CN106444069B - 空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统 - Google Patents
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Abstract
本发明涉及一种空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,将空心介质微球透镜置于待测样品的表面,再将待测样品放置显微物镜的焦平面位置,待测样品表面的微纳结构通过由空心介质微球透镜、显微物镜和镜筒透镜依次组成的同轴光路后,到达成像探测器上,获取待测样品的像,并实现了超越衍射极限的成像分辨率。相比于普通介质微球透镜,空心介质微球透镜具有更加优越的聚焦和成像特性。相同的照明光和显微物镜下,空心介质微球透镜具有更小的聚焦焦斑。成像时,空心介质微球透镜具有更高的成像分辨率。
Description
技术领域
本发明涉及一种成像系统,特别涉及一种空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统。
背景技术
普通光学显微镜由于受到衍射极限的限制,其成像分辨率取决于入射波长和显微物镜的数值孔径,通常不会小于入射光波长的一半,即200纳米。而当成像目标的特征尺寸小于200纳米时,比如生物样品中的一些细胞器、病毒,光学显微镜就显得束手无策。为突破衍射极限,获得纳米级结构的清晰影像,人们采用了荧光显微镜,将待观察样品染色,然后利用染料荧光分子团的光敏开关特性,获取了生物样品的精细结构。然而该方法只适用于可染色的生物样品,且成像速度较慢。为此,设计一种方便使用、适合各种样品的远场超分辨显微镜变得十分重要。
通常,当入射光照射到表面具有许多精细结构的待测样品上时,这些细微结构在入射光场的作用下,产生的散射场包含了限制于物体表面的倏逝波和传向远处的传导波。传导波中只包括低空间频率(周期大于半波长的结构)的表面轮廓信息,不包含任何样品表面的精细结构信息。而倏逝波则产生于样品表面的超精细结构(周期小于半波长的结构),包含了样品表面的所有精细结构信息,但无法传播到远方,无法被透镜和光敏器件所接收。因此要获取远场超高分辨率,就必须将待测样品表面的倏逝波转化成可接收的传导波。
最近,一种基于介质微球的超分辨透镜技术被广泛研究与关注,如中国专利ZL201110139222.8。它通过放置在样品表面的介质微球,将待测样品表面的倏逝波转化成传导波,从而实现了超分辨成像。但由于其自身的结构特点,无论其大小和材料如何改变,其分辨率极限也有一定的限制。因此需要提出和设计一种更优秀的透镜,来获取更高的成像分辨率。
发明内容
本发明是针对光学显微镜分辨率受限制的问题,提出了一种空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,用来进一步提高普通光学显微镜的成像分辨率。
本发明的技术方案为:一种空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,将空心介质微球透镜置于待测样品的表面,再将待测样品放置显微物镜的焦平面位置,待测样品表面的微纳结构通过由空心介质微球透镜、显微物镜和镜筒透镜依次组成的同轴光路后,到达成像探测器上,获取待测样品像。
所述空心介质微球透镜中心部分为空心球体,填充材料为空气,外层球体为介质材料。
所述外层球体直径为1至50微米,内层空心球体直径为0.5至25微米,内层直径和外层直径比值在0.2至0.8之间。
本发明的有益效果在于:本发明空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,实现了光学超分辨成像。相比于普通介质微球透镜,空心介质微球透镜具有更加优越的聚焦和成像特性。相同的照明光和显微物镜下,空心介质微球透镜具有更小的聚焦焦斑。成像时,空心介质微球透镜具有更高的成像分辨率。
附图说明
图1为本发明空心介质微球透镜的结构和特性参数示意图;
图2为本发明空心介质微球透镜的成像光路图;
图3为在XZ平面内,显微物镜、介质微球透镜和本发明空心介质微球透镜的聚焦特性比较图;
图4为在XY平面内,显微物镜、介质微球透镜和本发明空心介质微球透镜的聚焦特性比较图;
图5为显微物镜、介质微球透镜和本发明空心介质微球透镜的聚焦焦斑的旁瓣比较图;
图6为本发明介质微球透镜与空心介质微球透镜的成像效果比较图。
具体实施方式
空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,利用中心空心部分对汇聚光束进行调制,从而获得更好的聚焦效果和成像分辨率。介质微球透镜能够提高显微物镜的数值孔径,从而获得比普通显微物镜更高的分辨率。空心介质微球透镜相当于中心遮挡的介质微球透镜,能够滤除了光线中的低频分量,增加了高频分量的比值,因此可以进一步获得更小的聚焦焦斑和更高的成像分辨率。
如图1所示空心介质微球透镜的结构示意图。透镜的中心部分为球体,半径为r,填充材料为空气,其折射率为n 0 ,外层为球壳,其半径为R,折射率为n1。
图2为空心介质微球透镜的成像光路。基于普通的光学显微镜,将空心介质微球透镜2置于待测样品1的表面,再将待测样品放置显微物镜3的焦平面位置。待测样品表面的微纳结构通过由空心介质微球透镜2、显微物镜3和镜筒透镜4依次组成的同轴光路后,到达成像探测器5上。利用中心球层对低空间频率光线的调制作用,可获得较普通介质微球更小的聚焦光斑和成像分辨率。
空心微球透镜为介质材料,如玻璃、石英等。涉及的近场超分辨透镜,外球直径一般为1至50微米,而内层直径通常为0.5至25微米,通常内层直径和外层直径比值在0.2至0.8之间。以上参数仅为建议数值,但并不限制本发明的权利要求。
图3为显微物镜、介质微球透镜和空心介质微球透镜的聚焦焦斑大小比较(在XZ平面)。其中(a)为数值孔径(NA)为0.9的显微物镜的聚焦焦斑,其焦斑的半高全宽(FWHM)为329 纳米;(b)为直径5微米的石英(折射率n = 1.46)微球透镜的焦斑,其焦斑的半高全宽(FWHM)为246 纳米;(c)为外径5微米内径2.5微米的空心石英微球透镜的焦斑,其焦斑的半高全宽(FWHM)为157 纳米。计算时使用的入射波长为550纳米,并运用时域有限差分法(FDTD algorithm)精确求解麦克斯韦方程组,来获得透镜焦斑的精确大小。
图4为显微物镜、介质微球透镜和空心介质微球透镜的聚焦焦斑大小比较(在XY平面)。其中(a)为数值孔径(NA)为0.9的显微物镜的聚焦焦斑;(b)为直径5微米的石英微球透镜的焦斑;(c)为外径5微米内径2.5微米的空心石英微球透镜的焦斑。
图5为显微物镜、介质微球透镜和空心介质微球透镜的焦斑旁瓣比较。其中(a)为数值孔径(NA)为0.9的显微物镜的焦斑的旁瓣,约为主瓣的2%;(b)为直径5微米的石英微球透镜的焦斑的旁瓣,约为主瓣的8%;(c)为外径5微米内径2.5微米的空心石英微球透镜的焦斑的旁瓣,约为主瓣的41%。随着焦斑的逐渐缩小,其旁瓣强度在逐渐增大,但依然在可接受的范围。
图6为介质微球透镜和空心介质微球透镜的成像效果比较。仿真的图像是由放置在透镜焦点位置的点光源产生的PSF卷积成像目标而获得的。其中(a)成像目标,为周期性线栅结构,其线宽为100 纳米,间隔同样为100纳米;(b)为直径5微米的石英微球透镜的成像效果,线条完全不可见;(c)为外径5微米内径2.5微米的空心石英微球透镜的成像效果,线条结构清晰可见,但边缘位置有两条由旁瓣产生的重影,其强度有旁瓣高度决定;(d)增加(c)的对比度之后的成像效果,消除了重影的影响,获得了超精细结构的像。
Claims (3)
1.一种空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,其特征在于,将空心介质微球透镜置于待测样品的表面,再将待测样品放置在显微物镜的焦平面位置,待测样品表面的微纳结构通过由空心介质微球透镜、显微物镜和镜筒透镜依次组成的同轴光路后,到达成像探测器上,获取待测样品像。
2.根据权利要求1所述空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,其特征在于,所述空心介质微球透镜中心部分为空心球体,填充材料为空气,外层球体为介质材料。
3.根据权利要求2所述空心介质微球辅助的远场超分辨成像系统,其特征在于,
所述外层球体直径为1至50微米,内层空心球体直径为0.5至25微米,内层空心球体直径和外层球体直径比值在0.2至0.8之间。
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