SU1202490A1 - Способ юстировки коллиматора пучка тормозного @ -излучени - Google Patents

Abstract

СПОСОБ ЮСТИРОВКИ КОЛЛИМАТОРА ПУЧКА ТОРМОЗНОГО У -ИЗЛУЧЕНИЯ от МОнокристаллической мишени-конвертора при бомбардировке ее пучком электронов, заключающийс  в измерении углового распределени  выхода jf-излучени , определении его максимума и измерении нахождени  коллиматора , отличающийс  тем, что, с целью повьшени  скорости и точности юстировки, угловое распределение выхода Jf -излучени  определ ют путем вращени  мишеникОнвертора , при этом одновременно измер ют угловое распределение выхода из мишени конвертора м гкого рентгеновского излучени  в направi лении , перпендикул рном к оси пуч (Л ка электронов, определ ют его максимум и перемещением коллиматора осуществл ют совпадение максимумов обоих излучений.

Description

1 Изобретение относитс  к технической и экспериментальной физике и может быть использовано дл  создани  систем формировани  пучков тормозного излучени  и вторичных частиц в различных  дерно-(|изических экспериментах, в радиационной технологии и дефектоскопии. Целью изобретени   вл етс  повышение скорости и точности юстировки коллиматоров за счет того, что нет необходимости перемещать громоздкий гангрметр, а точность юстировки оп редел етс  значением критического угла канонировашз . На фиг, 1 показано расположение экспериментальной аппаратуры дл  реализации предлагаемого способа, где ё - первичный пучок электронов; 1 - кристаллическа  мишень; J- пучок гамма-квантов излуче 1ШЯ электронов в кристаллической мишени; 2 - юстируемый коллиматор; 3 - детектор у-квантов; X - пучок рентгеновского излучени  ; 4 - детектор рентгеновских фотонов. Способ осуш,ествл ют следующим образом. Пучок ускоренных электронов высокой энергии пропускают через крис таллическую мишень } в направлении вблизи одной из ее кристаллографических осей. Мишень 1 помещена в дистанционно-управл емое гониометри ческое устройство, которое позвол ет измен ть угол ориентации выбранной кристаллографической оси относи тельно оси пучка электронов и измер ть таким образом ориентационную зависимость генерируемого в мишени излучени , В случае, когда угол взаимной ориентации оси кристалла и пучка электронов будет (f , ( t имеет место эффект каналировани  электронов , при котором возникает специ фическое жесткое 2 -излучение. Здесь () - критический угол каналировани ; ZQ - зар д атомов мишени; Е - энерги  электронов; d - параметр кристаллической решетки. Максимум выхода этого излучени  достигаетс  при Cj) 0, а максимум спектра излучени  лежит в области W 0,02 Е, что и определ ет выбор 90 2 типа детектора 3, регистрирующего это излучение. Одновременно с эффектом генерации у-излучени  при каналировании , как показали наши эксперименты , при углах ориентации пучка электронов и к рис т алло гра(}и ческой оси мишени Ci - Vc наблюдаетс  повышенный выход м гкого рентгеновского излучени  в области W,, 10 КэВ в направлении 9 90 относительно оси пучка электронов, максимум которого также достигаетс  при ( 0 . I Получаемое рентгеновское излучение регистрируетс  соответствующим детектором 4, На фиг, 2 приведены наблюдаемые ориентационные зависимости выхода у-излучени  при каналировании N , (() и рентгеновского излучени  N2(1) дл  случаев плохо юстированного коллиматора (а) и дл  хорошо юстированного (б), В случае (а) имеет место смещение максимумов двух ориентационных зависимостей, а в случае (б) они совпадают. По сним приведенные зависимости на фиг, 2, Измерение зависимости N ((f) производитс  фактически открытым детектором, без коллимации, и зависимость N(9) в таких услови х  вл етс  как бы реперной , котора  показывает истинное совпадение кристаллографической оси и пучка электронов. Этому случаю должен соответствовать согласно теории каналировани  также максимум ориентационной зависимости Н,(ц), котора  определ етс  Y-излучением от каналированных электроНОВ , проход щим через юстируемьй коллиматор. Несовпадение максимумов в точках (, и ( 0 дл  зависимостей N, (Cf) и N (у) показывает, что юстируемый коллиматор смещен на угловое рассто ние Л у (02-0,) от оси тормозного пучка, и направление этого смещени . Зна  указанные параметры , коллиматор перемещают в требуемое , положение и совпадение максимуMOB зависимостей N, (д;) и N (у) указывает , что достигнута хороша  юстировка коллиматора. Точность юстировки коллиматора при этом определ етс  значением критического угла канапировани  if , который, например, дл  электронов с энергией МэВ и кристалла 1 0 аг1маза близок к 9с 10 рад, что позвол ет в 2-3 раза повысить точность юстировки по 312 сравнению с прототипом. Скорость юстировки повышаетс  в 6-8 раз за счет возможности использовани  программноуправл емого гониометра дл  управлени  мишенью, а также за счет того, что в предлагаемом способе не нужно перемещатьи устанавливать громоздкий квантометр, что требовало больших затрат времени. Если в известном способе при каждой юстировке не904 обходимо очищать от аппаратуры всю трассу у-пучка от коллиматора до квантометра и после юстировки заново устанавливать мишени и экспериментальную аппаратуру, то в предлагаемом способе така  необходимость отпадает так,какдетектор 3 {тонкостенна  ионизационна  камера или cцш тилл  ционный счетчик 1 могут быть размещены вплотную за юстируемьм коллиматором.

Claims (1)

1. СПОСОБ ЮСТИРОВКИ КОЛЛИМАТОРА ПУЧКА ТОРМОЗНОГО У -ИЗЛУЧЕНИЯ от монокристаллической мишени-конвертора при бомбардировке ее пучком электронов, заключающийся в измерении углового распределения выхода y-излучения, определении его максимума и измерении нахождения коллиматора, отличающийся тем, что, с целью повышения скорости и точности юстировки, угловое распределение выхода у-излучения определяют путем вращения мишениконвертора, при этом одновременно измеряют угловое распределение выхода из мишени конвертора мягкого рентгеновского излучения в направ- р лении, перпендикулярном к оси пучка электронов, определяют его максимум и перемещением коллиматора осуществляют совпадение максимумов обоих излучений.

   DWWTTiS