DE4304178A1

DE4304178A1 - Aktives gefaltetes Resonatorsystem

Info

Publication number: DE4304178A1
Application number: DE19934304178
Authority: DE
Inventors: Stefan Dipl Phys Heinemann; Axel Dipl Ing Mehnert; Peter Dr Peuser; Nikolaus Dipl Phys Schmitt
Original assignee: Deutsche Aerospace AG
Current assignee: Airbus Defence and Space GmbH
Priority date: 1993-02-12
Filing date: 1993-02-12
Publication date: 1994-08-18
Anticipated expiration: 2013-02-13
Also published as: DE4304178C2

Description

Die Erfindung bezieht sich auf ein aktives gefaltetes Resonatorsystem gemäß dem Oberbegriff des Anspruchs 1.

Diodengepumpte Festkörperlaser sind in verschiedenen Ausführungsformen bekannt, wobei im allgemeinen das longitudinale Pumpen eines Laser mediums mit Laserdioden bevorzugt verwendet wird, weil damit der effi zienteste Laserbetrieb, insbesondere im Grundmode TEMoo, erreicht werden kann, denn nur so ergibt sich eine optimale Überlappung der Resonator mode mit dem durch den Pumpstrahl erzeugten Inversionsprofil. Allerdings ist die Skalierbarkeit solcher longitudinal gepumpter Laser wegen der von einer einzigen Laserdiode maximal zur Verfügung stehenden Pumplei stung sehr eingeschränkt.

Gemäß dem bisherigen Stand der Technik ist die maximale Pumpleistung entlang der Achse eines Laserresonators auf gegenwärtig 6 Watt begrenzt, da man die Strahlung zweier 3 W-Laserdioden durch Polarisationskopplung summiert, wenn nicht fasergekoppelte Laserdioden benutzt werden, die seit kurzem kommerziell mit einer cw-Ausgangsleistung von 10 W zur Ver fügung stehen.

Bei der Verwendung eines sogenannten zig-zag-slab-Laserkristalls gemäß dem Stand der Technik wird - wie die Fig. 2 veranschaulicht - der Strahlengang wiederholt an den meist totalreflektierenden Kristallflä chen gespiegelt, so daß an den Reflexpunkten quasi-longitudinale Pumpbe dingungen vorhanden sind. Hierbei ist es möglich, zum Pumpen sowohl ein zelne Laserdioden mit einer schmalen Emissionsfläche, bei typischen 1 W- und 3 W-Dioden 200 µm bzw. 500 µm breit, zu verwenden, als auch die leistungsstärksten, meist 10 mm breiten Hochleistungslaserdioden für cm- oder quasi-cw-Betrieb anzukoppeln. Wenn letztere verwendet werden, die nach dem Stand der Technik bis zu 20 W cw- oder auch 300 W Pulsleistung im quasi-cw-Betrieb leisten, hat man den Übergang zum transversalen Pum pen vollzogen, da nun nicht mehr gezielt in das Modenvolumen eingekop pelt wird, sondern ein größerer Bereich mit der Laserdiodenstrahlung ge pumpt wird. Ein solcher "zig-zag-slab-Laserkristall" hat gegenüber dem transversalen Pumpen eines zylindrischen Laserkristalls den Vorteil, daß ein großer Teil der Pumpstrahlung direkt in die Lasermode eingekoppelt werden kann, ohne daß diese Pumpstrahlung vorher schon in dem Bereich des aktiven Mediums absorbiert würde, wo sich keine Lasermode ausbilden kann.

Durch die DE 40 04 071 ist eine Resonatoranordnung bekannt, die mittels zweier rechtwinkliger Prismen gefaltet wird. In diesem Falle bestehen die beiden Prismen aus Glas oder einem anderen optisch transparenten, nicht absorbierenden Material und dienen zur Aufspaltung des Resonator moden-Strahlganges in mehrere zueinander parallele Modenstücke in dem laseraktiven Medium, das sich zwischen den Prismen befindet (s. Fig. 13). Das Lasermedium, beispielsweise ein Kristall, wird dann in üblicher Weise senkrecht zum Strahlverlauf gepumpt.

Aus R. Scheps u. J.F. Myers, IEEE j. Quant. Electron., Vol. 28 (1992) S. 1640 ist bekannt, eine Laseranordnung, bei der der Laserkristall die Form eines rechtwinkligen Prismas hat, zu konzipieren. Hier wird jedoch nur ein einziges Prisma verwendet (s. Fig. 14) und der Strahlengang wird daher nur einmal - und zwar an der Hypothenuse - reflektiert, wobei ein hochreflektierender Spiegel auf der Kathetenfläche aufgebracht ist, so daß die Lasermode in sich selbst hin und zurück reflektiert wird.

Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, einen Laserresonator der ein gangs genannten Art zu schaffen, bei dem in einer sehr kompakten Anord nung viele Reflexionspunkte in einem engen Abstand voneinander erzeugt werden, so daß an allen diesen Stellen Pumpstrahlung quasi longitudinal in das aktive Medium eingekoppelt werden kann und gleichzeitig ein großer Füllfaktor erreicht wird, was bedeutet, daß das Modenvolumen einen sehr großen Teil des Lasermediums ausfüllt, um so einen hohen Wir kungsgrad sowie eine hohe Leistung zu erreichen.

Diese Aufgabe wird durch im Anspruch 1 aufgezeigten Maßnahmen gelöst. In den Unteransprüchen sind Ausgestaltungen und Weiterbildungen angegeben und in der nachfolgenden Beschreibung sind Ausführungsbeispiele erläu tert und in den Figuren der Zeichnung dargestellt. Es zeigt

Fig. 1 ein Ausführungsbeispiel der vorgeschlagenen Resonatorkonfigura tion mit dem entsprechenden Strahlengang,

Fig. 2 ein Ausführungsbeispiel nach dem bisherigen Stand der Technik,

Fig. 3 ein Ausführungsbeispiel einer weiteren erfindungsgemäßen Resona torkonfiguration, bei der unterschiedliche Prismen verwendet werden,

Fig. 4 ein Ausführungsbeispiel einer nächsten Resonatorkonfiguration, bei der zwei Prismen miteinander an den Hypothenusenflächen kontaktiert sind,

Fig. 5 ein Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 1, bei dem zwischen einem Spiegel und einem -prisma ein passiver Güteschalter angeordnet ist,

Fig. 6 ein Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 1, das quasi longitudinal an mehreren Stellen an den Kathetenflächen gepumpt wird,

Fig. 7 ein Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 1, bei dem transversal an den Kathetenflächen gepumpt wird,

Fig. 8 ein Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 1, bei dem transversal von einer der dreieckförmigen Prismenoberflächen aus gepumpt wird,

Fig. 9 ein Ausführungsbeispiel eines aus dem Prismenpaar gebildeten Ringlasers,

Fig. 10 ein Ausführungsbeispiel eines Rersonators, bei dem sowohl auf den Kathetenflächen als auch auf den Dreiecksprismenoberflächen Reflexionspunkte der Lasermode erzeugt werden,

Fig. 11 ein Ausführungsbeispiel eines Resonators mit einem trapezförmi gen Faltungselement aus einem laseraktiven Material,

Fig. 12 ein Ausführungsbeispiel gemäß Fig. 11 mit Brewsterfläche,

Fig. 13 ein Ausführungsbeispiel eines gefalteten Resonatoraufbaus gemäß dem Stand der Technik,

Fig. 14 ein weiteres Ausführungsbeispiel des Standes der Technik.

Wie in Fig. 1 skizziert ist, stehen sich in einem Laserresonator zwei rechtwinklige flache Prismen aus laseraktivem Material (Kristall oder Glas), das mit Ionen der Lanthanide dotiert ist, z. B. Nd:VAG, mit den Hypothenusenflächen derart gegenüber, daß an den Kathetenflächen mehrere Reflexionspunkte entstehen und im Lasermedium ein vielfach gekreuzter Strahlengang entsteht. Die Reflexion kann durch Totalreflexion oder mit tels einer auf die reflektierenden Flächen des Lasermediums aufgebrach ten dielektrischen oder metallischen reflektierenden Schicht erfolgen.

Die Prismen sind an den Hypothenusenflächen bei der Laserwellenlänge antireflektierend beschichtet. Damit ist eine Geometrie geschaffen, mit der Pumpstrahlung unter sehr günstigen Verhältnissen quasi longitudinal an den Kathetenflächen in das Modenvolumen eingekoppelt werden kann. Durch das aus dieser Faltungsgeometrie resultierende dichte Netz aus dem hin- und zurücklaufenden Strahl 13 wird ein hoher Füllfaktor erreicht, d. h. das laseraktive Medium vom Modenvolumen zu einem hohen Grade aus gefüllt, was einerseits auch günstig für das quasi longitudinale bzw. transversale Pumpen von den Katheten aus ist, andererseits sich jedoch besonders auch für das Pumpen orthogonal zur dreieckförmigen Prismen oberfläche anbietet. Es sei betont, daß hierbei der wesentliche Teil der Pumpstrahlung direkt in die Lasermode eingekoppelt wird, da die Laser mode an den äußeren Rand des Lasermediums heranreicht, ähnlich den Ver hältnissen beim longitudinalen Pumpen, was zu einer großen Pumpeffizienz führt.

Zum optischen Pumpen an den Kathetenflächen können mehrere einzelne Laserdioden 23 mit schmaler Emissionsfläche verwendet werden, wie in der Fig. 6 skizziert ist, ferner mit Laserdioden gekoppelte Lichtwellenlei ter oder ein- bzw. zweidimensionale Hochleistungslaserdiodenarrays 14 (Fig. 7). Die für den Betrieb des Lasers bei höheren Leistungen beson ders wichtigen Voraussetzungen für eine optimale Kühlung ist dadurch gewährleistet, daß die Prismen 11, 12 nur wenige mm dick sind und eine oder beide der dreieckigen Prismenoberflächen zur Kühlung verwendet wer den können.

Diese dreieckige Prismenoberfläche eignet sich zum Pumpen mit ein- oder zweidimensionalen Hochleistungslaserarrays und wegen des außerordentlich dichten Netzes aus Lasermodenstücken ganz besonders auch für die ober flächenemittierende, flächige Laserdiodenanordnungen 15. Die Kühlung kann in diesem Falle auf der gegenüberliegenden Seite, beispielsweise mit Mikrokühlern 16, erfolgen (Fig. 8).

Die Prismen können unterschiedliche Abmessungen haben, wobei durch die Wahl der Abmessungen des zweiten Prismas sowie durch den Grad der seit lichen Versetzung der Strahleintritt und -austritt auf verschiedene Sei ten der Prismenanordnung gelegt werden kann (Fig. 3). Eines der Prismen kann auch aus einem anderen laseraktiven Material oder auch einem nicht laseraktiven, optisch transparenten Material, beispielsweise Glas, ge fertigt sein, wobei im letzten Falle nur das andere Prisma zum optischen Pumpen verwendet wird.

Werden beide Prismen an ihren Hypothenusenflächen miteinander kontak tiert, so entsteht eine mechanisch sehr stabile, quasi-monolithische Prismenanordnung (Fig. 4). Dies läßt sich zu einer noch rigideren Aus führung fortführen, indem eine der Resonatorspiegelschichten 17 auf das freie Stück der Hypothenusenfläche, wo der Strahleintritt bzw. -austritt erfolgt, aufgebracht wird. Wenn nun der zweite Resonatorspiegel, vor zugsweise ein Konkavspiegel mit einem plan-konvexen Substrat, mit der planen Fläche an dem anderen freien Stück des Prismenpaares kontaktiert wird, so entsteht ein äußerst kompakter, mechanisch sehr stabiler akti ver Laserresonator.

Um das Anschwingen parasitärer Moden zu vermeiden, können im Resonator, beispielsweise zwischen den Laserspiegeln und den Prismen oder auch zwischen den Prismen, Modenblenden angebracht werden. Zur Güteschaltung ist ein aktiver oder passiver Q-Schalter verwendbar. In Hinsicht auf einen kompakten und stabilen Aufbau eignet sich besonders ein passiver kristalliner Q-Schalter, wie zum Beispiel ein mit tetravalentem Chrom dotiertes YAG-Material oder auch Forsterit. Hierbei kann ein geeignet geschliffenes, poliertes und mit einer antireflektierenden Schicht ver gütetes Kristallstück 18 aus einem solchen Material zwischen dem Auskop pelspiegel und einem Prisma so angebracht werden, daß eine Kontaktierung der Komponenten und somit ein mechanisch rigider Aufbau erreicht wird, die in Fig. 5 skizziert ist.

Zur Bildung eines Ringresonators, wie er in Fig. 9 vereinfacht darge stellt ist, eignet sich auch ein Rechteck-Prismenpaar. In diesem Fall stehen sich beide Prismen so gegenüber, daß ein in sich geschlossener, ringförmiger Modenverlauf entsteht. Vorzugsweise werden zwei gleichgroße Prismen ohne seitlichen Versatz an den Hypothenusenflächen gegenüberge stellt und gegebenenfalls miteinander kontaktiert. Zwischen den beiden Prismen können dann weitere, für den Betrieb eines Ringlasers erforder liche Intracavity-Elemente 19 eingefügt werden, wie beispielsweise Faraday-Rotator zur Definition der Umlaufrichtung der Lasermode, ein Polarisator und Modenblenden. Die Reflexion an den Kathetenflächen kann wiederum über Totalreflexion oder auch mittels reflektierender Schichten erfolgen, wobei eine der Kathetenflächen so beschichtet sein muß, daß ein Teil der resonatorinternen Strahlung ausgekoppelt wird.

In einer speziellen Ausführungsform des Erfindungsgedankens wird anstel le der antireflektierenden Schicht auf der Hypothenusenfläche 22 diese selbst so geschliffen und poliert, daß sie mit einer dreieckförmigen Prismenoberfläche einen Winkel R - 90 - R_B bildet, wobei R_B der Brewsterwinkel ist. Damit wird erreicht, daß zusätzlich zu dem netz förmigen Strahlengang in der Prismenebene nun noch ein zickzackförmiger Strahlenverlauf in den hierzu orthogonalen Schichtebenen stattfindet, somit nicht nur an den Kathetenoberflächen Reflexionspunkte entstehen, sondern auch sehr zahlreiche solcher Reflexionspunkte an den Dreiecks oberflächen der Prismen. Da in der Umgebung solcher Reflexionspunkte besonders günstige Verhältnisse für die Einkopplung von Pumpstrahlung in das Modenvolumen vorhanden sind, hat man somit eine für das optische Pumpen eines Festkörperlasers praktisch optimale Laserkonfiguration. Bei der Wahl der Abmessungen des Prismas muß beachtet werden, daß die Re flexionspunkte nicht unmittelbar an der Kante der Kathetenflächen lie gen, da sonst Beugung den Laserbetrieb beeinträchtigen kann. In dieser Anordnung können beide Prismen mit solchen Brewster-Hypothenusenflächen versehen sein oder auch eines der Prismen wie in den weiter oben be schriebenen Anordnungen ausgeführt sein.

Viele Reflexionspunkte an den Dreiecksflächen der Prismen lassen sich auch erzeugen, wenn eine der Kathetenflächen mit einer Dreiecksfläche einen Winkel von vorzugsweise 45 Grad bildet.

Die Ausbildung eines Teils der Hypothenusenfläche eines laseraktiven Prismas als sogenannte Brewsterfläche ermöglicht eine weitere Vereinfa chung der oben beschriebenen Ringlaseranordnung, da hierdurch für eine der beiden Umlaufrichtungen der Lasermode im Ringresonator eine Dämpfung erzeugt wird (Fig. 9a). Dies folgt aus der sich ergebenden Polarisierung des Modenstrahls beim Eintritt vom optisch dünneren Medium (Luft) in das Lasermedium unter dem Brewsterwinkel, die nur für eine der beiden Umlaufrichtungen vorhanden ist. Ein in der anderen Richtung umlaufender Modenstrahl erfährt diese Polarisation nicht. Zusammen mit der Polarisa tion des Modenstrahls durch die Totalreflexion an den Prismenflächen entsteht hierdurch die für die Ausbildung eines Ringlaserstrahls erfor derliche Dämpfung für eine der Umlaufrichtungen.

Der bisher beschriebene gefaltete Resonator birgt noch eine weitere Fal tungsgeometrie in sich. Schneidet man nämlich ein Prisma parallel zu einer Kathetenfläche in einem solchen Abstand, daß die der Kathete am nächsten liegenden Modenkreuzungspunkte auf der neu entstandenen Fläche liegen, so entsteht ein neuer gefalteter Resonator mit nur einem, nun trapezförmigen Faltungselement, das wiederum die im Falle des Prismen paares vorhandenen Vorteile für das Diodenpumpen aufweist (Fig. 11). Das heißt: mehrere Reflexionspunkte und ein dichtes Modennetz werden mit einer relativ einfachen Geometrie des Lasermediums erzeugt, so daß ein sehr kompakter Resonator für die optische Anregung mit Laserdioden ent steht. Diese trapezförmige Anordnung kann man leicht in eine andere Modifikation überführen, indem man die abgeschrägte Fläche 20, die einen Winkel R von 45° mit der ursprünglichen Kathete bildet, nun unter einem solchen Winkel - R_B ausführt, daß ein parallel zu den langen Seiten einfallender Modenstrahl unter dem Brewsterwinkel R_B einfällt (Fig. 12). In diesem Fall ist eine antireflektierende Beschichtung der abgeschrägten Fläche nicht erforderlich. Die Abmessungen des trapezför migen Kristalls sollen dabei so gewählt werden, daß die Reflexionspunkte nicht an den Kristallkanten zu liegen kommen, insbesondere auch der Re flexionspunkt an der rückwärtigen Fläche 21.

Claims

1. Aktiv gefaltetes Resonatorsystem, bei dem das laseraktive Kristall- oder Glas-Material, welches mit Ionen der "seltenen Erden" dotiert ist, selbst den Strahlengang mehrfach faltet, dadurch gekennzeichnet, daß die Faltung der Resonatormode dergestalt erfolgt, daß zwei Rechteck-Prismen (11, 12), von denen mindestens eines aus einem laseraktiven Material be steht, vorzugsweise mit ihren Hypothenusenflächen so einander gegenüber positioniert sind, daß sich eine vielfache Reflexion der Lasermode in den Prismen ergibt und die Pumplichtstrahlung (13) von mehreren Hochleistungs laserdioden (23) in mehrere oder alle Reflexionspunkte an den Prismenflä chen effizient an das Modenvolumen angekoppelt werden.

2. Resonatorsystem nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Strahlführung in den Prismen (11, 12) so erfolgt, daß an deren Katheten flächen entweder Totalreflexion erfolgt oder aber die Kathedenflächen re flektierend beschichtet sind, so daß auch andere Reflexionswinkel auftre ten können.

3. Resonatorsystem nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Hypothenusenflächen der Prismen (11, 12) miteinander kontaktiert und antireflektierend beschichtet sind, wobei auf die antireflektierende Beschichtung im Falle der sogenannten optischen Kontaktierung verzichtet werden kann.

4. Resonatorsystem nach den Ansprüchen 1 bis 3, dadurch gekennzeich net, daß Laserdioden (23) mit schmaler Emissionsfläche, angekoppelte Lichtwellenleiter oder Hochleistungslaserdiodenarrays (14) dem oder den aus laseraktivem Material bestehenden Prisma bzw. Prismen so zugeordnet sind, daß in mehrere oder alle Reflexionspunkte an den Kathetenflächen Pumplichtstrahlung in den Resonator eingekoppelt wird, oder von einer oder mehreren oberen oder unteren Prismenflachseite Pumplichtstrahlung trans versal in die Resonatormode eingekoppelt wird.

5. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekenn zeichnet, daß an einer dreieckförmigen Flachseite mindestens eines laser aktiven Prismas ein Kühler (16) zur Ableitung der im Laserkristall anfal lenden Verlustwärme angebracht ist.

6. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekenn zeichnet, daß als Pumplichtquellen Einzellaserdioden (23), Laserdioden arrays (14) oder flächig emittierende Laserdioden (z. B. Oberflächenemit ter) (15) verwendet werden.

7. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 6, dadurch gekenn zeichnet, daß die Laserdiodenstrahlung über Lichtwellenleiter an den Laserkristall übertragen wird.

8. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 7, dadurch gekenn zeichnet, daß ein oder zwei Resonatorspiegel mit den Hypothenusenflächen fest kontaktiert sind.

9. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 8, dadurch gekenn zeichnet, daß zwischen den Hypothenusen der Prismen (11, 12) oder zwi schen einer Hypothenusenfläche und einem Spiegel (17) Modenblenden zur Modenselektion eingebracht sind.

10. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 9, dadurch gekenn zeichnet, daß zwischen den Hypothenusenflächen oder zwischen einer Hypo thenusenfläche und einem der Spiegel (17) ein Material (18) zum passiven oder aktiven Güteschalten eingebracht ist.

11. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 10, dadurch ge kennzeichnet, daß als Material (18) zum passiven Güteschalten vierwerti ges Cr in YAG oder in YSGG oder Forsterit verwendet wird.

12. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 11, dadurch ge kennzeichnet, daß die Hypothenusenfläche mindestens eines Prismas ganz oder teilweise unter einem Winkel, vorzugsweise 90° minus des Brewster winkels, zur Flachseite des Prismas angeordnet ist, so daß zusätzlich zu den Reflexionen an den Kathetenflächen Reflexionen an den dreieckförmigen Flachseiten des Prismas auftreten.

13. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 12, dadurch ge kennzeichnet, daß die Reflexion an den dreieckförmigen Flachseiten des Prismas durch Totalreflexion erfolgt und diese Flachseiten für die Laser wellenlänge reflektierend beschichtet sind.

14. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 13, dadurch ge kennzeichnet, daß Pumplichtstrahlung in mehrere Reflexionspunkte an den dreieckförmigen Prismenflachseiten eingekoppelt wird.

15. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch ge kennzeichnet, daß die Abmessungen der Prismen (11, 12) so gewählt wird, daß bei Verwendung eines Laserdiodenarrays als Pumplichtquelle die Reflex ionspunkte an den Hypothenusenflächen im Abstand der einzelnen Laserdioden des Arrays angeordnet sind.

16. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 15, dadurch gekennzeichnet, daß die Abmessungen und die seitliche Verschiebung der Prismen so gewählt sind, daß Strahleintritt und Strahlaustritt aus den Prismen (11, 12) auf derselben Hälfte eines der Prismen oder auf unter schiedlichen Hälften beider Prismen erfolgt.

17. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 16, dadurch ge kennzeichnet, daß beide Prismen (11, 12) in ihren Abmessungen so gewählt und in ihrer seitlichen Verschiebung so positioniert sind, daß ein Ring resonator gebildet wird und sich eine in sich geschlossene Resonatormode innerhalb der Prismen ausbildet.

18. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 17, dadurch ge kennzeichnet, daß die Hypothenusenflächen der Prismen (11, 12) antire flektierend und eine der Kathetenseiten teil- oder antireflektierend zur Auskopplung der Lasermode beschichtet sind.

19. Resonatorsystem nach einem der Ansprüche 1 bis 18, dadurch ge kennzeichnet, daß die beiden Prismen an ihren Hypothenusenflächen fest miteinander oder fest mit einem Material, das eine optische Diode bildet, verbunden sind.

20. Aktiv gefaltetes Resonatorsystem, bei dem das laseraktive Kri stall- oder Glasmaterial, welches mit Ionen der "seltenen Erden" dotiert ist, selbst den Strahlengang mehrfach faltet, dadurch gekennzeichnet, daß ein trapezförmiger Teil parallel zu einer Kathetenfläche eines Prismas (11, 12) aus laseraktivem Material geschnitten wird, so daß ein Teilstück entsteht, welches aus zwei parallelen Flächen besteht, eine senkrecht zu diesen stehende Fläche und dieser gegenüberliegend eine Fläche (20) auf weist, welche unter einem Winkel e zu einer der beiden parallelen Flä chen steht und daß der so geformte Kristall eine Lasermoden-Faltung er zielt, bei der ein eingekoppelter Strahl an den beiden parallelen Flächen in abwechselnder Reihenfolge total reflektiert wird, dann unter einem Win kel auf die senkrecht stehende Fläche (20) trifft und dort ebenso total reflektiert wird, darauffolgend durch mehrfache abwechselnde Reflexion zur Eintrittsfläche zurückreflektiert und aus dieser parallel zum eintretenden Strahl austritt.

21. Resonatorsystem nach Anspruch 20, dadurch gekennzeichnet, daß der Strahleintritt und -austritt unter einem Winkel γ zu der Fläche (20) stehen, vorzugsweise unter 90° minus dem Brewsterwinkel.