CN106782710A - 一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法 - Google Patents

Abstract

本发明公开了一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，包括α法反应性测量原理：ρ＝(α‑α₀)/α₀，其中，α、α₀为瞬发中子衰减参数，单位为s^‑1；ρ为反应性，单位为β_eff；还包括以下步骤，步骤1：确定参加拟合的瞬发中子衰减参数α_i的数据点n；步骤2：确定用来进行刻度的控制棒，刻度以H表示，单位cm，根据提棒程序，将控制棒提升到顶，外围控制棒调临界调平后保持不动，然后将控制棒分n步均匀下插到底，每下插一个H_i棒位测得一个对应的α_i值，n为大于零的自然数；步骤3：每当控制棒下插到H_i棒位时，根据估算的α_i值大小调节脉冲中子的发射频率，使得在一个脉冲周期内，瞬发中子刚好衰减完毕而缓发中子趋于本底，利用测量曲线根据最小二乘法拟合得到一个α_i值。

Description

一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法

技术领域

本发明涉及零功率反应堆物理试验动态特性参数测量技术领域，具体涉及一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法。

背景技术

在以铀水为介质的零功率物理试验研究中，反应堆通常运行在缓发临界状态下，瞬发中子对次级中子的衰减起主导作用。瞬发中子衰减用特征时间参数α表示，它是单位时间内瞬发中子衰变几率的表征，次临界度越深α值越大，而对某一特定堆型，缓发临界状态下的瞬发中子衰减参数α₀则是唯一的。以缓发临界瞬发中子衰减参数α₀为基准点，分别测量不同次临界状态下的瞬发中子衰减参数α，通过下式计算得到该堆芯棒态的次临界度反应性：ρ＝(α-α₀)/α₀；其中，α、α₀为瞬发中子衰减参数，单位为s^-1；ρ为反应性，单位为β_eff。

上式也称α法反应性测量，该方法的特点是物理意义明确，测量简单，只需确定α、α₀两个参数就可以得到反应性。次临界状态下α参数的测量，由中子发生器按一定的频率向堆芯注入脉冲中子，利用次级中子生成时间不同，调节脉冲中子的发射频率，使得在一个周期内瞬发中子高次谐波完全衰减掉，缓发中子趋于本底，得到一个按单一指数α衰减平滑曲线，由此拟合得到的瞬发中子衰减参数α具有很高的精确性和可重复性。但是，临界状态下α₀参数的测量则不能通过瞬发中子衰减曲线直接拟合得到，只能依靠外推临界法拟合得到。一方面，为了保证反应堆运行的安全，用外推临界法求解α₀时控制棒提棒必须有足够的裕量，以避免瞬发临界事故；另一方面，反应堆接近临界时，堆内本底计数偏高导致临界点附近的α测量值误差偏大。因此，为了提高反应性测量值的精确性，必须先保证α₀测量值的准确性和可靠性，这是α法反应性测量的难点。

发明内容

本发明所要解决的技术问题是获得有效、可靠的瞬发中子衰减参数，目的在于提供一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，解决获得有效、可靠的瞬发中子衰减参数的问题。

本发明通过下述技术方案实现：

一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，包括以下步骤，

步骤1：确定参加拟合的瞬发中子衰减参数α_i的数据点n；

步骤2：确定用来进行刻度的控制棒，刻度以H表示，单位cm，根据提棒程序，将控制棒提升到顶，外围控制棒调临界调平后保持不动，然后将控制棒分n步均匀下插到底，每下插一个H_i棒位测得一个对应的α_i值，n为大于零的自然数。

步骤3：每当控制棒下插到H_i棒位时，根据估算的α_i值大小调节脉冲中子的发射频率，使得在一个脉冲周期内，瞬发中子刚好衰减完毕而缓发中子趋于本底，利用测量曲线根据最小二乘法拟合得到一个α_i值，重复第一步和第二步，直至控制棒下插到底测量完n个α_i数据点；

步骤4：根据α法反应性测量原理，ρ＝(α-α₀)/α₀，其中，α、α₀为瞬发中子衰减参数，单位为s-¹；ρ为反应性，单位为β_eff；控制棒插入到H_i棒位时对应的价值为：

步骤5：假设控制棒整棒价值为ρ_H,则ρ_Hi和ρ_H之间满足以下关系：

步骤6：将式(1)代入式(2)，整理后得到α_i对应的计算值表达式为：

步骤7：令测量值α_i与计算值之间的残差平方和函数为R：

步骤8：当α_i与之间的残差平方和最小时，对应函数R的待定参数α₀、ρ_H偏导数为零，

步骤9：将式(4)分别代入式(5)、式(6)，整理后得到两个关于α₀、ρ_H的方程，

步骤10：将方程(7)中的ρ_H解出，代入方程(8)整理后得到一个关于α₀的一元二次方程：

Aα₀ ²+Bα₀+C＝0 (9)

其中，系数A、B、C分别等于：

步骤11：将测量数据(H_i,α_i)分别代入式(10)、式(11)、式(12)，得到系数A、B、C后解方程(9)即得到所求的α₀。本发明为了解决如何获得有效、可靠的瞬发中子衰减参数问题，提供一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，通过上述11个步骤可以得到有效、可靠的瞬发中子衰减参数，这种依靠外推临界法拟合得到。一方面，保证反应堆运行的安全，用外推临界法求解α₀时控制棒提棒有足够的裕量，以避免瞬发临界事故；另一方面，避免了反应堆接近临界时，堆内本底计数偏高导致临界点附近的α测量值误差偏大。

所述步骤2中的控制棒，位于堆芯中部，采用堆芯中部的控制棒是为了测的更加均匀的数据。

本发明与现有技术相比，具有如下的优点和有益效果：

1、本发明一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，保证反应堆运行的安全，用外推临界法求解α₀时控制棒提棒有足够的裕量，以避免瞬发临界事故；

2、本发明一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，避免了反应堆接近临界时，堆内本底计数偏高导致临界点附近的α测量值误差偏大，提供有效、可靠的瞬发中子衰减参数；

3、本发明一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，。

附图说明

此处所说明的附图用来提供对本发明实施例的进一步理解，构成本申请的一部分，并不构成对本发明实施例的限定。在附图中：

图1为本发明试验中测量得到的瞬发中子衰减曲线图；

图2为本发明试验中测量得到棒位与瞬发中子衰减参数拟合曲线图。

具体实施方式

为使本发明的目的、技术方案和优点更加清楚明白，下面结合实施例和附图，对本发明作进一步的详细说明，本发明的示意性实施方式及其说明仅用于解释本发明，并不作为对本发明的限定。

实施例

如图1至图2所示，本发明一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，包括以下步骤，

步骤1：确定参加拟合的瞬发中子衰减参数α_i的数据点n；

步骤2：确定用来进行刻度的控制棒，刻度以H表示，单位cm，根据提棒程序，将控制棒提升到顶，外围控制棒调临界调平后保持不动，然后将控制棒分n步均匀下插到底，每下插一个H_i棒位测得一个对应的α_i值，n为大于零的自然数；

步骤3：每当控制棒下插到H_i棒位时，根据估算的α_i值大小调节脉冲中子的发射频率，使得在一个脉冲周期内，瞬发中子刚好衰减完毕而缓发中子趋于本底，利用测量曲线根据最小二乘法拟合得到一个α_i值，重复第一步和第二步，直至控制棒下插到底测量完n个α_i数据点；

步骤4：根据α法反应性测量原理，ρ＝(α-α₀)/α₀，其中，α、α₀为瞬发中子衰减参数，单位为s^-1；ρ为反应性，单位为β_eff；控制棒插入到H_i棒位时对应的价值为：

步骤5：假设控制棒整棒价值为ρ_H,则ρ_Hi和ρ_H之间满足以下关系：

步骤6：将式(1)代入式(2)，整理后得到α_i对应的计算值表达式为：

步骤7：令测量值α_i与计算值之间的残差平方和函数为R：

步骤8：当α_i与之间的残差平方和最小时，对应函数R的待定参数α₀、ρ_H偏导数为零，

步骤9：将式(4)分别代入式(5)、式(6)，整理后得到两个关于α₀、ρ_H的方程，

步骤10：将方程(7)中的ρ_H解出，代入方程(8)整理后得到一个关于α₀的一元二次方程：

Aα₀ ²+Bα₀+C＝0 (9)

其中，系数A、B、C分别等于：

步骤11：将测量数据(H_i,α_i)分别代入式(10)、式(11)、式(12)，得到系数A、B、C后解方程(9)即得到所求的α₀。

为验证本专利提出的反应堆反应性测量基准点瞬发中子衰减参数α₀数据处理的有效性，使用中国核动力院18-5临界装置试验过程中为确定瞬发中子衰减参数α₀而采集的一组数据，分析每一个下降棒位H_i处BF3探测器计数曲线，采用点对点滑移迭代拟合方法处理得到相应的α_i。

该方法包括以下步骤：

步骤一、根据堆芯对称性布置BF3探测器和中子管，将其按轴对称方式安装在活性区外围的水反射层内；

步骤二、临界基准点α_c的确定：根据堆芯对称性和提棒程序，选择用于刻度α_c的控制棒，将其提升到顶，用外围控制棒调临界调平；

步骤三、分步下降中心刻度棒，其他控制棒棒位保持不变，调节脉冲中子发生器的发射频率，使得在一个脉冲周期内，瞬发中子衰减完毕，缓发中子维持在本地水平，启动数据采集，直到测量曲线的信噪比满足试验要求停止测量；

步骤四、观察测量曲线的缓发中子本底区域，取衰减曲线末端波动较小的N道计数的平均值作为缓发中子本底计数B；

步骤五、扣除衰减曲线上每道的缓发中子本底计数B，在衰减曲线前端选择合适的起始道N₁和终止道N₂，采用点对点滑移迭代拟合方法处理计算该下降棒位H_i处的α_i；

步骤六、重复步骤三到步骤五，分别确定每一个下降棒位H_i处的瞬发中子衰减参数α_i，直至H棒下插到底测量完n个(H_i,α_i)数据点；

步骤七、将n个测量数据(H_i,α_i)输入根据前述算法编制好的程序，得到系数A、B、C后解方程(9)即得到所求的α₀。

以上所述的具体实施方式，对本发明的目的、技术方案和有益效果进行了进一步详细说明，所应理解的是，以上所述仅为本发明的具体实施方式而已，并不用于限定本发明的保护范围，凡在本发明的精神和原则之内，所做的任何修改、等同替换、改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。

Claims (2)

1.一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，其特征在于：包括以下步骤，

步骤1：确定参加拟合的瞬发中子衰减参数α_i的数据点n；

步骤2：确定用来进行刻度的控制棒，刻度以H表示，单位cm，根据提棒程序，将控制棒提升到顶，外围控制棒调临界调平后保持不动，然后将控制棒分n步均匀下插到底，每下插一个H_i棒位测得一个对应的α_i值，n为大于零的自然数；

步骤3：每当控制棒下插到H_i棒位时，根据估算的α_i值大小调节脉冲中子的发射频率，使得在一个脉冲周期内，瞬发中子刚好衰减完毕而缓发中子趋于本底，利用测量曲线根据最小二乘法拟合得到一个α_i值，重复第一步和第二步，直至控制棒下插到底测量完n个α_i数据点；

步骤4：根据α法反应性测量原理ρ＝(α-α₀)/α₀，其中，α、α₀为瞬发中子衰减参数，单位为s^-1；ρ为反应性，单位为β_eff；控制棒插入到H_i棒位时对应的价值为：

${\mathrm{\ρ}}_{Hi}=({\mathrm{\α}}_i^{*}-{\mathrm{\α}}_0)/{\mathrm{\α}}_0---\left(1\right)$

步骤5：假设控制棒整棒价值为ρ_H,则ρ_Hi和ρ_H之间满足以下关系：

$\frac{{\mathrm{\ρ}}_{Hi}}{{\mathrm{\ρ}}_H}=\frac{H_i}{H}-\frac{1}{2\mathrm{\π}}sin\frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}---\left(2\right)$

步骤6：将式(1)代入式(2)，整理后得到α_i对应的计算值表达式为：

${\mathrm{\α}}_i^{*}\left(H_i\right)={\mathrm{\α}}_0+{\mathrm{\ρ}}_H(\frac{H_i}{H}-\frac{1}{2\mathrm{\π}}sin\frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}){\mathrm{\α}}_0---\left(3\right)$

步骤7：令测量值α_i与计算值之间的残差平方和函数为R：

$R=\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}{({\mathrm{\α}}_i-{\mathrm{\α}}_i^{*})}^2---\left(4\right)$

步骤8：当α_i与之间的残差平方和最小时，对应函数R的待定参数α₀、ρ_H偏导数为零，

$\frac{\∂R}{\∂{\mathrm{\α}}_0}=0---\left(5\right)$

$\frac{\∂R}{\∂{\mathrm{\ρ}}_H}=0---\left(6\right)$

步骤9：将式(4)分别代入式(5)、式(6)，整理后得到两个关于α₀、ρ_H的方程，

$\begin{array}{c}\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]{\mathrm{\ρ}}_H{\mathrm{\α}}_0\\ +\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i}{H}\]{\mathrm{\α}}_0+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}=0\end{array}---\left(7\right)$

$\begin{array}{c}\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]{{\mathrm{\ρ}}_H}^2{\mathrm{\α}}_0+\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}2\frac{H_i}{H}\]{\mathrm{\ρ}}_H{\mathrm{\α}}_0\\ +\[-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}\]{\mathrm{\ρ}}_H+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}{\mathrm{\α}}_0+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}-{\mathrm{\α}}_i=0\end{array}---\left(8\right)$

步骤10：将方程(7)中的ρ_H解出，代入方程(8)整理后得到一个关于α₀的一元二次方程：

Aα₀ ²+Bα₀+C＝0 (9)

其中，系数A、B、C分别等于：

$\begin{array}{c}A=\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]*{\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i}{H}\]}^2-\\ \[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}2\frac{H_i}{H}\]*\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]\\ *\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i}{H}\]+{\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]}^2\end{array}---\left(10\right)$

$\begin{array}{c}B=2\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]*\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i}{H}\]\\ *\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\]-\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}2\frac{H_i}{H}\]*\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\]\\ *\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]-\[-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}\]*\\ \[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]*\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i}{H}\]-\\ {\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]}^2\end{array}---\left(11\right)$

$\begin{array}{c}C=\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]*{\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\]}^2\\ -\[-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}\]*\[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i^2}{H^2}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{\mathrm{\π}}\frac{H_i}{H}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}+\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{1}{4{\mathrm{\π}}^2}{\left(\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\right)}^2\]*\\ \[\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{H_i{\mathrm{\α}}_i}{H}-\underset{i=0}{\overset{n}{\Σ}}\frac{{\mathrm{\α}}_i}{2\mathrm{\π}}\sin \frac{2{\mathrm{\πH}}_i}{H}\]\end{array}---\left(12\right)$

步骤11：将测量数据(H_i,α_i)分别代入式(10)、式(11)、式(12)，得到系数A、B、C后解方程(9)即得到所求的α₀。

2.根据权利要求1所述的一种反应堆测瞬发中子衰减参数的数据处理方法，其特征在于：所述步骤2中的控制棒，位于堆芯中部。