SU1068855A1 - Способ определени сечений ионизации положительных ионов рел тивистскими электронами - Google Patents
Способ определени сечений ионизации положительных ионов рел тивистскими электронами Download PDFInfo
- Publication number
- SU1068855A1 SU1068855A1 SU823471033A SU3471033A SU1068855A1 SU 1068855 A1 SU1068855 A1 SU 1068855A1 SU 823471033 A SU823471033 A SU 823471033A SU 3471033 A SU3471033 A SU 3471033A SU 1068855 A1 SU1068855 A1 SU 1068855A1
- Authority
- SU
- USSR - Soviet Union
- Prior art keywords
- ionization
- ions
- section
- electron
- electrons
- Prior art date
Links
Landscapes
- Other Investigation Or Analysis Of Materials By Electrical Means (AREA)
Abstract
СПОСОБ-ОПРЕДЕЛЕНИЯ СЕЧЕНИ ИОНИЗАЦИИ ПОЛОЖИТЕЛЬНЫХ ИОНОВ РЕЛЯ ТИВИСТСКИМИ ЭЛЕКТРОНАМИ, включающий формирование электронно-ионного пучка в магнитном поле, отличающийс тем, что, с целью расширени энергетической области определени сечений, повьшени информативности и упрощени метода измерени , формируют электронно-ионный пучок в виде кольца, измер ют ток вторичных электронов и тормозное излучение ионизирующих электронов на ионах, определ ют полное сечение ионизации, а затем путем сравнени временной зависимости полного сечени с расчетными значени ми пр мой и Оже-ионизации наход т парциальные сечени этих процессов.
Description
Изобретение относитс к ускорительной технике, а именно к коллективным методам ускорени ионов, и может быть использовано при изучении ионизационных процессов в электронно-ионных пучках.
Известен способ измерени сечени последовательной ионизации положительных ионов электронным ударом , заключающийс в том, что ионизацию производ т в пересекающихс ионном и электронном пучках, а сечение ионизации определ ют путем измерени выхода., ионов .более высокой зар дности.
Недостатками способа вл ютс низка чувствительность и невысока достижима зар дность исследуемых ионов.
Известен способ измерени распределени числа ионов по зар дност м,
заключающийс в том, что в нейтральных атомах исследуемого элемента производ т ионизацию (рентгеновским излучением определенной внутренней оболочки атома, а затем измер ют спектр зар дностей ионов, образуемых в результате Оже-переходов .
Однако метод применим только дл исследовани нейтральных атомов и низкозар дных ионов.
Наиболее близким к изобретению вл етс способ измерени сечений ионизации положительных ионов электронным ударом в ионной ловушке, заключающийс в том, что в начальный момент времени ввод т низкозар дные ионы в сформированный в магнитном поле электронный пучок, затем в различные моменты от начала процесс ионизации ионы извлекают из электроно-ионного пучка и измер ют спектры зар дностей образовавшихс много-зар дных ионов. Сечение последовательной ионизации определ ют по выходам многозар дных ионов и по сопоставлению измеренной эволюции спектра зар дностей ионов с вычисленой суд т о вкладе разных ионизационых процессов.
К недостаткам известного способа относ тс разрушение электронноионного пучка при анализе, необходимость проведени многократных . измерений с целью получени полной картины эволюции спектра зар дностей ионов и ограниченный энергети6885S2
ческий диапазон бомбардирующих электронов (около 300 кэВ).
Цель изобретени - расширение энергетической области определени
5 сечений, повьшение информативности и упрощение метода измерени .
Цель достигаетс тем, что согласно способу определени сечений ионизации положительных ионов рел тивист10 скими электронами, включающему формирование электронно-ионного пучка в магнитном поле, формируют электронно-ионный пучок в виде кольца, измер ют ток вторичных электронов и тор15 мозное излучение ионизирующих элект-. ронов на ионах, определ ют полное сечение ионизации, а .затем путем сравнени временной зависимости полного сечени с расчетными значени 20 ми пр мой и Оже-ионизации наход т парциальные сечени этих процессов,
Формируют в магнитном поле сгусток (кольцевой пучок) электронов. После поступлени в электронное коль25 до нейтральных атомов происходит
образование ионов электронньм ударом.
Образующиес в процессе ионизации многозар дные ионы удерживаютс собственньм электрическим полем 30 электронного кольца, а освобождающиес при этом вторичные электроны выталкиваютс собственным полем сгустка и регистрируютс детектором электронов. Выход вторичных электронов непосредственно отражает вклад различных механизмов ионизации в процесс образовани ионов и содержит информации о величине сечений этих процессов. Расчетным путем показано, что в ионизации положительных ионов электронным ударом рел тивистскими электронами доминирующими вл ютс два механизма - пр ма ионизаци с удалением электронов из атома или иона в континуум и возбуждение или ионизаци внутренних атомных оболочек с последующим испусканием Оже-электронов, т.е.Ожеионизаци , причем зависимости сечений этих ионизационных процессов от
зар дности ионов сильно различаютс .
Таким образом, сечение ионизации положительных ионов электронным ударом можно определить путем измерени тока вторичных электронов и сопоставлением зависимости тока вторичных электронов от времени с расчетными сечени ми указанных ионизационных процессов. Техническую реализацию способа рассмотрим на примере коллективного ускорител т желых ионов электронным кольцами. В вакуумной камере с давлением около Ю торр электроны с энергией 20 МэВ в магнитном поле около 2 Тл формируютс в кольцо с радиусом приблизительно 3,5 см и полуразмером сечени приблизительно 0,2 см. В кольце около 10 электронов. В начальный момент в кольцо впрыскиваютс 210 атомов криптона и начинаетс процесс накоплени положительных ионов. Освобождающиес в процессе ионизации вторичные электроны выталкиваютс из кольца с энер гией около 50 кэВ и движутс вдоль магнитных силовых линий к детектору . За врем накоплени ионов освобождаетс приблизительно 5-10 вто ричных электронов. В качестве простейшего устройства дл измерени тока вторичных электронов можно использовать кольцевой токоприемник, расположенный в вакуумной камере на рассто нии около 10 см от кольца и соединенный с осциллографом с зап минающей трубкой. Если, например, прин ть эффективность регистрации электронов рав ной приблизительно 10%, то при числ ионов криптона в кольце около 10 регистрируемый ток будет измен тьс в пределах 100-0,1 кА. Ток вторичных электронов определ етс плотностью тока электронного кольца je, числом исследуемых ионов полным сечением ионизации и эффективностью регистрации электронов . В процессе накоплени ионов в каждый момент времени в кольце буде - рисутствовать некоторый набор ионо со средней зар дностью Z . Однако . дисперси по зар ду максимальна дл т желых ионов и составл ет Л 2/А /А i 0,07, где А - массовое число иона. В рассматриваемом примере с криптоном д Z - 1 ,5 единиц зар да. Низка плотность нейтральных ато мов остаточного газа позвол ет пренебречь ион-атомными столкновени ми и этот процесс не увеличивает диспе сию ионов по зар ду. Таким образом, ток вторичных электронов равен I(tbj,n6U)2, (I) где Г) - число ионов в кольце; d()d(2)-Kjo(Z) полное сечение иони зации, равное сумме сечений пр мой и Оже-ионизации. Произведение jgц определ етс в дополнительных, проводимых однр ,временно измерени х по тормозному излучению электронов кольца на ионах. Ошибка в измерении jg rj может составл ть приблизительно 10%, Эффективность регистрации вторичных электронов рассчитьшаетс или определ етс экспериментально дл конкретного регистрирующего устройства с точностью приблизительно до 10%. На чертеже приведены вычисленные выходы вторичных электронов в зависимости от времени и достижимой к этому моменту средней зар дности ионов криптона. По оси ординат отложен ток вторичных электронов в микроамперах, а по оси абсцисс - врем удержани ионов в электронном кольце в миллисекундах и вычисленные средние зар дности ионов криптона, достигаемые ими в соответствующие моменты времени . Зависмость 1 отображает полный регистрируемый ток вторичных электронов при условии, что б (г) Йь()(), зависимость 2 - часть полного тока, обусловленна пр мой ионизацией, зависимость 3 - долю тока за счет эффекта Оже-ионизации зависимость 4 - фон, обусловленный накоплением в кольце ионов остаточного газа (в основном азот в вакуумной камере. Фоновый ток можно снизить, добива сь более глубокого вакуума или учесть путем измерени в дополнительных опытах. Таким образом, путем измерени тока вторичных электронов и тормозного излучени электронов на ионах в соответствии с вьфажением (Т) находитс экспериментальное значение полного сечени ионизации положительных ионов электронным ударом в зависимости от зар да иона. На основе измеренной зависимости полного сечени ионизации от зар да иона можно найти парциальные сечени (долю) пр мой и Оже-ионизации.
cijjaiiiHbfeESiiis Tl -i Сечени пр мой (j- () .и Оже-иониэации С; (Z) определ ютс из услови наилучшего совпадени из известных модельных представлений С; (Z} и (3 ()с величиной измеренного полно го сечени б (Z) сразу во всей облас ти измерени зар дностей ионов, использу метод наименьших квадратов . Дл этого измер ют сечени цол . ной ионизации дл К значений среднего зар да ионов 2. Значени бп (z) .и бо () наход тс следующим образом (г1 б„иьрб:(), а искомые коэффициенты рС и Я определ ют из услови минимума значени функционала (6uo-oi6;;(2;)-K(r.f(.) где(;(-,)- измеренное полное сечение ионизации при соответствующих значени х среднего зар да ZiiuUk); . й(;) известные модел . ныезначени се НИИ ионизации д ионов тех же за р дностей. Известно, что в минимуме Ф полученной системы двух ли Нейных уравнений с двум неизвестными наход т ос и j) и определ ют 6f,(Z) и (0 (2) , о точности которых можно судить по величине ( (|);,/3)( гпш.Пусть полное речен крнизации б(Е;) криптона измерено д п ти значений , значени КОТОРЫ 55 а -также известные модельные значени и , и Cj (7;) представлены в таблице. В предложенном случае об 1,152; /1 0,872 и соответственно искомые значени Рп (г) 1,152С; )о (2) 0,872с(г) . В этом примереС5() ибо() определены с относительной точностью 6%. Приведенна процедура позвол ет на основе экспериментального полного сечени ионизации и теоретических расчетов определить абсолютные значени парциальных сечений пр мой и Оже-иониз ации. Таким образом, технические преимущества предложенного способа заключаютс прежде всего в том. что он позвол ет значительно упростить и сократить врем проведени эксперимента . Вместе с тем предложенный способ по сравнению с базовым образцом существенно расширит диапазон энергии ионизирующих электронов до ультрарел тивистских энергий, В .отличие от базового образца предложенный способ позвол ет измер ть селени : ионизации не разруша электронно-ионного пучка и даже в случае одного электронно-ионного кольца. Вместе с тем простота в измерении и высока эффективность регистрации тока вторичных электронов позвол ют определить не только полное сечение ионизации сечение ионизации опреде- л ет выход иона из данного зар дового состо ни в более высокое), но и проследить зависимость парциальных сечений пр мой и Оже-ионизации в широком диапазоне изменени зар дности ионов, что представл ет значительный интерес дл изучени динамики накоплени ионов в электронном кольце, оптимизации процесса их ускорени , а также дл атомной физики в целом из-за недостатка экспериментальных сведений о сечении ионизации положительных ионов рел тивистскими электронами, I
-19
2,4-10
-20 1,5 -10
21
1,2lCr
-19
-го
5.10
-21
-7t
7--10
740
-23
21
0,95-10
5 г 10
Claims (1)
- СПОСОБ. ОПРЕДЕЛЕНИЯ СЕЧЕНИЙ ИОНИЗАЦИИ ПОЛОЖИТЕЛЬНЫХ ИОНОВ РЕЛЯТИВИСТСКИМИ ЭЛЕКТРОНАМИ, включающий формирование электронно-ионного пучка в магнитном поле, отличающийся тем, что, с целью расширения энергетической области определения сечений, повышения информативности и упрощения метода измерения, формируют электронно-ионный пучок в виде кольца, измеряют ток вторичных электронов и тормозное излучение ионизирующих электронов на ионах, определяют полное сечение ионизации, а затем путем сравнения временной зависимости полного сечения с расчетными значениями прямой и Оже-ионизации находят парциальные сечения этих процессов.сх>00 СЛ СЛ
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU823471033A SU1068855A1 (ru) | 1982-07-16 | 1982-07-16 | Способ определени сечений ионизации положительных ионов рел тивистскими электронами |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU823471033A SU1068855A1 (ru) | 1982-07-16 | 1982-07-16 | Способ определени сечений ионизации положительных ионов рел тивистскими электронами |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
SU1068855A1 true SU1068855A1 (ru) | 1986-07-07 |
Family
ID=21022588
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
SU823471033A SU1068855A1 (ru) | 1982-07-16 | 1982-07-16 | Способ определени сечений ионизации положительных ионов рел тивистскими электронами |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
SU (1) | SU1068855A1 (ru) |
-
1982
- 1982-07-16 SU SU823471033A patent/SU1068855A1/ru active
Non-Patent Citations (1)
Title |
---|
Dolder К.Т..Harrison M.F.A, Thonemann P.С. Proc.Rog. -Sec. A264, 367, 1961. Carlson Т.A.,Hunt W.E., Krause M.O., Phys,Rev., 151, 41, 1966. ЖЭТФ, 80, ВЫП.З, 916, 1981. * |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Beyer et al. | Measurement of the ground-state lambshift of hydrogenlike uranium at the electron cooler of the ESR | |
US10381208B2 (en) | Method of processing an image charge/current signal | |
Breitenfeldt et al. | Approaching the N= 82 shell closure with mass measurements of Ag and Cd isotopes | |
CN109830423B (zh) | 一种加速器质谱测量方法和系统 | |
Prentice et al. | Dipolar DC collisional activation in a “stretched” 3-D ion trap: the effect of higher order fields on RF-heating | |
US4818862A (en) | Characterization of compounds by time-of-flight measurement utilizing random fast ions | |
US7462821B2 (en) | Instrumentation, articles of manufacture, and analysis methods | |
Stults et al. | Mass spectrometry/mass spectrometry by time-resolved magnetic dispersion | |
Chen et al. | Direct charge number and molecular weight determination of large individual ions by electrospray ionization Fourier transform ion cyclotron resonance mass spectrometry | |
Cunsolo et al. | Commissioning of the MAGNEX large-acceptance spectrometer | |
SU1068855A1 (ru) | Способ определени сечений ионизации положительных ионов рел тивистскими электронами | |
Ulfert et al. | Lifetime measurements of nuclear levels with the charge plunger technique | |
Bogomilov et al. | Physics performance of the barrel RPC system of the HARP experiment | |
US11410843B1 (en) | Mass spectrometry system and measuring method thereof | |
US4090076A (en) | High resolution electron energy device and method | |
US4677295A (en) | Process for determining mass spectrum by time of flight and spectrometer carrying out this process | |
Martin et al. | Measurement of the 2s S 1 3–2p P 2 3 transition energy in heliumlike krypton | |
Nexsen Jr et al. | Multichannel neutral‐particle analyzer system | |
Wuilleumier et al. | Present status of inner-shell photoionization studies in singly-and multiply-charged atomic ions | |
Moxom et al. | Fragmentation and ionization of CH3F by positron and electron impact | |
Chartier et al. | Direct mass measurement of N∼ Z nuclei with A= 64–80 using the CSS2 cyclotron | |
Donohue et al. | Positron ionization mass spectrometry. I: instrumentation | |
SU885928A1 (ru) | Способ измерени поверхностного зар да диэлектриков | |
Ma et al. | A coincidence experimental setup for investigating multiple electron processes | |
Wang | Nuclear Mass Measurement and Evaluation Relevant to Astrophysics |