RU2527313C1 - Способ получения когерентного излучения - Google Patents
Способ получения когерентного излучения Download PDFInfo
- Publication number
- RU2527313C1 RU2527313C1 RU2013111366/28A RU2013111366A RU2527313C1 RU 2527313 C1 RU2527313 C1 RU 2527313C1 RU 2013111366/28 A RU2013111366/28 A RU 2013111366/28A RU 2013111366 A RU2013111366 A RU 2013111366A RU 2527313 C1 RU2527313 C1 RU 2527313C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- radiation
- energy
- quantum
- molecular
- nucleus
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
Abstract
Использование: для получения когерентного излучения. Сущность изобретения заключается в том, что способ получения когерентного излучения, основанный на явлении вынужденных квантовых переходов, включает внешнее воздействие на активную квантовую систему с инверсной населенностью состояний резонансным излучением и в качестве активной среды применяют специально выбранные двух- или трехатомные молекулярные соединения, обладающие следующим отличительным свойством: атомное ядро, которое может быть образовано при полном слиянии ядер всех атомов, входящих в состав рассматриваемых молекул, должно иметь возбужденное резонансное состояние при энергии, близкой к полной энергии молекулярной системы; другими словами, энергия ядерного резонанса должна быть близка к порогу развала ядра на фрагменты, представляющие собой ядра атомов, образующих данную молекулу. Технический результат: обеспечение возможности инжекции когерентного излучения без энергетической накачки среды. 2 ил.
Description
Изобретение относится к технике физического эксперимента, а именно к способам осуществления индуцированных квантовых переходов и получения квантового когерентного излучения.
Известны способы получения квантового когерентного излучения, основанные на использовании явления индуцированной эмиссии, теоретически разработанного А. Эйнштейном в 1917 г. Индуцированные квантовые переходы происходят при воздействии на квантовую систему внешнего электромагнитного поля на частоте переходов между квантовыми уровнями системы. Принципиальной особенностью известных способов является необходимость создания и поддержания инверсной населенности квантовых уровней системы путем энергетической накачки за счет внешнего воздействия. Известны разные способы накачки: вспомогательным излучением, разрядом электрического тока, химическим либо другим воздействием. Среда с инверсной населенностью находится в неравновесном состоянии, и при условии, что населенность вышележащих уровней значительно превышает населенность нижележащих уровней, внешнее резонансное излучение вызывает генерацию квантового когерентного излучения.
В качестве аналогов предлагаемого способа можно рассматривать способы генерации квантового когерентного излучения, применяемые в лазерах [1]. Так, в рубиновом лазере накачку активной среды производят по трехуровневой схеме. В этом случае под воздействием мощного источника света атомы хрома, входящего в виде примеси в кристалл рубина (около 0,05%), переходят во вспомогательное возбужденное состояние с энергией E3, и за короткое время порядка τ≈10-8 с они переходят во второе возбужденное состояние с энергией Е2<E3. Перенаселенность уровня E2 по сравнению с основным уровнем E1 возникает из-за относительно большого времени жизни уровня E2. Когерентное излучение происходит в процессе квантовых переходов между уровнями Е2 и E1 под воздействием резонансного излучения с частотой ν=(E2-E1)/h. Здесь h - постоянная Планка.
Решением, наиболее близким к предлагаемому настоящему изобретению (прототипом), является способ получения когерентного излучения, предложенный в 1959 г. Фабрикантом В.А., Вудынским М.М., Бугаевой Ф.А. для усиления электромагнитного излучения разных диапазонов частот [2].
Согласно этому способу квантовое когерентное излучение получают воздействием потока электромагнитного излучения на неравновесную среду с инверсной населенностью квантовых состояний. Принципиальной особенностью способа-прототипа является необходимость энергетической накачки среды для создания и поддержания неравновесного состояния с инверсной населенностью. Накачку производят за счет внешнего электромагнитного излучения, для чего требуется специальное оборудование (например, мощные источники света). Из-за этого энергетический баланс при генерации квантового когерентного излучения является отрицательным и его КПД невысок.
Технической задачей настоящего изобретения является способ получения когерентного излучения, не требующий энергетической накачки среды для создания в ней инверсной населенности состояний, при этом дополнительно получают ядерное корпускулярное или гамма-излучение.
Техническая задача решается предложенным способом, основанным на явлении вынужденной (индуцированной) эмиссии фотонов, включающим внешнее воздействие на двухуровневую квантовую систему с инверсной населенностью состояний (активную среду) резонансным излучением, при этом в качестве активной среды применяют двух- или трехатомные молекулярные соединения, характеризующиеся специфической комбинацией молекулярных и ядерных спектроскопических свойств, состоящей в том, что роль верхнего квантового уровня частиц активной среды принадлежит молекулярному состоянию данной квантовой системы, а роль нижнего - эквивалентному по числу нуклонов и электронов атому, ядро которого представляет собой высоковозбужденное составное ядро от полного слияния ядер атомов, входящих в состав молекулы данного вещества, при этом полная энергия такого атома с ядром, находящимся в возбужденном состоянии, отличается от энергии молекулы в сторону меньших значений на величину порядка энергетической ширины ядерного резонанса, и, воздействуя внешним излучением на частоте перехода между молекулярным и атомным состояниями, получают когерентное излучение, а также корпускулярное излучение или гамма-излучение от последующего распада возбужденного состояния ядра.
Существенные отличия предлагаемого способа от прототипа состоят в следующем.
1. Предлагаемый способ, в отличие от известного, не требует процедуры энергетической накачки для создания и поддерживания в среде инверсной населенности квантовых состояний.
При осуществлении данного способа в качестве активной среды применяют, специально выбранные двух- или трехатомные химические соединения, обладающие следующим отличительным свойством: атомное ядро, которое может быть образовано при полном слиянии ядер всех атомов, входящих в состав рассматриваемых молекул, должно иметь возбужденное резонансное состояние при энергии, близкой к полной энергии молекулярной системы; другими словами, энергия ядерного резонанса должна быть близка к порогу развала ядра на фрагменты, представляющие собой ядра атомов, образующих данную молекулу, иначе говоря, ядерный резонанс должен быть околопороговым.
Благодаря сочетанию отмеченных выше молекулярных и ядерных свойств среды, становятся возможны квантовые переходы между молекулярным состоянием системы, с одной стороны, и эквивалентным по числу нуклонов и электронов атомом с ядром в упомянутом выше возбужденном резонансном состоянии [3, 4] - с другой. Если величина разности значений энергии не превышает естественной ширины ядерного резонанса Г≈1…10 кэВ, то имеют место условия для вынужденных переходов под действием внешнего электромагнитного поля при совпадении частоты поля с частотой перехода. В результате возникает квантовое когерентное излучение, причем оно имеет место в отсутствие накачки среды.
2. Помимо квантового когерентного излучения, результатом процесса, предлагаемого настоящим изобретением, является образование ядра, соответствующего слиянию ядер атомов двух- или трехатомной молекул среды. Возникающее составное ядро находится в высоковозбужденном состоянии, и это состояние за очень короткий промежуток времени (практически мгновенно) распадается, переходя в основное состояние с выделением энергии возбуждения в виде гамма-квантов, либо, распадаясь по ядерному каналу, с эмиссией отдельных нуклонов или нуклонных кластеров. Конечные ядра-продукты этих распадов радиоактивны, поскольку для составных ядер слияния характерен дефицит нейтронов. Их распад происходит с дополнительным выходом энергии в виде бета- и гамма-излучения.
Совокупность перечисленных существенных признаков позволяет получать когерентное излучение без применения дополнительных внешних воздействий на рабочую среду и без затрат энергии на ее накачку.
Кроме того, при когерентном излучении по предложенному способу происходят квантовые переходы между молекулярным и ядерным состояниями частиц среды, что приводит к возникновению радиоактивных нуклидов, распад которых происходит с выделением энергии в виде корпускулярного излучения и гамма-излучения.
Сущность предлагаемого способа.
Сущность предложенного способа генерации квантового когерентного излучения поясняется путем рассмотрения процессов, происходящих в двухатомных молекулах гидрида лития 6LiD на основе изотопов 6Li и 2H:, и в трехатомных молекулах воды H2O [5, 6, 7].
На рис.1 показаны фрагменты схем уровней ядер Be и Ne. Из этих диаграмм следует, что энергетический порог Ethr развала ядра Be на два ядерных фрагмента 6Li и d близок к энергии Enl уровня (2+, 22,2 МэВ) - этого ядра, а порог развала ядра 18Ne - к энергии уровня (1-, 4,52 МэВ). Если значения Enl и Ethr различны, но так, что абсолютная величина этого различия ΔE=|Enl-Ethr| не превышает естественной ширины ядерного уровня Г≈1…10 кэВ, то данная молекулярно-ядерная пара представляет собой двухуровневую квантовую систему: одно из состояний системы соответствует молекуле (6LiD или H2O в рассматриваемом случае), а второе - атому с находящимся в возбужденном резонансном состоянии ядром, соответствующим полному слиянию ядер атомов, образующих рассматриваемую молекулу: 8Be(2+, 22,2 МэВ) или 18(1-, 4,52 МэВ) соответственно. В таком случае имеется возможность для вынужденных квантовых переходов между молекулярным состоянием и атомным с ядром в возбужденном состоянии. Для простоты в дальнейшем изложении такие переходы будем называть «молекулярно-ядерными».
Молекулярно-ядерные квантовые переходы данного типа будут сопровождаться распадом возбужденных составных ядер с высвобождением энергии в виде мгновенных гамма-квантов или корпускулярного излучения (альфа-частиц или нуклонов), а также запаздывающего излучения, возникающего при радиоактивном распаде нейтронно-дефицитных составных ядер. Если Ethr>Enl, то при каждом квантовом переходе из молекулярного состояния в ядерное будут рождаться фотоны, полностью идентичные первичным фотонам (по энергии, направлению вылета, поляризации). Таким образом, будет генерироваться квантовое когерентное излучение. В тех случаях, когда точное значение частоты молекулярно-ядерного квантового перехода неизвестно, для индуцирования переходов следует применять излучение со сплошным спектром в диапазоне предсказанных значений частоты перехода. Таким излучением может быть тормозное рентгеновское излучение с соответствующей граничной энергией. Либо следует использовать монохроматический источник фотонов и путем сканирования находить частоту перехода экспериментально. Первый из этих вариантов предпочтителен в начальной стадии экспериментов, второй - для детального исследования рассмотренного интересного физического явления и дальнейшего его применения.
Таким образом, осуществление предложенного способа может быть выполнено следующим образом с применением экспериментального устройства, схематически показанного на рис.2.
На этой схеме 1 - источник электромагнитного излучения рентгеновского диапазона частот, с энергией фотонов порядка hν=1…10 кэВ, 2 - пучок фотонов от источника 1, 3 - рабочая среда, например, H2O или дейтерид лития 6LiD, 4 - пучок фотонов электромагнитного излучения после прохождения рабочей среды, 5 - детекторы фотонов электромагнитного излучения, 6 - детекторы ядерных излучений (γ-квантов или α-частиц), 7 - устройство отбора и регистрации совпадений.
Генерирование квантового когерентного излучения по предложенному способу производят следующим образом.
Пучок фотонов электромагнитного излучения 2 от источника 1 рентгеновского излучения со сплошным (тормозным) спектром при граничной (максимальной) энергии 1…10 кэВ направляют на образец, содержащий рабочую активную среду (H2O или 6LiD). Толщину образца (его поверхностную плотность) в направлении падения первичного излучения 2 подбирают такой, чтобы она не превышала слоя половинного ослабления при максимальной энергии в спектре излучения 1. Поскольку генерирование квантового когерентного излучения по данному способу сопровождается ядерным гамма или корпускулярным излучением, то наблюдение и измерение квантового когерентного излучения проводят методом совпадений. В опытах с образцами H2O измеряют совпадения фотонов в пучке 4 с гамма-квантами при энергии Еγ=4,52 МэВ от распада возбужденного состояния (1-, 4,52 МэВ) ядра 18Ne, а в опытах с 6LiD фотоны измеряют в совпадении с α-частицами, так как высоковозбужденное ядро 8Be в состоянии (2+, 22,2 МэВ) распадается на две α-частицы, каждая с энергией Eα≈11,1 МэВ.
Литература
1. Шавлов А., Фогель С., Дальберджер Л. Оптические квантовые генераторы (лазеры), М., 1962; Справочник по лазерам, под ред. A.M. Прохорова, М., 1978.
2. Фабрикант В.А., Вудынский М.М., Бугаева Ф.А. Способ усиления электромагнитных излучений (ультрафиолетового, видимого, инфракрасного и радио диапазонов волн), Авторское свидетельство на изобретение №123209, «Бюллетень изобретений» №20, 1959 г. (прототип).
3. V.B. Belyaev et al., Phys. Dokl. 41 (1996) 514-516.
4. V.B. Belyaev et al., J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. 22 (1996) 1111-1114.
5. V.B. Belyaev, M.B. Miller et al., Phys. Let. В 522 (2001) 222-226.
6. V.B. Belyaev, M.B. Miller et al., Few-Body Systems 38 (2006) 103-107.
7. V.B. Belyaev, M.B. Miller, Journal of Molecular Liquids 154 (2010), pp.23-25.
Claims (1)
1. Способ получения когерентного излучения, основанный на явлении вынужденных (индуцированных) квантовых переходов, включающий внешнее воздействие на активную двухуровневую квантовую систему с инверсной населенностью состояний (активную среду) резонансным излучением, отличающийся тем, что в качестве активной среды применяют двух- или трехатомные молекулярные соединения, характеризующиеся специфической комбинацией молекулярных и ядерных спектроскопических свойств, состоящей в том, что роль верхнего квантового уровня частиц активной среды принадлежит молекулярному состоянию данной квантовой системы, а роль нижнего - эквивалентному по числу нуклонов и электронов атому, ядро которого представляет собой высоковозбужденное составное ядро от полного слияния ядер атомов, входящих в состав молекулы данного вещества, при этом полная энергия такого атома с ядром, находящимся в возбужденном состоянии, отличается от энергии молекулы в сторону меньших значений на величину порядка энергетической ширины ядерного резонанса, и, воздействуя внешним излучением на частоте перехода между молекулярным и атомным состояниями, получают когерентное излучение, а также корпускулярное или гамма излучения от последующего распада возбужденного состояния ядра.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2013111366/28A RU2527313C1 (ru) | 2013-03-13 | 2013-03-13 | Способ получения когерентного излучения |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2013111366/28A RU2527313C1 (ru) | 2013-03-13 | 2013-03-13 | Способ получения когерентного излучения |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2527313C1 true RU2527313C1 (ru) | 2014-08-27 |
Family
ID=51456452
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2013111366/28A RU2527313C1 (ru) | 2013-03-13 | 2013-03-13 | Способ получения когерентного излучения |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2527313C1 (ru) |
Citations (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4879722A (en) * | 1987-07-27 | 1989-11-07 | Amoco Corporation | Generation of coherent optical radiation by optical mixing |
SU1349645A1 (ru) * | 1985-05-22 | 1996-10-27 | Белорусский Политехнический Институт | Способ получения когерентного излучения и газовый лазер |
RU2109384C1 (ru) * | 1992-08-05 | 1998-04-20 | Евгений Михайлович Привалов | Способ формирования когерентного оптического сигнала суммированием пучков излучения n лазеров в вершине конической поверхности и передатчик когерентного оптического излучения, реализующий этот способ |
RU2243621C1 (ru) * | 2003-12-18 | 2004-12-27 | Моторин Виктор Николаевич | Способ получения направленного и когерентного гамма-излучения и устройство для его реализации |
US7116458B2 (en) * | 2004-03-08 | 2006-10-03 | Massachusetts Institute Of Technology | Coherent generation, conversion, and modulation of electromagnetic radiation using shock waves or solitons propagating through polaritonic or excitonic materials |
-
2013
- 2013-03-13 RU RU2013111366/28A patent/RU2527313C1/ru active
Patent Citations (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
SU1349645A1 (ru) * | 1985-05-22 | 1996-10-27 | Белорусский Политехнический Институт | Способ получения когерентного излучения и газовый лазер |
US4879722A (en) * | 1987-07-27 | 1989-11-07 | Amoco Corporation | Generation of coherent optical radiation by optical mixing |
RU2109384C1 (ru) * | 1992-08-05 | 1998-04-20 | Евгений Михайлович Привалов | Способ формирования когерентного оптического сигнала суммированием пучков излучения n лазеров в вершине конической поверхности и передатчик когерентного оптического излучения, реализующий этот способ |
RU2243621C1 (ru) * | 2003-12-18 | 2004-12-27 | Моторин Виктор Николаевич | Способ получения направленного и когерентного гамма-излучения и устройство для его реализации |
US7116458B2 (en) * | 2004-03-08 | 2006-10-03 | Massachusetts Institute Of Technology | Coherent generation, conversion, and modulation of electromagnetic radiation using shock waves or solitons propagating through polaritonic or excitonic materials |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Sievers et al. | Simultaneous sub-Doppler laser cooling of fermionic Li 6 and K 40 on the D 1 line: Theory and experiment | |
Fujimoto et al. | Plasma polarization spectroscopy | |
Van den Berg et al. | Clocking femtosecond collisional dynamics via resonant x-ray spectroscopy | |
Jahns et al. | Antiproton production and annihilation in nuclear collisions at 15A GeV | |
von der Wense et al. | Towards a 229 Th-based nuclear clock | |
Babcock et al. | Quadrupole moments of odd-A 53− 63Mn: Onset of collectivity towards N= 40 | |
Ruggieri et al. | Cathode tube effect: Heavy quarks probing the glasma in p-Pb collisions | |
Von der Wense | On the direct detection of 229m th | |
Jung | Ion acceleration from relativistic laser nano-target interaction | |
Amoretti et al. | Search for laser-induced formation of antihydrogen atoms | |
Cata et al. | Dark matter stability without new symmetries | |
Das et al. | Quantum interference effects in an ensemble of 229 Th nuclei interacting with coherent light | |
Furukawa et al. | Laser spectroscopy of exotic RI atoms in superfluid helium—OROCHI experiment | |
RU2527313C1 (ru) | Способ получения когерентного излучения | |
Glozman et al. | Chiral restoration in excited nucleons versus SU (6) | |
US6563123B1 (en) | Method of producing carbon with electrically active sites | |
Furukawa et al. | Laser spectroscopy of Ag and Au atoms immersed in superfluid helium and its applications to investigate nuclear structures | |
Sun et al. | Two-photon-induced x-ray emission in neon atoms | |
Zamfir | Extreme Light Infrastructure Nuclear Physics (ELI–NP): Present status and perspectives | |
Moinard et al. | Spaced resolved analysis of suprathermal electrons in dense plasma | |
Aouad et al. | Atomic population kinetics in the context of XUV/X-ray free electron laser generating warm dense matter and strongly coupled plasmas | |
Rosmej | X-ray Free Electron Lasers and Atomic Physics in Dense Plasmas | |
Utsunomiya et al. | Photonuclear reaction data and γ-ray sources for astrophysics | |
Swain et al. | Electrostrong nuclear disintegration in condensed matter | |
Oliva et al. | Impact of early stage non-equilibrium dynamics on photon production in relativistic heavy ion collisions |