CN102608827B - 利用磁光效应抑制脉冲激光束受激布里渊散射的装置和方法 - Google Patents
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Abstract
一种利用磁致旋光效应抑制受激布里渊散射的装置，其特征在于：包括缠有线圈的磁致旋光介质，线偏振激光器，当线偏振激光器发出的线偏振激光通过所述磁致旋光介质时，电流周期性的施加到缠在磁致旋光介质上的线圈，以周期性的改变所述线偏振激光的偏振态，其特征在于：脉冲激光束穿过所述磁致旋光介质后，相互垂直的两个偏振态各自占据了脉冲激光束脉冲长度的一半。
Description
技术领域
本发明涉及受激布里渊散射，属于光电子技术领域。
背景技术
受激布里渊散射属于本领域所熟知的技术，被广泛应用于相位共轭补偿，激光探测，以及光通信等领域，在不同的应用中对于受激布里渊的散射的要求也是不一样的，在激光探测以及相位共轭补偿的应用中一般都需要高强度的受激布里渊散射信号，此时一般都是尽可能的来放大受激布里渊散射信号以获得最好的效果，但是在光通信等的有些领域中则是需要控制受激布里渊散射的强度，也即不是单纯的追求最大的受激布里渊散射的发生，而在另外一些情况下则是希望抑制受激布里渊散射的发生，因为发生的受激布里渊散射信号可能会对其中传输的介质产生破坏性的影响，或者会在传输的信号中增加噪声，面对这样的技术问题，人们提出了各种的控制或抑制受激布里渊散射信号强度的方法和装置，现有技术中的抑制受激布里渊散射发生的方法有很多种，其中中国专利申请CN201010602555.5提出了一种利用受激布里渊散射抑制装置，其包括缠有线圈的磁致旋光介质，线偏振激光器，当线偏振激光器发出的线偏振激光通过所述磁致旋光介质时，电流周期性的施加到缠在磁致旋光介质上的线圈，以周期性的改变所述线偏振激光的偏振态。这种具有偏振态周期性变化的激光束即具有了受激布里渊散射抑制作用，也即当这样的激光束再在光纤等传输介质中传播时可以抑制其中发生的受激布里渊散射，该方法对于布里渊散射具有一定的抑制作用是毋庸置疑的，但是该申请对于特定的激光束实现较好的抑制却并没有提出，例如，对于脉冲激光束来说，虽然只要使得激光束在前后位置上具有相互垂直的偏振态即可实现一定的抑制作用，但是如何实现较好的抑制作用对于本领域技术人员来说却是未知的，本发明就是针对该问题而提出来的。
发明内容
本发明为解决上述的技术问题而提出了一种利用磁光效应抑制受激布里渊散射的方法和装置，使用该方法和装置可获得具有较好的受激布里渊散射抑制作用的脉冲激光束。
下面对于本发明的工作原理进行详细的说明，其中图1和图2示出了中国专利申请201010602555.5中的受激布里渊散射抑制装置。如图1所示，包括线偏振激光器101，线圈102，磁致旋光介质103，线圈102缠绕在磁致旋光介质103上，线圈102上周期性的通有电流，线偏振激光器101发出的线偏振激光穿过缠有线圈102的磁致旋光介质103。图2示出的实施例中包括有两个磁致旋光介质203和205。如果激光器101为脉冲激光器，对激光器101发射的脉冲激光束穿过磁致旋光介质后，激光束的偏振态就会由原来的单一线偏振变为两种偏振态，根据所施加的电流时间，线偏振的脉冲激光束穿过磁致旋光介质之后大致会出现如图3a-3h的情形。
首先来看图3a和3b，当磁致旋光介质处于停止状态时，激光束穿过磁致旋光介质之后其仍旧保持单一的线偏振态，或为S偏振，或为P偏振，也即在整个脉冲长度上只有S偏振或P偏振，此时脉冲激光束在介质中传输时受激布里渊的信号强度为最大的，也即磁致旋光介质对于激光束的受激布里渊散射没有产生作用。
接着来看图3c和3d，在整个脉冲长度上，只有很少一部分的激光束的偏振态被改变了，可以想象的是，此时由磁致旋光介质所产生的脉冲激光束对于受激布里渊散射就起到了一定抑制的作用，因为至少在脉冲结束的那一小段上偏振态与前面的部分是相互垂直的，图3c和图3d示出的情况相对于图3a和图3b示出的情况来说，已经具有了受激布里渊散射的抑制作用，但是，可以理解，其抑制作用肯定不是最强的。
再来看图3e和图3f，其中一种偏振态占据了整个脉冲长度的三分之一，另外一种偏振态占据了整个脉冲长度的三分之二，两者的区别只是在于占据整个脉冲长度三分之二的偏振态是连续分布的还是间隔分布的，图3e为连续分布的，图3f为间隔分布的，可以想象的是图3e和图3f所示出情况的抑制效果要好于图3c和图3d的抑制效果。
最后来看图3g和图3h，在这两个图中，任何一种偏振态都占据了整个脉冲长度的一半，也即整个脉冲长度被两种相互垂直的偏振态平均占据了，区别在于一个是连续占据了脉冲的一半，另外一个是以间隔交错的方式占据了脉冲的一半，那么问题也就来了，此时图3g和图3h所示出抑制效果比图3e和图3f所示出的抑制效果相比是好还是不好。
为了解决上述的问题，我们先在理论上分析一下受激布里渊散射。我们知道，受激布里渊光的信号强度其中Is表示受激布里渊散射光的信号强度，Ip表示入射的激光束强度，g0表示受激布里渊散射增益系数，l表示受激布里渊散射光与入射的激光之间的相互作用长度。
对于一般的纳秒以及飞秒或皮秒激光器来说，其脉冲长度最长的应该是纳秒激光器，对于几个纳秒脉冲长度的激光束，其所具有的脉冲长度约为2米左右(对于光纤或水等传输介质来说)，那么其中最长的相互作用长度为脉冲长度的一半，也即为1米左右，在这个长度或更短的距离上，对于通常所用的光传输介质来说，可以忽略激光束的衰减，也即认为Ip为一常数，受激布里渊散射增益系数g0只与激光传输介质的材料特性有关，其为一常数，我们假设S(或P)偏振态所占据的长度为x，那么该偏振态的实际相互作用长度应该为而P(或S)偏振态所占据的长度就应该为其实际的相互作用长度为其中c表示光速，n表示激光束在其中传播的介质折射率，T为脉冲激光束的脉冲宽度，那么该脉冲激光束在介质中产生的受激布里渊散射光强其中Iss表示该脉冲激光束中两个偏振态(P偏振和S偏振态)所产生的总受激布里渊散射强度，表示S(或P)偏振态所产生的受激布里渊散射光强，表示P(或S)偏振态所产生的受激布里渊散射光强，对Iss求导得到极值可得，当时脉冲激光束所产生的总受激布里渊光强得到极值，根据上面的分析进行数学分析得到该极值为最小值，那么可以得出这样的结论，当一种偏振态(S或P偏振态)占据整个脉冲长度的一半时可以得到最好的抑制效果，也即图3g和图3h所示出的情况。也即当激光束穿过磁致旋光介质后，如果脉冲激光束上两个相互垂直的偏振态各自占据了脉冲长度的一半，则这样的激光束在介质中传输时具有较好的受激布里渊散射抑制作用。
本发明包括：
一种利用磁致旋光效应抑制脉冲激光受激布里渊散射的装置，其特征在于：包括缠有线圈的磁致旋光介质，脉冲线偏振激光器，当脉冲线偏振激光器发出的脉冲线偏振激光通过所述磁致旋光介质时，电流周期性的施加到缠在磁致旋光介质上的线圈，以周期性的改变所述脉冲线偏振激光的偏振态，其特征在于：脉冲线偏振激光束穿过所述磁致旋光介质后，相互垂直的两个偏振态各自占据了脉冲激光束脉冲长度的一半。
根据其中一个实施例，其中所述的各自占据脉冲长度的一半为每个偏振态连续的占据脉冲长度的一半。
根据其中一个实施例，其中所述的各自占据脉冲长度的一半为两个相互垂直的偏振态以交替排列的方式各自占据了脉冲长度的一半。
一种利用磁致旋光介质抑制脉冲激光受激布里渊散射的方法，周期性的为缠绕在磁致旋光介质上的线圈施加电流，所述磁致旋光介质周期性的改变穿过所述磁致旋光介质的脉冲激光束的偏振态，其特征在于：脉冲激光束穿过所述磁致旋光介质后，相互垂直的两个偏振态各自占据了脉冲激光束脉冲长度的一半。
根据其中一个实施例，其中所述的各自占据脉冲长度的一半为每个偏振态连续的占据脉冲长度的一半。
根据其中一个实施例，其中所述的各自占据脉冲长度的一半为两个相互垂直的偏振态以交替排列的方式各自占据了脉冲长度的一半。
附图说明
图1是现有技术中受激布里渊散射抑制装置的示意图；
图2为现有技术中另外一实施例示意图。
图3a-3h是本发明中两种偏振态(S和P)在脉冲激光束的长度上占据不同长度的示意图。
具体实施方式
通过上面的分析我们可以得到，为了在激光束的整个脉冲长度上获得较好的受激布里渊散射的抑制效果，需要做到的就是使得脉冲激光束在穿过磁致旋光介质之后相互垂直的两个偏振态所占据的长度均为脉冲激光束长度的一半。
为了实现两个相互垂直的偏振态各自占据脉冲激光束长度的一半，只要通过控制线圈施加电流的时间即可实现。
这种实现包括两种方式，一种是通过控制器(例如数字延迟发生器)对激光束的出射时间和线圈施加电流时间进行精确的同步控制，也即当脉冲激光束的前半个脉冲通过磁致旋光介质时，线圈上没有电流(或具有电流)，而当脉冲激光束的后半个脉冲通过磁致旋光介质时，线圈上则具有电流(或没有电流)，也即脉冲激光束的前后半个脉冲通过磁致旋光介质时线圈上的电流状态是完全相反的，这样既可实现图3g所示出的情况，每个偏振态均是连续占据了脉冲长度的一半。对于这种情况来说，控制上稍微复杂一些，但是带来的好处也是显而易见的，因为在这种方式中，脉冲激光束的偏振态没有经过频繁的变化，基本上不会对脉冲激光束的应用产生影响，因为在某些应用中可能要求不能过于频繁的改变激光束的偏振态。
另外一种方式是通过频繁的改变线圈上的电流状态，也即每个周期中具有电流的时间和没有电流的时间是一样的，也即电流的占空比为1∶1，同时要求每次施加电流的时间要非常短，只要每次施加电流的时间和不施加电流的时间都非常短，才能实现高频的改变脉冲激光束的偏振态，为了提高频率，可使用两个或两个以上相互配合的磁致旋光介质。使用这种方式，只需要在脉冲激光束穿过磁致旋光晶体之前磁致旋光晶体已经处于工作状态即可。这种方式即可实现图3h所示出的情况，这种方式的好处就是不需要精确控制施加电流的时间，并且也不需要协调激光束的出射时间，控制上相对简单，但是带来的问题也很明显，也即是需要频繁的改变激光束的偏振态，这可能导致在某些应用中无法使用。
实际当中使用哪种方式，则需要根据激光束的应用要求以及控制成本来进行选择。
Claims (1)
1.一种利用磁致旋光效应抑制几个纳秒脉冲激光受激布里渊散射的方法，其特征在于：使用缠有线圈的磁致旋光介质，脉冲线偏振激光器，当脉冲线偏振激光器发出的脉冲线偏振激光通过所述磁致旋光介质时，电流周期性的施加到缠在磁致旋光介质上的线圈，以周期性的改变所述脉冲线偏振激光的偏振态，其特征在于：对于几个纳秒脉冲长度的激光束，在这个长度或更短的距离上，对于通常所用的光传输介质来说，忽略激光束的衰减，T为脉冲激光束的脉冲宽度，那么该脉冲激光束在介质中产生的受激布里渊散射光强其中Iss表示该脉冲激光束中两个偏振态所产生的总受激布里渊散射强度，表示一种偏振态所产生的受激布里渊散射光强，表示另外一种偏振态所产生的受激布里渊散射光强，其中c表示光速，n表示激光束在其中传播的介质折射率，其中一种偏振态所占据的脉冲长度为x，对Iss求导得到极值可得，当时脉冲激光束所产生的总受激布里渊光强得到极值，通过数字延迟发生器对激光束的出射时间和线圈施加电流时间进行精确的同步控制，也即当脉冲激光束的前半个脉冲通过磁致旋光介质时，线圈上没有电流或具有电流，而当脉冲激光束的后半个脉冲通过磁致旋光介质时，线圈上则具有电流或没有电流，也即脉冲激光束的前后半个脉冲通过磁致旋光介质时线圈上的电流状态是完全相反的，脉冲线偏振激光束穿过所述磁致旋光介质后，相互垂直的两个线偏振态各自占据了脉冲激光束脉冲长度的一半，以达到最好的抑制效果。
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