RU2504756C1 - Рентгеновский анализатор - Google Patents

Рентгеновский анализатор Download PDF

Info

Publication number
RU2504756C1
RU2504756C1 RU2012138160/28A RU2012138160A RU2504756C1 RU 2504756 C1 RU2504756 C1 RU 2504756C1 RU 2012138160/28 A RU2012138160/28 A RU 2012138160/28A RU 2012138160 A RU2012138160 A RU 2012138160A RU 2504756 C1 RU2504756 C1 RU 2504756C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
length
energy
radiation
ray
scintillator
Prior art date
Application number
RU2012138160/28A
Other languages
English (en)
Inventor
Виталий Иванович Микеров
Александр Павлович Кошелев
Original Assignee
Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова"
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" filed Critical Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова"
Priority to RU2012138160/28A priority Critical patent/RU2504756C1/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2504756C1 publication Critical patent/RU2504756C1/ru

Links

Landscapes

  • Measurement Of Radiation (AREA)

Abstract

Использование: для исследования объектов посредством рентгеновского излучения. Сущность: заключается в том, что рентгеновский анализатор выполнен из плоских элементов, содержащих слои сцинтиллятора, расположенные вдоль направления распространения излучения, непрозрачные в этом направлении и прозрачные в перпендикулярном направлении, и подложки в виде сотовой структуры, при этом слои сцинтиллятора выполнены в виде расположенных друг за другом сцинтилляционных пластин из полистирола протяженностью не менее 3 мм, CaF2 протяженностью не менее 2 мм, ZnO протяженностью не менее 2 мм, CsI протяженностью не менее 8 мм, BGO протяженностью не менее 15 мм. Технический результат: обеспечение возможности определения спектра рентгеновского излучения в диапазоне от 0,3 кэВ до 1,0 МэВ с помощью одного датчика, упрощение технической реализации и процедуры измерений, обеспечение измерения спектров импульсных излучений. 1 ил., 2 табл.

Description

Изобретение относится к измерительной технике, а именно к сцинтилляционным датчикам, основанных на фильтрации рентгеновского излучения и может применяться в медицинских томографах, рентгеновских досмотровых системах, а также в устройствах для анализа спектрального состава рентгеновского и гамма излучения.
Действие детекторов основано на фильтрации рентгеновского излучения с помощью набора металлических фольг или отдельных элементов детектора, расположенных ближе к источнику. R.G. Waggener, M.M. Blough, J.A. Terry, et al., «Х-ray spectra estimation using attenuation measurements from 25 kVp to 18 MV», Med. Phys. 26 (1999) 1269; C. Avila, J. Lopez, J.C. Sanabria, G. Baldazzi, et al., «Contrast cancellation technique applied to digital x-ray imaging using silicon strip detectors», Med. Phys. 32 (2005) 3755.
Восстановление спектра пришедшего на детектор излучения осуществляют в энергетических окнах путем математической процедуры с учетом калибровочных данных.
Известен анализатор рентгеновского излучения, содержащий плоскую малогабаритную сборку из четырех термолюминесцентных детекторов, помещенных в полиэтиленовый контейнер. Байгарин К.А., Зинченко В.Ф., Лихолат В.М., Тимофеев В.В. Анализатор рентгеновского излучения на основе термолюминесцентных детекторов. Атомная энергия. 1991. N70. Вып.6. С.410.
Известен анализатор рентгеновского излучения, содержащий вакуумированный корпус с входным окном из невакуумноплотного, слабопоглощающего материала, например лавсана. Корпус заполнен слабопоглощающим электроположительным газом, например, водородом. Отпаянный детектор рентгеновского излучения с тонким невакуумноплотным окном заполнен рабочим газом неоном или аргоном. Патент Российской Федерации №2030736, МПК: G01N 23/223, 1995 г.
Недостатками вышеуказанных анализаторов рентгеновского излучения является громоздкость конструкций, необходимость работы с вакуумными или отпаянными системами, возможность использования лишь для мягкого рентгеновского излучения.
Известен анализатор рентгеновского излучения, содержащий корпус, термолюминесцентные детекторы и фильтры рентгеновского излучения, расположенные в ячейках, с корпусом из двух частей, причем в сквозных ячейках одной из частей расположены фильтры, зафиксированные от выпадения прижимной пластиной. Каждый детектор расположен в ячейке, выполненной в съемной пробке, установленной в отверстии другой части корпуса соосно с фильтром, а корпус и прижимная пластина выполнены из материала с атомным номером, близким к атомному номеру детекторов. Патент Российской Федерации №2177629, МПК: G01T 1/36, 2001 г.
Известно устройство для поиска источников, определения направления на него и измерения спектра гамма-излучения источника, содержащее блок индикации, блок измерения, блок сравнения и детектирующий блок, состоящий из цилиндрического экрана и более трех детекторов. Оно снабжено анализатором импульсов и оптоэлектронным преобразователем, соединенным электрически с анализатором и оптически с экраном, причем экран выполнен в виде сцинтиллятора. Патент Российской Федерации №2169380, МПК: G01T 1/16, 2001 г.
Недостатками аналогов являются большие габариты, сложность конструктивного исполнения и невозможность сконструировать координатно-чувствительный мульти-энергетический анализатор с пространственным разрешением ~1 мм.
Известен рентгеновский анализатор, выполненный из плоских элементов, содержащих слой сцинтиллятора, нанесенный на подложку или введенный в ее состав и волоконно-оптические элементы, на концах которых установлены фотоприемники, в котором слой сцинтиллятора расположен вдоль направления распространения излучения, непрозрачен в этом направлении и прозрачен в перпендикулярном направлении, а подложка выполнена в виде сотовой структуры. Патент Российской Федерации №2388015, МПК: G01T 1/00, 2009 г. Прототип.
Недостатком прототипа является невозможность его применения при наличии в спектре падающего на него излучения рентгеновских квантов с энергией вблизи K-края фотоэлектрического поглощения и/или с энергией, соответствующей рождении в сцинтилляторе электрон-позитронных пар.
Данное изобретение устраняет недостатки аналогов и прототипа.
Задачей изобретения является: расширение спектрального диапазона, в котором может применяться сцинтилляционный спектрозональный датчик рентгеновского и гамма излучений, упрощение технической реализации и процедуры измерений, обеспечение измерения спектров импульсных излучений, повышение точности восстановления спектра.
Техническим результатом изобретения является определение спектра рентгеновского излучения в диапазоне от 0,3 кэВ до 1,0 МэВ с помощью одного датчика, упрощение технической реализации и процедуры измерений, обеспечение измерения спектров импульсных излучений.
Технический результат достигается тем, что в рентгеновском анализаторе, выполненном из плоских элементов, содержащих слои сцинтиллятора, расположенные вдоль направления распространения излучения, не прозрачные в этом направлении и прозрачные в перпендикулярном направлении, и подложки в виде сотовой структуры, слои сцинтиллятора выполнены в виде расположенных друг за другом сцинтилляционных пластин из полистирола протяженностью не менее 3 мм, CaF2 протяженностью не менее 2 мм, ZnO протяженностью не менее 2 мм, CsI протяженностью не менее 8 мм и BGO протяженностью не менее 15 мм.
Сущность изобретения поясняется чертежом, на котором схематически представлен сцинтилляционный спектрозональный датчик рентгеновского и гамма излучения, где: 1 - сцинтиллятор, составленный из нескольких пластин из различных сцинтилляционных материалов, 2 - позиционно-чувствительное фотоприемное устройство, 3 - первичная электроника, 4 - коллиматор. Стрелкой 5 показано направление распространения излучения.
Датчик содержит сцинтилляционные пластины 1, расположенные вдоль направления распространения излучения, на боковой поверхности сцинтилляционных пластин 1 расположено позиционно-чувствительное фотоприемное устройство 2, работающее в режиме накопления сигнала (токовом режиме).
Излучение поступает на торцевую поверхность сцинтилляционных пластин 1 через коллиматор 4, служащий для формирования угловой расходимости пучка таким образом, чтобы излучение не проходило через боковую поверхность сцинтилляционных пластин 1. При взаимодействии рентгеновских квантов с материалом сцинтилляционных пластин 1 в них образуются электроны, которые возбуждающие сцинтилляционные вспышки.
Фотоны от сцинтилляционных вспышек попадают на позиционно-чувствительное фотоприемное устройство 2, где образуют фотоэлектроны. Количество фотонов во вспышке пропорционально энергии, выделенной электроном.
Для измерения пространственного распределения энерговыделения в сцинтилляционных пластинах 1 на позиционно-чувствительное фотоприемное устройство 2 попадают только сцинтилляционные фотоны, которые распространяются перпендикулярно поверхности сцинтилляционных пластин 1.
Это обеспечивают с использованием: порошкового сцинтиллятора; сцинтиллятора, состоящего из набора пластин, разделенных светоотражающими или светопоглощающими перегородками; или матричного сцинтиллятора, например, волоконного; или оптического коллиматора, устанавливаемого между пластинами сцинтиллятора 1 и позиционно-чувствительным фотоприемным устройством 2.
В качестве позиционно-чувствительного фотоприемного устройства 2 в датчике могут использоваться фотодиодные линейки, ПЗС-матрицы, двухкоординатные ФЭУ, оптические хронографы.
Широко распространенным фотоприемным устройством является фотодиодная линейка. В основном применяют два типа фотодиодных линеек. В досмотровых системах используют линейки высотой 0,3-1.6 мм с межцентровым расстоянием между соседними фотодиодами (шаг считывания) в пределах 0,2-1,6 мм. При этом длина линейки принимает два значения: 51,2 мм и 102,4 мм.
Фотодиодные линейки, применяемые в спектрометрии, содержат более 103 фотодиодов высотой до 4 мм и минимальным шагом считывания 6,25 мкм в бескорпусном исполнении на одном термостабилизированном основании V.A. Labusov, «Setup complexes for atomic-emission spectral analysis based on grand spectrometer», Chemistry and Materials Science. Inorganic Materials Volume 45, Number 14, 1529-1536, DOI: 10.1134/S0020168509140039; V.A. Labusov, L.N. Mazalov, S.V. Fomenko, D.O. Selyunin, A.V. Bekhterev, «Multichannel Linear Detector for X-ray Spectroscopy», Optoelectronics, Instrumentation and Data Processing (Avtometriya), 2009, N3, v.45, p.53-61.
Квантовая эффективность этих линеек в оптическом диапазоне превышает 50%, а нелинейность фотоотклика измерительного канала не превышает 0,5%. Динамический диапазон выходных сигналов измерительных каналов составляет 104.
Важным условием корректного восстановления спектра в энергетических окнах по пространственному распределению сигнала в пластинах сцинтиллятора 1 является выбор материала пластин.
Необходимо, чтобы энергетическая зависимость коэффициента линейного ослабления µ(Е) в сцинтилляторе для падающего на него излучения не имела экстремумов и характеризовалась максимально возможной производной.
Если коэффициенты линейного ослабления в соседних энергетических окнах µ(Ei) отличаются недостаточно по сравнению со статистической неопределенностью измеряемого сигнала, то восстановление спектра становится либо неточным, либо невозможным.
Для всех сцинтилляторов зависимость µ(Е) имеет один и тот же характер. При малых энергиях µ(E) быстро падает, затем меняется сравнительно слабо и, наконец, начинает расти. Указанные области соответствуют различным механизмам ослабления излучения. В начале основным механизмом является фотопоглощение, затем неупругое рассеяние и, наконец, рождение электрон-позитронных пар. В общем случае в зависимости сечения от энергии существуют две области энергий, в которых имеют место экстремумы. Первая область - это область скачков в фотопоглощении, вторая - переходная область между неупругим рассеянием и рождением электрон-позитронных пар.
Скачки в зависимости µ(E) в области фотопоглощения имеют место при значениях энергии, определяемых энергией связи электронов атомов, входящих в состав сцинтиллятора. Необходимо, чтобы левая граница спектра падающего на сцинтиллятор излучения Emin лежала выше энергии К-края полосы поглощения EK-edge (Emin>EK-edge) самого тяжелого атома из входящих в состав сцинтиллятора, за исключением атомов активатора, концентрация которых обычно достаточно мала.
Правая граница спектра падающего на сцинтиллятор излучения Emax должна быть ограничена сверху энергией Ee-e, при которой заметный вклад в сцинтилляционный сигнал начинает вносить рождение электрон-позитронных пар. Величина Ee-e составляет несколько МэВ в случае сцинтилляторов, содержащих атомы с большим зарядом электронной оболочки и >10 МэВ в случае малого заряда.
В определенном таким образом интервале энергий (Emin, Emax) основными видами взаимодействия рентгеновского излучения с веществом является фотопоглощение и неупругое рассеяние, причем сечение фотопоглощения характеризуется более выраженной зависимостью от энергии, чем сечение неупругого рассеяния. Поэтому в области преимущественного ослабления излучения за счет фотопоглощения, спектр восстанавливается более точно, чем при неупругом рассеянии. В качестве правой границы этой области принята энергия Eф-к, при которой сечение фотопоглощения сравнивается с сечением неупругого рассеяния. В переходной области (Еф-к, Ее-е) µ(E) меняется сравнительно слабо и поэтому при разбиении спектра на энергетические группы может оказаться целесообразным представлять эту область энергий одной группой.
В таблице 1 приведены определенные выше значения EК-край, Еф-к, а также Ee-e для применяемых в датчике сцинтилляторов.
Таблица 1
№ п/п Сцинтиллятор EК-край, кэВ Eф-к, кэВ Eе-е, МэВ
1 Полистирол (пластмасса) ≈0.3 ≈20 >10
2 CaF2 (керамика) ≈4.1 ≈60 >10
3 ZnO (керамика) ≈9.8 ≈120 >10
4 CsI (кристалл) ≈37 ≈300 ≈5
5 BGO (кристалл) ≈91 ≈470 ≈3
Из таблицы 1 видно, что значения EК-край для полистирола, CaF2 и ZnO находятся в области практически мало используемых энергий (Е<10 кэВ). Для CsI и BGO значения EК-край составляют, соответственно, ≈37 кэВ и ≈91 кэВ и находятся в широко используемой области энергий. Для представленных в таблице сцинтилляторов значений Eф-к для предыдущего по порядку сцинтиллятора существенно больше значения EК-край для последующего. Размещение этих пластин сцинтилляторов последовательно друг за другом по мере увеличения EК-край позволяет при достаточной толщине пластин практически полностью (примерно, в 104-105 раз) удалить из спектра кванты с энергией в области значений EК-край для последующих сцинтилляторов. Из приведенных в таблице 1 данных следует, что для составного сцинтиллятора диапазон энергий (EК-край, Eф-к), который может быть сравнительно точно восстановлен, лежит в области 0,3 кэВ - 470 кэВ, а возможный энергетический диапазон, в котором не нарушается работа датчика лежит в области 0,3 кэВ - 3 МэВ.
Восстановление спектра излучения основано на решении переопределенной системы линейных уравнений:
C∗A=B,
где C - восстанавливаемый спектр, вектор столбец с элементами с, равными числу фотонов в i-й энергетической группе восстанавливаемого спектра,
A - калибровочная матрица с элементами a ij равными среднему сигналу, вызываемому фотоном i-й группы в j-м элементе (пикселе) фотоприемного устройства, которое определяется калибровочными измерениями и (или) расчетом,
B - сигнал в j-м элементе (вектор-строка).
Для оценки влияния на точность восстановления спектра статистики сигнала в элементах датчика, количества выбранных энергетических окон и спектрального диапазона падающего на датчик излучения была использована группа расположенных друг за другом сцинтилляционных пластин 1 с поперечным сечением 0,8×0,8 мм, из полистирола, CaF2, ZnO, CsI и BGO протяженностью, соответственно, 3 мм, 2 мм, 2 мм, 8 мм и 15 мм.
Рентгеновский пучок падает вдоль оси расположенных друг за другом сцинтилляционных пластин 1, а пространственное распределение разрешение датчика составляет 100 мкм.
Оценки проведены для трех различных спектров (10÷50) кэВ, (50÷250) кэВ и (10÷250) кэВ, характеризующихся равномерным энергетическим распределением. Все спектры разбиты на пять энергетических групп. В последнем случае расчеты были выполнены еще и для 10 групп (число в скобках в таблице 2). Относительное стандартное отклонение сигнала, просуммированного по всех пикселям %RSDS, варьировалось в пределах от 0,1% до 10%. В таблице 2 представлены максимальные значения относительного стандартного отклонения %RSDi для числа квантов в энергетических группах восстановленного спектра при %RSDS=1%.
Таблица 2
Диапазон энергий, кэВ 10÷50 50÷250 10÷250
%RSDi <14% <10% <4% (28%)
Из представленных в таблице 2 результатов видно, что величина %RSDi тем меньше, чем больше отличаются значения µ(Ei) в соседних энергетических группах.
Величина %RSDi находится в прямой зависимости от %RSDS в диапазоне 0,1%÷10%. При восстановлении спектра в пяти энергетических окнах в области широко используемых энергий (10-250) кэВ относительное стандартное отклонение для числа частиц в отдельной группе может быть менее 10% при 1% статистической точности интегрального сигнала и менее при лучшей статистике. В случае излучения со спектром в более узком энергетическом диапазоне количество применяемых в датчике сцинтилляторов может быть уменьшено. При наборе пластин с значением энергии Eф-к, при которой коэффициент линейного ослабления за счет фотоэффекта сравнивается с сечением неупругого рассеяния, для данного сцинтиллятора и его длина обеспечивает эффективное выведение из пучка квантов с энергией EК-край, соответствующей К-краю фотопоглощения для последующей пластины сцинтиллятора, а вероятность рождения электрон-позитронных пар в каждой из пластин была пренебрежимо мала возможен и другой подбор материала пластин.

Claims (1)

  1. Рентгеновский анализатор, выполненный из плоских элементов, содержащих слои сцинтиллятора, расположенные вдоль направления распространения излучения, непрозрачные в этом направлении и прозрачные в перпендикулярном направлении, и подложки в виде сотовой структуры, отличающийся тем, что слои сцинтиллятора выполнены в виде расположенных друг за другом сцинтилляционных пластин из
    полистирола протяженностью не менее 3 мм,
    CaF2 протяженностью не менее 2 мм,
    ZnO протяженностью не менее 2 мм,
    CsI протяженностью не менее 8 мм,
    BGO протяженностью не менее 15 мм.
RU2012138160/28A 2012-09-07 2012-09-07 Рентгеновский анализатор RU2504756C1 (ru)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2012138160/28A RU2504756C1 (ru) 2012-09-07 2012-09-07 Рентгеновский анализатор

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2012138160/28A RU2504756C1 (ru) 2012-09-07 2012-09-07 Рентгеновский анализатор

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2504756C1 true RU2504756C1 (ru) 2014-01-20

Family

ID=49948044

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2012138160/28A RU2504756C1 (ru) 2012-09-07 2012-09-07 Рентгеновский анализатор

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2504756C1 (ru)

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU171358U1 (ru) * 2016-12-28 2017-05-29 Общество с ограниченной ответственностью "ИНДИКОМ" (ООО "ИНДИКОМ") Устройство для регистрации сцинтилляционного сигнала в досмотровом комплексе

Citations (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JP2006153874A (ja) * 2004-11-25 2006-06-15 Siemens Ag X線検出器用シンチレータ層とその製造方法
RU2290664C1 (ru) * 2005-04-15 2006-12-27 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" Детектор проникающих излучений
US7388208B2 (en) * 2006-01-11 2008-06-17 Ruvin Deych Dual energy x-ray detector
RU83622U1 (ru) * 2009-03-02 2009-06-10 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" Многослойный детектор-анализатор
RU2388015C1 (ru) * 2009-03-02 2010-04-27 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" Рентгеновский анализатор
RU2408902C1 (ru) * 2010-02-01 2011-01-10 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" (ФГУП "ВНИИА") Двухкоординатный детектор

Patent Citations (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JP2006153874A (ja) * 2004-11-25 2006-06-15 Siemens Ag X線検出器用シンチレータ層とその製造方法
RU2290664C1 (ru) * 2005-04-15 2006-12-27 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" Детектор проникающих излучений
US7388208B2 (en) * 2006-01-11 2008-06-17 Ruvin Deych Dual energy x-ray detector
RU83622U1 (ru) * 2009-03-02 2009-06-10 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" Многослойный детектор-анализатор
RU2388015C1 (ru) * 2009-03-02 2010-04-27 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" Рентгеновский анализатор
RU2408902C1 (ru) * 2010-02-01 2011-01-10 Федеральное государственное унитарное предприятие "Всероссийский научно-исследовательский институт автоматики им. Н.Л. Духова" (ФГУП "ВНИИА") Двухкоординатный детектор

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU171358U1 (ru) * 2016-12-28 2017-05-29 Общество с ограниченной ответственностью "ИНДИКОМ" (ООО "ИНДИКОМ") Устройство для регистрации сцинтилляционного сигнала в досмотровом комплексе

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Ren et al. Tutorial on X-ray photon counting detector characterization
Perotti et al. The AGILE anticoincidence detector
Arnold et al. Portable gamma spectrometry with cerium-doped lanthanum bromide scintillators: Suitability assessments for luminescence and electron spin resonance dating applications
US20140231661A1 (en) Two-dimensional detection system for neutron radiation in the filed of neutron scattering spectrometry
US8058624B2 (en) Method of detection of fast neutrons
US10386499B2 (en) Device for determining a deposited dose and associated method
Grodzicka-Kobylka et al. Silicon photomultipliers in gamma spectroscopy with scintillators
Ulyanov et al. Performance of a monolithic LaBr3: Ce crystal coupled to an array of silicon photomultipliers
Bloser et al. Scintillator gamma-ray detectors with silicon photomultiplier readouts for high-energy astronomy
Bloser et al. Testing and simulation of silicon photomultiplier readouts for scintillators in high-energy astronomy and solar physics
Stagliano et al. Silicon photomultiplier current and prospective applications in biological and radiological photonics
RU2388015C1 (ru) Рентгеновский анализатор
RU2504756C1 (ru) Рентгеновский анализатор
Marisaldi et al. X-and gamma-ray detection with a silicon drift detector coupled to a CsI (Tl) scintillator operated with pulse shape discrimination technique
Tao et al. Study of annihilation photon pair coincidence time resolution using prompt photon emissions in new perovskite bulk crystals
Lavelle et al. Sensitivity of silicon photomultipliers to direct gamma ray irradiation
Marin et al. A Ring Neutron Detector for a Time-of-flight Diffractometer Based on Linear Scintillation Detectors with Silicon Photomultipliers
Bloser et al. Balloon-flight test of a lanthanum bromide gamma-ray detector with silicon photomultiplier readout
Unno et al. Evaluation of absolute measurement using a 4π plastic scintillator for the 4πβ− γ coincidence counting method
Bloser et al. Silicon photo-multiplier readouts for scintillator-based gamma-ray detectors in space
Barbagallo et al. A thermal neutron mini-detector with SiPM and scintillating fibers
RU2579157C1 (ru) Спектрозональный однокоординатный детектор рентгеновского и гамма-излучений
West et al. A method of determining the absolute scintillation efficiency of an NaI (Ti) crystal for gamma rays
Caroli et al. CIPHER: coded imager and polarimeter for high-energy radiation
RU83624U1 (ru) Призматический спектрометр