CN109085728B - 利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的方法和装置 - Google Patents

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Abstract

一种利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的方法和装置，所述方法包括：(1)获得不同频率的两束脉冲光；(2)将所述脉冲光的强度放大；(3)调节两束脉冲光的相对延时使所述两束脉冲光同步，并将两束脉冲光的偏振方向调节为一致；(4)将所述脉冲光引入Sagnac环中，每束脉冲光都被分成沿着不同方向绕行的两束光，并在三阶非线性介质的自发四波混频作用下产生光子对，然后将从不同方向返回的脉冲光合束并引出所述Sagnac环即得到所述频率简并多光子纠缠源。本发明具有较高的稳定性和扩展性，能够达到空间光学中难以实现的复杂度，具有较高的应用前景。

Description

利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的方法和装置
技术领域
本发明属于量子集成光学领域，提出了一种利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的方法和装置，可以在量子信息处理中得到应用。
背景技术
目前，多光子纠缠态制备技术多使用二阶非线性晶体如BBO在空间光学中实现，这一方法对实验条件要求高，价格昂贵，并在稳定性和扩展性上面临着困难。最近有研究组利用集成器件中的三阶非线性效应来制备频率非简并的多光子纠缠态，这一技术克服了空间光子学稳定性和扩展性的问题。但是，相对于频率简并的量子态，非简并量子态应用范围较窄，特别是无法应用于需要多个全同光子量子干涉的光量子计算领域。要利用集成器件中三阶非线性效应制备简并多光子量子态，需要用到两束脉冲光泵浦，该技术尚未应用于集成多光子纠缠源的制备。
发明内容
为了解决现有技术中存在的问题，本发明提出了一种利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的方法和装置，可以提高空间光子学稳定性和扩展性。
为了达到上述目的，本发明采用以下技术方案：
一方面，本发明提出了一种利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的方法，包括：
(1)获得不同频率的两束脉冲光；
(2)将所述脉冲光的强度放大；
(3)调节两束脉冲光的相对延时使所述两束脉冲光同步，并将两束脉冲光的偏振方向调节为一致；
(4)将所述脉冲光引入Sagnac环中，每束脉冲光都被分成沿着不同方向绕行的两束光，并在三阶非线性介质的自发四波混频作用下产生光子对，然后将从不同方向返回的脉冲光合束并引出所述Sagnac环即得到所述频率简并多光子纠缠源。
进一步地，步骤(1)包括从宽带激光中过滤出不同频率的两束脉冲光并将两束脉冲光合束。
进一步地，步骤(3)包括将放大后的所述脉冲光按频率分割，利用延时调节装置调节所述两束脉冲光的相对延时使所述两束脉冲光同步，并利用偏振控制器将所述两束脉冲光的偏振方向调节为一致，然后将所述两束脉冲光合束。
进一步地，步骤(4)中所述两束脉冲光通过环形器引入Sagnac环，从不同方向返回的脉冲光合束后经所述环形器引出所述Sagnac环。
进一步地，所述方法还包括通过改变所述脉冲光的强度获得不同光子数的频率简并多光子纠缠源。
另一方面，本发明提出了一种利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的装置，包括：光源、光放大器、环形器和Sagnac环，其中，所述光源与所述光放大器之间设置有第一波分复用器和第二波分复用器，所述第一波分复用器用于从所述光源发射的脉冲光中过滤出不同频率的两束脉冲光；所述第二波分复用器用于将所述两束脉冲光合束；
所述光放大器和所述环形器之间设置有第三波分复用器和第四波分复用器，所述第三波分复用器用于将来自所述光放大器的脉冲光分割为不同频率的两束脉冲光，其中一束脉冲光经第一偏振控制器进入第四波分复用器；另一束脉冲光经延时调节装置和第二偏振控制器进入第四波分复用器；所述第四波分复用器用于将所述两束脉冲光合束；
所述环形器用于将所述脉冲光引入所述Sagnac环，并从所述Sagnac环中引出频率简并多光子纠缠源；
所述Sagnac环包括三阶非线性介质。
进一步地，所述光放大器为掺饵光纤放大器。
进一步地，所述三阶非线性介质为硅波导。
进一步地，所述环形器与所述Sagnac环之间设置有1/2波片。
进一步地，所述Sagnac环中的偏振分束器与所述三阶非线性介质之间的两条光路上均设置有1/2波片和1/4波片。
进一步地，所述环形器的出射口还设置有滤波器，用于对所述频率简并多光子纠缠源进行滤波处理。
进一步地，所述环形器的出射口还设置有偏振控制器，用于调节所述频率简并多光子纠缠源的偏振方向。
与传统的多光子态制备相比，本发明使用了集成器件，其具有很好的稳定性和扩展性。本发明首次运用双泵浦技术，调控两束皮秒脉冲光，实现了多光子简并纠缠源的制备。在量子态制备过程中，本发明只使用了百微瓦级别的泵浦激光，这远远低于在空间光学中非线性晶体实现多光子的情况，一般数百毫瓦，这极大的降低了技术难度和实验要求。同时，集成器件易于扩展，能够达到空间光学中难以实现的复杂度，具有较高的应用前景。
附图说明
图1为波导中非线性相互作用原理示意图；
图2为本发明实施例中的实验装置示意图；
图3为本发明实施例中非线性相互作用强度随着双脉冲时间差异变化实验结果；
图4(a)和图4(b)分别为本发明实施例中单道计数、符合计数随着一束泵浦光功率变化实验结果；
图5为本发明实施例中双光子量子干涉实验装置图；
图6为本发明实施例中双光子量子干涉实验结果；
图7(a)、图7(b)和图7(c)分别为本发明实施例中双光子纠缠态、四光子Fock态以及四光子纠缠态的量子态层析测量结果，其中x轴和y轴的横坐标为|mn>HV的缩写，其中mn分别表示处于水平偏振和竖直偏振的光子数，纵坐标表示重构密度矩阵的实部和虚部大小，范围在-1到1之间；
图8(a)、图8(b)和图8(c)分别为本发明实施例中单光子、双光子和四光子的相位分辨测量结果。
具体实施方式
为使本发明的目的、技术方案和优点更加清楚明白，以下结合具体实施例，并参照附图，对本发明作进一步的详细说明。
本发明旨在利用集成波导中的自发四波混频效应，实现简并的多光子纠缠态制备，制备出的偏振纠缠态保真度高，并可直接应用于量子信息处理过程。
本发明利用两束皮秒脉冲光泵浦集成光学波导，基于自发四波混频的基本原理，来制备频率简并的多光子源。并在此基础上，结合Sagnac环干涉仪，制备多光子偏振纠缠态。
在量子集成光子学中，一般使用自发四波混频效应来产生光子对，在该过程中，有四个光子参与，并遵从能量守恒规律：
Figure BDA0001778460180000041
其中
Figure BDA0001778460180000042
和
Figure BDA0001778460180000043
为泵浦光子频率，ωs和ωi分别为信号光子和参量光子的频率。要想制备频率简并光子对，即ωs＝ωi，需要两束频率不同的激光参与，即双泵浦配置。此时集成波导中非线性相互作用原理如图1所示。
在一个实施例中，采用图2中的实验装置，调节两束脉冲光在时间上重合和同步，将制备出频率简并的光子对。其中：WDM为波分复用器，用于从宽带激光中过滤出想要的两束激光或将两束激光合束；EDFA为掺饵光纤放大器，用于放大输入激光的强度；PC为光纤偏振控制器，用于分别实现对两束激光偏振的调节；延时线用于调节两束脉冲激光的相对延时；HWP为1/2波片；QWP为1/4波片；PBS为偏振分束器，用于根据光偏振反射或透过光信号；Sagnac环，用于制备偏振纠缠态；环形器，用于不同方向输入光在不同方向输出；滤波器，用于从参量信号中过滤出简并光子对；FBS为光纤分束器，用于将信号按1∶1分束。
在该实施例中，具体的制备方法包括：利用一台宽带飞秒激光器发射一束激光，经过第一个WDM(其中设置有滤波器)后得到两个频率不同的脉冲光，两个脉冲光在第二个WDM合为一束光，然后被EDFA放大，放大后的脉冲光被第三个WDM分为两束脉冲光，其中一束光脉冲经过偏振控制器，另一束脉冲光经过延时线和偏振控制器，使得所述两束脉冲光在时间上重合和同步并且偏振方向相同，两束脉冲光经第四个WDM合为一束光，然后依次经过环形器和半波片后进入Sagnac环，在Sagnac环中，两束脉冲光都被PBS分成沿着不同方向绕行的两束激光，任一绕行方向的激光中均包含两个频率不同的脉冲光，任一方向的脉冲光在三阶非线性介质的自发四波混频作用下都将产生光子对，两个方向的光子对返回到PBS，组成光子对叠加态，经环形器出射，至此完成多光子偏振纠缠态的制备。实验结果如图3所示。
Sagnac环干涉仪确保产生偏振纠缠的光量子态，这里采用1cm长的硅波导作为非线性介质用来产生关联光子对(此方法可以推广至其它集成光波导)。经过后续的滤波和偏振调节处理，一组波片(QWP1，QWP2，HWP)，偏振分束器和光纤分束器组成了后续测量系统。这一组波片可以实现任意的SU(2)操作，对应的酉矩阵为：
Figure BDA0001778460180000051
该酉矩阵可看作一个相位片和一个半波片的联合操作，其中，
Figure BDA0001778460180000052
为相位片在水平偏振光和竖直偏振光之间引入的相位，θ为半波片相对于快轴所处角度的两倍。完备的SU(2)操作确保了后续态层析和相位分辨测量的实现。
保持一束激光功率不变，改变另一束激光功率，本发明对单道计数和双光子符合计数的变化做了实验记录，它们都呈现出线性变化，实验结果如图4所示。
本发明首先制备出了双光子直积态|HV>si，该态表示信号光子(s)和闲散光子(i)分别处于不同的偏振。具体制备过程为：在Sagnac环中，顺时针泵浦光产生的参量光子态为|VV>si，即信号光子和闲散光子都处于竖直偏振，逆时针泵浦光产生的参量光子态为|HH>si，即信号光子和闲散光子都处于水平偏振；因而，在环形器的输出端，二者叠加了构成了量子态
Figure BDA0001778460180000053
相位
Figure BDA0001778460180000054
和θ分别设置为
Figure BDA0001778460180000055
和
Figure BDA0001778460180000056
该量子态经由
Figure BDA0001778460180000057
操作后，可转化为双光子直积态|HV>si。搭建实验光路对其进行量子干涉测量(如图5所示)，测量实验结果如图6所示，干涉可见度达到了98±2％，该结果证明信号光子和闲散光子间具有很好的不可区分性。
本发明还制备了一系列的简并光量子态，包括双光子纠缠态，四光子Fock态和四光子纠缠态，其数学表达式分别为：
双光子纠缠态：
Figure BDA0001778460180000061
四光子Fock态：|Φ>＝|04〉HV；
四光子纠缠态：
Figure BDA0001778460180000062
式中|mn>HV表示处于水平偏振有m个光子，处于竖直偏振有n个光子的量子态，例如02>HV表示水平偏振有0个光子，处于竖直偏振有2个光子的量子态。
双光子纠缠态同前面提到的双光子态
Figure BDA0001778460180000063
是等价的，经过滤波器处理后，信号光子和闲散光子频率相同，两者同时处于水平偏振或竖直偏振，可写作
Figure BDA0001778460180000064
的形式。
四光子Fock态是通过调节两束泵浦光的偏振，使得泵浦光都沿着Sagnac环一个方向传输，可制备得到任意光子数的Fock态。
四光子纠缠态的制备过程同双光子纠缠态制备过程相同，两束泵浦激光偏振一致，并且水平偏振和数值偏振分量各占一半，沿着Sagnac环的两个方向传输，只是增加了泵浦光的强度，在后续测量中做四光子符合测量。
在一些实施例中，通过改变脉冲光的强度可以获得不同偶数光子的纠缠态，例如六光子纠缠态、八光子纠缠态等，也可以制备触发式奇数光子的多光子纠缠态。
双光子纠缠态的态层析结果如图7(a)所示，保真度为0.98±0.06；四光子Fock态的态层析结果如图7(b)所示，保真度为0.97±0.03；四光子纠缠态的态层析结果如图7(c)所示，保真度为0.72±0.07。
本发明应用上述制备的偏振纠缠态，实现了相位的超分辨测量。图8给出了相位分辨的实验测量结果。具体测量过程为保持角度θ＝π/4，从0到2π改变角度
Figure BDA0001778460180000071
符合测量结果的多个周期性显示出了量子纠缠态对相位的超分辨能力。
图8(a)所示为单光子情况测量结果，此时使用一束连续激光和功率计进行测量，该激光的输入态为
Figure BDA0001778460180000072
其随着角度
Figure BDA0001778460180000073
的变化关系为
Figure BDA0001778460180000074
其中|H>表示水平偏振光的量子态，|V>表示竖直偏振光的量子态，i表示虚数单位。当
Figure BDA0001778460180000075
从0到2π变化时，计数呈正弦曲线变化，并只表现出一个周期，干涉可见度为98±2％。
双光子纠缠态测量中，输入量子态为
Figure BDA0001778460180000076
其随着角度
Figure BDA0001778460180000077
的变化关系为
Figure BDA0001778460180000078
当
Figure BDA0001778460180000079
从0到2π变化时，符合计数同样呈正弦曲线变化，但会表现出两个周期，干涉可见度为98±2％，实验结果如图8(b)所示。
四光子纠缠态相位分辨测量中，输入量子态为
Figure BDA00017784601800000710
其随着角度
Figure BDA00017784601800000711
的变化关系为
Figure BDA00017784601800000712
这种情况下，通过特殊的后选择测量过程可实现4倍的相位超分辨测量。实验结果如图8(c)所示，符合计数同样呈正弦曲线变化，但表现出了四个周期，干涉可见度为74±5％。
这些实验结果同时证明了多光子态制备的有效性，并可进一步应用到量子信息处理过程中。
本发明用集成光波导，实验实现了简并多光子纠缠源的制备过程，态层析测量证明了态制备过程的有效性，并且用获得的量子纠缠态实现了相位的超分辨测量。这样的简并多光子态制备技术，有希望取代目前流行的空间光学中多光子态制备过程，并且可以在集成芯片中进一步扩展，完成多光子片上操作等大型量子信息处理过程，在量子计算，量子模拟，量子通讯和量子计量等领域具体有广泛的应用价值。
以上所述的具体实施例，对本发明的目的、技术方案和有益效果进行了进一步详细说明，应理解的是，以上所述仅为本发明的具体实施例而已，并不用于限制本发明，凡在本发明的精神和原则之内，所做的任何修改、等同替换、改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。

Claims (10)

1.一种利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的方法，其特征在于，包括：
(1)获得不同频率的两束脉冲光；
(2)将所述脉冲光的强度放大；
(3)调节两束脉冲光的相对延时使所述两束脉冲光同步，并将两束脉冲光的偏振方向调节为一致；
(4)将所述脉冲光合束引入Sagnac环中，每束脉冲光都被分成沿着不同方向绕行的两束光，并在集成波导三阶非线性介质的自发四波混频作用下产生光子对，然后将从不同方向返回的脉冲光合束并引出所述Sagnac环即得到所述频率简并多光子纠缠源；
(5)所述Sagnac环包括偏振分束器，1/2波片，1/4波片和集成波导三阶非线性介质。
2.根据权利要求1所述的方法，其中，步骤(1)包括从宽带激光中过滤出不同频率的两束脉冲光并将两束脉冲光合束。
3.根据权利要求1所述的方法，其中，步骤(3)包括将放大后的所述脉冲光按频率分割，利用延时调节装置调节所述两束脉冲光的相对延时使所述两束脉冲光同步，并利用偏振控制器将所述两束脉冲光的偏振方向调节为一致，然后将所述两束脉冲光合束。
4.根据权利要求1所述的方法，其中，步骤(4)中所述两束脉冲光通过环形器引入Sagnac环，从不同方向返回的脉冲光合束后经所述环形器引出所述Sagnac环。
5.根据权利要求1所述的方法，其中，所述方法还包括通过改变所述脉冲光的强度获得不同光子数的频率简并多光子纠缠源。
6.一种利用集成波导制备频率简并多光子纠缠源的装置，其特征在于，包括：光源、光放大器、环形器和Sagnac环，
其中，所述光源与所述光放大器之间设置有第一波分复用器和第二波分复用器，所述第一波分复用器用于从所述光源发射的脉冲光中过滤出不同频率的两束脉冲光；所述第二波分复用器用于将所述两束脉冲光合束；
所述光放大器和所述环形器之间设置有第三波分复用器和第四波分复用器，所述第三波分复用器用于将来自所述光放大器的脉冲光分割为不同频率的两束脉冲光，其中一束脉冲光经第一偏振控制器进入第四波分复用器；另一束脉冲光经延时调节装置和第二偏振控制器进入第四波分复用器；所述第四波分复用器用于将所述两束脉冲光合束；
所述环形器用于将所述脉冲光引入所述Sagnac环，并从所述Sagnac环中引出频率简并多光子纠缠源；
所述Sagnac环包括偏振分束器，1/2波片，1/4波片和集成波导三阶非线性介质。
7.根据权利要求6所述的装置，其中，所述光放大器为掺饵光纤放大器。
8.根据权利要求6所述的装置，其中，所述集成波导三阶非线性介质为集成硅波导，所述环形器与所述Sagnac环之间设置有1/2波片，所述偏振分束器与所述集成波导三阶非线性介质之间的两条光路上均设置有1/2波片和1/4波片。
9.根据权利要求6所述的装置，其中，所述环形器的出射口还设置有滤波器，用于对所述频率简并多光子纠缠源进行滤波处理。
10.根据权利要求6所述的装置，其中，所述环形器的出射口还设置有偏振控制器，用于调节所述频率简并多光子纠缠源的偏振方向。
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* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN109831299B (zh) * 2019-02-14 2021-09-24 南京邮电大学 基于正定算子测量的设备无关量子随机数发生器
CN111487784B (zh) * 2019-05-29 2021-06-15 南京大学 一种窄带偏振纠缠源制备装置
CN111176050B (zh) * 2020-01-09 2022-12-13 郑州轻工业大学 一种全光纤频率简并纠缠光束的产生装置及产生方法
CN112149832B (zh) * 2020-10-09 2022-05-10 腾讯科技（深圳）有限公司 量子比特的频率控制信号处理方法、超导量子芯片
CN115480614A (zh) * 2021-05-27 2022-12-16 中国科学技术大学 集成光源和控制非门光量子计算芯片及采用其的教学系统
CN114755870B (zh) * 2022-03-30 2023-04-07 电子科技大学 一种频率片纠缠双光子源
CN114978350B (zh) * 2022-04-21 2023-11-28 南京邮电大学 极化-时间片段超编码fock态的无噪线性放大方法
CN115390335B (zh) * 2022-11-01 2023-01-31 济南量子技术研究院 一种量子纠缠源的补偿装置

Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN101071249A (zh) * 2007-06-15 2007-11-14 浙江大学 实现多光子场波导模式纠缠的系统
CN101398590A (zh) * 2008-11-06 2009-04-01 天津大学 全光纤频率纠缠光子源
CN104965373A (zh) * 2015-07-20 2015-10-07 中国科学技术大学 一种新型非简并窄带纠缠源

Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
CN101071249A (zh) * 2007-06-15 2007-11-14 浙江大学 实现多光子场波导模式纠缠的系统
CN101398590A (zh) * 2008-11-06 2009-04-01 天津大学 全光纤频率纠缠光子源
CN104965373A (zh) * 2015-07-20 2015-10-07 中国科学技术大学 一种新型非简并窄带纠缠源

Non-Patent Citations (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
Efficient Generation of Polarization-Entangled Photons in a Nonlinear Crystal;F. N. C. Wong et al;《QUANTUM INFORMATION AND QUANTUM COMPUTATION》;20161231;全文 *
Ultracompact quantum splitter of degenerate photon pairs;JIAKUN HE et al;《Optica 》;20150826;全文 *

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