CH703410A1 - Dispositif pour horloge atomique. - Google Patents

Abstract

La présente invention vise à proposer un dispositif pour horloge atomique permettant un double passage dans la cellule à gaz sans les inconvénients de l’état de la technique. Ce but est atteint par un dispositif pour horloge atomique comprenant une source laser (102) générant un faisceau laser, une lame quart d’onde (105) modifiant la polarisation linéaire du faisceau laser en une polarisation circulaire et inversement, une cellule à gaz (106) placée sur le faisceau laser de polarisation circulaire, un miroir (107) renvoyant le faisceau laser vers la cellule à gaz, et un premier photodétecteur (108a), ainsi que des moyens (107) pour dévier le faisceau réfléchi de la source laser (102), caractérisé en ce qu’il comprend un second photodétecteur (109), placé derrière le miroir (107), ledit miroir étant semi-transparent et laissant passer une partie du faisceau laser, ledit second photodétecteur (109) servant à l’asservissement en fréquence optique du laser et/ou à l’asservissement de la température de la cellule (106).

Description

Introduction

[0001] La présente invention concerne le domaine des horloges atomiques.

Etat de l’Art

[0002] Les horloges atomiques miniatures (volume d’un cm3 ou inférieur), à basse consommation électrique (inférieure au Watt) et qui permettent des applications portables sont des dispositifs rendus possibles par la combinaison des principes physiques CPT (piégeage cohérent de population) ou Raman avec une architecture d’horloge atomique basée sur une cellule d’absorption à gaz. Ces deux principes physiques ne nécessitent pas de cavité microonde pour interroger les atomes de référence (typiquement Rubidium ou Césium) et éliminent ainsi la contrainte de volume associée aux horloges atomiques traditionnelles de type cellule. La partie physique de l’horloge, qui est constituée de la source lumineuse, des éléments optiques, de la cellule à gaz, du photodétecteur et de toutes les fonctions telles que chauffage et génération de champ magnétique, va faire l’objet des considérations qui suivent. L’implémentation de technologies telles que les lasers de type semi-conducteur à émission de surface et cavité verticale (vertical cavity surface-emitting laser, VCSEL), les techniques de microfabrication pour les cellules à gaz et d’encapsulation sous vide ont permis de réduire massivement le volume et la consommation électrique de ces horloges atomiques. Les lasers VCSEL offrent la possibilité de combiner la fonction de pompage optique et 1 ́ interrogation microonde des atomes de référence. Ce type de laser offre les avantages suivants: modulation du courant «d’injection possible jusqu’à plusieurs gigahertz, basse consommation, longueur d’onde compatible avec les atomes standards de référence (Rubidium ou Césium), excellente durée de vie, fonctionnement à haute température, bas coût et puissance optique idéalement adaptée. Les technologies de microstructuration du silicium couplées aux procédés de collage/soudage d’un substrat en verre (typiquement pyrex ou quartz) sur un substrat en silicium permettent de réaliser des cellules à gaz de dimensions beaucoup plus petites que ce qu’il est possible de réaliser avec la technique traditionnelle de soufflage et formage de tube en verre. La réduction des dimensions de la cellule à gaz est également accompagnée par une diminution de la consommation nécessaire pour chauffer la cellule à gaz.

[0003] Différents arrangements de la partie physique d’une telle horloge ont été réalisés. La majorité des arrangements sont basés sur un passage unique du faisceau laser au travers de la cellule (voir S. Knappe, MEMS atomic clocks, Book chapter in Comprehensive Microsystems, vol. 3, p. 571 (2008), Ed. Elsevier), d’autres tirent profit de cellules à gaz comportant des miroirs à l’intérieur de la cellule ou encore permettant un double passage du faisceau laser au travers de la cellule (voir documents US 7 064 835 et EP 0 550 240). Les arrangements avec double passage de la lumière au travers de la cellule ont l’avantage de doubler la longueur optique effective de la cellule et donc d’améliorer les performances de l’horloge atomique (en termes de consommation électrique et/ou de stabilité de fréquence). Néanmoins, ces arrangements double passage n’ont pas été implémentés pour des raisons d’instabilité du dispositif et en particulier à cause de perturbations du laser provoquées par la lumière rétro-réfléchie par les miroirs sur le laser.

[0004] Les documents US 7 064 835 (Symmetricom), US 5 340 986 (Wong) et US2009/128 820 (Seiko, fig. 6) décrivent l’utilisation d’un élément séparateur afin de diriger le faisceau réfléchi vers le photodétecteur. La lumière émise par le laser est polarisée linéairement, convertie en polarisation circulaire par une lame quart-d’onde avant passage dans la cellule, réflexion sur le miroir, deuxième passage dans la. cellule, et détection sur un photodétecteur.

[0005] Les configurations décrites ci-dessus présentent des inconvénients pour réaliser un oscillateur CPT. En effet, un détecteur peut être placé avant le passage de la lumière dans la cellule et un autre après le double passage dans la cellule, mais aucun photodétecteur ne peut être positionné après un seul passage de la lumière dans la cellule. Ce détecteur additionnel permet d’obtenir un signal supplémentaire à celui du détecteur placé après le double passage. Ce signal supplémentaire est utile pour mesurer et contrôler des paramètres de l’horloge tels que la température de la cellule ou la fréquence de la source laser par exemple. De plus, les configurations décrites ci-dessus sont peu applicables dans une configuration d’un oscillateur Raman du fait que l’asservissement de la fréquence de la source laser est effectué par le même détecteur assurant la détection du faisceau laser de retour de la cellule.

Brève description de l‘invention

[0006] La présente invention vise donc à proposer un dispositif pour horloge atomique permettant un double passage dans la cellule et qui permet un asservissement aisé de la fréquence laser, tant pour un oscillateur CPT que pour un oscillateur Raman.

[0007] Ce but est atteint par un dispositif pour horloge atomique comprenant une source laser générant un faisceau laser, une lame quart d’onde modifiant la polarisation linéaire du faisceau laser en une polarisation circulaire et inversement, une cellule à gaz placée sur le faisceau laser de polarisation circulaire, un miroir renvoyant le faisceau laser vers la cellule à gaz, un premier photodétecteur, ainsi que des moyens pour empêcher le faisceau réfléchi d’atteindre la source laser, caractérisé en ce qu’il comprend un second photodétecteur, placé derrière le miroir, ledit miroir étant semi-transparent et laissant passer une partie du faisceau laser, ledit second photodétecteur servant à l’asservissement en fréquence optique du laser et/ou à l’asservissement de la température de la cellule.

Brève description des figures

[0008] L’invention sera mieux comprise grâce à la description détaillée qui va suivre en se référant aux dessins annexés dans lesquels: <tb>Fig. 1(a):<sep>Schéma de principe de l’oscillateur CPT. <tb>Fig. 1(b):<sep>Schéma de principe de l’oscillateur Raman. <tb>Fig. 2:<sep>Premier mode de réalisation à double passage avec filtre polarisant. <tb>Fig. 3:<sep>Second mode de réalisation à double passage avec cube polarisant. <tb>Fig. 4:<sep>Troisième mode de réalisation à double passage avec miroir oblique. <tb>Fig. 5:<sep>Présentation schématique éclatée du dispositif de l’invention basé sur le second mode de réalisation à double passage et une géométrie à angle droit. <tb>Fig. 6:<sep>Présentation schématique selon le premier mode de réalisation à double passage de la conception du dispositif de l’invention basé sur le concept de l’horloge atomique CPT avec géométrie à angle droit. <tb>Fig. 7:<sep>Présentation schématique éclaté du dispositif de l’invention basé sur le second mode de réalisation à double passage et avec une géométrie droite. <tb>Fig. 8a et 8b:<sep>Présentation schématique selon le premier mode de réalisation à double passage de la conception du dispositif de l’invention à géométrie droite pour l’horloge atomique CPT (8a) et l’oscillateur Raman (8b). <tb>Fig. 9:<sep>Présentation schématique selon le premier mode de réalisation à double passage de la conception du dispositif de l’invention basé sur le concept de l’oscillateur Raman avec géométrie à angle droit. <tb>Fig. 10:<sep>Présentation schématique selon le troisième mode de réalisation à double passage de la conception du dispositif de l’invention basé sur le concept de l’horloge atomique CPT sans cube séparateur placé entre la source laser et la cellule. <tb>Fig. 11:<sep>Présentation schématique selon le troisième mode de réalisation à double passage de la conception du dispositif de l’invention basé sur le concept de l’oscillateur Raman sans cube séparateur placé entre la source laser et la cellule.

Description détaillée

[0009] La figure la illustre le schéma de principe de l’horloge atomique CPT comprenant une diode laser 102, une lame D/4 (ou lame quart d’onde) 105, une cellule à gaz (atomique) 106, un champ magnétique B optionnel, un premier photodétecteur 108, une électronique de contrôle (A) et un oscillateur micro-onde (C). Le faisceau laser ayant traversé la cellule à gaz 106 est capté par le premier photodétecteur 108 et est utilisé par l’électronique de contrôle pour stabiliser la fréquence du laser (B) et la fréquence de l’oscillateur microonde (C). Un diviseur microonde (4-) permet de générer la fréquence de référence demandée par l’utilisateur final du dispositif.

[0010] La fig. 1b illustre le schéma de principe d’un oscillateur Raman en boucle fermée comprenant une diode laser 102, une lame D/4 (ou lame quart d’onde) 105, une cellule à gaz (atomique) 106, un champ magnétique B optionnel, un premier photodétecteur 108, un diviseur de fréquence microonde (-h), et un amplificateur radiofréquence (RF) (D). Le faisceau laser émis par la diode laser 102 subit dans la cellule à gaz 106 une interaction lumière-atome qui génère un faisceau complémentaire appelé faisceau Raman. Les deux faisceaux de lumière sont captés par le premier photodétecteur 108 et le battement de fréquences de ces deux faisceaux est amplifié (D) et utilisé comme rétroaction sur le laser pour fermer la boucle microonde de l’oscillateur Raman.

[0011] Les fig. 2, 3 et 4illustrent 3 modes de réalisation différents permettant de réaliser simultanément le double passage dans la cellule à gaz et l’asservissement de fréquence ainsi que la protection de la source- laser envers les réflexions. Le point commun de ces différents modes de réalisation est la présence d’un miroir semi-transparent 107 qui laisse passer une partie du faisceau laser ayant traversé la cellule à gaz afin d’atteindre un photodétecteur 109 servant à l’asservissement en fréquence optique du laser et/ou à l’asservissement de la température de la cellule.

[0012] Ces trois modes de réalisations diffèrent dans le moyen utilisé pour diriger le faisceau vers la cellule et les photodétecteurs, et dans le moyen utilisé pour empêcher le faisceau réfléchi par le miroir de venir perturber la source laser.

[0013] La fig. 2 illustre le premier mode de réalisation de l’invention. La source laser 102 produit un faisceau laser polarisé linéairement et qui est dirigée vers le polariseur 103, dont l’axe de transmission est orienté de manière à laisser passer le faisceau laser, puis vers le séparateur 101 dont le pourcentage de séparation est prédéfini. Une partie du faisceau est ainsi transmise vers le photodétecteur optionnel 108b. Le séparateur réfléchi l’autre partie du faisceau vers une lamé quart d’onde 105. La polarisation linéaire est notée «P» pour la partie parallèle à l’axe de transmission du polariseur (partie transmise) et «S» pour la partie perpendiculaire à l’axe de transmission du polariseur (partie absorbée par le polariseur). Dans les figures, la partie «P» est symbolisée par des cercles pleins et la partie «S» par des traits. Le rôle de la lame 105 est de changer la polarisation linéaire du faisceau laser en une polarisation circulaire et cette lame est orientée par rapport au polariseur de façon à générer une polarisation circulaire. En effet, l’interaction entre la lumière et les atomes de la cellule à gaz 106 est optimale lorsqu’elle est réalisée avec un faisceau de polarisation circulaire. Une partie du faisceau sortant de la cellule à gaz 106 est ensuite réfléchi par un miroir 107, ce qui inverse le sens de sa polarisation circulaire, et traverse ainsi une seconde fois la cellule à gaz 106. En sortant de la cellule à gaz 106, le faisceau atteint la lame quart d’onde 105. Selon le pourcentage de séparation prédéfini du séparateur 101, ce faisceau est ensuite en partie transmis et atteint le photodétecteur 108a. Une autre partie de ce faisceau est déviée par le séparateur 101 et est fortement atténuée par le polariseur 103 car sa polarisation est perpendiculaire à celle de l’axe de transmission du polariseur 103, la source laser 102 étant ainsi protégée des rétros-réflexions. Une faible partie du faisceau ayant traversé la cellule à gaz 106 est transmise par le miroir 107 et - captée par le photodétecteur 109.

[0014] La fig. 3 illustre le second mode de réalisation de l’invention. Il diffère du premier mode par l’utilisation d’un séparateur 101 qui réfléchit le faisceau selon une première polarisation et laisse passer le faisceau selon une seconde polarisation. Ainsi le faisceau sortant de la source laser 102 est séparé selon sa polarisation et le même principe s’applique au faisceau réfléchi. Il n’est ainsi pas nécessaire de placer un polariseur entre le séparateur 101 et la source laser du fait que le faisceau réfléchi est entièrement transmis vers le photodétecteur 108a. La polarisation linéaire est notée «P» pour la partie parallèle à l’axe de polarisation du séparateur (partie transmise dans la configuration à angle droit de la fig. 3) et «S» pour la partie perpendiculaire à l’axe de polarisation du séparateur (partie déviée à 90°). Dans la fig. 3, la partie «P» est symbolisée par des traits et la partie «S» par des cercles pleins. Une faible partie du faisceau ayant traversé la cellule à gaz 106 est transmise par le miroir 107 et captée par le photodétecteur 109.

[0015] La fig. 4 illustre le troisième mode de réalisation de l’invention. Sur cette figure, la déviation du faisceau laser est assurée par le miroir semi-transparent 107 qui est disposé selon un angle non perpendiculaire par rapport à l’axe du faisceau laser. Ainsi le faisceau réfléchi n’atteint pas la source laser 102 mais est dirigé directement sur le photodétecteur 108a. Dans le cas de l’oscillateur Raman, il est avantageux que le miroir 107 soit de forme concave, la forme concave étant destinée à focaliser le faisceau de lumière réfléchi sur le photodétecteur (108a). Une faible partie du faisceau ayant traversé la cellule à gaz 106 est transmise par le miroir 107 et captée par le photodétecteur 109. Cette forme concave du miroir peut être réalisée sur les modes des fig. 2et 3apportant les avantages décrits ci-dessus.

[0016] Un exemple de réalisation plus complet correspondant au deuxième mode de réalisation est illustré à’ la fig. 5. Le séparateur 101 est réalisé sous la forme d’un cube à sélection de polarisation (polarizing beam splitter cube, PBSC). Ce cube permet d’implémenter une double traversée de la cellule à gaz 106 qui multiplie par deux l’interaction entre la lumière du laser et le milieu atomique. On obtient un meilleur signal atomique et ainsi une meilleure stabilité de la fréquence de l’horloge atomique.

[0017] Sur la fig. 5, l’ensemble optique est basé sur un cube séparateur miniature 101 dont les côtés sont de préférence inférieurs ou égaux à 1 mm, le cube 101 faisant office de séparateur. Selon un mode standard, le volume du cube est de typiquement 1 mm<3>. Le faisceau de lumière de la diode laser 102 arrive sur l’un des côtés du cube 101. Selon un mode de réalisation, la diode laser est de type semi-conducteur à cavité verticale et à émission de surface (VCSEL) émettant un faisceau divergeant de lumière à 795 nm. Dans d’autres modes de réalisation, d’autres types de diodes laser ayant des longueurs d’ondes variant typiquement de 780 nm à 894 nm peuvent être utilisés pour une cellule à gaz contenant du Rubidium ou du Césium. Ce choix est dicté par la composition atomique de la cellule à gaz. Selon un mode de réalisation, une lentille de collimation peut être ajoutée devant la diode laser pour produire un faisceau laser non-divergeant.

[0018] Selon un mode standard, la lumière produite 112 par le laser 102 a une polarisation linéaire et est atténuée par un filtre neutre absorbant 104a. Un type différent de filtre peut être utilisé dans d’autres modes de réalisation. La présence de ce filtre n’est pas nécessaire à l’invention. Une lame demi-onde 104b peut être utilisée pour modifier l’angle de la polarisation linéaire de la source laser. En combinaison avec le cube miniature 101, la lame demi-onde 104b joue le rôle d’un atténuateur variable. Dans d’autres modes de réalisation, l’utilisation de la, lame demi-onde 104b peut être omise et le rapport d’intensité lumineuse entre les faisceaux transmis et réfléchi par le cube 101 est ajusté par une orientation appropriée de l’axe de polarisation linéaire de la lumière émise par le laser par rapport au cube séparateur. Une lame quart d’onde 105 est placée en sortie de cube contre la face d’où sort le faisceau laser dévié par le séparateur 101, soit à angle droit du faisceau incident au cube. L’axe rapide de la lame quart d’onde 105 est orienté de telle sorte que la polarisation linéaire incidente 113 est modifiée vers une polarisation circulaire 114 selon un premier sens de rotation. Dans d’autres modes de réalisation, la lame quart d’onde 105 est orientée de telle sorte que la polarisation linéaire incidente 113 est modifiée vers une polarisation circulaire selon un sens de rotation inverse au premier. Le rayon laser de polarisation circulaire 114 traverse la cellule à gaz 106 et parvient sur le miroir 107. Ce dernier ne renvoie le rayon que partiellement et une partie du rayon traverse le miroir 107 pour se diriger vers le photodétecteur 109. Selon un mode standard, la cellule à gaz est réalisée en verre-silicium-verre par des techniques MEMS (microsystème électromécanique) avec un volume intérieur de typiquement 1 mm<3>et remplie avec un milieu absorbant de type vapeur atomique de métal alcalin (Rubidium ou Césium), et un mélange de gaz tampon. Selon un mode standard, la cellule à gaz est remplie avec du Rubidium-87 et un mélange d’azote et d’argon comme gaz tampon. Dans d’autres formes de réalisations, d’autres types de cellules peuvent être remplies avec des gaz tampons différents. Selon un mode particulier, une cellule miniature cylindrique peut être utilisée. Selon un autre mode particulier, la cellule à gaz peut être intégrée dans le PBSC 101. La cellule 106 peut être remplie avec d’autres types de vapeur métallique alcaline (rubidium-85, rubidium naturel, césium-133 par exemple) et d’autres types de gaz tampon (Xe, Ne par exemple).

[0019] La fig. 6 illustre la conception d’un dispositif particulièrement adapté pour l’horloge CPT selon le premier mode de réalisation. L’enseignement de ce mode de réalisation peut être adapté à la réalisation d’autres horloges atomiques que celle basée sur le schéma de l’oscillateur Raman (figure lb). Selon un mode de réalisation standard (géométrie à angle droit), le pourcentage de séparation du séparateur 101 est prédéfini de manière à avoir une transmission majoritaire et une réflexion minoritaire d’environ 90% et 10% ( + /- 10%) respectivement.

[0020] Après son interaction avec les atomes de la vapeur de métal alcalin, le faisceau de lumière 114 polarisé circulairement est majoritairement réfléchi par un miroir 107. Dans un mode de réalisation CPT standard, la fenêtre de sortie de la cellule à gaz 106 est recouverte de métal (argent ou or, par exemple) pour jouer le rôle de réflecteur. Dans un autre mode de réalisation, le revêtement de la fenêtre de sortie de la cellule à gaz 106 peut être un miroir diélectrique. La transmission du réflecteur 107 est choisie de manière à ce qu’une faible partie de la lumière soit transmise vers le photodétecteur 109. La lumière rétro-réfléchie 115 passe à travers et interagit une seconde fois avec le milieu atomique (double passage). En sortie de cellule, le faisceau traverse la lame quart d’onde 105 qui transforme sa polarisation circulaire en polarisation linéaire 116, perpendiculaire à l’axe de transmission du polariseur 103, et est majoritairement transmis par le cube séparateur miniature 101. Ce faisceau de lumière transmis 117 atteint le photodétecteur 108a qui enregistre le spectre d’absorption et plus spécifiquement la diminution d’absorption due au processus de piégeage cohérent de population (CPT). Dans un mode de réalisation CPT standard, le photodétecteur 108a est un photodétecteur de type silicium. Dans d’autres modes de réalisation CPT, différents types de photodétecteurs peuvent être utilisés. La partie minoritaire 119 du faisceau 116 dévié par le séparateur 101 est atténuée par le polariseur 103 et ne perturbe ainsi pas le laser. Le second photodétecteur 108b enregistre le faisceau de lumière 118 transmis initialement par le cube séparateur miniature 101. De cette manière, la puissance de sortie de la diode laser 102 peut être mesurée et réglée par une boucle d’asservissement dédiée. Les diaphragmes 110 et 111 sont utilisés pour éviter qu’une lumière indésirable n’atteigne les photodétecteurs si la taille du faisceau laser est supérieure aux dimensions des faces du cube séparateur miniature 101. La lumière enregistrée par le photodétecteur 109 situé après le miroir 107 peut être utilisée pour différents types d’asservissement tels que fréquence du laser ou température de la cellule.

[0021] La fig. 7 illustre une conception à double passage optique basée sur le deuxième mode de réalisation, avec une géométrie droite 200 (le codage numérique commence à 200 pour la conception 200) qui est très similaire à la conception à angle droit et double passage 100 (voir fig. 5). La différence principale comparée à la conception 100 réside dans la position de l’entité «cellule à gaz 206, lame quart d’onde 205, miroir semi-transparent 207 et photodétecteur 209» et du photodétecteur 208b. Dans le modèle 200 de la fig. 7, la cellule a gaz 206 est placée au-dessus du PBSC 201 et est donc située vis-à-vis du laser 202. De cette manière, le faisceau de lumière de polarisation P 213 transmis par le PBSC puis modifié en faisceau de polarisation circulaire par la lame quart d’onde 205 interagit avec le milieu atomique., Le faisceau de lumière de polarisation S 217 est réfléchi par le PBSC 201 et le photodétecteur 208b placé à angle droit est utilisé pour la mesure de la puissance laser. A part ces différences, le principe de fonctionnement de la conception 200 est le même que pour le modèle 100.

[0022] Sur la fig. 8a et selon un mode de réalisation CPT à géométrie droite selon le premier mode de réalisation, le pourcentage de séparation du cube séparateur est prédéfini de manière inverse à celle décrite précédemment (boîtier à angle droit de la figure 6), à savoir une transmission minoritaire et une réflexion majoritaire d’environ 10% et 90% respectivement (+/- 10%). La conception à double passage et géométrie droite ainsi obtenue 200 (le codage numérique commence à 200 pour la conception 200) est très similaire à la conception à angle droit et double passage 100 (voir fig. 6). Le rôle du séparateur 201 est ainsi inversé afin que la partie minoritaire du faisceau provenant de la diode laser 202 soit transmise plutôt que déviée. Pour sa part, le faisceau rétro-réfléchi 216 est alors majoritairement dévié vers le photodétecteur 208a. La différence principale dans l’arrangement des différents éléments comparée à la conception 100 réside dans la position de l’entité «cellule à gaz 206, lame quart d’onde 205, miroir semi-transparent 207 et photodétecteur 209». Dans le modèle 200 de la fig. 8a, l’entité cellule à gaz est placée au-dessus du cube séparateur 201 et est donc située vis-à-vis du laser 202. Le photodétecteur 208b est placé à angle droit, où le faisceau de lumière émis par le laser 202 est réfléchi par le cube séparateur 201 et est utilisé pour la mesure de la puissance laser. A part ces différences, le principe de fonctionnement de la conception 200 est le même que pour le modèle 100.

[0023] La fig. 8b illustre la représentation schématique du boîtier à géométrie droite 200 à double passage du mode de réalisation de l’oscillateur Raman selon le premier mode de réalisation. Toutes les références numériques correspondent au modèle 100 du mode de réalisation Raman et commencent par «2» au lieu de «1». Dans le cas de l’oscillateur Raman, le pourcentage de séparation du cube séparateur est prédéfini de manière inverse à celle décrite ci-dessus (horloge atomique CPT de la fig. 8a), à savoir une réflexion minoritaire et une transmission majoritaire d’environ 2% et 98% respectivement ( + /- 2%).

[0024] La fig. 9 illustre un dispositif particulièrement adapté pour un oscillateur Raman selon le premier mode de réalisation et géométrie à angle droit. Le pourcentage de séparation du séparateur 101 est prédéfini de manière à avoir une transmission minoritaire et une réflexion majoritaire d’environ 2% et 98% respectivement (+/- 2%). Après son interaction avec les atomes de la vapeur de métal alcalin, le faisceau de lumière incident 114a et le faisceau de lumière généré par la diffusion Raman stimulée (appelé faisceau Raman) 114b sont réfléchis par un miroir 107. Dans un mode de réalisation Raman standard, le miroir 107 est revêtu d’argent, il est incliné (typiquement de 2 à 20 degrés) et/ou excentré par rapport à son axe de symétrie et l’axe défini par le faisceau laser incident et est concave avec une longueur focale choisie pour focaliser les faisceaux de lumière rétro-réfléchis 115 (faisceaux incident et Raman) sur le photodétecteur 108a. Le miroir 107 a une transmission typique de quelques pourcents. Ces pourcents de lumière transmise atteignant la surface du photodétecteur 109 sont utilisés pour mesurer le spectre d’absorption et pour stabiliser la fréquence optique-du laser. Dans une réalisation Raman différente, la fenêtre de sortie de la cellule à gaz 106 est concave, revêtue d’argent (ou d’un autre métal, comme par exemple l’or) et joue le rôle de réflecteur. Dans d’autres réalisations, le revêtement de la fenêtre de sortie du miroir peut être fait de couches diélectriques.

[0025] Les faisceaux de lumière rétro-réfléchis 115 (incident et Raman) passent à travers et interagissent une seconde fois avec le milieu atomique (double passage). La lame quart d’onde 105 transforme ces faisceaux de lumière polarisés circulairement en faisceaux de lumière de polarisation linéaire 116. Ces faisceaux de lumière sont majoritairement déviés 119 (incident et Raman) et atteignent le premier photodétecteur 108a qui enregistre le battement de fréquences entre le faisceau incident et le faisceau Raman. Dans un mode de réalisation Raman standard, le premier photodétecteur 108a est un photodétecteur de type semi-conducteur à grande vitesse (silicium ou arséniure de gallium) qui est positionné au foyer du miroir concave 107. Dans d’autres modes de réalisation Raman, différents types de photodétecteurs à grande vitesse peuvent être utilisés. Le second photodétecteur 108b enregistre la lumière 118 provenant directement du laser 102 et transmise initialement par le cube séparateur miniature 101. De cette manière, la puissance de sortie de la diode laser 102 peut être mesurée et réglée par une boucle d’asservissement dédiée. En option, le photodétecteur 121 enregistre le faisceau rétro-réfléchi 117 transmis par le séparateur 101. Les diaphragmes 110 et 111 sont utilisés pour éviter qu’une lumière indésirable n’atteigne les photodétecteurs si leurs dimensions sont supérieures à celles du cube séparateur miniature 101.

[0026] Les fig. 10 et 11 illustrent le troisième mode de réalisation pour l’horloge atomique CPT et l’oscillateur Raman, respectivement, et qui n’est pas basé sur un cube séparateur, mais sur une simple géométrie à double passage. La lumière émise par la source laser est polarisée linéairement, convertie en polarisation circulaire par une lame quart d’onde 105 avant passage dans la cellule, réflexion sur le miroir, deuxième passage dans la cellule, et détection sur un photodétecteur 108a. Le miroir 107 est semi-transparent, avec un deuxième photodétecteur 109 placé derrière le miroir.

[0027] C’est l’utilisation du miroir semi-transparent 107 qui permet la détection de lumière ayant interagi avec les atomes de la cellule par le photodétecteur 109. Cette détection par un deuxième photodétecteur est particulièrement favorable dans le cas d’une utilisation du dispositif basée sur, un oscillateur Raman. Dans le cas d’un oscillateur Raman, le photodétecteur 108a a une bande passante très étroite et centrée autour de la fréquence de résonance des atomes afin de maximiser son efficacité de détection du signal. La fréquence de résonance atomique élevée (typiquement >lGHz) a pour conséquence d’avoir un photodétecteur de petit taille. Ce cahier des charges n’est pas compatible avec une détection du signal ayant interagi avec les atomes de la cellule pour ajuster la fréquence optique du laser sur le pic de résonance, ou pour ajuster la température de la cellule. Dans ce cas-là, une fréquence de coupure basse (typiquement < 100kHz), voire un fonctionnement DC, sont indiqués. Il est donc préférable de disposer de deux détecteurs, l’un servant à la détection du signal d’horloge, l’autre à l’asservissement en fréquence optique du laser et/ou à l’asservissement de la température de la cellule. Le moyen idéal de réaliser cette deuxième détection d’un signal ayant interagi avec les atomes de la cellule est d’utiliser un miroir semi-transparent pour la réflexion et de placer derrière ce miroir un photodétecteur 109.

[0028] Pour l’oscillateur Raman, il est également avantageux’ que le miroir 107 soit de forme concave comme à la fig. 11, la forme concave étant destinée à focaliser le faisceau de lumière réfléchi sur le photodétecteur 108a.

[0029] Cet arrangement est également intéressant pour une horloge basée sur un principe CPT, car le photodétecteur situé derrière le miroir semi-transparent peut servir à des fins de stabilisation de la température de la cellule contenant les atomes ou de la fréquence de la source laser.

[0030] Pour éviter que les faisceaux rétro-réfléchis par le miroir ne perturbent la source laser 102, il est aussi avantageux de placer un polariseur 103 devant la source laser 102 et avec un axe de transmission parallèle à la polarisation du faisceau émis par la source laser 102.

[0031] En option, on peut également utiliser les éléments suivants: un filtre neutre 104 placé entre la source laser 102 et la lame quart d’onde 105 afin d’ajuster la puissance du faisceau laser un filtre réflectif incliné 104 placé entre la source laser 102 et la lame quart d’onde 105 afin de réfléchir une partie du faisceau laser et d’ajuster sa puissance un troisième photodétecteur 108b placé de manière à enregistrer la lumière réfléchie par le filtre réflectif incliné 104 pour l’asservissement de la puissance optique du laser 102

Claims (9)

1. Dispositif pour horloge atomique comprenant une source laser (102) générant un faisceau laser, une lame quart d’onde (105) modifiant la polarisation linéaire du faisceau laser en une polarisation circulaire et inversement, une cellule à gaz (106) traversée par le faisceau laser de polarisation circulaire, un miroir (107) renvoyant le faisceau laser vers la cellule à gaz, et un premier photodétecteur (108a), ainsi que des moyens (103, 101, 107) pour empêcher le faisceau réfléchi d’atteindre la source laser (102), caractérisé en ce qu’il comprend un second photodétecteur (109), placé derrière le miroir (107), ledit miroir étant semi-transparent et laissant passer une partie du faisceau laser, ledit second photodétecteur (109) servant à l’asservissement en fréquence optique du laser et/ou à l’asservissement, de la température de la cellule (106).

2. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les moyens pour empêcher le faisceau réfléchi d’atteindre la source laser (102) comprennent un séparateur (101) placé entre la source laser (102) et le miroir (107) et • permettant de dévier et de laisser passer une partie du faisceau laser selon un pourcentage prédéfini, ainsi qu’un polariseur (103) placé entre la sortie du faisceau laser et le séparateur afin de protéger la source laser des rétro-réflexions provenant des différents éléments optiques composant le dispositif.

3. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les moyens pour empêcher le faisceau réfléchi d’atteindre la source laser (102) comprennent un séparateur (101) placé entre la source laser (102) et le miroir (107) et permettant de dévier et de laisser passer le faisceau laser selon la polarisation dudit faisceau de telle sorte que la polarisation du faisceau provenant de la source laser (102) via le séparateur (101) et arrivant sur la lame quart d’onde (105) est linéaire selon le premier angle et est modifiée par la lame quart d’onde (105) en polarisation circulaire, et ainsi que la polarisation circulaire du faisceau réfléchi par le miroir (107) et traversant une seconde fois la cellule à gaz (106) est modifiée en polarisation linéaire selon le second angle par la lame quart d’onde (105), le séparateur (101) acheminant le faisceau rétro-réfléchi vers le premier photodétecteur (108a).

4. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les moyens pour empêcher le faisceau réfléchi d’atteindre la source laser (102) comprennent des moyens pour incliner le miroir (107) selon un angle non perpendiculaire par rapport à l’axe du faisceau laser, le faisceau réfléchi étant ainsi dévié de l’axe du faisceau émis par la source laser.

5. Dispositif selon les revendications 1 à 4, caractérisé en que le miroir (107) est de forme concave, de manière à focaliser le faisceau de lumière réfléchi sur le premier photodétecteur (108a).

6. Dispositif selon les revendications 1 à 4, caractérisé en ce que le miroir (107) est de forme concave et dont l’axe de symétrie est excentré par rapport à celui défini par le faisceau laser incident de manière à focaliser le faisceau de lumière réfléchi sur le photodétecteur (108a) et empêcher le faisceau réfléchi d’atteindre la source laser (102).

7. Dispositif selon la revendication 2 ou 3, caractérisé en ce qu’il comprend un troisième photodétecteur (108b) placé après le séparateur (101.) de telle sorte qu’une partie du faisceau laser atteigne ledit troisième photodétecteur (108b) sans avoir traversé la cellule à gaz (106).

8. Dispositif selon l’une des revendications 2, 3 ou 7, caractérisé en ce qu’il comprend un diaphragme (110) placé entre le séparateur et la cellule à gaz (106), ce diaphragme réduisant la taille du faisceau laser.

9. Dispositif selon l’une des revendications 2, 3, 7 ou 8, caractérisé en ce qu’il comprend un deuxième diaphragme (111) placé entre le séparateur (101) et la cellule à gaz (106), ce diaphragme réduisant la taille du faisceau laser.