SU1610444A1 - Method of measuring heterogeneities of magnetic field - Google Patents
Method of measuring heterogeneities of magnetic field Download PDFInfo
- Publication number
- SU1610444A1 SU1610444A1 SU843724400A SU3724400A SU1610444A1 SU 1610444 A1 SU1610444 A1 SU 1610444A1 SU 843724400 A SU843724400 A SU 843724400A SU 3724400 A SU3724400 A SU 3724400A SU 1610444 A1 SU1610444 A1 SU 1610444A1
- Authority
- SU
- USSR - Soviet Union
- Prior art keywords
- magnetic field
- gradient
- measuring
- heterogeneities
- longitudinal
- Prior art date
Links
Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Description
Изобретение относитс к измерени м магнитного пол и может быть использовано дл контрол однородности магнитного пол в спектрометрах магнитного резонанса, ЯМР-расходомерах и т.д.This invention relates to magnetic field measurements and can be used to monitor the uniformity of a magnetic field in magnetic resonance spectrometers, NMR flow meters, etc.
Целью изобретени вл етс повышение точности измерени неоднородности магнитного пол и обеспечение возможности измерени локальных неоднород- ностей магнитного пол ,The aim of the invention is to improve the accuracy of measuring the inhomogeneity of the magnetic field and to ensure the possibility of measuring local inhomogeneities of the magnetic field.
На фиг. 1 показана блок-схема устройства реализующего описанный способ; на фиг 2 - экспериментальные зависимости формы первой производной сигнала поглощени децимол рного раствора в воде дл скорости движени жидкости 10 см/с (а - продольный градиент магнитного пол равен 0; б - продольный градиент магнитного лол равен 0,03 Гс/см; в - продольный градиент магнитного пол равен 0,12 Гс/см; г - продольный градиент магнитного пол равен 0,12 Гс/см, знак градиента изменен на противоположный ) .FIG. 1 shows a block diagram of a device implementing the described method; Fig. 2 shows experimental dependencies of the shape of the first derivative of the absorption signal of a decimolar solution in water for a fluid velocity of 10 cm / s (a is the longitudinal magnetic field gradient equal to 0; b is the longitudinal magnetic gradient lol equal to 0.03 G / cm; c - the longitudinal gradient of the magnetic field is 0.12 Gs / cm; g - the longitudinal gradient of the magnetic field is 0.12 Gs / cm, the sign of the gradient is reversed).
Способ осуществл ют следующим образом .The method is carried out as follows.
Поле, воздействующее на элемент объема жидкости, движущейс в маг- .нитном поле с продгшьным градиентом, измен етс по закону:The field acting on the element of the volume of a fluid moving in a magnetic field with a continuous gradient varies according to the law:
4 four
NJNJ
W grad B+2nB fj cos() +W grad B + 2nB fj cos () +
Аи .Ai
(1)(one)
dBp dt dBp dt
где W - скорость жидкости, см/cj grad В- продольный градиент магнитного пол , Гс/см(where W is the velocity of the fluid, cm / cj grad B is the longitudinal gradient of the magnetic field, Gs / cm (
В - амплитуда модул ции, Гс;B — modulation amplitude, Gs;
f - частота модул ции, Гц;f is the modulation frequency, Hz;
dlip„ „dlip „„
- скорость линейной развертки, - linear sweep speed,
Гс/с. Gs / s.
Соответствующим выбором частоты и амплитуды модул ции, а также условий записи линии (скорости развертки пол - при прохождении линии магнитным ттолем или скорости изменени частоты резонансного радиочастотного пол при прохолдении линии частотой) можно добитьс того, что дл каждого вьще- ленного объема жидкости скорость изменени расстройки частоты прецессии дерных моментов от частоты резонансного электромагнитного пол будет обуславливатьс главным образом первым членом формулы (1), Тое. зависит от скорости движени жидкости и продольного градиента магнитного пол . Известно, что формы кривых поглощени и дисперсии измен ютс при воздействи на образец нестационарного магнитного пол . Следовательно, при регистрации спектра движущейс жидкости в магнитном поле, имеющем продольный гради- ент, будут измен тьс формы кривых ;поглощ6нн И дисперсии, причем величи :на и знак искажений при стационарной скорости движени жидкости однозначно св заны с продольным градиентом маг- нитного пол . Эта зависимость и исBy appropriately selecting the frequency and amplitude of modulation, as well as the recording conditions of the line (field sweep speed — when the line passes through magnetic ttol or the frequency change rate of the resonant RF field when line is cooled by the frequency), it is possible that the precession frequency of the nuclear moments from the frequency of the resonant electromagnetic field will be determined mainly by the first member of formula (1), Toe. depends on the velocity of the fluid and the longitudinal gradient of the magnetic field. It is known that the shapes of the absorption and dispersion curves change when a non-stationary magnetic field is applied to a sample. Consequently, when registering the spectrum of a moving fluid in a magnetic field with a longitudinal gradient, the shapes of the curves will change, absorb and disperse, and the magnitude and distortion at the stationary velocity of the fluid is uniquely associated with the longitudinal magnetic field gradient. This dependence and is
00
5five
00
0 35 0 35
5five
пользуетс дл измерени знака и величины продольного градиента магнитного пол .It is used to measure the sign and magnitude of the longitudinal magnetic field gradient.
Устройство, основанное на данном способе, работает следующим образом.The device based on this method works as follows.
В исследуемое поле, создаваемое, магнитами 1, помещают преобразователь с проточной жидкостью., состо щий из трубопровода 2, системы 3 движени жидкости, катушки 4 регистрации и катушек 5 модул ции. Модул тор 6 созда- jeT поле модул ции необходимое дл регистрации сигнала ЯМР, Прохождение линии производитс перестройкой частоты генерации спинового детектора 7. Регистраци первой производной сигнала поглощени производитс при помощи синхронного детектора 8, на сигнальньш вход которого подаетс выходной сигнал спинового детектора 7, а на опорный - напр жение с выхода модул тора 6. Выходное напр жение синхронного детектора подаетс на вход устройства 9 обработки и регистрации.A transducer with a flowing fluid, consisting of a pipeline 2, a fluid motion system 3, a detection coil 4 and a modulation coil 5, are placed in the test field created by the magnets 1. The modulator 6 generates the modulation field needed to register the NMR signal. The line is passed by tuning the generation frequency of the spin detector 7. The first derivative of the absorption signal is recorded using a synchronous detector 8, to the signal input of which the output signal of the spin detector 7 is fed, and reference voltage from the output of the modulator 6. The output voltage of the synchronous detector is fed to the input of the processing and recording device 9.
На фиг. 2 видно, что изменение продольного градиента магнитного пол вызывает асимметрию выходного сигнала синхронного детектора 8, однозначно св занную с величиной и знаком градиента . Мерой градиента может быть разность или отношение площадей под положительной и отрицательной част ми первой производной кривой поглощени , или разность или отношение максимальных отклонений от нул положительной и отрицательной частей первой производной кривой поглощени . Величина и знак асиметрии анализируютс в блоке 9 обработки и регистрации и индицируютс .FIG. 2 that the change in the longitudinal gradient of the magnetic field causes the asymmetry of the output signal of the synchronous detector 8, which is uniquely associated with the magnitude and sign of the gradient. The measure of the gradient can be the difference or the ratio of the areas under the positive and negative parts of the first derivative of the absorption curve, or the difference or ratio of the maximum deviations from zero of the positive and negative parts of the first derivative of the absorption curve. The value and sign of asymmetry are analyzed in processing and recording unit 9 and displayed.
Фаг.2Phage.2
Claims (1)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU843724400A SU1610444A1 (en) | 1984-04-10 | 1984-04-10 | Method of measuring heterogeneities of magnetic field |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU843724400A SU1610444A1 (en) | 1984-04-10 | 1984-04-10 | Method of measuring heterogeneities of magnetic field |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
SU1610444A1 true SU1610444A1 (en) | 1990-11-30 |
Family
ID=21112749
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
SU843724400A SU1610444A1 (en) | 1984-04-10 | 1984-04-10 | Method of measuring heterogeneities of magnetic field |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
SU (1) | SU1610444A1 (en) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2751462C1 (en) * | 2020-11-06 | 2021-07-14 | федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого" (ФГАОУ ВО "СПбПУ") | Method for studying structure of magnetic fields using laser radiation |
-
1984
- 1984-04-10 SU SU843724400A patent/SU1610444A1/en active
Non-Patent Citations (1)
Title |
---|
Леше А. Ядерна индукци . Пер. с нем./Под ред. П.М. Бородина, М.: ИИЛ, 1963. Афанасьев Ю.В., Студенцов И.В., Щелкин А,П. Магнитометрические преобразователи, приборы и установки. Л.: Энерги , 1972, с. 127-128. * |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2751462C1 (en) * | 2020-11-06 | 2021-07-14 | федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого" (ФГАОУ ВО "СПбПУ") | Method for studying structure of magnetic fields using laser radiation |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Garroway | Velocity measurements in flowing fluids by MNR | |
US5532593A (en) | Nuclear magnetic resonance imaging rheometer | |
Davydov et al. | Nuclear-resonance magnetometer with a flowing liquid to measure weak fields | |
TR199800610A2 (en) | Method and instrument for total nuclear magnetic resonance porosity measurement. | |
EP0691526A1 (en) | Method and apparatus for the determination of the individual mass flow rates of a multicomponent flow | |
EP0576421A1 (en) | Magnetic resonance analysis in real time, industrial usage mode | |
SU1610444A1 (en) | Method of measuring heterogeneities of magnetic field | |
Holz et al. | Modification of the pulsed magnetic field gradient method for the determination of low velocities by NMR | |
US2878444A (en) | Method for measuring magnetic susceptibilities | |
US3568047A (en) | Apparatus and method for measuring nuclear spin-lattice relaxation time (t1) by tone-burst modulation | |
RU2696370C1 (en) | Method of measuring longitudinal relaxation time in a current medium | |
Madio et al. | Ultra‐fast velocity imaging in stenotically produced turbulent jets using RUFIS | |
RU2152006C1 (en) | Nuclear-magnetic flow meter for multiphase medium | |
JPH0685766B2 (en) | Fluid flow velocity measuring device | |
SU1673847A1 (en) | Method for measuring flow rate of a liquid by its nuclear magnetic resonance | |
SU883819A1 (en) | Device for measuring magnetic field induction | |
SU849086A1 (en) | Dc meter | |
SU1727084A1 (en) | Method of measuring fluid flow velocity | |
RU2739730C1 (en) | Method of measuring magnetization of a substance by nuclear magnetic resonance | |
SU1569558A1 (en) | Liquid flowmeter | |
Christian et al. | An apparatus for the measurement of rates of filtration of flocculated suspensions | |
Devoulon et al. | Methods for reconstructing phase sensitive slice profiles in magnetic resonance imaging | |
SU1462092A1 (en) | Device for measuring geometric parameters of parts | |
SU606105A1 (en) | Flowmeter | |
SU411402A1 (en) |