CH703111A1 - Dispositif pour horloge atomique. - Google Patents

Abstract

Ce dispositif pour horloge atomique comprend une source laser (102) générant un faisceau laser, un séparateur (101) permettant de dévier et de laisser passer une partie du faisceau laser selon un pourcentage prédéfini, une lame quart d’onde (105) modifiant la polarisation linéaire du faisceau laser en une polarisation circulaire et inversement, une cellule à gaz placée sur le faisceau laser de polarisation circulaire, un miroir (107) renvoyant le faisceau laser vers la cellule à gaz (106), et un premier photodétecteur (108a), le séparateur (101) étant placé entre la source laser (102) et le miroir (107), la lame quart d’onde (105) étant placée entre le séparateur (101) et le miroir (107), la cellule à gaz (106) étant placée entre la lame quart d’onde (105) et le miroir (107) de telle sorte que la polarisation du faisceau provenant de la source laser (102) via le séparateur (101) et arrivant sur la lame quart d’onde (105) est linéaire selon le premier angle et est modifiée par la lame quart d’onde (105) en polarisation circulaire, et ainsi que la polarisation circulaire du faisceau réfléchi par le miroir (107) et traversant une seconde fois la cellule à gaz (106) est modifiée en polarisation linéaire selon le second angle par la lame quart d’onde (105), le séparateur (101) acheminant une partie du faisceau rétro-réfléchi vers le premier photodétecteur (108a). Le dispositif comporte de plus un polariseur (103) placé entre la sortie du faisceau laser et le séparateur afin de protéger la source laser des rétro-réflexions provenant des différents éléments optiques composant le dispositif.

Description

Introduction

[0001] La présente invention concerne le domaine des horloges atomiques.

Etat de l’Art

[0002] Les horloges atomiques miniatures (volume d’un cm3 ou inférieur), à basse consommation électrique (inférieure au Watt) et qui permettent des applications portables sont des dispositifs rendus possibles par la combinaison des principes physiques CPT (piégeage cohérent de population) ou Raman avec une architecture d’horloge atomique basée sur une cellule d’absorption à gaz. Ces deux principes physiques ne nécessitent pas de cavité microonde pour interroger les atomes de référence (typiquement Rubidium ou Césium) et éliminent ainsi la contrainte de volume associée aux horloges atomiques traditionnelles de type cellule. La partie physique de l’horloge, qui est constituée de la source lumineuse, des éléments optiques, de la cellule à gaz, du photodétecteur et de toutes les fonctions telles que chauffage et génération de champ magnétique, va faire l’objet des considérations qui suivent. L’implémentation de technologies telles que les lasers de type semi-conducteur à émission de surface et cavité verticale (vertical cavity surface-emitting laser, VCSEL), les techniques de microfabrication pour les cellules à gaz et d’encap-sulation sous vide ont permis de réduire massivement le volume et la consommation électrique de ces horloges atomiques. Les lasers VCSEL offrent la possibilité de combiner la fonction de pompage optique et l’interrogation microonde des atomes de référence. Ce type de laser offre les avantages suivants: modulation du courant d’injection possible jusqu’à plusieurs gigahertz, basse consommation, longueur d’onde compatible avec les atomes standards de référence (Rubidium ou Césium), excellente durée de vie, fonctionnement à haute température, bas coût et puissance optique idéalement adaptée. Les technologies de microstructuration du silicium couplées aux procédés de collage/soudage d’un substrat en verre (typiquement pyrex ou quartz) sur un substrat en silicium permettent de réaliser des cellules a gaz de dimensions beaucoup plus petites que ce qu’il est possible de réaliser avec la technique traditionnelle de soufflage et formage de tube en verre. La réduction des dimensions de la cellule à gaz est également accompagnée par une diminution de la consommation nécessaire pour chauffer la cellule à gaz.

[0003] Différents arrangements de la partie physique d’une telle horloge ont été réalisés. La majorité des arrangements sont basés sur un passage unique du faisceau laser au travers de la cellule (voir S. Knappe, MEMS atomic clocks, Book chapter in Comprehensive Microsystems, vol. 3, p. 571 (2008), Ed. Elsevier), d’autres tirent profit de cellules à gaz comportant des miroirs à l’intérieur de la cellule ou encore permettant un double passage du faisceau laser au travers de la cellule (voir documents US7064835 et EP0550240). Les arrangements avec double passage de la lumière au travers de la cellule ont l’avantage de doubler la longueur optique effective de la cellule et donc d’améliorer les performances de l’horloge atomique (en termes de consommation électrique et/ou de stabilité de fréquence). Néanmoins, ces arrangements double passage n’ont pas été implémentés pour des raisons d’instabilité du dispositif et en particulier à cause de perturbations du laser provoquées par la lumière rétro-réfléchie par les miroirs sur le laser.

Brève description de l’invention

[0004] La présente invention vise donc à proposer un dispositif pour horloge atomique permettant un double passage dans la cellule sans les inconvénients de l’état de la technique.

[0005] Ce but est atteint par un dispositif pour horloge atomique comprenant une source laser générant un faisceau laser, un séparateur permettant de dévier et de laisser passer une partie du faisceau laser selon un pourcentage prédéfini, une lame quart d’onde modifiant la polarisation linéaire du faisceau laser en une polarisation circulaire et inversement, une cellule à gaz placée sur le faisceau laser de polarisation circulaire, un miroir renvoyant le faisceau laser vers la cellule à gaz, et un premier photodétecteur, le séparateur étant placé entre la source laser et le miroir, la lame quart d’onde étant placée entre le séparateur et le miroir, la cellule à gaz étant placée entre la lame quart d’onde et le miroir, de telle sorte que la polarisation du faisceau provenant de la source laser via le séparateur et arrivant sur la lame quart d’onde est linéaire selon un premier angle et est modifiée par la lame quart d’onde en polarisation circulaire, et ainsi que la polarisation circulaire du faisceau réfléchi par le miroir et traversant une seconde fois la cellule à gaz est modifiée en polarisation linéaire selon un second angle par la lame quart d’onde, le séparateur acheminant une partie du faisceau rétro-réfléchi vers le premier photodétecteur, caractérisé en ce que le dispositif comporte de plus un polariseur placé entre la source laser et le séparateur afin de protéger la source laser des rétro-réflexions provenant des différents éléments optiques composant le dispositif.

Brève description des figures

[0006] L’invention sera mieux comprise grâce à la description détaillée qui va suivre en se référant aux dessins annexés dans lesquels: <tb>Fig. 1a:<sep>Schéma de principe de l’horloge CPT <tb>Fig. 1b:<sep>Schéma de principe de l’oscillateur Raman <tb>Fig. 2:<sep>Schéma simplifié de l’invention <tb>Fig. 3:<sep>Présentation schématique éclatée du dispositif de l’invention avec géométrie à angle droit et à double passage <tb>Fig. 4:<sep>Présentation schématique de la conception du dispositif de l’invention avec géométrie à angle droit et double passage <tb>Fig. 5:<sep>Présentation schématique éclatée du dispositif de l’invention avec géométrie droite et à double passage <tb>Fig. 6a:<sep>Présentation schématique de la conception du dispositif de l’invention avec géométrie droite et double passage, particulièrement adaptée à l’implémentation du concept de l’horloge atomique CPT <tb>Fig. 6b:<sep>Présentation schématique de la conception du dispositif de l’invention avec géométrie droite et double passage, particulièrement adaptée à l’implémentation du concept de l’oscillateur Raman <tb>Fig. 7:<sep>Présentation schématique de la conception du dispositif de l’invention avec géométrie à angle droit et double passage, particulièrement adaptée à l’implémentation du concept de l’oscillateur Raman

Description détaillée

[0007] La fig. 1a illustre le schéma de principe de l’horloge atomique CPT comprenant une diode laser 102, une lame λ/4 (ou lame quart d’onde) 105, une cellule à gaz (atomique) 106, un champ magnétique B, un premier photodétecteur 108, une électronique de contrôle (A) et un oscillateur micro-onde (C). Le faisceau laser ayant traversé la cellule à gaz 106 est capté par le premier photodétecteur 108 et est utilisé par l’électronique de contrôle pour stabiliser la fréquence du laser (B) et la fréquence de l’oscillateur microonde (C).

[0008] La fig. 1b illustre le schéma de principe d’un oscillateur Raman en boucle fermée comprenant une diode laser 102, une lame λ/4 (ou lame quart d’onde) 105, une cellule à gaz (atomique) 106, un champ magnétique B, un premier photodétecteur 108, un diviseur de fréquence microonde, et un amplificateur RF. Le faisceau laser émis par la diode laser 102 subit dans la cellule à gaz 106 une interaction lumière-atome qui génère un faisceau complémentaire appelé faisceau Raman. Les deux faisceaux de lumière sont captés par le premier photodétecteur 108 et le battement de fréquences de ces deux faisceaux est amplifié et utilisé comme rétroaction sur le laser pour fermer la boucle microonde de l’oscillateur Raman.

[0009] La fig. 2 illustre le principe de base de l’invention. Dans cette figure, la polarisation du faisceau est symbolisée par des traits lorsque celle-ci est perpendiculaire à la polarisation du faisceau émis par le laser et par des cercles pleins lorsqu’elle y est parallèle. La polarisation circulaire est notée «σ». La source laser 102 produit un faisceau laser qui est en général polarisé linéairement et qui est dirigé vers le polariseur 103, dont l’axe de transmission est orienté de manière à laisser passer le faisceau laser en partie ou en totalité, puis vers le séparateur 101 dont le pourcentage de séparation est prédéfini. Une partie du faisceau est ainsi réfléchie vers le photodétecteur 108b. Le séparateur transmet l’autre partie du faisceau vers une lame quart d’onde 105. Le rôle de la lame 105 est de changer la polarisation linéaire du faisceau laser vers une polarisation circulaire. En effet, l’interaction entre la lumière et les atomes de la cellule à gaz 106 est optimale lorsqu’elle est réalisée avec un faisceau de polarisation circulaire. Une partie du faisceau sortant de la cellule à gaz 106 est ensuite réfléchi par un miroir 107, ce qui inverse le sens de sa polarisation circulaire, et traverse ainsi une seconde fois la cellule à gaz 106. En sortant de la cellule à gaz 106, le faisceau atteint la lame quart d’onde 105. Selon le pourcentage de séparation prédéfini du séparateur 101, ce faisceau est en partie dévié et atteint le photodétecteur 108a. Une autre partie de ce faisceau est transmise par le séparateur 101 et est atténuée par le polariseur 103 car sa polarisation est perpendiculaire à celle de l’axe de transmission du polariseur 103, la source laser 102 étant ainsi protégée des rétro-réflexions. Une faible partie du faisceau ayant traversé la cellule à gaz 106 est transmise par le miroir 107 et captée. par le photodétecteur 109.

[0010] Un exemple de réalisation plus complet est illustré à la fig. 3 (schéma éclaté). Le séparateur 101 est réalisé sous la forme d’un cube séparateur. Ce cube permet d’implémenter une double traversée de la cellule à gaz 106 qui multiplie par deux l’interaction entre la lumière du laser et le milieu atomique. On obtient un meilleur signal atomique et ainsi une meilleure stabilité de la fréquence de l’horloge atomique.

[0011] Sur la fig. 3, l’ensemble optique est basé sur un cube miniature 101 dont les côtés sont de préférence inférieurs ou égaux à 1 mm, le cube 101 faisant office de séparateur. Selon un mode standard, le volume du cube est de typiquement 1 mm<3>.

[0012] Le faisceau de lumière de la diode laser 102 arrive sur l’un des côtés du cube 101. Selon un mode de réalisation, la diode laser est de type semi-conducteur à cavité verticale et à émission de surface (VCSEL) émettant un faisceau divergeant de lumière à 795 nm. Dans d’autres modes de réalisation, d’autres types de diodes laser ayant des longueurs d’ondes variant typiquement de 780 nm à 894 nm peuvent être utilisés pour une cellule à gaz contenant du Rubidium ou du Césium. Ce choix est dicté par la composition atomique de la cellule à gaz. Selon un mode de réalisation, une lentille de collimation peut être ajoutée devant la diode laser pour produire un faisceau laser non-divergeant.

[0013] Selon un mode standard, la lumière produite 112 par le laser a une polarisation linéaire, passe par le polariseur 103 et est atténuée par un filtre neutre absorbant 104. Un type différent de filtre peut être utilisé dans d’autres modes de réalisation. La présence de ce filtre n’est pas nécessaire à l’invention. Une lame quart d’onde 105 est placée en sortie de cube contre la face d’où sort le faisceau laser dévié par le séparateur 101, soit à angle droit du faisceau incident au cube. L’axe rapide de la lame quart d’onde 105 est orienté de telle sorte que la polarisation linéaire incidente 113 est modifiée vers une polarisation circulaire 114 selon un premier sens de rotation. Dans d’autres modes de réalisation, la lame quart d’onde 105 est orientée de telle sorte que la polarisation linéaire incidente 113 est modifiée vers une polarisation circulaire selon un sens de rotation inverse au premier. Le rayon laser de polarisation circulaire 114 traverse la cellule à gaz 106. Selon un mode standard, la cellule à gaz est réalisée en verre-silicium-verre par des techniques MEMS (microsystème électromécanique) avec un volume intérieur de typiquement 1 mm<3> et remplie avec un milieu absorbant de type vapeur atomique de métal alcalin (Rubidium ou Césium), et un mélange de gaz tampon. Selon un mode standard, la cellule à gaz est remplie avec du Rubidium-87 et un mélange d’azote et d’argon comme gaz tampon. Dans d’autres formes de réalisations, d’autres types de cellules peuvent être remplies avec des gaz intérieurs différents. Selon un mode particulier, une cellule miniature cylindrique peut être utilisée. Selon un autre mode particulier, la cellule à gaz peut être intégrée dans le cube 101. La cellule 106 peut être remplie avec d’autres types de vapeur métallique alcaline (rubidium-85, rubidium naturel, césium-133 par exemple) et d’autres types de gaz tampon (Xe, Ne par exemple).

Mode de réalisation de l’horloge CPT

[0014] La fig. 4 illustre la conception du dispositif pour l’horloge CPT. Selon un mode de réalisation standard (boîtier à angle droit), le pourcentage de séparation du séparateur 101 est prédéfini de manière à avoir une transmission majoritaire et une réflexion minoritaire d’au moins 50% et de moins de 50%, préférentiellement d’au moins 75% et de moins de 25%, idéalement d’environ 90% et 10% respectivement.

[0015] Après son interaction avec les atomes de la vapeur de métal alcalin, le faisceau de lumière 114 polarisé circulairement est majoritairement réfléchi par un miroir 107. Dans un mode de réalisation CPT standard, la fenêtre de sortie de la cellule à gaz 106 est recouverte de métal (argent ou or, par exemple) pour jouer le rôle de réflecteur. Dans un autre mode de réalisation, le revêtement de la fenêtre de sortie de la cellule à gaz peut être un miroir diélectrique. La transmission du réflecteur 107 peut être choisie de manière à ce qu’une faible partie de la lumière soit transmise vers le photodétecteur 109. La lumière rétro-réfléchie 115 passe à travers et interagit une seconde fois avec le milieu atomique (double passage). En sortie de cellule, le faisceau traverse la lame quart d’onde 105 qui transforme sa polarisation circulaire en polarisation linéaire 116, perpendiculaire à l’axe de transmission du polariseur 103, et est majoritairement transmis par le cube séparateur miniature 101. Ce faisceau de lumière transmis 117 atteint le photodétecteur 108a qui enregistre le spectre d’absorption et plus spécifiquement la diminution d’absorption due au processus de piégeage cohérent de population (CPT). Dans un mode de réalisation CPT standard, le photodétecteur 108a est un photodétecteur de type silicium. Dans d’autres modes de réalisation CPT, différents types de photodétecteurs peuvent être utilisés. La partie minoritaire 119 du faisceau 116 dévié par le séparateur 101 est atténuée par le polariseur 103 et ne perturbe ainsi pas le laser. Dans un mode de réalisation particulier, le photodétecteur 108a peut être déplacé et peut remplacer le miroir 107. Dans ce cas particulier, une version à passage unique du modèle 100 serait créée. Le second photodétecteur 108b enregistre le faisceau de lumière 118 transmis initialement par le cube séparateur miniature 101. De cette manière, la puissance de sortie de la source laser 102 peut être mesurée et réglée par une boucle d’asservissement dédiée. Les diaphragmes 110 et 111 sont utilisés pour éviter qu’une lumière indésirable n’atteigne les photodétecteurs si la taille du faisceau laser est supérieure aux dimensions des faces du cube séparateur miniature 101. La lumière enregistrée par le photodétecteur 109 situé après le miroir 107 peut être utilisée pour différents types d’asservissement tels que fréquence du laser ou température de la cellule.

[0016] Sur la fig. 6a et selon un mode de réalisation à géométrie droite (schéma éclaté du boîtier à géométrie droite illustré sur la fig. 5), le pourcentage de séparation du cube séparateur est prédéfini de manière inverse à celle décrite ci-dessus (boîtier à angle droit), à savoir une transmission minoritaire et une réflexion majoritaire de moins de 50% et d’au moins 50%, préférentiellement de moins de 25% et d’au moins 75%, idéalement d’environ 10% et 90% respectivement. La conception à double passage optique droit ainsi obtenue 200 (le codage numérique commence à 200 pour la conception 200) est très similaire à la conception à angle droit et double passage 100 (voir fig. 4). Le rôle du séparateur 201 est ainsi inversé afin que la partie minoritaire du faisceau provenant de la source laser 102 soit transmise plutôt que déviée. Pour sa part, le faisceau rétro-réfléchi 216 est alors majoritairement dévié vers le photodétecteur 208a. La différence principale dans l’arrangement des différents éléments comparée à la conception 100 réside dans la position de l’entité cellule «cellule à gaz 206, lame quart d’onde 205, miroir 207 et photodétecteur 209». Dans le modèle 200 de la fig. 6, l’entité cellule à gaz est placée au-dessus du cube séparateur 201 et est donc située vis-à-vis du laser 102. Le photodétecteur 208b est placé à angle droit, où le faisceau de lumière émis par le laser est réfléchi par le cube séparateur 201 et est utilisé pour la mesure de la puissance laser. A part ces différences, le principe de fonctionnement de la conception 200 est le même que pour le modèle 100.

Mode de réalisation de l’oscillateur Raman

[0017] La fig. 7 illustre un mode de réalisation particulièrement adapté au concept de l’oscillateur Raman. Selon un mode de réalisation standard (boîtier à angle droit), le pourcentage de séparation du séparateur 101 est prédéfini de manière à avoir une transmission minoritaire et une réflexion majoritaire de moins de 20% et d’au moins 80%, préférentiellement de moins de 10% et d’au moins 90%, plus préférentiellement égal ou inférieur à 2% et égal ou supérieur à 98%, idéalement d’environ 1% et 99% respectivement. Après son interaction avec les atomes de la vapeur de métal alcalin, le faisceau de lumière incident 114a et le faisceau de lumière généré par la diffusion Raman stimulée (appelé faisceau Raman) 114b sont réfléchis par un miroir 107. Dans un mode de réalisation Raman standard, le miroir 107 est réfléchissant (couche réfléchissante d’or ou d’argent ou miroir de Bragg fait de couches diélectriques), il est incliné (typiquement de 2 à 3 degrés) et est concave avec une longueur focale choisie pour focaliser les faisceaux de lumière rétro-réfléchis 115 (faisceaux incident et Raman) sur le photodétecteur 108a. Le miroir 107 a une transmission typique de quelques pourcents. Ces pourcents de lumière transmise atteignent la surface du photodétecteur 109 utilisé pour mesurer le spectre d’absorption et pour stabiliser la fréquence optique du laser. Dans une réalisation Raman différente, la fenêtre de sortie de la cellule à gaz 106 est concave, revêtue d’argent (ou d’un autre métal, comme par exemple l’or ou même un miroir de Bragg fait de couches diélectriques) et joue le rôle de réflecteur. Dans une autre réalisation Raman, le miroir est plan et une lentille est utilisée pour focaliser le faisceau sur le photodétecteur 108a. Si l’intensité du faisceau Raman est suffisante, il est également possible de se passer de moyen de focalisation.

[0018] Les faisceaux de lumière rétro-réfléchis 115 (incident et Raman) passent à travers et interagissent une seconde fois avec le milieu atomique (double passage). La lame quart d’onde 105 transforme ces faisceaux de lumière polarisés circulairement en faisceaux de lumière de polarisation linéaire. Ces faisceaux de lumière sont majoritairement dévié 119 (incident et Raman) et atteignent le premier photodétecteur 108a qui enregistre le battement de fréquences entre le faisceau incident et le faisceau Raman. Dans un mode de réalisation Raman standard, le premier photodétecteur 108a est un photodétecteur de type semi-conducteur à grande vitesse (fait de Si, GaAs ou InGaAs) qui est positionné au foyer du miroir concave 107. Dans d’autres modes de réalisation Raman, différents types de photodétecteurs à grande vitesse peuvent être utilisés. Le second photodétecteur 108b enregistre la lumière 118 provenant directement du laser 102 et transmise initialement par le cube séparateur miniature 101. De cette manière, la puissance de sortie de la source laser 102 peut être mesurée et réglée par une boucle d’asservissement dédiée. Le photodétecteur 121 enregistre le faisceau rétro-réfléchi 117 transmis par le séparateur 101. Les diaphragmes 110 et 111 sont utilisés pour éviter qu’une lumière indésirable n’atteigne les photodétecteurs si leurs dimensions sont supérieures à celles du cube séparateur miniature 101.

[0019] La fig. 6b illustre la représentation schématique du boîtier à géométrie droite 200 à double passage du mode de réalisation Raman. Toutes les références numériques correspondent au modèle 100 du mode de réalisation Raman et commencent par «2» au lieu de «1».

[0020] Avantages de la conception à double passage avec polariseur:

[0021] Comme mentionné ci-dessus, les avantages de la présente invention résident dans l’utilisation d’un cube central (cube séparateur) dans une conception à double passage. Pour un chemin d’absorption identique, la conception à double passage permet l’utilisation d’un dispositif plus compact comparé à la conception à un seul passage. Globalement, la conception à double passage avec un cube séparateur central offre une option compacte, robuste et très polyvalente avec beaucoup d’avantages par rapport aux conceptions connues.

[0022] La polyvalence de la présente conception est due aux différents rôles joués par le cube séparateur central. Ce dernier joue le rôle d’un ancrage robuste et stable qui simplifie la conception mécanique. Le cube séparateur central joue le rôle d’un isolant thermique en évitant aux photodétecteurs d’être chauffés par la cellule à gaz ou la diode laser, tous deux chauffés à une température d’environ 80 °C. Associé au polariseur et à la lame quart d’onde, l’ensemble joue le rôle d’un isolateur optique et d’un filtre. La lumière qui entre dans la lame quart d’onde est parfaitement polarisée linéairement, ce qui permet une polarisation circulaire unique et ainsi un rendement d’interaction lumière-atomes optimal. Après une double interaction avec le milieu atomique, le faisceau de lumière sortant est filtré de manière à ce que la majeure partie de la lumière atteigne le photodétecteur. La partie du faisceau qui est rétro-réfléchie en direction de la diode laser est bloquée par le polariseur, ce qui évite de perturber l’émission du faisceau laser et permet la réalisation pratique d’un dispositif à double passage.

[0023] Cette isolation thermique permet également un contrôle de température séparé et sans interférence de la cellule à gaz et de la diode laser. Enfin, la conception à cube séparateur central avec deux photodétecteurs permet de mesurer simultanément le signal d’horloge et la puissance de sortie de la diode laser. Dans d’autres conceptions, la mesure de puissance laser et les mesures CPT sont effectuées au moyen d’un seul photodétecteur, des conceptions dans lesquelles les influences de la température de la cellule à gaz et la puissance de sortie intrinsèque de la diode laser sur l’amplitude du signal du photodétecteur ne peuvent pas être différentiées.

Claims (5)

1. Dispositif pour horloge atomique comprenant une source laser (102) générant un faisceau laser, un séparateur (101) permettant de dévier et de laisser passer une partie du faisceau laser selon un pourcentage prédéfini, une lame quart d’onde (105) modifiant la polarisation linéaire du faisceau laser en une polarisation circulaire et inversement, une cellule à gaz placée sur le faisceau laser de polarisation circulaire, un miroir (107) renvoyant le faisceau laser vers la cellule à gaz (106), et un premier photodétecteur (108a), le séparateur (101) étant placé entre la source laser (102) et le miroir (107), la lame quart d’onde (105) étant placée entre le séparateur (101) et le miroir (107), la cellule à gaz (106) étant placée entre la lame quart d’onde (105) et le miroir (107), de telle sorte que la polarisation du faisceau provenant de la source laser (102) via le séparateur (101) et arrivant sur la lame quart d’onde (105) est linéaire selon le premier angle et est modifiée par la lame quart d’onde (105) en polarisation circulaire, et ainsi que la polarisation circulaire du faisceau réfléchi par le miroir (107) et traversant une seconde fois la cellule à gaz (106) est modifiée en polarisation linéaire selon le second angle par la lame quart d’onde (105), le séparateur (101) acheminant une partie du faisceau rétro-réfléchi vers le premier photodétecteur (108a), caractérisé en ce que le dispositif comporte de plus un polariseur (103) placé entre la sortie du faisceau laser et le séparateur afin de protéger la source laser des rétro-réflexions provenant des différents éléments optiques composant le dispositif.

2. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu’il comprend un second photodétecteur (109), placé derrière le miroir (107), ledit miroir étant semi-transparent et laissant passer une partie du faisceau laser, ledit second photodétecteur (109) servant à l’asservissement en fréquence optique du laser et/ou à l’asservissement de la température de la cellule (106).

3. Dispositif selon la revendication 1 ou 2, caractérisé en ce qu’il comprend un troisième photodétecteur (108b) placé après le séparateur de telle sorte qu’une partie du faisceau laser atteigne ledit deuxième photodétecteur (108b) sans avoir traversé la cellule à gaz (106).

4. Dispositif selon l’une des revendications 1 à 3, caractérisé en ce qu’il comprend un diaphragme (110) placé entre le séparateur et la cellule à gaz (106), ce diaphragme réduisant la taille du faisceau laser.

5. Dispositif selon l’une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce qu’il comprend un deuxième diaphragme (111) placé entre le séparateur et la cellule à gaz (106), ce diaphragme réduisant la taille du faisceau laser.