к нелостаткам этого способа следует отнести сложность математического аппарата, большие затраты машин ного времени, а также неполна замкнутость задачи, требующа априорного задани некоторых из параметров многопараметрической функции распределени по размерам, что приводит к снижению точности и усложнению приема сигнала с Кроме того, теори Ми дл твердых частиц с формой, отличающейс от сферической,, разработана тольк дл частных случаев и требует применени мощных ЭВМо Целью изобретени вл етс повышение точности измерений. Указанна цель достигаетс тем, что интенсивность второго луча с дли тельностью импульса не менее измен ют плавно от 10 до 10 Вт/см при этом измер ют разность энергии рассе нного излучени от слабого луча в присутствии мощного луча ив его отсутствие и по изменению разности энергий рассе нного излучени в зависимости от интенсивности мощного излучени вычисл ют распределение частиц по размерам Ланный способ определени распределени частиц аэрозол по размерам основан На эффекте ориентации частиц под действием светового давле- нийо Известно, что движение тела в жидкости, газе произвольной формы бу дет устойчивым в том случае, если тело движетс вперед своей широкой стороной Обьтчно в атмосфере аэрозол движутс вместе с потоком и поэтому их ориентации не происходит Кроме этого, броуновское движение частиц также приводит k разориентации частиц в атмосфере,, Если, на данные частицы naлaet мощное электромагнитное излучение, то ггод действием световог давлени ча.стицы приобретут определенную скорость движений относительно окружающей среды. При интенсивност х 10 -10 Вт/см2, соответственно , дл частиц размером 10-0,1 мк скорость часТиц будет превосходить среднеквадратичную скорость броуновского движени на пор док и поэтому именно она будет ответственна за ориентацию частиц в атмосферео Св зь между,интенсивностью мощного излучени I, необходимого дл раз гона частиц до скорости, большей среднеквадратичной скорости броуновского движени и размером частицы d выражаетс в виде а (1) где fi( - коэффициент динамической в зкости среды; С - .скорость света; р - плотность частицы, К - посто нна Вольцмана; поперечник светового давлени ; Т - температура среды Из данного выражени видно, что при увеличении интенсивности все более мелкие частицы будут разгон тьс световым давлением до скорости больше скорости броуновского движени , и, если они не сферически, что справедливо дл твердых частиц, то соответственно будут ориентироЕатьс с Таким образом, увеличива интенсивность излучени , ориентируем все более мелкие частицыс Другое зондирующее излучение, проход сквозь аэрозольную среду, рассеиваетс на частицах Изменение рассе ни зондирующего излучени частицами в присутствии мощного излучени и без него будет обусловлено лишь частицами больше определенного размера , св занного с интенсивностью мощного излучени выше приведенным выражением,, Скачок энергии рассе нного света под углом ой к зондирующему лучу в присутствии мощного излучени и без него запишем в виде UW J (q)j(a)-(f;(a))f(a)x ylNvda, где f(a) - функци распределени частиц поразмерам; N - число частиц в единице объема; V - зондирующий объем; MDtCa) Cf(a) -функции размера частиц, учитывающие изменение индикатриссы рассе ни , сечени рассе ни от размера соответственно дл ориентированных частиц и не ориентированныхс Из данного выражени найдем функ цию распределени частиц по размерам и, применив условие нормировки j f(a )da 1, получим , - . 9uW Фс) ТГ f(a) Tv-JU)|f а. Функци Срр (а) q(a)-Lpj(a) определ етс экспериментально в лабораторных услови х по изменению рассе ни зондирующего луча ориентированными и неориентированными частиц ми uW с известной функцией распределени частиц по размерам fдц (а) /f..S- (3) Таким образом, измен интенсивность мощного излучени от 10 до 10 Вт/см, по изменению рассеивающего зондирую1цего излучени ориентированными частицами по сравнению с неориентированными определ етс распределение частиц по размерам согласно полученному выражению. Дл реализации предлагаемого спо соба определени распределени твер 46 дых частиц по размерам в атмосфере возьмем источник зондирующего излучени - лазер на аргоне с длиной волны 0,52 мк и источник мощного излучени - ла ер на стекле с неодимом 1,06 мк в режиме свободной генера ции о Излучени обоих лазеров совмещают и пропускают сквозь исследуемую средуо Измер етс изменение энергии рассе нного зондирую1цего излучени частицами среды в присутствии излучени лазера с длиной волны 1,06 мк и без него при интенсивност х мощного излучени , плавно измен ющихс со скоростью не более Ю Вт/см с от 10 до 10 Вт/см2 в лабораторных услови х с известной функцией распределени частиц по размерам в атмосферео По сн тым зависимост м согласно полученным выражени м (l), (2), (З) вычисл етс распределение размеров частиц в атмосфере Сравнительные испытани данного способа показали, что он позвол ет повысить достоверность прогноза погоды , может успешно примен тьс дл борьбы с загр знени ми воздушного бассейна выбросами промышленного происхождени о