WO2010054977A1 - Lasererfassungsvorrichtung und lasererfassungsverfahren - Google Patents

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WO2010054977A1
WO2010054977A1 PCT/EP2009/064676 EP2009064676W WO2010054977A1 WO 2010054977 A1 WO2010054977 A1 WO 2010054977A1 EP 2009064676 W EP2009064676 W EP 2009064676W WO 2010054977 A1 WO2010054977 A1 WO 2010054977A1
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point
grid
laser
fourier
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Klaus Schertler
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Eads Deutschland Gmbh
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    • G01S3/00Direction-finders for determining the direction from which infrasonic, sonic, ultrasonic, or electromagnetic waves, or particle emission, not having a directional significance, are being received
    • G01S3/78Direction-finders for determining the direction from which infrasonic, sonic, ultrasonic, or electromagnetic waves, or particle emission, not having a directional significance, are being received using electromagnetic waves other than radio waves
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    • GPHYSICS
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    • GPHYSICS
    • G06COMPUTING; CALCULATING OR COUNTING
    • G06TIMAGE DATA PROCESSING OR GENERATION, IN GENERAL
    • G06T7/00Image analysis
    • G06T7/70Determining position or orientation of objects or cameras

Definitions

  • the invention relates to a laser detection device having the features of the preamble of appended claim 1 and a laser detection method practicable therewith with the steps of the preamble of appended claim 10.
  • a laser detection device and such a laser detection method are known from DE 198 51 010 A1.
  • the invention is intended in particular to solve the problem of rapid and robust detection and localization of laser beam sources - in particular laser threats - by means of a laser warning system.
  • Laser threats are caused, for example, by Laser Range Finder, Laser Target Designators, Laser Beam Riders or Snipers.
  • a laser detection device and a laser detection method in which an interference pattern is generated by detected light and the interference pattern is subsequently examined, whether it has typical laser interferences.
  • an image processing unit is provided with which in particular the symmetry of light spots, the position of a symmetrical light spot structure and the distances of the light spots are to be detected.
  • the aim of the analysis of the interference pattern in the image processing unit is, in particular, a detection of a grid spacing and the position of the grid structure of laser interference points.
  • the prior art does not describe how this analysis can be robust and fast.
  • the invention provides a laser detecting device for detecting laser beams, comprising: an interference image generating device for generating an interference image from detected light radiation, an image pickup device for picking up the interference image, and an image processing unit for processing the interference image picked up by the image pickup device to detect laser beams in the light radiation.
  • the image processing unit comprises a point detection device for detecting a spatially defined point distribution from the interference image, a transformation device for performing a transformation of the point distribution such that a grid spacing between one Point grid is maintained in the dot distribution, the point grid but a fixed, is assigned to the position of the original image independent position, a grid spacing detecting means for detecting a grid spacing in the transformed by the transformation means point grating and a grating position detecting means for detecting the position of the dot grid from the point distribution by filtering with the aid of the grid spacing detected by the grid spacing detection device.
  • the invention further provides a laser detection method, which can be carried out in particular with the laser detection device according to the invention, for detecting laser beams, comprising the steps of: generating an interference image from detected light radiation and
  • Processing the captured interference image to detect laser radiation Processing the captured interference image to detect laser radiation.
  • the processing comprises the following steps: a) detecting a spatially defined point distribution from the interference image, b) performing a transformation of the point distribution such that a grid spacing between a point grid is maintained in the point distribution .
  • the point grid is assigned a fixed position which is independent of its position in the original image, c) detecting a grid spacing in the one transformed according to step b)
  • step c) makes it particularly easy to detect a grid spacing, since the grid spacing detection can take place independently of the original position of a dot grid generated by laser radiation in the interference image and thus preferably always at the same location. For example, a centered spectral image is generated in the transformation, whereby a grid spacing can always be determined from the center.
  • the lattice spacing can be easily determined by examining at points of point lattices with corresponding lattice spacings whether an intensity indicative of laser radiation at these points as a whole can be determined. If a particularly dominant intensity is detected at one or more point gratings with specific grid intervals, this indicates the presence of laser radiation which typically generates a dot grid with such a grid spacing in the interference image.
  • the position of the original dot grating can be easily determined by filtering the original dot image corresponding to such a grating pitch, so that dot grids with such grating pitch are dominant in the filter result and then the position of the dot grating in the filtered image can be easily determined.
  • a Fourier transformation is preferably carried out. If one takes from such a Fourier transformation only the amount, phase information and thus position information are lost. By inverse transformation one then obtains an image in which point grids always appear at the same location (for example centered) independently of the original position, so that grating distance detection can be carried out much more easily and with less computational effort.
  • Fig. 1 is a schematic representation of a laser detection device
  • FIG. 2 shows an interference image of a holographic grating recorded by a camera
  • Fig. 3 is a schematic illustration of a portion of an image processing unit of the laser detection apparatus
  • Fig. 5 is an exemplary dot image generated dot image f (x, y) with false-positive and false-negative detections
  • FIG. 6 shows two exemplary representations of centered spectral images F (u, v) obtained by Fourier centering from point images f (x, y), wherein the point image on the left and the spectral image obtained therefrom are each shown on the right in FIG. 6; 7 shows an exemplary representation of a centered spectral image F (u, v) obtained by Fourier centering from a point image f (x, y) under the influence of false-positive and false-negative detections, whereby here too the point image on the left and the spectral image obtained from this is shown on the right;
  • Fig. 8 are schematic representations for explaining the construction of a
  • Spectral vector w by summation of the intensities of a spectral image F (u, v) at the (bold) drawn image positions at a given grid spacing k.
  • Fig. 12 is an illustration of grating position detection in the presence of false-positive and false-negative misdetections.
  • FIG. 13 shows an example of the alternative use of areal dot structures in the punk image f (x, y) instead of a binary image.
  • the invention is particularly based on the work [1, 2] for detecting laser beam sources using holographic gratings. Reference is made in particular to these references [1, 2] for the following description of exemplary embodiments for further details of laser beam recognition systems, devices and methods.
  • Fig. 1 is a possible basic structure of a laser detection device
  • the laser detection device 100 has an interference generating device, here in the form of a holographic grating 102, an image pickup device, here in the form of e.g. digital camera 103, and an image processing unit 104.
  • the interference pattern picked up by the camera 103 is provided to the image processing unit 104 as an interference image 105.
  • the basic structure shown in FIG. 1 of a laser detection device 100 is based on a basic structure as it is based on the laser warning systems described in the references [1, 2].
  • the laser detection device 100 the laser light emanating from the laser beam source - laser radiation 101 - is passed through the holographic grating 102.
  • the resulting interference pattern is recorded by the camera 103 and supplied to the image processing unit 104 in the form of the interference image 105.
  • FIG. 2 shows an example of the interference image 105 of the holographic grating 102 recorded by the camera 103.
  • the points 201 arranged in a grating structure are laser interference points and represent the laser interference pattern of the laser source.
  • the line patterns correspond to the interference pattern of solar radiation and the background structure shows clouds.
  • the task of the image processing unit 104 is now to analyze the laser interference points 201 of the laser interference pattern generated in the interference image 105 by the laser beam source.
  • the dot structure of laser radiation 101 consists of nearly equidistantly arranged grid points (in FIG. 2, a 3 ⁇ 3 grid).
  • the lattice spacing of the laser interference points 201 is a measure of the wavelength of the laser used in the laser system of the laser beam source.
  • the location of the laser interference pattern (e.g., represented by the location of the central laser interference point of the laser interference pattern) provides information about the spatial location of the laser beam source relative to the laser warning system.
  • the aim of the analysis of the interference image 105 in the image processing unit 104 is, in particular, the detection of the grating spacing and the position of the grating structure of the laser interference points 201.
  • An embodiment of the image processing unit 104 and of an image processing method that can be carried out with it, with which this analysis is robust and fast, will be described can.
  • Such a robust and rapid analysis can be divided into four process steps a) -d).
  • Embodiments for the steps a) - ⁇ ) as well as devices 302 to 305 for performing the same are shown in schematic form as a block diagram in FIG.
  • the grid spacing and the position of the grid structure of the laser interference points 201 of an interference image 105 are determined.
  • FIG. 3 shows, in a schematic form, in particular a device for detecting the lattice spacing and position of the lattice structure of the laser interference points 201 generated by a laser source (eg laser threat) within an interference image 105.
  • the devices 302 to 305 shown schematically in FIG. 3 are part of FIG Image processing unit 104 and may be implemented, for example, in software or in hardware.
  • the image processing unit 104 for performing the four process steps a) to d) comprises a point detection device 302, a transformation device (Fourier centering device) 303, a grating distance detection device 304 and a grating position detection device 305.
  • the four process steps a) to d) and the facilities provided for carrying them out are described below in succession.
  • step a) the interference image 105 is converted into a binary point image f (x, y) which contains the numerical value 1 at image positions (x, y) at which a laser interference point (201) is located. All other picture positions contain the value 0.
  • Standard methods of image processing for point detection can be used to perform this step (see, e.g., ref. [3]). These standard methods include filtering the interference image with a discrete Laplace operator. If the filter response exceeds a set threshold, the binary point image is assigned a 1 in the center of the filter mask - otherwise a 0.
  • FIG. 4 shows an exemplary ideal point image f (x, y) generated by point detection a) by means of the point detection device 302. Black fields correspond to the value 1. All white fields correspond to the value 0. The searched grid spacing of this in this example for an ideal point image is 8 pixels.
  • Such a grid spacing could still be relatively easily determined in the illustrated ideal point image, for example with the method described in more detail below, as will be explained in more detail below.
  • Fig. 5 shows a dot image formed by false-positive and false-negative. More specifically, Fig. 5 shows an exemplary dot image f (x, y) generated by dot detection in step a) in the dot detection means 302 with false positives and false negatives detections. Again, the searched grid spacing is 8 pixels. As can be seen, this can not be determined so easily here.
  • the methodology described in the following method steps has, in particular, the goal of being able to perform the detection of the grid spacing and the position of the grid structure of the laser interference points quickly and robustly despite these misdetections.
  • step b) the binary point image f (x, y) produced in step a) is subjected to a transformation f (x, y) ⁇ F (u, v) which is designed so that the grid spacing of the point image f (x, y) is maintained, but the lattice has a fixed position independent of its position in the original image in the transformed image F (u, v).
  • the image generated by the transformation is hereinafter referred to as the centered spectral image F (u, v).
  • the centered spectral image F (u, v) allows the analysis of the lattice spacing in the next method step, without having to know the lattice position.
  • the centered spectral image F (u, v) is determined in the exemplary embodiment shown here from the amount of Fourier inverse transformation of the spectral power density (power spectrum) of the Fourier transformation of f (x, y)
  • F (u, v) AbS (FoUrICr “1 [Abs (Fourier [f (x, y)]) 2 ]).
  • Abs is the magnitude function
  • Fourier is the operator of the discrete two-dimensional Fourier transformation [3].
  • Fourier 1
  • phase information contains the information about the position of the grid within the point image f (x, y).
  • F (u, v) can no longer contain the position information of the grid and is thus (as required) independent of its position.
  • the information about the grid spacing is still included in the power spectrum.
  • Fig. 6 shows two examples of performed Fourier centering.
  • 6 shows two exemplary representations of the centered spectral image F (u, v) - obtained in each case by means of Fourier centering in the transformation device 303 formed as Fourier centering device from the point image f (x, y), as shown on the left shown on the right.
  • the (u, v) coordinate system has been chosen such that the DC component of the Fourier transform comes to lie in the center of the image F (u, v).
  • the centered spectral image F (u, v) is independent of the position of the lattice structure in f (x, y), but at the same time preserves the original lattice spacing.
  • One of the essential properties of Fourier centering is the fact that the centered spectral image thus generated is independent of the position of the lattice structure in the point image.
  • the Fourier centering receives but at the same time the grid spacing.
  • the centered spectral image therefore serves to identify the dominant lattice spacings.
  • the dominant lattice spacing can still be recognized even in the presence of false positives and false negatives. This will be used in the next process step.
  • 7 shows an exemplary representation of the centered spectral image F (u, v) obtained by Fourier centering by means of the transformation device 303 from the point image f (x, y) (shown on the left) under the influence of false positives and false negative detections ,
  • the dominant lattice spacing can still be seen in the centered spectral image.
  • the aim of method step c) is to detect the lattice spacing of the laser interference points 201.
  • mapping is designed so that w (k) represents a measure of the dominance of the lattice spacing k.
  • the proportion F (0,0) (the direct current component) which is the same for all lattice spacings need not necessarily be summed up.
  • a spectral vector generated in this way is shown by way of example in FIG. 9.
  • FIG. 8 shows the construction of the spectral vector w by summation of the intensities of the spectral image F (u, v) at the (bold) marked image positions at given grating spacing k.
  • 9 shows the representation of a point image f (x, y) and of the corresponding spectral vector w for lattice spacings k from 1 to 8.
  • the vector w has been scaled to its maximum value for illustration.
  • the searched grid spacing K is now determined by the grid spacing k with maximum w (k):
  • FIG. 10 shows a point image f (x, y) and the corresponding spectral vector w in the presence of false positives and false negatives.
  • the sought lattice spacing k 3 is dominant in the spectral vector. 10 shows that the detection of the grating distance K is also possible under the influence of false positives and false negative misdetections with the illustrated embodiment.
  • the aim of method step d) is to detect the position of the grating structure of the existing laser interference points 201 in the interference image 105.
  • the position is considered detected when the point image f (x, y) has been converted into a point image fo (x, y) which no longer contains False-Positive misdetections:
  • the filtering can be represented as the product of the Fourier transform of the point image f (x, y) and of the ideal point image g (x, y) with subsequent inverse transformation:
  • the element-by-element multiplication with the initial (binary) point image f (x, y) additionally ensures that no additional points are added by the filtering process.
  • fo (x, y) contains only points that were already present in f (x, y). Points that do not correspond to the correct grid spacing K, however, are suppressed by the filtering in their intensity.
  • Numerical values in fo (x, y), which fall below a defined threshold, are set to the value 0. All numerical values above the threshold are set to 1.
  • the binary image f (x, y) is converted into the binary image fo (x, y) and only contains points corresponding to the lattice spacing K. The position of the lattice structure of the laser interference points (201) in the interference image is thus detected.
  • Fig. 12 shows an example of the application of the grating position detection to a dot image in the presence of false positives and false negative misdetections.
  • the method is based primarily on Fourier transforms, which, for example as fast Fourier transformations, can be executed very efficiently on different hardware platforms.
  • an implementation on mobile, mineaturinstrumenten terminals PDA's, smart phones, mobile phones, digital cameras, ...) is possible (with appropriately adapted optics). This allows, for example, a cost-effective implementation of "sniper detection”.
  • the method does not require the search for "special" lattice spacings (which correspond to the wavelengths of certain laser sources) .
  • the process cost of such a search would increase linearly with the number of laser sources to be searched
  • the binary point image f (x, y) generated in step a) can alternatively be replaced by an intensity image with areal dot structures.
  • a point structure can be given, for example, by a two-dimensional Gaussian distribution with maximum at the positions of the laser interference points, see as an example FIG. 13. This makes it possible to deal with not ideally equidistant grating structures or position inaccuracies in point detection.
  • step c) by detecting possible further dominant watt distances in w (k), a plurality of simultaneously occurring laser sources of different wavelengths can be identified. Accordingly, not only one laser source but also several laser sources of different lengths are detectable. For this purpose, in step c) a group of dominant wavelengths, for example those two, three or four wavelengths which supply the two, three or four highest intensity values, are detected.
  • step c) another mathematical mapping may be used in step c) to convert F (u, v) to w (k) as an alternative to summation via F (u, v), as described above. the condition is satisfied that w (k) represents a measure of the dominance of the grid spacing k.
  • step c) for faster and more robust identification of dominant lattice spacings in the spectral vector w (k), additional prior knowledge of theoretically possible lattice spacings (corresponding to the wavelengths of considered laser sources) can alternatively be used.
  • the search for extreme values in w (k) can be restricted to the area of interest.
  • the evidence of the identification of dominant lattice spacings in the spectral vector w (k) is increased by simultaneous temporal averaging of temporally preceding spectral vectors (from temporally previous interference images).
  • step d) the filtering of the dot image to the dominant grid spacing is repeated several times recursively before multiplication with the original dot image. This achieves a stronger suppression of misdetections.
  • the methodology described here can be generalized to the case in which the lattice spacings are different in the x and y directions.
  • the described methodology can be generalized to the case where the individual lattice sites of the lattice structure consist of interference colon patterns or (generally) of multipoint patterns.
  • the described methodology can be generalized to the case in which a different number of diffraction orders of the laser interference points are generated in the interference image.
  • a 5x5 grid structure is conceivable instead of the previously considered 3x3 grid structure.
  • the generalization also includes a one-dimensional dot structure (eg 3x1 laser interference points).

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Abstract

Die Erfindung betrifft ein Lasererfassungsverfahren zum Erfassen von Laserstrahlen (101 ) mit den Schritten Erzeugen eines Interferenzbildes (105) aus erfasster Lichtstrahlung, Aufnahme des Interferenzbildes (105) und Verarbeiten des aufgenommenen Interferenzbildes (105), um eine Laserstrahlung (101 ) zu erfassen. Um eine robustere und schnellere Lasererfassung zu ermöglichen wird erfindungsgemäß vorgeschlagen, dass das Verarbeiten folgende Schritte umfasst: a) Erfassen einer räumlich definierten Punktverteilung aus dem Interferenzbild (105), b) Durchführen einer Transformation der Punktverteilung derart, dass ein Gitterabstand zwischen einem Punktgitter in der Punktverteilung erhalten bleibt, dem Punktgitter aber eine feste, von dessen Position im Originalbild unabhängige Lage zugeordnet wird, c) Erfassen eines Gitterabstandes in dem gemäß Schritt b) transformierten Punktgitter und d) Erfassen der Lage des Punktgitters aus der Punktverteilung mittels Filterung unter Zuhilfenahme des in Schritt c) erfassten Gitterabstandes. Außerdem wird eine Lasererfassungsvorrichtung zur Durchführung des Lasererfassungsverfahrens beschrieben.

Description

Lasererfassungsvorrichtung und Lasererfassungsverfahren
Die Erfindung betrifft eine Lasererfassungsvorrichtung mit den Merkmalen des Oberbegriffs des beigefügten Anspruchs 1 sowie ein damit durchführbares Lasererfassungsverfahren mit den Schritten des Oberbegriffes des beigefügten Anspruchs 10. Eine solche Lasererfassungsvorrichtung und ein solches Lasererfassungsverfahren sind aus der DE 198 51 010 A1 bekannt.
Mit der Erfindung soll insbesondere das Problem der schnellen und robusten Erkennung und Lokalisierung von Laserstrahlenquellen - insbesondere Laserbedrohungen - durch ein Laserwarnsystem gelöst werden. Laserbedrohungen werden beispielsweise durch Laser Range Finder, Laser Target Designatoren, Laser Beam Rider oder Sniper verursacht.
Für die folgende Beschreibung der hier vorliegenden Erfindung wird auf folgende Referenzen bzw. Dokumente aus dem Stand der Technik Bezug genommen:
[1] "Einrichtung zur Erkennung und Lokalisierung von Laserstrahlungsquellen" (Kreuzgitter), Anmeldung: 5.11.98, Offenlegung: 14.6.07, DE 198 51 010 A1 ,
[2] "Verfahren und Vorrichtung zur Erkennung, Lokalisierung und Verfolgen von Laserstrahlungsquellen" (Zeilen-Gitter), deutsche Patentanmeldung der Fa. EADS Deutschland GmbH vom 29.1.07, Erfinder: Herr Thorsteinn Halldors- son;
[3] Gonzales and Woods, Digital Image Processing, Pearson Prentice Hall, 2008
(oder andere Lehrbücher der Bildverarbeitung) Als Stand der Technik kann insbesondere die Produktfamilie ALTAS der Fa. EADS Deutschland GmbH sowie [1 ,2] genannt werden.
Insbesondere ist in der oben genannten Ref. [1], der DE 198 51 010 A1 , die den Oberbegriff der unabhängigen Patentansprüche bildet, eine Lasererfassungsvorrichtung und ein Lasererfassungsverfahren bekannt, bei der von erfasstem Licht ein Interferenzmuster erzeugt wird und das Interferenzmuster daraufhin untersucht wird, ob es typische Laserinterferenzen aufweist. Hierzu ist eine Bildbearbeitungs- einheit vorgesehen, mit der insbesondere die Symmetrie von Leuchtflecken, die Lage einer symmetrischen Leuchtfleckenstruktur und die Abstände der Leuchtflecken erfasst werden sollen.
Ziel der Analyse des Interferenzmusters in der Bildverarbeitungseinheit ist insbe- sondere eine Erfassung eines Gitterabstandes und der Lage der Gitterstruktur von Laser-Interferenzpunkte. Im Stand der Technik ist allerdings nicht beschrieben, wie diese Analyse robust und schnell erfolgen kann.
Ausgehend von dem Stand der Technik nach der DE 198 51 010 A1 ist es Aufga- be der Erfindung, eine Lasererfassungsvorrichtung sowie ein Lasererfassungsverfahren mit den Merkmalen bzw. Schritten des Oberbegriffs der beigefügten Patentansprüche 1 und 10 derart weiter zu bilden, dass damit eine schnellere und robustere Analyse eines innerhalb eines Laserwamsystems erzeugten Interferenzbildes mit dem Ziel der Erfassung von Eigenschaften der Laserstrahlenquelle (insbesondere Wellenlänge des Laserlichtes und die Richtung der Laserquelle) erreichbar ist.
Diese Aufgabe wird durch eine Lasererfassungsvorrichtung mit den Merkmalen des beigefügten Anspruchs 1 bzw. ein Lasererfassungsverfahren mit den Merkma- len des beigefügten Anspruchs 10 gelöst.
Vorteilhafte Ausgestaltungen der Erfindung sind Gegenstand der Unteransprüche. Die Erfindung schafft eine Lasererfassungsvorrichtung zur Erfassung von Laserstrahlen mit: einer Interferenzbilderzeugungsvorrichtung zur Erzeugung eines Interferenzbildes aus erfasster Lichtstrahlung, einer Bildaufnahmeeinrichtung zur Aufnahme des Interferenzbildes und einer Bildverarbeitungseinheit zur Verarbei- tung des durch die Bildaufnahmeeinrichtung aufgenommenen Interferenzbildes, um in der Lichtstrahlung Laserstrahlen zu erfassen.
Um eine robuste und schnelle sowie zuverlässige Erfassung der Laserstrahlen zu ermöglichen, ist weiter erfindungsgemäß vorgesehen, dass die Bildverarbeitungs- einheit eine Punktdetektionseinrichtung zur Erfassung einer räumlich definierten Punktverteilung aus dem Interferenzbild, eine Transformationseinrichtung zur Durchführung einer Transformation der Punktverteilung derart, dass ein Gitterabstand zwischen einem Punktgitter in der Punktverteilung erhalten bleibt, dem Punktgitter aber eine feste, von dessen Position im Originalbild unabhängige Lage zugeordnet wird, eine Gitterabstandserfassungseinrichtung zur Erfassung eines Gitterabstandes in dem durch die Transformationseinrichtung transformierten Punktgitter und eine Gitterlageerfassungseinrichtung zur Erfassung der Lage des Punktgitters aus der Punktverteilung mittels Filterung unter Zuhilfenahme des durch die Gitterabstandserfassungseinrichtung erfassten Gitterabstandes auf- weist.
Weiter schafft die Erfindung ein insbesondere mit der erfindungsgemäßen Lasererfassungsvorrichtung durchführbares Lasererfassungsverfahren zum Erfassen von Laserstrahlen mit den Schritten: Erzeugen eines Interferenzbildes aus erfasster Lichtstrahlung und
Verarbeiten des aufgenommenen Interferenzbildes, um eine Laserstrahlung zu erfassen.
Für eine robuste und schnelle Erfassung von Laserstrahlen wird erfindungsgemäß vorgeschlagen, dass das Verarbeiten folgende Schritte umfasst: a) Erfassen einer räumlich definierten Punktverteilung aus dem Interferenzbild, b) Durchführen einer Transformation der Punktverteilung derart, dass ein Gitterabstand zwischen einem Punktgitter in der Punktverteilung erhalten bleibt, dem Punktgitter aber eine feste, von dessen Position im Originalbild unabhängige Lage zugeordnet wird, c) Erfassen eines Gitterabstandes in dem gemäß Schritt b) transformierten
Punktgitter und d) Erfassen der Lage des Punktgitters aus der Punktverteilung mittels Filterung unter Zuhilfenahme des in Schritt c) erfassten Gitterabstandes.
Durch die Transformation gemäß Schritt c) lässt sich besonders einfach ein Gitterabstand erfassen, da die Gitterabstandserfassung unabhängig von der ur- sprünglichen Lage eines durch Laserstrahlung in dem Interferenzbild erzeugten Punktgitters und somit vorzugsweise immer am gleiche Ort erfolgen kann. Beispielsweise wird in der Transformation ein zentriertes Spektralbild erzeugt, wobei ein Gitterabstand immer vom Zentrum aus ermittelt werden kann.
Der Gitterabstand kann einfach bestimmt werden, indem an Punkten von Punktgittern mit entsprechenden Gitterabständen untersucht wird, ob eine auf eine Laserstrahlung hindeutende Intensität an diesen Punkten insgesamt festgestellt werden kann. Wird an einem oder mehreren Punktgittern mit bestimmten Gitterabständen eine besonders dominante Intensität festgestellt, lässt dies auf das Vorhandensein einer Laserstrahlung schließen, die im Interferenzbild typischerweise ein Punktgitter mit einem solchen Gitterabstand erzeugt.
Mit einem derart erfassten Gitterabstand lässt sich dann auch leicht die Lage des ursprünglichen Punktgitters feststellen, indem das ursprüngliche Punktbild ent- sprechend mit einem solchen Gitterabstand gefiltert wird, so dass im Filterergebnis Punktgitter mit solchem Gitterabstand dominant auftreten und dann die Lage des Punktgitters im gefilterten Bild einfach festgestellt werden kann.
Dadurch lässt sich insbesondere auch in einem Interferenzbild das viele bei- spielsweise durch andere Lichtstrahlung verursachte, nicht regelmäßige Punkte aufweist, schnell und robust eine Laserstrahlung detektieren. Der Einfluss von Störeffekten lässt sich leicht eliminieren. Als Transformation in Schritt b) wird vorzugsweise eine Fouriertransformation durchgeführt. Nimmt man von solch einer Fouriertransformation nur den Betrag, gehen Phaseninformationen und damit Lageinformationen verloren. Durch Rücktransformation erhält man dann ein Bild, bei dem Punktgitter stets am gleichen Ort (zum Beispiel zentriert) unabhängig von der ursprünglichen Lage auftauchen, so dass eine Gitterabstandserkennung viel leichter und mit weniger Rechenaufwand durchgeführt werden kann.
Zur Durchführung von Fouriertransformationen gibt es viele Standardbauelemente und Standardverfahren (Standardsoftware), so dass solche Operationen mit kleinen mobilen kostengünstigen Recheneinheiten durchführbar sind.
Ausführungsbeispiele der Erfindung werden nachfolgend anhand der beigefügten Zeichnung näher erläutert. Darin zeigt:
Fig. 1 eine schematische Darstellung einer Lasererfassungsvorrichtung;
Fig. 2 ein durch eine Kamera aufgezeichnetes Interferenzbild eines holografi- schen Gitters;
Fig. 3 eine schematische Darstellung eines Bereichs einer Bildverarbeitungseinheit der Lasererfassungsvorrichtung;
Fig. 4 ein exemplarisches durch Punktdetektion erzeugtes ideales Punktbild f(x,y);
Fig. 5 ein exemplarisches durch Punktdetektion erzeugtes Punktbild f(x,y) mit False-Positive- und False-Negative-Detektionen;
Fig. 6 zwei exemplarische Darstellungen von durch Fourier-Zentrierung aus Punktbildern f(x,y) gewonnenen zentrierten Spektralbildern F(u,v), wobei das Punktbild jeweils links und das daraus gewonnene Spektralbild jeweils rechts in Fig. 6 dargestellt ist; Fig. 7 eine exemplarische Darstellung eines durch Fourier-Zentrierung aus einem Punktbild f(x,y) gewonnenem zentrierten Spektralbild F(u,v) unter Einfluss von False-Positive- und False-Negative-Detektionen, wobei auch hier das Punktbild links und das daraus gewonnene Spektralbild rechts dargestellt ist;
Fig. 8 schematische Darstellungen zur Erläuterung der Konstruktion eines
Spektralvektors w durch Summation der Intensitäten eines Spektralbilds F(u, v) an den (fett) eingezeichneten Bildpositionen zu einem jeweils gegebenen Gitterabstand k.
Fig. 9 eine Darstellung eines Punktbildes f(x,y) und des entsprechenden Spektralvektors w für Gitterabstände k von 1 bis 8;
Fig. 10 eine Darstellung eines Punktbildes f(x,y) und des entsprechenden Spektralvektors w bei Anwesenheit von False-Positive- und False- Negative-Fehldetektionen;
Fig. 11 eine Darstellung eines idealen Punktgitters g(x,y) zu einem gegebenen Gitterabstand (hier am Beispiel K = 8);
Fig. 12 eine Illustration der Erfassung der Gitterlage bei Anwesenheit von False-Positive- und False-Negative-Fehldetektionen; und
Fig. 13 ein Beispiel für die alternative Verwendung von flächenhaften Punktstrukturen im Punkbild f(x,y) anstelle eines Binärbildes.
Die Erfindung setzt insbesondere auf den Arbeiten [1 ,2] zur Erkennung von Laserstrahlenquellen unter Verwendung holografischer Gitter auf. Es wird für die fol- gende Beschreibung von Ausführungsbeispielen für weitere Einzelheiten von Laserstrahlerkennungssystemen, -Vorrichtungen und -verfahren insbesondere auf diese Referenzen [1 , 2] Bezug genommen. In Fig. 1 ist ein möglicher prinzipieller Aufbau einer Lasererfassungsvorrichtung
100 zur Erfassung von Laserquellen - in Fig. 1 angedeutet durch Laserstrahlen
101 - dargestellt. Die Lasererfassungsvorrichtung 100 hat eine Interferenzerzeugungseinrichtung, hier in Form eines holografischen Gitters 102, eine Bildaufnah- meeinrichtung, hier in Form einer z.B. digitalen Kamera 103, und eine Bildverarbeitungseinheit 104. Das von der Kamera 103 aufgenommene Interferenzmuster wird als Interferenzbild 105 der Bildverarbeitungseinheit 104 zur Verfügung gestellt.
Der in Fig. 1 gezeigte prinzipielle Aufbau einer Lasererfassungsvorrichtung 100 gemäß einem Ausführungsbeispiel der Erfindung beruht auf einem grundsätzlichen Aufbau, wie er auf den in den Referenzen [1 ,2] beschriebenen Laserwarnsystemen basiert. Bei der Lasererfassungsvorrichtung 100 wird das von der Laserstrahlenquelle ausgehende Laserlicht - Laserstrahlung 101 - durch das ho- lografische Gitter 102 geleitet. Das so entstehende Interferenzmuster wird durch die Kamera 103 aufgezeichnet und der Bildverarbeitungseinheit 104 in der Form des Interferenzbildes 105 zugeführt.
Ein so erzeugtes Interferenzbild 105 ist exemplarisch in Fig. 2 gezeigt. Fig. 2 zeigt ein Beispiel des durch die Kamera 103 aufgezeichneten Interferenzbilds 105 des holografischen Gitters 102. Die in einer Gitterstruktur angeordneten Punkte 201 sind Laser-Interferenzpunkte und repräsentieren das Laser-Interferenzmuster der Laserquelle. Die Linienmuster entsprechen dem Interferenzmuster der Sonnenstrahlung und die Hintergrundstruktur zeigt Wolken.
Aufgabe der Bildverarbeitungseinheit 104 ist es nun, die durch die Laserstrahlenquelle erzeugten Laser-Interferenzpunkte 201 des Laser-Interferenzmusters im Interferenzbild 105 zu analysieren. Die Punktstruktur von Laserstrahlung 101 besteht aus nahezu äquidistant angeordneten Gitterpunkten (in Fig. 2 ein 3x3 Gitter). Durch Analyse der Lage der Laser-Interferenzpunkte 201 im Interferenzbild 105 lassen sich in der Bildverarbeitungseinheit 104 folgende Informationen über die Laserstrahlenquelle erfassen: » Der Gitterabstand des Laser-Interferenzpunkte 201 ist ein Maß für die im Lasersystem der Laserstrahlenquelle verwendete Wellenlänge des Lasers.
• Die Lage des Laser-Interferenzmusters (z.B. repräsentiert durch die Lage des zentralen Laser-Interferenzpunkts des Laser-Interferenzmusters) liefert Informationen über die räumliche Lage der Laserstrahlenquelle relativ zum Laserwarnsystem.
Ziel der Analyse des Interferenzbildes 105 in der Bildverarbeitungseinheit 104 ist insbesondere die Erfassung des Gitterabstandes und der Lage der Gitterstruktur der Laser-Interferenzpunkte 201. Im folgenden wird eine Ausführungsform der Bildverarbeitungseinheit 104 sowie eines damit durchführbaren Bildbearbeitungsverfahrens beschrieben, mit der diese Analyse robust und schnell erfolgen kann.
Eine solche robuste und schnelle Analyse kann in vier Verfahrensschritte a)-d) aufgeteilt werden. AusführungsbeispieJe für die Schritte a)-ά) sowie von Einrichtungen 302 bis 305 zum Durchführen derselben sind in schematischer Form als Blockschaltbild in Fig. 3 gezeigt. Am Ende der vier Verfahrensschritte a)- d) sind der Gitterabstand und die Lage der Gitterstruktur der Laser-Interferenzpunkte 201 eines Interferenzbildes 105 bestimmt.
Fig. 3 zeigt in schematischer Form insbesondere eine Einrichtung zur Erfassung von Gitterabstand und Lage der Gitterstruktur der durch eine Laserquelle (z.B. Laserbedrohung) erzeugten Laser-Interferenzpunkte 201 innerhalb eines Interferenzbildes 105. Die in Fig. 3 schematisch dargestellten Einrichtungen 302 bis 305 sind Teil der Bildverarbeitungseinheit 104 und können beispielsweise in Software oder in Hardware realisiert sein.
Demnach weist die Bildverarbeitungseinheit 104 zur Durchführung der vier Verfahrensschritte a) bis d) eine Punktdetektionseinrichtung 302, eine Transformationseinrichtung (Fourier-Zentrier-Einrichtung) 303, eine Gitterabstandserfassungsein- richtung 304 und eine Gitterlageerfassungseinrichtung 305 auf. Die vier Verfahrensschritte a) bis d) sowie die zur Durchführung derselben vorgesehenen Einrichtungen werden im folgenden nacheinander beschrieben.
Schritt a): Punktdetektion
Im Schritt a) wird das Interferenzbild 105 in ein binäres Punktbild f(x,y) überführt, welches den Zahlenwert 1 an Bildpositionen (x,y) enthält, an denen sich ein Laser- Interferenzpunkt (201) befindet. Alle anderen Bildpositionen enthalten den Wert 0.
Zur Ausführung dieses Schrittes können Standardmethoden der Bildverarbeitung zur Punktdetektion verwendet werden (s. z.B. Ref. [3]). Zu diesen Standardmethoden gehört die Filterung des Interferenzbildes mit einem diskretem Laplace- Operator. Übersteigt die Filterantwort eine gesetzte Schwelle, so wird dem binärem Punktbild eine 1 im Zentrum der Filtermaske zugeordnet - andernfalls eine 0.
Ein exemplarisches ideales Punktbild f(x,y) ist in Fig. 4 gezeigt. Fig. 4 zeigt ein beispielhaftes durch Punktdetektion a) mittels der Punktdetektionseinrichtung 302 erzeugtes ideales Punktbild f(x,y). Schwarze Felder entsprechen dem Wert 1. Alle weißen Felder entsprechen dem Wert 0. Der gesuchte Gitterabstand dieses bei diesem Beispiel für ein ideales Punktbild ist 8 Pixel.
Ein solcher Gitterabstand ließe sich bei dem dargestellten idealen Punktbild noch relativ einfach, beispielsweise mit der unten näher dargestellten Methode feststellen, wie noch näher dargelegt wird.
Es ist allerdings nicht damit zu rechnen, aus dem Verfahrensschritt der Punktdetektion ein ideales (korrektes) Punktbild zu erhalten. Zum einen können „False- Negatives" auftreten, d.h. Laser-Interferenzpunkte werden fälschlicherweise nicht als solche erkannt. Dies ist beispielsweise bei Überdeckung des Laser- Interferenzpunktes durch das Interferenzmuster der Sonnenstrahlung möglich. Darüber hinaus können „False-Positives" auftreten. Dabei werden Punkte fälschlicherweise detektiert, welche keinem Laser-Interferenzpunkt entsprechen. Dies ist beispielsweise möglich, falls punktartige Strukturen in den Interferenzmuster der Sonnenstrahlung oder im Hintergrund (Wolken) auftreten. Fig. 5 zeigt ein durch False-Positives und False-Negatives erzeugtes Punktbild. Genauer zeigt Fig. 5 ein exemplarisches durch Punktdetektion gemäß Schritt a) in der Punktdetektionseinrichtung 302 erzeugtes Punktbild f(x,y) mit False-Positive und False-Negative-Detektionen. Auch hier ist der gesuchte Gitterabstand 8 Pixel. Wie ersichtlich, lässt sich dieser hier nicht so ohne weiteres feststellen.
Die in den folgenden Verfahrensschritten beschriebene Methodik hat insbesondere zum Ziel, die Erfassung des Gitterabstandes und der Lage der Gitterstruktur der Laser-Interferenzpunkte trotz dieser Fehldetektionen schnell und robust durchführen zu können.
Schritt b): Fourier-Zentrierung
Im Schritt b) wird das in Schritt a) erzeugte binäre Punktbild f(x,y) einer Transformation f(x,y) → F(u, v) unterzogen, welche so ausgelegt ist, dass der Gitterabstand des Punktbildes f(x,y) erhalten bleibt, das Gitter aber im transformierten Biid F(u, v) eine feste, von dessen Position im Originalbild unabhängige Lage hat. Das durch die Transformation erzeugte Bild wird im folgenden als zentriertes Spektral- bild F(u, v) bezeichnet.
Das zentrierte Spektralbild F(u,v) ermöglicht im nächsten Verfahrensschritt die Analyse des Gitterabstandes, ohne die Gitterlage kennen zu müssen.
Ausführungsbeispiel:
Das zentrierte Spektralbild F(u,v) bestimmt sich in dem hier dargestellten Ausführungsbeispiel aus dem Betrag der Fourier-Rücktransformation der spektralen Leistungsdichte (Power-Spektrum) der Fouriertransformation von f(x,y) durch
F(u, v) = AbS(FoUrICr"1 [ Abs(Fourier[ f(x, y) ])2 ]) . Hierin ist „Abs" die Betragsfunktion und „Fourier" der Operator der diskreten zweidimensionale Fouriertransformation [3]. „Fourier"1 " ist die Fourier- Rücktransformation [3].
Dieses Ausführungsbeispiel wird im folgenden näher erläutert. Durch Anwendung der Betragsfunktion auf die Fourier-Transformierte von f(x,y) gehen deren Phaseninformationen verloren. Die Phaseninformationen beinhalten aber die Informationen über die Lage des Gitters innerhalb des Punktbildes f(x,y). F(u,v) kann damit nicht mehr die Lageinformationen des Gitters enthalten und ist somit (wie gefor- dert) von dessen Position unabhängig. Die Informationen über die Gitterabstände sind aber im Power-Spektrum noch enthalten. Diese werden durch die Fourier- Rücktransformation wieder (wie gefordert) auf die ursprünglichen Gitterabstände abgebildet.
Fig. 6 zeigt zwei Beispiele für eine durchgeführte Fourier-Zentrierung. Fig. 6 zeigt hierzu zwei exemplarische Darstellungen des durch Fourier-Zentrierung in der als Fourier-Zentrier-Einrichtung ausgebildeten Transformationseinrichtung 303 aus dem Punktbild f(x,y), wie jeweils links dargestellt, gewonnenen zentrierten Spektralbilds F(u, v) - jeweils rechts dargestellt. Zu Darstellungszwecken wurde das (u,v) Koordinatensystem so gewählt, dass der Gleichstromanteil der Fouriertransformation im Zentrum des Bildes F(u,v) zu liegen kommt. Das zentrierte Spektralbild F(u, v) ist unabhängig von der Lage der Gitterstruktur in f(x,y), erhält aber zugleich den ursprünglichen Gitterabstand.
Zu den wesentlichen Eigenschaften der Fourier-Zentrierung gehört die Tatsache, dass das so erzeugte zentrierte Spektralbild unabhängig von der Lage der Gitterstruktur im Punktbild ist. Die Fourier-Zentrierung erhält aber gleichzeitig den Gitterabstand. Das zentrierte Spektralbild dient daher dazu, die dominanten Gitterabstände identifizieren zu können.
Wie man an Fig. 7 erkennt, ist der dominante Gitterabstand auch noch unter der Anwesenheit von False-Positives und False-Negatives erkennbar. Dies macht man sich im nächsten Verfahrensschritt zu Nutze. Fig. 7 zeigt eine exemplarische Darstellung des durch Fourier-Zentrieruπg mittels der Transformationseinrichtung 303 aus dem Punktbild f(x,y) (links dargestellt) gewonnenen zentrierten Spektralbilds F(u,v) unter Einfluss von False-Positive und False-Negative-Detektionen. Der dominante Gitterabstand ist im zentrierten Spek- tralbild immer noch zu erkennen.
Schritt c): Gitter Abstandserfassung
Ziel des Verfahrensschritts c) ist die Erfassung des Gitterabstands der Laser- Interferenzpunkte 201. Dazu wird das in Schritt b) gewonnene zentrierte Spektralbild F(u, v) in einen Spektralvektor w = {w(1), w(2), w(3), ...} überführt
F(u, v) → w(k).
Die Abbildung ist dabei so ausgelegt, dass w(k) ein Maß für die Dominanz des Gitterabstandes k darstellt.
Ausführungsbeispiel:
Eine Ausführungsform einer solche Abbildung kann realisiert werden, indem die zu einem gegebenem Gitterabstand k auftretenden Intensitäten im zentrierten Spektralbild aufsummiert werden:
w(k) F(0,0) .
Figure imgf000014_0001
Dabei muss der für alle Gitterabstände gleiche Anteil F(0,0) (der Gleichstromanteil) nicht zwingend mit aufsummiert werden. Die Summation ist exemplarisch für die Gitterabstände k=1 bis k=4 in Fig. 8 dargestellt. Ein so erzeugter Spektralvektor ist exemplarisch in Fig. 9 gezeigt.
Fig. 8 zeigt die Konstruktion des Spektralvektors w durch Summation der Intensitäten des Spektralbilds F(u,v) an den (fett) eingezeichneten Bildpositionen zu gegebenem Gitterabstand k. Fig. 9 zeigt die Darstellung eines Punktbildes f(x,y) und des entsprechenden Spektralvektors w für Gitterabstände k von 1 bis 8. Der Vektor w wurde zur Darstellung auf seinen Maximalwert skaliert. Der dominante Gitterabstand k = 3 ent- spricht dem wahren Gitterabstand des Punktbildes. Der endliche Wert bei k = 6 entspricht dem doppeltem Gitterabstand.
Der gesuchte Gitterabstand K wird nun durch den Gitterabstand k mit maximalem w(k) bestimmt:
K = argmax w(k).
In Fig. 10 ist ein Punktbild f(x,y) und der entsprechende Spektralvektor w bei Anwesenheit von False-Positive und False-Negative Fehldetektionen dargestellt. Der gesuchte Gitterabstand k = 3 ist dominant im Spektralvektor. Fig. 10 zeigt, dass die Erfassung des Gitterabstands K auch unter Einfluss von False-Positive und False-Negative Fehldetektionen mit der dargestellten Ausführungsform möglich ist.
Schritt d): Gitter Lageerfassung
Ziel des Verfahrensschritts d) ist die Erfassung der Lage der Gitterstruktur der vorhandenen Laser-Interferenzpunkte 201 im Interferenzbild 105. Die Lage gilt dabei als erfasst, wenn das Punktbild f(x,y) in ein Punktbild fo(x,y) überführt worden ist, welches keine False-Positive Fehldetektionen mehr enthält:
f(χ,y) → fo(χ,y).
Dabei macht man sich zu Nutze, dass der Gitterabstand K aus dem vorausgegan- genem Verfahrensschritt c) bekannt ist. Dies ermöglicht die Filterung des Punktbildes f(x,y) mit einem auf den Gitterabstand festgelegten Bandpassfilter.
Ausführungsbeispiel: Zur Ausführung der Filterung (Konvofution) wird ein ideales Punktbild g(x,y) mit dem Gitterabstand K erzeugt. Ein solches ideales Punktbild ist in Fig. 11 gezeigt. In Fig. 11 ist ein ideales Punktgitter g(x,y) zu einem gegebenen Gitterabstand am Beispiel von K = 8 dargestellt.
Unter Ausnutzung des Konvolutionstheorems [3] lässt sich die Filterung als Produkt der Fouriertransformierten des Punktbilds f(x,y) und des idealen Punktbilds g(x,y) mit anschließender Rücktransformation darstellen:
fo(x.y) = f(x.y) Fourier"1[ Fourier[f(x,y)] Abs(Fourier[g(x,y)]) ].
Hierin ist „Abs" die Betragsfunktion und „Fourier" der Operator der diskreten zweidimensionalen Fouriertransformation, siehe für nähere Einzelheiten die Ref. [3]. „Fourier"1 " ist die Fourier-Rücktransformation, siehe für nähere Einzelheiten die Ref. [3].
Die elementweise Multiplikation mit dem υrsprüngYichem (binärem) Punktbild f(x,y) stellt zusätzlich sicher, dass durch den Filterprozess keine zusätzlichen Punkte hinzugefügt werden. Damit enthält fo(x,y) ausschließlich Punkte die schon in f(x,y) vorhanden waren. Punkte, die nicht dem korrektem Gitterabstand K entsprechen, sind allerdings durch die Filterung in ihrer Intensität unterdrückt. Zahlenwerte in fo(x,y), welche eine definierte Schwelle unterschreiten, werden auf den Wert 0 gesetzt. Alle Zahlenwerte über der Schwelle werden auf 1 gesetzt. Damit ist das Binärbild f(x,y) in das Binärbild fo(x,y) überführt und enthält nur noch dem Gitterab- stand K entsprechende Punkte. Die Lage der Gitterstruktur der Laser- Interferenzpunkte (201) im Interferenzbild ist damit erfasst.
Fig. 12 zeigt ein Beispiel für die Anwendung der Gitter-Lageerfassung auf ein Punktbild bei Anwesenheit von False-Positive und False-Negative Fehldetektio- nen.
Vorteile Das oben beschriebene Bildverarbeitungsverfahren und das dieses verwendende Lasererfassungsverfahren hat insbesondere folgende Vorteile:
« Das Verfahren basiert primär auf Fourier-Transformationen, welche beispielsweise als Fast-Fourier-Transformationen sehr effizient auf unterschiedlichen Hardwareplattformen ausführbar sind. Insbesondere ist dadurch (bei entsprechend angepasster Optik) eine Implementierung auf mobilen, mineaturisierten Endgeräten (PDA's, Smartphones, Handys, Digitalkameras, ...) denkbar. Dies ermöglicht beispielsweise eine kostengünstige Realisierung von „Sniper-Detection".
» Das Verfahren ist robust gegenüber Fehldetektionen von
Interferenzpunkten. Der Verfahrensaufwand steigt nicht mit der Anzahl der Fehldetektionen.
β Das Verfahren benötigt nicht die Suche nach „speziellen" Gitterabständen (welche den Wellenlängen bestimmter Laserquellen entsprechenden). Der Verfahrensaufwand einer solchen Suche würde linear mit der Anzahl der zu suchenden Laserquellen ansteigen. Bei dem hier dargestellten Verfahren sind hingegen alle dominant auftretenden Gitterabstände im
Spektralvektor w(k) aus Schritt c) gleichzeitig ablesbar.
Mögliche alternative Ausführungsformen:
Vorstehend ist eine besonders bevorzugte Ausführungsform für ein erfindungsgemäßes Bildbearbeitungsverfahren und ein dieses verwendendes Lasererkennungsverfahren beschrieben worden. Anhand dieser Beschreibung sind für den Fachmann auch leicht Ausführungsformen für Lasererfassungsvorrichtungen, die zur Durchführung solcher Verfahren geeignet sind, ersichtlich. Insbesondere nut- zen solche Vorrichtungen Software oder Hardware, in denen entsprechende Befehle zur Durchführung der Bildbearbeitung implementiert sind. Jedoch ist die Erfindung keineswegs auf die dargestellten Ausführungsbeispiele beschränkt. Es sind verschiedene alternative Verfahrensweisen für die verschiedenen Schritte denkbar. Einige werden im folgenden kurz erläutert.
Bei einem weiteren Ausführungsbeispiel kann das in Schritt a) erzeugte binäre Punktbild f(x,y) alternativ durch ein Intensitätsbild mit flächenhaften Punktstrukturen ersetzt werden. Eine solche Punktstruktur kann beispielsweise durch eine zweidimensionale Gaußverteilungen mit Maximum an den Positionen der Laser- Interferenzpunkte gegeben sein, siehe als Beispiel Fig. 13. Dies ermöglicht den Umgang mit nicht ideal äquidistanten Gitterstrukturen oder Positionsungenauigkei- ten in der Punktdetektion.
Gemäß noch einem weiteren Ausführungsbeispiel lassen sich in Schritt c) durch die Erfassung möglicher weiterer in w(k) dominanter Gitterabstände mehrere gleichzeitig auftretende Laserquellen unterschiedlicher Wellenlänge identifizieren. Es wird demnach nicht nur eine Laserquelle, sondern es sind mehrere Laserquellen auch unterschiedlicher V\Ie))en)änge erfassbar. Hierzu werden in Schritt c) eine Gruppe von dominanten Wellenlängen, beispielsweise diejenigen zwei, drei oder vier Wellenlängen, die die beiden, drei oder vier höchsten Intensitätswerte liefern, erfasst.
Gemäß weiteren Ausführungsbeispielen kann in Schritt c) zur Überführung von F(u, v) nach w(k) alternativ zur Summation über F(u,v), wie dies oben beschrieben worden ist, auch eine andere mathematische Abbildung verwendet werden, solan- ge die Bedingung erfüllt ist, dass w(k) ein Maß für die Dominanz des Gitterabstandes k darstellt.
Gemäß weiteren Ausführungsbeispielen kann in Schritt c) zur schnelleren und robusteren Identifikation dominanter Gitterabstände im Spektralvektor w(k) alternativ zusätzliches Vorwissen über prinzipiell mögliche Gitterabstände (entsprechend der Wellenlängen betrachteter Laserquellen) verwendet werden. Damit kann beispielsweise die Suche nach Extremwerten in w(k) auf den interessierenden Bereich beschränkt werden. Bei weiteren Ausführungsbeispielen wird in Schritt c) die Evidenz der Identifikation von dominanten Gitterabständen im Spektralvektor w(k) durch gleichzeitige Betrachtung zeitlich vorausgegangener Spektralvektoren (aus zeitlich vorherigen Interferenzbildern) beispielsweise durch zeitliche Mittelung erhöht.
Bei noch einem weiteren Ausführungsbeispiel wird in Schritt d) alternativ die Filterung des Punktbildes auf den dominanten Gitterabstand vor der Multiplikation mit dem ursprünglichem Punktbild mehrfach rekursiv wiederholt werden. Damit wird eine stärkere Unterdrückung der Fehldetektionen erreicht.
Die hier beschriebene Methodik lässt sich auf den Fall verallgemeinern, in dem die Gitterabstände in x und y Richtung unterschiedlich sind.
Die beschriebene Methodik lässt sich auf den Fall verallgemeinern, in dem die einzelnen Gitterstellen der Gitterstruktur aus Interferenz-Doppelpunktmustern oder (im Allgemeinen) aus Mehrfachpunktmustern bestehen.
Die beschriebene Methodik lässt sich auf den Fall verallgemeinern, in dem eine andere Anzahl von Beugungsordnungen der Laser-Interferenzpunkte im Interfe- renzbild erzeugt werden. Beispielsweise ist eine 5x5 Gitterstruktur anstatt der bisher betrachteten 3x3 Gitterstruktur denkbar. Die Verallgemeinerung schließt auch eine eindimensionale Punktstruktur (z.B. 3x1 Laser-Interferenzpunkte) mit ein.
Bezugszeichenliste
100 Lasererfassungsvorrichtung
101 Laserstrahlen (Laserlicht einer Laserquelle)
102 Holografisches Gitter 103 Kamera
104 Bildverarbeitungseinheit
105 Interferenzbild
201 Laser-Interferenzpunkt (als Bestandteil eines Laser-Interferenzmusters)
302 Punktdetektionseinrichtung 303 Transformationseinrichtung (Fourier-Zentrier-Einrichtung)
304 Gitterabstandserfassungseinrichtung
305 Gitterlageerfassungseinrichtung

Claims

Patentansprüche
1. Lasererfassungsvorrichtung (100) zur Erfassung von Laserstrahlen (101) mit: einer Interferenzbilderzeugungsvorrichtung (102) zur Erzeugung eines Interfe- renzbildes (105) aus erfasster Lichtstrahlung, einer Bildaufnahmeeinrichtung (103) zur Aufnahme des Interferenzbildes (105) und einer Bildverarbeitungseinheit (104) zur Verarbeitung des durch die Bildaufnahmeeinrichtung (103) aufgenommenen Interferenzbildes (105), um in der Licht- Strahlung Laserstrahlen (101) zu erfassen, dadurch gekennzeichnet, dass die Bildverarbeitungseinheit (104) eine Punktdetektionseinrichtung (302) zur Erfassung einer räumlich definierten Punktverteilung aus dem Interferenzbild (105), eine Transformationseinrichtung (303) zur Durchführung einer Transformation der Punktverteilung derart, dass ein Gitterabstand zwischen einem Punktgitter in der Punktverteilung erhalten bleibt, dem Punktgitter aber eine feste, von dessen Position im Originalbild unabhängige Lage zugeordnet wird, eine Gitterabstandserfassungseinrichtung (304) zur Erfassung eines Gitterabstan- des in dem durch die Transformationseinrichtung transformierten Punktgitter und eine Gitterlageerfassungseinrichtung (305) zur Erfassung der Lage des Punktgitters aus der Punktverteilung mittels Filterung unter Zuhilfenahme des durch die Gitterabstandserfassungseinrichtung (304) erfassten Gitterabstandes aufweist.
2. Lasererfassungsvorrichtung nach Anspruch 1 , dadurch gekennzeichnet, dass die Punktdetektionseinrichtung (302) zur Überführung des Interferenzbildes (105) in ein binäres Punktbild f(x, y), welches denjenigen Bildpositionen (x, y), an denen sich ein Interferenzpunkt (201) befindet, einen ersten Binärwert, vorzugsweise 1 , und an den verbleibenden Bildpositionen den zweiten Binärwert, vorzugsweise 0, zuordnet, und/oder zur Überführung des Interferenzbildes (105) in ein intensitätsbild mit flächenhaften Punktstrukturen, die eine über eine Fläche verteilte Intensitätsverteilung aufweisen, ausgebildet ist.
3. Lasererfassungsvorrichtung nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, dass die Punktdetektionseinrichtung (302) zur Erzeugung des binären Punktbiides f(x,y) eine Filtereinrichtung zur Filterung des Interferenzbildes mit einem diskreten Laplace-Operator und eine Vergleichseinrichtung zum Vergleichen eines Filterergebnisses mit einer Schwelle aufweist, um den Bildpositionen jeweils den ersten oder den zweiten Binärwert zuzuweisen.
4. Lasererfassungsvorrichtung nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die Transformationseinrichtung (303) zur Erzeugung eines zentrierten Spektralbildes F(u, v) ausgebildet ist, in welchem ein in dem Punktbild enthaltenes Punktgitter unabhängig von dessen Lage im Originalbild zentriert ist.
5. Lasererfassungsvorrichtung nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die Transformationseinrichtung (303) zur Durchführung einer Fouriertrans- formation ausgebildet ist.
6. Lasererfassungsvorrichtung nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die Transformationseinrichtung (303) zum Erzeugen von Spektralbilddaten F(u,v) durch Bilden des Betrags einer Fourier-Rücktransformation einer spektralen Leistungsdichte der Fouriertransformation der Punktverteilung f(x,y), insbesondere nach der folgenden Formel, ausgebildet ist:
F(u, v) = Absψourier'1 [Abs(fourier[f(x, y)]f J) wobei
F(u,v) den Spektralbildwert an der Position (u,v), Abs die Betragsfunktion,
Fourier der Operator einer diskreten zweidimensionalen Fouriertransformation, f(x,y) den Punktbildwert der Punktverteilung an der Position (x,y) und
Fourier"1 den Operator der Fourier-Rücktransformation darstellt.
7. Lasererfassungsvorrichtung nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die Gitterabstandserfassungseinrichtung (304) zur Ermittlung desjenigen Gitterabstandes oder derjenigen Gitterabstände ausgebildet ist, bei welchem bzw. welchem ausgerichtet zu der zugeordneten Lage die höchsten Intensitäten in der durch die Transformationseinrichtung transformierten Punkteverteilung feststellbar ist.
8. Lasererfassungsvorrichtung nach einem der voranstehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, dass die Gitterabstandserfassungseinrichtung (304) eine Spektralvektorerzeu- gungseinrichtung zum Erzeugen eines Datensatzes w={w(ki), w(k2), ... w(kn)} aufweist, der mehreren unterschiedlichen Gitterabständen ki, k2, ..., kn die Summe der an mehreren Punkten eines Punktgitters mit dem jeweiligen Gitterabstand ki, k2, ..., kn in der der bestimmten Lage zugeordneten transformierten Punktverteilung erfassten Intensität zuordnet.
9. Lasererfassungsvorrichtung nach Anspruch 8, dadurch gekennzeichnet, dass die Gitterabstandserfassungseinrichtung (304) eine Vergleichseinrichtung aufweist, die die Werte des durch die Spektralvektorerzeugungseinrichtung erzeugten Datensatzes miteinander vergleicht, um denjenigen Gitterabstand K e {ki, k2, ..., kn} mit dem maximalen Wert w(K) zu ermitteln und als erfassten Gitterabstand auszugeben und/oder eine Gruppe k mit den höchsten Werten w(k) zu er- mittein und als erfasste Gitterabstände auszugeben.
10. Lasererfassungsverfahren zum Erfassen von Laserstrahlen (101) mit den Schritten:
Erzeugen eines Interferenzbildes (105) aus erfasster Lichtstrahlung und Verarbeiten des Interferenzbildes (105), um eine Laserstrahlung (101) zu erfassen, dadurch gekennzeichnet, dass das Verarbeiten folgende Schritte umfasst: a) Erfassen einer räumlich definierten Punktverteilung aus dem Interferenzbild 005), b) Durchführen einer Transformation der Punktverteilung derart, dass ein Gitterabstand zwischen einem Punktgitter in der Punktverteilung erhalten bleibt, dem Punktgitter aber eine feste, von dessen Position im Originalbild unabhängige Lage zugeordnet wird, c) Erfassen eines Gitterabstandes in dem gemäß Schritt b) transformierten Punktgitter und d) Erfassen der Lage des Punktgitters aus der Punktverteilung mittels Filterung unter Zuhilfenahme des in Schritt c) erfassten Gitterabstandes,
11. Lasererfassungsverfahren nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, dass der Schritt a) folgende Schritte umfasst: a1) Überführen des Interferenzbildes (105) in ein binäres Punktbild f(x, y), wobei denjenigen Bildpositionen (x, y), an denen sich ein Interferenzpunkt befindet, ein erster Binärwert, vorzugsweise 1 , und an den verbleibenden Bildpositionen der zweite Binärwert, vorzugsweise 0, zugeordnet wird und/oder a2) Überführen des Interferenzbildes (105) in ein Intensitätsbild mit flächenhaften Punktstrukturen, die eine über eine Fläche verteilte Intensitätsverteilung aufweisen.
12. Lasererfassungsverfahren nach Anspruch 11 , dadurch gekennzeichnet, dass in Schritt a1) das Interferenzbild (105) mit einem diskreten Laplace-Operator gefiltert wird und das Filterergebnis mit einer vordefinierten Schwelle verglichen wird, wobei jedem entsprechenden Bildpunkt (x,y) bei Überschreiten der Schwelle der erste Binärwert f(x,y)= 1 und bei Unterschreiten der zweite Binärwert f(x,y) = 0 zugeordnet wird.
13. Lasererfassungsverfahren nach einem der Ansprüche 10 bis 12, dadurch gekennzeichnet, dass in Schritt b) ein zentriertes Spektralbild F(u,v) erzeugt wird, in welchem ein in dem Punktbύ' d enthaltenes Punktg/tter unabhängig von dessen Lage im Originalbild zentriert ist.
14. Lasererfassungsverfahren nach einem der Ansprüche 10 bis 13, dadurch gekennzeichnet, dass in Schritt b) eine Fouriertransformation der Punktverteilung durchgeführt wird.
15. Lasererfassungsverfahren nach einem der Ansprüche 10 bis 14, dadurch gekennzeichnet, dass in Schritt b) Spektralbilddaten F(u,v) erzeugt werden durch Bilden des Betrags einer Fourier-Rücktransformation einer spektralen Leistungsdichte der Fouriertransformation der Punktverteilung f(x,y), insbesondere nach der folgenden Formel:
F(u,v) = Äbsψourler'1 [Abs(Fourier[f(x, y)ψ ]) wobei
F(u, v) den Spektralbildwert an der Position (u,v),
Abs die Betragsfunktion, Fourier der Operator einer diskreten zweidimensionalen Fouriertransformation, f(x,y) den Punktbildwert der Punktverteilung an der Position (x,y) und
Fourier"1 den Operator der Fourier-Rücktransformation darstellt.
16. Lasererfassungsverfahren nach einem der Ansprüche 10 bis 15, dadurch gekennzeichnet, dass in Schritt c) derjenigen Gitterabstand oder diejenigen Gitterabstände erfasst werden, bei welchem bzw. welchem ausgerichtet zu der zugeordneten Lage die höchsten Intensitäten in der durch die Transformationseinrichtung transformierten Punkteverteilung feststellbar ist.
17. Lasererfassungsverfahren nach einem der Ansprüche 10 bis 16, dadurch gekennzeichnet, dass Schritt c) folgende Unterschritte erfasst: c1) Erfassen der Gesamtintensität an mehreren in einem Punktgitter mit einem bestimmten Gitterabstand k angeordneten Punkten (u,v) des durch Schritt b) transformierten Punktbildes F(u, v) jeweils für mehrere unterschiedliche Gitterabstände und c2) Ermitteln der maximalen der in Schritt d) erfassten Gesamtintensität oder der höchsten in Schritt d) erfassten Gesamtintensitäten und c3) Auswählen des oder der Gitterabstände, bei dem oder bei denen in Schritt c2) die höchsten Gesamtintensität(en) ermittelt worden sind, als erfasster Gitterabstand K.
18. Lasererfassungsverfahren nach einem der Ansprüche 10 bis 17, dadurch gekennzeichnet, dass Schritt d) umfasst:
Filtern des in Schritt a) erfassten Punktbildes f(x,y) mit einem auf den mittels des Schritt c) erfassten Gitterabstandes festgelegten Bandfilter.
19. Lasererfassungsverfahren nach einem der Ansprüche 10 bis 18, dadurch gekennzeichnet, dass Schritt d) umfasst: Bilden eines idealen Punktbildes g(x,y) mit dem mitteis Schritt c) erfassten Gitterabstand K,
Bilden eines gefilterten Punktbildes fo(x,y) nach der Formel: fo(x,y)=f(x,y) Fourier'1[ Fourier[f(x,y)] Abs(Fouήer[g(x,y)]) ], wobei f(x,y) das in Schritt a) erfasste Punktbild,
Fourier der Operator einer Fouriertransformation,
Abs der Operator der Betragsfunktion und
Fourier"1 der Operator einer Fourierrücktransformation darstellt, und Bestimmen der Lage eines Gitters in dem gefilterten Punktbild.
PCT/EP2009/064676 2008-11-12 2009-11-05 Lasererfassungsvorrichtung und lasererfassungsverfahren WO2010054977A1 (de)

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