RU2482582C2 - Method of reducing laser generation existence domain - Google Patents
Method of reducing laser generation existence domain Download PDFInfo
- Publication number
- RU2482582C2 RU2482582C2 RU2011123666/28A RU2011123666A RU2482582C2 RU 2482582 C2 RU2482582 C2 RU 2482582C2 RU 2011123666/28 A RU2011123666/28 A RU 2011123666/28A RU 2011123666 A RU2011123666 A RU 2011123666A RU 2482582 C2 RU2482582 C2 RU 2482582C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- transition
- resonators
- laser
- resonator
- external
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Lasers (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области лазерной техники, в том числе к линейным атомным и ионным лазерам, используемым в прецизионной интерферометрии, голографии, и особенно к кольцевым гелий-неоновым лазерам. В частности, наиболее эффективно использование изобретения в геофизических кольцевых лазерах с периметром резонатора от нескольких метров до 100 метров и более [1].The invention relates to the field of laser technology, including linear atomic and ion lasers used in precision interferometry, holography, and especially ring helium-neon lasers. In particular, the most effective use of the invention in geophysical ring lasers with a perimeter of the resonator from several meters to 100 meters or more [1].
Областью существования генерации (ОСГ) лазера называется область частот резонатора лазера, где имеется генерация когерентного излучения. В этой области усиление активной среды всегда больше потерь резонатора.The region of existence of the generation (OGG) of a laser is the region of frequencies of the laser cavity where there is generation of coherent radiation. In this region, the gain of the active medium is always greater than the cavity loss.
Известен способ уменьшения области существования генерации (ОСГ) когерентного излучения атомов на рабочем переходе газового лазера, состоящий в том, что требуемому значению ОСГ приводится в соответствие разница между усилением активной среды и потерями резонатора лазера.A known method of reducing the existence region of generation (OSG) of coherent radiation of atoms at the working transition of a gas laser is that the required value of the OSG is brought into correspondence with the difference between the gain of the active medium and the loss of the laser cavity.
Этот способ уменьшения ОСГ применим в лазерах с резонаторами небольшой длины, в которых расстояние между продольными типами колебаний больше или сопоставимо с доплеровской шириной линии усиления активной среды. ОСГ регулируется изменением интенсивности возбуждения активной среды, например разряда постоянного тока или высокочастотной накачки.This method of reducing the OCG is applicable in lasers with resonators of short length, in which the distance between the longitudinal types of oscillations is greater than or comparable with the Doppler width of the gain line of the active medium. OSG is regulated by changing the excitation intensity of the active medium, for example, a direct current discharge or high-frequency pump.
Недостатком способа является малая мощность излучения таких лазеров, поскольку чем меньше ОСГ, тем меньше мощность излучения.The disadvantage of this method is the low radiation power of such lasers, since the lower the OSG, the lower the radiation power.
Несмотря на недостаток способ используется в геофизических кольцевых лазера, но очень малая мощность излучения является основным препятствием повышения разрешающей способности таких приборов [1].Despite the drawback, the method is used in geophysical ring lasers, but a very low radiation power is the main obstacle to increasing the resolution of such devices [1].
Известны лазеры [2], генерирующие когерентное излучение одновременно на нескольких оптических переходах, в том числе когда один из них рабочий, а другие вспомогательные. Уменьшение ОСГ в них возможно изменением соотношения между интенсивностью накачки и опустошения верхнего или нижнего энергетического уровня путем изменения мощности излучения вспомогательных оптических переходов.Known lasers [2], generating coherent radiation simultaneously at several optical transitions, including when one of them is working, and the other auxiliary. A decrease in the GAS in them is possible by changing the ratio between the pump intensity and the emptying of the upper or lower energy level by changing the radiation power of the auxiliary optical transitions.
Недостатком этого способа является взаимное влияние оптических переходов друг на друга через общий, верхний или нижний, энергетические уровни, что делает его неработоспособным в точных приборах.The disadvantage of this method is the mutual influence of optical transitions on each other through a common, upper or lower energy levels, which makes it inoperative in precision instruments.
Также известен способ [3] - прототип, состоящий в том, что требуемому значению ОСГ приводится в соответствие разница между усилением активной среды и потерями основного резонатора, изменяемыми селективным, по диапазону частот, действием дополнительных связанных с основным внешними или внутренними оптическими резонаторами для рабочего перехода. В этом способе резонатор лазера имеет дополнительный внешний или внутренний резонатор, связанный с резонатором лазера через общий отражающий элемент, частично пропускающий излучение лазера или другие светоделительные оптические элементы. Обычно эти способы называются способами селекции продольных типов колебаний лазера. Физически же способы селекции являются способами уменьшения ОСГ, поскольку в спектре излучения лазера вместо нескольких частот должна остаться одна и ОСГ физически будет определяться ударной шириной излучения на этой частоте.Also known is a method [3] - a prototype consisting in the fact that the required OSG value is brought into correspondence with the difference between the gain of the active medium and the losses of the main resonator, which are changed selectively over the frequency range, by the action of additional associated with the main external or internal optical resonators for the working transition . In this method, the laser resonator has an additional external or internal resonator connected to the laser resonator through a common reflective element, partially transmitting laser radiation or other beam splitting optical elements. Typically, these methods are called methods for selecting longitudinal types of laser vibrations. Physically, the selection methods are ways to reduce the OSG, because instead of several frequencies there should remain one in the laser radiation spectrum and the OSG will be physically determined by the impact width of the radiation at this frequency.
Технический результат в прототипе достигается целенаправленным селективным увеличением потерь резонатора на частотах, на которых недопустимо излучение атомов путем увеличения пропускания общего зеркала на этих частотах при правильном подборе параметров внешнего резонатора.The technical result in the prototype is achieved by targeted selective increase in the loss of the resonator at frequencies at which the emission of atoms is unacceptable by increasing the transmittance of the common mirror at these frequencies with the correct selection of the parameters of the external resonator.
Недостатком такого устройства с внешним резонатором является то, что дополнительные внешние (или внутренние) резонаторы вместе с уменьшением ОСГ отрицательно влияют на работу лазера, неизбежно увеличивая потери его резонатора, нестабильность конфигурации резонатора и рассеяния. Если для большинства линейных лазеров это терпимо, то для голографического лазера или геофизического кольцевого лазера как высокоточных измерительных инструментов внесение в резонатор каких-либо элементов недопустимо.The disadvantage of such a device with an external resonator is that additional external (or internal) resonators, together with a decrease in the OCG, negatively affect the operation of the laser, inevitably increasing the losses of its resonator, the instability of the resonator configuration and scattering. If for most linear lasers this is tolerable, then for a holographic laser or a geophysical ring laser as high-precision measuring instruments, the introduction of any elements into the resonator is unacceptable.
Работа способа (прототипа) уменьшения ОСГ линейного лазера, работающего на одном оптическом переходе, или способа селекции продольных типов колебаний изложена также в [4] и состоит в том, что излучение лазера, выходящее через одно из пропускающих зеркал, попадает во внешний резонатор, потери которого и длина подобраны таким образом, что в диапазоне частот кольцевого резонатора Δν, равном произведению Δν=С(1-R4R5R6)/L2π, где С - скорость света, R4R5R6 - коэффициенты отражения зеркал вспомогательного кольцевого резонатора, L2 - периметр этого резонатора. В результате при правильной настройке обоих резонаторов происходит резонансное увеличение потерь в диапазоне частот шириной Δν, где генерации не должно быть.The work of the method (prototype) for decreasing the OSG of a linear laser operating on one optical transition, or the method for selecting longitudinal types of vibrations is also described in [4] and consists in the fact that the laser radiation emerging through one of the transmitting mirrors enters the external cavity, losses whose length and length are selected so that in the frequency range of the ring resonator Δν equal to the product Δν = С (1-R 4 R 5 R 6 ) / L2π, where С is the speed of light, R 4 R 5 R 6 are the reflection coefficients of the auxiliary mirrors ring resonator, L 2 - the perimeter of this rez nator. As a result, with the correct tuning of both resonators, a resonant increase in losses occurs in the frequency range of width Δν, where there should be no generation.
Недостатком способа-прототипа с внешним резонатором является малая ширина области Δν, где потери существенно увеличиваются, а должно быть наоборот, узкой должна быть ОСГ, где потери резонатора не увеличиваются. Кроме того, для кольцевых лазеров принципиально важно, чтобы даже внешние резонаторы не могли влиять на работу основного резонатора кольцевого лазера. Поэтому этот способ на практике не используется. Обычно используются широко известные [3, 4] способы с размещением селектирующих элементов внутри резонатора. Но это категорически недопустимо для применения в прецизионных мощных линейных лазерах и кольцевых лазерах.The disadvantage of the prototype method with an external resonator is the small width of the region Δν, where the losses increase significantly, but should be the other way around, the OSG should be narrow, where the resonator losses do not increase. In addition, for ring lasers, it is crucial that even external resonators cannot affect the operation of the main resonator of a ring laser. Therefore, this method is not used in practice. Usually, widely known [3, 4] methods are used with the placement of selection elements inside the resonator. But this is categorically unacceptable for use in precision high-power linear lasers and ring lasers.
Задачей изобретения является уменьшение ОСГ когерентного излучения газового лазера принудительным излучением его атомов только в пределах заданной ОСГ без ухудшения каких бы то ни было характеристик этого лазера путем внесения в его резонатор любых оптических элементов, а также без влияния на его работу внешних резонаторов или других оптических систем для применения в геофизических и других лазерах с большой длиной резонатора. Поставленная задача решается тем, что в предлагаемом способе уменьшения ОСГ лазеров действие дополнительных резонаторов осуществляется только через вспомогательный оптический переход, имеющий общий энергетический уровень с рабочим переходом, причем излучение на рабочем переходе из внешних резонаторов в основной не возвращается.The objective of the invention is to reduce the OCG of coherent radiation of a gas laser by the forced emission of its atoms only within the specified OSG without degrading any characteristics of this laser by introducing any optical elements into its resonator, or without affecting its operation of external resonators or other optical systems for use in geophysical and other lasers with a long cavity length. The problem is solved by the fact that in the proposed method of decreasing the OSG of lasers, the action of additional resonators is carried out only through an auxiliary optical transition having a common energy level with a working transition, and the radiation at the working transition from external resonators does not return.
Действительно, поскольку связь между основным и внешними оптическими резонаторами осуществляется только через вспомогательный оптический переход, имеющий общий энергетический уровень с рабочим переходом, причем излучение на рабочем переходе не возвращается обратно в резонатор лазера, а выводится из внешнего резонатора, то никакие параметры внешнего резонатора либо их изменения не влияют на работу лазера на рабочем оптическом переходе.Indeed, since the connection between the main and external optical resonators is carried out only through the auxiliary optical transition, which has a common energy level with the working transition, and the radiation at the working transition does not return back to the laser cavity, but is removed from the external cavity, there are no parameters of the external cavity or their changes do not affect the operation of the laser at the working optical transition.
Работа лазера на рабочем оптическом переходе никак не связана с работой и параметрами внешнего резонатора и осуществляется только в области, где даже генерация вспомогательного оптического перехода невозможна, то есть в этой области потери заведомо превышают усиление благодаря связи резонатора лазера и внешнего резонатора через вспомогательный оптический переход.The operation of the laser at the working optical transition is in no way connected with the work and parameters of the external resonator and is carried out only in the region where even the generation of the auxiliary optical transition is impossible, that is, in this region the losses obviously exceed the gain due to the coupling between the laser cavity and the external resonator through the auxiliary optical transition.
Между совокупностью существенных признаков заявляемого объекта и достигаемым техническим результатом существует причинно-следственная связь, а именно:Between the set of essential features of the claimed object and the achieved technical result there is a causal relationship, namely:
связь резонаторов осуществляется через вспомогательный оптический переход, имеющий общий энергетический уровень с рабочим переходом, а излучение рабочего оптического перехода обратно в резонатор не возвращается.The resonators are coupled through an auxiliary optical transition that has a common energy level with the working transition, and the radiation from the working optical transition does not return to the resonator.
Изобретение позволяет осуществлять уменьшение ОСГ когерентного излучения газового лазера на рабочем оптическом переходе принудительным излучением его атомов только в пределах заданной ОСГ без ухудшения каких бы то ни было характеристик этого лазера путем внесения в его резонатор любых оптических элементов, а также без влияния на его работу внешних резонаторов или других оптических систем для применения в геофизических и других лазерах с большой длиной резонатора. Атомы, скорость движения которых соответствует излучению в недопустимом частотном диапазоне ОСГ, вынуждены совершать когерентное излучение на другом оптическом переходе, имеющем в этом диапазоне предпочтительные условия для излучения.EFFECT: invention makes it possible to reduce OCG of coherent radiation of a gas laser at a working optical transition by forced emission of its atoms only within the specified OSG without deterioration of any characteristics of this laser by introducing any optical elements into its resonator, as well as without affecting its operation of external resonators or other optical systems for use in geophysical and other lasers with a long cavity length. Atoms whose motion velocity corresponds to radiation in the unacceptable frequency range of the OSG are forced to make coherent radiation at another optical transition, which has preferred conditions for radiation in this range.
Поэтому становится возможным получать когерентное излучение большой мощности в линейных и кольцевых лазерах с большой длиной резонатора в узкой ОСГ, не превышающей ударную ширину линии излучения.Therefore, it becomes possible to obtain coherent radiation of high power in linear and ring lasers with a large cavity length in a narrow OSG, not exceeding the shock width of the emission line.
Краткое описание чертежей. Как пример, кольцевой лазер для реализации предложенного способа иллюстрируется фиг.1, где зеркала 1, 2, 3 (с пьезокорректором), 4 составляют основной резонатор лазера с активной средой 7, 8, 9, 10, зеркала 4, 5 (с пьезокорректором), 6 и дисперсионная призма 11 составляют вспомогательный резонатор.A brief description of the drawings. As an example, a ring laser for implementing the proposed method is illustrated in figure 1, where the
Сущность изобретения показана на фиг.2.The invention is shown in figure 2.
Подбором периметра L2 внешнего резонатора и коэффициентов R4R5R6R11 отражения составляющих его трех зеркал и дисперсионного элемента 11, обозначенных соответственно цифрами 4, 5, 6, и 11, задается область Δν, где на вспомогательных переходах генерации нет и которая для кольцевого лазера записывается в виде [4].The selection of the perimeter L2 of the external resonator and the reflection coefficients R 4 R 5 R 6 R 11 of the three mirrors constituting it and the dispersion element 11, indicated by the numbers 4, 5, 6, and 11, respectively, sets the region Δν, where there are no lasing at auxiliary transitions and which for ring laser is written as [4].
Δν=C(1-R4R5R6R11)/L2 2π, где С - скорость света. Для получения такой области без генерации на вспомогательном оптическом переходе с гелий-неонового лазера с длиной волны излучения 3,39 мкм, шириной, например, 12 мГц, в дополнительном кольцевом резонаторе достаточно иметь периметр L2=15 см, произведение коэффициентов отражения трех зеркал и дисперсионного элемента R4R5R6R11≤1, близкими к единице, при суммарном коэффициенте отражения выходного зеркала R4 и дисперсионного элемента 0,91, что вполне реально. Если такой резонатор настроен на длину волны 3,39 мкм (например), то в этой области, генерации на этой длине волны не будет из-за высоких потерь (до 9%) и может генерировать излучение на рабочем переходе с длиной волны 0,63 мкм, но только в области Δν2=Δνλ2/λ1≈60 (мГц). В остальном частотном диапазоне будет генерировать излучение с 3,39 мкм, которое будет подавлять генерацию на рабочей длине волны. Понятно, что усиление активной среды для λ2, в частности, длины волны 3,39 мкм значительно больше 9%. Разницу можно регулировать, подбирая требуемую величину потерь остальных зеркал 1, 2, 3 основного резонатора для λ2=3,39 мкм или 1,15 мкм. При этом дополнительный резонатор никак не влияет на работу основного КЛ с λ1=0,63 мкм, поскольку для этой длины волны излучение проходит через него, не возвращаясь обратно из-за действия дисперсионной призмы 11.Δν = C (1-R 4 R 5 R 6 R 11 ) / L 2 2π, where C is the speed of light. To obtain such a region without generation at an auxiliary optical transition from a helium-neon laser with a radiation wavelength of 3.39 μm, for example, 12 MHz wide, it is sufficient to have a perimeter L 2 = 15 cm in the additional ring resonator, the product of the reflection coefficients of three mirrors and dispersion element R 4 R 5 R 6 R 11 ≤1, close to unity, with the total reflection coefficient of the output mirror R 4 and the dispersion element of 0.91, which is quite real. If such a resonator is tuned to a wavelength of 3.39 μm (for example), then in this region there will be no generation at this wavelength due to high losses (up to 9%) and can generate radiation at the working transition with a wavelength of 0.63 μm, but only in the region Δν 2 = Δνλ 2 / λ 1 ≈60 (MHz). In the rest of the frequency range, it will generate radiation with 3.39 μm, which will suppress generation at the operating wavelength. It is clear that the amplification of the active medium for λ 2 , in particular, the wavelength of 3.39 μm, is significantly greater than 9%. The difference can be adjusted by selecting the required loss of the
Действительно, излучение с λ2 отсутствует в некоторой области настройки частоты связанных резонаторов, см. фиг.2, что обеспечивается влиянием вспомогательного резонатора. Ширина этой зоны определяется расстоянием между модами дополнительного резонатора, то есть 2×103 МГц, а глубина (высота) разницей между усилением на λ2 и потерями. Спектр излучения на λ1 в этой области определяется превышением усиления над потерями и ударной шириной линии оптического перехода, то есть давлением гелия и неона. Понятно, что если в этой зоне ударная ширина линии излучения больше междумодового расстояния, то можно говорить только о ширине линии, равной области существования генерации (определяемой шириной резонанса дополнительного резонатора), а не о количестве генерируемых продольных мод.Indeed, radiation with λ 2 is absent in some frequency tuning region of coupled resonators, see Fig. 2, which is provided by the influence of the auxiliary resonator. The width of this zone is determined by the distance between the modes of the additional resonator, i.e. 2 × 10 3 MHz, and the depth (height) is the difference between the gain at λ 2 and the losses. The radiation spectrum at λ 1 in this region is determined by the excess of the gain over the losses and the impact width of the optical transition line, i.e., the pressure of helium and neon. It is clear that if in this zone the impact width of the emission line is larger than the intermode distance, then we can only talk about the line width equal to the generation region (determined by the resonance width of the additional resonator), and not about the number of generated longitudinal modes.
Но в остальном частотном диапазоне резонатора имеет место генерация на вспомогательном переходе и, наоборот, отсутствует генерация на рабочем переходе. из-за подавления ее более мощным вспомогательным оптическим переходом.But in the remaining frequency range of the resonator, there is generation at the auxiliary transition, and, conversely, there is no generation at the working transition. due to its suppression by a more powerful auxiliary optical transition.
Возможность реализации способа подтверждается широко известными в технической специальной литературе сведениями о работе лазеров со связанными резонаторами, том числе внешними, а также о лазерах, генерирующих одновременно излучение на нескольких длинах волн.The possibility of implementing the method is confirmed by widely known in the technical literature information on the operation of lasers with coupled resonators, including external, as well as on lasers that simultaneously generate radiation at several wavelengths.
ЛитератураLiterature
1. Stedman G.E., Hurst R.B., Schreiber K.U. // 2007. V.279. №1. С.124.1. Stedman G.E., Hurst R. B., Schreiber K.U. // 2007.V.279. No. 1. S.124.
2. Справочник по лазерам. Т.1. М.: Советское радио, 1978. С.54.2. Handbook of lasers. T.1. M .: Soviet Radio, 1978. P.54.
3. P.W.Smith, «Mode Selection in Lasers», Proceedings of the IEEE, v.60, №4, 1972.3. P.W. Smith, “Mode Selection in Lasers,” Proceedings of the IEEE, v. 60, No. 4, 1972.
4. Справочник по лазерам. Т.2. М.: Советское радио, 1978. С.26.4. Handbook of lasers. T.2. M .: Soviet Radio, 1978. P.26.
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2011123666/28A RU2482582C2 (en) | 2011-06-10 | 2011-06-10 | Method of reducing laser generation existence domain |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2011123666/28A RU2482582C2 (en) | 2011-06-10 | 2011-06-10 | Method of reducing laser generation existence domain |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2482582C2 true RU2482582C2 (en) | 2013-05-20 |
Family
ID=48790122
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2011123666/28A RU2482582C2 (en) | 2011-06-10 | 2011-06-10 | Method of reducing laser generation existence domain |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2482582C2 (en) |
Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1984003399A1 (en) * | 1983-02-25 | 1984-08-30 | American Telephone & Telegraph | Multicavity optical device and applications thereof |
| EP0803137B1 (en) * | 1995-01-09 | 2002-04-03 | ATX Telecom Systems, Inc. | laser with a passive optical cavity |
| US6856640B2 (en) * | 2000-10-23 | 2005-02-15 | Lumera Laser Gmbh | Device for producing laser light |
| US6898225B2 (en) * | 2000-03-06 | 2005-05-24 | Novalux, Inc. | Coupled cavity high power semiconductor laser |
-
2011
- 2011-06-10 RU RU2011123666/28A patent/RU2482582C2/en not_active IP Right Cessation
Patent Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1984003399A1 (en) * | 1983-02-25 | 1984-08-30 | American Telephone & Telegraph | Multicavity optical device and applications thereof |
| EP0803137B1 (en) * | 1995-01-09 | 2002-04-03 | ATX Telecom Systems, Inc. | laser with a passive optical cavity |
| US6898225B2 (en) * | 2000-03-06 | 2005-05-24 | Novalux, Inc. | Coupled cavity high power semiconductor laser |
| US6856640B2 (en) * | 2000-10-23 | 2005-02-15 | Lumera Laser Gmbh | Device for producing laser light |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Casperson | Threshold characteristics of mirrorless lasers | |
| Zyskind et al. | Electrically tunable, diode-pumped erbium-doped fibre ring laser with fibre Fabry–Perot etalon | |
| US6965469B2 (en) | Fiber amplifier having a non-doped inner core and at least one doped gain region | |
| US6611368B1 (en) | Time-division multiplexed pump wavelengths resulting in ultra broad band, flat, backward pumped Raman gain | |
| KR100225281B1 (en) | Optical waveguide laser | |
| Al-Asadi et al. | Analytical study of nonlinear phase shift through stimulated Brillouin scattering in single mode fiber with the pump power recycling technique | |
| ATE369641T1 (en) | TUNABLE HIGH POWER LASER | |
| US11769979B2 (en) | On-chip ultra-narrow linewidth laser and method for obtaining single-longitudinal mode ultra-narrow linewidth optical signal | |
| CN105071206A (en) | Vortex laser based on laser medium center zero gain structure | |
| US20100189136A1 (en) | Apparatus and method for generating high power optical pulses and narrow spectrum by single mode fiber laser | |
| KR20020085332A (en) | Erbium-doped fiber laser for long wavelength band | |
| JP3331726B2 (en) | Optical fiber laser device | |
| KR101331657B1 (en) | Single longitudinal-mode fiber laser divece with a controllable saturable absorber | |
| US20040021056A1 (en) | Method and device for producing radio frequency waves | |
| RU2710002C1 (en) | Compact device with lasers with multiple longitudinal modes, stabilized high-quality micro-resonators with generation of optical frequency combs | |
| RU2482582C2 (en) | Method of reducing laser generation existence domain | |
| CN115954749B (en) | Single-frequency laser | |
| CN117134183A (en) | Erbium-doped fiber laser for self-organizing feedback Brillouin laser and production method thereof | |
| Kabakova et al. | Chalcogenide brillouin lasers | |
| CN109510057B (en) | Method for generating 1-micron-waveband high-peak-power nanosecond pulse laser | |
| Babin et al. | Random-distributed feedback fiber lasers based on Rayleigh scattering | |
| CN115548835A (en) | Tunable microwave source based on single echo wall mode optical microcavity dual-wavelength laser | |
| CN113872027A (en) | Low-noise narrow linewidth Brillouin random fiber laser | |
| JP4907357B2 (en) | Light wavelength conversion light source | |
| Popov et al. | Modelling EM transient propagation over irregular dispersive boundary |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20150611 |