SE513223C2 - Svepande linsantenn - Google Patents
Svepande linsantennInfo
- Publication number
- SE513223C2 SE513223C2 SE9900336A SE9900336A SE513223C2 SE 513223 C2 SE513223 C2 SE 513223C2 SE 9900336 A SE9900336 A SE 9900336A SE 9900336 A SE9900336 A SE 9900336A SE 513223 C2 SE513223 C2 SE 513223C2
- Authority
- SE
- Sweden
- Prior art keywords
- wires
- grid
- lens
- highly conductive
- resistive
- Prior art date
Links
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01Q—ANTENNAS, i.e. RADIO AERIALS
- H01Q3/00—Arrangements for changing or varying the orientation or the shape of the directional pattern of the waves radiated from an antenna or antenna system
- H01Q3/44—Arrangements for changing or varying the orientation or the shape of the directional pattern of the waves radiated from an antenna or antenna system varying the electric or magnetic characteristics of reflecting, refracting, or diffracting devices associated with the radiating element
Description
10
15
20
25
30
513 223
2
riktningen kommer att resultera i en reflektion av den elektromagnetiska
vågen. I det visade optiska systemet förväntas avstånden för de ledande
gallertrådarna vara mycket större än ljusvåglängden, dvs. k<
separationen. Dessutom kommer ett ledande jordplan att fullständigt
reflektera rnikrovågen som utbreder sig.
Två dokument Us-A-4 706 094 och Us-A-4 636 799 Visa; båda ferro-
elektriska block mellan galler med parallella trådar. I enlighet med det första
dokumentet används endast styrande fält tvärs över blocket, dvs. i vågens
utbredningsriktning. I enlighet med det andra dokumentet anordnas
spänningarna på trådarna så att fältet kan anta godtyckliga riktningar i
planet vinkelrätt mot trådarna. I det första dokumentet påpekas det att de
"normalt" högkonduktiva trådarna endast sänder vinkelrät, linjär
polarisation men att de kan ersättas med resistiva trådar som är i stånd att
sända även parallell polarisation med viss förlust.
WO-A1 93/ 10571 demonstrerar en utveckling av US-A-4 636 799 där endast
fält vinkelräta mot trådarna används. Här behövs endast ett skikt med
trådar och det ferroelektriska materialet har uppdelats i en mångfald block
så att gallret med trådar kan placeras i mitten av det ferroelektriska skiktet.
Det skall emellertid noteras att dokumenten citerade ovan riktar sig till
användningen av högkonduktiva trådar och en spänningsgradient
åstadkoms då genom att pålägga olika spänningar på de individuella
trådarna i enlighet med ett givet mönster. Vidare hänför sig de beskrivna
anordningarna till användning av det ferroelektriska materialet för
"elektrooptiska linser" som primärt riktar användningen till frekvenser
motsvarande elektrisk strålning i nanometerområdet.
Vidare har inget av dokumenten visat en anordning som år i stånd att svepa
mikrovågsstrålning i två ortogonala plan i en enkel ferroelektrísk skiva. Det
har heller inte visats att detta kan göras genom att använda ett flertal skikt
med ferroelektriskt material utan förluster.
10
15
20
25
_30
513 223
Därför finns det forfarande ett behov av ett förfarande och en anordning som
fungerar även vid ett mycket lägre frekvensområde, dvs. i mikrovågsområdet.
SAMMANFATTNING
Den föreliggande uppfinningen visar ett förfarande och en anordning för
alstrande av en linsanordning innefattande en skiva av ferroelektriskt
material, vars transmissionsfasgradient varieras över linsens yta med hjälp
av ett styrbaxt statiskt elektriskt fält. Linsen kan innefatta en hel
antennapertur, t.ex. ett matningshorn, eller utgöra en yta som täcker en
slitsad vågledarantenn, vara en del av en mikrovågsantennapertur eller ett
element i en konventionell mikrovägsgruppapertur. Uppdelningen av aper-
turen beror av hur många frihetsgrader som önskas kunna styras samtidigt.
I ett allmänt fall skall N lober och M nollställen styras samtidigt. I det
enklaste fallet med N=l och M=O kommer linsen att täcka hela antenn-
aperturen.
Den föreliggande uppfinningen grundar sig på det faktum att riktningen för
trådarna i styrgallren för linsanordningen måste löpa vinkelrätt mot
riktningen för E-fältets riktning för en penetrerande högfrekvent radiovåg. I
enlighet med ett syfte med den föreliggande uppfinningen för att erhålla full
stymingsmöjlighet för en antennlob både i planet X-Z och planet Y-Z skapas
statiska elektriska fält med hjälp av två spänningskällor som alstrar ett fält-
som verkar längs trådarna för ett galler och ett annat fält som verkar tvärs
över trådarna i det andra gallret för den kontinuerligt svepande linsen. För
att erhålla låga förluster och ingen ändring av den styrande E-fälts-
polariteten när spänningskällorna sveps, påläggs en förspänningskälla av
storleksordningen flertalet hundra voltimellan de två spänningskällorna.
Ett förfarande i enlighet med den föreliggande uppfinningen fastställs av det
bifogade oberoende patentkravet 1 och :av de beroende patentkraven 2 till 4.
På motsvarande sätt fastställs en kontinuerligt svepande linsantenn-
anordning i enlighet med den föreliggande uppfinnirigen genom det bifogade
10
15
20
25
30
513 223
4
oberoende patentkravet 5 och ytterligare utföringsformer definieras av de
beroende patentkraven 6 till 8.
KORT BESKRIVNING AV RITNINGARNA
Uppfinningen tillsammans ytterligare syften och fördelar med denna kan bäst
förstås genom hänvisning till följande beskrivning tillsammans med de
bifogade ritiiingarna, i vilka:
FIG. 1 är en skiss som illustrerar principen i enlighet med den föreliggande
uppfinningen,
FIG. 2 illustrerar en utföringsfonn av ett svepande línselement i enlighet
med principen visad i FIG. l, och
FIG. 3 är en mer detaljerad vy av utföringsforrnen för svepningen
illustrerad i FIG. 2.
DETALJERAD BESKRIVNING
Exempel på utfóringsformer
I ett material som uppvisar ferroelektriska egenskaper kommer de dielektriska
egenskaperna att förändras under inverkan av ett elektriskt fält. Detta'
kommer ytterligare att diskuteras nedan i samband med beskrivningen av
lobstyrning. En sådan ändring av de dielektriska egenskaperna för en
ferroelektrisk skiva kommer att användas för att skapa en styrbar
kontinuerligt svepande linsantenn. Antennaperturen eller en del av en
apertur kan byggas upp med hjälp av ett línselement med högkonduktiva
galvaniskt isolerade parallella metalltrådar (i en riktning Y). Genom att belägga
trådarna med ett sådant material som uppvisar ferroelektriska egenskaper
kommer att uppnås en fasgradient tvärs över skivan om ett elektriskt fält med
en lämpligt gradient påförs över skivan som uppvisar de ferroelektriska
egenskaperna.
lO
15
20
25
30
-513 2 2 3 i
Arrangemanget bygger på det faktum att riktningen för trådarna i styrgallret í
linsanordningen måste löpa vinkelrätt mot riktningen för E-fältet för en
penetrerande högfrekvent radiovåg. I enlighet med den föreliggande uppñn-
ningen fór att erhålla full styrning av antennloben måste statiska elektriska
fält skapas både längs trådarna i ena gallret och tvärs över trådarna i det
andra gallret för att skapa en kontinuerligt svepande lins för ett antenn-
arrangemang.
De statiska elektriska fälten i X- och Yfriktningarna kommer att erhållas med
användning av två separata skikt med parallella trådar. Trådarna i det första
och andra skiktet i arrangemanget är parallella med varandra, se även FIG. 1.
Ett skikt av högkonduktiva trådar 24 är placerade på en första sida av skivan
50 ord av ett material som uppvisar de ferroelektiiska egenskaperna.
Trådarna 24 bildar då det första gallret l. Ett annat skikt av resistiva trådar
34 är placerade på den andra sidan av skivmaterialet och bildar sedan det
andra gallret 2. Det undre gallret skall t. ex. belysas med ett linjärt polariserat
fält som utbreder sig längs Z-axeln. Den utbredande vägens E-fältsvektor är
anordnad att vara vinkelrät mot trådarna 24 och 34 (Ey=E¿=O). Med andra ord
löper trådarna 24 och 34 i en Y-riktning i enlighet med FIG. 1.
Ändarna av de högkonduktiva trådarna 24 på den övre sidan av linsen 50 är
alla successivt elektriskt anslutna vid intervall längs en resistiv tråd 25,
medan de andra ändarna av de högkonduktiva trådarna 24 förblir icke
anslutna. En variabel spânningskälla (Ux) 26 är ansluten tvärs över den
resistiva tråden 25 som är ansluten till trådarna 24 och spännings-
potentialgradienten tvärs över tråden 25 kommer att fördelas över hela första
gallret 1 med hjälp av trådarna 24.
Ändarna av de resistiva trådarna 34 i gallret 2 vid den undre sidan av skivan
50 är kopplade i parallell med hjälp av en metallisk tråd 32 vid en ände och en
annan mettallisk tråd 33 vid den andra änden av trådarna 34. En andra
variabel spänningskälla (Ux) 36 är kopplad till trådarna 32 och 33, och
följaktligen tvärs över det andra gallret 2 av parallella trådar 34. På grund av
10
15
20
25
30
4513 223 6
spänningen påförd tvärs över de resistiva trådarna 34 kommer då en elektrisk
potentialgradient skapas i Y-riktningen. Nu som indikerat i FIG. 2 kan loben
för antennen som har den kontinuerligt svepande linsen med hjälp av Ux
styras i planet X-Z och genom Uy i planet Y-Z. I FIG. 2 representerar E den
elektriska fåltvektorn och H den magnetiska fältvektorn för den utbredande
vågen från RF-kållan. P representerar utbredningsvektorn (eller Poynting-
vektorn). .
Vidare i likhet med FIG. 2, demonstrerar FIG. 3 strukturen för den
kontinuerligt svepande linsen, som kommer att styra antennloben i planet X-Z
med hjälp av spänningen Ux och i planet Y-Z med hjälp av spänningen Uy. För
att erhålla låga förluster och ingen ändring av E-fåltspolariteten vid svepning
av spänningar-na Ux och Uy påförs en förspänningskâlla 40 (Ubias) av
storleksordningen 5 till 10 kV mellan de två spånningskällorna 26 och 36 för
Ux och Uy. för X- respektive Y-riktningen. Syrnbolerna visade indikerar att
förspånningen är ansluten inom de variabla spänningskällornas spännings-
område, lämpligen vid en mittpunkt. På ett motsvarande sätt indikeras genom
jordningen vid symbolen för fórspänningskällan hur anordningen enligt den
belysande utföringsformen refereras till en systemjord.
För att erhålla en impedansanpassning mot omgivningen, kommer det i de
flesta fall vara nödvändigt att täcka linselementets yta på ena eller på båda.
sidorna med en transformator 60. Denna transformator ändrar, stegvis eller
kontinuerligt irnpedansnivån så att reflektionen, när den utbredande vågen
går in i eller lämnar den ferroelektriska skivan 50, blir tilläckligt låg inom
arbetsfrekvensområdet. Det är också möjligt att ha den stegvisa eller
kontinuerliga ändringen av irnpedansen att även gå in i det ferroelektriska
materialet.
I FIG. 3 demonstreras en mer detaljerad utföringsfonn av ett svepande
linselement i enlighet med den föreliggande uppfinningen. Ett typiskt önskat
frekvensområde fór en antenn som innefattar linselementet i enlighet med
uppfinningen kan vara av storleksordningen 30 - 40 GHz. I den belysande
10
15
20
25
.30
»513 223
utföringsformen inbegriper linselementet en platt skiva av materialet som
uppvisar de ferroelektriska egenskaperna.
I denna utíöringsfonn kan materialet som uppvisar de ferroelektriska
egenskaperna vara i form av en kvadratisk skiva 50 med måtten ungefär 10 x
10 cm och med en tjocklek av ungefär 0,5 cm. Till exempel är typiska sådana
material -bariumtitanaL barium-strontiumtitanat eller blytitanat i ñnfördelad
polylcxistallin eller kerarnisk form. Ett lärnplig keramiskt material, till exempel
tillgângliggjort på marknaden av Paratek Inc., Aberdeen, MD, USA, är ett
material som identifieras som Composition 4, vilket uppvisar en relativ
dielektricitetskonstant ar (Enc=0) = 118 och med en avstårnbarhet på 10% i
enlighet med specifikationen. Denna linsskiva kan till exempel placeras i
anslutning till ett matarhorn, täcka en slitsad vågledarantenn, eller som ett
element i en konventionell gruppapertur.
Vidare är ovanpå och/eller under skivan 50 i linselementet anordnat en
irnpedanstransformator 60 för att erhålla en impedansanpassning för det
aktuella linselementet, som kan uppvisa ett impedansvärde av storleks-
ordningen 40 ohm. I utföringsformen illustrerad i FIG. 3 finns det en
impedanstransformator på vardera sidan av linselementet. I denna belysande
utföringsform består båda av ett antal skikt 61, 62, 63 och 64 av dielektriskt
material som uppvisar en stegvis ändring i den dielektriska konstanten för en
stegvis anpassning av irnpedansen för linselementet till omgivningen (tex. fria
luften z 377 ohm). Om linselementet till exempel kombineras med en
slitsantenn kan det finnas behov av endast en transformator på sidan som
vänds mot luften.
Beskrivning av lobstyg' g
Om Ux = Uy = 0 kommer antennloben att samrnanfalla med ytnormalen för det
plana linselement som illumineras med ett infallande fält vinkelrätt mot det
plana linselementet. När till exempel Ux och Uy ändras till Uxo respektive Uyo
kommer det att skapas ett statiskt elektriskt fält över materialet som uppvisar
de ferroelektriska egenskaperna i enlighet med:
10
15
20
25
30
513 223 8
E(x,y)=(Um-x/xa-Uy°~y/ya+Ubm)/d (1)
d representerar då tjockleken av materialet som uppvisar de feiroelektriska
egenskaperna, ya representerar utsträclcningen av skivan i aperturens Y-
riktning och xa representerar dess utsträckning i X-riktningen.
5(X> y) 5 5(Ubiß)" C ' Eeïßy) (2)
Om dielektricitetskonstanten s ligger inom ett område som är approximativt
linjärt som en funktion av E, kommer detta att resultera i en fasgradient över
linsen för den utsända vågen i enlighet med:
A4>(X,y)=(21fd/?~J~«/ßl><,Yl (3)
Loben kommer approximativt att peka i riktningen för ytnorrnalen för
fasgradienten i mitten av aperturen (x = y = O). Vinkeln Cbx mellan axeln Z och
projektionen av loben på planet X-Z kommer approximativt att bli
<1>x = awn()) (4)
Symbolen eo representerar den dielektriska konstanten för det omgivande
mediet (normalt luft). På ett analogt sätt blir vinkeln (Dy mellan axeln Z och
projektionen av loben på planet X-Y approximativt:
<1>, = awn(
Följaktligen kommer en fullständig lobstyrning att enkelt erhållas i båda
planen X-Z och X-Y. En ändring av lobriktningen erhålls ögonblickligen med
en ändring av de pålagda elektriska spånningarna som matar respektive
10
515 225
galler. Gallren måste båda vara ortogonala mot E-fältet för den utsända
radiofrekventa vågen, men de statiska fâltgradientema tvärs över respektive
galler kommer att vara vinkelråta mot varandra beroende på den individuella
konstruktionen av gallren med avseende på sättet fåltgradientema skapas.
Det inses av faclcmannen att olika modifieringar och förändringar kan göras
av den föreliggande uppfinningen utan avvikelse från dess omfattning, som
definieras av de bifogade patentkraven.
Claims (8)
1. Förfarande för att erhålla en kontinuerligt svepande linsantenn, kännetecknat av stegen: anordnande av ett reflektorelement i form av en skiva (50) av ett material som uppvisar ferroelektriska egenskaper, anordnande av ett första galler (1) av högkonduktiva trådar (24), på en första sida av skivan (50) av material som uppvisar ferroelektríska egenskaper, varvid de högkonduktiva trådarna (24) i det första gallret (l) är elektriskt anslutna vid en ände av de högkonduktiva trådarna (24) med intervall längs den resistiva tråden (25), anordnande av ett andra galler (2) av resistiva trådar (34) på en andra sida av skivan (50) av material som uppvisar ferroelektriska egenskaper, varvid trådarna i det andra gallret (2) löper parallellt mot det första gallret (1) och trådarna (34) i det andra gallret (2) är anslutna i parallell med hjälp av en första (32) och en andra (33) högkonduktiv tråd, varvid de resistiva trådarna i det andra gallret (2) är anslutna långs den första och andra högkonduktiva tråden (32, 33), anslutande av en första variabel spänningskålla Ux (26) över den resistiva tråden (25) ansluten till det första gallret (1) av högkonduktiva trådar (24) vilket bildar en statisk potentialgradient långs den resistiva tråden (25), samt anslutning av en andra spänningskälla Uy (36) till den första och andra högkonduktiva tråden (32, 33) för att skapa en statisk potentialgradient längst de resistiva trådarna (34) i det andra gallret, därmed bildande vinkelräta statiska E-fålt tvärs över skivan (50), belysande en sida av skivan (50) av material, som uppvisar ferroelektriska egenskaper, med ett linjärt polariserat rriikrovågsfält, vars E- vektor är vinkelrät mot riktningen för trådarna (24, 34) i det första och andra gallret ( 1, 2), styrande av den dielektriska konstanten tvärs över ytan av det linselementet genom styrning av spänningen för den första och den andra spänningskållan (26, 36) för att därmed styra riktningen för en antennlob alstrad genom avböjd rnildovågseffekt genom den svepande linsantennen. 10 15 20 25 .30 513 225
2. Förfarande enligt krav 1, kännetecknat av det ytterligare steget med anordnande av en fórspänning Ubias (40) mellan det första och andra gallret (1, 2), eller den första och andra spänningskällan (26, 36), för att erhålla lågförlustfunktion och för att garantera att den statiska E-fâltspolariteten inte ändras.
3. Förfarande enligt krav 1,3 kännetecknat av det ytterligare steget att anordna det första och andra gallret så att trådarna (24, 34) år parallella och med samma inbördes avstånd inom varje galler.
4. Förfarande enligt krav 1, kännetecknat av det ytterligare steget med anordnande av en irnpedansanpassning mot omgivningen genom täckande av åtminstone en yta på linselementet med en transformatoranordning, vilken stegvis, eller kontinuerligt, ßrändrar impedansen så att kopplingen mot omgivningen blir tillräckligt hög inom antennens arbetsfrekvensområde.
5. Kontinuerligt svepande linsantennanordning, kännetecknad av ett reflektorelement i form av en skiva (50) av ett material som uppvisar ferroelektriska egenskaper, ett första galler ( 1) av högkonduktiva trådar (24) på en första sida av skivan av material som uppvisar ferroelektriska egenskaper, ett andra galler (3) av högkonduktiva trådar (34) på en andra sida av skivan (50) av material som uppvisar ferroelektriska egenskaper, varvid de högkonduktiva trådarna (24) i det första gallret (1) är elektriskt anslutna vid en ände av de högkonduktiva trådarna (24) vid intervaller längs den resistiva tråden (25), ett andra galler (2) av resistiva trådar (34) på en andra sida av skivan av material som uppvisar ferroelektriska egenskaper, varvid trådarna i det andra gallret (2) löper parallellt med trådarna i det första gallret (l) och trådarna (34) i det andra gallret (2) är anslutna i parallell med hjälp av en forsta (32) och en andra (33) högkonduktiv tråd, samt de resistiva trådarna i det andra gallret (2) är anslutna längs den första och andra högkonduktiva tråden (32, 33), och lO 15 20 25 30 1513 223 12 att en första variabel spänningskälla Ux (26) ansluten över den resistiva tråden (25) ansluten till det första gallret (1) med högkonduktiva trådar (24) och bildar en statisk potentialgradient längs den resistiva tråden (25), samt en andra variabel spânningskälla Uy (36) är ansluten till den första och andra högkondulctiva tråden (32, 33) för att skapa en potentialgradient längs de resistiva trådarna (34) och därmed bildande vinkelräta statiska E-fált tvärs över skivan (50), samt att en sida av skivan (50) av material, som uppvisar ferroelektriska egenskaper, belyses med ett linjärt polariserat rníldovågsfält som har sin E- vektor vinkelrätt mot riktningen för trådarna (24, 34) i det första och andra gallret (1, 2)), varvid den dielektriska konstanten över ytan av linselementet styrs med hjälp av spänningen från den första och andra spänningskällan (26, 36) och då styr riktningen för en antennlob alstrad genom avböjd mikrovågseffekt som passerar genom den svepande linsantennen.
6. Anordning enligt krav 5, kännetecknad av att en förspånning Ubas (40) anordnas mellan det första och andra gallret (1, 2), för att erhålla lågförlustfunktion och garantera att den statiska E-fältspolariteten inte ändras.
7. Anordning enligt laav 5, kännetecknad av att trådarna (24, 34) i det första och andra gallret är anordnade så att respektive trådare är parallella-- och med inbördes lika avstånd i varje galler.
8. Anordning enligt krav 5, kännetecknad av en írnpedansanpassning mot omgivningen i form av en transformatoranorclning som täcker åtminstone en yta av línselementet, och vilken transformatoranordning, stegvis, eller kontinuerligt, förändrar irnpedansnivån så att kopplingen mot omgivande medium blir tillräckligt hög inom arbctsfrekvensområdet för den svepande linsantennen.
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SE9900336A SE513223C2 (sv) | 1998-12-03 | 1999-02-02 | Svepande linsantenn |
PCT/SE1999/002067 WO2000033417A1 (en) | 1998-12-03 | 1999-11-17 | Scanning lens antenna |
AU14376/00A AU1437600A (en) | 1998-12-03 | 1999-11-17 | Scanning lens antenna |
US09/454,224 US6195059B1 (en) | 1998-12-03 | 1999-12-02 | Scanning lens antenna |
Applications Claiming Priority (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SE9804197A SE513226C2 (sv) | 1998-12-03 | 1998-12-03 | Kontinuerligt apertursvepande antenn |
SE9900336A SE513223C2 (sv) | 1998-12-03 | 1999-02-02 | Svepande linsantenn |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
SE9900336D0 SE9900336D0 (sv) | 1999-02-02 |
SE9900336L SE9900336L (sv) | 2000-06-04 |
SE513223C2 true SE513223C2 (sv) | 2000-08-07 |
Family
ID=26663447
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
SE9900336A SE513223C2 (sv) | 1998-12-03 | 1999-02-02 | Svepande linsantenn |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US6195059B1 (sv) |
AU (1) | AU1437600A (sv) |
SE (1) | SE513223C2 (sv) |
WO (1) | WO2000033417A1 (sv) |
Families Citing this family (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
SE515296C2 (sv) * | 1999-11-23 | 2001-07-09 | Ericsson Telefon Ab L M | Förfarande för att erhålla ett aperatursvepande kontinuerligt antennreflektorelement samt antennreflekteranordning |
SE515297C2 (sv) | 1999-11-23 | 2001-07-09 | Ericsson Telefon Ab L M | Förfarande för att erhålla en svepande kontinuerlig linsantenn samt linsantenn |
US7903040B2 (en) * | 2004-02-10 | 2011-03-08 | Telefonaktiebolaget L M Ericsson (Publ) | Tunable arrangements |
US9509179B2 (en) | 2011-09-13 | 2016-11-29 | Samsung Electronics Co., Ltd. | Wireless electromagnetic receiver and wireless power transfer system |
CN107202942B (zh) * | 2017-04-26 | 2019-06-11 | 北京航空航天大学 | 一种加入极化栅的自由空间法介电常数测量系统及测量方法 |
Family Cites Families (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4706094A (en) * | 1985-05-03 | 1987-11-10 | United Technologies Corporation | Electro-optic beam scanner |
US4636799A (en) * | 1985-05-03 | 1987-01-13 | United Technologies Corporation | Poled domain beam scanner |
WO1993010571A1 (en) * | 1991-11-14 | 1993-05-27 | United Technologies Corporation | Ferroelectric-scanned phased array antenna |
US5309166A (en) * | 1991-12-13 | 1994-05-03 | United Technologies Corporation | Ferroelectric-scanned phased array antenna |
US5729239A (en) * | 1995-08-31 | 1998-03-17 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Navy | Voltage controlled ferroelectric lens phased array |
-
1999
- 1999-02-02 SE SE9900336A patent/SE513223C2/sv not_active IP Right Cessation
- 1999-11-17 AU AU14376/00A patent/AU1437600A/en not_active Abandoned
- 1999-11-17 WO PCT/SE1999/002067 patent/WO2000033417A1/en active Application Filing
- 1999-12-02 US US09/454,224 patent/US6195059B1/en not_active Expired - Lifetime
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
US6195059B1 (en) | 2001-02-27 |
AU1437600A (en) | 2000-06-19 |
SE9900336D0 (sv) | 1999-02-02 |
WO2000033417A1 (en) | 2000-06-08 |
SE9900336L (sv) | 2000-06-04 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
US4447815A (en) | Lens for electronic scanning in the polarization plane | |
CN112640213B (zh) | 具有用于宽带频率调谐的可重新配置辐射器的电子可控全息天线 | |
US10734736B1 (en) | Dual polarization patch antenna system | |
US6552696B1 (en) | Electronically tunable reflector | |
Derneryd | Analysis of the microstrip disk antenna element | |
Wheeler | The radiation resistance of an antenna in an infinite array or waveguide | |
US3708796A (en) | Electrically controlled dielectric panel lens | |
US9608330B2 (en) | Superluminal antenna | |
US5448252A (en) | Wide bandwidth microstrip patch antenna | |
US4212014A (en) | Electronically controlled dielectric panel lens | |
Bernhard et al. | A smart mechanically actuated two-layer electromagnetically coupled microstrip antenna with variable frequency, bandwidth, and antenna gain | |
JP2007116573A (ja) | アレーアンテナ | |
GB2346486A (en) | Antenna with fine wire dielectric | |
WO1993012556A1 (en) | Ferroelectric-scanned phased array antenna | |
CN107819202A (zh) | 基于石墨烯的波束扫描反射天线阵列及波束扫描方法 | |
SE513223C2 (sv) | Svepande linsantenn | |
US6400328B1 (en) | Scanning continuous lens antenna device | |
SE513226C2 (sv) | Kontinuerligt apertursvepande antenn | |
EP1247309B1 (en) | Scanning continuous antenna reflector device | |
WO1993010571A1 (en) | Ferroelectric-scanned phased array antenna | |
US9591793B2 (en) | Deflecting device for electromagnetic radiation | |
US11973267B2 (en) | Antenna and communication apparatus | |
US20230155294A1 (en) | Antenna and communication apparatus | |
Platonov et al. | Tunable Periodic Deflector Structure Based on Ferroelectric Materials | |
James et al. | Dichroic dual-band microstrip array |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
NUG | Patent has lapsed |