RU2746555C1 - Method for forming large volumes of low-temperature magnetized plasma - Google Patents
Method for forming large volumes of low-temperature magnetized plasma Download PDFInfo
- Publication number
- RU2746555C1 RU2746555C1 RU2020129553A RU2020129553A RU2746555C1 RU 2746555 C1 RU2746555 C1 RU 2746555C1 RU 2020129553 A RU2020129553 A RU 2020129553A RU 2020129553 A RU2020129553 A RU 2020129553A RU 2746555 C1 RU2746555 C1 RU 2746555C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- current
- gas
- discharge
- voltage
- plasma
- Prior art date
Links
Images
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
- H05H1/00—Generating plasma; Handling plasma
- H05H1/24—Generating plasma
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Plasma Technology (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области физики плазмы, газового разряда, сильноточной электроники и т.д., и может быть использовано для генерации магнитоактивной низкотемпературной плазмы в больших объемах, в том числе в целях проведения научно-исследовательской деятельности.The invention relates to the field of plasma physics, gas discharge, high-current electronics, etc., and can be used to generate magnetoactive low-temperature plasma in large volumes, including for research activities.
Из предшествующего уровня техники известны способы генерации плотной объемной импульсной плазмы [1, 2, 3], включающие установку полого самокалящего сетчатого катода и сетчатого анода внутри рабочей камеры вдоль ее оси, напуск газа в разрядный промежуток, подвод напряжения к электродам, достаточного для зажигания газового разряда. Посредством таких способов получают токи разряда до 100 А и, соответственно, объемную низкотемпературную газоразрядную плазму с высокой концентрацией.From the prior art, methods for generating a dense bulk pulsed plasma [1, 2, 3] are known, including the installation of a hollow self-calming mesh cathode and a mesh anode inside the working chamber along its axis, gas puffing into the discharge gap, supplying voltage to the electrodes sufficient to ignite a gas discharge. By means of such methods, discharge currents up to 100 A and, accordingly, a volumetric low-temperature gas-discharge plasma with a high concentration are obtained.
Основными недостатками этих способов являются необходимость поддержания высокого давления рабочего газа в полом катоде (~10 Па), что приводит к высокой скорости рекомбинации образованной плазмы и, как следствие, к резкому спаду ее концентрации вдоль оси разрядного промежутка, а также ограничение тока пучка электронов величиной ~100 А, обусловленное переходом тлеющего разряда в дугу с катодным пятном.The main disadvantages of these methods are the need to maintain a high pressure of the working gas in the hollow cathode (~ 10 Pa), which leads to a high recombination rate of the formed plasma and, as a consequence, to a sharp decrease in its concentration along the axis of the discharge gap, as well as limiting the electron beam current to the value ~ 100 A, caused by the transition of a glow discharge into an arc with a cathode spot.
Также известен способ формирования больших объемов низкотемпературной замагниченной плазмы, используемый на лабораторных стендах LAPD [4] и LVPD [5]. Этот способ заключается в размещении термокатода и сетчатого анода внутри вакуумной камеры вдоль ее оси на расстоянии друг от друга ~0,5 м, создании внутри вакуумной камеры разреженного газового пространства с давлением ~10-5 Торр, формировании в вакуумной камере с помощью внешнего соленоида и источника постоянного тока квазипостоянного сильного магнитного поля, и подводке к электродам одиночного импульса напряжения. В результате этого в газоразрядном промежутке формируется объемный газовый разряд с током ~100 А и образуется низкотемпературная замагниченная плазма, которая сквозь сетчатый анод проникает в рабочий объем вакуумной камеры ~10 м3.Also known is a method for the formation of large volumes of low-temperature magnetized plasma, used on laboratory benches LAPD [4] and LVPD [5]. This method consists in placing a hot cathode and a mesh anode inside the vacuum chamber along its axis at a distance of ~ 0.5 m from each other, creating a rarefied gas space inside the vacuum chamber with a pressure of ~ 10 -5 Torr, forming in the vacuum chamber using an external solenoid and a direct current source of a quasi-constant strong magnetic field, and a connection to the electrodes of a single voltage pulse. As a result, a volumetric gas discharge with a current of ~ 100 A is formed in the gas-discharge gap and a low-temperature magnetized plasma is formed, which penetrates through the mesh anode into the working volume of the vacuum chamber ~ 10 m 3 .
В процессе горения газового разряда амплитуда импульса напряжения, приложенного между термокатодом и сетчатым анодом, заметно «проседает», поэтому на различных участках импульса разрядного тока его значения заметно различаются. Это приводит к нестабильному горению разряда и, как следствие, к непостоянству параметров образованной плазмы.During the combustion of a gas discharge, the amplitude of the voltage pulse applied between the hot cathode and the mesh anode noticeably "sags"; therefore, in different sections of the discharge current pulse, its values differ markedly. This leads to unstable combustion of the discharge and, as a consequence, to inconstancy of the parameters of the generated plasma.
Наиболее близким к заявляемому способу является способ формирования больших объемов низкотемпературной замагниченной плазмы, отображенный в [6]. Этот способ включает в себя установку плоского сплошного термокатода и плоского сетчатого анода с большой прозрачностью внутри вакуумной камеры вдоль ее оси и создание внутри вакуумной камеры разреженного пространства с давлением ~10-5 Торр, заполненного гелием (Не). Затем посредством внешнего соленоида внутри вакуумной камеры формируют квазипостоянное сильное магнитное поле. После этого к предварительно нагретому до рабочей температуры термокатоду и сетчатому аноду прикладывают пакеты импульсов напряжения с амплитудой ~100 В с фиксированной периодичностью и в межэлектродном пространстве загорается объемный газовый разряд с током ~100 А длительностью ~10 мс. При этом в периоды «нулевых» фаз импульсов напряжения ток в газоразрядном промежутке сохраняется за счет того, что токовый контур, проходящий через межэлектродное пространство, замыкается через шунтирующий диод, подключенный параллельно сглаживающему пульсации разрядного тока дросселю и разрядному промежутку, а также за счет того, что разрядный промежуток запитывается энергией дросселя, который накапливает ее во время положительных фаз импульсов напряжения.Closest to the claimed method is a method of forming large volumes of low-temperature magnetized plasma, as shown in [6]. This method includes installing a flat solid hot cathode and a flat mesh anode with high transparency inside the vacuum chamber along its axis and creating a rarefied space inside the vacuum chamber with a pressure of ~ 10 -5 Torr, filled with helium (He). Then, by means of an external solenoid inside the vacuum chamber, a quasi-constant strong magnetic field is formed. After that, packets of voltage pulses with an amplitude of ~ 100 V with a fixed periodicity are applied to the hot cathode and mesh anode preheated to the operating temperature, and a volumetric gas discharge with a current of ~ 100 A and a duration of ~ 10 ms ignites in the interelectrode space. In this case, during the periods of "zero" phases of voltage pulses, the current in the gas-discharge gap is maintained due to the fact that the current loop passing through the interelectrode space is closed through a shunt diode connected in parallel to the choke and the discharge gap that smooths the discharge current pulsations, and also due to the fact that that the discharge gap is supplied with the energy of the inductor, which accumulates it during the positive phases of the voltage pulses.
В процессе горения этого разряда образуется низкотемпературная замагниченная плазма, которая через сетчатый анод инжектируется в рабочее пространство вакуумной камеры. Однако при формировании внешнего квазипостоянного сильного магнитного поля, сопровождающегося длительным прохождением тока большой величины, происходит разогрев полеобразующего соленоида и заметное увеличение его сопротивления, что влечет за собой неконтролируемое снижение тока через соленоид и формируемого им магнитного поля и, как следствие, неконтролируемое изменение степени замагниченности плазмы в рабочем объеме вакуумной камеры.During the combustion of this discharge, a low-temperature magnetized plasma is formed, which is injected through the mesh anode into the working space of the vacuum chamber. However, upon the formation of an external quasi-constant strong magnetic field, accompanied by a long-term passage of a large current, the field-forming solenoid heats up and a noticeable increase in its resistance, which entails an uncontrolled decrease in the current through the solenoid and the magnetic field formed by it and, as a consequence, an uncontrolled change in the degree of plasma magnetization. in the working volume of the vacuum chamber.
Также во время горения разряда эмиссионная способность термокатода, влияющая на величину разрядного тока, варьируется произвольным образом в довольно широких пределах. В связи с этим в разных импульсах одного пакета для достижения верхней и нижней границ заданного диапазона стабилизации тока требуются разные длительности положительной и «нулевой» фазы импульсов напряжения. Подача на электроды фиксированных периодических импульсов не позволяет подстраиваться под изменения эмиссионной способности термокатода, что негативно сказывается на стабильности параметров плазмы, формируемой посредством вышеуказанного способа.Also, during the burning of the discharge, the emissivity of the hot cathode, which affects the value of the discharge current, varies arbitrarily within a fairly wide range. In this regard, in different pulses of one packet to reach the upper and lower boundaries of the specified range of current stabilization, different durations of the positive and "zero" phase of the voltage pulses are required. The supply of fixed periodic pulses to the electrodes does not allow adjusting to changes in the emissivity of the hot cathode, which negatively affects the stability of the parameters of the plasma formed by the above method.
Задачей, па решение которой направлено заявляемое изобретение, является создание способа формирования больших объемов низкотемпературной замагниченной плазмы с более стабильными параметрами.The task for the solution of which the claimed invention is directed is to create a method for the formation of large volumes of low-temperature magnetized plasma with more stable parameters.
Техническим результатом предложенного изобретения является повышение стабильности параметров формируемой плазмы за счет совершенствования способа стабилизации тока газового разряда и тока полеобразующего соленоида.The technical result of the proposed invention is to increase the stability of the parameters of the generated plasma by improving the method for stabilizing the gas discharge current and the current of the field-generating solenoid.
Технический результат достигается тем, что по сравнению с известным способом формирования больших объемов низкотемпературной замагниченной плазмы, включающим следующие этапы: внутри объема вакуумной камеры вдоль ее оси размещают плоский сплошной термокатод и плоский сетчатый анод, обеспечивают разреженный газовый промежуток между термокатодом и анодом, посредством внешнего соленоида формируют в вакуумной камере осевое квазипостоянное сильное магнитное поле, к вышеуказанным электродам подводят достаточное для зажигания газового разряда напряжение в виде пакета прямоугольных импульсов, во время «нулевых» фаз которых обеспечивают непрерывность тока в газоразрядном промежутке, а пульсации тока в газоразрядном промежутке, возникающие при подаче на электроды импульсов напряжения, сглаживают, новым является то, что во внешнем соленоиде формируют стабилизированный квазипостоянный ток, а напряжение на электроды подают в виде пакета прямоугольных импульсов с изменяющимися относительно друг друга длительностями «нулевых» и положительных фаз.The technical result is achieved by the fact that, in comparison with the known method of forming large volumes of low-temperature magnetized plasma, which includes the following steps: a flat solid hot cathode and a flat mesh anode are placed inside the volume of the vacuum chamber along its axis, provide a rarefied gas gap between the hot cathode and the anode, by means of an external solenoid an axial quasi-constant strong magnetic field is formed in the vacuum chamber, a voltage sufficient to ignite a gas discharge is supplied to the above electrodes in the form of a packet of rectangular pulses, during the "zero" phases of which the continuity of the current in the gas-discharge gap is ensured, and the current ripple in the gas-discharge gap arising when voltage pulses are smoothed to the electrodes, the new thing is that a stabilized quasi-constant current is formed in the external solenoid, and the voltage is supplied to the electrodes in the form of a packet of rectangular pulses with varying relative to each other durations of "zero" and positive phases.
Во внешнем соленоиде формируют стабилизированный квазипостоянный ток для того, чтобы получить в рабочем объеме вакуумной камеры квазипостоянное магнитное поле, позволяющее равномерно замагнитить все заряженные частицы, образованные в результате газового разряда, что положительно сказывается на стабильности параметров формируемой плазмы.A stabilized quasi-constant current is formed in the external solenoid in order to obtain a quasi-constant magnetic field in the working volume of the vacuum chamber, which makes it possible to uniformly magnetize all charged particles formed as a result of the gas discharge, which has a positive effect on the stability of the parameters of the formed plasma.
Подачей на электроды пакета прямоугольных импульсов напряжения с изменяющимися длительностями «нулевых» и положительных фаз обеспечивается возможность осуществления режима импульсной стабилизации тока, позволяющего подстраиваться под изменения эмиссионной способности термокатода, и, как следствие, возможность формирования в газоразрядном промежутке потока заряженных частиц с постоянными во времени характеристиками, что положительно влияет на стабильность параметров формируемой плазмы.By supplying a packet of rectangular voltage pulses with varying durations of "zero" and positive phases to the electrodes, it is possible to implement the pulse current stabilization mode, which allows adjusting to changes in the emissivity of the hot cathode, and, as a consequence, the possibility of forming a flow of charged particles with constant time characteristics in the gas-discharge gap. , which has a positive effect on the stability of the parameters of the formed plasma.
На Фиг. 1 представлена схема устройства, позволяющая реализовать заявляемый способ, где 1 - источник постоянного напряжения, 2 - ключ, 3 - дроссель, 4 - газоразрядный промежуток с термокатодом (к) и сетчатым анодом (а), 5 - внешний соленоид, 6 - диод.FIG. 1 shows a diagram of a device that allows you to implement the claimed method, where 1 is a constant voltage source, 2 is a key, 3 is a choke, 4 is a gas-discharge gap with a hot cathode (k) and a mesh anode (a), 5 is an external solenoid, 6 is a diode.
На Фиг. 2 приведены типовые осциллограммы выходного напряжения источника 1 и соответствующего стабилизированного тока, протекающего через термокатод 4к.FIG. 2 shows typical oscillograms of the output voltage of
Заявляемый способ формирования больших объемов низкотемпературной замагниченной плазмы осуществляется в примере устройства, приведенном на фиг. 1, следующим образом. Сначала внутри вакуумной камеры с объемом 6 м3 вдоль ее оси устанавливают сплошной плоский ВаО-термокатод 4к и плоский сетчатый анод 4а, имеющий прозрачность для электронов 95%, на расстоянии ≈0,4 м друг от друга. Затем производят полную откачку атмосферного воздуха из вакуумной камеры, напускают в нее рабочий газ, в частности, гелий (Не) и снова производят откачку до рабочего давления ~10-5 Торр. Тем самым обеспечивают разреженный газовый промежуток 4 между термокатодом 4к и анодом 4а. После разогревают термокатод 4к до рабочей температуры ≈900°С. Далее с помощью внешнего соленоида 5. окольцовывающего вакуумную камеру, посредством пропускания через него квазипостоянного стабилизированного тока величиной ~200 А в рабочем объеме камеры формируют квазипостоянное осевое магнитное поле с индукцией ~100 мТл и стабильными во времени параметрами. Стабилизированный ток получают с помощью внешнего мощного источника постоянного тока с напряжением 800 В, выполненного на основе сборки из 64 стартерных аккумуляторных батарей и работающего в режиме импульсной стабилизации тока в индуктивной нагрузке, т.е. в соленоиде 5. Затем посредством замыкания ключа 2, выполненного на основе сильноточного полупроводникового транзистора, к термокатоду 4к и аноду 4а подключают мощный источник постоянного напряжения 1, выполненный из восьми стартерных аккумуляторных батарей, и тем самым подводят к вышеуказанным электродам прямоугольный импульс с напряжением 100 В. За время этого импульса в газоразрядном промежутке 4 загорается разряд и ток разряда постепенно возрастает до величины ≈200 А. При этом формируется низкотемпературная гелиевая плазма с концентрацией ~1012 см-3, которая через сетчатый анод 4а инжектируется в рабочий объем вакуумной камеры.The inventive method for the formation of large volumes of low-temperature magnetized plasma is carried out in the example of the device shown in FIG. 1 as follows. First, inside a vacuum chamber with a volume of 6 m 3 along its axis, a solid flat BaO hot cathode 4k and a flat mesh anode 4a, having a transparency for electrons of 95%, are installed at a distance of ≈0.4 m from each other. Then, the atmospheric air is completely evacuated from the vacuum chamber, a working gas, in particular, helium (He), is admitted into it, and the evacuation is again carried out to a working pressure of ~ 10 -5 Torr. This provides a rarefied gas gap 4 between the hot cathode 4k and the anode 4a. After that, the thermal cathode 4k is heated up to an operating temperature of ≈900 ° С. Then, with the help of an external solenoid 5. ringing the vacuum chamber, by passing through it a quasi-constant stabilized current of ~ 200 A, a quasi-constant axial magnetic field with an induction of ~ 100 mT and parameters stable in time is formed in the working volume of the chamber. The stabilized current is obtained using an external powerful direct current source with a voltage of 800 V, made on the basis of an assembly of 64 starter batteries and operating in a pulse current stabilization mode in an inductive load, i.e. in the solenoid 5. Then, by closing the key 2, made on the basis of a high-current semiconductor transistor, a powerful
По достижению током в газоразрядном промежутке 4 заданного верхнего предела (202 А) ключ 2, управляемый контроллером, размыкается, и импульс напряжения, подводимый к термокатоду 4к и аноду 4а, переходит из положительной фазы в «нулевую» фазу. При «нулевой» фазе энергию, необходимую для поддержания процесса горения газового разряда, отдает дроссель 3, накапливавший ее в течение положительной фазы импульса напряжения. В это время разрядный ток лишь плавно спадает, разряд продолжает равномерно гореть, а плазма формироваться, тем самым обеспечивают непрерывность тока в газоразрядном промежутке 4 в период «нулевой» фазы импульса напряжения. При этом контур разрядного тока, проходящий через дроссель 3 и газоразрядный промежуток 4, замыкается через шунтирующий сильноточный полупроводниковый диод 6. Также с помощью дросселя 3 сглаживаются пульсации тока в газоразрядном промежутке 4, возникающие при подаче на электроды пакета импульсов напряжения, и тем самым обеспечивается плавность как нарастания, так и спада разрядного тока.When the current in the gas-discharge gap 4 reaches the predetermined upper limit (202 A), the switch 2 controlled by the controller opens, and the voltage pulse supplied to the thermal cathode 4k and the anode 4a passes from the positive phase to the “zero” phase. In the "zero" phase, the energy necessary to maintain the combustion process of the gas discharge is given by the
По достижению током в газоразрядном промежутке 4 заданного нижнего предела (198 А) ключ 2 замыкается, к терм о катоду 4к и аноду 4а вновь подводится напряжение источника 1, и разрядный ток плавно возрастает до верхнего предела (202 А), после достижения которого ключ 2 снова размыкается. Дальнейший процесс генерации разрядного тока камеры повторяется и таким образом получается, что напряжение на электроды подают в виде пакета прямоугольных импульсов. В результате этого формируется стабилизированный разрядный ток и, соответственно, замагниченная низкотемпературная плазма со стабильными параметрами. При этом длительности положительной и «нулевой» фазы импульсов напряжения в пакете отличаются друг от друга на несколько процентов, поскольку эмиссионная способность термокатода от импульса к импульсу неконтролируемо изменяется как в большую, так и меньшую сторону в пределах 1-10%.When the current in the gas-discharge gap 4 reaches the specified lower limit (198 A), switch 2 closes, the voltage of
В примере конкретного исполнения на предприятии при проведении научно-исследовательской деятельности посредством заявляемого способа многократно формировался столб низкотемпературной магнитоактивной гелиевой плазмы. Типичные для этих экспериментов осциллограммы выходного напряжения источника 1 и соответствующего стабилизированного тока, протекающего через термокатод 4к, приведены на Фиг. 2. На осциллограмме тока видно, что ширина диапазона стабилизации составляла ≈2% от величины тока, сформированного в газоразрядном промежутке 4. При этом происходило несколько десятков переключений ключа 2.In an example of a specific implementation at an enterprise, when carrying out research activities by means of the proposed method, a column of low-temperature magnetoactive helium plasma was repeatedly formed. Typical for these experiments oscillograms of the output voltage of
Источники информации:Information sources:
[1] Форрестер А.Т. Интенсивные ионные пучки.[1] Forrester A.T. Intense ion beams.
[2] Москалев Б.И. Разряд с полым катодом. М.: Энергия, 1969, с. 164-169.[2] Moskalev B.I. Hollow cathode discharge. M .: Energy, 1969, p. 164-169.
[3] А.с. №2632927, опубл. 10.11.2017, Гаврилов Н.В., Каменецких А.С., Меньшаков А.И., Способ генерации плотной объемной импульсной плазмы.[3] A.S. No. 2632927, publ. 10.11.2017, Gavrilov N.V., Kamenetskikh A.S., Menshakov A.I., Method for generating dense bulk pulsed plasma.
[4] Gekelman W., Pfister Н., Lucky Z., Bamber J., Leneman D., Maggs J. Rev. Sci. Instrum. 3991,62 (12), p.2875.[4] Gekelman W., Pfister H., Lucky Z., Bamber J., Leneman D., Maggs J. Rev. Sci. Instrum. 3991.62 (12), p. 2875.
[5] S.K. Mattoo, V.P. Anitha, L.M. Awasthi, G. Ravi J. Rev. Sci. Instrum. 2001, 72 (10), p.3864.[5] S.K. Mattoo, V.P. Anitha, L.M. Awasthi, G. Ravi J. Rev. Sci. Instrum. 2001, 72 (10), p. 3864.
[6] Патент RU №2711180, приор. 16.04.2019, Буянов А.Б., Воеводин С.В., Корчиков B.C., Лимонов А.В., Нечайкин Р.В., Перминов А.В., Тренькин А.А., Цицилин П.А., Устройство формирования низкотемпературной магнитоактивной плазмы в больших объемах, опубл. 15.01.2020.[6] Patent RU No. 2711180, prior. 04.16.2019, Buyanov A.B., Voevodin S.V., Korchikov VS, Limonov A.V., Nechaikin R.V., Perminov A.V., Trenkin A.A., Tsitsilin P.A., Device formation of low-temperature magnetoactive plasma in large volumes, publ. 01/15/2020.
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2020129553A RU2746555C1 (en) | 2020-09-07 | 2020-09-07 | Method for forming large volumes of low-temperature magnetized plasma |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2020129553A RU2746555C1 (en) | 2020-09-07 | 2020-09-07 | Method for forming large volumes of low-temperature magnetized plasma |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2746555C1 true RU2746555C1 (en) | 2021-04-15 |
Family
ID=75521221
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2020129553A RU2746555C1 (en) | 2020-09-07 | 2020-09-07 | Method for forming large volumes of low-temperature magnetized plasma |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2746555C1 (en) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2808774C1 (en) * | 2023-02-27 | 2023-12-05 | Дмитрий Алексеевич Бондаренко | Method for obtaining charged particles |
Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1559124A2 (en) * | 2002-11-05 | 2005-08-03 | Trustees Of The Stevens Institute Of Technology | Method and apparatus for stabilizing of the glow plasma discharges |
| EP2164309A1 (en) * | 2008-09-15 | 2010-03-17 | Fraunhofer-Gesellschaft zur Förderung der angewandten Forschung e.V. | Method and device for operating a hollow cathode arc discharge |
| RU116733U1 (en) * | 2011-11-01 | 2012-05-27 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Национальный исследовательский Томский государственный университет" (ТГУ) | DEVICE FOR CREATING A HOMOGENEOUS DISTRIBUTED GAS DISCHARGE PLASMA IN LARGE VACUUM VOLUMES OF TECHNOLOGICAL INSTALLATIONS |
| RU2632927C2 (en) * | 2016-03-14 | 2017-10-11 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт электрофизики Уральского отделения Российской академии наук (ИЭФ УрО РАН) | Method of solid volumeric impulse plasma generation |
| RU2711180C1 (en) * | 2019-04-16 | 2020-01-15 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом") | Low-temperature magnetoactive plasma formation device in large volumes |
-
2020
- 2020-09-07 RU RU2020129553A patent/RU2746555C1/en active
Patent Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1559124A2 (en) * | 2002-11-05 | 2005-08-03 | Trustees Of The Stevens Institute Of Technology | Method and apparatus for stabilizing of the glow plasma discharges |
| EP2164309A1 (en) * | 2008-09-15 | 2010-03-17 | Fraunhofer-Gesellschaft zur Förderung der angewandten Forschung e.V. | Method and device for operating a hollow cathode arc discharge |
| RU116733U1 (en) * | 2011-11-01 | 2012-05-27 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Национальный исследовательский Томский государственный университет" (ТГУ) | DEVICE FOR CREATING A HOMOGENEOUS DISTRIBUTED GAS DISCHARGE PLASMA IN LARGE VACUUM VOLUMES OF TECHNOLOGICAL INSTALLATIONS |
| RU2632927C2 (en) * | 2016-03-14 | 2017-10-11 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт электрофизики Уральского отделения Российской академии наук (ИЭФ УрО РАН) | Method of solid volumeric impulse plasma generation |
| RU2711180C1 (en) * | 2019-04-16 | 2020-01-15 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом") | Low-temperature magnetoactive plasma formation device in large volumes |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2808774C1 (en) * | 2023-02-27 | 2023-12-05 | Дмитрий Алексеевич Бондаренко | Method for obtaining charged particles |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Devyatkov et al. | Generation and propagation of high-current low-energy electron beams | |
| US8288950B2 (en) | Apparatus and method for regulating the output of a plasma electron beam source | |
| Akhmadeev et al. | Generation of uniform low-temperature plasma in a pulsed non-self-sustained glow discharge with a large-area hollow cathode | |
| Saitoh et al. | Confinement of pure-electron plasmas in a toroidal magnetic-surface configuration | |
| RU2746555C1 (en) | Method for forming large volumes of low-temperature magnetized plasma | |
| Bugaev et al. | Current status of plasma emission electronics: II. Hardware | |
| RU2711180C1 (en) | Low-temperature magnetoactive plasma formation device in large volumes | |
| Yushkov et al. | Gyrotron microwave heating of vacuum arc plasma for high-charge-state metal ion beam generation | |
| Moskvin et al. | Electron beam generation in an arc plasma source with an auxiliary anode plasma | |
| Landl et al. | The regimes for sustaining a hollow-cathode glow discharge with a hot filament inside the cavity | |
| Mustafaev et al. | Grid current control in the unstable mode of plasma discharge | |
| Jiang et al. | Field escalation effect in the pulsed ion beam sources based on the pseudospark discharge | |
| Liu et al. | Mode transition in homogenous dielectric barrier discharge in argon at atmospheric pressure | |
| Argunov et al. | Cold-cathode thyratron triggering method in the electric circuit with grounded cathode and grid | |
| Shin et al. | Latitude and Amplitude Modulation of the Beam Current for Controlling its Power during a Submillisecond Pulse | |
| Nezlin | Electrostatic instability of an Intense Electron Beam in a Plasma | |
| Doroshkevich et al. | Stabilization of the pulse current in the electron accelerator with a grid plasma emitter | |
| Devyatkov et al. | Equipment for pulsed thermal treatment of the surfaces of materials by a low-energy electron beam | |
| Naudé et al. | Memory effects in Atmospheric Pressure Townsend Discharges in N2 and air | |
| RU2251179C2 (en) | Method and device for exciting self-restrained and self-heated metal atom junction pulsing lasers | |
| Gushenets et al. | Nanosecond high current and high repetition rate electron source | |
| RU2237942C1 (en) | Heavy-current electron gun | |
| RU2727927C1 (en) | Method of gridless modulation of current in unstable mode of discharge combustion | |
| Bakeev et al. | Hollow Cathode Glow Discharge Initiation in a Fore-Vacuum Plasma–Cathode Electron Source | |
| Ivanov et al. | RF discharge-based plasma emitter |