CN109633898B - 部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法 - Google Patents

部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法 Download PDF

Info

Publication number
CN109633898B
CN109633898B CN201811649120.9A CN201811649120A CN109633898B CN 109633898 B CN109633898 B CN 109633898B CN 201811649120 A CN201811649120 A CN 201811649120A CN 109633898 B CN109633898 B CN 109633898B
Authority
CN
China
Prior art keywords
time
temporal
formula
space
pulse
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Active
Application number
CN201811649120.9A
Other languages
English (en)
Other versions
CN109633898A (zh
Inventor
丁超亮
付文文
冯校通
李大亮
张永涛
王海霞
马宝红
赵存华
潘留占
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Luoyang Normal University
Original Assignee
Luoyang Normal University
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Luoyang Normal University filed Critical Luoyang Normal University
Priority to CN201811649120.9A priority Critical patent/CN109633898B/zh
Publication of CN109633898A publication Critical patent/CN109633898A/zh
Application granted granted Critical
Publication of CN109633898B publication Critical patent/CN109633898B/zh
Active legal-status Critical Current
Anticipated expiration legal-status Critical

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
    • G02B27/00—Optical systems or apparatus not provided for by any of the groups G02B1/00 - G02B26/00, G02B30/00
    • G02B27/0012—Optical design, e.g. procedures, algorithms, optimisation routines
    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/35—Non-linear optics
    • G02F1/3511—Self-focusing or self-trapping of light; Light-induced birefringence; Induced optical Kerr-effect

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Nonlinear Science (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Optics & Photonics (AREA)
  • Eye Examination Apparatus (AREA)
  • Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)

Abstract

本发明涉及光学技术领域，具体涉及一种部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法。所述方法包括以下步骤：构建部分空间相干、部分时间相干的光脉冲源；建立关于该光脉冲源在不同时刻、不同空间位置的统计光学特性的互相干函数；将上述的互相干函数代入到广义惠更斯菲涅尔衍射积分公式中；通过计算得到该光脉冲源的时间强度的解析表达式；根据时间强度解析表达式确定产生时空自聚焦在空间域和/或时间域的坐标。通过上述的方法得到了自聚焦，即将脉冲光束聚焦到更小的光斑以便获得更高的峰值功率。

Description

部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法
技术领域
本发明涉及光学技术领域，具体涉及一种部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法。
背景技术
近年来，随着激光技术的广泛应用，稳态光束的光场调控受到越来越多的关注，在一些实际应用中，经常需要一些特殊的远场光强分布，如中空、平顶、环形等，但是，高斯光束和传统的部分相干高斯谢尔模型光束不能达到相关的目的以满足这些需求。
最近几年，人们利用稳态光场调控技术，通过对空间相关函数的构建，形成具有特殊空间相干结构的部分相干稳态光源，如多高斯空间相关谢尔模型光源、拉盖尔高斯空间相关谢尔模型光源、双曲余弦高斯空间相关谢尔模型光源等，这些光源经自由空间传输后，在远场可以获得中空、圆形、方形、环形、椭圆、列阵等特殊的稳态光场分布，这些理论研究成果大多已得到实验证实，并且在激光微加工、光学微操控、自适应光学等领域有一定的应用。但是，在超高速光通信、超分辨成像、医疗诊断等领域，稳态光束的光场调控受到很大的限制。
相比稳态光束，超短脉冲因具有峰值功率高、功率密度大、与物质相互作用时间短等特点，在超高速光通信、超分辨成像、医疗诊断等领域的有着广泛应用，现实中的多种脉冲激光器，如受激准分子激光、自由电子激光、随机激光等所产生的脉冲光束都可以用部分空间相干、部分时间相干光脉冲进行精确的数学物理描述。
随着应用的深入，需要将脉冲光束聚焦到更小的光斑以获得更高的峰值功率，而传统的聚焦方法容易损伤透镜，急需要更新颖的方法来解决此问题。
发明内容
本发明的目的是为了解决上述问题，提供一种部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法。
为了达到上述发明目的，本发明采用以下技术方案：
一种部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，所述方法包括以下步骤：
构建部分空间相干、部分时间相干的光脉冲源；
建立关于该光脉冲源在不同时刻、不同空间位置的统计光学特性的互相干函数；
将上述的互相干函数代入到广义惠更斯菲涅尔衍射积分公式中；
通过计算得到该光脉冲源的时间强度的解析表达式；
根据时间强度解析表达式确定产生时空自聚焦在空间域和/或时间域的坐标。
进一步的，具体的，所述光脉冲源的空间相干和时间相干具有辛格函数的分布。
进一步的，光脉冲源处于z＝0处，并向z>0半空间辐射光场，所述光脉冲源在不同时刻 t10和t20，在点ρ1＝(x1′,y1′)和ρ2＝(x2′,y2′)的光脉冲源的统计光学特性的互相干函数为：
Γ0(ρ1,t10；ρ2,t20)＝R(ρ1,ρ2)T(t10,t20), (1)；
式中，R和T分别表示为：
Figure BDA0001932611030000021
Figure BDA0001932611030000022
式中，
w表示脉冲光束宽度；
σ表示脉冲光束空间相干长度，
T0表示脉冲宽度；
Tc表示脉冲时间相干长度；
ω0表示载波频率；
sinc(x)＝sin(πx)/πx为辛格函数。
进一步的，公式(1)的积分形式为：
Figure BDA0001932611030000023
式中：
pR(v1)＝σ2rect(σ2v1), (5)；
Figure BDA0001932611030000024
H(ρ,t0,v1,v2)＝HR(ρ,v1)HT(t0,v2), (7)；
Figure BDA0001932611030000025
Figure BDA0001932611030000026
进一步的，在z>0空间，根据傍轴条件下广义惠更斯衍射积分公式，在时间-空间域中，部分相干光脉冲在色散介质中的传输用如下积分公式：
Figure BDA0001932611030000031
式中，
k＝n(ω)ω/c，是与频率有关的波数，
n(ω)为折射率，
c为光速。
进一步的，假设：
传输介质为线性色散介质；
n(ω)＝naω+nb，na和nb是常数；
a＝ω0β2z，β2表示二阶色散参数，且β2＝na/c，nb＝2β2ω0c-c/vg；
vg为脉冲的群速度；
由公式(4)、(7)和(10)得到：
Figure BDA0001932611030000032
式中：
Figure BDA0001932611030000033
Figure BDA0001932611030000034
Figure BDA0001932611030000035
将式(8)和(9)分别代入式(13)和(14)，经过积分运算，得到解析表达式：
Figure BDA0001932611030000041
Figure BDA0001932611030000042
式中，
Figure BDA0001932611030000043
Figure BDA0001932611030000044
进一步的，在式(15)和(16)中，设置r1＝r2＝r且t1＝t2＝t，得到：
Figure BDA0001932611030000045
Figure BDA0001932611030000046
根据公式(11)，可以得到时间强度公式为：
Figure BDA0001932611030000047
进一步的，由公式(17)和公式(18)展开为：
w2(z)＝a1z2+b1z+c1, (22)；
T2(z)＝a2z2+b2z+c2. (23)；
式中：
Figure BDA0001932611030000048
Figure BDA0001932611030000049
由式(22)和(23)得到：当z1＝-b1/2a1，z2＝-b2/2a2时，时间强度极大值出现在：
Figure BDA0001932611030000051
Figure BDA0001932611030000052
当自聚焦在空间域和时间域同时发生时，空间参数和时间参数之间的关系可以获得：
Figure BDA0001932611030000053
本发明提供了一种部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，构建了一个新的部分相干脉冲光源，其空间相干和时间相干具有辛格函数的分布，将该光束的交叉谱密度函数代入广义惠更斯菲涅尔衍射积分公式中，经过特殊的数学运算可得到该光束时间强度的解析表达式，以介质水和空气作为例子，经Mathematica软件计算模拟，证实该脉冲光束具有时空自聚焦的特性，即传输过程中出现光强极大值点，且焦点的位置和峰值与时间t密切相关。对自聚焦现象进行了物理解释。
本申请提出对脉冲的空间相干性和时间相干性进行动态调控，现有文献中已经有调控脉冲部分相干性的例子，如通过调控脉冲的部分相干性，不仅可以成功解释超短光脉冲的超光速传输现象，而且能提高超短光脉冲的成像质量；在光纤传输中，对脉冲相干性的动态调控可以使脉冲光谱强度和偏振状态有规律的变化等，但是这种调控没有用在自聚焦方面。
在这种背景下，我们对部分相干光脉冲空间、时间结构进行动态调控，找到了部分空间相干、部分时间相干光脉冲在色散介质传输中出现自聚焦现象的一种方法，该方法属于国内外首次发现。
本发明与现有技术相比，有益效果是：通过上述的方法得到了自聚焦，即将脉冲光束聚焦到更小的光斑以便获得更高的峰值功率。
附图说明
图1是传输截面内不同时刻脉冲的时间强度分布(水，t＝0)；
图2是传输截面内不同时刻脉冲的时间强度分布(水，t＝1ps)；
图3是传输截面内不同时刻脉冲的时间强度分布(水，t＝2ps)；
图4是光轴上强度分布随传输距离的变化图(水)；
图5是z横截面内不同传输距离的强度分布(水，z＝0)；
图6是z横截面内不同传输距离的强度分布(水，z＝0.1)；
图7是z横截面内不同传输距离的强度分布(水，z＝0.2)；
图8是z横截面内不同传输距离的强度分布(水，z＝0.4)；
图9是z横截面内不同传输距离的强度分布(空气，z＝0)；
图10是z横截面内不同传输距离的强度分布(空气，z＝0.07)；
图11是z横截面内不同传输距离的强度分布(空气，z＝0.13)；
图12是z横截面内不同传输距离的强度分布(空气，z＝0.3)。
具体实施方式
下面通过具体实施例对本发明的技术方案作进一步描述说明。
如果无特殊说明，本发明的实施例中所采用的方法，均为本领域的常规方法。
实施例：
一种部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，所述方法包括以下步骤：
S1：构建部分空间相干、部分时间相干的光脉冲源；所述光脉冲源的空间相干和时间相
干具有辛格函数的分布；
S2：建立关于该光脉冲源在不同时刻、不同空间位置的统计光学特性的互相干函数；
S3：将上述的互相干函数代入到广义惠更斯菲涅尔衍射积分公式中；
S4：通过计算得到该光脉冲源的时间强度的解析表达式；
S5：根据时间强度解析表达式确定产生时空自聚焦在空间域和/或时间域的坐标。
构建部分空间相干、部分时间相干的光脉冲源，该光脉冲源处于z＝0处，向z>0半空间辐射光场，所述光脉冲源在不同时刻t10和t20，在点ρ1＝(x1′,y1′)和ρ2＝(x2′,y2′)的光脉冲源的统计光学特性的互相干函数为：
Γ0(ρ1,t10；ρ2,t20)＝R(ρ1,ρ2)T(t10,t20), (1)；
式中，R和T分别表示为：
Figure BDA0001932611030000061
Figure BDA0001932611030000062
式中，
w表示脉冲光束宽度；
σ表示脉冲光束空间相干长度，
T0表示脉冲宽度；
Tc表示脉冲时间相干长度；
ω0表示载波频率；
sinc(x)＝sin(πx)/πx为辛格函数。
公式(1)的积分形式为：
Figure BDA0001932611030000071
在该积分形式表达式中：
pR(v1)＝σ2rect(σ2v1), (5)；
Figure BDA0001932611030000072
H(ρ,t0,v1,v2)＝HR(ρ,v1)HT(t0,v2), (7)；
Figure BDA0001932611030000073
Figure BDA0001932611030000074
在z>0空间，根据傍轴条件下广义惠更斯衍射积分公式，在时间-空间域中，部分相干光脉冲在色散介质中的传输用如下积分公式：
Figure BDA0001932611030000075
在上述的式中，
k＝n(ω)ω/c，是与频率有关的波数，
n(ω)为折射率，
c为光速。
假设：
传输介质为线性色散介质；
n(ω)＝naω+nb，na和nb是常数；
a＝ω0β2z，β2表示二阶色散参数，且β2＝na/c，nb＝2β2ω0c-c/vg；
vg为脉冲的群速度；
由公式(4)、(7)和(10)得到：
Figure BDA0001932611030000081
式中：
Figure BDA0001932611030000082
Figure BDA0001932611030000083
Figure BDA0001932611030000084
将式(8)和(9)分别代入式(13)和(14)，经过积分运算，得到解析表达式：
Figure BDA0001932611030000085
Figure BDA0001932611030000086
式中，
Figure BDA0001932611030000087
Figure BDA0001932611030000088
进一步的，在式(15)和(16)中，设置r1＝r2＝r且t1＝t2＝t，得到：
Figure BDA0001932611030000091
Figure BDA0001932611030000092
根据公式(11)，可以得到时间强度公式为：
Figure BDA0001932611030000093
若光脉冲在水介质中传输，选择计算参数：w0＝1cm，σ＝1cm，T0＝6ps，Tc＝4ps，ω0＝2.355/fs, β2＝24.88ps2km-1，水在20摄氏度的折射率为ng＝c/vg＝1.3425。
利用Mathematica软件，可以得到传输截面内不同时刻脉冲的强度分布图1-图3，有图可见，脉冲在传输过程中出现了强度极大值点，即时空“自聚焦”现象，时间t影响焦点峰值大小和位置。(图1、图2、图3分别对应t＝0,t＝1ps和t＝2ps，图中数字表示光强大小)。图4 展示了轴上强度随传输距离的变化规律，可见自聚焦焦点处强度的剧烈的变化过程。图5-图8展示了光斑由大变小的过程，图5、图6、图7、图8分别对应z＝0m，z＝0.1km，z＝0.2km， z＝0.4km，很显然，z＝0.2km处是焦点位置，光斑最小中心强度最大。
若光脉冲在空气介质中传输，选择参数ng＝1.00028,β2＝0.021233ps2km-1,T0＝200fs， Tc＝100fs，其他参数与介质水相同。图9-图12给出了z横截面内不同传输距离时的强度分布图，由图和数值计算可知，自聚焦发生在z＝0.13km处。
对自聚焦现象的数学物理解释：时间强度公式(21)由基本模式HR(HT)在权重函数pR(pT)叠加积分求出，因此，基本模的特性可以反映叠加后的结果。由公式(19)和(20) 可见，基本模式具有高斯型，束腰半径w(公式(17))和脉冲宽度T(公式(18))在传输过程中具有极小值，因此时间强度具有极大值。
更具体的，由公式(17)和公式(18)展开为：
w2(z)＝a1z2+b1z+c1, (22)；
T2(z)＝a2z2+b2z+c2. (23)；
式中：
Figure BDA0001932611030000094
Figure BDA0001932611030000095
由式(22)和(23)得到：当z1＝-b1/2a1，z2＝-b2/2a2时，时间强度极大值出现在：
Figure BDA0001932611030000101
Figure BDA0001932611030000102
z1,min与v1有关，并且通过权重函数pR(v1)与空间相干参数σ相联系。同理，z2,min与v2有关，并且通过权重函数pT(v2)与时间相干参数Tc相联系。因此，当自聚焦在空间域和时间域同时发生时，空间参数和时间参数之间的关系可以获得：
Figure BDA0001932611030000103
因此，时空自聚焦可以同时出现。
本发明虽然已以较佳实施例公开如上，但其并不是用来限定本发明，任何本领域技术人员在不脱离本发明的精神和范围内，都可以利用上述揭示的方法和技术内容对本发明技术方案做出可能的变动和修改，因此，凡是未脱离本发明技术方案的内容，依据本发明的技术实质对以上实施例所作的任何简单修改、等同变化及修饰，均属于本发明技术方案的保护范围。

Claims (6)

1.一种部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，其特征在于，所述方法包括：
构建部分空间相干、部分时间相干的光脉冲源；所述光脉冲源的空间相干和时间相干具有辛格函数的分布；
建立关于该光脉冲源在不同时刻、不同空间位置的统计光学特性的互相干函数；
将上述的互相干函数代入到广义惠更斯菲涅尔衍射积分公式中；
通过计算得到该光脉冲源的时间强度的解析表达式；
根据时间强度解析表达式确定产生时空自聚焦在空间域和/或时间域的坐标；
光脉冲源处于z＝0处，并向z>0半空间辐射光场，所述光脉冲源在不同时刻t10和t20，在点ρ1＝(x′1,y′1)和ρ2＝(x′2,y′2)的光脉冲源的统计光学特性的互相干函数为：
Γ0(ρ1,t10；ρ2,t20)＝R(ρ1,ρ2)T(t10,t20)， (1)；
式中，R和T分别表示为：
Figure FDA0002831126980000011
Figure FDA0002831126980000012
式中，
w0表示脉冲光束宽度；
σ表示脉冲光束空间相干长度，
T0表示脉冲宽度；
Tc表示脉冲时间相干长度；
ω0表示载波频率；
sinc(x)＝sin(πx)/πx为辛格函数。
2.根据权利要求1所述的部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，其特征在于，公式(1)的积分形式为：
Figure FDA0002831126980000013
式中：
pR(v1)＝σ2rect(σ2v1)， (5)；
Figure FDA0002831126980000014
H(ρ,t0,v1,v2)＝HR(ρ,v1)HT(t0,v2)， (7)；
Figure FDA0002831126980000015
Figure FDA0002831126980000016
3.根据权利要求2所述的部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，其特征在于，在z>0空间，根据傍轴条件下广义惠更斯衍射积分公式，在时间-空间域中，部分相干光脉冲在色散介质中的传输用如下积分公式：
Figure FDA0002831126980000021
式中，
k＝n(ω)ω/c，是与频率有关的波数，
n(ω)为折射率，
c为光速。
4.根据权利要求3所述的部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，其特征在于，假设：
传输介质为线性色散介质；
n(ω)＝naω+nb，na和nb是常数；
a＝ω0β2z，β2表示二阶色散参数，且β2＝na/c，nb＝2β2ω0c-c/vg；
vg为脉冲的群速度；
由公式(4)、(7)和(10)得到：
Figure FDA0002831126980000022
式中：
Figure FDA0002831126980000023
Figure FDA0002831126980000024
Figure FDA0002831126980000025
将式(8)和(9)分别代入式(13)和(14)，经过积分运算，得到解析表达式：
Figure FDA0002831126980000026
Figure FDA0002831126980000031
Figure FDA0002831126980000032
式中，
Figure FDA0002831126980000033
Figure FDA0002831126980000034
5.根据权利要求4所述的部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，其特征在于，在式(15)和(16)中，设置r1＝r2＝r且t1＝t2＝t，得到：
Figure FDA0002831126980000035
Figure FDA0002831126980000036
根据公式(11)，可以得到时间强度公式为：
Figure FDA0002831126980000037
6.根据权利要求4所述的部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法，其特征在于，
由公式(17)和公式(18)展开为：
w2(z)＝a1z2+b1z+c1， (22)；
T2(z)＝a2z2+b2z+c2， (23)；
式中：
Figure FDA0002831126980000038
Figure FDA0002831126980000039
由式(22)和(23)得到：当z1＝-b1/2a1，z2＝-b2/2b2时，时间强度极大值出现在：
Figure FDA00028311269800000310
Figure FDA00028311269800000311
当自聚焦在空间域和时间域同时发生时，空间参数和时间参数之间的关系可以获得：
Figure FDA00028311269800000312
CN201811649120.9A 2018-12-30 2018-12-30 部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法 Active CN109633898B (zh)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN201811649120.9A CN109633898B (zh) 2018-12-30 2018-12-30 部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CN201811649120.9A CN109633898B (zh) 2018-12-30 2018-12-30 部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法

Publications (2)

Publication Number Publication Date
CN109633898A CN109633898A (zh) 2019-04-16
CN109633898B true CN109633898B (zh) 2021-02-02

Family

ID=66055239

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
CN201811649120.9A Active CN109633898B (zh) 2018-12-30 2018-12-30 部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法

Country Status (1)

Country Link
CN (1) CN109633898B (zh)

Families Citing this family (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN112965267B (zh) * 2021-01-23 2024-06-21 天津理工大学 一种产生多种部分时间相干脉冲光源的方法
CN113238383B (zh) * 2021-03-06 2023-01-10 洛阳师范学院 部分空间部分时间相干脉冲光源的时空自分裂产生方法
CN114967116B (zh) * 2022-03-06 2024-06-25 天津理工大学 时空相干涡旋在色散介质中的传输模型及其相干性调控方法

Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US4790627A (en) * 1987-06-05 1988-12-13 The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Navy Incoherent laser system for producing smooth and controllable spatial illumination profiles
CN106291961A (zh) * 2016-08-31 2017-01-04 苏州大学 一种产生矢量特殊空间关联结构部分相干光束的方法及其装置
CN106569369A (zh) * 2016-11-02 2017-04-19 西北大学 一种基于交叉相位调制的贝塞尔光束的获得方法及装置

Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US4790627A (en) * 1987-06-05 1988-12-13 The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Navy Incoherent laser system for producing smooth and controllable spatial illumination profiles
CN106291961A (zh) * 2016-08-31 2017-01-04 苏州大学 一种产生矢量特殊空间关联结构部分相干光束的方法及其装置
CN106569369A (zh) * 2016-11-02 2017-04-19 西北大学 一种基于交叉相位调制的贝塞尔光束的获得方法及装置

Non-Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
Nonlinear dynamics of partially-coherent spatial beams;Can Sun etc.;《2009 Conference on Lasers and Electro-Optics and 2009 Conference on Quantum electronics and Laser Science Conference》;20091231;第1-2页 *
激光相干性调控及应用;陈亚红;《光学学报》;20161031;第36卷(第10期);第1026002-1至1026002-17页 *
部分相干光束理论、实验产生与传输以及紧聚焦特性研究;梁春豪;《中国优秀硕士学位论文全文数据库 基础科学辑》;20170115;第1-67页 *

Also Published As

Publication number Publication date
CN109633898A (zh) 2019-04-16

Similar Documents

Publication Publication Date Title
CN109633898B (zh) 部分相干光脉冲产生时空自聚焦的方法
Weyrauch et al. Atmospheric compensation with a speckle beacon in strong scintillation conditions: directed energy and laser communication applications
CN208752314U (zh) 一种激光变倍准直扩束系统
CN108873322B (zh) 一种长焦深非球面反射镜曲面结构确定方法及系统
Cao et al. Sculpturing spatiotemporal wavepackets with chirped pulses
CN110554510A (zh) 一种透射式衍射光学元件的光学成像系统
Adamov et al. Laser beam shaping based on amplitude-phase control of a fiber laser array
CN107643596B (zh) 一种二元波带片形式的衍射轴锥镜系统及其长焦深成像方法
Chu et al. Femtosecond filament emergence between π-shifted beamlets in air
Stoyanov et al. Long-range quasi-non-diffracting Gauss-Bessel beams in a few-cycle laser field
Gill et al. Relativistic and ponderomotive effects on evolution of laser beam in a non-uniform plasma channel
Shkuratova et al. Rapid fabrication of spiral phase plate on fused silica by laser-induced microplasma
CN109782451A (zh) 一种利用光束空间相干结构实现角锥场整形的方法和系统
Chang et al. Transformation of Gaussian to coherent uniform beams by inverse-Gaussian transmittive filters
Dagenais et al. Optical beam shaping of a high power laser for uniform target illumination
Mei et al. Controllable elliptical dark-hollow beams
Dudorov et al. Generation of vortex and partially coherent laser beams based on fiber array coherent combining
Fan et al. Uniform long focal depth with centimeter-scale range produced by an aspherical mirror
Bencheikh Airyprime beam: From the non-truncated case to truncated one
Lü et al. Control on helical filaments by twisted beams in a nonlinear CS 2 medium
Tao et al. Propagation of high-power fiber laser with high-order-mode content
Durfee et al. Phase-only shaping algorithm for Gaussian-apodized Bessel beams
CN112965267B (zh) 一种产生多种部分时间相干脉冲光源的方法
Yu et al. Wavefront correction algorithm based on a complete second-order DM-SHWS model for free-space optical communications
Li et al. Tunable Bessel and annular beams generated by a unimorph deformable mirror

Legal Events

Date Code Title Description
PB01 Publication
PB01 Publication
SE01 Entry into force of request for substantive examination
SE01 Entry into force of request for substantive examination
GR01 Patent grant
GR01 Patent grant