RU2515523C1 - Method to produce beam of monoenergetic neutrons, device for production of beam of monoenergetic neutrons and method to calibrate detector of dark matter with using of beam of monoenergetic neutrons - Google Patents
Method to produce beam of monoenergetic neutrons, device for production of beam of monoenergetic neutrons and method to calibrate detector of dark matter with using of beam of monoenergetic neutrons Download PDFInfo
- Publication number
- RU2515523C1 RU2515523C1 RU2012152358/07A RU2012152358A RU2515523C1 RU 2515523 C1 RU2515523 C1 RU 2515523C1 RU 2012152358/07 A RU2012152358/07 A RU 2012152358/07A RU 2012152358 A RU2012152358 A RU 2012152358A RU 2515523 C1 RU2515523 C1 RU 2515523C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- neutrons
- neutron
- energy
- monoenergetic
- kev
- Prior art date
Links
Images
Abstract
Description
Изобретение относится к ядерным технологиям, в частности к получению моноэнергетических нейтронов с низкой энергией.The invention relates to nuclear technology, in particular to the production of monoenergetic neutrons with low energy.
Генерация нейтронов происходит при облучении потоком заряженных частиц, взаимодействующим с мишенью для генерации нейтронов, представляющей собой структуру, состоящую из охлаждаемой подложки, с нанесенным на нее тонким слоем вещества, собственно источника нейтронов. Для получения моноэнергетических нейтронов используется свойство кинематической коллимации и, дополнительно, могут применяться фильтры, способные пропускать нейтроны с определенной энергией.Neutron generation occurs upon irradiation by a stream of charged particles interacting with a neutron generation target, which is a structure consisting of a cooled substrate with a thin layer of matter deposited on it, the actual neutron source. To obtain monoenergetic neutrons, the kinematic collimation property is used and, in addition, filters capable of transmitting neutrons with a certain energy can be used.
В настоящее время в мире для метрологических целей получают моноэнергетические нейтронные пучки с энергией нейтронов от 8 кэВ до 390 МэВ. В области низких энергий используют преимущественно две реакции 7Li(p,n)7Be и 45Sc(p,n)45Ti (Н.Нагапо, T.Matsumoto, et al. Monoenergetic and quasi-monoenergetic neutron reference fields in Japan. Radiation Measurements 45 (2010) 1076-1082. V.Lacoste. Review of radiation sources, calibration facilities and simulated workplace fields. Radiation Measurements 45 (2010) 1083-1089) и получают пучки с энергиями 2, 8, 24,27, 70 и 144 кэВ.At present, monoenergetic neutron beams with neutron energies from 8 keV to 390 MeV are received in the world for metrological purposes. In the low-energy region, mainly two reactions 7 Li (p, n) 7 Be and 45 Sc (p, n) 45 Ti are used (N. Nagapo, T. Matsumoto, et al. Monoenergetic and quasi-monoenergetic neutron reference fields in Japan. Radiation Measurements 45 (2010) 1076-1082. V. Lacoste. Review of radiation sources, calibration facilities and simulated workplace fields. Radiation Measurements 45 (2010) 1083-1089) and receive beams with
Для калибровки детектора темной материи требуются моноэнергетические нейтроны с энергией от 10 до 100 кэВ. Реакция 7Li(p,n)7Be является наилучшей для этой цели, поскольку спектр генерируемых нейтронов относительно мягкий, сечение реакции достаточно велико, и, что фактически наиболее важно, вблизи порога сечения быстро растет (Фиг 1. - Сечение реакции 7Li(р,n)7Be из базы данных ENDF7B-VII.1).Calibration of a dark matter detector requires monoenergetic neutrons with energies from 10 to 100 keV. The reaction 7 Li (p, n) 7 Be is the best for this purpose, since the spectrum of generated neutrons is relatively soft, the reaction cross section is large enough, and, most importantly, near the cross-section threshold, is growing rapidly (Fig 1. - The reaction cross section 7 p, n) 7 Be from the database ENDF7B-VII.1).
В этой области энергии преимущественно получают пучки нейтронов с энергией 24 кэВ. Основной причиной выбора данной энергии является возможность использования железа в качестве эффективного фильтра, пропускающего нейтроны с этой энергией и рассеивающего с другой. Так, в минимуме сечение рассеяния нейтронов на ядрах 56Fe равно 5 10-4 барн, что на 4 порядка меньше характерного сечения при других энергиях килоэлектронвольтового диапазона.In this energy region, neutron beams with an energy of 24 keV are mainly obtained. The main reason for choosing this energy is the possibility of using iron as an effective filter that transmits neutrons with this energy and scatters with another. So, at a minimum, the neutron scattering cross section for 56 Fe nuclei is 5 10 -4 barn, which is 4 orders of magnitude less than the characteristic cross section for other energies of the kiloelectron-volt range.
Стандарт ISO 8529-1 предусматривает два способа производства 24 кэВ нейтронов: i) из ядерного реактора с применением фильтра из железа и алюминия; ii) от ускорителя в результате реакции 45Sc(p,n)45Ti. В первом способе неизбежно присутствуют и другие энергетические компоненты нейтронов, поскольку в сечении рассеяния нейтронов на ядрах 56Fe присутствуют провалы не только при энергии 24 кэВ, но и при энергиях 73 и 137 кэВ, хотя и не такие глубокие.ISO 8529-1 provides two methods for producing 24 keV neutrons: i) from a nuclear reactor using an iron and aluminum filter; ii) from the accelerator as a result of the reaction 45 Sc (p, n) 45 Ti. Other neutron energetic components are inevitably present in the first method, since there are dips in the neutron scattering cross section of 56 Fe nuclei not only at 24 keV, but also at 73 and 137 keV, although not as deep.
Монохроматичность пучка количественно описывается шириной энергетического распределения. Ширина распределения на полувысоте была измерена у пучка нейтронов с энергией 144 кэВ и составила 14% (М. Yoshizawa, S. Shimizu, Y. Kajimotoet, al. Present Status of Calibration Facility of JAERI, Facility of Radiation Standards. Proceedings of Symposium - IRPA-11, Madrid, May 2004. 3b46 (2004)).Monochromaticity of a beam is quantitatively described by the width of the energy distribution. The half-width distribution was measured for a 144 keV neutron beam and was 14% (M. Yoshizawa, S. Shimizu, Y. Kajimotoet, al. Present Status of Calibration Facility of JAERI, Facility of Radiation Standards. Proceedings of Symposium - IRPA -11, Madrid, May 2004.3b46 (2004)).
Предложен способ производства 24 кэВ нейтронов от ускорителя в результате реакции 7Li(p,n)7Be с применением железного фильтра (T.Matsumoto, H.Harano, J. Nishiyama, et al. Novel generation method of 24-keV monoenergetic neutrons using accelerators. Proc. of the 20th International Conference on the Application of Accelerator in Research and Industry, Fort Worth, Texas, USA, Aug. 10-15, 2008, AIP Conf. Proc. 1099 (2009), pp.924-927). При энергии протонного пучка 1,890 МэВ нейтроны испускаются вперед внутри угла 30° и имеют энергии от 8 до 65 кэВ. Эти нейтроны инжектируются в установленный за мишенью железный фильтр толщиной 80 мм, который пропускает только нейроны с энергией 24 кэВ и эффективно рассеивает другие нейтроны. По сравнению с реакторным способом получения 24 кэВ нейтронов, данный способ обладает тем преимуществом, что в первоначальном нейтронном пучке отсутствуют нейтроны с энергиями 73 и 137 кэВ, которые также может пропускать железный фильтр.A method is proposed for producing 24 keV neutrons from an accelerator as a result of the reaction of 7 Li (p, n) 7 Be using an iron filter (T. Matsumoto, H. Harano, J. Nishiyama, et al. Novel generation method of 24-keV monoenergetic neutrons using accelerators. Proc. of the 20 th International Conference on the Application of Accelerator in Research and Industry, Fort Worth, Texas, USA, Aug. 10-15, 2008, AIP Conf. Proc. 1099 (2009), pp. 924-927 ) At a proton beam energy of 1.890 MeV, neutrons are emitted forward inside an angle of 30 ° and have energies from 8 to 65 keV. These neutrons are injected into an
Указанный способ является наиболее близким аналогом-прототипом предлагаемому изобретению.The specified method is the closest analogue prototype of the present invention.
К недостаткам данного способа можно отнести следующее:The disadvantages of this method include the following:
1. Нейтроны проходят через подложку мишени, которая хоть и минимизирована в толщине, но неизбежно приводит к рассеянию и деформации спектра нейтронов.1. Neutrons pass through the target substrate, which although minimized in thickness, but inevitably leads to scattering and deformation of the neutron spectrum.
2. При инжектировании нейтронов с широким энергетическим спектром использование фильтра позволяет выделить нейтроны с определенной энергией, но не позволяет полностью исключить нейтроны с другими энергиями.2. When injecting neutrons with a wide energy spectrum, the use of a filter allows one to select neutrons with a certain energy, but does not completely exclude neutrons with other energies.
3. Использования фильтра ограничивает возможность получать моноэнергетичные нейтроны с различными значениями энергий.3. The use of a filter limits the ability to produce monoenergetic neutrons with different energies.
Задачей настоящего изобретения является создание способа, обеспечивающего получение моноэнергетического нейтронного пучка. Изобретение базируется на следующем.An object of the present invention is to provide a method for producing a monoenergetic neutron beam. The invention is based on the following.
При использовании моноэнергетического протонного пучка в предположении тонкой мишени (мишень называется тонкой в случае малого изменения энергии протонов при прохождении нейтроногенерирующего слоя) энергия и угол испускания нейтрона однозначно определяются кинематикой. На Фиг.2 представлена зависимость энергии нейтрона E от угла вылета Θ (в лабораторной системе координат) при разных энергиях протонов (в МэВ, приведены у линий) в реакции 7Li(p,n)7Be. Угол 0° совпадает с направлением протонного пучка (С.Lee, X. Zhou. Thick target neutron yields for the 7Li(p,n)7Be reaction near threshold. Nucl. Instr. Meth. В 152 (1999) 1-11). Видно, что при энергии протонного пучка выше порога реакции 1,882 МэВ, но ниже 1,920 МэВ, нейтроны испускаются в только переднюю полусферу и характеризуются двумя моноэнергетическими линиями. При энергии протонов выше 1,920 МэВ нейтроны излучаются во все направления и характеризуются только одной моноэнергетичной линией.When using a monoenergetic proton beam under the assumption of a thin target (the target is called thin in the case of a small change in the proton energy during the passage of the neutron generating layer), the energy and angle of neutron emission are uniquely determined by the kinematics. Figure 2 shows the dependence of the neutron energy E on the emission angle Θ (in the laboratory coordinate system) at different proton energies (in MeV, shown for lines) in the reaction 7 Li (p, n) 7 Be. The angle of 0 ° coincides with the direction of the proton beam (C. Lee, X. Zhou. Thick target neutron yields for the 7 Li (p, n) 7 Be reaction near threshold. Nucl. Instr. Meth. B 152 (1999) 1-11) . It can be seen that at a proton beam energy above the reaction threshold of 1.882 MeV, but below 1.920 MeV, neutrons are emitted into only the front hemisphere and are characterized by two monoenergetic lines. At proton energies above 1.920 MeV, neutrons are emitted in all directions and are characterized by only one monoenergetic line.
Данное свойство позволяет сделать улучшение способа производства 24 кэВ нейтронов от ускорителя в результате реакции 71 7Li(p,n)7Be с применением железного фильтра, а именно использовать летящие назад нейтроны, что позволяет перейти к действительно моноэнергетичным нейтронам.This property makes it possible to improve the production method of 24 keV neutrons from the accelerator as a result of the 71 7 Li (p, n) 7 Be reaction using an iron filter, namely, to use neutrons flying backward, which allows us to switch to truly monoenergetic neutrons.
Данное решение не ограничивается получением только 24 кэВ нейтронов, а открывает возможность получения моноэнергетичных нейтронов с различной энергией.This solution is not limited to obtaining only 24 keV neutrons, but opens up the possibility of producing monoenergetic neutrons with different energies.
Помимо этого данное решение еще привлекательно тем, что вылетевшие назад из литиевого слоя нейтроны не проходят через подложку, что неизбежно приводит к рассеянию и деформации спектра нейтронов. Данное свойство не накладывает ограничения на толщину подложки мишени, что позволяет сделать ее интенсивно охлаждаемой, поднять мощность пучка и, как следствие, существенно увеличить плотность потока нейтронов.In addition, this solution is still attractive in that neutrons emitted back from the lithium layer do not pass through the substrate, which inevitably leads to scattering and deformation of the neutron spectrum. This property does not impose restrictions on the thickness of the target substrate, which allows it to be intensely cooled, to increase the beam power and, as a result, to significantly increase the neutron flux density.
Таким образом, поставленная задача достигается тем, что в известном способе получения моноэнергетических нейтронов, включающем облучение пучком протонов нейтроногенерирующей мишени, согласно изобретению, используют протонный пучок с энергией, превышающей 1,920 МэВ, а пучок моноэнергетических нейтронов формируют из нейтронов, распространяющихся в направлении, обратном направлениюThus, the task is achieved by the fact that in the known method for producing monoenergetic neutrons, including irradiating a proton beam of a neutron generating target, according to the invention, a proton beam with an energy exceeding 1.920 MeV is used, and a monoenergetic neutron beam is formed from neutrons propagating in the opposite direction
распространения пучка протонов, причем, варьируя энергию протонов и угол испускания, создают моноэнергетический нейтронный пучок с любой требуемой энергией. При этом:proton beam propagation, moreover, by varying the proton energy and the emission angle, they create a monoenergetic neutron beam with any required energy. Wherein:
- нейтроны получают от ускорителя в результате реакции 7Li(p,n)7Be;- neutrons are obtained from the accelerator as a result of the reaction 7 Li (p, n) 7 Be;
- нейтронгенерирующий слой мишени тонкий;- the neutron-generating layer of the target is thin;
- на пути пучка возможно размещение фильтра, рассеивающего нейтроны с другими энергиями, случайно попавшие в пучок. В качестве материалов фильтров могут быть использованы: 56Fe для 24, 73 и 137 кэВ, 58Ni для 12 и 59 кэВ; 48Ti для 35 и 48 кэВ; 28Si для 54 и 145 кэВ и 32S для 74 кэВ.- in the path of the beam, it is possible to place a filter that scatters neutrons with other energies that accidentally fall into the beam. The following can be used as filter materials: 56 Fe for 24, 73 and 137 keV, 58 Ni for 12 and 59 keV; 48 Ti for 35 and 48 keV; 28 Si for 54 and 145 keV and 32 S for 74 keV.
Из Фиг.2 видно, что, варьируя энергию протонов и угол наблюдения, можно создавать моноэнергетические нейтронные пучки с любыми энергиями. Так, при угле наблюдения 110° нейтроны с энергией 24 кэВ получаются при энергии протонного пучка 1,977 МэВ, а нейтроны с энергией 77 кэВ - при 2,070 МэВ. Стоит обратить внимание, что в этой области достаточно слабая зависимость энергии от угла и от энергии протонов, что позволит обеспечить высокую монохроматичность и стабильность.Figure 2 shows that by varying the energy of the protons and the angle of observation, it is possible to create monoenergetic neutron beams with any energies. So, at an observation angle of 110 °, neutrons with an energy of 24 keV are obtained at a proton beam energy of 1.977 MeV, and neutrons with an energy of 77 keV at 2.070 MeV. It is worth noting that in this region there is a rather weak dependence of energy on the angle and on the energy of protons, which will ensure high monochromaticity and stability.
Предлагаемый способ получения моноэнергетического пучка нейтронов может быть реализован на устройстве, включающем вакуумную камеру, в которой распространяется пучок протонов, и нейтроногенерирующую мишень, размещенную на пути распространения пучка протонов, и коллиматор, формирующий требуемый пучок.The proposed method for producing a monoenergetic neutron beam can be implemented on a device including a vacuum chamber in which a proton beam propagates, and a neutron-generating target placed on the path of propagation of the proton beam, and a collimator that forms the desired beam.
Описание способа и работа устройства поясняется Фиг.3, где 1 - пучок протонов, 2 - вакуумная камера, 3 - нейтроногенерирующая мишень, 4 - пучок моноэнергетичных нейтронов, 5 - коллиматор, 6 - окно.A description of the method and operation of the device is illustrated in FIG. 3, where 1 is a proton beam, 2 is a vacuum chamber, 3 is a neutron generating target, 4 is a monoenergetic neutron beam, 5 is a collimator, 6 is a window.
Способ осуществляется следующим образом. Моноэнергетичные протоны 1 с энергией выше 1,920 МэВ, распространяясь в вакуумной камере 2, падают на мишень 3. Мишень состоит из подложки, на которую со стороны протонного пучка напылен (нанесен) тонкий слой лития. Взаимодействие протонов с ядрами лития приводит к генерации нейтронов, испускаемых во все стороны. Для формирования пучка моноэнергетичных нейтронов 4 коллиматором 5 используются нейтроны, испущенные назад (по отношению к направлению движения протонов). Энергия нейтронов в пучке определятся углом испускания и энергией протонного пучка. Монохроматичность пучка определяется телесным углом и толщиной литиевого слоя.The method is as follows.
Пучок протонов с энергией выше 1,920 МэВ с высокой монохроматичностью и стабильностью в вакууме может быть получен с помощью ускорителя заряженных частиц (Кузнецов А.С., Малышкин Г.Н., Макаров А.Н., и др. Первые эксперименты по регистрации нейтронов на ускорительном источнике для бор-нейтронозахватной терапии. Письма в ЖТФ, 2009, том 35, выпуск 8, стр.1-6).A proton beam with energies above 1.920 MeV with high monochromaticity and stability in vacuum can be obtained using a charged particle accelerator (Kuznetsov A.S., Malyshkin G.N., Makarov A.N., and others. The first experiments on neutron detection on accelerator source for boron-neutron capture therapy (Letters in ZhTF, 2009, Volume 35, Issue 8, Pages 1-6).
Контролируемое нанесение литиевого слоя толщиной несколько микрометров на подложку мишени осуществляют, например, термическим способом (Б.Ф.Баянов, Е.В.Журов, С.Ю.Таскаев. Измерение толщины литиевого слоя. Приборы и техника эксперимента, 1 (2008), 160-162).The controlled deposition of a lithium layer with a thickness of several micrometers on the target substrate is carried out, for example, by the thermal method (B.F. Bayanov, E.V. Zhurov, S.Yu. Taskaev. Measurement of the thickness of the lithium layer. Instruments and experimental equipment, 1 (2008), 160-162).
При энергии протонов выше 1,920 МэВ нейтроны испускаются во все стороны. Энергия нейтронов определяется углом испускания и энергией протонов. Так, при энергии протонного пучка 1,977 МэВ под углом 110° испускаются нейтроны с энергией 24 кэВ, а при энергии 2,070 МэВ - нейтроны с энергией 77 кэВ.At proton energies above 1.920 MeV, neutrons are emitted in all directions. The neutron energy is determined by the angle of emission and the energy of the protons. So, at a proton beam energy of 1.977 MeV at an angle of 110 °, neutrons with an energy of 24 keV are emitted, and at an energy of 2.070 MeV - neutrons with an energy of 77 keV.
Монохроматичность испускаемых нейтронов определяется толщиной литиевого слоя, поскольку по мере прохождения слоя протоны тормозятся и энергия испускаемых нейтронов уменьшается. Так, после прохождения 1 мкм лития энергия протона уменьшается, например, с начальных 2,070 МэВ на 3,1 кэВ (Hydrogen stopping powers and ranges in all elements. Ed. by Andersen H. N.Y.: Pergamon Press Inc., 1977), и энергия испускаемых под углом 110° нейтронов уменьшается на 1,5 кэВ. Таким образом, литиевый слой толщиной 1 мкм приводит к 2% ширине энергетического распределения нейтронов.The monochromaticity of the emitted neutrons is determined by the thickness of the lithium layer, since as the layer passes, the protons are inhibited and the energy of the emitted neutrons decreases. So, after passing 1 μm lithium, the proton energy decreases, for example, from the initial 2.070 MeV to 3.1 keV (Hydrogen stopping powers and ranges in all elements. Ed. By Andersen HNY: Pergamon Press Inc., 1977), and the energy emitted under angle of 110 ° of neutrons decreases by 1.5 keV. Thus, a
Монохроматичность также определяется телесным углом - при энергии протонов 2,070 МэВ и угле испускания 110° вариации угла в 1° приводят к изменению энергии нейтронов на 1,4 кэВ, т.е. к 2% ширине энергетического распределения нейтронов.Monochromaticity is also determined by the solid angle - at proton energies of 2.070 MeV and an emission angle of 110 °, variations in the angle of 1 ° lead to a change in neutron energy by 1.4 keV, i.e. to 2% of the neutron energy distribution width.
Монохроматичность пучка ухудшается при прохождении через стенку вакуумной камеры, но данный эффект сводится к минимуму путем уменьшения толщины камеры в месте прохождения пучка нейтронов (окно 6 на Фиг.3) или практически исчезает для фиксированных энергий из-за наличия провалов в сечении рассеяния. Так, если вся вакуумная камера или окно изготовлены из железа, то они прозрачны для нейтронов с энергиями 24, 73 и 137 кэВ.Monochromaticity of the beam worsens when passing through the wall of the vacuum chamber, but this effect is minimized by reducing the thickness of the chamber at the point of passage of the neutron beam (
Монохроматичность пучка может быть улучшена путем установки фильтра. При поперечном размере, равном размеру нейтронного пучка, этот фильтр не будет препятствовать пролету требуемых нейтронов, зато будет рассеивать все остальные, случайным образом попавшие в пучок. Такие фильтры могут быть изготовлены из железа, никеля, титана, кремния или серы.Monochromaticity of the beam can be improved by installing a filter. With a transverse size equal to the size of the neutron beam, this filter will not impede the passage of the required neutrons, but it will scatter all the others that have randomly entered the beam. Such filters can be made of iron, nickel, titanium, silicon or sulfur.
Для конкретного применения - калибровки детектора темной материи с жидким аргоном в качестве рабочего вещества, может быть реализовано следующее решение. Энергия протонов равна 2,070 МэВ, угол испускания 110°. Испускаемые в этот угол нейтроны имеют энергию 77 кэВ. Нейтроны с такой энергией имеют наибольшее сечение рассеяния на ядрах аргона - 35 барн, при этом в диапазоне от 74 до 82 кэВ сечение превышает 10 барн (Фиг.4 - Сечение рассеяния нейтрона на ядре аргон-40 из базы данных ENDF/B-VII.1). Пучок может быть улучшен постановкой на его пути серного фильтра. Сечение рассеяния нейтронов на ядрах серы-32 характеризуется глубоким и широким провалом при данных энергиях нейтронов - оно на 3 порядка меньше характерных значений при 74 кэВ и на 2 порядка в диапазоне 71-77 кэВ. При рассеянии нейтрона на ядре аргона последнему передается импульс, что приводит к ионизации вещества. Переданный импульс однозначно определяется углом рассеяния нейтрона, который находится путем детектирования рассеянного нейтрона. Регистрация ядер отдачи осуществляется электролюминесцентным усилением ионизационного сигнала, позволяющим регистрировать предельно малую величину ионизации - вплоть до одного электрона (С.Hagmann and A. Bernstein. Two-Phase Emission Detector for Measuring Coherent Neutrino-Nucleus Scattering. IEEE Transactions on Nuclear Science, Vol.51, No. 5, October 2004, 2151).For a specific application - calibration of a dark matter detector with liquid argon as a working substance, the following solution can be implemented. The proton energy is 2.070 MeV, and the emission angle is 110 °. The neutrons emitted into this angle have an energy of 77 keV. Neutrons with this energy have the largest scattering cross section for argon nuclei - 35 barn, while in the range from 74 to 82 keV the cross section exceeds 10 barn (Figure 4 - The neutron scattering cross section for the argon-40 nucleus from the ENDF / B-VII database. one). The bundle can be improved by setting a sulfur filter in its path. The neutron scattering cross section for sulfur-32 nuclei is characterized by a deep and wide dip at given neutron energies - it is 3 orders of magnitude less than the characteristic values at 74 keV and 2 orders of magnitude in the range 71-77 keV. When a neutron is scattered on an argon nucleus, a pulse is transmitted to the latter, which leads to ionization of the substance. The transmitted momentum is uniquely determined by the neutron scattering angle, which is found by detecting the scattered neutron. The registration of recoil nuclei is carried out by electroluminescent amplification of the ionization signal, which allows recording an extremely small amount of ionization - up to one electron (C. Hagmann and A. Bernstein. Two-Phase Emission Detector for Measuring Coherent Neutrino-Nucleus Scattering. IEEE Transactions on Nuclear Science, Vol. 51, No. 5, October 2004, 2151).
Claims (9)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2012152358/07A RU2515523C1 (en) | 2012-12-05 | 2012-12-05 | Method to produce beam of monoenergetic neutrons, device for production of beam of monoenergetic neutrons and method to calibrate detector of dark matter with using of beam of monoenergetic neutrons |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2012152358/07A RU2515523C1 (en) | 2012-12-05 | 2012-12-05 | Method to produce beam of monoenergetic neutrons, device for production of beam of monoenergetic neutrons and method to calibrate detector of dark matter with using of beam of monoenergetic neutrons |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2515523C1 true RU2515523C1 (en) | 2014-05-10 |
Family
ID=50629878
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2012152358/07A RU2515523C1 (en) | 2012-12-05 | 2012-12-05 | Method to produce beam of monoenergetic neutrons, device for production of beam of monoenergetic neutrons and method to calibrate detector of dark matter with using of beam of monoenergetic neutrons |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2515523C1 (en) |
Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2095796C1 (en) * | 1996-06-24 | 1997-11-10 | Румянцев Александр Николаевич | Method for detection and non-destructive analysis of materials which have nuclei of light elements |
| RU2003129858A (en) * | 2003-10-07 | 2005-03-27 | Российский Федеральный Ядерный Центр-Всероссийский Научно-Исследовательский Институт Технической Физики Им. Акад. Е.И. Забабахина (Рфяц-Вниитф) (Ru) | METHOD OF OBTAINING NEUTRONS |
| US20100012827A1 (en) * | 2007-01-26 | 2010-01-21 | President And Fellows Of Harvard College | Methods, systems, and apparatus for storage, transfer and/or control of information via matter wave dynamics |
-
2012
- 2012-12-05 RU RU2012152358/07A patent/RU2515523C1/en active
Patent Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2095796C1 (en) * | 1996-06-24 | 1997-11-10 | Румянцев Александр Николаевич | Method for detection and non-destructive analysis of materials which have nuclei of light elements |
| RU2003129858A (en) * | 2003-10-07 | 2005-03-27 | Российский Федеральный Ядерный Центр-Всероссийский Научно-Исследовательский Институт Технической Физики Им. Акад. Е.И. Забабахина (Рфяц-Вниитф) (Ru) | METHOD OF OBTAINING NEUTRONS |
| US20100012827A1 (en) * | 2007-01-26 | 2010-01-21 | President And Fellows Of Harvard College | Methods, systems, and apparatus for storage, transfer and/or control of information via matter wave dynamics |
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| МИХАЙЛОВ В.Н., ЕВТИХИН В.А. и др.Литий в термоядерной космической энергетике ХХI века. Москва, Энергоиздат, 1999, стр. 33. * |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Albert et al. | Characterization and applications of a tunable, laser-based, MeV-class Compton-scattering γ-ray source | |
| Ogawa et al. | Energy-dependent fragmentation cross sections of relativistic C 12 | |
| JP2022169717A (en) | Neutron capture therapy system and radiation detection method for neutron capture therapy system | |
| Cazzaniga et al. | Study of the deposited energy spectra in silicon by high-energy neutron and mixed fields | |
| Dal Bello et al. | Prompt gamma spectroscopy for absolute range verification of 12C ions at synchrotron-based facilities | |
| Giulietti et al. | Laser-plasma energetic particle production for aneutronic nuclear fusion experiments | |
| RU2515523C1 (en) | Method to produce beam of monoenergetic neutrons, device for production of beam of monoenergetic neutrons and method to calibrate detector of dark matter with using of beam of monoenergetic neutrons | |
| Yan et al. | Study on the method with associated particle for measuring the neutron yield of D–D neutron generator | |
| Röttger et al. | The PTB neutron reference fields (PIAF)-quasi-monoenergetic neutron reference fields in the energy range from thermal to 200 MeV | |
| Bisesto et al. | Review on TNSA diagnostics and recent developments at SPARC_LAB | |
| Fletcher et al. | Investigation of hard x-ray emissions from terawatt laser-irradiated foils at the Matter in Extreme Conditions instrument of the Linac Coherent Light Source | |
| Safronava et al. | Monitoring of GeV Deuteron Beam Parameters in ADS Experiments at the Nuclotron (JINR, Dubna) | |
| Shirazi et al. | a New Method for Neutron Capture Therapy (nct) and Related Simulation by MCNP4C Code | |
| Santos et al. | Neutron spectroscopy from 1 to 15 MeV with Mimac-FastN, a mobile and directional fast neutron spectrometer and an active phantom for BNCT and PFBT | |
| Bragin et al. | Development of Proton Irradiation Facility at the INR Linac | |
| Fazil | Simulation of stray radiation and demagnetization of permanent magnets in EXFEL undulators | |
| Bozovic-Jelisavcic et al. | Luminosity measurement at ILC | |
| Matej et al. | Characterization and Comparsion of Neutron Generators of IEC and Linear DT by the Spectrometric System NGA-01 | |
| Mauri | Experimental results on the atmospheric muon charge ratio | |
| Mattera et al. | Measurement of the energy spectrum from the neutron source p lanned for IGISOL | |
| Erhan et al. | Introduction to Neutron Scattering Experiments at Large Scale Facilities | |
| Schnell et al. | Betatron radiation based measurement of the electron-beam size in a wakefield accelerator | |
| Colombi | The FOOT experiment: current status and future perspective for nuclear fragmentation studies in particle therapy and space radiation protection | |
| Fabrizio et al. | Review on TNSA diagnostics and recent developments at SPARC_LAB | |
| Rizwan et al. | Scintillation of lead tungstate crystal studied with single-electron beam from KUFEL |