1 Изобретение относитс к измерительной технике и может быть использовано дл измерени малых изменений магнитных потоков в области сверхниз ких частот, а также дл измерени лю бых физических величин, преобразуемых в магнитный поток, например, напр жени , тока, магнитной восприимчивости , ускорени и т.д. Целью изобретени вл етс повыше ние чувствительности сверхпроводникового флюксметра в области низких частот. На фиг. 1 представлена блок-схема флюксметра; на фиг. 2 - зависимость выходных напр жений двухконтактного сверхпровод щего квантового интерферометра от модулированного внешнего магнитного потока. Сверхпроводниковый флюксметр содержит источник 1 тока смещени , уси литель 2 переменного тока, синхронный детектор 3, интегратор 4, резистор 5 обратной йв зи, разделительнь конденсатор 6, катушку 7 обратной св из, генератор 8, двухконтактньй свер провод щий квантовый интерферометр 9 переменный резистор 10, посто нный резистор 11, компенсационную катушку 12, причем двухконтактньй сверхпровод щий квантовый интерферометр подключен к входу усилител 2, выход которого соединен с первым входом синхронного детектора 3, выход кото рого последовательно соединен с интегратором 4 и первым вьшодом резистора 5 обратной св зи, а второй вывод соединен с катушкой 7 обратной св зи и через разделительный конден сатор 6 - с выходом генератора 8 и вторым входом синхронного детектора 3, а компенсационна катушка 12 индуктивно св зана с двухконтактным сверхпровод щим квантовым интёрферо метром 9 и электрически соединена с первым крайним вьгеодом переменного резистора 10, второй крайний «ьшод которого соединен с катушкой 7 обра ной св зи, а средний вьтод соединен с источником 1 тока и через посто н ный резистор 11 соединен с двухконтактным сверхпровод щим квантовым интерферометром 9. Устройство работает следующим об разом. Измер емой магнитный поток и, ка следствие, выходной сигнал двухконтактного сверхпровод щего квантовог 0 ИИ герфсрометра 9 мпду.иирустс мпгиитным потоком, ипг одимым ка ryiiiKofi / обратной св зи при протекании через нее синусоидального тока через разделительный конденсатор 6 от генератора 8. Сигнал с двухконтактного сверхпровод щего квантового интерферометра 9 поступает на усилитель 2 переменного тока, а затем - на первый вход синхронного детектора 3, опорной частотой которого служит сигнал генератора . 8. Выходные сигналы VJ и V (фиг. 2), получаемые при , и , измен ютс с частотой модул ции и наход тс по отношению друг к другу в противофазах. Напротив, при выходной сигнал измен Лс с удвоенной частотой модул ции и позтому не содержит основной гармоники генератора (Ф - квант магнитного потока) . Далее выходной сигнал основной частоты преобразуетс с помощью синхронного детектора 3 в управл ющее напр жение, которое поступает на интегратор 4. Если полный магнитный поток в контуре двухконтактного сверхпровод щего квантового интерферометра 9 не равен целому числу квантов магнитного потока п-Фо, то на интегратор 4 будет поступать с выхода синхронного детектора 3 напр жение коррекции, и компенсирующий магнитный поток, создаваемьй катушкой 7 обратной св зи, будет измен тьс до тех пор, пока полный магнитньй поток не станет равным п-Фо. При изменении внешнего магнитного потока в каждый момент времени устройство переходит в равновесное состо ние с новым значением компенсирующего магнитного потока, так что полный магнитньй поток в контуре интерферометра остаетс квазипосто нным и равным пФо. При этом ток через резистор 5 обратной св зи, которьй создает компенсирующий магнитньй поток, а вместе с ним и напр жение на выходе интегратора 4, служит непосредственной мерой величины изменени внешнего магнитного потока. Г1овьш1ение чувствительности предлагаемого сверхпроводникового флюксметра достигаетс путем компенсации изменени паразитного магнитного потока в контуре интерферометра, вызванного нестабильностью источника 1 тока смещени и неиндеитичностьнэ сверхпровод щих контактов, составл ющих двухконтактный сверхпровод щий квантовый интерферометр 9, Дл этого последовательно к катуш ке 7 обратной св зи подключена компенсационна катушка 12. Соотношение потоков в катушках 7 и 12 достигаетс положением движка переменнохо резистора 10. Соотношение токов через интерферометр и катушки определ етс параметрами резисторов 10 и 11. Необходимым и достаточным услови ем независимости положени рабочей точки сверхпроводникового флюксметра от дрейфа источника 1 тока смещени вл етс выполнение соотношени L , I, L,2 1 k (L,+L,)() .Г коэффициент, св зывающий внешний магнитный поток с током смещени и суммарной индуктивностью сверхпровод щих контактов; k - коэффициент пропорциональности между током смещени интерферометра и током через посто нный резистор 1 индуктивности сверхпровод щих контактов; критические токи через сверхпровод щие контакты. Установление рабочей точки сверхпроводникового флюксметра согласно условию (1) осуществл етс переменньи резистором 10. В случае симметричного двухконтактного сверхпровод -, щего квантового интерферометра, при выполнении услови I , коэффициент k 0, а, следовательно, пот- : ребность в компенсации нестабильности источника тока смещени отпадает. Однако симметри плеч сверхпровод щего квантового интерферометра на практике встречаетс редко. Изобретение позвол ет, по сравнению с прототипом, значительно уменьшить частоту среза избыточного шума, что повышает чувствительность сверхпроводникового флюксметра (на один два пор дка) без ухудшени остальных эксплуатационных характеристик, а также позвол ет расширить температурный рабочий диапазон и уменьшить стоимость неохлаждаемой электроники за счет существенного снижени требовани к стабильности источника тока смещени .1 The invention relates to a measurement technique and can be used to measure small changes in magnetic fluxes in the region of ultralow frequencies, as well as to measure any physical quantities converted into magnetic fluxes, such as voltage, current, magnetic susceptibility, acceleration, etc. d. The aim of the invention is to increase the sensitivity of a superconducting fluxmeter in the low frequency region. FIG. 1 is a block diagram of a fluxmeter; in fig. 2 shows the dependence of the output voltages of a two-contact superconducting quantum interferometer on the modulated external magnetic flux. The superconducting fluxmeter contains a bias current source 1, an ac amplifier 2, a synchronous detector 3, an integrator 4, a feedback resistor 5, a separator capacitor 6, a coil 7 feedback from, an oscillator 8, a two-contact junction conducting quantum interferometer 9 variable resistor 10 , the constant resistor 11, the compensation coil 12, and the two-contact superconducting quantum interferometer is connected to the input of the amplifier 2, the output of which is connected to the first input of the synchronous detector 3, the output of which but connected to the integrator 4 and the first output of the feedback resistor 5, and the second output is connected to the feedback coil 7 and through a coupling capacitor 6 to the output of the generator 8 and the second input of the synchronous detector 3, and the compensation coil 12 is inductively coupled to a two-contact superconducting quantum interferometer 9 and electrically connected to the first extreme voltage of the variable resistor 10, the second extreme voltage of which is connected to the coil 7 of the given connection, and the middle low is connected to the current source 1 and through a constant A resistor 11 is connected to a two-contact superconducting quantum interferometer 9. The device operates as follows. The measured magnetic flux and, as a consequence, the output signal of a two-contact superconducting quantum AI 0 herfsrometr 9 mpd.irusters with a magnetic flux, ipg kimy ryiiiKofi / feedback when a sinusoidal current flows through it through separation capacitor 6 from the generator 8. the superconducting quantum interferometer 9 is fed to the amplifier 2 of the alternating current, and then to the first input of the synchronous detector 3, the reference frequency of which is the generator signal. 8. The output signals VJ and V (Fig. 2), obtained at, and, vary with the modulation frequency and are relative to each other in antiphases. On the contrary, when the output signal varies with double modulation frequency, it therefore does not contain the fundamental harmonic of the generator (Ф is a magnetic flux quantum). Next, the output signal of the fundamental frequency is converted by the synchronous detector 3 into a control voltage that is supplied to the integrator 4. If the total magnetic flux in the circuit of the two-contact superconducting quantum interferometer 9 is not equal to the integer number of photon magnetic flux quanta, then to the integrator 4 the correction voltage will come from the output of the synchronous detector 3, and the compensating magnetic flux created by the feedback coil 7 will change until the total magnetic flux equals n- Pho. When the external magnetic flux changes at each moment of time, the device enters an equilibrium state with a new value of the compensating magnetic flux, so that the total magnetic flux in the interferometer circuit remains quasi-constant and equal to pFo. In this case, the current through the feedback resistor 5, which creates a compensating magnetic flux, and with it the voltage at the output of the integrator 4, serves as a direct measure of the magnitude of the change in the external magnetic flux. G1ovsh1enie sensitivity of the proposed superconducting fluxmeter is achieved by compensating for variations of the parasitic magnetic flux in the interferometer loop caused by the instability of the source 1, the current offset and neindeitichnostne superconducting contacts constituting the two-contact superconducting quantum interferometer 9, For this series to Katushev ke 7 feedback connected bucking coil 12. The ratio of the fluxes in the coils 7 and 12 is achieved by the position of the slider of the variable resistor 10. The ratio The determination of currents through the interferometer and coils is determined by the parameters of resistors 10 and 11. A necessary and sufficient condition that the operating point of the superconducting fluxmeter does not depend on the drift of the bias current source 1 is the ratio L, I, L, 2 1 k (L, + L, ) (). G is the coefficient relating the external magnetic flux to the bias current and the total inductance of the superconducting contacts; k is the coefficient of proportionality between the bias current of the interferometer and the current through the constant resistor 1 of the inductance of the superconducting contacts; critical currents through superconducting contacts. The operating point of the superconducting fluxmeter according to condition (1) is determined by the variable resistor 10. In the case of a symmetric two-contact superconductor -, quantum interferometer, if condition I is met, the coefficient k 0 and, consequently, the power to compensate for the bias current source instability disappears. However, the symmetry of the shoulders of a superconducting quantum interferometer is rarely encountered in practice. The invention allows, in comparison with the prototype, to significantly reduce the cutoff frequency of excess noise, which increases the sensitivity of the superconducting flux meter (by one two orders of magnitude) without deteriorating the other performance characteristics, and also allows the temperature range to be expanded and the cost of uncooled electronics to be reduced due to significant reducing the stability requirement of the bias current source.