RU2761053C1 - Method for measuring the probability of absorption of neutrons upon their sub-barrier reflection from the surface and the structure for its implementation - Google Patents
Method for measuring the probability of absorption of neutrons upon their sub-barrier reflection from the surface and the structure for its implementation Download PDFInfo
- Publication number
- RU2761053C1 RU2761053C1 RU2021106446A RU2021106446A RU2761053C1 RU 2761053 C1 RU2761053 C1 RU 2761053C1 RU 2021106446 A RU2021106446 A RU 2021106446A RU 2021106446 A RU2021106446 A RU 2021106446A RU 2761053 C1 RU2761053 C1 RU 2761053C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- probability
- neutron
- neutrons
- reflection
- absorption
- Prior art date
Links
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N23/00—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00
- G01N23/02—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material
- G01N23/06—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material and measuring the absorption
- G01N23/09—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by transmitting the radiation through the material and measuring the absorption the radiation being neutrons
Landscapes
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Toxicology (AREA)
- Physics & Mathematics (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- Biochemistry (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Immunology (AREA)
- Pathology (AREA)
- Analysing Materials By The Use Of Radiation (AREA)
Abstract
Description
Настоящее изобретение относится к области исследований конденсированных сред нейтронами, в частности методики диагностики структуры и характеристик поверхности среды, что важно для установления соответствия физических свойств среды ее микроструктурным характеристикам. Вероятность поглощения нейтрона при его отражении от поверхности определяет в частности плотность нейтронов в кольцевом накопителе нейтронов. Последнее принципиально важно в связи с задачами измерения естественного времени жизни нейтрона, а также определения вероятностей процессов нейтрон-антинейтрон и нейтрон-зеркальный нейтрон.The present invention relates to the field of research of condensed matter with neutrons, in particular, methods for diagnosing the structure and characteristics of the surface of the medium, which is important for establishing the correspondence of the physical properties of the medium to its microstructural characteristics. The probability of absorption of a neutron upon its reflection from the surface determines, in particular, the density of neutrons in a ring neutron storage ring. The latter is fundamentally important in connection with the problems of measuring the natural neutron lifetime, as well as determining the probabilities of the neutron-antineutron and neutron-mirror neutron processes.
Известен способ измерения вероятности отражения нейтронов (рефлектометрический эксперимент) от среды [Ю.В. Никитенко, В.Г. Сыромятников, Рефлектометрия поляризованных нейтронов. Москва, Физматлит, 2013.]. Сущность способа заключается в том, что на среду из вакуума направляют поток нейтронов J0 (падающий поток) и регистрируют отраженный от среды поток нейтронов JR. Вероятность (коэффициент) отражения нейтронов от среды R=JR/J0 есть отношение отраженного потока JR к падающему J0. Вероятность поглощения нейтронов в среде определяют из соотношения μ = 1 - R. Величина μ в случае когда энергия нейтрона, связанная с движением в перпендикулярном к поверхности направлении, меньше потенциальной энергии взаимодействия (реальная часть потенциала взаимодействия) нейтрона с веществом (подбарьерное отражение), очень мала и для большинства веществ находится в диапазоне значений 10-6-10-1. Вероятность μ в общем случае определяется комплексным потенциалом взаимодействия нейтронов с поверхностью среды U = V - iW, где V - реальная, a W - мнимая части потенциала. Вероятность μ не может быть определена в обычном эксперименте на пропускание нейтронов через вещество, когда потенциал U определяется объемными свойствами среды. Измерение абсолютного значения малой величины μ является также практически не разрешимой задачей в рефлектометрическом эксперименте, когда используется однократное отражение нейтронов.A known method of measuring the probability of reflection of neutrons (reflectometric experiment) from the environment [Yu.V. Nikitenko, V.G. Syromyatnikov, Reflectometry of polarized neutrons. Moscow, Fizmatlit, 2013.]. The essence of the method lies in the fact that a neutron flux J 0 (incident flux) is directed to the medium from a vacuum and the neutron flux J R reflected from the medium is recorded. The probability (coefficient) of neutron reflection from the medium R = J R / J 0 is the ratio of the reflected flux J R to the incident J 0 . The probability of neutron absorption in a medium is determined from the relation μ = 1 - R. The value of μ in the case when the neutron energy associated with motion in the direction perpendicular to the surface is less than the potential interaction energy (real part of the interaction potential) of the neutron with matter (subbarrier reflection), very is small and for most substances is in the range of 10 -6 -10 -1 . The probability μ is generally determined by the complex potential of interaction of neutrons with the surface of the medium U = V - iW, where V is the real part and W is the imaginary part of the potential. The probability μ cannot be determined in a conventional experiment on the transmission of neutrons through matter, when the potential U is determined by the bulk properties of the medium. Measurement of the absolute value of a small quantity μ is also a practically insoluble problem in a reflectometric experiment, when a single neutron reflection is used.
Известен способ измерения вероятности поглощения нейтронов при подбарьерном отражении, в котором измеряется количество ультрахолодных нейтронов (УХН) после их выдержки в ловушке в течение некоторого времени [Ф.Л. Шапиро. Нейтронные исследования. Москва, Наука, 1976.]. В этом случае нейтроны отражаются от стенок ловушки многократно. В ловушке нейтроны падают на стенки под разными углами, в результате чего измеряется усредненная по перпендикулярной (нормальной) к поверхности компоненте волнового вектора k (далее "волнового вектора") вероятность поглощения. Вероятность же поглощения в общем случае зависит именно от нормальной компоненты волнового вектора. Недостатком данного способа является невозможность определения вероятности поглощения в зависимости от нормальной компоненты волнового вектора нейтронов.A known method of measuring the probability of absorption of neutrons with sub-barrier reflection, which measures the number of ultracold neutrons (UCN) after holding them in a trap for some time [F.L. Shapiro. Neutron research. Moscow, Science, 1976.]. In this case, neutrons are reflected from the trap walls many times. In the trap, neutrons fall on the walls at different angles, as a result of which the absorption probability averaged over the component of the wave vector k (hereinafter referred to as the "wave vector") averaged over the component of the wave vector k (hereinafter referred to as the "wave vector") averaged over the perpendicular (normal) to the surface. The absorption probability in the general case depends precisely on the normal component of the wave vector. The disadvantage of this method is the impossibility of determining the probability of absorption depending on the normal component of the neutron wave vector.
Известен способ (прототип) измерения вероятности ядерного или магнитного рассеяния нейтронов в тонком (толщиной 0.1-1 нм) слое, помещенном внутри среднего слоя трехслойной структуры [Ю.В. Никитенко. Нейтронные стоячие волны в слоистых системах: образование, детектирование и применение в нейтронной физике и для исследований наноструктур. Физика элементарных частиц и атомного ядра. 2009, Т. 40. Вып.6. 1682-1794.]. Внутри среднего слоя структуры при некоторых резонансных значениях волнового вектора амплитуда нейтронной волны возрастает многократно (сотни-тысячи раз). В итоге, возрастает регистрируемый рассеянный поток нейтронов. В результате, это позволяет проводить измерения за конечное время. В качестве крайних слоев структуры используются вещества с положительным значением реальной части потенциала взаимодействия нейтронов с веществом. В качестве среднего слоя могут использоваться вещества как с положительным (алюминий, кремний, висмут), так и отрицательным (титан, ванадий) значением реальной части потенциала.A known method (prototype) of measuring the probability of nuclear or magnetic scattering of neutrons in a thin (0.1-1 nm thick) layer placed inside the middle layer of a three-layer structure [Yu.V. Nikitenko. Standing neutron waves in layered systems: formation, detection and application in neutron physics and for research of nanostructures. Physics of elementary particles and atomic nucleus. 2009, T. 40.
Технической задачей является измерение в зависимости от нормальной компоненты волнового вектора нейтронов вероятности поглощения нейтронов при однократном подбарьерном отражении нейтронов от поверхности.The technical problem is to measure, depending on the normal component of the wave vector of neutrons, the probability of absorption of neutrons with a single sub-barrier reflection of neutrons from the surface.
Техническая задача решается тем, что измерения вероятности отражения нейтронов от трехслойной структуры проводят при нескольких значениях толщины среднего и поверхностного слоев, из измеренных значений вероятности отражения нейтронов от структуры при резонансных значениях волнового вектора нейтрона определяют вероятность поглощения нейтронов при подбарьером отражении нейтронов от поверхности крайних слоев структуры. Оба крайних слоя структуры для осуществления способа выполняют из одного и того же исследуемого вещества, а средний слой структуры имеет нулевое значение реальной части потенциала взаимодействия, для чего его выполняют или из смеси веществ с различными по знаку значениями реальной части потенциала взаимодействия, или из смеси немагнитного и магнитного материалов.The technical problem is solved by the fact that the probability of neutron reflection from a three-layer structure is measured at several values of the thickness of the middle and surface layers, from the measured values of the probability of neutron reflection from the structure at resonance values of the neutron wave vector, the probability of neutron absorption is determined when neutrons are reflected from the surface of the outermost layers of the structure by a sub-barrier ... Both extreme layers of the structure for the implementation of the method are made of the same test substance, and the middle layer of the structure has a zero value of the real part of the interaction potential, for which it is performed either from a mixture of substances with different sign values of the real part of the interaction potential, or from a mixture of non-magnetic and magnetic materials.
Существенным отличительным признаком является измерение вероятности отражения нейтронов от трехслойной структуры при резонансных значениях волнового вектора при нескольких значениях толщины среднего и поверхностного слоев. С увеличением толщины среднего слоя резонансные значения волнового вектора уменьшаются. В результате, при увеличении толщины слоя в 10 раз относительно минимального значения 30 нм, диапазон изменения волнового вектора изменяется от его критического значения для крайних слоев до 10%. Для среднего слоя также важно использовать слабо поглощающие нейтроны элементы, такие как висмут, алюминий и кремний. Это приводит к тому, что общий коэффициент поглощения определяется в основном крайними слоями, для которых и стоит задача определения коэффициента поглощения. От толщины поверхностного слоя зависит чувствительность измерений. С увеличением толщины поверхностного слоя чувствительность возрастает.Однако, при чрезмерно большой толщине слоя (более 50 нм), диапазон измерений по волновому вектору становится очень малым по сравнению с разрешением спектрометра. Поэтому, для определения оптимальных условий измерения, необходимо проводить измерения при разных значениях толщины поверхностного слоя. При толщине поверхностного крайнего слоя порядка 30-50 нм коэффициент поглощения нейтронов в структуре составляет уже десятые доли, что позволяет его надежно измерить. В результате, становиться возможным измерение коэффициента поглощения при однократном отражении от поверхности в диапазоне 10-6-10-1.An essential distinguishing feature is the measurement of the probability of neutron reflection from a three-layer structure at resonance values of the wave vector at several values of the thickness of the middle and surface layers. With an increase in the thickness of the middle layer, the resonance values of the wave vector decrease. As a result, with an increase in the layer thickness by 10 times relative to the minimum value of 30 nm, the range of variation of the wave vector changes from its critical value for the extreme layers to 10%. It is also important for the middle layer to use elements that are weakly absorbing neutrons, such as bismuth, aluminum and silicon. This leads to the fact that the overall absorption coefficient is determined mainly by the extreme layers, for which the task of determining the absorption coefficient is. The measurement sensitivity depends on the thickness of the surface layer. With an increase in the thickness of the surface layer, the sensitivity increases. However, with an excessively large layer thickness (more than 50 nm), the measurement range along the wave vector becomes very small compared to the resolution of the spectrometer. Therefore, to determine the optimal measurement conditions, it is necessary to carry out measurements at different values of the thickness of the surface layer. With a thickness of the surface outer layer of the order of 30-50 nm, the absorption coefficient of neutrons in the structure is already tenths of a fraction, which allows it to be measured reliably. As a result, it becomes possible to measure the absorption coefficient at a single reflection from the surface in the range of 10 -6 -10 -1 .
Существенным и отличительным признаком является то, что оба крайних слоя структуры выполняют из одного и того же исследуемого вещества. В этом случае увеличивается часть вероятности поглощения в структуре, связанная с искомой вероятностью поглощения при подбарьерном отражении, и, как результат этого, возрастают точность и надежность (меньше определяемых параметров) определения вероятности поглощения при подбарьерном отражении.An essential and distinctive feature is that both outer layers of the structure are made of the same test substance. In this case, the part of the absorption probability in the structure increases, which is associated with the desired absorption probability during sub-barrier reflection, and, as a result, the accuracy and reliability (less than the determined parameters) of determining the absorption probability during sub-barrier reflection increase.
Существенным и отличительным признаком является то, что в качестве вещества для среднего слоя используют вещество с нулевым значением реальной части потенциала взаимодействия. В этом случае диапазон изменения волнового вектора максимален и начинается от нулевого значения. Для выполнения слоя с нулевым значением реальной части потенциала можно поступать двумя различными способами. В первом случае средний слой выполняется из смеси элементов с положительным (алюминий, висмут, кремний) и отрицательным (титан, ванадий) значениями потенциалов. В случае смеси из двух элементов концентрации элементов C1 и С2 выбираются из соотношения C1V1+C2V2=0, где С2=1 - С1. Во втором случае используется смесь немагнитного и магнитного элементов. В этом случае концентрации элементов выбираются из соотношения C1V1+С2 V2=C2mJ, где m - магнитный момент нейтрона, a J - намагниченность магнитного слоя (индекс второго слоя есть "2").An essential and distinctive feature is that a substance with a zero value of the real part of the interaction potential is used as a substance for the middle layer. In this case, the range of variation of the wave vector is maximum and starts from zero. To perform a layer with a zero value of the real part of the potential, you can act in two different ways. In the first case, the middle layer is made of a mixture of elements with positive (aluminum, bismuth, silicon) and negative (titanium, vanadium) potentials. In the case of a mixture of two elements, the concentrations of the elements C 1 and C 2 are selected from the ratio C 1 V 1 + C 2 V 2 = 0, where C 2 = 1 - C 1 . In the second case, a mixture of non-magnetic and magnetic elements is used. In this case, the element concentrations are selected from the ratio C 1 V 1 + C 2 V 2 = C 2 mJ, where m is the magnetic moment of the neutron, and J is the magnetization of the magnetic layer (the index of the second layer is "2").
Физическая сущность предложения состоит в том, что в трехслойной структуре при определенных резонансных значениях волнового вектора плотность нейтронов возрастает не только в среднем слое, но и на поверхности крайних слоев структуры. В результате, с увеличением толщины поверхностного слоя при резонансных значениях волнового вектора увеличивается до нескольких десятых долей вероятность поглощения нейтронов в структуре М=βμ, где β - коэффициент увеличения вероятности поглощения, при этом, вероятность отражения R = 1 - М, наоборот, уменьшается. Это делает возможным определение коэффициента М, а уже из М и определение искомой вероятности поглощения μ при однократном подбарьерном отражении нейтрона от поверхности.The physical essence of the proposal is that in a three-layer structure at certain resonance values of the wave vector, the neutron density increases not only in the middle layer, but also on the surface of the outermost layers of the structure. As a result, with an increase in the thickness of the surface layer at resonance values of the wave vector, the probability of neutron absorption in the structure M = βμ increases to several tenths, where β is the coefficient of increase in the probability of absorption, while the probability of reflection R = 1 - M, on the contrary, decreases. This makes it possible to determine the coefficient M, and already from M and determine the desired absorption probability μ for a single sub-barrier reflection of a neutron from the surface.
На рисунке 1 показана зависимость реальной части потенциала взаимодействия нейтронов V(Z) (ось ординат) с тремя слоями 1, 2 и 3 структуры. Стрелками показаны падающие на структуру нейтроны (n) и отраженные от структуры нейтроны (R). По оси абсцисс отложена координата Z, отсчитываемая от поверхности структуры. Слои структуры достаточно тонкие, они имеют толщину в диапазоне от 10 до 1000 нм.Figure 1 shows the dependence of the real part of the neutron interaction potential V (Z) (ordinate axis) with three
На рисунке 2 приведены расчетные зависимости вероятности отражения от всей структуры R, вероятности поглощения М в первом слое структуры и вероятности поглощения μ при подбарьерном отражении от первого слоя. На оси ординат отложены R, М и μ, которые измеряются в безразмерных единицах, на оси абсцисс отложен волновой вектор k, измеряемый в обратных ангстремах.Figure 2 shows the calculated dependences of the probability of reflection from the entire structure R, the probability of absorption M in the first layer of the structure, and the probability of absorption μ in the case of sub-barrier reflection from the first layer. The ordinate shows R, M and μ, which are measured in dimensionless units, the abscissa shows the wave vector k, measured in inverse angstroms.
Следующие параметры были использованы при расчете. Толщина первого слоя d1=1000 нм, толщина второго слоя d2=30 нм, толщина третьего слоя d3=20 нм. Отношение мнимой части потенциала к реальной для первого и третьего слоев равно η1 = η3 = 3×10-3. Реальная часть потенциала для первого V1 и третьего V3 слоев соответствует потенциалу меди VCu. Реальная часть среднего второго слоя равна нулю(смесь висмута и титана), мнимая часть потенциала соответствует мнимой части потенциала для смеси висмута и титана. Из рисунка 2 видно, что в диапазоне волнового вектора k = 0-0.009 Å-1 при резонансных значениях, при которых наблюдаются максимумы измеряемой вероятности поглощения М, последний на один-три порядка превышает коэффициент поглощения при подбарьерном отражении μ. При определении μ вначале, в результате подгонки при резонансных значениях волнового вектора расчетных значений М к экспериментально измеренным значениям М, уточняются значения потенциалов V1, V3, W2 и определяются значения потенциалов W1=W3. После этого коэффициент pi рассчитывается при необходимом значении волнового вектора ко из соотношенийThe following parameters were used in the calculation. The thickness of the first layer is d 1 = 1000 nm, the thickness of the second layer is d 2 = 30 nm, the thickness of the third layer is d 3 = 20 nm. The ratio of the imaginary part of the potential to the real part for the first and third layers is η 1 = η 3 = 3 × 10 -3 . The real part of the potential for the first V 1 and third V 3 layers corresponds to the potential of copper V Cu . The real part of the second middle layer is equal to zero (a mixture of bismuth and titanium), the imaginary part of the potential corresponds to the imaginary part of the potential for a mixture of bismuth and titanium. Figure 2 shows that in the range of the wave vector k = 0-0.009 Å -1 at resonance values at which maxima of the measured absorption probability M are observed, the latter is one to three orders of magnitude higher than the absorption coefficient for sub-barrier reflection μ. When determining μ, first, as a result of fitting the calculated values of M to the experimentally measured values of M at the resonance values of the wave vector, the values of the potentials V 1 , V 3 , W 2 are refined and the values of the potentials W 1 = W 3 are determined. After that, the coefficient pi is calculated at the required value of the wave vector ko from the relations
где 
Вероятность поглощения в третьем (крайнем) слое μ3 в общем случае отличается от μ1, но при достаточно большой толщине третьего слоя (d3=30-50 нм) μ3 практически совпадает с pi при резонансных значениях волнового вектора. Поэтому, для увеличения части коэффициента поглощения структуры, связанной с искомым значением коэффициента поглощения при подбарьерном отражении, а значит увеличения точности определения последнего, третий (поверхностный) слой структуры выполняется из того же материала (элемента), что и первый.The absorption probability in the third (extreme) layer μ 3 generally differs from μ 1 , but with a sufficiently large thickness of the third layer (d 3 = 30-50 nm) μ 3 practically coincides with pi at resonance values of the wave vector. Therefore, in order to increase the part of the absorption coefficient of the structure associated with the desired value of the absorption coefficient for sub-barrier reflection, and hence increase the accuracy of determining the latter, the third (surface) layer of the structure is made of the same material (element) as the first one.
Claims (2)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2021106446A RU2761053C1 (en) | 2021-03-11 | 2021-03-11 | Method for measuring the probability of absorption of neutrons upon their sub-barrier reflection from the surface and the structure for its implementation |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2021106446A RU2761053C1 (en) | 2021-03-11 | 2021-03-11 | Method for measuring the probability of absorption of neutrons upon their sub-barrier reflection from the surface and the structure for its implementation |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2761053C1 true RU2761053C1 (en) | 2021-12-02 |
Family
ID=79174438
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2021106446A RU2761053C1 (en) | 2021-03-11 | 2021-03-11 | Method for measuring the probability of absorption of neutrons upon their sub-barrier reflection from the surface and the structure for its implementation |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2761053C1 (en) |
Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| SU843572A1 (en) * | 1980-02-08 | 1983-09-15 | Московский Ордена Трудового Красного Знамени Инженерно-Физический Институт | Device for studying neutron fluxes |
| US20050067563A1 (en) * | 2003-09-30 | 2005-03-31 | Baker Hughes Incorporated | Apparatus and method for determining thermal neutron capture cross section of a subsurface formation from a borehole using multiple detectors |
| RU2447520C1 (en) * | 2010-12-01 | 2012-04-10 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" | Method for measurement of neutron flux intensity |
| WO2013077941A2 (en) * | 2011-10-03 | 2013-05-30 | Transatomic Power Corporation | Nuclear reactors and related methods and apparatus |
| RU2578048C1 (en) * | 2014-11-25 | 2016-03-20 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" (ФГУП "ВНИИА") | Device for radiation density measurement |
-
2021
- 2021-03-11 RU RU2021106446A patent/RU2761053C1/en active
Patent Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| SU843572A1 (en) * | 1980-02-08 | 1983-09-15 | Московский Ордена Трудового Красного Знамени Инженерно-Физический Институт | Device for studying neutron fluxes |
| US20050067563A1 (en) * | 2003-09-30 | 2005-03-31 | Baker Hughes Incorporated | Apparatus and method for determining thermal neutron capture cross section of a subsurface formation from a borehole using multiple detectors |
| RU2447520C1 (en) * | 2010-12-01 | 2012-04-10 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" | Method for measurement of neutron flux intensity |
| WO2013077941A2 (en) * | 2011-10-03 | 2013-05-30 | Transatomic Power Corporation | Nuclear reactors and related methods and apparatus |
| RU2578048C1 (en) * | 2014-11-25 | 2016-03-20 | Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" (ФГУП "ВНИИА") | Device for radiation density measurement |
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| Ю.В.Никитенко. Нейтронные стоячие волны в слоистых системах: образование, детектирование и применение в нейтронной физике и для исследований наноструктур. Физика элементарных частиц и атомного ядра, 2009, т. 40, Вып. 6, с. 1682-1794. * |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JPH02663B2 (en) | ||
| Parkin et al. | Observation of magnetic dead layers at the surface of iron oxide films | |
| Parkin et al. | Unidirectionally biased Permalloy: A polarized-neutron-reflection experiment | |
| Goebbels | Materials characterization for process control and product confromity: introduction to methods for nondestructive characterization of materials microstructure and materials properties during production, operation, and inspection | |
| Wolff | Grazing incidence scattering | |
| Rekveldt et al. | Elastic neutron scattering measurements using Larmor precession of polarized neutrons | |
| RU2761053C1 (en) | Method for measuring the probability of absorption of neutrons upon their sub-barrier reflection from the surface and the structure for its implementation | |
| Burgess et al. | Thermally activated decay of magnetic vortices | |
| Cousin et al. | Neutron reflectivity for soft matter | |
| Pleshakov et al. | Weak polarization-optical responses of diluted magnetic nanofluid probed by laser radiation with polarization modulation | |
| Felcher et al. | Spin-echo resolved grazing incidence scattering (SERGIS) of cold neutrons | |
| Pufall et al. | Layer-resolved magnetometry of a magnetic bilayer using the magneto-optical Kerr effect with varying angle of incidence | |
| Merkel et al. | Evolution of magnetism on a curved nano-surface | |
| Shanmugham et al. | Detection and monitoring of fatigue cracks | |
| Marrows et al. | Probing magnetic ordering in multilayers using soft x-ray resonant magnetic scattering | |
| RU2360234C1 (en) | Method of determining spatial distribution of magnetic moment in nanolayer | |
| Wigen et al. | Ferromagnetic resonance force microscopy | |
| Tuck et al. | Dielectric anisotropy as a petrofabric indicator | |
| Olfert et al. | On-line Irradiation Testing of a Giant Magneto-Resistive (GMR) Sensor | |
| Nagy et al. | Specular and Off‐Specular Synchrotron Mössbauer Reflectometry: Applications to Thin Film Magnetism | |
| RU2669543C1 (en) | Method for determining the spatial profiles of the nuclear and magnetic interaction potentials of polarized neutrons with a layered structure | |
| Gurman et al. | Surface EXAFS measurements from specular reflectivity of X-rays | |
| Meagher et al. | Planar Arrays of Superheated Superconductors | |
| Felici et al. | Polarized neutron reflection experiment on an Fez. sbnd; Al2O3 granular film | |
| JP2009257873A (en) | Substance detector and substance detecting method using it |