где Т - начальна температура исследуемого материала , К ; , dj - диаметры частиц, мм; Т Тд - соответствующие диамет рам критические температуры , К. Недостатками указанного способа вл ютс низка точность эксперимен та, так как видимый процесс воспламенени горючего материала происходит при более высоких (до 20%) температурах (начальна температура сброшенной на материал сферы), чем требуема (искома ) температура начала химической реакции разложени материала, по которой и должно про (Исходить определение энергии актива ции (этим обуславливаетс и различи в два раза диаметров сфер), а так же непригодность способа дл опреде лени энергии активации трудновоспл мен ющихс (горючих) и трудно горючих материалов, так как могут отсут ствовать видимые признаки горени плам и т.п. Следует отметить, что значение энергии активации зависит от началь ной температуры исследуемого горк;-. чего материала, поэтому при оценке . энергии активации при другом эффективном значении температуры ог ружаю щей среды указанный способ из-за 6 5льшой погрешности в оценке момента воспламенени не позвол ет вы вить эти различи . Цель изобретени - повышение точ ности при определении энергии актив ции и расширение области испытуемых материалов. Поставленна цель достигаетс , что согласно способу определени пожарной опасности материалов, заключающемс в нагревании не менее двух металлических частиц (сфер), измерении начальной температуры час тиц и испытуемого горючего материал сбрасывании частиц на вещество и определении критической температуры начала реакции между частиц๫1 и го рючим .материалом, непрерывно измер ют температуру охлаждени частицы при падении и контакте с горючим ма териалом, на кривых охлаждени фиксир1 ют горизонтальный участок, по которому определ ют критическую тем перг Ртуру воспламенени , при этом. Сбрасываемые частицы отличаютс в диаметрах не менее, чем в 1,5 раза. На чертеже представлены кривые охлаждени частиц, начина с момент соприкосновени частиц с испытывавмым материалом. По оси абсцисс отложено врем , охлаждени t , а по оси ординат тем ература Т частиц в любой момент времени, начина с момента соприкосновени с испытываемым материалом. Крива 1 соответствует случаю, когда температура частицы Т (в момент соприкосновени ) больше критической . Сплошной линией показан процесс самоэатухани горейи , штрихпунктирной - процесс устойчивого горени . Крива 2 показывает процесс охлаждени частихда при критической (искомой) температуре Т , Крива 3 показывает процесс охлаждени при температуре частицы Т ни}ке критической. При проведении испытаний по предлагаемому способу брались две проиэвольного диаметра металлические частицы (сферы), материал которых не играет существенной роли на основании опытов Сильвера, но имеющие достаточно высокую (более 1000°С) температуру плавлени , например стальные, медные, латунные и т.п. Диаметры сфер выбирались не менее чем в полтора раза отличающимис друг от друга. Как показали опыты, в том случае, если разница в диамет pax менее указанной величины, значени критических температур станов тс практически неразличимыми. Точность эксперимента также повышаетс с увеличением разницы в диаметрах частиц. Однако диаметр большей частицы следует брать не более 25 мм, так как в св зи с увеличением диаметра возникает неравномерность по объему- сферы температурное поле и тем самыгл нарушаютс принципы, заложенные при выводе формулы по определению энергии активации веществ-. Описанные сферические частицы нагревались в электрической печи с регул тором температуры и сбрасывались на исследуемый твердый материал, предварительно фиксировалась температура исследуемого материала, при этом непрерывно осциллографировалась крива изменени температуры охлаждени частиц на автоматическом потенциометре . Дл этого применили термопары, запрессованные внутри сфер. По характеру кривые охлаждени и по наличию на этих кривых точек перегиба - горизонтальных участков определ ли дл каждого диаметра сфер критические температуры (температуры в момент соприкосновени с горючим глатеркалом) , вы зывающие по вление горизонтальных участков на графиках охлаждени . По значению найденных критических температур и известных диаметров находили энергию активации реакции воспламенени исследуемого горючего материала по формуле Y6.,T, tTa.-T,) 6iCK3.B6(TH f)-oдe6 (iHiT.f; . qfj. C-142.86 CTh |T,HO,2efe (TV, (. начальна темпераrrfe T, тура горючего маг териала, К,, - соответственно диаметры (мм) и критические температу ры (К) первой и второй частиц. По описанному способу были получены значени энергии активации наи более характерных горючих материало сведенные в таблицу. Использование предлагаемого спосо ба определени энергии активации твердалх горючих веществ обеспечивает по сравнению с существующими способами следующие преимущества: а) возможность определени энергии активации реакции воспламенени тверда материалов в широком диапазоне; б) значительное снижение трудозатрат и времени при определении пожарной опасности веществ и материалов, так как дл определени энергии активации не об зательно воспламен ть частицы (нагревать их до высоких температур пор дка ZOOO-ZSOO e), дл чего необходимы специальные дорогосто щие установки, требующие подвода значительного количества энергии и предъ вл к дие повыиенные требовани к обеспечению пожаро- и электробезопасности при экспериментальных работах; в) предлагаемый способ определени пожарной опасности материалов удобен дл применени в небольших пожаро-технических лаборатори х.where T is the initial temperature of the material under study, K; , dj - particle diameters, mm; T Td - critical temperatures corresponding to frame diameters, K. The disadvantages of this method are low accuracy of the experiment, since the visible process of ignition of combustible material occurs at higher (up to 20%) temperatures (the initial temperature of the sphere dropped on the material) than required iso) the temperature of the beginning of the chemical reaction of the decomposition of the material, according to which it should be (proceed to the definition of the activation energy (this causes the differences in the diameters of the spheres to be twice as different), as well as the unsuitability of dividing the activation energy of hardly combustible (combustible) and difficult combustible materials, since there may be no visible signs of burning flames, etc. It should be noted that the value of the activation energy depends on the initial temperature of the sample under investigation; When estimating the activation energy at a different effective value of the temperature of the environment, this method, due to a 6–5 error in estimating the moment of ignition, does not allow to distinguish these differences. The purpose of the invention is to improve the accuracy in determining the activation energy and expand the area of the tested materials. The goal is achieved that, according to the method for determining the fire hazard of materials, consisting in heating at least two metal particles (spheres), measuring the initial temperature of particles and the test fuel material, dropping particles on a substance and determining the critical temperature of the onset of the reaction between particle 1 and 3 material, the cooling temperature of a particle is continuously measured when falling and in contact with combustible material; a horizontal section is fixed on the cooling curves, according to which the critical Perg Rturu ignition while. Discharged particles differ in diameters of not less than 1.5 times. The drawing shows the cooling curves of the particles, starting from the moment the particles come into contact with the test material. The abscissa axis is the time for cooling t, and the ordinate is the temperature T of the particles at any time, starting from the moment of contact with the test material. Curve 1 corresponds to the case when the temperature of the particle T (at the moment of contact) is greater than the critical one. The solid line shows the process of self-devastating woe, dash-dotted - the process of steady burning. Curve 2 shows the process of cooling parts at a critical (desired) temperature T, Curve 3 shows the process of cooling at a temperature of particle T or critical. When conducting tests using the proposed method, two metal diameter particles (spheres) were taken, whose material does not play a significant role on the basis of Silver's experiments, but having a rather high (> 1000 ° C) melting temperature, for example steel, copper, brass, etc. . The diameters of the spheres were chosen at least one and a half times different from each other. Experiments have shown that if the difference in diameter pax is less than the specified value, the values of the critical temperatures become almost indistinguishable. The accuracy of the experiment also increases with increasing difference in particle diameters. However, the diameter of a larger particle should be taken no more than 25 mm, since, due to the increase in diameter, unevenness in the volume of the temperature field arises and, by the same token, the principles laid down in deriving the formula for determining the activation energy of substances are violated. The described spherical particles were heated in an electric furnace with a temperature regulator and dropped on the solid material under study, the temperature of the material under investigation was recorded, and the curve of the change in the particle cooling temperature on an automatic potentiometer was continuously oscillographed. For this purpose, thermocouples were used that were pressed inside the spheres. By the nature of the cooling curves and the presence on these curves of the inflection points — horizontal sections, critical temperatures were determined for each diameter of the spheres (temperatures at the moment of contact with the flaccid), causing the appearance of horizontal sections on the cooling plots. From the value of the found critical temperatures and known diameters, we found the activation energy of the ignition reaction of the combustible material under study according to the formula Y6., T, tTa.-T,) 6iCK3.B6 (TH f) -ode 6 (iHiT.f;. Qfj. C-142.86 CTh | T, HO, 2efe (TV, (. Initial temperature T, combustible material tour, K ,, are the diameters (mm) and critical temperatures (K) of the first and second particles, respectively. According to the described method, the activation energy of more characteristic flammable materials are tabulated. Using the proposed method of determining the activation energy Compared with existing methods, hardened combustible substances have the following advantages: a) the possibility of determining the activation energy of the ignition reaction of solid materials in a wide range, b) a significant reduction in labor costs and time in determining the fire hazard of substances and materials, since it is not necessary to determine the activation energy ignite particles (heat them to high temperatures on the order of ZOOO-ZSOO e), for which special expensive installations are required, requiring a large energy and pred t he is to que povyiennye requirements to ensure fire and electrical safety in experimental work; c) the proposed method for determining the fire hazard of materials is convenient for use in small fire engineering laboratories.