RU2478988C1 - Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу - Google Patents

Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу Download PDF

Info

Publication number
RU2478988C1
RU2478988C1 RU2011144489/28A RU2011144489A RU2478988C1 RU 2478988 C1 RU2478988 C1 RU 2478988C1 RU 2011144489/28 A RU2011144489/28 A RU 2011144489/28A RU 2011144489 A RU2011144489 A RU 2011144489A RU 2478988 C1 RU2478988 C1 RU 2478988C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
cloud
radiation
determined
dose rate
center
Prior art date
Application number
RU2011144489/28A
Other languages
English (en)
Inventor
Роман Николаевич Садовников
Андрей Юрьевич Бойко
Сергей Владимирович Кухоткин
Василий Михайлович Федосеев
Петр Евгеньевич Шлыгин
Original Assignee
Федеральное Бюджетное Учреждение "33 Центральный Научно-Исследовательский Испытательный Институт" Министерства Обороны Российской Федерации
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Федеральное Бюджетное Учреждение "33 Центральный Научно-Исследовательский Испытательный Институт" Министерства Обороны Российской Федерации filed Critical Федеральное Бюджетное Учреждение "33 Центральный Научно-Исследовательский Испытательный Институт" Министерства Обороны Российской Федерации
Priority to RU2011144489/28A priority Critical patent/RU2478988C1/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2478988C1 publication Critical patent/RU2478988C1/ru

Links

Images

Landscapes

  • Measurement Of Radiation (AREA)

Abstract

Изобретение относится к области организации и проведения выявления радиационной обстановки после аварийного выброса в атмосферу радиоактивных веществ. Технический результат - уменьшение времени выявления фактической обстановки имеющимся количеством технических средств. Сущность изобретения заключается в том, что определяют динамическую проекцию облака на поверхность земли. Для того чтобы проекция облака указывала район загрязнения с уровнями радиации выше минимально опасной мощности дозы гамма-излучения при построении границы облака по результатам зондирования, используется критическое значение уровня эхо-сигнала, при этом аппроксимируется распределение уровней радиации и устанавливаются максимальное значение мощности дозы гамма-излучения P(M)1 и дисперсия поля мощностей доз
Figure 00000044
вдоль g1, определяются коэффициенты
Figure 00000034
Figure 00000035
прогнозируются параметры распределений уровней радиации вдоль линий gi, являющихся ортогональными проекциями линий ℓi, на поверхность земли:
P(M)i=KаJ(М)i;
Figure 00000036
, где i≥2,
на каждой линии gi на расстоянии
Figure 00000045
где Ргр - граничное значение безопасной мощности дозы гамма-излучения, от проекции центра облака (xцi, yцi) определяются точки Ai и Вi, граница района радиоактивного загрязнения определяется отрезками A1B1, АNВN, а также АiАi+1, ВiВi+1, где i≥1. 2 ил.

Description

Изобретение относится к области организации и проведения выявления радиационной обстановки после аварийного выброса в атмосферу радиоактивных веществ.
Известны способы определения параметров радиоактивного загрязнения местности с использованием прогноза и путем проведения инструментальной разведки. Прогноз может быть проведен в кратчайшие сроки после аварийного выброса, но отличается низкой точностью, если отсутствует подробная метеорологическая информация и данные о параметрах выброса, включая радионуклидный и дисперсный состав, начальное распределение выброса по высоте [1]. Высокая точность определения распределения уровней радиации на местности обеспечивается проведением инструментальной радиационной разведки местности с использованием подвижных технических средств [2, 3]. Однако ее выполнение требует значительного времени и больших материальных ресурсов, так как исследованию подвергается вся территория вокруг аварийного объекта [4, 5].
В связи с низкой точностью прогноза в настоящее время для информационной поддержки принятия ответственных решений о необходимых мероприятиях по ликвидации последствий радиационной аварии используются только данные инструментальной разведки. Однако временные задержки, связанные с ее проведением, особенно в условиях ограниченного количества подвижных технических средств радиационной разведки, могут повлечь за собой нанесение неоправданного вреда здоровью населения и участников ликвидации последствий аварии.
Для сокращения времени выявления радиационной обстановки без увеличения количества подвижных технических средств радиационной разведки, а только за счет проведения инструментальной разведки только в районах, гарантированно подвергшихся радиоактивному загрязнению, в заявляемом способе предлагается проводить определение местоположения (границ) района выпадения радиоактивного аэрозоля на основе анализа данных лидарного зондирования облака выброса.
Известно, что распределение примеси в облаке выброса с достаточной для практических целей точностью подчиняется нормальному закону распределения [6]. Обычно полагают, что распространение облака примеси происходит в поле ветра, который направлен вдоль оси ОХ и характеризуется средней скоростью, имеющей постоянную величину. В этом случае пространственно-временное распределение концентрации тяжелой примеси описывается следующим образом:
Figure 00000001
где М - масса примеси в облаке;
x0, y0, z0 - первоначальные координаты центра облака;
σx, σy, σz - среднеквадратическое отклонение концентрации примеси в облаке в направлениях OX, OY и OZ соответственно;
Ux - скорость среднего ветра;
Vg - скорость гравитационного осаждения примеси.
Отметим, что координаты центра облака xц, yц, xц в момент времени t в рамках указанных ограничений определяются зависимостями:
Figure 00000002
Если распределение частиц по размеру одинаково в пределах облака, то сигнал отклика (эхо-сигнал) при лазерном зондировании будет пропорционален концентрации примеси в облаке и тоже будет подчиняться трехмерному нормальному закону распределения [7]:
Figure 00000003
где JM - максимальный эхо-сигнал, который будет наблюдаться при зондировании центра облака;
σJx, σJy, σJz - среднеквадратическое отклонение интенсивности эхо-сигнала при зондировании облака в направлениях OX, OY и OZ соответственно.
Распределение уровней радиации в сечении радиоактивного следа облака имеет аналогичный закон распределения [8]:
Figure 00000004
где РM(х, у0) - максимальный уровень радиации, который будет наблюдаться на удалении х по оси ОХ от точки образования облака;
f(t) - зависимость, описывающая изменение во времени мощности дозы гамма-излучения:
σp(х) - среднеквадратическое отклонение мощности дозы гамма-излучения в сечении следа.
Укажем на то, что временная зависимость мощности дозы на сформировавшемся следе определяется распадом радионуклидов. В настоящем рассмотрении зависимостью f(t) будем пренебрегать без ущерба для полноты рассматриваемых вопросов. При разработке практических методик обработки данных на основе предлагаемого способа временное изменение мощности дозы легко рассчитать, принимая во внимание радинуклидный состав загрязнения, который может быть определен, например, с помощью полевого спектрометра бета- и гамма-излучений БГСП [9].
Отметим, что в реальных условиях облако будет двигаться не по прямой линии, параллельной оси ОХ, а по некоторой достаточно сложной траектории, обусловленной особенностями структуры поля ветра. Положение центра облака и его проекции на поверхность земли будет отличаться от теоретического за счет появления ненулевой составляющей Uy вектора среднего ветра
Figure 00000005
направленной вдоль оси OY.
Вместе с тем, можно ввести локальную систему координат, связанную с центром облака и имеющую в произвольный момент времени t направление оси ОαХα, совпадающее с текущим направлением вектора среднего ветра
Figure 00000006
Координаты центра облака xцα, yцα, zцα в такой системе координат будут иметь в произвольный момент времени нулевые значения:
Figure 00000007
Вариант положений локальной системы координат XαOαYα показан на фигуре 1.
Прямые и обратные преобразования координат точки из первоначальной системы координат XOY и в локальную систему XαOαYα для некоторого момента времени t легко осуществимы с учетом знания текущих координат центра облака xц(t), yц(t), zц(t) и угла поворота α(t) локальной системы по отношению к первоначальной системе.
Координаты центра облака xц(t), yц(t), zц(t) могут быть установлены на основе анализа результатов зондирования и определения элемента облака, дающего максимальную интенсивность отраженного лазерного излучения. Угол поворота может быть установлен на основе определения вектора среднего ветра на основе знания двух положений центра облака по результатам двух сессий зондирования и интервала времени, прошедшего между ними.
Распределение примеси в локальной системе координат будет иметь вид, аналогичный выражению (1):
Figure 00000008
где xα, yα, zα - координаты рассматриваемого элемента объема облака в локальной системе координат, связанной с текущим центром облака.
Соответственно, общий вид закона распределения эхо-сигнала в локальной системе координат будет иметь вид:
Figure 00000009
Величины JM(t),
Figure 00000010
,
Figure 00000011
и
Figure 00000012
можно определить эмпирически на основе обработки результатов лидарного зондирования облака, например, путем аппроксимации экспериментальных данных с помощью (7) по методу наименьших квадратов.
Покажем, что, используя результаты зондирования радиоактивного облака выброса и проведя ограниченное количество измерений уровней радиации для нормировки эхо-сигнала лидара, возможно указать район радиоактивного загрязнения местности, где необходимо провести детальную радиационную разведку.
Допустим, что зондирование началось в момент времени t1 и было проведено в течение короткого промежутка времени, в течение которого облако переместилось на расстояние существенно меньше своего диаметра. Обработка результатов зондирования позволяет определить координаты xц(t1), yц(t1), zц(t1), где располагался центр облака в момент t1.
В этом случае распределение эхо-сигнала J вдоль некоторой линии ℓ1, перпендикулярной направлению среднего ветра
Figure 00000013
и проходящей через центр облака, можно аппроксимировать, учитывая общее распределение (7), следующим образом:
Figure 00000014
где J(M)l=JM(t1);
Figure 00000015
После завершения формирования следа в точке с координатами xц(t1) и yц(t1) необходимо провести радиационную разведку вдоль линии g1, которая является проекцией линии ℓ1. По результатам измерений следует аппроксимировать распределение уровней радиации с помощью функции
Figure 00000016
где P(M)l=PM[xц(t1), yц(t1)];
Figure 00000017
Положение линий ℓ и g приведено на фигуре 2.
На основе результатов обработки данных измерений необходимо определить значения нормировочных коэффициентов:
Figure 00000018
Figure 00000019
На последующих этапах необходимо проводить повторное зондирование облака, пока позволяет дальность действия лидара. В общем случае повторное зондирование будет проводиться в моменты времени ti, где i=2,…, N.
Отметим, что весь спектр турбулентных пульсаций скорости ветра можно условно разделить на несколько интервалов [6, 8, 10]. Под воздействием вихрей с характерными размерами много меньше диаметра облака, процесс турбулентной диффузии будет заключаться, по крайней мере, в течение определенного интервала времени, во внутреннем обмене порциями примеси между отдельными элементами облака. Наиболее сильное отличие скорости перемещения отдельных частей облака может наблюдаться под воздействием вихрей с размерами, которые сопоставимы с размерами самого облака. В предельном случае подобные вихри могут обусловить такое поле скорости ветра, что произойдет дробление облака на более мелкие образования. Если рассматривать вихри с размерами много больше диаметра облака, то они практически не будут влиять на процесс диффузии. Вихрь такого размера будет переносить облако практически как одно целое.
Следовательно, необходимо проводить повторные серии зондирования облака при его смещении на величину, не превосходящую диаметр, так как в этом случае изменение вектора среднего ветра, переносящего облако как единое целое, будет достаточно малым, но параметры самого облака могут измениться достаточно сильно.
После проведения очередной серии зондирования облака необходимо осуществить аппроксимацию распределения эхо-сигнала вдоль линий ℓi:
Figure 00000020
где J(M)i=JM(ti);
Figure 00000021
Затем, пользуясь нормировочными коэффициентами Ка и Кd и результатами аппроксимации эхо-сигнала вдоль линий ℓi, следует выполнить прогноз распределений уровней радиации вдоль линий gi:
Figure 00000022
где P(M)i=Ka J (M)i;
Figure 00000023
Полученные данные позволяют при задании граничного значения безопасной мощности дозы гамма-излучения Ргр установить координаты границы опасной зоны радиоактивного загрязнения.
Для этого на каждой линии gi на расстоянии
Figure 00000024
от проекции центра облака (хц(ti), yц(ti)) определяются точки Ai и Bi. Соединив полученные точки отрезками A1B1 и АNВN, а также AiAi+1 и ВiВi+1, где i≥1, получаем границу области ведения разведки.
Дополнительно необходимо определить, что понимать под актуальным диаметром облака выброса при проведении лидарного зондирования. Для этого вначале установим наибольшее возможное отличие уровней радиации в сечении радиоактивного следа облака выброса, а затем, исходя из полученного значения, оценим соответствующее соотношение концентраций примеси в центре облака и на его актуальной границе.
Согласно действующим нормативным документам в области радиационной безопасности максимально безопасная доза облучения в условиях ликвидации аварии считается равной 100 мЗв [11]. С другой стороны, уровни радиации на местности после аварии на ЧАЭС достигали 20 мР/ч и более [4], что соответствует дозам облучения за год более 2 Зв. Следовательно, при ведении разведки в районах заражения на следе радиоактивного облака необходимо рассматривать уровни радиации, отличающиеся в несколько десятков раз, то есть приблизительно на 2 порядка.
Мощность дозы гамма-излучения Р пропорциональна плотности загрязнения поверхности земли w. Величина плотности загрязнения w определяется, в свою очередь, интегральной концентрацией примеси в воздухе у поверхности земли [8]:
Figure 00000025
где Δt - интервал времени, в течение которого наблюдаются сколько-нибудь значимые концентрации примеси.
В рамках модели (1) временной интервал, по которому необходимо провести интегрирование, может быть определен следующим образом:
Figure 00000026
где k - коэффициент, обуславливающий минимально рассматриваемые концентрации примеси.
С учетом сделанных замечаний получаем уравнение для определения соотношения концентраций примеси в центре облака и на его актуальной границе:
Figure 00000027
При условии, что скорость гравитационного осаждения имеет малую величину (Vg≅0 м/с), приземная интегральная концентрация в направлении распространения облака будет иметь величину:
Figure 00000028
Подставляя полученное выражение в (16), получаем:
Figure 00000029
где Δs - ширина опасной области радиоактивного загрязнения.
Из (18) следует, что
Figure 00000030
Полученное условие позволяет установить в явном виде соотношение концентраций в центре и на границе облака:
Figure 00000031
В целом, из проведенного анализа видно, что для определения области радиоактивного загрязнения, на границе которой будут наблюдаться уровни радиации не выше максимально допустимой величины, требуется построить динамическую проекцию на местность актуальной границы облака выброса, на которой концентрация аэрозоля составляет 0,01 от концентрации в центре облака.
Таким образом, с учетом вышеизложенных рассуждений предлагается способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу, заключающийся в определении районов возможного радиоактивного загрязнения местности, проведении в этих районах инструментальной радиационной разведки местности, обобщении результатов разведки и определении зон различной степени опасности, отличающийся тем, что для определения района загрязнения с помощью одночастотного лидара зондируется радиоактивное облако, при этом проводится, пока позволяет дальность действия лидара, N серий зондирований, в ходе каждой из которых исследуется все облако, а в интервале между различными сериями облако не должно переместиться на величину более диаметра облака, актуальный диаметр облака определяется после каждой серии зондирования с учетом того, что величина эхо-сигнала на границе облака составляет 1% от величины эхо-сигнала для центра облака, по результатам зондирования определяются координаты центра облака (хцi, yцi, zцi), где l≤i≤N, устанавливаются распределения эхо-сигнала вдоль линий ℓi, проходящих через центр облака в направлениях, перпендикулярных текущему направлению движения облака, выявленные экспериментальные распределения аппроксимируются ненормированным нормальным законом и устанавливаются максимальные значения эхо-сигнала J(M)i и дисперсии эхо-сигнала
Figure 00000032
с помощью средств наземной радиационной разведки проводятся измерения уровней радиации вдоль линии g1, являющейся ортогональной проекцией линии ℓ1 на поверхность земли при проведении первой серии зондирования облака, с использованием полученных данных ненормированным нормальным законом аппроксимируется распределение уровней радиации и устанавливаются максимальное значение мощности дозы гамма-излучения P(M)1 и дисперсия поля мощностей доз
Figure 00000033
вдоль g1, определяются коэффициенты
Figure 00000034
Figure 00000035
прогнозируются параметры распределений уровней радиации вдоль линий gi, являющихся ортогональными проекциями линий ℓi на поверхность земли:
P(M)i=KаJ(М)i;
Figure 00000036
, где i≥2,
на каждой линии gi на расстоянии
Figure 00000037
где Ргр - граничное значение безопасной мощности дозы гамма-излучения, от проекции центра облака (xцi, yцi) определяются точки Ai и Bi, граница района радиоактивного загрязнения определяется отрезками A1B1 и АNВN, а также AiAi+1 и ВiВi+1, где i≥1.
Список использованных источников
1. Седунов Ю.С., Борзилов В.А., Клепикова Н.В., Чернокожин Е.В., Троянова Н.И. Физико-математическое моделирование регионального переноса в атмосфере радиоактивных веществ в результате аварии на Чернобыльской АЭС // Метеорология и гидрология. - 1989. - №9. - С.5-10.
2. Защита от оружия массового поражения / Под ред. В.В.Мясников. - М.: Воениздат, 1989. - 398 с.
3. Садовников Р.Н. Оценка достоверности решений по защите населения после крупномасштабной радиационной аварии // Экологические приборы и системы. - 2004 г. - №4. - С.55-57.
4. Абагян А.А., Асмолов В.Г., Гуськова А.К. и др. Информация об аварии на Чернобыльской АЭС и ее последствиях, подготовленная для МАГАТЭ // Атомная энергия. - 1986. - Т.61. Вып.5. - С.301-320.
5. Сойфер В.Н., Горячев В.А., Гуренцов В.И., Макаров В.Г., Сергеев А.Ф. Численные расчеты переноса радионуклидов в атмосфере и морской среде и оценка последствий ядерной аварии в бухте Чажма Японского моря // Метеорология и гидрология. - 2001. - №4. - С.17-32.
6. Монин А.С., Яглом A.M. Статистическая гидромеханика. Теория турбулентности. Т.2. - СПб: Гидрометеоиздат, 1996. - 742 с.
7. Зуев В.Е., Наац И.Э. Обратные задачи лазерного зондирования атмосферы. - Новосибирск: Наук, 1982. - 242 с.
8. Метеорология и атомная энергия. Пер. с англ. / Ф.А.Гиффорд, Н.Ф.Ислицер, Г.А.Бриггс и др.; под ред. Д.Х.Слейда. - Ленинград: Гидрометеоиздат, 1971. - 648 с.
9. Полевой бета-гамма-спектрометр (ПБ-ГС) ГО.2.86.00. Руководство по эксплуатации. - 172 с.
10. Атмосфера. Справочник. - Ленинград: Гидрометеоиздат, 1991. - 510 с.
11. Нормы радиационной безопасности (НРБ-99/2009). - 73 с.

Claims (1)

  1. Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу, заключающийся в определении районов возможного радиоактивного загрязнения местности, проведении в этих районах инструментальной радиационной разведки местности, обобщении результатов разведки и определении зон различной степени опасности, отличающийся тем, что для определения района загрязнения с помощью одночастотного лидара зондируется радиоактивное облако, при этом проводятся, пока позволяет дальность действия лидара, N серий зондирований, в ходе каждой из которых исследуется все облако, а в интервале между различными сериями облако не должно переместиться на величину более диаметра облака, актуальный диаметр облака определяется после каждой серии зондирования с учетом того, что величина эхосигнала на границе облака составляет 1% от величины эхосигнала для центра облака, по результатам зондирования определяются координаты центра облака (хцi, уцi, zцi,), где 1≤i≤N, устанавливаются распределения эхосигнала вдоль линий ℓ1, проходящих через центр облака в направлениях, перпендикулярных текущему направлению движения облака, выявленные экспериментальные распределения аппроксимируются ненормированным нормальным законом и устанавливаются максимальные значения эхосигнала J(M)i и дисперсии эхосигнала
    Figure 00000038
    с помощью средств наземной радиационной разведки проводятся измерения уровней радиации вдоль линии g1, являющейся ортогональной проекцией линии ℓ1 на поверхность Земли при проведении первой серии зондирования облака, с использованием полученных данных ненормированным нормальным законом аппроксимируется распределение уровней радиации и устанавливаются максимальное значение мощности дозы гамма-излучения P(M)1 и дисперсия поля мощностей доз
    Figure 00000039
    вдоль g1, определяются коэффициенты
    Figure 00000040
    Figure 00000041

    прогнозируются параметры распределений уровней радиации вдоль линий gi, являющихся ортогональными проекциями линий ℓi на поверхность Земли:
    P(M)i=KаJ(М)i;
    Figure 00000042
    где i≥2,
    на каждой линии gi на расстоянии
    Figure 00000043

    где Ргр - граничное значение безопасной мощности дозы гамма-излучения, от проекции центра облака (хцi, уцi) определяются точки Ai и Вi, граница района радиоактивного загрязнения определяется отрезками A1B1, АNВN, а также AiAi+1, ВiВi+1, где i≥1.
RU2011144489/28A 2011-11-02 2011-11-02 Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу RU2478988C1 (ru)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2011144489/28A RU2478988C1 (ru) 2011-11-02 2011-11-02 Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2011144489/28A RU2478988C1 (ru) 2011-11-02 2011-11-02 Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2478988C1 true RU2478988C1 (ru) 2013-04-10

Family

ID=49152400

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2011144489/28A RU2478988C1 (ru) 2011-11-02 2011-11-02 Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2478988C1 (ru)

Cited By (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2547002C1 (ru) * 2013-12-05 2015-04-10 Федеральное государственное казенное учреждение "33 Центральный научно-исследовательский испытательный институт" Министерства обороны Российской Федерации Способ обнаружения радиоактивного загрязнения приземного слоя атмосферы
RU2554618C1 (ru) * 2013-12-05 2015-06-27 Федеральное государственное бюджетное учреждение "33 Центральный научно-исследовательский испытательный институт" Министерства обороны Российской Федерации Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
RU2763385C1 (ru) * 2021-05-31 2021-12-28 Федеральное государственное бюджетное учреждение "33 Центральный научно-исследовательский испытательный институт" Министерства обороны Российской Федерации Способ определения безопасного маршрута преодоления участка радиоактивно загрязненной местности

Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2147137C1 (ru) * 1999-04-21 2000-03-27 Елохин Александр Прокопьевич Способ дистанционного контроля радиационной обстановки зон с объектами радиоактивных выбросов и загрязнений
RU2382383C1 (ru) * 2008-12-15 2010-02-20 Тихоокеанский океанологический институт им. В.И. Ильичева Дальневосточного отделения Российской академии наук (ТОИ ДВО РАН) Метод оценки максимального радиоактивного загрязнения морской среды в местах катастроф или дампинга объектов с отработавшим ядерным топливом
RU2388018C1 (ru) * 2009-06-26 2010-04-27 Александр Прокопьевич Елохин Способ дистанционного измерения загрязнения радионуклидами подстилающей поверхности в следе радиоактивного выброса радиационно-опасных предприятий и система для его осуществления

Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2147137C1 (ru) * 1999-04-21 2000-03-27 Елохин Александр Прокопьевич Способ дистанционного контроля радиационной обстановки зон с объектами радиоактивных выбросов и загрязнений
RU2382383C1 (ru) * 2008-12-15 2010-02-20 Тихоокеанский океанологический институт им. В.И. Ильичева Дальневосточного отделения Российской академии наук (ТОИ ДВО РАН) Метод оценки максимального радиоактивного загрязнения морской среды в местах катастроф или дампинга объектов с отработавшим ядерным топливом
RU2388018C1 (ru) * 2009-06-26 2010-04-27 Александр Прокопьевич Елохин Способ дистанционного измерения загрязнения радионуклидами подстилающей поверхности в следе радиоактивного выброса радиационно-опасных предприятий и система для его осуществления

Cited By (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2547002C1 (ru) * 2013-12-05 2015-04-10 Федеральное государственное казенное учреждение "33 Центральный научно-исследовательский испытательный институт" Министерства обороны Российской Федерации Способ обнаружения радиоактивного загрязнения приземного слоя атмосферы
RU2554618C1 (ru) * 2013-12-05 2015-06-27 Федеральное государственное бюджетное учреждение "33 Центральный научно-исследовательский испытательный институт" Министерства обороны Российской Федерации Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
RU2763385C1 (ru) * 2021-05-31 2021-12-28 Федеральное государственное бюджетное учреждение "33 Центральный научно-исследовательский испытательный институт" Министерства обороны Российской Федерации Способ определения безопасного маршрута преодоления участка радиоактивно загрязненной местности

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Sanada et al. Temporal variation of dose rate distribution around the Fukushima Daiichi nuclear power station using unmanned helicopter
Di Giovanni et al. Two realistic scenarios of intentional release of radionuclides (Cs-137, Sr-90)-the use of the HotSpot code to forecast contamination extent
RU2478988C1 (ru) Способ выявления радиационной обстановки после выброса радиоактивных веществ в атмосферу
RU2601774C1 (ru) Способ ведения воздушной радиационной разведки местности измерителем мощности дозы с одним детектором
RU2554618C1 (ru) Способ ведения воздушной радиационной разведки местности
RU2299451C1 (ru) Способ дистанционного определения концентрации радионуклидов в воздушном выбросе радиационно-опасных предприятий и устройство его осуществления
Gong et al. Minimum detectable activity for NaI (Tl) airborne γ-ray spectrometry based on Monte Carlo simulation
Ouyang et al. Analysis of the radioactive atmospheric dispersion induced by ship nuclear power plant severe accident
Weiner et al. RADTRAN 6 technical manual
Khan et al. A detector system for searching lost γ-ray source
Raza et al. A 3-D Lagrangian stochastic model for the meso-scale atmospheric dispersion applications
Burson et al. TECHNICAL PROCEDURES FOR CHARACTERIZING THE TERRESTRIAL GAMMA RADIATION ENVIRONMENT BY AERIAL SURVEYS.
Lauritzen et al. A probabilistic dispersion model applied to the long-range transport of radionuclides from the Chernobyl accident
Vervecken et al. Dynamic dose assessment by Large Eddy Simulation of the near-range atmospheric dispersion
D’Alessandro et al. Muography applied to nuclear waste storage sites
JP6814049B2 (ja) 核燃料の未臨界度測定方法
RU2458350C1 (ru) Способ экологического мониторинга химически опасных объектов
Meland et al. Assessing remote polarimetric measurement sensitivities to aerosol emissions using the geos-chem adjoint model
Ksenofontov et al. Application of simulation modelling approaches for analyzing γ-radiation characteristics of a plume induced by a Nuclear Accident at NPP
Dzama et al. The code ROM for assessment of radiation situation on a regional scale during atmosphere radioactivity releases
Surmava Numerical investigation of the modeling of transporta¬ tion and deposition of the radioactive pollution in the Caucasian Region in case of the hypothetical accident on the Armenian Nuclear Power Plant
Bakin et al. A new approach for modeling pulse height spectra of gamma-ray detectors from passing radioactive cloud in a case of NPP accident
Haber et al. AMS/BARC Joint Survey Addendum Technical Report
Norsworthy AMS/BARC Joint Survey (Summary Report)
Elokhin et al. Particulars of scanning an underlying surface using a pilotless dosimetric complex

Legal Events

Date Code Title Description
MM4A The patent is invalid due to non-payment of fees

Effective date: 20131103