CN100385265C

CN100385265C - 通道相对位置可调谐的二维双通道滤光片

Info

Publication number: CN100385265C
Application number: CNB2005100296374A
Authority: CN
Inventors: 吴永刚; 田国勋; 王占山; 焦宏飞; 张莉; 戚同非
Original assignee: Tongji University
Current assignee: Tongji University
Priority date: 2005-09-14
Filing date: 2005-09-14
Publication date: 2008-04-30
Anticipated expiration: 2025-09-14
Also published as: CN1932557A

Abstract

本发明提供了一种能够在一个双通道滤光片上独立调整两个通道相对位置的设计方法，采用了基于Fabry-Perot标准具的双对称结构。与传统的窄带滤光片不同，它通过几个中间层的厚度的连续变化来实现对两个通道的位置进行独立的连续的调整，克服了通道位置调整所引起的位置相干现象。本发明介绍了滤光片的设计思路和具体的结构设计，以及在此设计思想下所计算出的双通道带通滤光片的光谱特性等。所设计的滤光片可应用于光学探测仪器、空间技术等领域。

Description

通道相对位置可调谐的二维双通道滤光片

技术领域

本发明为一种光学滤光片器件设计方法，具体涉及一种二维双通道滤光片的设计。在光学仪器、天文、遥感等方面有应用前景。

背景技术

传统的多通道带通滤光片一般有以下两种：

1、基于Fabry-Perot标准具的多通道带通滤光片

最典型的多通道带通滤光片为Fabry---Perot标准具结构。该滤光片为一对称结构，两端为反射层，中间为间隔层，经过反射层的多次反射，通过恰当选取间隔层的物理厚度，该结构可以得到具有多通道透过特性的带通滤光片，但由于所有通道的位置都与这一个间隔层的厚度有关系，这些通道的位置变化是相干的。因此，无法用此结构设计出通道相对位置可调整的滤光片。

2、Rugate类型的多通道带通滤光片

从设计的角度来讲，也许有着连续折射率结构的Rugate类型的多通道带通滤光片是最吸引人的，因为Rugate滤光片具有完美的数学变换形式。但是由于该类型的多通道带通滤光片所采用的介质要求为折射率渐变材料，因此尽管在理论上能够进行设计，但在镀制技术上，要比多层介质多通道带通滤光片困难得多。

1987年S.John和E.Yablonovitch等人分别提出了光子晶体的概念。由于一维光子晶体在结构上类似于光学多层介质膜，因此从光子晶体的角度出发，通过对一维光子晶体光谱的形成机理，一维光子晶体中的电磁模密度和光子态密度的分析与研究，形成了许多新的技术。在一维光子晶体中插入缺陷层后引起晶体中光子态密度的变化，改变了一维光子晶体的禁带特性，并可以在光子禁带中形成通道。在此基础上，王利等人对一维光子晶体的异质结结构进行了研究。将两种不同介电常数的材料组成具有不同晶格常数的一维光子晶体，通过缺陷层的偶合组成具有掺杂的异质结结构，并利用异质结结构的带隙特点得到宽的截止带。由于杂质对异质结结构能带的调制，所以通过掺杂可在宽的截止带中得到两个窄的通带。它克服了传统窄带滤光片不能在一个宽截止带得到窄带滤光的缺点。并且通过调整缺陷层的位置以及大小，在宽禁带的背景上得到更多的透过通道。

采用光子晶体概念设计窄带滤光片的一个优点是可以预先设计工作波段。原因是光子晶体具有“标度不变性”，如果只改变晶格常数，而维持其他各项参数不变，则光子晶体的能带结构的总体形状不发生改变，只是透过峰的峰位和截止带的位置发生相应移动。

基于Fabry-Perot标准具的多通道带通滤光片以及上述的一维光子晶体的异质结结构难以独立调整各通道的相对位置，从而限制了双通道滤光片的应用范围。

发明内容

本发明的目的在于提供一种既具有双通道，又能够在同一个滤光片上独立调整各个通道位置的二维双通道窄带滤光片。

本发明提出的通道相对位置可调谐的二维双通道滤光片，是以Fabry---Perot标准具结构为基础的一种全新的设计方法，它在Fabry---Perot标准具结构的基础上利用双对称结构来实现。

Fabry---Perot标准具结构中，如果间隔层两侧媒质的导纳相同，则透射率T为：

T = \frac{T_{1} T_{2}}{{(1 - \sqrt{R_{1} R_{2}})}^{2}} \frac{1}{1 + \frac{4 \sqrt{R_{1} R_{2}}}{(1 - \sqrt{R_{1} R_{2}})} \sin^{2} \frac{1}{2} (φ_{1} + φ_{2} - 2 δ)}

(1)

其中T₁、T₂、R₁、R₂分别为选定膜层两侧的透射率和反射率，φ₁、φ₂分别为两反射膜层的反射相移。

由式(1)可知，若两反射膜层的T₁、T₂、R₁、R₂和反射相移φ₁、φ₂不变，这时能改变的量是选定膜层的有效位相厚度

δ (δ = \frac{2 π}{λ} nd) .

当φ₁+φ₂-2δ＝2kπ (k＝±1，2，3) (2)

时，整个膜系的透射率T达最大值：

由Fabry---Perot标准具结构我们可以看出来，在此对称结构中，间隔层的插入引起了光子晶体中光子态密度和电磁波膜的变化，其两侧的反射层的多次反射而形成通道。由此可见，一个对称结构就可以形成一个独立的通道系列，通道的数目和位置随间隔层的厚度变化而变化。而利用基于Fabry---Perot标准具的双对称结构，通过调整几个缺陷层厚度可以实现双通道相对位置的独立调整。但由于此双对称结构的缺陷层厚度为常数，因此膜系一旦制作完毕，则两个通道的位置也就确定了下来，再也无法进行调整。因此我们在保证双对称的基础上，另膜系的几个缺陷层的厚度随位置的变化而改变，这样通过移动入射光束与滤光片的相对位置就可以对通道的位置进行调整。

基于这种设计思想，我们采用了将两种不同介电常数的材料组成具有双对称结构的滤光片。如图1所示，其中：H、L，分别为高低折射率材料的1/4波长光学厚度，H＝n_Hd_H＝L＝n_Ld_L＝λ/4，n_L＝1.44、n_H＝2.3分别为两种材料的折射率；d_H、d_L分别为与1/4波长光学厚度对应的两种材料的物理厚度。首先由高低折射率材料构成两个Fabry---Perot滤光片对称结构，然后由这两个结构又组成一个新的对称结构，这一结构称为双对称结构。其中，膜系的缺陷层的厚度不是常数，通过刻蚀或者在镀制过程中加入补偿板来改变中间层厚度，使得缺陷层的厚度随着位置的变化而改变，本发明以缺陷层为立体直角三角形来进行说明。本发明称两个Fabry---Perot对称结构的缺陷层为C层，两个Fabry---Perot结构之间的缺陷层称为D层，两个C层的厚度变化始终关于D层保持对称。本发明以缺陷层为立体直角锲形来进行说明。C层和D层都为锲形，且两个锲形在膜平面内保持垂直在坐标平面上，C层的厚度随X轴的增加而增加，D层的厚度随着Y轴的增加而增加。这样就可以通过移动入射光束与基板的相对位置来对双通道滤光片中的任何一个通道的位置进行独立的调谐。

本发明中，两种不同介电常数的材料可选用硬膜系材料SiO₂和TiO₂组合，或可选用软膜系材料ZnS和MgF₂组合。

本发明是一种采用全介质结构的二维双通道窄带滤光器件。它采用基于Fabry---Perot标准具的双对称结构，来实现二维方向上两个通道系列位置的独立连续变化；在保证双对称结构的基础上改变缺陷层C和D的厚度，可以在同一个滤光片上实现对双通道中的任何一个通道的位置进行独立的调谐。由于设计中缺陷的厚度变化在纳米量级而滤光片的尺度在厘米量级，因此我们假设中间层厚度的变化并不改变入射光束的入射角，即入射光束均为垂直入射。由于中间层厚度的变化会导致通道宽度的大小会与入射光束的大小之间相互关联，为了简化计算，假设入射光束大小可以忽略不计。

附图说明

图1为本发明所设计的基于Fabry-Perot结构双对称结构的通道位置可调谐的滤光片的纵切面局部示意图和缺陷层的结构示意图；C层的厚度随X轴的增加而增加，D层的厚度随着Y轴的增加而增加。

图2为入射光束在沿X轴方向移动的时候不同位置的虑光片的透射光谱的通道变化图。

图3为入射光束在沿Y轴方向移动的时候不同位置的虑光片的透射光谱的通道变化图。

图4在Y方向和X方向上交替移动入射光束时候，可使得透射光谱中的两个通道的位置交替变化。

具体实施方式

通道位置可独立调谐的二维双通道滤光片的设计方法如下：

设计双对称结构的双通道可调谐滤光片，首先根据所需的截止带的位置，确定晶格常数的大小即Fabry-Perot结构间隔层两侧的反射膜堆的厚度。以图1所示的设计为例，在此设计中，截止带宽度为510-730nm，设计波长为600nm，滤光片的膜层结构为(HL)⁷cH(LH)⁷dL(HL)⁷cH(LH)⁷，其中c和d表缺陷层的厚度。截止带位置确定后，再根据所需要的两个通道所需要的变化范围，来确定c和d的变化范围；先根据通道1的变化范围，通过计算(HL)⁷cH(LH)⁷结构的间隔层两侧反射层通道1所在波长的反射相移，由式(2)求得c的变化范围。确定通道d的变化范围用同样的方法，不过此时所计算的反射相移是由整个膜系的中间层两侧的两个Fabry-Perot结构产生的，根据通道2位置的变化范围来确定所在波长的反射相移，通过式(2)求出的变化范围。由计算机模拟可以发现，通道1的位置由c的大小来决定，通道2的位置由d的大小来决定，且通道的位置可连续变化。由于计算c时为简化计算，计算对象是Fabry-Perot结构而非整个双对称膜系。因此入射光束在X轴方向上移动的时候，通道2的位置可能会发生漂移，可以在Y方向上对入射光束进行调整，使得通道的位置与需要吻合。设计的所有膜层的厚度均已确定，所用材料可以根据实际条件进行选取。我们选取的是TiO₂、SiO₂，入射介质为空气ε＝1。TiO₂、SiO₂组成的介质对为杂质，利用传输矩阵法，通过调整杂质的位置、大小，得到具有所需通道参数的滤光片。

本设计的特点就是在保证双对称结构不变的情况下，利用缺陷层厚度的梯度变化使得在同一个滤光片上可实现对双通道滤光片中的任一个通道位置的独立调谐。

1、入射光束的入射点沿Y轴移动的时候透射光谱中通道位置的变化：

以结构为(HL)⁷cH(LH)⁷dL(HL)⁷cH(LH)⁷的一维光子晶体为例，设计波长λ＝600nm，由于C层厚度随X轴的增加而增加，沿X轴在滤光片上找到缺陷层C的厚度为c＝1.4的点，然后入射光束沿Y轴方向移动。当d分别等于0.3、0.4、0.5、0.6、0.7、0.8、0.9的时候，透射光谱的通道位置变化如图2所示。

2、入射光束的入射点沿X轴移动的时候透射光谱中通道位置的变化：

以结构为(HL)⁷cH(LH)⁷dL(HL)⁷cH(LH)⁷的一维光子晶体为例，设计波长λ＝600nm，由于C层厚度随X轴的增加而增加，沿X轴在滤光片上找到缺陷层d的厚度为d＝0.6的点，然后入射光束沿X轴方向移动。当c分别等于1.4、1.5、1.6、1.7、1.8、1.9、2.0的时候，透射光谱的通道位置变化如图3所示。

3、在Y方向和X方向上交替移动入射光束时候的透射光谱：

以结构为(HL)⁷cH(LH)⁷dL(HL)⁷cH(LH)⁷的一维光子晶体为例，设计波长λ＝600nm，当光束沿X轴方向和沿Y轴方向交替移动的时候，透射光谱中的两个通道的位置发生交替移动以图4为例，由c＝1.4H，d＝0.4L开始，入射光束在X轴方向和沿Y轴方向交替移动的使得c和d交替增加0.1光学厚度，直到c＝2.0H，d＝0.9L，透射光谱的通道变化可以看出，在X方向或Y方向上移动，就可以对其中的一个通道进行控制，而并不影响另外一个通道的位置。

Claims

1.一种通道相对位置可调谐的二维双通道滤光片，其特征在于：

薄膜的硬膜系材料为TiO₂和SiO₂组合，或薄膜的软膜系材料为ZnS和MgF₂组合，组成膜系的结构为Fabry-Perot结构的双对称结构，结构为：(HL)ⁿcH(LH)ⁿdL(HL)ⁿcH(LH)ⁿ，其中，H、L分别为高、低折射率材料的1/4波长光学厚度，n为正整数，c和d为任意正数，通过刻蚀或者在镀制过程中采用补偿的办法，使得c层和d层的厚度在两维方向上发生连续变化。

2.根据权利要求1所述的通道相对位置可调谐的二维双通道滤光片，其特征在于：

入射光束在的分别在不同方向上相对于滤光片移动的时候，可以分别独立改变入射点c层和d层的厚度，通带通道滤光片的两个透过峰的位置由结构中的c层和d层的厚度来控制。

3.根据权利要求1所述的通道相对位置可调谐的二维双通道滤光片，其特征在于：

通过调整入射光束与滤光片的相对位置，可以在同一个滤光片上对两个透射峰的位置进行独立的调整。