CN114397725A - 一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜 - Google Patents

一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜 Download PDF

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CN114397725A CN202210220000.7A CN202210220000A CN114397725A CN 114397725 A CN114397725 A CN 114397725A CN 202210220000 A CN202210220000 A CN 202210220000A CN 114397725 A CN114397725 A CN 114397725A
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姚建铨
李继涛
李�杰
郑程龙
岳震
张雅婷
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    • G—PHYSICS
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    • G02B1/00—Optical elements characterised by the material of which they are made; Optical coatings for optical elements
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Abstract

本发明提出了一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，设计两个不同超构原子以组成一个超构分子作为基本单元；将超构分子旋转不同角度，以获得构成一个超构透镜所需的所有基本单元；将几个基本单元按照一定的相位轮廓排列，则构成最终的超构透镜。本发明在聚焦的同时将非偏振或任意偏振太赫兹波均直接转换为特定的圆偏振太赫兹并聚焦，完全摆脱对额外太赫兹起偏器的依赖，因此比现有太赫兹超构透镜有更高的集成特性。

Description

一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜
技术领域
本发明涉及太赫兹科学技术领域，尤其涉及一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜。
背景技术
超构透镜是一类具有聚焦功能的超材料器件，其集成度高、易于用户定制且有利于批量生产，已成为替代传统光学聚焦透镜的主要候选者。超构透镜发展至今，已具备同步偏振选择与偏振转换的功能，其集成特性进一步提升。例如，在先进光学相机中，具有圆偏振转化功能的超构透镜可以同时替代传统的光学圆偏振镜和聚焦透镜，大大缩小相机体积。然而，现有超构透镜仍然依赖于特定偏振波输入。因此，这些超构透镜不得不依赖于额外的光学起偏器以限制输入波的偏振态。
在太赫兹波段，光基太赫兹起偏器体积都相当巨大，占据较大系统空间。显然，若太赫兹超构透镜可直接从非偏振(或任意偏振)波中获取特定偏振波并聚焦，这将摆脱对额外太赫兹起偏器的依赖，进一步增强系统集成特性并降低系统成本。本发明通过精巧的原理和结构设计，获得了将非偏振(或任意偏振)太赫兹波直接转换成圆偏振太赫兹波并同步聚焦的超构透镜，而无需任何额外太赫兹起偏器。
发明内容
针对上述的技术问题，本发明提出一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，用以解决现有技术中的超构透镜依赖额外太赫兹起偏器以限制输入波偏振态的问题。
为了达到上述目的，本发明的技术方案是这样实现的：
一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，包括如下步骤：
S1.设计两个不同超构原子以组成一个超构分子作为基本单元，工作频率为太赫兹波段，两个不同超构原子构成的琼斯矩阵J整体满足：
Figure BDA0003536810150000021
J表示一个超构分子的琼斯矩阵，式中
Figure BDA0003536810150000022
为旋转矩阵，JA,JB分别对应到两个超构原子的琼斯矩阵；
相延
Figure BDA0003536810150000023
分别为-π/2和π/2，对应输出右旋圆偏振(RCP)波；相延
Figure BDA0003536810150000024
分别为π/2和-π/2，则对应输出左旋圆偏振(LCP)波；
S2.将J所表示的超构分子旋转不同角度，以获得构成一个超构透镜所需的所有基本单元；超构分子旋转某一角度
Figure BDA0003536810150000025
后的琼斯矩阵普遍形式可表示成：
Figure BDA0003536810150000026
旋转因子
Figure BDA0003536810150000027
决定了超构分子的相位延迟，
Figure BDA0003536810150000028
旋转角度对应的输出圆偏振波的相延为
Figure BDA0003536810150000029
进一步，步骤S2中几个基本单元的旋转角度之间必须是等差的，且公差为π/n(对应的相延公差为2π/n)，这里n为组数。
进一步地，所述基本单元包含四个不同旋转角度的超构分子，即n＝4，旋转角度公差π/4(对应的相延公差π/2)，则这四个超构分子最终输出的圆偏振太赫兹波的相位相对值分别为0、π/2、π、3π/2。
进一步，将步骤S2几个基本单元按照
Figure BDA00035368101500000210
的相位轮廓排列，则构成最终的超构透镜；这里λ为工作波长，f为焦距，(x,y)是以超表面中心为坐标原点时超表面上每个点的坐标。
本发明的有益效果：本发明的非偏振波可以看成是无数偏振波的无规则集合，本发明在聚焦的同时将非偏振(或任意偏振)太赫兹波均直接转换为特定的圆偏振太赫兹并聚焦，完全摆脱对额外太赫兹起偏器的依赖，因此比现有太赫兹超构透镜有更高的集成特性。
附图说明
为了更清楚地说明本发明实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例或现有技术描述中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本发明的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动的前提下，还可以根据这些附图获得其他的附图。
图1(a)为本发明的两个超构原子的结构示意图，图1(b)为超构分子的结构示意图，图1(c)为1THz的任意偏振波输入后的圆偏振转换效率；
图2(a)为本发明的旋转不同角度的超构分子，图2(b)为超构分子在1THz处的输出圆偏振幅度，2(c)为超构分子在1THz处的相对相位值；
图3(a)为本发明的不同超构分子组成的超构透镜SEM和实物图，图3(b)为 1THz任意偏振波输入后的输出圆偏振波的截面电场分布图，图3(c)为1THz任意偏振波输入后的输出圆偏振波的焦平面电场分布图。
具体实施方式
下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有付出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。
本发明所述一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，包括以下步骤：
步骤一，选择高阻硅材料，设计两个不同的矩形超构原子以组成一个超构分子，工作频率设计为1THz，两个不同超构原子构成的琼斯矩阵J整体满足：
Figure BDA0003536810150000041
J即表示一个超构分子的琼斯矩阵，式中
Figure BDA0003536810150000042
为旋转矩阵，JA,JB分别对应到两个超构原子的琼斯矩阵。相延
Figure BDA0003536810150000043
分别取-π/2和π/2，对应输出RCP 波；相延
Figure BDA0003536810150000044
分别取π/2和-π/2，则对应LCP输出波。
步骤二，将J所表示的超构分子旋转不同角度，以获得构成一个超构透镜所需的所有基本单元。超构分子旋转某一角度
Figure BDA0003536810150000045
后的琼斯矩阵普遍形式可表示成：
Figure BDA0003536810150000046
旋转因子
Figure BDA0003536810150000047
决定了超构分子的相位延迟，
Figure BDA0003536810150000048
旋转角度对应的输出圆偏振波的相延为
Figure BDA0003536810150000049
几个基本单元的旋转角度之间是等差的，公差为π/n(对应的相延公差为2π/n)，这里n为组数。
进一步，将步骤二中几个基本单元按照
Figure BDA00035368101500000410
的相位轮廓排列构成超构透镜；这里λ＝300μm为工作波长，f为焦距，(x,y)是以超表面中心为坐标原点时超表面上每个点的坐标。
下面结合实施例对本发明进行详细说明：
实施例1
一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，包括以下步骤：
S1.如图1(a)，设计两个不同的矩形超构原子以组成一个如图1(b)所示的超构分子(其中包含的超构原子两两相同)。所有超构原子基于高阻硅(ε＝11.9) 介质，高阻硅衬底部分的高度300μm，矩形柱部分的高度为h＝200μm，每一个超构原子的周期常数均为Px＝Py＝160μm，工作中心频率设计为1THz。为了满足具体实施方式中步骤一所要求的琼斯矩阵，超构原子的长宽尺寸分别为：l1＝74 μm，w1＝47μm，l2＝104μm，w2＝50μm。相延
Figure BDA0003536810150000051
分别为π/2和-π/2，设计输出波为左旋圆偏振(LCP)。如图1(c)，此超构分子可以使任意偏振太赫兹波转变成 LCP太赫兹波，几乎没有右旋圆偏振(RCP)输出。
S2.如图2(a)，将超构分子旋转不同角度，以获得构成一个超构透镜所需的所有基本单元。超构分子旋转某一角度
Figure BDA0003536810150000052
后满足具体实施方式中步骤二所要求的琼斯矩阵。如图2(b)和2(c)，实际设计了6个旋转角度，公差为π/6，一个旋转角度
Figure BDA0003536810150000053
对应的输出LCP太赫兹波的幅度基本不变且相延为
Figure BDA0003536810150000054
即相延公差为π/3。
S3.将步骤S2中6个基本单元按照
Figure BDA0003536810150000055
的相位轮廓排列构成超构透镜，样品如图3(a)；这里λ＝300μm，f＝16mm。当1THz波入射时，从图 3(b)所示截面电场图中可以观察到明显LCP聚焦现象；且任意偏振太赫兹入射时，均为LCP聚焦，无RCP聚焦，如图3(c)。
综上所述，本发明通过精巧的原理和结构设计，获得了将非偏振(或任意偏振)太赫兹波直接转换成圆偏振太赫兹波并同步聚焦的超构透镜。此器件完全摆脱对额外太赫兹起偏器的依赖，因此具有比现有太赫兹超构透镜更高的集成特性。
以上所述仅为本发明的较佳实施例而已，并不用以限制本发明，凡在本发明的精神和原则之内，所作的任何修改、等同替换、改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。

Claims (5)

1.一种将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，其特征在于，包括若干个具有不同旋转角度的超构分子，且每个超构分子作为一个基本单元；每个超构分子包含两个不同的超构原子。
2.根据权利要求1所述的将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，其特征在于，两个不同的超构原子构成的一个超构分子的琼斯矩阵J满足：
Figure FDA0003536810140000011
式中
Figure FDA0003536810140000012
为超构分子的旋转角，
Figure FDA0003536810140000013
为旋转因子，
Figure FDA0003536810140000014
为旋转矩阵，JA,JB分别对应两个超构原子的琼斯矩阵。
3.根据权利要求2所述的将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，其特征在于，相延
Figure FDA0003536810140000015
分别为-π/2和π/2，对应输出右旋圆偏振波；相延
Figure FDA0003536810140000016
分别为π/2和-π/2，对应输出左旋圆偏振波。
4.根据权利要求2所述的将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，其特征在于，旋转因子
Figure FDA0003536810140000017
决定了超构分子的相位延迟，
Figure FDA0003536810140000018
角度对应的输出圆偏振波的相延为
Figure FDA0003536810140000019
5.根据权利要求2所述的将非偏振波直接转换成圆偏振波的太赫兹超构透镜，其特征在于，包括多个基本单元，不同基本单元的旋转角度
Figure FDA00035368101400000110
之间是等差的，且公差为π/n，对应的相延公差为2π/n，这里n为组数。
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