CN111668127A - 基于hemt器件的热电子效应测试结构及其表征方法 - Google Patents
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Abstract
本发明涉及一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构，包括：衬底(1)、成核层(2)、缓冲层(3)、势垒层(4)、栅极(5)、源极(6)、漏极(7)、第一掺杂区(9)、第二掺杂区(10)、电极A(11)和电极B(12)。本实施例提供了一种热电子注入数量与能量可控技术的基于HEMT器件的热电子效应测试结构及其表征方法，通过调整电压Va和Vb来控制势垒层中热电子的注入数量，并通过调整电压Va来控制势垒层中热电子的注入能量，解决了器件热电子注入数量和注入能量的不可控，以及非均匀注入势垒层等问题，有助于对异质结器件中的热电子效应进行深入分析。
Description
技术领域
本发明属于半导体检测技术领域，具体涉及一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构及其表征方法。
背景技术
从以硅材料为代表的第一代半导体材料到以砷化镓材料为代表的第二代半导体材料，以及发展到以氮化镓为代表的第三代半导体材料，材料特性愈发优异，为更高性能半导体器件乃至集成电路提供了坚实的材料基础。尤其是第三代宽禁带半导体材料具有击穿场强高、热导率大、电子饱和漂移速度高等优良特点，基于其制作而成的异质结器件在大功率、高频率、高电压、高温和耐辐射等领域具有独特优势。
在实际应用中，器件工作在高压条件时，导电沟道中的电子在强电场作用下获得足够高的能量变成高能“热电子”。这些高能热电子会跃出导电沟道，注入到异质结材料中，导致器件性能发生退化，即热电子效应。目前，对于高电子迁移率晶体管(HEMT，HighElectron Mobility Transistor)热电子效应的表征研究，一般采用对常规结构的HEMT施加热电子应力偏置，分析应力前后器件特性变化的方法。
然而，针对常规结构的HEMT施加热电子应力时，由于从漏极到源极存在电势差，使得热电子在沟道内的分布并不均匀，而且沟道内载流子的数量和其加速电场强度均与所加栅源电压、栅漏电压偏置均同时相关。因此，仅对常规结构HEMT器件施加热电子应力时，不能实现对势垒层均匀地注入热电子，也无法独立研究热电子注入数量和注入能量分别对器件性能退化的影响，从而对于热电子效应的机理缺乏深入的研究与表征。
发明内容
为了解决现有技术中存在的上述问题，本发明提供了一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构及其表征方法。本发明要解决的技术问题通过以下技术方案实现：
本发明实施例提供了一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构，包括：衬底、成核层、缓冲层、势垒层、栅极、源极、漏极、第一掺杂区、第二掺杂区、电极A和电极B，其中，
所述成核层位于所述衬底之上；
所述缓冲层位于所述成核层之上；
所述势垒层位于所述缓冲层之上；
所述栅极位于所述势垒层之上；
所述源极与所述漏极穿过所述势垒层位于所述缓冲层之上，且所述源极与所述漏极分别位于所述栅极两侧；
所述第一掺杂区和所述第二掺杂区位于所述缓冲层内；其中，所述第二掺杂区分布在对应的所述第一掺杂区外侧；
所述电极A位于所述第一掺杂区之上；
所述电极B位于所述第二掺杂区之上。
本发明的另一个实施例提供了一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法，应用于一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构，以对待测器件的热电子效应进行表征，该方法包括：
通过热电子应力实验获取所述待测器件的第一特性和第二特性；
根据所述第一特性和所述第二特性，获取所述热电子应力实验对所述待测器件特性影响的结果；其中，所述热电子应力实验对所述待测器件特性影响的结果，包括获取热电子注入数量对所述待测器件特性影响的结果、热电子注入能量对所述待测器件特性影响的结果和栅极电压对热电子效应影响的结果。
在本发明的一个实施例中，所述第一特性和所述第二特性均包括：输出特性和转移特性。
在本发明的一个实施例中，通过热电子应力实验获取所述待测器件的第一特性和第二特性，包括：
获取所述待测器件的第一特性；
对所述电极A施加第一电压，对所述电极B施加第二电压，对所述栅极施加第三电压，并获取应力时间和栅极电流；其中，所述栅极电流为流过所述栅极的电流；
撤去所述第一电压、所述第二电压和所述第三电压后，获取所述第二特性。
在本发明的一个实施例中，所述第一电压和所述第二电压满足以下公式：
Va-Vb>Von，
其中，Va为所述第一电压，Vb为所述第二电压，Von为所述缓冲层与所述第二掺杂区形成pn结的导通电压。
在本发明的一个实施例中，获取热电子注入数量对所述待测器件特性影响的结果，包括：
保持所述第一电压恒定不变，多次改变所述第二电压进行所述应力试验，并获取多组第一应力实验数据；其中，第一应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间、所述栅极电流；
根据多组所述第一应力实验数据获取注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果。
在本发明的一个实施例中，获取热电子注入能量对所述待测器件特性影响的结果，包括：
保持所述第一电压和所述第二电压的压差恒定，多次改变所述第一电压和所述第二电压进行所述应力试验，并获取多组第二应力实验数据，其中，每组第二应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间和所述栅极电流；
根据多组所述第二应力实验数据获取注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果。
在本发明的一个实施例中，获取栅极电压对热电子效应的影响的结果，包括：
保持所述第一电压和所述第二电压恒定不变；多次改变所述第三电压进行所述应力试验，并获取多组第三应力实验数据；其中，每组第三应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间和所述栅极电流；
根据多组所述第三应力实验数据获取栅极电压对热电子效应的影响的结果。
在本发明的一个实施例中，获取所述热电子应力实验对所述待测器件特性的影响的结果，包括：获取输出特性的相对退化量和转移特性的相对退化量。
在本发明的一个实施例中，所述输出特性的相对退化量满足以下公式：
所述转移特性的相对退化量满足以下公式：
其中，ΔSoutput为所述输出特性的相对退化量，Safter-output为所述第二特性中的所述输出特性，Sbefore-output为所述第一特性中的所述输出特性，ΔStc为所述转移特性的相对退化量，Safter-tc为所述第二特性中的所述转移特性，Sbefore-tc为所述第一特性中的所述转移特性。
与现有技术相比，本发明的有益效果：
1)本发明与传统热电子表征相比，其注入势垒层中的热电子来源于第二重掺杂区注入到缓冲层的电子，该电子数量由P/N+结上的偏压(Va-Vb)决定。因此，可调整偏置电压(Va-Vb)来控制势垒层中热电子的注入数量；
2)本发明与传统热电子表征相比，其注入势垒层中热电子的能量由第一重掺杂区与沟道区之间的加速电场决定。由于源极S、漏极D极均接地，整个沟道区可视为0V等势区，则热电子的加速电场由Va决定。因此，可通过调整偏置电压Va来控制势垒层中热电子的注入能量；
3)本发明中，缓冲层电子在第一掺杂区与沟道区之间电场的加速作用下，部分成为热电子。由于源极S、漏极D接地，整个沟道区可视为0V等势区，靠近沟道下方的电场可视为匀强电场，且方向垂直沟道向下，故热电子会均匀地向器件势垒层注入，有助于深入研究热电子效应。
附图说明
图1为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构的结构示意图；
图2为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法的流程示意图；
图3为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法的电路连接示意图；
图4为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法的实现流程图；
图5为本发明提供待测器件输出特性与转移特性的退化量分别随不同热电子注入数量变化的曲线图；
图6为本发明提供待测器件输出特性与转移特性的退化量分别随不同热电子注入能量变化的曲线图；
图7为本发明提供待测器件输出特性与转移特性的退化量分别随不同栅极电压变化的曲线图。
具体实施方式
下面结合具体实施例对本发明做进一步详细的描述，但本发明的实施方式不限于此。
实施例一：
请参见图1，图1为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构的结构示意图。本实施例以一种HEMT器件为例，一种基于异质结器件的测试结构，其特征在于，包括：衬底1、成核层2、缓冲层3、势垒层4、栅极5、源极6、漏极7、第一掺杂区9、第二掺杂区10、电极A11和电极B12，其中，
成核层2位于衬底1之上；
缓冲层3位于成核层2之上；
势垒层4位于缓冲层3之上；
栅极5位于势垒层4之上；
源极6与漏极7穿过所述势垒层4位于缓冲层3之上，且源极6与漏极7分别位于栅极5的两侧；
第一掺杂区9和第二掺杂区10位于缓冲层3内；其中，第二掺杂区10分布在对应的第一掺杂区9外侧；
电极A11位于第一掺杂区9之上；
电极B12位于第二掺杂区10之上。
优选地，该器件还可以包括：钝化层8，即在该器件表面制备一层钝化膜，增强器件表面的耐蚀性，起钝化作用；其中，
成核层2位于衬底1之上；
缓冲层3位于成核层2之上；
势垒层4位于缓冲层3之上；
栅极5位于势垒层4之上；
源极6与漏极7穿过势垒层4位于缓冲层3之上，且源极6与漏极7分别位于栅极5的两侧；
钝化层8位于缓冲层3之上，且与源极6和漏极7连接；
第一掺杂区9和第二掺杂区10位于缓冲层3内，且第一掺杂区9和第二掺杂区10上表面连接钝化层8；其中，第二掺杂区10分布在对应的第一掺杂区9外侧；
电极A11穿透钝化层8，位于第一掺杂区9之上；
电极B12穿透钝化层8，位于第二掺杂区10之上。
优选地，该器件工作时会形成二维电子气(2DEG，Two-Dimensional ElectronGas)13，位于缓冲层3与势垒层4异质结界面偏缓冲层一侧。
优选地，所述衬底包括，蓝宝石、SiC、Si、金刚石等材料；所述成核层包括：低温GaN(LT-GaN)、低温AlN(LT-AlN)、高温AlN(HT-AlN)等材料。
优选地，所述缓冲层3为P型缓冲层，所述第一掺杂区9为P+重掺杂区，所述第二掺杂区10为N+重掺杂区。
优选地，制作该器件时，首先选取HEMT器件，对源极和漏极两侧的势垒层分别进行刻蚀，刻蚀深度应大于势垒层厚度，即保留源极与漏极之间的势垒层，将源极与漏极两侧的势垒层刻蚀掉，暴露出缓冲层。接着在源极和漏极两侧的缓冲层表面，由内向外分别制作对称的P+、N+重掺杂区域，其中，P+重掺杂区在N+重掺杂区内侧，并分别在P+、N+重掺杂区域上制作欧姆电极A、B，完成待测器件的制备；
本发明提供了一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构，该测试结构针对沟道区域可提供均匀的热电子注入源，有助于对异质结器件中的热电子效应进行深入分析。
实施例二：
请继续参见图1，并请参见图2和图3。图2为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法的流程示意图；图3为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法的电路连接示意图。本实施例在上述实施例的基础上，重点对一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法进行详细描述，如图2所示。具体地，包括以下步骤：
通过热电子应力实验获取所述待测器件的第一特性和第二特性；
根据所述第一特性和所述第二特性，获取所述热电子应力实验对所述待测器件特性的影响的结果；其中，所述热电子应力实验对所述待测器件特性影响的结果，包括：获取热电子注入数量对所述待测器件特性影响的结果、热电子注入能量对所述待测器件特性影响的结果和栅极电压对热电子效应影响的结果。
优选的，所述第一特性和所述第二特性包括：输出特性和转移特性。
优选的，如图3所示，所述连接实验电路包括：将所述电极A连接第一电压源的一端，所述第一电压源另一端接地；将所述电极B连接第二电压源一端，所述第二电压源的另一端接地；将所述源极和所述漏极接地；所述栅极连接电流表的一端，所述电流表的另一端连接第三电压源的一端，所述第三电压源的另一端接地。
优选地，高压电应力是指超出器件普通工作电压的高压偏置。在应力之前，初测器件特性时电压源上施加普通测试电压；接着进行应力实验，给器件施加一段时间高压电应力后，撤去高压电应力，给器件施加普通的测试电压，测试应力后的器件特性。
优选地，所述热电子应力实验包括：获取所述待测器件的第一特性；对待测器件施加电压应力，即对所述电极A施加第一电压，对所述电极B施加第二电压，对所述栅极施加第三电压，进行应力实验，应力时长为t，并获取所述栅极电流；其中，所述栅极电流为应力过程中通过所述栅极的电流；撤去电压应力后，即撤去所述第一电压、所述第二电压和所述第三电压后，获取所述第二特性。
优选的，设所述第一电压源的电压为Va，所述第二电压源的电压为Vb，所述第三电压源的电压为Vg，则Vg>0，Vb<Va<0，且Va和Vb满足以下公式：
Va-Vb>Von，其中，
Von为所述P型缓冲层与所述N+重掺杂区所形成pn结的正向导通电压。
优选地，获得注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果，包括：保持所述第一电压恒定，多次改变所述第二电压进行所述应力试验，并获取多组第一应力实验数据；其中，每组第一应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间和所述栅极电流；根据所述多组第一应力实验数据获取注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果。
优选地，获取注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果，包括：保持所述第一电压恒定，多次改变所述第二电压进行所述应力试验，并获取多组第二应力实验数据，其中，每组第二应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间和所述栅极电流；根据所述多组第二应力实验数据获取注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果。
优选地，获取栅极电压对热电子效应的影响的结果，包括：多次改变所述第三电压进行所述应力试验，并获取多组第三应力实验数据；其中，每组第三应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间和所述栅极电流；根据所述多组第三应力实验数据获取栅极电压对热电子效应的影响的结果。
优选地，根据所述电流表的栅极电流和所述应力时间可以获取热电子注入数量的近似值，该近似值通过以下公式计算：
Q为注入的热电子数量，IG为第二电流表的稳定电流示数，t为应力时长。
优选地，所述注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果、注入电子能量对所述待测器件特性影响的结果和所述栅极电压对热电子效应的影响的结果，包括：输出特性的相对退化量和转移特性的相对退化量。
优选的，所述输出特性的相对退化量满足以下公式：
所述转移特性的相对退化量满足以下公式：
其中，ΔSoutput为所述输出特性的相对退化量，Safter-output为所述第二特性中的所述输出特性，Sbefore-output为所述第一特性中的所述输出特性，ΔStc为所述转移特性的相对退化量，Safter-tc为所述第二特性中的转移特性，Sbefore-tc为所述第一特性中的转移特性。
本发明提供的热电子效应表征方法，注入缓冲层的电子在P+重掺杂区与沟道区之间电场的加速作用下，部分成为热电子。由于源极S、漏极D接地，整个沟道区可视为0V等势区，靠近沟道下方的电场可视为匀强电场，且方向垂直沟道向下，故热电子会均匀地向器件势垒层注入，有助于深入研究热电子效应。
实施例三：
请继续参见图1图2和图3，并参见图4、图5和图6，图7。图4为本发明实施例提供的一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法的实现流程图；图5为本发明提供待测器件输出特性与转移特性的退化量分别随不同热电子注入数量变化的曲线图；图6为本发明提供待测器件输出特性与转移特性的退化量分别随不同热电子注入能量变化的曲线图；图7为本发明提供待测器件输出特性与转移特性的退化量分别随不同栅极电压变化的曲线图。本实施例在上述实施例的基础上对该表征方法进行了详细的描述，如图4所示，本发明具体实施步骤如下：
步骤1，制作测试图形。
制备HEMT测试图形，其结构是在从下到上依次为衬底1、成核层2、P型缓冲层3、势垒层4，在半导体器件表面上，从左到右依次制备栅极5、源极6、和漏极7。
然后，对源极和漏极两侧的势垒层分别进行刻蚀，刻蚀深度大于势垒层厚度，即保留源极与漏极之间的势垒层，将源极与漏极两侧的势垒层刻蚀掉，漏出缓冲层。接着在源极和漏极两侧的缓冲层表面，由内向外分别制作对称的P+、N+重掺杂区域，其中，P+重掺杂区在N+重掺杂区内侧，并分别在P+、N+重掺杂区域上制作欧姆电极A、B，完成待测器件测试图形的制备。
步骤2，进行热电子应力实验。
选取制作好的器件，即未施加过任何应力的器件，测试应力前器件的第一特性Sbefore。
优选的，第一特性包括：输出特性Sbefore-output和转移特性Sbefore-tc。
如图3所示，将第一电压源的一端连接电极A，另一端接地；将第二电压源的一端与电极B连接，第二电压源另一端接地；将第三电压源V3的一端与电流表A、栅电极G连接，另一端接地；将源极S和漏极D接地，完成实验电路连接；
优选的，设置第一电压源、第二电压源、第三电压源的电压分别为Va，Vb，Vg，并接通电路进行热电子应力实验，应力持续时长为t。
优选的，Vg>0，Vb<Va<0，且(Va-Vb)>Von，其中，Von为P型缓冲层与N+重掺杂区所形成pn结(P/N+结)的正向导通电压。
步骤3，测量热电子注入数量对器件的影响。
优选的，如图3所示，当缓冲层内的P/N+结正向导通时，大量电子会从N+区注入P型缓冲层，故可通过控制P/N+结上所加偏置电压差(Va-Vb)的大小，来调整热电子注入的数量。同时，源极S与漏极D悬空，则整个沟道区可视为0V等势区，当P+区施加电压Va时，会形成自沟道指向P+区的强电场，加速缓冲层中的电子，使之成为高能热电子，故可通过控制Va的大小来控制加速电场的强弱，进而控制热电子注入的能量。
优选的，保持Va值恒定不变，即保持热电子注入能量不变，通过多次改变(Va-Vb)的差值，来控制热电子的注入数量。其具体操作是：保持Va恒定为-3V，多次改变第二电压源上的电压为Vb(1)＝-4V，Vb(2)＝-4.5V，Vb(3)＝-5V，则对应P/N+结上的偏压大小为Va-Vb(k)，设置Vg＝0.5V，应力持续时长为t，重复步骤2，对器件施加应力，分别记录热电子应力前后器件的第一特性Sbefore(k)和第二特性Safter(k)，即分别记录应力前后输出特性Sbefore-output(k)和Safter-output(k)，以及转移特性Sbefore-tc(k)和Safter-tc(k)。同时，在应力过程中，记录电流表A的稳定示数IGk(t)。
根据以下公式计算，当应力条件为Va＝-3V，Vb(k)分别为-4V，-4.5V，-5V，Vg＝0.5V时，热电子注入数量的近似值Qk(t)：
上式中，t为热电子应力时长，k＝1，2，3。
根据应力前后物理参数退化量的定义，可计算出当第二电压源V2上所施加的应力电压为Vb(k)时，待测器件输出特性与转移特性的相对退化量分别为：
其中，ΔSoutput(k)指应力电压为Va，Vb(k)时，待测器件在此应力前后输出特性的相对退化量；ΔStc(k)指应力电压为Va，Vb(k)时，待测器件在此应力前后转移特性的相对退化量；本实例中k＝1，2，3，即给待测器件分别施加了3组不同的电应力。如图5(a)和图5(b)所示，本实例通过分析器件在不同应力前后Soutput(k)与ΔStc(k)的变化规律，研究热电子注入数量对器件特性的影响。
步骤4、测量热电子注入能量对器件的影响：
保持Va-Vb差值恒定，即保持热电子注入数量不变，通过多次改变Va的值，来调节缓冲层中电子的加速电场，从而控制不同的热电子注入能量。其具体操作是：保持Va(r)-Vb(r)差值恒定为1V，多次改变第一电压源V1上所施加的电压为Va(1)＝-3V，Va(2)＝-4V，Va(3)＝-5V，和第二电压源V2上所施加的电压为Vb(1)＝-4V，Vb(2)＝-5V，Vb(3)＝-6V，设置Vg＝0.5V，应力持续时长为t，重复步骤2，对器件施加电应力，分别记录此应力前后器件特性的测试结果Sbefore(r)与Safter(r)。同时，在应力过程中，记录电流表A的稳定示数IGr(t)。
根据以下公式计算，当保持Va-Vb差值恒为1V，应力条件为Va(r)分别为-3V，-4V，-5V，相应的Vb(r)分别为-4V，-5V，-6V，且Vg＝0.5V时，热电子注入数量的近似值Qr(t)：
上式中，t为热电子应力时长，r＝1，2，3。
根据应力前后物理参数退化量的定义，可计算出当第一电压源V1和第二电压源V2上分别施加电压Va(r)与Vb(r)时，待测器件输出特性与转移特性的相对退化量分别为：
其中，ΔSoutput(r)指应力电压为Va(r)，Vb(r)时，待测器件在此应力前后输出特性的相对退化量；ΔStc(r)指应力电压为Va(r)，Vb(r)时，待测器件在此应力前后转移特性参量的相对退化量。本实例中r＝1，2，3，即给待测器件分别施加了3组不同的电应力。如图6(a)和图6(b)所示，本实例通过分析器件在不同应力前后，ΔSuotput(r)与ΔStc(r)的变化规律，研究热电子注入能量对器件特性的影响。
步骤5、测量栅极电压对热电子效应的影响：
保持Va值恒定不变，使缓冲层中的加速电场恒定，即保持热电子注入能量不变。同时保持Va-Vb的差值不变，来控制一定的热电子注入数量，通过多次改变栅压Vg来调控注入势垒层中热电子的加速电场。其具体操作是：多次改变第三电压源V3上所施加的电压为Vg(1)＝0.5V，Vg(2)＝0.6V，Vg(3)＝0.7V，设置Va＝-3V，Vb＝-4V，应力持续时长为t，重复步骤2，对器件施加电应力，分别记录此应力前后器件特性的测试结果Sbefore(l)与Safter(l)。同时，在应力过程中，记录电流表A的稳定示数IGl(t)。
根据以下公式计算，当热电子应力条件为Va＝-3V，Vb＝-4V，Vg(l)分别为0.5V，0.6V，0.7V时，热电子注入数量的近似值Ql(t)：
上式中，t为热电子应力时长，l＝1，2，3。
根据应力前后物理参数退化量的定义，可计算出当第三电压源V3上分别施加电压Vg(l)时，待测器件输出特性与转移特性的相对退化量分别为：
其中，ΔSoutput(l)指栅极电压为Vg(l)时，待测器件在此应力前后输出特性的相对退化量；ΔStc(l)指栅极电压为Vg(l)时，待测器件在此应力前后转移特性参量的相对退化量。本实例中l＝1，2，3，即给待测器件分别施加了3组不同的栅极电压应力。如图图7(a)和图7(b)所示，本实例通过分析器件在不同应力前后，ΔSoutput(l)与ΔStc(l)的变化规律，研究栅极电压对器件热电子效应的影响。
优选地，本发明所涉及的被测器件为异质结器件，包括但不限于HEMT器件、MOS器件和BJT器件，本实例的被测器件为HEMT器件。
本实施例提供了一种热电子注入数量与能量可控技术的基于HEMT器件的热电子效应测试结构及其表征方法，通过调整电压Va和Vb来控制势垒层中热电子的注入数量，并通过调整电压Va来控制势垒层中热电子的注入能量，解决了器件热电子注入数量和注入能量的不可控，以及非均匀注入势垒层等问题，有助于对异质结器件中的热电子效应进行深入分析。
以上内容是结合具体的优选实施方式对本发明所作的进一步详细说明，不能认定本发明的具体实施只局限于这些说明。对于本发明所属技术领域的普通技术人员来说，在不脱离本发明构思的前提下，还可以做出若干简单推演或替换，都应当视为属于本发明的保护范围。
Claims (10)
1.一种基于HEMT器件的热电子效应测试结构，其特征在于，包括：衬底(1)、成核层(2)、缓冲层(3)、势垒层(4)、栅极(5)、源极(6)、漏极(7)、第一掺杂区(9)、第二掺杂区(10)、电极A(11)和电极B(12)，其中，
所述成核层(2)位于所述衬底(1)之上；
所述缓冲层(3)位于所述成核层(2)之上；
所述势垒层(4)位于所述缓冲层(3)之上；
所述栅极(5)位于所述势垒层(4)之上；
所述源极(6)与所述漏极(7)穿过所述势垒层(4)位于所述缓冲层(3)之上，且所述源极(6)与所述漏极(7)分别位于所述栅极(5)两侧；
所述第一掺杂区(9)和所述第二掺杂区(10)位于所述缓冲层(3)内；其中，所述第二掺杂区(10)分布在对应的所述第一掺杂区(9)外侧；
所述电极A(11)位于所述第一掺杂区(9)之上；
所述电极B(12)位于所述第二掺杂区(10)之上。
2.一种基于HEMT器件的热电子效应表征方法，其特征在于，应用于如权利要求1所述的热电子效应测试结构，以对待测器件的热电子效应进行表征，该方法包括：
通过热电子应力实验获取所述待测器件的第一特性和第二特性；
根据所述第一特性和所述第二特性，获取所述热电子应力实验对所述待测器件特性影响的结果；其中，所述热电子应力实验对所述待测器件特性影响的结果，包括获取热电子注入数量对所述待测器件特性影响的结果、热电子注入能量对所述待测器件特性影响的结果和栅极电压对热电子效应影响的结果。
3.根据权利要求2所述的热电子效应表征方法，其特征在于，所述第一特性和所述第二特性均包括：输出特性和转移特性。
4.根据权利要求2所述的热电子效应表征方法，其特征在于，通过热电子应力实验获取所述待测器件的第一特性和第二特性，包括：
获取所述待测器件的第一特性；
对所述电极A施加第一电压，对所述电极B施加第二电压，对所述栅极施加第三电压，并获取应力时间和栅极电流；其中，所述栅极电流为流过所述栅极的电流；
撤去所述第一电压、所述第二电压和所述第三电压后，获取所述第二特性。
5.根据权利要求4所述的热电子效应表征方法，其特征在于，所述第一电压和所述第二电压满足以下公式：
Va-Vb>Von，
其中，Va为所述第一电压，Vb为所述第二电压，Von为所述缓冲层与所述第二掺杂区形成pn结的导通电压。
6.根据权利要求5所述的热电子效应表征方法，其特征在于，获取热电子注入数量对所述待测器件特性影响的结果，包括：
保持所述第一电压恒定不变，多次改变所述第二电压进行所述应力试验，并获取多组第一应力实验数据；其中，第一应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间、所述栅极电流；
根据多组所述第一应力实验数据获取注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果。
7.根据权利要求5所述的热电子效应表征方法，其特征在于，获取热电子注入能量对所述待测器件特性影响的结果，包括：
保持所述第一电压和所述第二电压的压差恒定，多次改变所述第一电压和所述第二电压进行所述应力试验，并获取多组第二应力实验数据，其中，每组第二应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间和所述栅极电流；
根据多组所述第二应力实验数据获取注入电子数量对所述待测器件特性影响的结果。
8.根据权利要求5所述的热电子效应表征方法，其特征在于，获取栅极电压对热电子效应的影响的结果，包括：
保持所述第一电压和所述第二电压恒定不变；多次改变所述第三电压进行所述应力试验，并获取多组第三应力实验数据；其中，每组第三应力实验数据包括所述第一特性、所述第二特性、所述应力时间和所述栅极电流；
根据多组所述第三应力实验数据获取栅极电压对热电子效应的影响的结果。
9.根据权利要求4-8任一项所述的热电子效应表征方法，其特征在于，获取所述热电子应力实验对所述待测器件特性的影响的结果，包括：获取输出特性的相对退化量和转移特性的相对退化量。
10.根据权利要求9所述的热电子效应表征方法，其特征在于，所述输出特性的相对退化量满足以下公式：
所述转移特性的相对退化量满足以下公式：
其中，ΔSoutput为所述输出特性的相对退化量，Safter-output为所述第二特性中的所述输出特性，Sbefore-output为所述第一特性中的所述输出特性，ΔStc为所述转移特性的相对退化量，Safter-tc为所述第二特性中的所述转移特性，Sbefore-tc为所述第一特性中的所述转移特性。
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