RU2638952C1 - Способ определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере - Google Patents

Способ определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере Download PDF

Info

Publication number
RU2638952C1
RU2638952C1 RU2016148062A RU2016148062A RU2638952C1 RU 2638952 C1 RU2638952 C1 RU 2638952C1 RU 2016148062 A RU2016148062 A RU 2016148062A RU 2016148062 A RU2016148062 A RU 2016148062A RU 2638952 C1 RU2638952 C1 RU 2638952C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
plasma
backscattered
inhomogeneities
turbulent
frequency
Prior art date
Application number
RU2016148062A
Other languages
English (en)
Inventor
Наталия Владимировна Бахметьева
Ариадна Викторовна Толмачева
Original Assignee
Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского"
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского" filed Critical Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского"
Priority to RU2016148062A priority Critical patent/RU2638952C1/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2638952C1 publication Critical patent/RU2638952C1/ru

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01S—RADIO DIRECTION-FINDING; RADIO NAVIGATION; DETERMINING DISTANCE OR VELOCITY BY USE OF RADIO WAVES; LOCATING OR PRESENCE-DETECTING BY USE OF THE REFLECTION OR RERADIATION OF RADIO WAVES; ANALOGOUS ARRANGEMENTS USING OTHER WAVES
    • G01S13/00—Systems using the reflection or reradiation of radio waves, e.g. radar systems; Analogous systems using reflection or reradiation of waves whose nature or wavelength is irrelevant or unspecified
    • G01S13/88—Radar or analogous systems specially adapted for specific applications
    • G01S13/95—Radar or analogous systems specially adapted for specific applications for meteorological use
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01P—MEASURING LINEAR OR ANGULAR SPEED, ACCELERATION, DECELERATION, OR SHOCK; INDICATING PRESENCE, ABSENCE, OR DIRECTION, OF MOVEMENT
    • G01P5/00—Measuring speed of fluids, e.g. of air stream; Measuring speed of bodies relative to fluids, e.g. of ship, of aircraft
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
    • G01R29/00—Arrangements for measuring or indicating electric quantities not covered by groups G01R19/00 - G01R27/00
    • G01R29/08—Measuring electromagnetic field characteristics
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01S—RADIO DIRECTION-FINDING; RADIO NAVIGATION; DETERMINING DISTANCE OR VELOCITY BY USE OF RADIO WAVES; LOCATING OR PRESENCE-DETECTING BY USE OF THE REFLECTION OR RERADIATION OF RADIO WAVES; ANALOGOUS ARRANGEMENTS USING OTHER WAVES
    • G01S13/00—Systems using the reflection or reradiation of radio waves, e.g. radar systems; Analogous systems using reflection or reradiation of waves whose nature or wavelength is irrelevant or unspecified
    • G01S13/88—Radar or analogous systems specially adapted for specific applications
    • G01S13/95—Radar or analogous systems specially adapted for specific applications for meteorological use
    • G01S13/958—Theoretical aspects
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01V—GEOPHYSICS; GRAVITATIONAL MEASUREMENTS; DETECTING MASSES OR OBJECTS; TAGS
    • G01V3/00—Electric or magnetic prospecting or detecting; Measuring magnetic field characteristics of the earth, e.g. declination, deviation
    • G01V3/12—Electric or magnetic prospecting or detecting; Measuring magnetic field characteristics of the earth, e.g. declination, deviation operating with electromagnetic waves
    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01W—METEOROLOGY
    • G01W1/00—Meteorology
    • G01W1/16—Measuring atmospheric potential differences, e.g. due to electrical charges in clouds
    • Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
    • Y02A—TECHNOLOGIES FOR ADAPTATION TO CLIMATE CHANGE
    • Y02A90/00—Technologies having an indirect contribution to adaptation to climate change
    • Y02A90/10—Information and communication technologies [ICT] supporting adaptation to climate change, e.g. for weather forecasting or climate simulation

Landscapes

  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Remote Sensing (AREA)
  • Radar, Positioning & Navigation (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Electromagnetism (AREA)
  • Environmental & Geological Engineering (AREA)
  • Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
  • Computer Networks & Wireless Communication (AREA)
  • Environmental Sciences (AREA)
  • Ecology (AREA)
  • Biodiversity & Conservation Biology (AREA)
  • Atmospheric Sciences (AREA)
  • Aviation & Aerospace Engineering (AREA)
  • Geology (AREA)
  • General Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
  • Geophysics (AREA)
  • Radar Systems Or Details Thereof (AREA)

Abstract

Изобретение относится к геофизике и может применяться при дистанционном измерении параметров мезосферы и нижней термосферы. Достигаемый технический результат - улучшение высотно-временного разрешения и повышение точности определения скорости турбулентного движения плазмы. Указанный результат достигается за счет того, что способ определения скорости турбулентного движения плазмы на высотах мезосферы и нижней термосферы включает формирование искусственных периодических неоднородностей ионосферной плазмы путем воздействия на ионосферу возмущающим радиоизлучением на частоте выше критической частоты для E-слоя и ниже критической частоты для F-слоя, излучение в ионосферу зондирующих импульсов по окончании возмущающего воздействия на той же частоте и с той же поляризацией, прием сигнала, обратно рассеянного искусственными периодическими неоднородностями ионосферной плазмы, измерение амплитуды и времени релаксации обратно рассеянного сигнала, определение высотной зависимости времени релаксации сигнала, обратно рассеянного сформированными возмущающим радиоизлучением периодическими неоднородностями на исследуемых высотах h, при этом по уменьшению амплитуды обратно рассеянного сигнала на каждой высоте определяют время релаксации неоднородностей τ(h), которое в отсутствие турбулентных движений обусловлено амбиполярной диффузией τd(h), и по разности времен τ(h) и τd(h) определяют скорость турбулентного движения плазмы. 2 ил.

Description

Изобретение относится к области геофизики, в частности к дистанционным способам измерения параметров мезосферы и нижней термосферы (высоты 80-120 км), и предназначено для улучшения высотно-временного разрешения и повышения точности определения скорости турбулентного движения плазмы.
Изобретение может быть использовано для изучения динамических процессов, происходящих в верхней атмосфере Земли, с целью исследования взаимодействия между мезосферой и термосферой, прогнозирования последствий активных экспериментов в нижней ионосфере Земли и коррекции существующих моделей атмосферы.
Известен оптический ракетный способ измерения параметров турбулентности и вертикальной скорости ветра в диапазоне высот 20-120 км, основанный на оптических наблюдениях за эволюцией искусственных светящихся или дымовых облаков, создаваемых в верхней атмосфере Земли при полете метеорологических ракет (Андреева Л.А., Клюев О.Ф., Портнягин Ю.И., Хананьян А.А. Исследование процессов в верхней атмосфере методом искусственных облаков. Л.: Гидрометеоиздат, 1991. 174 с.). Недостатком этого способа является требование определенных погодных условий и невозможность проводить массовые наблюдения. Способ может быть реализован только в определенные периоды времени, когда отсутствует сильная облачность, когда искусственное облако освещено солнцем, а пункты наблюдения находятся в темноте.
Известен радиолокационный способ измерения параметров турбулентности, заключающийся в наблюдении распределения плотности диполей в облаке легких дипольных радиоотражателей, создаваемых на заданной высоте с помощью ракет SU 171444 (Кокин Г.А., Пахомов С.В. Турбулентный режим области D зимой 1983-1984 гг. - Геомагнетизм и аэрономия. 1986. Т. 26. №5. С. 714-717). Недостатком этого способа является ограничение по высоте 75 км и большой разброс получаемых результатов измерений.
Известен метод исследования турбулентных параметров с помощью ракетных масс-спектроскопических измерений нейтрального состава атмосферы, который дорог в эксплуатации и не позволяет проводить массовые наблюдения.
Существует способ определения характеристик турбулентных областей в мезосфере, действие которого основано на излучении в ионосферу зондирующих радиоимпульсов и приеме радиоимпульсов, обратно рассеянных естественными неоднородностями ионосферной плазмы, измерении высотных зависимостей амплитуды обратно рассеянных радиоимпульсов (Schlegel К., Brekke A. and Haug A. Some characteristics of the quiet polar D-region and mesosphere obtained with the partial reflection method. Journal of Atmospheric and Terrestrial Physics, 1977, Vol. 40, No 2, pp. 205-213). По расположению максимумов на высотной зависимости амплитуды принимаемого радиоимпульса определяют высоты турбулентных областей.
Существенным недостатком данного способа является необходимость усреднения экспериментальных данных вследствие большой изменчивости амплитуды обратно рассеянного сигнала, обусловленной случайным характером сигнала, рассеянного естественными неоднородностями, что увеличивает время измерения до десятков минут. Кроме того, максимумы в высотной зависимости амплитуды обратно рассеянного сигнала могут появляться не только на тех высотах максимальной турбулентности, но и на высотах, где имеется резкий градиент электронной концентрации. Указанное обстоятельство уменьшает достоверность обнаружения турбулентных областей.
В качестве прототипа взят способ определения высот турбулентных слоев в нижней ионосфере SU 1723902, заключающийся в излучении в ионосферу зондирующего импульса, приеме сигнала, обратно рассеянного неоднородностями ионосферной плазмы, определении высотной зависимости амплитуды обратно рассеянного сигнала и определении по ней высот турбулентных слоев. В этом способе цель достигается за счет предварительного воздействия на ионосферу мощным радиоизлучением, в результате которого возникает искусственная периодическая структура неоднородностей ионосферной плазмы, имеющих наименьшую интенсивность на высотах, где существуют интенсивные турбулентные слои. Существенным недостатком данного способа является неоднозначность определения высот турбулентных слоев, связанная с тем, что причиной появления минимумов амплитуды, наряду с влиянием атмосферной турбулентности, является перераспределение по высоте химических компонент воздуха, приводящее к прекращению условий образования искусственных периодических неоднородностей и уменьшению амплитуды обратно рассеянного сигнала вплоть до уровня помех, что снижает достоверность определения высот турбулентных слоев.
Задачей, на решение которой направлено изобретение, является улучшение высотно-временного разрешения и повышение точности определения турбулентной скорости.
Решение поставленной задачи достигается тем, что в способе определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере, включающем формирование искусственных периодических неоднородностей ионосферной плазмы путем воздействия на ионосферу возмущающим радиоизлучением на частоте выше критической частоты для F-слоя и ниже критической частоты для F-слоя, излучение в ионосферу зондирующих радиоимпульсов по окончании возмущающего воздействия на той же частоте и с той же поляризацией, прием сигнала, обратно рассеянного искусственными периодическими неоднородностями ионосферной плазмы, определение высотной зависимости времени релаксации обратно рассеянного сигнала, измеряют амплитуду сигнала, рассеянного сформированными возмущающим радиоизлучением периодическими неоднородностями на исследуемой высоте h. По уменьшению амплитуды обратно рассеянного сигнала в е раз на каждой высоте h определяют время релаксации неоднородностей τ(h), которое в отсутствие турбулентных движений обусловлено амбиполярной диффузией с характерным диффузионным временем релаксации τd(h). По разности измеренного τ(h) и диффузионного τd(h) времен релаксации обратно рассеянного сигнала определяют скорость турбулентного движения.
Способ может быть реализован с помощью устройства, блок-схема которого показана на фиг. 1.
Устройство, реализующее способ определения скорости турбулентного движения, содержит задающий генератор 1 для формирования непрерывного синусоидального сигнала, передатчик 2 с антенной 3 для излучения в зенит возмущающего ионосферу радиоизлучения с созданием искусственных периодических неоднородностей, передатчик 4 с антенной 5 для излучения в зенит радиоимпульсов, зондирующих периодические неоднородности, приемник 6 с антенной 7 для приема обратно рассеянных периодическими неоднородностями сигналов, регистратор 8 для измерения амплитуды обратно рассеянного сигнала и синхронизатор 9 для управления регистратором 8.
Способ измерения скорости турбулентного движения осуществляется следующим образом.
Воздействуют на ионосферу возмущающим радиоизлучением на частоте выше критической частоты E-слоя и ниже критической частоты для F-слоя ионосферы, формируя тем самым в ионосфере периодические искусственные неоднородности ионосферной плазмы от основания ионосферы до высоты максимума F-слоя. Для этого формируют с помощью задающего генератора 1 непрерывный синусоидальный сигнал на частоте ƒ в диапазоне частот ƒ1-ƒ2 (где ƒ1 и ƒ2 - критические частоты Е- и F-слоя ионосферы соответственно), поступающий на передатчик 2.
С помощью управляемого синхронизатором 9 передатчика 2 с антенной 3 излучают в зенит возмущающее радиоизлучение. Поскольку частота ƒ возмущающего радиоизлучения ниже критической F-слоя ионосферы ƒ1, направленное в зенит радиоизлучение частотой ƒ отражается от ионосферы.
После окончания воздействия на ионосферу возмущающего радиоизлучения, т.е. после выключения передатчика 2, излучают в зенит на той же частоте ƒ и с поляризацией, соответствующей поляризации возмущающего радиоизлучения, последовательность зондирующих радиоимпульсов.
Для этого формируют с помощью синхронизатора 9 последовательность импульсов для управления передатчиком 4 и излучают в зенит на частоте ƒ с помощью передатчика 4 с антенной 5 радиоимпульсы, сформированные с помощью задающего генератора 1 и синхронизатора 9.
Принимают с помощью приемника 6 с антенной 7 зондирующие радиоимпульсы, обратно рассеянные периодической структурой искусственных периодических неоднородностей ионосферной плазмы, сформированной возмущающим радиоизлучением, которая после выключения передатчика 2 существует в ионосфере в зависимости от частоты возмущающего радиоизлучения в течение нескольких секунд, постепенно разрушаясь (релаксируя). Поскольку частота и поляризация зондирующего радиоимпульса совпадают с частотой и поляризацией возмущающего радиоизлучения, то каждый зондирующий радиоимпульс рассеивается во всем интервале высот от нижней границы ионосферы до высоты его отражения в F-слое.
При приеме с помощью регистратора 8 измеряют высотную зависимость амплитуды обратно рассеянного искусственными периодическими неоднородностями сигнала A(h).
Для этого с помощью синхронизатора 9 формируют последовательность стробирующих импульсов для управления регистратором 8. С помощью регистратора 8 измеряют в моменты поступления стробирующего импульса амплитуду обратно рассеянного сигнала, соответствующего высоте h. Задержка стробирующего импульса относительно момента излучения зондирующего импульса определяет высоту h. В процессе зондирования интенсивность искусственных периодических неоднородностей ионосферной плазмы уменьшается, при этом уменьшается и амплитуда обратно рассеянного ими сигнала.
По высотному профилю амплитуды обратно рассеянного сигнала определяют время релаксации искусственных периодических неоднородностей по уменьшению амплитуды обратно рассеянного сигнала в е раз. Определяют скорость турбулентных движений по разности измеренного и диффузионного времен релаксации сигнала обратно рассеянного искусственными периодическими неоднородностями.
Физическая основа предлагаемого способа состоит в следующем.
Способ определения турбулентной скорости основан на формировании искусственных периодических неоднородностей ионосферной плазмы путем воздействия на ионосферу возмущающим радиоизлучением на частоте выше критической частоты для E-слоя и ниже критической частоты для F-слоя, в результате возмущающее радиоизлучение отражается от ионосферы. Вследствие интерференции падающей на ионосферу и отраженной от нее радиоволн во всем пространстве между поверхностью Земли и высотой отражения возмущающего радиоизлучения формируется стоячая радиоволна, возмущающая ионосферную плазму. В периодическом поле мощной стоячей радиоволны происходит неравномерный по высоте нагрев электронной компоненты ионосферной плазмы и ее вытеснение из более нагретых областей в менее нагретые, за счет чего формируются периодические искусственные неоднородности ионосферной плазмы с пониженной концентрацией электронов в пучностях поля стоячей волны и с периодом по высоте L=0,5λ=0,5c/ƒn, где с - скорость света в вакууме, ƒ - частота возмущающего радиоизлучения, n - показатель преломления радиоволны в ионосфере. Искусственные периодические неоднородности образуются во всем интервале высот от нижней границы ионосферы до высоты максимума F-слоя. По окончании воздействия на ионосферу возмущающим радиоизлучением сформированные искусственные периодические неоднородности ионосферной плазмы начинают разрушаться (релаксировать). Зондирующий радиоимпульс излучают по окончании возмущающего воздействия на той же частоте и с той же поляризацией, что и возмущающее радиоизлучение, и в это время происходит его рассеяние на релаксирующей периодической структуре на всем интервале высот образования искусственных периодических неоднородностей. Принимая обратно рассеянный сигнал, измеряют амплитуду сигнала, рассеянного искусственными периодическими неоднородностями, сформированными возмущающим радиоизлучением, на исследуемой высоте h. С течением времени амплитуда рассеянного сигнала уменьшается.
Время релаксации (разрушения) искусственных периодических неоднородностей, равное времени релаксации обратно рассеянного сигнала τ(h), определяют по уменьшению амплитуды рассеянного сигнала в е раз. На высотах мезосферы и нижней термосферы в диапазоне высот 80-120 км релаксация искусственных периодических неоднородностей в отсутствие турбулентных движений (турбулентности) происходит под влиянием амбиполярной диффузии и диффузионное время релаксации выражается формулой
Figure 00000001
где κ - постоянная Больцмана, νim - частота соударений ионов с молекулами, Те и Ti - температуры электронов и ионов, равные на указанных высотах температуре молекул Т. Средний молекулярный вес ионов Мi на указанных высотах близок в среднему молекулярному весу молекул воздуха, равному в указанном интервале высот Мi=29. Для расчета зависимости диффузионного времени релаксации τd(h) от высоты значения частоты соударений ионов с молекулами νim и температуры молекул Т берут из известных моделей атмосферы или из данных других измерений. На фиг. 2а показана высотная зависимость измеряемого τ(h) времени релаксации сигнала, обратно рассеянного искусственными периодическим неоднородностями (измеренные значения времени релаксации обозначены точками). Пунктиром обозначена диффузионная зависимость времени релаксации от высоты при разрушении (релаксации) искусственных периодических неоднородностей под действием амбиполярной диффузии, обозначенная как τd(h). По разности измеряемого времени релаксации обратно рассеянного сигнала τ и диффузионного времени релаксации τd определяют турбулентную скорость Vt по формуле
Figure 00000002
где K=4π/λ, λ=c/ƒn - длина волны возмущающего радиоизлучения в ионосферной плазме. При таком определении турбулентной скорости погрешность ее определения оценивается не более чем в несколько десятков см/с. Разрешение по высоте в данном способе определения скорости турбулентного движения составляет Δh=0,7 км, разрешение по времени Δt=15 с, что значительно лучше других методов исследования турбулентности на высотах мезосферы и нижней термосферы.
Реализуемость данного способа подтверждена в серии экспериментов, проведенных авторами изобретения в 2000-е годы на нагревном стенде СУРА (Нижегородская область). В качестве возмущающего радиоизлучения, создающего искусственные периодические неоднородности, использовались синфазно работающих три передатчика стенда СУРА, каждый мощностью 250 кВт, нагруженные на антенну с коэффициентом усиления G=100. Мощные передатчики нагревного стенда СУРА работали на частоте f=4,7 МГц с вертикальным излучением волны необыкновенной поляризации возмущающего радиоизлучения и с эффективной мощностью излучения ~80-100 МВт в режиме непрерывного излучения в течение 3 секунд с образованием искусственных периодических неоднородностей. По окончании возмущающего радиоизлучения в течение 12 секунд на стадии разрушения (релаксации) искусственных периодических неоднородностей передатчики стенда излучали в течение 12 секунд зондирующие радиоимпульсы длительностью 30 микросекунд и частотой повторения 50 Гц. В качестве приемника обратно рассеянного искусственными периодическими неоднородностями сигнала использовался связной приемник Р-250 с расширенной полосой пропускания.
На фиг. 2б приведен пример зависимость от времени турбулентной скорости на высоте 100 км, определенной способом, основанным на создании в ионосфере искусственных периодических неоднородностей и зондировании ее радиоимпульсами той же частоты и поляризации, что и у возмущающего радиоизлучения.

Claims (1)

  1. Способ определения скорости турбулентного движения плазмы на высотах мезосферы и нижней термосферы, включающий формирование искусственных периодических неоднородностей ионосферной плазмы путем воздействия на ионосферу возмущающим радиоизлучением на частоте выше критической частоты для E-слоя и ниже критической частоты для F-слоя, излучение в ионосферу зондирующих импульсов по окончании возмущающего воздействия на той же частоте и с той же поляризацией, прием сигнала, обратно рассеянного искусственными периодическими неоднородностями ионосферной плазмы, измерение амплитуды и времени релаксации обратно рассеянного сигнала, отличающийся тем, что определяют высотную зависимость времени релаксации сигнала, обратно рассеянного сформированными возмущающим радиоизлучением периодическими неоднородностями на исследуемых высотах h, по уменьшению амплитуды обратно рассеянного сигнала на каждой высоте определяют время релаксации неоднородностей τ(h), которое в отсутствие турбулентных движений обусловлено амбиполярной диффузией τd(h), и по разности времен τ(h) и τd(h), умноженной на коэффициент, зависящий от скорости света в вакууме с, частоты возмущающего радиоизлучения
    Figure 00000003
    и его показателя преломления n, по формуле
    Figure 00000004
    определяют скорость турбулентного движения плазмы.
RU2016148062A 2016-12-07 2016-12-07 Способ определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере RU2638952C1 (ru)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2016148062A RU2638952C1 (ru) 2016-12-07 2016-12-07 Способ определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2016148062A RU2638952C1 (ru) 2016-12-07 2016-12-07 Способ определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2638952C1 true RU2638952C1 (ru) 2017-12-19

Family

ID=60718965

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2016148062A RU2638952C1 (ru) 2016-12-07 2016-12-07 Способ определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2638952C1 (ru)

Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2696015C1 (ru) * 2018-12-29 2019-07-30 Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского" Способ определения коэффициента амбиполярной диффузии в нижней ионосфере Земли
RU2749169C1 (ru) * 2020-09-14 2021-06-07 Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования «Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского» Способ определения высотного профиля электронной концентрации в Е-области ионосферы Земли

Citations (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU1253308A1 (ru) * 1984-06-15 1990-05-30 Горьковский Научно-Исследовательский Радиофизический Институт Способ измерени вертикальной составл ющей скорости ветра в ионосфере
SU1268077A1 (ru) * 1984-02-24 1993-01-30 Inst Optiki Atmosfery So An Ss Cпocoб изmepehия ckopoctи дbижehия плaзmы
SU1723902A1 (ru) * 1990-02-28 1995-01-27 Нижегородский Научно-Исследовательский Радиофизический Институт Способ определения высот турбулентных слоев в нижней ионосфере
WO2006083361A2 (en) * 2004-12-03 2006-08-10 The Boeing Company System for measuring turbulence remotely
RU2390807C2 (ru) * 2005-10-20 2010-05-27 Сухонин Сергей Данилович Способ возможности обнаружения в многолетнем срезе f-слоя ионосферы z-образных суточных вариаций ионосферных показателей

Patent Citations (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU1268077A1 (ru) * 1984-02-24 1993-01-30 Inst Optiki Atmosfery So An Ss Cпocoб изmepehия ckopoctи дbижehия плaзmы
SU1253308A1 (ru) * 1984-06-15 1990-05-30 Горьковский Научно-Исследовательский Радиофизический Институт Способ измерени вертикальной составл ющей скорости ветра в ионосфере
SU1723902A1 (ru) * 1990-02-28 1995-01-27 Нижегородский Научно-Исследовательский Радиофизический Институт Способ определения высот турбулентных слоев в нижней ионосфере
WO2006083361A2 (en) * 2004-12-03 2006-08-10 The Boeing Company System for measuring turbulence remotely
US8174431B2 (en) * 2004-12-03 2012-05-08 The Boeing Company System for measuring turbulence remotely
EP1842081B1 (en) * 2004-12-03 2014-08-06 The Boeing Company System for measuring turbulence remotely
RU2390807C2 (ru) * 2005-10-20 2010-05-27 Сухонин Сергей Данилович Способ возможности обнаружения в многолетнем срезе f-слоя ионосферы z-образных суточных вариаций ионосферных показателей

Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2696015C1 (ru) * 2018-12-29 2019-07-30 Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского" Способ определения коэффициента амбиполярной диффузии в нижней ионосфере Земли
RU2749169C1 (ru) * 2020-09-14 2021-06-07 Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования «Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского» Способ определения высотного профиля электронной концентрации в Е-области ионосферы Земли

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Yanovsky et al. Retrieval of information about turbulence in rain by using Doppler-polarimetric radar
US7353690B2 (en) Atmospheric refractivity profiling apparatus and methods
Hamazu et al. A 35-GHz scanning Doppler radar for fog observations
Tolmacheva et al. The main results of the long-term measurements of the neutral atmosphere parameters by the artificial periodic irregularities techniques
Tsuda et al. Zenith-angle dependence of VHF specular reflection echoes in the lower atmosphere
RU2638952C1 (ru) Способ определения скорости турбулентного движения плазмы в мезосфере и нижней термосфере
Chwala et al. A monostatic microwave transmission experiment for line integrated precipitation and humidity remote sensing
Luce et al. Simultaneous observations of tropospheric turbulence from radiosondes using Thorpe analysis and the VHF MU radar
Lebsock et al. The feasibility of water vapor sounding of the cloudy boundary layer using a differential absorption radar technique
Xu et al. Frequency diversity in electromagnetic remote sensing of lower atmospheric refractivity
RU2660119C1 (ru) Способ определения атомной массы металлических ионов в спорадическом слое Е (Es)
Tsuda et al. Observations of tropospheric temperature fluctuations with the MU radar-RASS
Luce et al. Comparisons between high-resolution profiles of squared refractive index gradient M 2 measured by the Middle and Upper Atmosphere Radar and unmanned aerial vehicles (UAVs) during the Shigaraki UAV-Radar Experiment 2015 campaign
Ryabkova et al. Experimental study of the microwave radar Doppler spectrum backscattered from the sea surface at low incidence angles
RU2696015C1 (ru) Способ определения коэффициента амбиполярной диффузии в нижней ионосфере Земли
Kokhanenko et al. Structure of aerosol fields of the atmospheric boundary layer according to aerosol and Doppler lidar data during passage of atmospheric fronts
Luce et al. On the performance of the range imaging technique estimated using unmanned aerial vehicles during the ShUREX 2015 campaign
Novikova et al. The Method of Calculation the Range of Dangerous Weather Areas in Airborne Radars with Signal Processing in the Frequency Domain
Das et al. Modulation of thermal structure in the upper troposphere and lower stratosphere (UTLS) region by inertia gravity waves: A case study inferred from simultaneous MST radar and GPS sonde observations
Ishii et al. Measurement performance assessment of future space-borne Doppler wind lidar for numerical weather prediction
Emeis Sodar and RASS
RU2749169C1 (ru) Способ определения высотного профиля электронной концентрации в Е-области ионосферы Земли
RU103936U1 (ru) Метеорологическая радиолокационная станция
Bakhmetieva et al. Perspective ground-based method for diagnostics of the lower ionosphere and the neutral atmosphere
Ancellet et al. Atmospheric velocity spectral width measurements using the statistical distribution of pulsed CO 2 lidar return signal intensities