定出磁电编码器的绝对角度。

8.根据权利要求7所述的磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于：所述第一组检测信号包括：第一线性霍尔传感器、第二线性霍尔传感器根据第一多对极磁体的磁极信号输出的第一检测信号与第二检测信号；

所述第二组检测信号包括：第三线性霍尔传感器、第四线性霍尔传感器根据第二多对极磁体的磁极信号输出的第三检测信号与第四检测信号；

所述修正的第三组检测信号包括：第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器根据第三多对极磁体的磁极信号输出的d轴、q轴的检测信号。

9.根据权利要求8所述的磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于：所述第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器根据第三多对极磁体的磁极信号输出的d轴、q轴的检测信号，具体包括：

第五线性霍尔传感器、第六线性霍尔传感器和第七线性霍尔传感器对第三多对极磁体的磁极信号采集后获得原始三相霍尔信号，所述原始三相霍尔信号为第五检测信号，第六检测信号和第七检测信号；

对获得的原始三相霍尔信号作零点漂移的处理后输出d轴、q轴的检测信号。

10.根据权利要求9所述的磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于：对获得的原始三相霍尔信号作零点漂移的处理后输出d轴、q轴的检测信号，具体包括：

按照以下公式(1)对采集的原始三相霍尔信号作零点漂移的处理；

按照以下公式(2)输出d轴、q轴的第三组检测信号：

式中，U₁、U₂、U₃为原始三相霍尔信号；U_shift为信号漂移量；U′₁、U′₂、U′₃为去除漂移量后的三相霍尔电压信号；α为第三组霍尔元件中任意一个线性霍尔传感器的检测信号电角度与水平方向的夹角，U_d、U_q为输出的两相霍尔电压信号。

11.根据权利要求10所述的磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于：对所述第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号分别进行角度解算获得第一电角度值、第二电角度值和第三电角度值，具体包括：

对所述第一组检测信号、第二组检测信号和修正的第三组检测信号进行A/D转换获得第一组电压值、第二组电压值和第三组电压值；

根据第一组电压值、第二组电压值和第三组电压值中电压值的正负性及数值大小，获得第一组检测信号、第二组检测信号以及修正的第三组检测信号所在的角度区间；

根据角度区间，对第一组电压值、第二组电压值和第三组电压值采用反正切算法获得第一电角度值、第二电角度值和第三电角度值。

12.根据权利要求11所述的磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于：根据所述第一多对极磁体的磁极对数m、所述第二多对极磁体的磁极对数n、所述第一电角度值和所述第二电角度值，获得与第一多对极磁体相对应的磁极位置特征值，具体包括：

按照以下公式计算磁极位置特征值λ：

式中，θ_m为获得的第一电角度值，θ_n为获得的第二电角度值。

13.根据权利要求12所述的磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于：根据所述第一磁极区间、第一多对极磁体的磁极对数m、第一电角度值确定出由第一多对极磁体和第二多对极磁体所形成的初始机械角度θ_{_single}，具体包括：

按照以下公式计算初始机械角度θ_{_single}：

θ_{_single}＝N_m×360°/m+θ_m/m

式中，N_m为第一电角度值θ_m当前所处的磁极区间号码，N_m∈[0，m-1]。

14.根据权利要求13所述的磁电编码器绝对角度的检测方法，其特征在于：根据所述初始机械角度，对所述第三电角度值当前所在的第三磁极区间进行标定；然后利用确定的第三磁极区间、第三多对极磁体的磁极对数p、第三电角度值确定出磁电编码器的绝对角度，具体包括：

根据获得的初始机械角度，通过查看索引表标定出第三电角度值当前所在的第三磁极区间；

利用确定的第三磁极区间、第三多对极磁体的磁极对数p、第三电角度值按照以下公式确定出磁电编码器的绝对角度：

θ＝N_p×360°/p+θ_p/p

式中，θ为磁电编码器输出的绝对角度，N_p为第三电角度值θ_p当前所处的磁极区间号码，N_p∈[0，p-1]。