Ti3o6peTeHHe относитс к рентгенографическим способам исследовани характеристик материалов, а именно к способам экспериментального определени характеристик взрьгочатых веществ (ВВ) с помощью импульсной рентгенографии и преимущественно быть использовано дл определени термодинамических свойств плотных газов, каковыми вл ютс продукты взрьша (ПВ),-в частности дл определени изэнтропы расширени ПВ - Р (р), где Р - давление ПВ, р - плотность ПВ. Надежное знание указанных величин необходимо при решении многих важных задач: например задачи о разгоне продуктами взрыва оболочек об устойчивости преград при воздейст вии на них ПВ и т.д. Известен способ определени параметров продуктов взрыва за фронтом, основанный на измерении величин ЭДС возникаи цей при движении проводника (датчика) в магнитном поле заданной напр женности у . Недостатком указанного способа вл етс наличие в нем систематических ошибок, которые невозможно учесть Так, в нем измер ют не сам параметр продуктов взрыва, а электрический сигнал, по величине которого вычисл ют значение этого параметра. Величина электрического сигнала и характер его изменени от времени зависит от того, насколько посто нно магнитное поле, в котором вместе со средой движетс датчик. При движени среды, обладакнцей некоторой проводимостью , магнитное поле подвержено искажению, что невозможно учесть при обработке экспериментальных дан ных. Кроме того, точность падает, когда датчик устанавливают не в самом зар де ВВ, а в инертной проклад ке (парафин, тефлон). Наиболее близким техническим решением к данному изобретению вл етс рентгенографический способ измерени распределени плотности про дуктов взрьгоа за фронтом детонагшон ной волны, включаюрщй предварительную регистрацию на рентгеновской пленке положени индикаторной пластины , установленной в зар де взрывчатого вещества на пути распространени детонационной волны, выполнен ной из материала, рентгеноконтрастного по отношению к материалу взрывчатого вещества, инигщирование плоской детонационной волны, регистрацию на рентгеновской пленке путем просвечивани зар да импульсом рентгеновского излучени положени фронта детонационной волны и индикаторной пластины, определение по рентгеновским изображени м величин сме-i щени положени индикаторной пластины , по которым суд т о распределении плотности продуктов взрьша 2), Недостатком прототипа вл етс отсутствие информации о состо нии продуктов взрыва вблизи фронта детонационной волны. Эта информатщ может быть получена сравнительно далеко от фронта из-за разрешающей способности метода, поэтому параметры на фронте и вблизи него будут мало достоверны. Кроме того, объем информации, получаемой по способу-прототипу на участке измерений , вл етс недостаточным, так как в этом случае блок исследуемого взрьтчатого вещества состоит из двух или нескольких плоских дисков с установленными между ними индикаторными пластинами из тантала. Проводить эксперимент с одной индикаторной пластины весьма нерентабельно , так как дл получени достаточного объема информации на всем участке измерений с малыми ошибками необходимо проводить большое количество опытов. Сравнительно большое число танталовых индикаторных пластин в блоке взрывчатого вещества оказывает искажак цее вли ние на детонационньй процесс. Например , при толщине одного сло ВВ в 6 мм и плотности ВВ в 1,7 г/сммасса инертных пластин из тантала с плотностью Ч/16 г/см и толщиной 0,012 мм составл ет 2% от массы самого зар да ВВ. t Цр-ЛЬю изобретени вл етс повышение точности определени параметров гфодуктов взрыва на фронте детонационной волны и вблизи него. Указанна цель достигаетс тем, что по рентгенографическому способу измерени распределени плотности продуктов взрыва за фронтом детона1;ионной волны, включающему предвари .тельную регистрацию на рентгеновской п.пеике положени индикаторной пластины, установленной в зар де взрывчатого вещества на пути распространени детонационной волны, выполненной из материала, рентгено контрастного по отношению к матери лу взрывчатого вещества, инициированне плоской детонационной волны, регистрацию на рентгеновской пленк путем просвечивани зар да импульсом рентгеновского излучени полож ни фронта детонационной волны и индикаторной пластины, определение по рентгеновским изображени м вели чин смещений положени индикаторно пластины, по которым суд т о распр делении плотности продуктов взрыва индикаторную пластину располагают под углом к плоскости фронта детонационной волны, а смещени определ ют дл нескольких, по крайней мере трех, точек изображени индикаторной пластины, лежащих иа разных рассто ни х от точки пересечени изображени фронта детонационной волны с изображением индикаторной пластины. На фиг. 1 изображена схема проведени рентгенографического опыта на фиг. 2 - вид А на фиг, 1; на фиг. 3 - рентгенограмма опыта. Экспериментальный зар д взрывчатого вещества составл ют из двух цилиндрических частей i, у каждой из которых один из торцов скошен. Угол скоса (х; между плоскостью стыка частей зар да и плоскостью торца зар да дл получени максимальной информации о неискаженном движении ПВ конкретном примере составл ет 30 } форма поперечного сечени зар да кругла , диаметром 120 мм, высота цилиндрического блока, составленного соосно КЗ двух скошенных частей, равн етс 85 мм. Индикаторна пластина 2 изготовлена из свинцовой фольги толщиной 0,02 мм, ширина пластины равн етс 30 мм. Инициирование исследуемого зар да взрывчатого вещества осуп;ествл ют ударом тонкой (0,1 мм) алюминиевой фольги 3 диаметром 120 мм, разгон емой на базе 30 мм взрывом сло взрьтчатого вещества 4 толщиной 4,5 мм. Базу псшета 30 мм устанавливают с помощью пенопластового кольца 5, Указанный вьш1е слой взрывчатого веп(ёства инициируют плосковолновым генератором 6. Источником рентгеновских лзгчей ,служит импульсна рентгеновска установка 7 с разр дным напр жением ударного контура л 1 MB и запасенной энергией в контуре 20 кДж. Длительность рентгеновского импульса на полувысоте составл ет О,1 мкс. Рентгеновска кассета 8 с сохран емой после опыта пленкой 9 расположена на рассто нии 1 и от зар да ВВ. Просвечивающий импульс рентгеновского излучени направл лс перпендикул рно направлению распространени детонационной волны и параллельно плоскости индикаторной пластины . Способ реализуют следующим образом . Сначала до взрыва делают предва- рительньп1 рентгеновский снимок собранного блока взрьгочатого вещества с индикаторной пластиной, инициируют зар д, как упошналось выше, ударом алюминиевой фольги, делают второй рентгеновский снимок на момент времени , когда детонационна волна прошла такой путь L от плоскости 10 инициировани , когда часть индикаторной пластины не охвачена детонационной волной. Обработку рентгенограмм производ т следую1У1м образом. Сначала с предварительного снимка на второй перенос т положение плоскости инициировани и провод т линию предварительного положени индикаторной пластины 11. Затем на никроскопе измер ют рассто ние L от плоскости инициировани до фронта детонационной волны 12 и рассто ни от той же плоскости до первоначального (3j и смещенного положеин изображени 13 индикаторной пластины. Рассто ни и измер ют дл нескольких точек изображени пластины, лежащих на разнттс рассто ни х от точки пересечени изображени фронта дето.-ационной волны с изображением индикаторной пластины на рентгенограмме. Дальнейша процедура обрабо1ки экспериментальных данных заключаетс в следуючем , Экспернг ентальные результаты описывают зависимостью V i (X), глеЧ- , X ПО которой рассчитывают параметры продуктов Взрыва по формулам: cJX ( 4 i , pVpo /ir s где PO t P начальна и соответ ственно определ ема плотность взрывчато вещества; D - скорость детонации чатого вещества при плотности /Од , Рнро15 и - массова скорость; Р - давление. С - скорость звука, iJrt, - значение массовой с рости продуктов взр ва на фронте. Состо ни на фронте определ ют экстрапол цией зависимости Y { к фронту (,). Получение дополнительного объ информатщи вблизи фронта ДВ дост гаетс за счет обеспечени непрерыв- ности регистрации на всем участке измерений. Непрерывность достигают путем расположени одной индикаторной пластины в зар де взрывчатого вещества под углом к плоскости фронта детонационной волны. Непрерывность позвол ет снимать информацию очень близко к фронту детонационной волны (Y 0,99). В способе-прототипе индикаторные пластины располагают в зар де ВВ на некотором рассто нии друг от друга, поэтому информаци , которую получают из таких опытов, носит дискретный характер, и эта информаци может быть получена, как правило, сравнительно далеко от фронта ДВ ( ij 0,9). Исследуемые параметры взрыва определ ют экстрапол цией экспериментальной зависимости ij (х) к фронту ( Ь 1, X 1) и чем меньше участок экстрапол ции, тем точнее определ ютс параметры продуктов взрыва. Участок экстрапол ции по рассто нию в данном способе примерно в 10 раз меньше, чем в прототипе , что приводит к существенному повьшюнию точности в определении параметров продуктов взрьша.