RU2707272C1 - Powerful neutron source using a nuclear synthesis reaction, which proceeds during bombardment of a neutron-forming gas target by accelerated deuterium ions - Google Patents
Powerful neutron source using a nuclear synthesis reaction, which proceeds during bombardment of a neutron-forming gas target by accelerated deuterium ions Download PDFInfo
- Publication number
- RU2707272C1 RU2707272C1 RU2019117444A RU2019117444A RU2707272C1 RU 2707272 C1 RU2707272 C1 RU 2707272C1 RU 2019117444 A RU2019117444 A RU 2019117444A RU 2019117444 A RU2019117444 A RU 2019117444A RU 2707272 C1 RU2707272 C1 RU 2707272C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- chamber
- neutron
- accelerator
- source
- ions
- Prior art date
Links
Images
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
- H05H3/00—Production or acceleration of neutral particle beams, e.g. molecular or atomic beams
- H05H3/06—Generating neutron beams
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- Particle Accelerators (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области прикладной ядерной физики, а именно к устройствам получения нейтронов и может быть использовано, как в фундаментальных, так и в прикладных исследованиях: в ядерной физике, спектрометрии, нейтронографии, медицине, системах безопасности, дефектоскопии и т.д.The invention relates to the field of applied nuclear physics, namely to devices for producing neutrons and can be used both in basic and applied research: in nuclear physics, spectrometry, neutron diffraction, medicine, security systems, flaw detection, etc.
В настоящее время для этих целей широко используются источники нейтронов различного типа: изотопные источники, ядерные реакторы, ускорители, D-D и D-T генераторы нейтронов и др. Одним из наиболее перспективных путей создания компактного мощного источника нейтронов, не использующего радиоактивные вещества, является разработка D-D генератора нового поколения. Это источник на основе реакции синтеза между двумя ядрами дейтерия, в результате которой образуется изотоп гелия и нейтрон с энергией 2,5 МэВ. Существенным преимуществом такой реакции является возможность ее реализации при низких энергиях - десятки кэВ, а также отсутствие вредных и радиоактивных элементов.For this purpose, various types of neutron sources are widely used: isotope sources, nuclear reactors, accelerators, DD and DT neutron generators, etc. One of the most promising ways to create a compact powerful neutron source that does not use radioactive substances is to develop a new DD generator generations. This is a source based on the synthesis reaction between two deuterium nuclei, resulting in the formation of a helium isotope and a neutron with an energy of 2.5 MeV. A significant advantage of this reaction is the possibility of its implementation at low energies - tens of keV, as well as the absence of harmful and radioactive elements.
D-D генератор нейтронов состоит из источника ионов дейтерия на основе разрядов различного типа, системы формирования и ускорения пучка ионов дейтерия, помещенных в ускорительную вакуумную камеру с низким давлением остаточного газа, и нейтронообразующей мишени, например титановой, насыщенной дейтерием (Н.А. Власов. Источники нейтронов. УФН, т. XLIII, вып. 2, с. 169-253, 1951). Генерируемый ионным источником поток ионов дейтерия ускоряется до энергии порядка 100 кэВ. Энергия 100 кэВ является техническим оптимумом, обеспечивающим уже достаточно высокое сечение реакции, но не требующим дополнительных мер по подготовке помещения. Ускоренный поток ионов дейтерия направляется на мишень, в которой и происходит ядерная реакция с испусканием нейтронов.A DD neutron generator consists of a source of deuterium ions based on discharges of various types, a system for the formation and acceleration of a deuterium ion beam placed in an accelerating vacuum chamber with a low residual gas pressure, and a neutron-forming target, for example, a titanium saturated with deuterium (N. Vlasov. Sources Neutrons, Physics-Uspekhi, vol. XLIII,
Улучшение характеристик каждого из вышеперечисленных элементов генератора увеличивает генерируемый поток нейтронов. Плотность потока плазмы из ловушки определяет максимально возможную плотность тока ионного пучка. Система формирования ионного пучка определяет значения полного тока и плотности тока извлекаемого ионного пучка, а также его энергию, от которой сильно зависит сечение ядерной реакции, используемой для генерации нейтронов. Ток ионного пучка вносит свой пропорциональный вклад в итоговый нейтронный выход. Ключевым элементом генератора нейтронов является нейтронообразующая мишень, в настоящее время наиболее распространенной является твердотельная мишень, содержащая дейтерий или тритий, например TiD2, которая должна работать при больших мощностях энерговыделения - на уровне 100 кВт. По патенту US 9805830 ((Generating neutron» (публ. 31.10.2017 г., МПК Н05Н 3/06) известен источник нейтронов, использующий для генерации нейтронов твердотельную мишень в форме цилиндра. Предложенная конструкция генератора нейтронов позволяет регулировать формы плазмы и мишени, что в конечном итоге позволяет увеличить срок службы твердотельной мишени. В патенте US 9008256 «Method and system for in situ depositon and regeneration of high efficiency target materials for long life nuclear reaction devices» (публ. 14.04.2015 г., МПК H05H 3/06, H05H 6/00) описан источник нейтронов с твердотельной мишенью. В заявленном изобретении предложен также способ осаждения и регенерации материала мишени in situ, направленный на увеличения срока службы и качества рабочей поверхности мишени. Однако разработка мощных источников нейтронов непрерывного действия с твердотельными мишенями сталкивается с существенными трудностями. Дело в том, что при бомбардировке твердотельной мишени пучком ионов дейтерия с энергией 100 кэВ вся энергия пучка выделяется в тонком (порядка 1 мкм) поверхностном слое. При этом мощность энерговыделения достигает десятков кВт и эту энергию необходимо отводить. Причем нельзя допустить перегрева поверхности, так как перегрев может приводить не только к разрушению мишени, но и десорбции дейтерия, то есть к снижению эффективности мишени. Например, для мишени из TiD2 рабочая температура не должна превышать 400°С.Improving the characteristics of each of the above elements of the generator increases the generated neutron flux. The plasma flux density from the trap determines the maximum possible current density of the ion beam. The ion beam formation system determines the total current and current density of the extracted ion beam, as well as its energy, on which the cross section of the nuclear reaction used to generate neutrons strongly depends. The ion beam current contributes proportionally to the resulting neutron yield. A key element of a neutron generator is a neutron-forming target, currently the most common is a solid-state target containing deuterium or tritium, for example TiD 2 , which should work at high energy release powers - at the level of 100 kW. According to the patent US 9805830 ((Generating neutron "(publ. 10/31/2017, IPC Н05Н 3/06), a neutron source is known that uses a solid-state target in the form of a cylinder to generate neutrons. The proposed design of the neutron generator allows you to adjust the shape of the plasma and the target, which ultimately allows you to increase the life of the solid target. In patent US 9008256 "Method and system for in situ depositon and regeneration of high efficiency target materials for long life nuclear reaction devices" (publ. 04/14/2015, IPC
В этой связи представляют несомненный интерес газовые мишени. Газовая мишень представляет собой реакторную камеру с протоком газа повышенного давления. Она отделена от ускорительной вакуумной камеры низкого давления (давление в которой поддерживается на уровне 10-4-10-5 Торр) перегородкой с отверстием малого диаметра, через которое проходит ускоренный пучок ионов дейтерия. Генераторы нейтронов с использованием газовых мишеней описаны, в том числе, на сайте https://phoenixwi.com.In this regard, gas targets are of undoubted interest. The gas target is a reactor chamber with a gas flow of high pressure. It is separated from the accelerating vacuum chamber of low pressure (the pressure in which is maintained at a level of 10 -4 -10 -5 Torr) by a partition with a small diameter hole through which an accelerated beam of deuterium ions passes. Neutron generators using gas targets are described, including on the website https://phoenixwi.com.
Использование газовой мишени позволяет существенно (обратно пропорционально плотности газа) увеличить размер области энерговыделения, и соответственно уменьшить уровень удельного энерговыделения, при этом выделившееся тепло уносится газовым потоком. Газовая мишень обладает, кроме того, и большей эффективностью образования нейтронов, поскольку реакция синтеза может происходить и при вторичных столкновениях частиц. При этом уменьшаются потери энергии пучка, связанные с возбуждением фононов в твердотельной мишени.The use of a gas target allows one to significantly (inversely proportional to the density of the gas) increase the size of the energy release region and, accordingly, reduce the level of specific energy release, while the released heat is carried away by the gas stream. The gas target also has a higher neutron production efficiency, since the fusion reaction can also occur in secondary particle collisions. In this case, the beam energy losses associated with the excitation of phonons in a solid target are reduced.
Наиболее близким по технической сущности является устройство, описанное в патенте US 10206273 «High power ion beam generator systems and methods» (публ. 12.02.2019 г., МПК H05H 3/06, H05H 6/00), которое выбрано в качестве прототипа. Мощный источник нейтронов содержит ускорительную камеру низкого давления и реакторную камеру повышенного давления с газовой мишенью из нейтронообразующих газов, соединенные отверстием малого диаметра. В ускорительной камере размещен источник ускоренных ионов дейтерия. Поток этих ионов посредством системы фокусировки формируется в пучок, фокус которого совмещен с центром отверстия, и направляется в реакторную камеру. Перепад давления между ускорительной и реакторной камерами обеспечивается за счет системы дифференциальной откачки.The closest in technical essence is the device described in patent US 10206273 "High power ion beam generator systems and methods" (publ. 02/12/2019, IPC
Очевидно, что чем меньше диаметр отверстия между ускорительной и реакторной камерами, тем больший перепад давлений между этими камерами можно обеспечить. Для реализации такой схемы генератора нейтронов необходимо использовать сфокусированный пучок ионов, фокальная область которого располагается в отверстие между ускорительной и реакторной камерами. Качество пучка - его эмиттанс - определяет предельный размер пятна ионов в фокальной области. При использовании традиционных источников ионов дейтерия, которые характеризуются сравнительно низким качеством формируемых пучков ионов, не удается получить сходящиеся пучки ионов с поперечным размером пучка в фокальной области менее 1 мм. Этим существенным недостатком обладает и устройство - прототип, в котором поперечный размер пучка ускоренных ионов в фокальной области составляет несколько миллиметров. Соответственно размер отверстия между ускорительной и реакторной камерами также составляет порядка нескольких миллиметров, в таком случае между этими камерами сложно создать большой перепад давления. При обеспечении низкого давления (10-4 Торр) в ускорительной камере, давление в реакторной камере не может быть большим с учетом конструкции устройства - прототипа. Согласно расчетам давление в реакторной камере устройства - прототипа оказывается существенно меньше 1 Торр. В этих условиях для увеличения нейтронного выхода размеры реакторной камеры необходимо увеличивать. Кроме того поддержание разницы давлений, обеспечивающей заявленный уровень выхода нейтронов в устройстве - прототипе, возможно лишь при применении дорогостоящего высоковакуумного оборудования с высокой производительностью. Таким образом, в прототипе за счет отсутствия большого градиента давления между камерами невозможно увеличить эффективность генерации нейтронов.Obviously, the smaller the diameter of the hole between the accelerator and reactor chambers, the greater the pressure difference between these chambers can be achieved. To implement such a scheme of a neutron generator, it is necessary to use a focused ion beam, the focal region of which is located in the hole between the accelerator and reactor chambers. The quality of the beam — its emittance — determines the limiting size of the ion spot in the focal region. When using traditional sources of deuterium ions, which are characterized by a relatively low quality of the formed ion beams, it is not possible to obtain converging ion beams with a transverse beam size in the focal region of less than 1 mm. This significant drawback also has a device - a prototype, in which the transverse size of the beam of accelerated ions in the focal region is several millimeters. Accordingly, the size of the hole between the accelerator and reactor chambers is also about several millimeters, in which case it is difficult to create a large pressure drop between these chambers. Providing low pressure (10 -4 Torr) in the accelerator chamber, the pressure in the reactor chamber cannot be large, taking into account the design of the prototype device. According to the calculations, the pressure in the reactor chamber of the prototype device is significantly less than 1 Torr. Under these conditions, to increase the neutron yield, the dimensions of the reactor chamber must be increased. In addition, maintaining the pressure difference, which ensures the declared level of neutron yield in the prototype device, is possible only with the use of expensive high-vacuum equipment with high performance. Thus, in the prototype due to the absence of a large pressure gradient between the cameras, it is impossible to increase the efficiency of neutron generation.
Задачей, на решение которой направлено настоящее изобретение, является разработка мощного компактного источника нейтронов, использующего сильноточный пучок ионов высокого качества, который вводится в реакторную камеру с газовой мишенью через канал уменьшенного диаметра, что позволяет поддерживать давление в ускорительной камере на уровне 10-4 Торр и увеличивать давление в реакторной камере до нескольких Торр, в результате чего нейтронный выход мощного компактного источника нейтронов достигает уровня 1011 n/с.The problem to which the present invention is directed, is the development of a powerful compact neutron source using a high-current high-quality ion beam, which is introduced into the reactor chamber with a gas target through a channel of reduced diameter, which allows maintaining the pressure in the accelerator chamber at the level of 10 -4 Torr and increase the pressure in the reactor chamber to several Torr, as a result of which the neutron yield of a powerful compact neutron source reaches 10 11 n / s.
Технический результат достигается тем, что разработанный мощный компактный источник нейтронов, так же как и устройство - прототип, содержит источник ускоренных ионов дейтерия, помещенный в ускорительную камеру низкого давления, систему фокусировки пучка ускоренных ионов дейтерия, расположенную в ускорительной камере, реакторную камеру повышенного давления с газовой мишенью из нейтронообразующих газов, соединенную с упомянутой ускорительной камерой отверстием малого диаметра, через которое пучок ускоренных ионов дейтерия поступает в реакторную камеру, причем фокус вышеупомянутого пучка совмещен с центром отверстия, систему дифференциальной откачки, присоединенную к ускорительной и реакторной камерам, обеспечивающую в совокупности с упомянутым отверстием необходимый перепад давления между ускорительной камерой и реакторной камерой.The technical result is achieved by the fact that the developed powerful compact source of neutrons, like the prototype device, contains a source of accelerated deuterium ions placed in an accelerating chamber of low pressure, a focusing system for a beam of accelerated ions of deuterium located in the accelerating chamber, and a reactor chamber of increased pressure with a gas target of neutron-forming gases, connected to the accelerator chamber with a small diameter hole through which a beam of accelerated deuterium ions enters a reactor chamber, wherein the aforementioned focus beam is aligned with the center of the hole, a differential pumping system connected to the accelerator and the reactor chamber providing in combination with said desired opening pressure difference between the accelerating chamber and the reaction chamber.
Новым в разработанном мощном компактном источнике нейтронов является то, что в качестве источника ускоренных ионов дейтерия используется источник ионов на основе ЭЦР разряда с квазигазодинамическим режимом удержания, плазма в котором поддерживается микроволновым излучением гиротрона миллиметрового диапазона длин волн, система формирования и ускорения ионов, состоящая из, по крайней мере, двух электродов, на которые подается ускоряющее напряжение, в результате чего формируется сильноточный (полный ток до 1 А) пучок ускоренных ионов дейтерия (с энергией до 100 эВ) со среднеквадратичным приведенным эмиттансом не хуже чем 0,05⋅π⋅мм⋅мрад. Система фокусировки пучка ускоренных ионов дейтерия, представляющая собой магнитную линзу, фокусирует вышеописанный пучок в пучок с поперечным размером в фокальной области меньше миллиметра и протяженностью фокальной области порядка нескольких миллиметров. При этом отверстие между ускорительной и реакторной камерами представляет собой канал, то есть отверстие, длина которого больше его диаметра, а размеры канала соответствуют фокальной области проходящего через него вышеописанного пучка, то есть диаметр канала - меньше миллиметра, а длина канала порядка нескольких миллиметров.New in the developed powerful compact neutron source is that an ion source based on an ECR discharge with a quasi-gasdynamic confinement mode is used as a source of accelerated deuterium ions, a plasma in which is supported by microwave radiation of a millimeter-wave gyrotron, and an ion formation and acceleration system consisting of at least two electrodes to which an accelerating voltage is applied, as a result of which a high-current (full current up to 1 A) beam of accelerated ions Teria (with energy up to 100 eV) with mean given emittance of not worse than 0,05⋅π⋅mm⋅mrad. The focusing system of a beam of accelerated deuterium ions, which is a magnetic lens, focuses the above beam into a beam with a transverse size in the focal region of less than a millimeter and a focal region of the order of several millimeters. In this case, the hole between the accelerator and reactor chambers is a channel, that is, a hole whose length is greater than its diameter, and the channel dimensions correspond to the focal region of the above described beam passing through it, that is, the channel diameter is less than a millimeter, and the channel length is of the order of several millimeters.
Как уже отмечалось, важным элементом генератора нейтронов является источник ускоренных ионов дейтерия, причем одним из естественных путей повышения выхода нейтронов является увеличение тока ионного пучка, бомбардирующего мишень. Это можно осуществить за счет увеличения плотности плазмы в источнике ионов. Авторами заявки предложен ЭЦР источник ионов с плотной плазмой с использованием миллиметрового излучения гиротрона. За счет высокой частоты поддерживающего ЭЦР разряд СВЧ излучения (в современных источниках используется излучение гиротронов с частотой до 60 ГГц) в открытой магнитной ловушке источника создается плазма с уникальными параметрами: плотностью свыше 1013 см-3, температурой электронов на уровне от нескольких десятков до сотен эВ. В традиционных ЭЦР источниках используют для накачки излучение с частотой 10-18 ГГц. В заявленном устройстве существенное, более чем на порядок по сравнению с обычными источниками, увеличение плотности плазмы приводит к изменению характера удержания плазмы в ловушке. Реализуется так называемый квазигазодинамический (КГД) режим удержания, при котором время жизни плазмы слабо зависит от ее плотности, вследствие чего при увеличении плотности плазмы улучшаются условия для образования ионов - растет параметр удержания Ne τ, где Ne - плотность плазмы, τ - время жизни плазмы. Переход к квазигазодинамическому режиму удержания происходит при высоких плотностях плазмы, когда частота рассеяния электронов в конус потерь становится выше, чем максимально возможная частота потерь частиц плазмы из ловушки, определяемая ее выносом со скоростью ионного звука. В такой ситуации конус потерь в пространстве скоростей на функции распределения электронов оказывается заполненным, а время жизни плазмы перестает зависеть от плотности плазмы (от частоты рассеяния электронов в конус потерь). Время жизни плазмы в источнике с таким режимом удержания, определяемое газодинамическим временем пролета плазмы через ловушку, находят из выражения: τ=L⋅lnR/Vis, где L - размер ловушки, R - пробочное отношение, Vis - скорость ионного звука. Время жизни плазмы зависит от размера ловушки, от структуры магнитного поля для систем пробочной конфигурации магнитного поля, температуры электронов, массы ионов, определяющих скорость ионного звука и оказывается существенно ниже (в условиях экспериментов - на уровне 10 мкс), чем в случае классических источников. Это обеспечивает существенное увеличение плотности потока I частиц из ловушки (I ~ Ne/τ, где Ne - плотность плазмы).As already noted, an important element of the neutron generator is the source of accelerated deuterium ions, and one of the natural ways to increase the neutron yield is to increase the current of the ion beam bombarding the target. This can be done by increasing the plasma density in the ion source. The authors of the application proposed an ECR source of dense plasma ions using millimeter-wave radiation of a gyrotron. Due to the high frequency of the ECR-supporting microwave discharge (in modern sources, gyrotron radiation with a frequency of up to 60 GHz is used), a plasma with unique parameters is created in the open magnetic trap of the source: with a density of more than 10 13 cm -3 , electron temperature from several tens to hundreds eV. In traditional ECR sources, radiation with a frequency of 10-18 GHz is used for pumping. In the claimed device, a significant, more than an order of magnitude compared to conventional sources, increase in plasma density leads to a change in the nature of plasma confinement in a trap. The so-called quasi-gasdynamic (QGD) confinement mode is realized, in which the plasma lifetime weakly depends on its density, as a result of which the conditions for the formation of ions improve with increasing plasma density - the confinement parameter N e τ increases, where N e is the plasma density, τ is the time plasma life. The transition to the quasi-gasdynamic confinement regime occurs at high plasma densities, when the frequency of electron scattering into the loss cone becomes higher than the maximum possible frequency of plasma particle losses from the trap, determined by its removal at the speed of ionic sound. In such a situation, the loss cone in the velocity space on the electron distribution function is filled, and the plasma lifetime ceases to depend on the plasma density (on the frequency of electron scattering into the loss cone). The plasma lifetime in a source with such a confinement regime, determined by the gas-dynamic plasma transit time through the trap, is found from the expression: τ = L⋅lnR / V is , where L is the trap size, R is the cork ratio, V is is the speed of ionic sound. The plasma lifetime depends on the size of the trap, on the structure of the magnetic field for systems of the plug configuration of the magnetic field, electron temperature, and ion mass, which determine the speed of ionic sound and turn out to be significantly lower (under experimental conditions, at the level of 10 μs) than in the case of classical sources. This provides a significant increase in the flux density I of particles from the trap (I ~ Ne / τ, where Ne is the plasma density).
При этом параметр удержания Ne⋅τ, определяющий степень ионизации плазмы, при высокой ее плотности может быть достаточно большим и обеспечивает почти полную ионизацию водорода (дейтерия). Именно эти особенности ЭЦР разряда, поддерживаемого миллиметровым излучением, а именно низкое значение времени жизни в сочетании с высокой плотностью, обеспечивают рекордный поток плазмы через пробки ловушки с плотностью на уровне нескольких ампер через квадратный сантиметр. Согласование излучения с плотной замагниченной плазмой осуществляют в условиях электронно-циклотронного резонанса, причем ввод СВЧ пучка электромагнитных волн в зону ЭЦР должен осуществляться под малым углом к магнитным силовым линиям со стороны сильного магнитного поля. Именно такие условия ввода, при плотности плазмы меньше критической, обеспечивают заметное поглощение СВЧ излучения плазмой ЭЦР разряда. (RU 2480858 «Сильноточный источник многозарядных ионов на основе плазмы электронно-циклотронного резонансного разряда, удерживаемой в открытой магнитной ловушке», публ. 27.01.2013 г., МПК H01J 27/16, Н05Н 1/46). Использование импульсного режима работы нового типа ЭЦР источника ионов (источника с КГД режимом удержания плазмы) позволило получить потоки плазмы на уровне 10 А/см2 и формировать пучки ионов в импульсном режиме работы с рекордными параметрами: плотностью тока до 800 мА/см2, полным током до 400 мА, долей атомарных ионов дейтерия свыше 90%.Moreover, the retention parameter N e ⋅τ, which determines the degree of plasma ionization, at its high density can be quite large and provides almost complete ionization of hydrogen (deuterium). It is these features of the ECR discharge supported by millimeter radiation, namely the low value of the lifetime, combined with a high density, that provides a record plasma flow through the trap plugs with a density of several amperes per square centimeter. The coordination of radiation with a dense magnetized plasma is carried out under conditions of electron-cyclotron resonance, and the introduction of a microwave beam of electromagnetic waves into the ECR zone should be carried out at a small angle to the magnetic field lines from the side of a strong magnetic field. It is these input conditions, when the plasma density is less than critical, that provide a noticeable absorption of microwave radiation by an ECR discharge plasma. (RU 2480858 “High-current source of multiply charged ions based on electron-cyclotron resonant discharge plasma held in an open magnetic trap”, publ. January 27, 2013, IPC H01J 27/16, Н05Н 1/46). Using the pulse mode of operation of a new type of ECR ion source (source with a QGD plasma confinement mode) allowed us to obtain plasma flows at a level of 10 A / cm 2 and to form ion beams in a pulse mode of operation with record parameters: current density up to 800 mA / cm 2 , full current up to 400 mA, fractions of atomic ions of deuterium over 90%.
Таким образом, в разработанном мощном компактном источнике нейтронов для получения сильноточного (полный ток до 1 А) пучка ускоренных ионов дейтерия (с энергией до 100 эВ) со среднеквадратичным приведенным эмиттансом не хуже чем 0,05⋅π⋅мм⋅мрад используют источник ионов на основе ЭЦР разряда с квазигазодинамическим режимом удержания, плазма в котором поддерживается микроволновым излучением гиротрона миллиметрового диапазона длин волн, с системой формирования и ускорения ионов.Thus, in the developed powerful compact neutron source, to obtain a high-current (total current up to 1 A) beam of accelerated deuterium ions (with energies up to 100 eV) with a mean-square reduced emittance no worse than 0.05⋅π⋅mm⋅mrad, an ion source is used on based on an ECR discharge with a quasi-gasdynamic confinement regime, the plasma in which is supported by microwave radiation of a millimeter-wave gyrotron, with a system for the formation and acceleration of ions.
В частном случае между ускорительной и реакторной камерами введена добавочная камера с системой высоковакуумной откачки, а в боковой стенке канала, соединяющего ускорительную и реакторную камеры, выполнено, по крайней мере, одно дополнительное отверстие, соединяющее упомянутую добавочную камеру с пространством внутри канала.In a particular case, an additional chamber with a high-vacuum pumping system is introduced between the accelerator and reactor chambers, and at least one additional hole is made in the side wall of the channel connecting the accelerator and reactor chambers connecting the said additional chamber with the space inside the channel.
Предлагаемое изобретение поясняется следующими фигурами.The invention is illustrated by the following figures.
На фиг. 1 представлена схема разработанного источника нейтронов согласно п. 1 формулы.In FIG. 1 is a diagram of the developed neutron source according to paragraph 1 of the formula.
На фиг. 2 представлена схема разработанного источника нейтронов согласно п. 2 формулы, содержащего добавочную камеру с системой высоковакуумной откачки.In FIG. 2 is a diagram of a developed neutron source according to
Разработанный источник нейтронов, схема которого представлена на фиг. 1, содержит ускорительную камеру 1 низкого давления и реакторную камеру 2 повышенного давления, соединенные каналом 3 малого диаметра. В ускорительной камере 1 последовательно расположены источник ионов 4 дейтерия, система формирования и ускорения 5 пучка ионов 6 дейтерия, состоящая из двух или более аксиально симметричных электродов, система компенсации заряда 7 пучка ионов 6, система фокусировки 8 пучка ионов 6. Реакторная камера 2 содержит газовую мишень, состоящую из нейтронообразующих газов (например, дейтерия). К ускорительной камере 1 и реакторной камере 2 присоединена система высоковакуумной откачки 9.The developed neutron source, the circuit of which is presented in FIG. 1, comprises an accelerator chamber 1 of low pressure and a
В частном случае выполнения источника нейтронов по п. 2 формулы (фиг. 2) введена добавочная камера 10 с системой высокопроизводительной вакуумной откачки 9, соединенная, по крайней мере, одним дополнительным отверстием 11 с каналом 3 ввода пучка ионов 6.In the particular case of performing the neutron source according to
Разработанный источник нейтронов, представленный на фиг. 1, работает следующим образом.The developed neutron source shown in FIG. 1, works as follows.
В качестве источника ионов 4 дейтерия используется источник, в котором происходит разряд в открытой магнитной ловушке, и он поддерживается мощным миллиметровым излучением гиротрона в условиях электронно-циклотронного резонанса (ЭЦР), плотность плазмы в котором поддерживается не ниже уровня 1013 см-3. При этом плотность образуемой плазмы более чем на порядок превосходит плотность плазмы в традиционных ЭЦР источниках. С увеличением плотности плазмы в разряде происходит смена режима удержания плазмы - реализуется, так называемый, квазигазодинамический режим удержания с заполненным конусом потерь. Время жизни плазмы в таком режиме, определяемое временем пролета ловушки ионами, составляет 10 мкс. Малое время жизни плазмы в совокупности с большой плотностью обеспечивает возможность получать через пробки ловушки потоки плазмы с рекордными параметрами - эквивалентный ток плазмы более 10 А. Формирование пучка ионов 6 происходит с использованием двух или более электродов, образующих систему формирования и ускорения 5 пучка ионов 6, на которые подают высоковольтное напряжение. На выходе системы формирования и ускорения 5 получают пучок ионов 6 с энергий порядка 100 кэВ (оптимальной для ядерной реакции синтеза), током на уровне 1 А и нормализованным эмиттансом ~ 0,05⋅π⋅мм⋅мрад.As a source of 4 deuterium ions, a source is used in which a discharge occurs in an open magnetic trap, and it is supported by powerful millimeter-wave radiation of a gyrotron under electron-cyclotron resonance (ECR) conditions, the plasma density in which is maintained at a level of 10 13 cm -3 . In this case, the density of the formed plasma exceeds the plasma density in traditional ECR sources by more than an order of magnitude. With an increase in the plasma density in the discharge, the plasma confinement regime changes - the so-called quasi-gasdynamic confinement regime with a filled loss cone is realized. The plasma lifetime in such a regime, determined by the time of flight of the trap by ions, is 10 μs. A short plasma lifetime combined with a high density makes it possible to obtain plasma flows with record parameters through trap plugs — an equivalent plasma current of more than 10 A. The formation of an
Полученный сильноточный ускоренный пучок ионов 6 дейтерия с рекордной яркостью с помощью системы фокусировки 8, выполненной в виде магнитной линзы, фокусируют в канал 3, соединяющий ускорительную камеру 1 и реакторную камеру 2. Для реализации предельного сжатия пучка ионов 6 используют систему компенсации заряда 7, которая в простейшем случае представляет собой устройство дополнительной подачи нейтрального газа в область пучка ионов 6 на входе в систему фокусировки 8. Нейтральный газ в этой области ионизуется, и образовавшиеся электроны втягиваются в область пучка ионов 6, компенсируя его пространственный заряд. Используя длиннофокусную систему фокусировки 8, получают пучок ионов 6, имеющий в фокальной области поперечный размер менее 1 мм (предельное сжатие - 200 мкм) и протяженность фокальной области ~5 мм. Это позволяет использовать для ввода пучка ионов 6 в реакторную камеру 2 с газовой мишенью протяженное отверстие (канал 3) с существенно меньшим, по сравнению с прототипом, диаметром. Благодаря этому возможно обеспечить большое давление в реакторной камере 2 на уровне нескольких Торр. Таким образом, сильноточный ускоренный пучок ионов 6 дейтерия попадает в реакторную камеру 2, заполненную дейтерием при повышенном давлении, где происходит D-D реакция синтеза с выделением нейтронов. Повышенное давление внутри реакторной камеры 2 увеличивает эффективностью образования нейтронов, поскольку реакция синтеза может происходить, в том числе, и при вторичных столкновениях частиц.The obtained high-current accelerated
Дальнейшее усовершенствование работы источника нейтронов может быть связано с увеличением эффективности генерации нейтронов за счет еще большего увеличения плотности дейтерия в реакторной камере 2. Согласно п. 2 формулы между ускорительной 1 и реакторной 2 камерами вводят добавочную камеру 10 с системой высокопроизводительной вакуумной откачки 9, соединенную с каналом 3 ввода пучка ионов 6, по крайней мере, одним дополнительным отверстием 11, выполненным в боковой стенке канала 3. Такая добавочная камера 10 обеспечивает дополнительную откачку газа из канала 3, и тем самым позволяет поддерживать большее давление в реакторной камере 2, сохраняя при этом давление в ускорительной камере 1 на уровне 10-4 Торр, и, соответственно, получать большую эффективность генерации нейтронов. Для увеличения производительности откачки через дополнительное отверстие 11 целесообразно увеличивать размер добавочной камеры 10 по мере удаления от оси системы. Увеличение объема камеры 10 возможно осуществить, например, за счет увеличения по мере удаления от оси системы размера камеры, параллельного этой оси.Further improvement in the operation of the neutron source can be associated with an increase in the efficiency of neutron generation due to an even greater increase in the density of deuterium in the
В случае практической реализации экстракция и формирование ускоренного пучка ионов 6 осуществлялась двухэлектродной системой 5 с напряжением экстракции до 80 кВ. Система экстракции располагалась в 10 см за пробкой магнитной ловушки, где за счет разлета плазмы по силовым линиям магнитного поля плотность ее потока существенно уменьшалась, приближаясь к оптимальной для используемого напряжения экстракции. В результате получены ускоренные пучки ионов 6 с энергией до 80 кэВ со среднеквадратичным приведенным эмиттансом не хуже чем 0,05⋅π⋅мм⋅мрад. Исследования возможности фокусировки полученных пучков ионов 6 проводились с использованием простейшей фокусирующей системы 8 - магнитной линзы (диаметр входного отверстия 3 см, длина 10 см, максимальная напряженность магнитного поля 2 Тл), установленной за экстрактором. Расчет траекторий пучка ионов 6 квазигазодинамического источника ионов 4 выполнялся с помощью библиотеки программ IBSimu. Он показал при длиннофокусной фокусировке возможность получения в фокальной области пучка ионов 6 с поперечным размером менее 1 мм (предельное сжатие - 200 мкм) и протяженностью ~5 мм. В рассматриваемом случае поток нейтронов из источника с дейтерий содержащей мишенью по оценкам превысил уровень 1011 n/с. Таким образом, разработанное авторами устройство позволяет решить поставленную задачу.In the case of practical implementation, the extraction and formation of an accelerated
Claims (2)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2019117444A RU2707272C1 (en) | 2019-06-04 | 2019-06-04 | Powerful neutron source using a nuclear synthesis reaction, which proceeds during bombardment of a neutron-forming gas target by accelerated deuterium ions |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2019117444A RU2707272C1 (en) | 2019-06-04 | 2019-06-04 | Powerful neutron source using a nuclear synthesis reaction, which proceeds during bombardment of a neutron-forming gas target by accelerated deuterium ions |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2707272C1 true RU2707272C1 (en) | 2019-11-26 |
Family
ID=68653004
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2019117444A RU2707272C1 (en) | 2019-06-04 | 2019-06-04 | Powerful neutron source using a nuclear synthesis reaction, which proceeds during bombardment of a neutron-forming gas target by accelerated deuterium ions |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2707272C1 (en) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2807512C1 (en) * | 2023-03-31 | 2023-11-15 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Физический институт им. П.Н. Лебедева Российской академии наук (ФИАН) | Device for pulse generation of neutron flux |
Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2617840C2 (en) * | 2016-06-16 | 2017-04-28 | Общество с ограниченной ответственностью "Микрофотоника" | X-ray source |
JP6188911B2 (en) * | 2013-03-15 | 2017-08-30 | トライボジェニクス・インコーポレイテッドTribogenics,Inc. | Continuous contact X-ray source |
WO2017173341A1 (en) * | 2016-03-31 | 2017-10-05 | The Regents Of The University Of California | Stationary x-ray source |
-
2019
- 2019-06-04 RU RU2019117444A patent/RU2707272C1/en active
Patent Citations (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP6188911B2 (en) * | 2013-03-15 | 2017-08-30 | トライボジェニクス・インコーポレイテッドTribogenics,Inc. | Continuous contact X-ray source |
WO2017173341A1 (en) * | 2016-03-31 | 2017-10-05 | The Regents Of The University Of California | Stationary x-ray source |
RU2617840C2 (en) * | 2016-06-16 | 2017-04-28 | Общество с ограниченной ответственностью "Микрофотоника" | X-ray source |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2807512C1 (en) * | 2023-03-31 | 2023-11-15 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Физический институт им. П.Н. Лебедева Российской академии наук (ФИАН) | Device for pulse generation of neutron flux |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Bacal et al. | Negative hydrogen ion production mechanisms | |
Dudnikov | Development and Applications of Negative Ion Sources | |
Yu et al. | High-energy-density electron jet generation from an opening gold cone filled with near-critical-density plasma | |
Sharkov et al. | Laser ion sources | |
Láska et al. | Iodine laser production of highly charged Ta ions | |
Stockli et al. | Ion injectors for high-intensity accelerators | |
RU168025U1 (en) | PULSE NEUTRON GENERATOR | |
RU2707272C1 (en) | Powerful neutron source using a nuclear synthesis reaction, which proceeds during bombardment of a neutron-forming gas target by accelerated deuterium ions | |
Kwan et al. | Electron beam–target interaction and spot size stabilization in flash x-ray radiography | |
Pal | Particle-in-cell simulation study of PCE-gun for different hollow cathode aperture sizes | |
Bacal | Physics and Applications of Hydrogen Negative Ion Sources | |
Golubev et al. | On the possibility of creating a point-like neutron source | |
Abramova et al. | Injection of a high-density plasma into the Globus-M spherical tokamak | |
Golden et al. | The Generation and Application of Intense Pulsed Ion Beams: Ion beams are now being used to excite high-power gas lasers and to form field-reversed ion rings, and power levels may soon be high enough for applications in thermonuclear fusion programs | |
Skalyga et al. | Status of new developments in the field of high-current gasdynamic ECR ion sources at the IAP RAS | |
Voronin et al. | Development of the Intense Neutron Generator SNEG-13 | |
Uggerhøj | The Aarhus storage ring—A research facility for physics, chemistry, medicine, and materials sciences | |
Skalyga et al. | Proton beam formation from an ECR discharge in a single coil field | |
Dudnikov | Improvement of Converter Surface Plasma Sources | |
Yatsui et al. | Recent progress of studies on intense particle beam at Nagaoka—ETIGO Project | |
Golubev et al. | Point-like neutron source based on high-current electron cyclotron resonance ion source with powerful millimeter wave plasma heating | |
RU168754U1 (en) | Device for compressing the space of interaction between charged particle beams and electromagnetic radiation | |
Zelenski | Polarized Ion Sources | |
Kolmogorov et al. | OPPIS upgrade for polarized negative ion beam production | |
Skalyga et al. | New developments in the field of high current ECR ion sources at the IAP RAS |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
QB4A | Licence on use of patent |
Free format text: LICENCE FORMERLY AGREED ON 20200417 Effective date: 20200417 |