SE455649B - SET TO REGULATE EFFECT IN AN ELECTRIC LOAD THROUGH Pulse Width Control - Google Patents
SET TO REGULATE EFFECT IN AN ELECTRIC LOAD THROUGH Pulse Width ControlInfo
- Publication number
- SE455649B SE455649B SE8504859A SE8504859A SE455649B SE 455649 B SE455649 B SE 455649B SE 8504859 A SE8504859 A SE 8504859A SE 8504859 A SE8504859 A SE 8504859A SE 455649 B SE455649 B SE 455649B
- Authority
- SE
- Sweden
- Prior art keywords
- current
- transformer
- transistor
- core
- time interval
- Prior art date
Links
- 230000000694 effects Effects 0.000 title description 5
- 238000003079 width control Methods 0.000 title description 3
- 229920006395 saturated elastomer Polymers 0.000 claims description 14
- 238000000034 method Methods 0.000 claims description 9
- 230000001105 regulatory effect Effects 0.000 claims description 2
- 238000004804 winding Methods 0.000 description 45
- 238000007373 indentation Methods 0.000 description 8
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 3
- 230000008569 process Effects 0.000 description 3
- 230000008901 benefit Effects 0.000 description 2
- 230000008878 coupling Effects 0.000 description 2
- 238000010168 coupling process Methods 0.000 description 2
- 238000005859 coupling reaction Methods 0.000 description 2
- 230000001419 dependent effect Effects 0.000 description 2
- 230000004907 flux Effects 0.000 description 2
- 230000001965 increasing effect Effects 0.000 description 2
- 230000033228 biological regulation Effects 0.000 description 1
- 230000008859 change Effects 0.000 description 1
- 238000006243 chemical reaction Methods 0.000 description 1
- 239000013078 crystal Substances 0.000 description 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 230000005684 electric field Effects 0.000 description 1
- 230000001939 inductive effect Effects 0.000 description 1
- 239000000463 material Substances 0.000 description 1
- 238000009738 saturating Methods 0.000 description 1
- 230000007704 transition Effects 0.000 description 1
- 238000013024 troubleshooting Methods 0.000 description 1
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H02—GENERATION; CONVERSION OR DISTRIBUTION OF ELECTRIC POWER
- H02M—APPARATUS FOR CONVERSION BETWEEN AC AND AC, BETWEEN AC AND DC, OR BETWEEN DC AND DC, AND FOR USE WITH MAINS OR SIMILAR POWER SUPPLY SYSTEMS; CONVERSION OF DC OR AC INPUT POWER INTO SURGE OUTPUT POWER; CONTROL OR REGULATION THEREOF
- H02M7/00—Conversion of AC power input into DC power output; Conversion of DC power input into AC power output
- H02M7/42—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal
- H02M7/44—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters
- H02M7/48—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode
- H02M7/53—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode using devices of a triode or transistor type requiring continuous application of a control signal
- H02M7/537—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode using devices of a triode or transistor type requiring continuous application of a control signal using semiconductor devices only, e.g. single switched pulse inverters
- H02M7/5383—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode using devices of a triode or transistor type requiring continuous application of a control signal using semiconductor devices only, e.g. single switched pulse inverters in a self-oscillating arrangement
- H02M7/53846—Control circuits
- H02M7/53862—Control circuits using transistor type converters
-
- H—ELECTRICITY
- H02—GENERATION; CONVERSION OR DISTRIBUTION OF ELECTRIC POWER
- H02M—APPARATUS FOR CONVERSION BETWEEN AC AND AC, BETWEEN AC AND DC, OR BETWEEN DC AND DC, AND FOR USE WITH MAINS OR SIMILAR POWER SUPPLY SYSTEMS; CONVERSION OF DC OR AC INPUT POWER INTO SURGE OUTPUT POWER; CONTROL OR REGULATION THEREOF
- H02M7/00—Conversion of AC power input into DC power output; Conversion of DC power input into AC power output
- H02M7/42—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal
- H02M7/44—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters
- H02M7/48—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode
- H02M7/53—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode using devices of a triode or transistor type requiring continuous application of a control signal
- H02M7/537—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode using devices of a triode or transistor type requiring continuous application of a control signal using semiconductor devices only, e.g. single switched pulse inverters
- H02M7/5383—Conversion of DC power input into AC power output without possibility of reversal by static converters using discharge tubes with control electrode or semiconductor devices with control electrode using devices of a triode or transistor type requiring continuous application of a control signal using semiconductor devices only, e.g. single switched pulse inverters in a self-oscillating arrangement
- H02M7/53846—Control circuits
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Power Engineering (AREA)
- Dc-Dc Converters (AREA)
- Electroluminescent Light Sources (AREA)
Description
455 649 2 Transistorkretsen eniigt den nämnda patentskriften uppvisar många fördeïar men medger inte genereïit att den ti11 ïasten förda effekten kan styras e11er regïeras utom i det undan- tagsfaiï då effektutveckïingen är direkt frekvensberoende. 455 649 2 The transistor circuit according to the said patent has many advantages but does not allow the generalization that the power applied can be controlled or regulated except in the exceptional case where the power development is directly frequency dependent.
UPPFINNINGENS MÅLSÄTTNING Den föreïiggande uppfinningen har ti11 ändamåï att åstadkomma ett sätt för att i en eïektrisk 1ast genom puïsbreddsregïe- ring variera effekten inom ett stort område. Uppfinningen har också ti11 ändamåï att så utforma sättet att den erforderïiga strömmen hela tiden kan vara så ïiten som möjïigt utan att för den sku11 verkningsgraden påverkas i negativ rikting.OBJECT OF THE INVENTION The object of the present invention is to provide a method for varying the effect within a wide range in an electric field by pulse width control. The invention also has for its object to design the method in such a way that the required current can always be as small as possible without being affected in that negative direction for that efficiency.
S1ut1igen har uppfinningen också ti11 ändamåï att åstadkomma ett sådant sätt att det vid reaktiva komponenter i den eïekt- riska ïasten uppnås en återmatning av energi från ïasten tiïï drivkäiïan, så att därigenom transienter undvikes.In addition, the invention also has for its object to provide such a method that in the case of reactive components in the electric shaft a return of energy from the shaft to the drive shaft is achieved, so that transients are thereby avoided.
PROBLEMLÖSNING De ovan nämnda ändamåïen med uppfinningen uppnås om det inledningsvis antydda sättet kännetecknas därav att en sig- naïström med en viss varaktighet Tedes genom transformatorn så att styrströmmen aïstras och styrkretsen överföras ti11 det ïedande tiïïståndet vid en första tidpunkt, att signaï- strömmen och be1astningsströmmen Iedes genom transformatorn ti11s den magnetiska mättnaden inträder efter ett tidsinter- va11 vid en andra tidpunkt, att signaïströmmen bibehåïies genom transformatorn, och ges en storïek för bibehåiïande av det magnetiskt mättande tiïiståndet även när beiastnings- strömmen upphört, varvid tidsintervaïïet är kortare än sig- naïströmmens varaktighet och att reïationen meïïan signai- strömmens varaktighet och tidsintervaïiet ändras för regïe- ring av effekten i ïasten L.TROUBLESHOOTING The above-mentioned objects of the invention are achieved if the initially indicated method is characterized in that a signal current of a certain duration is passed through the transformer so that the control current is sensed and the control circuit is transmitted to the current state at a first time and signal through the transformer until the magnetic saturation occurs after a time interval at a second time that the signal current is maintained through the transformer, and a magnitude is given for maintaining the magnetically saturating state even when the load current ceases, the time interval being shorter than the signal current. and that the reaction with the duration of the signal current and the time interval are changed to control the effect in the east L.
En föredragen utföringsform kännetecknas ïämpiigen också därav att i ïasten ïagrad energi âterföres när transformatorn 455 649 3 befinner sig i magnetiskt mättat tillstånd och att återför- ingsströmmen ges en riktning för bibehållande av transfor- matorn i det mättade tillståndet.A preferred embodiment is also characterized in that the stored energy is returned when the transformer 455 649 3 is in a magnetically saturated state and that the return current is given a direction for maintaining the transformer in the saturated state.
I den föredragna utföringsformen gäller enligt uppfinningen att tidsintervallet ändras genom att ett yttre magnetfält superponeras på det i transformatorn av belastningsströmmen och signalströmmen orsakade magnetfältet.In the preferred embodiment, according to the invention, the time interval is changed by superimposing an external magnetic field on the magnetic field caused in the transformer by the load current and the signal current.
Om exempelvis konstant effekt önskas i den elektriska lasten kan detta enkelt uppnås om uppfinningen även kännetecknas därav att en spänning över lasten avkännes och att det yttre magnetfältet göres proportionellt mot denna spänning.If, for example, constant power is desired in the electric load, this can easily be achieved if the invention is also characterized in that a voltage across the load is sensed and that the external magnetic field is made proportional to this voltage.
I en alternativ utföringsform av uppfinningen gäller att tidsintervallet ändras genom en ändring av signalströmmens storlek.In an alternative embodiment of the invention, the time interval is changed by a change in the magnitude of the signal current.
I ett annat uförande gäller att signalströmmens varaktighet hålles konstant.In another embodiment, the duration of the signal current is kept constant.
I ytterligare en utföringsform av uppfinningen gäller att signalströmmens varaktighet ändras medan tidsintervallet hålles konstant.In a further embodiment of the invention, the duration of the signal current is changed while the time interval is kept constant.
SAMMANSTÄLLNING ÖVER RITNINGSFIGURER Uppfinningen skall nu beskrivas närmare under hänvisning till bifogade ritningar. På dess visar fig 1 schematiskt en första utföringsform av en krets för genomförande av uppfinningen, fig 2 spänning-tidsdiagram för vissa av de i fig 1 upp~ tagna komponenterna, 455 649 4 fig 3 ett arrangemang me11an en yttre magnetkärna och en transformatorkärna ingående i utföringsformen eniigt fig 1 och fig 4 en aiternativ utföringsform av en krets för genom- förande av uppfinningen.COMPILATION OF DRAWING FIGURES The invention will now be described in more detail with reference to the accompanying drawings. Fig. 1 schematically shows a first embodiment of a circuit for carrying out the invention, Fig. 2 voltage-time diagrams for some of the components included in Fig. 1, Fig. 3 an arrangement between an outer magnetic core and a transformer core included in the embodiment according to Fig. 1 and Fig. 4 an alternative embodiment of a circuit for carrying out the invention.
FÖREDRAGEN UTFÖRINGSFORM Den i fig 1 visade kretsen kan användas för strömförsörjning i största aïimänhet varvid den drivna beïastningen tiïiföres en växeïspänning i form av en fyrkantvåg viikens effektiva effekt varieras genom en puisbreddsregïering. Om så önskas kan givetvis fyrkantvågen enkeït modifieras ti11 en sinus- 1iknande vågform genom användning av en L-C-koppïing. Som specie11t fördeïaktiga användningsområden för kretsen kan nämnas drivning av exempeïvis Iysrörsbeiysningar, främst i så ka11ade nödbeiysningar, men givetvis också beiastningar med både reaktiva komponenter och stor tröghet, exempeïvis eïekt- riska motorer.PREFERRED EMBODIMENT The circuit shown in Fig. 1 can be used for power supply in general, whereby the driven load is applied to a growth voltage in the form of a square wave whose effective effect is varied by a pulse width control. Of course, if desired, the square wave can be easily modified into a sinusoidal waveform by using an L-C coupling. Particularly advantageous areas of use for the circuit are the driving of, for example, fluorescent tubes, mainly in so-called emergency tubes, but of course also loads with both reactive components and high inertia, for example electric motors.
I fig 1 avser hänvisningsbeteckningen TR1 en transformator med en kärna K1, en sekundäriindning L, samt två primäriind- ningar L1 och Le. över sekundärïindningen L, är sjäïva ïasten L ansluten. Energi ti11 denna beïastning tiiïföres kretsen via ansïutningarna +a och -a. över ïasten L är det vidare ansïutet en resistens R, och en iikriktarbrygga LB vars utgång är ansiuten tiil en ïysdiod LD.In Fig. 1, the reference numeral TR1 refers to a transformer with a core K1, a secondary winding L, and two primary windings L1 and Le. above the secondary inlet L, the actual ïasten L is connected. Energy for this load is applied to the circuit via the terminals + a and -a. above the ïasten L there is further ansïutet a resistance R, and a rectifier bridge LB whose output is ansiuten to a ïysdiode LD.
Kretsen enïigt fig 1 innefattar vidare en styrkrets vars huvudkomponenter är deis en transformator TR, med kärnan K, och ïindningarna L1. L2, La och L4 och deis de båda transis- torerna T1 och T2. Transformatorn TR2 har företrädesvis kärnan K2 utformad såsom en ringkärna och är av så ka11ad mättningsbar typ, viiket innebär att kärnan K, går tiïï 455 649 5 magnetisk mättnad vid normalt i någon av lindningarna före- kommande strömmar.The circuit according to Fig. 1 further comprises a control circuit whose main components are a transformer TR, with the core K, and the windings L1. L2, La and L4 and deis the two transistors T1 and T2. The transformer TR2 preferably has the core K2 designed as a ring core and is of the so-called saturable type, which means that the core K, goes to magnetic saturation at currents normally present in any of the windings.
Transformatorn TR, har sina båda primärlindningar L1 och L, anslutna i serie med de båda lindningarna L, respektive L. på transformatorn TR,. De motsatta ändarna på lindningarna L, och L4 är vidare via dioder anslutna till kollektorn på de båda transistorerna T1 respektive T, och emittern på dessa båda transistorer är anslutna till en gemensam ledning i förbindelse med anslutningen -a. Härav inses att en belast- ningsström beroende på om transistorerna T, och T, befinner sig i ledande eller icke ledande tillstånd kan flyta från anslutningen +a genom endera av lindningarna L, och L., endera av lindningarna L, och L. samt vidare genom endera av transistorerna T1 och T, till anslutningen -a.The transformer TR, has its two primary windings L1 and L, connected in series with the two windings L and L., respectively, of the transformer TR ,. The opposite ends of the windings L1 and L4 are further connected via diodes to the collector of the two transistors T1 and T, respectively, and the emitter of these two transistors is connected to a common line in connection with the connection -a. From this it is understood that a load current depending on whether the transistors T 1 and T 2 are in the conducting or non-conducting state can flow from the terminal + a through either of the windings L, and L., either of the windings L, and L. and further through either of the transistors T1 and T, to the terminal -a.
De båda lindningarna L, och L, på transformatorn TR, har en gemensam mittpunkt, vilken via en reglerbar resistans R är ansluten till den med anslutningen ~a förbundna ledningen. De motsatta ändarna på lindningarna L1 och L, har förbindelse med baserna i de båda transistorerna T, och T, samt vidare via resistanserna R, respektive R, med kollektorn på två transistorer Ta respektive Tb. Emittern på dessa båda tran- sistorer står i förbindelse med en ledning, med anslutningen -b, medan anslutningen +b sammanfaller med anslutningen -a.The two windings L, and L, on the transformer TR, have a common center point, which via a controllable resistor R is connected to the line connected to the connection ~ a. The opposite ends of the windings L1 and L, are connected to the bases of the two transistors T1 and T1, and further via the resistors R and R, respectively, to the collector of two transistors Ta and Tb, respectively. The emitter of these two transistors is connected to a line, with the connection -b, while the connection + b coincides with the connection -a.
Baserna i de båda transistorerna Ta och Tb är anslutna till en pulsgenerator vilken "triggar" hela kretsen.The bases of the two transistors Ta and Tb are connected to a pulse generator which "triggers" the whole circuit.
De spänningar, "BEf. och "BEfb som pâläggs mellan baserna på transistorerna Ta och Tb och den gemensamma anslutningen -b har det tidsförlopp som framgår av fig 2. Den anordning, som avger dessa spänningar ingår icke i uppfinningen men kan vara en vippa, en kristallstyrd oscillator, nätspänningen eller något annat.The voltages, "BEf. And" BEfb, which are applied between the bases of the transistors Ta and Tb and the common connection -b have the time course shown in Fig. 2. The device which emits these voltages is not included in the invention but can be a flip-flop. a crystal controlled oscillator, the mains voltage or something else.
Den i fig 1 visade kretsen fungerar på följande sätt. Vid tidpunkten t, påläggs spänningen UBET. mellan bas och emitter 455 649 6 på transistorn Ta vilket får till följd att denna överförs till ledande tillstånd. Härvid kommer en ström att flyta från anslutningen +b via den variabla resistansen R, lindningen L1, resistansen R1, transistorn Ta och tillbaka till anslut- ningen -b. Spänningen över lindningen L1, som framgår av fig 2 och som även ligger över bas-emitter på transistorn T, är riktad på ett sådant sätt att den håller transistorn T1 i spärrat tillstånd så att någon ström icke kan flyta från kollektor till emitter.The circuit shown in Fig. 1 operates in the following manner. At time t, the voltage UBET is applied. between base and emitter 455 649 6 on the transistor Ta, which has the consequence that it is transferred to a conducting state. In this case, a current will flow from the connection + b via the variable resistance R, the winding L1, the resistance R1, the transistor Ta and back to the connection -b. The voltage across the winding L1, which is shown in Fig. 2 and which also lies above the base-emitter on the transistor T, is directed in such a way that it keeps the transistor T1 in the blocked state so that no current can flow from the collector to the emitter.
Den genom lindningen L1 flytande strömmen ger upphov till ett magnetfält i kärnan K,, varvid magnetfältet i lindningen L, inducerar en spänning som driver fram en ström i lednings- riktningen för transistorn T, via bas-emitter i denna. Härvid kommer transistorn T, att överföras till ledande tillstånd vilket får till följd att en belastningsström börjar flyta från +a via lindningen L,, lindningen L4, transistorn T, och tillbaka till anslutningen -a. Den genom lindningen L, fly- tande strömmen ger i sekundärlindningen L. upphov till en ström som i sin tur ger en ström genom lasten L. Det ovan beskrivna förloppet har inträffat i princip momentant vid tidpunkten t..The current flowing through the winding L1 gives rise to a magnetic field in the core K1, the magnetic field in the winding L1 inducing a voltage which drives a current in the conduction direction of the transistor T, via a base emitter therein. In this case, the transistor T1 will be transferred to a conducting state, which has the consequence that a load current begins to flow from + a via the winding L1, the winding L4, the transistor T4, and back to the connection -a. The current flowing through the winding L in the secondary winding L. gives rise to a current which in turn gives a current through the load L. The process described above has occurred in principle momentarily at the time t ..
När ström börja flyta genom lindningen L4 ökar magnetfältet i kärnan K,, som så småningom når magnetiskt mättat tillstånd.As current begins to flow through the winding L4, the magnetic field in the core K1 increases, which eventually reaches a magnetically saturated state.
Detta inträffar efter tidsintervallet At eller vid tidpunkten t, och får till följd att någon styrström i framledningsrikt- ningen för transistorn T, icke längre kan induceras i lind- ningen L,. Transistorn T, övergår därmed vid tidpunkten t, till icke-ledande tillstånd, vilket får till följd att be- lastningsströmmen från anslutningen +a upphör att flyta.This occurs after the time interval ellert or at time t, and has the consequence that no control current in the conduction direction of the transistor T1 can no longer be induced in the winding L1. The transistor T, thus switches at the instant t, to a non-conducting state, which has the consequence that the load current from the connection + a ceases to flow.
Den genom lindningen L1 och transistorn Ta flytande strömmen ligger fortfarande på och är dimensionerad så att kärnan K, fortfarande hålles i mättat tillstånd. Om lasten har reaktiva komponenter kommer även under denna tidsperiod en äterföring av energi att ske. Denna återföring är riktad så att transis- 455 649 7 torerna T1 och T, hâ11es bïockerade genom att kärnan K, bibehå1Tes i mättat tiïïstånd redan av återföringsströmmen varför det bTockerade ti11ståndet bibehåiies även om strömmen genom transistorn Ta skuT1e faïïa bort. I extrema faTT, exempeïvis om ïasten L är en motor med stor mekanisk tröghet, kan sâïedes återmatningen ske under så Tånga tidsrymder att transistorerna Ta och Tb hinner väx1a (se vidare nedan) en eTTer fiera gånger. Förhå11andena är heït analoga när tran- sistorn Tb givit impuïs.The current flowing through the winding L1 and the transistor Ta is still on and is dimensioned so that the core K is still kept in a saturated state. If the load has reactive components, a return of energy will also take place during this time period. This return is directed so that the transistors T1 and T1 are maintained by the fact that the core K is maintained in a saturated state already by the return current, so that the stored state is maintained even if the current through the transistor Ta is removed. In extreme cases, for example if the ïasten L is a motor with great mechanical inertia, the feedback can take place during such long periods of time that the transistors Ta and Tb have time to grow (see further below) once or several times. The conditions are highly analogous when the transistor Tb has given impulse.
När spänningen UBET. efter en haïv period av fyrkantvågen faïïer bort vid tidpunkten tg påföres istäïïet transistorn Tb spänningen ”BETg meT1an bas och emitter så att denna transis- tor överföres ti11 Tedande tiïïstånd. Detta får tiïï följd att en ström börjar fTyta från +b via resistansen R, Tind- ningen Lz, resistansen R2, transistorn Tb och tiïïbaka ti11 ansiutningen -b. Härvid kommer spänningen över Tindningen L, att vara motriktat den styrström som skuTTe krävas för att överföra transistorn T2 ti1T Tedande ti11stând, varför denna transistor håT1es i icke-Tedande tiïïstånd. Däremot ger strömmen genom Tindningen L2 upphov ti11 ett magnetfäït i kärnan K, och detta magnetfäït genererar i sin tur (förutsatt att återmatningen från Tasten L har upphört) i Tindningen L. en styrström i Tedningsriktningen för transistorn T1 så att denna överföres tiT1 Tedande tiïïstând. Denna omkastning av transistorernas T1 och T, funktion inträffar vid tidpunkten ta.When the voltage UBET. after a high period of the square wave disappears at time tg, the voltage Tb is applied to the transistor Tb instead of the base and emitter so that this transistor is transferred to the current state. This has the consequence that a current begins to flow from + b via the resistor R, the winding Lz, the resistor R2, the transistor Tb and back to the connection -b. In this case, the voltage across the L L will be opposite to the control current required to transmit the transistor T2 to the leading state, so that this transistor is kept in the non-leading state. On the other hand, the current through the L2 generates a magnetic field in the core K, and this magnetic field in turn generates (assuming that the feedback from the L key has ceased) in the direction L. a control current in the direction of the transistor T1 so that it is transmitted to the current state. This reversal of the function of the transistors T1 and T1 occurs at time ta.
Att nu vid tidpunkten ta transistorn T1 börjar att Teda innebär att ström kommer att fïyta från ansïutningen +a genom iindningen L1, Tindningen La, transistorn T, och tiïïbaka ti11 ansïutningen -a. Härvid kommer via transformatorn TR1 att tagas ut ström ti11 Tasten L och beïastningsströmmen fïyter genom ïindningen L, så att därigenom magnetfäïtet i kärnan K, kommer att öka i proportion med be1astningsström- men. Efter ett visst tidsintervaT1, At, har kärnan K2 pà nytt uppnått magnetisk mättnad, vilket inträffar vid tidpunkten 455 649 8 t4. Detta innebär att icke ïängre någon styrström kan genere- ras i iindningen L1, varför transistorn T1 på nytt överföres ti11 icke-ïedande tiïïstånd och beïastningsströmmen me11an ansïutningen +a och -a fa11er bort. Under den dei som är kvar av fyrkantvågen "BETb kommer den genom transistorn Tb och ïindningen L, fïytande strömmen att bibehåïïa kärnan K2 i mättat tiïïstånd, varför ingen beïastningsström kan fïyta genom kretsen. Den tid under viïket detta sker motsvaras av tidsskiïinaden t, ~ t.. Även här kan återmatning av i Tasten ïagrad energi ske.Taking the transistor T1 now at the time begins to Teda means that current will flow from the terminal + a through the indentation L1, the terminal La, the transistor T, and back to the terminal -a. In this case, current to the key L will be taken out via the transformer TR1 and the load current will flow through the winding L, so that thereby the magnetic field in the core K will increase in proportion to the load current. After a certain time interval T1, ,t, the core K2 has again reached magnetic saturation, which occurs at time 455 649 8 t4. This means that no more control current can be generated in the winding L1, so the transistor T1 is again transferred to the non-conducting state and the charge current between the terminals + a and -a is lost. During the day remaining of the square wave "BETb", the current flowing through the transistor Tb and the indentation Lb will maintain the core K2 in a saturated state, so that no charge current can flow through the circuit. The time during which this occurs corresponds to the time difference t, ~ t .. Here, too, re-energy stored in the Key can take place.
Den tidpunkt då, i de fiesta fa11, återmatningen av energi från ïasten L upphör faiïer i interva11en tz ti11 ta, t4 - t5 o s v. Såsom antytts ovan är det eme11ertid inget som hindrar att återmatningen kan få fortgå under 1ängre perioder så att transistorerna Ta e11er Tb hinner växia under återförings- tiden. Om detta inträffar kommer transistorerna Ta och Tb icke att tidsmässigt styra förïoppet så ïänge återmatningen sker trots att deras växiingar pågår och styrs av den spän- ningskäïïa som avger spänningarna UBET. och "BETg. När åter- matningen upphört kommer däremot transistorerna Ta och Tb omedeibart att återta sin styrande funktion.The time when, in most cases, the relay of energy from the ïasten L ceases in the interval tz ti11 ta, t4 - t5 os v. As indicated above, however, there is nothing to prevent the relay from continuing for longer periods so that the transistors Ta e11er Tb has time to grow during the feedback time. If this occurs, the transistors Ta and Tb will not control the advance in time as long as the feedback takes place even though their changes are in progress and are controlled by the voltage source which emits the voltages UBET. and "BETg. When the feedback has ceased, on the other hand, the transistors Ta and Tb will immediately regain their control function.
När transistorn T, befinner sig i iedande tiïïstånd fiyter strömmen såsom ovan nämnts från +a genom Tindningarna L, och La och mättnad inträffar i kärnan K2, varpå strömmen från anslutningen +a faiïer bort och återmatning från iasten L eventueiït inträder. Om den av den i ïindningen L, ïagrade energin orsakade emkn är större än spänningen meïian +a och -a så kommer återmatningen ti11 stånd och ström fïyter från ïindningen La tiïi +a, ti11 -a, genom dioden D2, genom ïind- ningen L4 och tiïïbaka ti11 ïindningen Le. Härvid skaii observeras att strömriktningen genom ïindningen L4 är densam- ma som när transistorn T1 före mättnaden i kärnan K2 Tedde.When the transistor T1 is in the conducting state, the current flows as mentioned above from + a through the windings L, and La and saturation occur in the core K2, whereupon the current from the connection + a fades away and feedback from the current L eventually occurs. If the emnon caused by the energy stored in indentation L is greater than the voltage meïian + a and -a, then the feedback to state and current will flow from indentation La tiïi + a, ti11 -a, through diode D2, through indentation L4 and tiïïbaka ti11 ïindningen Le. It should be noted that the current direction through the indentation L4 is the same as when the transistor T1 before the saturation in the core K2 Tedde.
För att hindra att vid återmatning ström fïyter från -a, genom resistansen R. genom ïindningen Lz, genom transistorn 455 649 9 T2. genom ïindningen L4 och ti11 1indningen L, används dioden D4 (vid transistorn T1 dioden Da).To prevent current from flowing from -a, through the resistor R. through the inlet Lz, through the transistor 455 649 9 T2. through the input L4 and to the input L, the diode D4 is used (at the transistor T1 the diode Da).
Vid den andra haïvperioden, d v s när transistorn T, ïeder och bryter vid mättnad är förhåïïandena heït anaïoga och exempeïvis är det ïindningen L, som åstadkommer åstermat- ningen.In the second haiv period, i.e. when the transistor T, ïeder and breaks at saturation, the conditions are highly analogous and, for example, it is the indentation L which produces the feed.
Sedan tidpunkten ts uppnåtts kommer på nytt spänning att ïäggas på bas-emitter på transistorn Ta varefter förïoppet upprepas.After the time ts has been reached, a new voltage will be applied to the base-emitter of the transistor Ta, after which the process is repeated.
Enïigt uppfinningen är det möjïigt att variera tiden At, d v s den tid det tar att uppnå magnetisk mättnad i kärnan K, exempeïvis genom en variering av den instäïïbara resistansen R.According to the invention, it is possible to vary the time ,t, i.e. the time it takes to achieve magnetic saturation in the core K, for example by a variation of the unstable resistance R.
Eftersom det magnetiska fïöde som kärnan K, maxima1t kan ïeda beror av kärnans materiaïegenskaper, dess storïek och form, så inses enkeït att om ett yttre magnetfäit superponeras på det magnetfält som genereras i kärnan K, när ström fïyter genom transformatorn TR, så kan därigenom också tidsintervaï- 1et Åt påverkas. Om såïedes ett magnetfäït ïägges på kärnan K, i samma riktning som det magnetfäit som strävar att mätta kärnan så kommer mättnadspunkten att uppnås tidigare, varför Åt b1ir mindre. Om i motsatt fa11 det yttre magnetfäïtet är motriktat så kommer givetvis At att b1i ïängre.Since the magnetic flux that the core K can maximize depends on the material properties of the core, its size and shape, it is readily understood that if an external magnetic field is superimposed on the magnetic field generated in the core K, when current flows through the transformer TR, the time interval 1t Åt is affected. Thus, if a magnetic field is applied to the core K, in the same direction as the magnetic field which strives to saturate the core, the saturation point will be reached earlier, so that Åt becomes smaller. If in the opposite fa11 the outer magnetic force is opposite, then of course At will be b1i longer.
Om en konstant spänning ska11 håïias över ïasten L kan detta åstadkommas genom att en 1ikriktaranordning, företrädesvis en Tikriktarbrygga är koppïad över ïasten i serie med resisten- sen Ra. Utgången från denna ïikriktaranordning LB driver en ïysdiod LD, viïken är optiskt koppïad ti11 ett fotomotstånd som med sin ena ände är ansïutet ti11 ansïutningen +b och som med sin andra ände är ansïuten ti11 basen på transistorn Ta.If a constant voltage is to be maintained across the resistor L, this can be achieved by a rectifier device, preferably a rectifier bridge, being connected across the resistor in series with the resistance Ra. The output of this rectifier device LB drives a light emitting diode LD, which is optically coupled to a photoresistor which is connected at one end to the terminal + b and which at its other end is connected to the base of the transistor Ta.
Basen är vidare via resistansen R. ansïuten ti11 ansiutningen -b. Lindningen L, är iindad på en kärna Ka, viïken är magne- 455 649 Ä 10 tiskt koppïad tiïl kärnan K2. Härvid kan den praktiska ut- föringsformen vara såsom visas i fig 3 där kärnan.Ka har en U-formad konfiguration medan kärnan K, såsom ovan antytts är en ringkärna. Spalterna meiïan ringkärnan K, och den U- e11er C-formade kärnan Ka är så små som möj1igt så att inga ïuftgap i väsentlig grad påverkar det magnetiska fïödet.The base is further via the resistor R. ansïuten ti11 ansiutningen -b. The winding L, is wound on a core Ka, which is magnetically copied to the core K2. In this case, the practical embodiment can be as shown in Fig. 3 where the core. Ka has a U-shaped configuration while the core K, as indicated above, is a ring core. The gaps between the ring core K and the U- or C-shaped core Ka are as small as possible so that no air gaps significantly affect the magnetic flux.
Om spänningen över ïasten L tenderar att variera kommer i proportion härtiïï utspänningen från ïikriktaranordningen LB att variera och det av ïysdioden LD avgivna ïjusfïödet fïuk- tuerar i samma takt. Detta innebär att fotomotståndet kommer att åstadkomma en mer e11er mindre kraftig ström via bas emitter på transistorn T, så att dennas ïedningsförmåga ökar när det av iysdioden LD avgivna ljusfïödet ökar som föijd av en ökande spänning över ïasten L. Härvid kommer givetvis den genom transistorn Ta och iindningen L, fïytande strömmen, som avges via ansiutningarna +b och -b att variera i samma takt och ge upphov tiil ett motsvarande variabeït magnetfäït i kärnan Ks. En ökning av spänningen över ïasten L kommer såïedes att ge upphov ti11 ett ökat magnetfäit i kärnan Ks, viïket magnetfäït superponeras på magnetfäïtet i kärnan K2.If the voltage across the current L tends to vary, in proportion to this the output voltage from the rectifier device LB will vary and the light output of the light emitting diode LD will fluctuate at the same rate. This means that the photoresistor will produce a more or less strong current via the base emitter on the transistor T, so that its conductivity increases when the light output of the light emitting diode LD increases as a result of an increasing voltage across the resistor L. In this case, of course, the transistor Ta and the winding L, the current, which is emitted via the indications + b and -b to vary at the same rate and give rise to a corresponding variable magnetic field in the core Ks. An increase in the voltage across the resistor L will thus give rise to an increased magnetic field in the core Ks, which magnetic field is superimposed on the magnetic field in the core K2.
Föijden härav biir såsom ovan antytts att den tid som går åt för att uppnå magnetisk mättnad i kärnan K, kommer att mins- ka, d v s tidsinterva11et_ t kommer att minska varför puïs- bredden för beïastningsströmmen minskar genom transformatorn TR1.As a result of this, as indicated above, the time required to achieve magnetic saturation in the core K will decrease, i.e. the time interval will decrease, so that the width of the load current through the transformer TR1 decreases.
Den i fig 3 visade anordningen av kärnorna K2 och Ka har den fördeien att den icke är beroende av riktningen för magnet- fäitet i kärnan K, eftersom det räcker tiïï med en ökning av magnetfäïtet i kärnan K, i dennas ena häïft för att den "högst_magnetiskt beïastade" häïften av kärnan ska11 gå tiil mättnad varför inga fiuktuationer i magnetfäitet iängre kan ske och såïedes icke heiier transformatorn överföra någon ström.The arrangement of the cores K2 and Ka shown in Fig. 3 has the advantage that it is not dependent on the direction of the magnetic fat in the core K, since an increase in the magnetic fat in the core K, in one of its pads, is sufficient for it to the highly magnetically charged "staples" of the core should go to saturation, so that no fluctuations in the magnetic field can occur any longer and thus the transformer does not transmit any current.
ALTERNATIVA UTFÖRINGSFORMER 455 649 11 I fig 4 visas en alternativ kretslösning för genomförande av sättet enligt uppfinningen. Kretsen enligt fig 4 innefattar en transformator med kärnan K, samt de sex lindningarna L1., L12, L13, L1. samt L1. och La.. Vidare ingår i kretsen fyra transistorer nämligen T11, T12, T1, och T14. Lasten har som i ovan beskriven utföringsform hänvisningsbeteckningen L och anslutningarna för den strömkälla som driver lasten L är anslutningarna +a samt ~b. Vidare finns ytterligare ett anslutningspar nämligen +b och -b för tillföresel av ström för själva styrkretsen varvid anslutningen -a och +b är gemensam. Kretsen innefattar vidare de båda transistorerna Ta och Tb, vilka såsom beskrivits ovan är anslutna till något slags oscillator som avger en fyrkantvâg enligt fig 2. I övrigt är kretsen utförd och kopplad på det sätt som framgår av figuren.ALTERNATIVE EMBODIMENTS Fig. 4 shows an alternative circuit solution for carrying out the method according to the invention. The circuit of Fig. 4 comprises a transformer with the core K, and the six windings L1., L12, L13, L1. and L1. and La .. Furthermore, the circuit includes four transistors namely T11, T12, T1, and T14. As in the embodiment described above, the load has the reference numeral L and the connections for the current source that drives the load L are the connections + a and ~ b. Furthermore, there is another connection pair, namely + b and -b for supplying current for the control circuit itself, the connection -a and + b being common. The circuit further comprises the two transistors Ta and Tb, which as described above are connected to some kind of oscillator which emits a square wave according to Fig. 2. Otherwise, the circuit is designed and connected in the manner shown in the figure.
Om vid tidpunkten t1 transistorn Ta får spänningen “BEf. mellan bas-emitter så kommer en ström att flyta från +b, genom lindningen L11, resistansen R11, transistorn Ta och tillbaka till anslutningen -b. Härvid är spänningen över lindningen L11 riktad på ett sådant sätt att transistorn T11 är blockerad, d v s någon ström kan icke flyta från kollektor till emitter.If at time t1 transistor Ta the voltage “BEf. between base-emitter, a current will flow from + b, through the winding L11, the resistor R11, the transistor Ta and back to the connection -b. In this case, the voltage across the winding L11 is directed in such a way that the transistor T11 is blocked, i.e. no current can flow from the collector to the emitter.
Den genom lindingen L1, fdytande strömmen ger upphov till ett magnetfält i kärnan Kz, som genererar strömmar i de båda lindningarna L1, och L1.. Dessa strömmar är riktade på ett sådant sätt att transistorerna T12 respektive T14 överförs till ledande tillstånd. Detta innebär att en ström kan börja flyta (vid tidpunkten t1) från anslutningen +a genom transis- torn T14 (via kollektor emitter), lindningen L1., lasten L, lindningen Lz., transistorn T1, (via kollektor emitter) och tillbaka till anslutningen -a. Strömmen genom de båda lind- ningarna L1. och Lz. ökar magnetfältet i kärnan K, så att denna vid tidpunkten tg, d v s efter intervallet At, uppnår magnetiskt mättat tillstånd. Detta innebär att inte längre någon ström kan genereras i lindningarna L12 och L14, varför 455 649 12 transistorerna T12 respektive T14 överföres ti11 icke-ïedande tiïistånd och därigenom strömmen genom ïasten L brytes.The current flowing through the winding L1 gives rise to a magnetic field in the core Kz, which generates currents in the two windings L1 and L1. These currents are directed in such a way that the transistors T12 and T14, respectively, are transmitted to a conducting state. This means that a current can start to flow (at time t1) from the connection + a through the transistor T14 (via collector emitter), the winding L1., The load L, the winding Lz., The transistor T1, (via collector emitter) and back to the connection -a. The current through the two windings L1. and Lz. increases the magnetic field in the core K, so that at the time tg, i.e. after the interval Att, it reaches a magnetically saturated state. This means that no more current can be generated in the windings L12 and L14, so the transistors T12 and T14, respectively, are transferred to non-conducting resistors and thereby the current through the resistor L is interrupted.
Eme11ertid ïigger fortfarande spänningen UBEY. kvar över bas emitter på transistorn Ta så att därigenom fortfarande ström från tidpunkten tz ti11 tidpunkten ts kan fïyta genom Tind- ningen L11 och härigenom även kärnan K, bibehâiias i magne- tiskt mättat tiiïstånd.However, the voltage is still UBEY. left over the base emitter on the transistor Ta so that thereby still current from the time tz to the time ts can flow through the T11 L11 and thereby also the core K, is maintained in a magnetically saturated state.
Under den tid som strömmen fiöt genom iasten L byggdes i denna upp en energi (vid reaktiv ïast) som ger upphov ti11 en emk viïken strävar att återföra energin ti11 drivkretsen. Om härvid emkn är större än spänningen me11an +a och -a kommer iastens emk att driva en ström genom L25, genom dioden D6 och tili +a och från -a genom dioden Ds, genom iindningen L1s och tiiïbaka tiii ïasten.During the time that the current flowed through the load L, an energy was built up in it (at reactive load) which gives rise to an emf viiken which strives to return the energy to the drive circuit. If in this case the emkn is greater than the voltage me11an + a and -a, the emf of the iast will drive a current through L25, through the diode D6 and tili + a and from -a through the diode Ds, through the indentation L1s and tiiïbaka tiii ïasten.
Vid energiåterföring under den andra haivperioden går ström- men i motsatt riktning genom iasten L samt 1indningarna L1s och Lz, samt vidare genom dioderna D10 och D11. Dioderna D1, De och D. har ti11 ändamåï att hindra ström i bas-koiïektor övergången i transistorerna T11, T12, T13, och T14.During energy return during the second haiv period, the current flows in the opposite direction through the iasten L and the windings L1s and Lz, and further through the diodes D10 and D11. The diodes D1, De and D. have the purpose of preventing current in the base-coil transition in the transistors T11, T12, T13, and T14.
Vid tidpunkten ta upphör spänningen UBET. oavsett om en eventueli energiåtermatning från iasten upphört eiïer ej och istäiiet iägges spänningen UBETB på transistorn Tb så att denna börjar ieda. Härvid kommer en ström att fïyta från ansiutningen +b genom iindningen L12, resistansen R12, tran- sistorn Tb och tiïïbaka tiii ansïutningen -b. Spänningen över iindningen L12 är riktad så att transistorn T12 håïies i spärrat tiïïstånd, d v s någon ström kan icke fiyta från koiïektor tiii emitter.At the time of taking, the voltage UBET ceases. regardless of whether any energy feedback from the current has ceased and the voltage UBETB is applied to the transistor Tb so that it begins to charge. In this case, a current will flow from the terminal + b through the winding L12, the resistor R12, the transistor Tb and back to the terminal -b. The voltage across the winding L12 is directed so that the transistor T12 is kept in the blocked state, i.e. no current can flow from the coil to the emitter.
Den genom iindningen L1, fiytande strömmen strävar att ge ett magnetfäit i kärnan Kg, viiket, förutsatt att energiåtermat- ningen från iasten L hunnit upphöra och därmed mättnadstiiï- ståndet i kärnan Kg, i sin tur genererar ström i iindningarna L11 och L13 så att de båda transistorerna T11 respektive T13 455 649 13 överförs ti11 ïedande tiïïstånd. Härvid kommer en beïast- ningsström att fïyta från anslutningen +a, transistorn T1,, ïindningen Lzs, Tasten L, ïindningen L1,, transistorn T11 och tiïibaka ti11 ansïutningen -a. Den genom de båda ïindningarna Lqs och L,5 fïytande strömmen ökar magnetfäïtet i kärnan K, så att denna efter ett tidsintervaïï Åt, och vid tidpunkten t4 går ti11 magnetiskt mättat tiïïstånd, viïket får ti11 föïjd att styrströmmen i ïedningsriktningen för de båda transistorerna T11 och T1, faïier bort. Den fortfarande genom ïindningen L1, fïytande strömmen är härvid ti11räck1ig för att bibehâïla kärnan K, i magnetiskt mättat ti11stånd så att därigenom de båda transistorerna T11 och T1, fortfarande håïïes spärrade och därför icke någon ström kan fïyta genom ïasten L under tiden t4 fram ti11 ts då på nytt spänningen UBET. ïägges på bas-emitter på transistorn Ta och förïoppet upprepas.The current flowing through the winding L1 tends to give a magnetic field in the core Kg, which, provided that the energy feedback from the winding L has ceased and thus the saturation state in the core Kg, in turn generates current in the windings L11 and L13 so that they both transistors T11 and T13, respectively, are transferred to the current state. In this case, a bias current will flow from the terminal + a, the transistor T1 ,, the terminal Lzs, the key L, the terminal L1 ,, the transistor T11 and back to the terminal -a. The current flowing through the two windings Lqs and L, 5 increases the magnetic field in the core K, so that after a time interval at, and at time t4, it reaches a magnetically saturated state, which causes the control current in the conduction direction of the two transistors T11 and T1, faïier away. The current still flowing through the winding L1 is in this case sufficient to maintain the core K, in a magnetically saturated state, so that thereby the two transistors T11 and T1, still highly blocked and therefore no current can flow through the current L4 during the time t4 until then again the voltage UBET. is applied to the base emitter of the transistor Ta and the process is repeated.
I ïikhet med vad som beskrivits under hänvisning ti11 fig 1 är det möjïigt att över ïasten L koppïa en krets som känner av spänningen och som överför denna avkända spänning ti11 en transistorkrets motsvarande kretsen Ta, Ls, K, och R. i fig 1. Funktionen av en sådan krets och dess magentiska koppïing ti11 kärnan K, motsvarar heït och hå11et vad som beskrivits OVER.Similar to what is described with reference to Fig. 1, it is possible to connect across the L a circuit which senses the voltage and which transmits this sensed voltage to a transistor circuit corresponding to the circuits Ta, Ls, K, and R. in Fig. 1. of such a circuit and its magnetic coupling to the core K, heït and hå11et correspond to what has been described ABOVE.
I de ovan beskrivna kretsïösningarna har förutsatts att periodïängden för spänningarna "BET_ och UBETb sku11e håïïas konstanta. Detta innebär en enkel ïösning men är givetvis icke den enda utan man kan tänka sig att tidsinterva11et At istälïet hålies konstant och att istäïïet periodiängden för de nämnda spänningarna varieras så att därigenom reïationen me11an Åt och periodïängden kommer att variera viïket får ti11 fö1jd en effektreg1ering i ïasten L.In the above-described circuit solutions it has been assumed that the period length of the voltages "BET" and UBETb should be constant. This means a simple solution but is of course not the only one but it is conceivable that the time interval At instead is kept constant and the period length of the said voltages is varied. so that thereby the relation me11an Åt and the period length will vary viïket may ti11 be followed by an effect regulation in ïasten L.
Uppfinningen kan modifieras inom ramen för föïjande patent- krav.The invention can be modified within the scope of the following patent claims.
Claims (7)
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| SE8504859A SE455649B (en) | 1985-10-17 | 1985-10-17 | SET TO REGULATE EFFECT IN AN ELECTRIC LOAD THROUGH Pulse Width Control |
| PCT/SE1986/000453 WO1987002543A1 (en) | 1985-10-17 | 1986-10-07 | A method for pulse width regulation |
| NO872436A NO872436L (en) | 1985-10-17 | 1987-06-11 | PULSE WIDE REGULATION PROCEDURE. |
| DK307487A DK307487A (en) | 1985-10-17 | 1987-06-17 | PROCEDURE FOR IMPACT WIDTH CONTROL |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| SE8504859A SE455649B (en) | 1985-10-17 | 1985-10-17 | SET TO REGULATE EFFECT IN AN ELECTRIC LOAD THROUGH Pulse Width Control |
Publications (3)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| SE8504859D0 SE8504859D0 (en) | 1985-10-17 |
| SE8504859L SE8504859L (en) | 1987-04-18 |
| SE455649B true SE455649B (en) | 1988-07-25 |
Family
ID=20361791
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| SE8504859A SE455649B (en) | 1985-10-17 | 1985-10-17 | SET TO REGULATE EFFECT IN AN ELECTRIC LOAD THROUGH Pulse Width Control |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| DK (1) | DK307487A (en) |
| SE (1) | SE455649B (en) |
| WO (1) | WO1987002543A1 (en) |
Family Cites Families (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| SE392552B (en) * | 1975-11-11 | 1977-03-28 | H Norlyk | TRANSISTOR CIRCUIT FOR CLOSING AND BREAKING FUNCTION |
| US4187458A (en) * | 1978-08-07 | 1980-02-05 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Army | Constant power regenerative magnetic switching regulator |
-
1985
- 1985-10-17 SE SE8504859A patent/SE455649B/en not_active IP Right Cessation
-
1986
- 1986-10-07 WO PCT/SE1986/000453 patent/WO1987002543A1/en unknown
-
1987
- 1987-06-17 DK DK307487A patent/DK307487A/en not_active Application Discontinuation
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| SE8504859L (en) | 1987-04-18 |
| SE8504859D0 (en) | 1985-10-17 |
| DK307487D0 (en) | 1987-06-17 |
| WO1987002543A1 (en) | 1987-04-23 |
| DK307487A (en) | 1987-06-17 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US3569818A (en) | Multiple output dc voltage regulator | |
| JPH0654528A (en) | Drive circuit for power switch of zero- volt switching power converter | |
| GB2060220A (en) | Converter circuit employing pulse-width modulation | |
| US4004209A (en) | Wide range power conversion system | |
| US4358654A (en) | Static power switching system for induction heating | |
| GB1578593A (en) | Power supply circuit | |
| US4301498A (en) | Voltage converter apparatus having output regulating means | |
| EP0433488A1 (en) | Control circuit for a power converter | |
| US3111632A (en) | Transistor oscillator | |
| US3641424A (en) | Regenerative voltage regulators | |
| US3069612A (en) | Current supply apparatus | |
| SE455649B (en) | SET TO REGULATE EFFECT IN AN ELECTRIC LOAD THROUGH Pulse Width Control | |
| US2866944A (en) | Unidirectional voltage control network for generator systems | |
| US2861237A (en) | Transistor switch voltage regulator | |
| US4609980A (en) | Switching power supply with transistor drive circuit | |
| US3405342A (en) | Voltage regulator for d.c. inverter type power supply | |
| US3949278A (en) | Document transfer device drive | |
| EP0156586B1 (en) | Switching power supply | |
| EP0162177A1 (en) | Current control circuit with particular application in bipolar and unipolar constant current control of stepmotors | |
| KR950003023Y1 (en) | Circuit for switching mode power supply | |
| US3029376A (en) | Direct current driven magnetic amplifier | |
| JPS62108498A (en) | Discharge lamp burner | |
| SE517220C2 (en) | Synchronous flyback converter | |
| SU764088A1 (en) | Excitation controller for electric machines | |
| SE511096C2 (en) | Flyback type chopper power source |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| NAL | Patent in force |
Ref document number: 8504859-3 Format of ref document f/p: F |
|
| NUG | Patent has lapsed |
Ref document number: 8504859-3 Format of ref document f/p: F |